CC BY
47
Химия
УДК 544.52
ВЛИЯНИЕ МЕТОДА СИНТЕЗА НА ФОТОЛИЗ АЗИДА СВИНЦА
Э.П. Суровой, Л.Н. Бугерко, С.В. Расматова
ГОУ ВПО «Кемеровский государственный университет» E-mail: epsur@kemsu.ru
Азид свинца независимо от метода синтеза проявляет общие кинетические закономерности. На кинетических кривых скорости фотолиза PbN6(A6) были выделены характерные участки: начальный, стационарный, возрастания и насыщения. Время реализации участков, а также скорость фотолиза зависят от способа синтеза PbN6. Предварительная световая обработка PbN6(A6) при Х=380 нм и I=2.105 квант см-2. с-1 при давлении 110-5 Па наряду с увеличением скорости фотолиза и фототока в собственной области поглощения приводит к появлению новой длинноволновой области спектральной чувствительности. Определены квантовые выходы и константы скорости фотолиза РЬ^(Аб). Установлено, что экспериментально наблюдаемые значения фототока в области длинноволнового порога фоточувствительности совпадают с рассчитанными значениями тока фотоэмиссии на границе РЬ^(Аб)-РЬ. Этот факт, а также результаты измерений вольт-амперных характеристик, фото-ЭДС, контактной разности потенциалов свидетельствуют о том, что при фотолизе азида свинца формируются микрогетерогенные системы РЬ^(Аб) - Pb (продукт фотолиза). Лимитирующей стадией фотолиза PbN6 (Аб) является диффузия анионных вакансий к нейтральному центру Pb„".
Твердофазные продукты, выделяющиеся при разложении, оказывают существенное влияние на фотохимические и фотоэлектрические свойства неорганических азидов. Предварительное фотохимическое и термическое разложение азидов наряду с увеличением фототока приводят к появлению на кривых спектрального распределения Уф и 1ф дополнительного максимума фоточувствительности в области 1,65 эВ [1, 2]. Присутствие в кристаллической решетке азида серебра высокодисперсного серебра, полученного в результате воздействия на соль излучения радиоактивного изотопа ^110, ускоряет фотолиз [3, 4]. Авторы [5] отмечают, что каталитическое действие оказывают только малые частицы металлов (продуктов разложения). Влияние продуктов фотораспада на фотолиз азидов авторы [6] связывают с фотоэмиссией электронов из малых металлических ядер в азид под действием света соответствующей длины волны с последующим образованием активной частицы (№). В [7] ускорение фотолиза объяснили ионизацией отдельных атомов металла. Появление фотоэлектрической чувствительности AgN3 в длинноволновой области спектра авторы [1] объясняют повышением концентрации электронов, фото-эммитированных из металла в азид серебра.
Систематические исследования автокаталитического и сенсибилизирующего влияния твердофазных продуктов на фотолиз неорганических азидов [8-11], а также параллельное изучение фотолиза и
электрофизических свойств искусственно сформированных систем «азид - металл» [8, 12, 13] позволили существенно продвинуться в направлении понимания механизма фотолиза неорганических азидов при глубоких степенях превращения. Установлено, что физико-химические свойства (в частности термоэлектронная работа выхода [14]) и, как следствие, кинетические и спектральные закономерности фотолиза в значительной степени зависят от метода синтеза азида свинца [15]. В настоящем сообщении представлены результаты работы, направленной на исследование влияния метода синтеза на кинетические и спектральные закономерности фотолиза до, в процессе и после предварительного разложения образцов азида свинца, идентификацию твердофазного продукта фотолиза РЬ^(б), выяснение энергетической структуры контакта азид свинца - продукт фотолиза и причин, вызывающих изменение продуктом разложения фотохимической и фотоэлектрической чувствительности азида свинца.
Объекты и методы исследования
Азид свинца марки Аб (РЬ^(Аб)) (в отличие от РЬЩАм) [11]) синтезировали методом двухструй-ной кристаллизации, одновременно сливая водные 0,2 н растворы дважды перекристаллизованного технического азида натрия и нитрата свинца (марки х.ч.) при рН 3 и 7=293 К в течение 1...2 с. Образцы для исследований готовили прессованием таблеток
PbN6(A6) массой 150 мг при давлении 1 -10-3 кгсм-2, либо путем нанесения 150 мг навесок PbN6(A6) на кварцевую пластинку в виде спиртовой суспензии с последующей отгонкой спирта в вакууме. Измерения кинетических кривых скорости фотолиза (Уф), фототока (¡ф) и фото-ЭДС (Щ образцов PbN6 проводили при давлении ~Н0-5 Па. В качестве датчика при измерении Уф использовали лампу РМО-4С омегатронного масс-спектрометра ИПДО-1, настроенного на частоту регистрации азота [11]. Измерения ¡ф и Иф проводили на установке, включающей электрометрический вольтметр В7-30, либо электрометр TR-1501 [15]. Спектры диффузного отражения (ДО) до и после облучения образцов измеряли при давлении ~10-4Па, используя устройство [16], на спектрофотометре СФ-4А с приставкой ПДО-1 [17] и при давлении 101,3 кПа на спектрофотометре Specord-M40 с приставкой на отражение 8d. В качестве источников света применяли ртутную (ДРТ-250) и ксеноновую (ДКСШ-1000) лампы. Для выделения требуемого спектрального диапазона излучения использовали монохромато-ры МДР-2 и SPM-2, набор светофильтров. Для актинометрии источников света использовали радиационный термоэлемент РТ-0589. Контактную разность потенциалов (КРП) между РЬ^(Аб) и относительным электродом из платины измеряли, используя модифицированный метод Кельвина [14]. Топографию твердофазных продуктов фотолиза азида свинца изучали методом угольных реплик на электронном микроскопе УЭМВ-1000.
Результаты и обсуждение
В результате сопоставления кинетических закономерностей фотолиза и фототока азида свинца разных методов синтеза в зависимости от интенсивности (/=1013...1016квант-см-2-с-1) и спектрального состава (250... 1000 нм) падающего света было установлено, что азид свинца независимо от метода его приготовления проявляет общие кинетические закономерности. Кинетические кривые Уф, измеренные при освещении образцов РЬЩАб) А=380 нм при 293 К, представлены на рис. 1. Из рисунка следует, что на кинетических кривых Уф РЬЩАб) (как и для РЬЩАм) [11]) можно выделить несколько участков: начальный нестационарный (I), стационарный (II), возрастания Уф (III) и насыщения (IV). Время реализации разных участков кинетических кривых Уф, а также значения Уф зависят от способа синтеза PbN6. В табл. 1 приведены значения квантового выхода фотолиза РЬЩАб) в зависимости от интенсивности падающего света.
Таблица 1. Квантовый выход фотолиза PbN6(A6)
Интенсивность, кванрсмГЧ-' Квантовый выход, 10-3
7,95.10м 1,23
1,271015 1,56
2,001015 1,96
3,171015 3,10
5,561015 5,47
Рис. 1. Кинетические кривые скорости фотолиза (V) РЬЫ6 (Аб) при Х=380 нм и интенсивности падающего света 2105 квант см-2. с-1 до (1) и после прерывания света на I (2), II (3), IV (4) участках кинетических кривых Vф. Стрелками обозначены моменты выключения света
На рис. 2 приведены кривые спектрального распределения Уф и ¡ф РЬК6(Аб), построенные по стационарным значениям Уф и ¡ф (участок II кинетических кривых Уф и ¡ф). Видно, что длинноволновый край Уф и ¡ф РЬК6(Аб) также, как и для РЬК6(Ам) [11], находится при Ж410 нм. Для выяснения причин, вызывающих наблюдаемые изменения Уф и ¡ф в процессе освещения, были выполнены эксперименты по влиянию предварительной световой обработки на кинетические и спектральные зависимости Уф и ¡ф. Повторное (после прерывания света на I и II участках) освещение образцов не приводит к заметному изменению значений Уф на II, III, IV участках кинетических кривых и кривых спектрального распределения Уф и ¡ф. При этом значения Уф на участке I уменьшаются (рис. 1 кривые 2 и 3). После предварительного освещения образцов РЬЩАб) в течение 60 мин (РЬК6(Ам) в течение 5 мин [11]) вид кинетических кривых (рис. 1 кривая 4) Уф и кривых спектрального распределения РЬК6(Аб) Уф и ¡ф (рис. 2) существенно изменяется. Наряду с увеличением Уф и ¡ф в собственной области поглощения РЬК6(Аб) на кривых спектрального распределения Уф и ¡ф появляются новые области фоточувствительности, длинноволновые пороги которых простираются до 600 и 850 нм для РЬК6(Ам) [11] и РЬЩАб) соответственно. Более продолжительное (в течение 3 ч) воздействие света Я=380 нм и интенсивности 2.1015 квантсм-2.с-1 на образцы РЬК6(Аб), а на образцы РЬК6(Ам) в течение 40 мин [11] приводит к снижению Уф и ¡ф. В результате электронно-микроскопических и спектрофотометрических исследований было установлено, что наблюдаемое понижение фоточувствительности азида свинца связано с затемнением поверхности образца твердофазным продуктом фотолиза и, как следствие, с уменьшением числа поглощенных азидом свинца квантов света.
После прекращения освещения на разных участках кинетических кривых Уф наблюдается уча-
сток постгазовыделения. Установлено, что независимо от времени предварительного экспонирования кривые постгазовыделения спрямляются в координатах 1пСК2=Д0. По тангенсу угла наклона зависимости 1пСК2=Д0 оценили значения констант скорости (к) после прерывания освещения на разных участках кинетических кривых Уф (табл. 1).
Уф ■ 1(Н ', молекул СИП" г1
/., нМ
Рис. 2. Спектральное распределение V® (1,5), ¡Ф (2, 3) и иФ (4) до (1,2) и после (3-5) облучения РЬ\6(Аб) светом 1=380 нм и !=2-1015 квант-см-2-с-1
Таблица 2. Константы скорости процесса, ответственного за постгазовыделение (участок V), после прерывания света на !, !! и IVучастках кинетической кривой VФ
Образец Константа скорости, к, с-1
Участок I Участок II Участок IV
РЫ\16(Аб) (2,2±0,11)10-2 (3,7±0,12)10-2 (3,0±0,15)10-3
Полученные в настоящей работе и ранее [1-14] результаты исследований фотолиза азидов тяжелых металлов свидетельствуют о том, что основной причиной наблюдаемых (в результате световых обработок) изменений кинетических и спектральных кривых Уф и ¡ф является формирование на освещаемой поверхности образцов твердофазного продукта фотолиза азида свинца.
Для идентификации твердофазного продукта фотолиза РЬЩАб) воспользовались подходом, предложенным в [18-20]. Для обнаружения частиц металла в диэлектриках авторы [18-20] предложили сопоставить экспериментально наблюдаемую зависимость фототока от частоты излучения с током фотоэмиссии на границе раздела «металл-диэлектрик». На примере бромида и хлорида серебра авторами [18-20] было получено полное согласие теории и эксперимента.
Ток фотоэмиссии на границе РЬМ6(Аб) - РЬ, вызываемый монохроматическим светом частоты ю>ю0, где ю0 - красная граница фотоэффекта, рассчитывали по [18-20]:
1=А(о>-щ)Ш / (г) _} 2(1 - Х)*, =
01 - ехр[ —(ух) 2] _ 1
_ 1 + 8уехр(—у 2) +..., у << 1,
_< 8 2 1 2 -1 1 ' — у2 + — + — у 2 +..., у >> 1 .15 2 9
где А - константа, определяемая свойствами металла и границы раздела; х - переменная интегрирования; у=к(ю-ю0)/ЕА - характеристический параметр; к - постоянная Планка; ЕА=33,5е~2т/т0 -характеристическая энергия; т0 - масса электрона, т - эффективная масса; е - диэлектрическая проницаемость среды.
На рис. 3 сопоставлены расчетные значения тока фотоэмиссии на границе РЬМ6(Аб) - РЬ и зависимость ¡ф от энергии кванта падающего света, измеренного для образцов РЬМ6(Аб), подвергнутых предварительному освещению 1=380 нм и /=2.1015 квангсм-2.с-1 в течение 60 мин. Из рис. 4 следует, что расчетные значения тока фотоэмиссии на границе РЬМ6(Аб) - РЬ и экспериментально наблюдаемые значения фототока практически совпадают. В результате измерений КРП между относительным электродом из платины и РЬМ6(Аб) и свинцом, искусственно нанесенным на поверхность таблеток азида свинца, было установлено, что фотохимическое разложение при воздействии света (1=380 нм, /=2.1015 квангсм-2.с-1) до IV участка кинетических кривых Уф и ¡ф в условиях высокого вакуума приводит к увеличению значений КРП для РЬМ6(Аб) (табл. 3), причем значения КРП для образцов, подвергнутых фотолизу, удовлетворительно совпадают с измеренными для искусственно нанесенного свинца ([14], табл. 3).
1ф> отн. ед.
Л(со-(Оо), эВ
Рис. 3. Сопоставление расчетных (х) значений тока фотоэмиссии и экспериментальных значений фототока (°) на границе РЬ\6(Аб)-РЬ
Таблица 3. Контактная разность потенциалов (В) между РЬ\6(Аб), РЬ и относительным платиновым электродом при 293 К
Образец Давление, Па
1105 110-5 110-5* 110-5**
РЫ\16(Аб) РЬ -0,34 +0,58 -0,21 +0,59 +0,58 +0,59 +0,59
*После предварительной тепловой обработки при 550 К в течение 180 мин.
**После предварительного фотолиза при Х=380 нм, 1=2. !015 квант см-2. с-1 в течение 90 мин.
При исследовании топографии твердофазного продукта фотолиза азида свинца, установлено, что при интенсивностях падающего света /=4-1014...8-1015 квангсм-2-с-1 и временах облучения образцов, соответствующих достижению участков I и II кинетической кривой УФ, формируются частицы преимущественно размером 30...50 А и 90...110 А сферической формы. Количество частиц и их размер увеличиваются по мере роста интенсивности падающего света и времени экспонирования, соответственно.
Длинноволновый край ДО РЬЩАб) (также как и РЬЩАм) [11]) находится при А=410 нм. Обработка образцов светом А=380 нм в интервале ин-тенсивностей 1=4.1014...8.1015 квангсм-2.с-1, наряду с отсутствием заметных эффектов в собственной области поглощения РЬЩАб), приводит к существенному изменению вида спектральных кривых ДО в области Я>410 нм. При временах облучения, соответствующих реализации I и II участков на кинетических кривых Уф, наряду с уменьшением ДО в диапазоне 400...800 нм на спектральных кривых ДО, проявляются максимумы при А«440 нм и А»600 нм. Дальнейшее увеличение времени световой обработки до участка (III) приводит к ушире-нию полос и смещению максимумов в длинноволновую область спектра. На рис. 4 представлены результаты сопоставления зависимости площадей (Я), соответствующих изменению отражательной способности образцов, рассчитанных по спектрам ДО при различных временах и интенсивностях падающего света, с числом атомов фотолитического металла (Я), рассчитанного по кинетическим кривым Уф. Значения констант скорости фотолиза РЬЩАб) приведены в табл. 4.
Таблица 4. Константы скорости фотолиза РЬ\6(Аб) рассчитанные по кинетическим кривым скорости фотолиза (к1Ф) и спектрам диффузного отражения (к1ДО)
Интенсивность, квантсм-2^-' М02 кдо'102
7,951014 4,150,24 4,22 0,32
1,271015 4,75.0,48 4,52 0,61
2,001015 4,87 0,27 4,67.0,44
3,17'ТО15 5,93 0,56 5,69 0,61
5,56'1015 3,50 0,23 3,66 0,17
Приведенные в настоящей работе и ранее экспериментальные факты свидетельствуют о том, что твердофазным продуктом фотолиза РЬК6(Аб) (также как и РЬК6(Ам) [11]) является металлический свинец.
Для выяснения механизма влияния свинца (продукта фотолиза) на процесс фотолиза РЬК6(Аб) и, как следствие, на изменение кинетических кривых и кривых спектрального распределения Уф и ¡ф (в результате предварительной обработки образцов А=380 нм, /=2.Ю15 квант. см-2х-1) были измерены вольтамперные характеристики (ВАХ) и характеристики Пф систем РЬК6(Аб) - РЬ (продукт фотолиза).
Из анализа ВАХ и результатов измерений КРП (табл. 2, [14]) было установлено, что в области контакта РЬК6(Аб) - РЬ (из-за несоответствия между работами выхода электронов из контактирующих партнеров) возникает двойной электрический слой. Контакт РЬЩАб) - РЬ проявляет выпрямляющие свойства (прямому направлению соответствует внешнее напряжение, приложенное в направлении, противоположном КРП, т. е. плюс источника подан на РЬК6(Аб)). Контакт РЬК6(Ам) - РЬ не проявляет выпрямляющих свойств [11]. Из рис. 2 видно, что полярность иФ, оставаясь неизменной по всему спектру, соответствует положительному знаку со стороны азида свинца, а кривые спектрального распределения иФ, УФ, ¡Ф коррелируют друг с другом.
Из представленной таблицы видно, что константы скорости фотолиза РЬК6(Аб), рассчитанные по кинетическим кривым скорости фотолиза (£1Ф) и спектрам ДО (£1ДО), удовлетворительно совпадают.
Рис 4. Сопоставление количества фотолитического свинца N (х) и площадей 5 (°), соответствующих изменению диффузного отражения РЬ\6(Аб), в зависимости от интенсивности падающего света: 1) 7,95.1015; 2) 1,271015; 3) 2,00-1015; 4) 3,71015; 5) 5,56■ 1015 квант см-2. с-1
Полученные в настоящей работе и ранее [8, 9, 11, 13, 14] данные свидетельствуют, прежде всего, о том, что основными продуктами фотолиза РЬК6(Аб) при 293 К в условиях высокого вакуума (Р=Н0-5 Па) являются металлический свинец и газообразный азот. Генерация Пф, а также эффекты выпрямления на ВАХ - прямо свидетельствуют о формировании в процессе фотолиза азида свинца
микрогетерогенных систем РЬЩАб) - РЬ, темно-вые и фотопроцессы на границе раздела которых, по-видимому, обеспечивают изменение Уф и iф в собственной области поглощения азида свинца, а также появление новых длинноволновых областей фоточувствительности (рис. 1, 2). Фотохимические проявления фотоэлектрических процессов в таких системах могут быть вызваны перераспределением под действием контактного поля генерированных светом носителей заряда [21]. Эти процессы приведут к существенным изменениям условий протекания фотолиза у предварительно фоторазложен-ных препаратов азида свинца. На рис. 5 приведена диаграмма энергетических зон гетеросистем -РЬЩАб) - РЬ, при построении которой использованы результаты измерений КРП, ВАХ, данные по спектральному распределению Пф, Уф, iф, а также результаты измерений внешнего фотоэффекта.
Рис. 5. Диаграмма энергетических зон систем РЬЫ6 (Аб)-РЬ. Б/ - уровень потолка валентной зоны, Ес - уровень дна зоныI проводимости, Б1 - уровень Ферми, Б0 -уровень вакуума, - центр рекомбинации
При воздействии света из области собственного поглощения азида свинца имеет место интенсивная генерация электрон-дырочных пар в азиде свинца (рис. 5, переход 1)
Так как квантовый выход фотолиза, оцененный по начальному участку кинетической кривой Уф, составляет 0,002...0,01, то часть фотоиндуцируемых носителей заряда рекомбинирует (рис. 5, переходы 3)
К++е^°+р^К+,
где Я+ - центр рекомбинации, а также перераспределяются в контактном поле с переходом неравновесных электронов из зоны проводимости азида свинца в свинец
РЬп++е^РЬп0
При этом формируется иф положительного знака со стороны азида свинца (рис. 3), что может способствовать дальнейшему увеличению размеров частиц
РЬП+Уа^[РЬПУа]+е^[РЬПУае]+Уа^[РЬП2Уае]+е^РЬп+0, где Уа - анионная вакансия (азид свинца разупоря-дочен по Шоттки [23]).
По мере увеличения размера частиц фотолитиче-ского свинца будет возрастать число дырок в области
пространственного заряда азида свинца. Результирующее увеличение концентрации дырок приведет к возрастанию ф, а также УФ по принимаемым для фотолиза азида свинца реакциям - участок III (рис. 1)
р + VK-^VK0 + P^V/^3 N2 + 2Va+ + V-, где Va+ и V,,- - анионная и катионная вакансии соответственно.
При воздействии на гетеросистемы PbN6(A6) -Pb света из длинноволновой области спектра имеет место фотоэмиссия дырок из свинца в валентную зону азида свинца (рис. 5, переход 2), что приводит к появлению иф, УФ и ф у предварительно фоторазло-женных препаратов в длинноволновой области спектра. Обнаруженные закономерности изменения фо-толитическим свинцом фоточувствительности азида свинца в длинноволновой области спектра согласуются с изложенным. Действительно, формируется иф положительного знака со стороны азида свинца (рис. 2), энергетическое положение длинноволнового порога иф, Уф и ф для систем PbN6(A6) - Pb удовлетворительно совпадает с величиной энергетического барьера для перехода дырок из металла в валентную зону азида свинца (рис. 5, переход 2), а энергия активации фотолиза систем PbN6(A6) - Pb в длинноволновой области спектра (£а=0,51 эВ) удовлетворительно совпадает со значением энергии активации фотолиза в собственной области поглощения PbN6(A5) (£=0,48 эВ), а для систем PbN^) -Pb отличается на величину энергетического порога для перехода электрона из валентной зоны PbN^Ä^ в металл (Еа=0,65 эВ) и составляет £а=1,2 эВ [11].
Для определения лимитирующей стадии процесса роста частиц фотолитического свинца оценили время, в течение которого подвижная анионная вакансия нейтрализует электрон или диффундирует к нейтральному центру. Время релаксации по механизму дрейфа анионных вакансий в куло-новском поле к локализованному электрону равно максвелловскому времени релаксации [24] т;=е/4ист,
где s - диэлектрическая проницаемость (sPbN6=6), о - удельная проводимость при 293 К (oPbN«H0-12 Ом-1.см-1), т=0,4 с. Константа скорости фотолиза составит £'=2,5 с-1.
Среднее время релаксации при диффузионном протекании процесса может быть оценено как [24] тд= e2/akbaT,
где е - заряд электрона; а - постоянная решетки (aPbN6=8.10-10 см); 7=293 K, kb - постоянная Боль-цмана. При 7=293 К тд=80 с. Константа скорости фотолиза (£") при этом составляет £п«1,25.10-2 с-1.
Удовлетворительное совпадение констант скорости фотолиза (табл. 4) и констант скорости процесса, ответственного за постгазовыделение (табл. 2), с £п дает основание полагать, что лимитирующей стадией процесса фотолиза PbN6^) является диффузия анионных вакансий к нейтральному центру.
Работа поддержана грантом Президента РФ для поддержки ведущих научных школ НШ - 20.2003.3.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Янг Д. Кинетика разложения твердых веществ. - М.: Мир, 1969. - 263 с.
2. Савельев Г.Г., Гаврищенко Ю.В., Захаров Ю.А. Фото-ЭДС в азидах свинца и серебра // Известия вузов. Физика. - 1968. -Т. 71. - № 7. - С. 2-4.
3. Deb S.K. Optical absorption spectra of azides // Trans. Farad. Soc.
- 1969. - V. 65. - P. 3187-3194.
4. Evans B.L., Yoffe A.D. Structure and stability of inorganic azides. II. Some physical and optical properties and the fast decomposition of solid monovalent inorganic azides // Proc. Roy. Soc. - 1959. - V. А 250. - Р. 364-366.
5. Verneker V.R.P., Forsylg A.C. // J. Phys. Chem. - 1967. - V. 72. -№ 12. - P. 3736.
6. Jacnhs R.W.M., Tompkings F.C., Verneker V.R.P. // J. Phys. Chem.
- 1962. - V. 66. - P. 1113.
7. Verneker V.R.P. Photodecomposition of Solid Metal Azides // J. Phys. Chem. - 1968. - V. 72. - № 5. - P. 1733-1736.
8. Суровой Э.П., Сирик С.М., Бугерко Л.Н. Катализ фоторазложения азида серебра продуктами реакции // Химическая физика. - 1999. - Т. 18. - № 2. - С. 44-46.
9. Суровой Э.П., Захаров Ю.А., Бугерко Л.Н., Шурыгина Л.И. Автокатализ фотолиза азида таллия // Химия высоких энергий. - 1999. - Т. 33. - № 5. - С. 387-390.
10. Суровой Э.П., Шурыгина Л.И., Бугерко Л.Н. Закономерности формирования микрогетерогенных систем при фотолизе азида таллия // Химическая физика. - 2003. - Т. 22. - № 9. - С. 24-28.
11. Суровой Э.П., Бугерко Л.Н., Расматова С.В. Исследование кинетических закономерностей образования продуктов в процессе фотолиза азида свинца // Известия Томского политехнического университета. - 2005. - Т. 308. - № 1. - С. 93-97.
12. Суровой Э.П., Шурыгина Л.И., Бугерко Л.Н. Фотолиз гетеро-систем азид таллия - металл // Химическая физика. - 2001. -Т. 20. - № 12. - С. 15-22.
13. Суровой Э.П., Бугерко Л.Н., Расматова С.В. Фотолиз гетеро-систем «азид свинца - кадмий» // Известия Томского политехнического университета. - 2004. - Т. 307. - № 2. - С. 95-99.
14. Суровой Э.П., Титов И.В., Бугерко Л.Н. Контактная разность потенциалов для азидов свинца, серебра и таллия // Известия Томского политехнического университета. - 2005. - Т. 308. -№ 2. - С. 79-83.
15. Суровой Э.П., Бугерко Л.Н., Захаров Ю.А., Расматова С.В. Закономерности формирования твердофазного продукта фотолиза гетеросистем азид свинца - металл // Материаловедение. - 2002. - № 9. - С. 27-33.
16. А.с. 1325332 СССР. МКИ G01N 21/55. Устройство для измерения спектров отражения в вакууме / А.И. Турова, Г.П. Адушев, Э.П. Суровой и др. Заявлено 10.11.1985; Опубл. 24.07.1987, Бюл. № 27. - 5 с.: ил.
17. Суровой Э.П., Сирик С.М., Захаров Ю.А., Бугерко Л.Н. Фотолиз гетеросистем азид серебра - оксид меди (I) // Журн. науч. и прикл. фотографии. - 2002. - Т. 47. - № 5. - С. 19-27.
18. Барщевский Б.У., Гуревич Ю.Я. Частицы металла в диэлектриках // Физика твердого тела. - 1970. - Т. 12. - № 11. -С. 3380-3382.
19. Барщевский Б.У., Гуревич Ю.Я. Связь эффекта Гершеля с электронной фотоэмиссией // Доклады АН СССР. - 1970. - Т. 191. - № 1. - С. 115-118.
20. Бродский А.М., Гуревич Ю.Я. Теория электронной эмиссии из металлов. - М.: Наука, 1973. - 256 с.
21. Милнс А., Фойхт Д. Гетеропереходы и переходы металл - полупроводник. - М.: Мир, 1975. - 432 с.
22. Колесников Л.В. Спектры энергетических состояний и некоторые особенности реакции разложения азидов тяжелых металлов: Автореф. дис. ... канд. хим. наук. - Минск, 1978. - 21 с.
23. Захаров Ю.А., Савельев Г.Г., Шечков Г.Т. Влияние добавок Cu2+ и Ag+ на термическое разложение, электропроводность и фотопроводимость азида свинца // Известия вузов. Химия и хим. технология. - 1967. - № 11. - С. 1191-1194.
24. Мейкляр П.В. Физические процессы при образовании скрытого фотографического изображения. - М.: Наука, 1972. - 399 с.
Поступила 08.12.2006 г.
