Научная статья на тему 'Влияние метода синтеза на фотолиз азида свинца'

Влияние метода синтеза на фотолиз азида свинца Текст научной статьи по специальности «Нанотехнологии»

CC BY
186
42
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Аннотация научной статьи по нанотехнологиям, автор научной работы — Суровой Э. П., Бугерко Л. Н., Расматова С. В.

Азид свинца независимо от метода синтеза проявляет общие кинетические закономерности. На кинетических кривых скорости фотолиза PbN6 (Аб) были выделены характерные участки: начальный, стационарный, возрастания и насыщения. Время реализации участков, а также скорость фотолиза зависят от способа синтеза PbN6. Предварительная световая обработка PbN6 (Аб) при λ=380 нм и I=2.1015 квант.см-2.с-1 при давлении 1.10-5 Па наряду с увеличением скорости фотолиза и фототока в собственной области поглощения приводит к появлению новой длинноволновой области спектральной чувствительности. Определены квантовые выходы и константы скорости фотолиза PbN6 (Аб). Установлено, что экспериментально наблюдаемые значения фототока в области длинноволнового порога фоточувствительности совпадают с рассчитанными значениями тока фотоэмиссии на границе PbN6 (Аб)-Pb. Этот факт, а также результаты измерений вольт-амперных характеристик, фото-ЭДС, контактной разности потенциалов свидетельствуют о том, что при фотолизе азида свинца формируются микрогетерогенные системы PbN6 (Аб) Pb (продукт фотолиза). Лимитирующей стадией фотолиза PbN6 (Аб) является диффузия анионных вакансий к нейтральному центру Pbn 0.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Текст научной работы на тему «Влияние метода синтеза на фотолиз азида свинца»

Химия

УДК 544.52

ВЛИЯНИЕ МЕТОДА СИНТЕЗА НА ФОТОЛИЗ АЗИДА СВИНЦА

Э.П. Суровой, Л.Н. Бугерко, С.В. Расматова

ГОУ ВПО «Кемеровский государственный университет» E-mail: epsur@kemsu.ru

Азид свинца независимо от метода синтеза проявляет общие кинетические закономерности. На кинетических кривых скорости фотолиза PbN6(A6) были выделены характерные участки: начальный, стационарный, возрастания и насыщения. Время реализации участков, а также скорость фотолиза зависят от способа синтеза PbN6. Предварительная световая обработка PbN6(A6) при Х=380 нм и I=2.105 квант см-2. с-1 при давлении 110-5 Па наряду с увеличением скорости фотолиза и фототока в собственной области поглощения приводит к появлению новой длинноволновой области спектральной чувствительности. Определены квантовые выходы и константы скорости фотолиза РЬ^(Аб). Установлено, что экспериментально наблюдаемые значения фототока в области длинноволнового порога фоточувствительности совпадают с рассчитанными значениями тока фотоэмиссии на границе РЬ^(Аб)-РЬ. Этот факт, а также результаты измерений вольт-амперных характеристик, фото-ЭДС, контактной разности потенциалов свидетельствуют о том, что при фотолизе азида свинца формируются микрогетерогенные системы РЬ^(Аб) - Pb (продукт фотолиза). Лимитирующей стадией фотолиза PbN6 (Аб) является диффузия анионных вакансий к нейтральному центру Pb„".

Твердофазные продукты, выделяющиеся при разложении, оказывают существенное влияние на фотохимические и фотоэлектрические свойства неорганических азидов. Предварительное фотохимическое и термическое разложение азидов наряду с увеличением фототока приводят к появлению на кривых спектрального распределения Уф и 1ф дополнительного максимума фоточувствительности в области 1,65 эВ [1, 2]. Присутствие в кристаллической решетке азида серебра высокодисперсного серебра, полученного в результате воздействия на соль излучения радиоактивного изотопа ^110, ускоряет фотолиз [3, 4]. Авторы [5] отмечают, что каталитическое действие оказывают только малые частицы металлов (продуктов разложения). Влияние продуктов фотораспада на фотолиз азидов авторы [6] связывают с фотоэмиссией электронов из малых металлических ядер в азид под действием света соответствующей длины волны с последующим образованием активной частицы (№). В [7] ускорение фотолиза объяснили ионизацией отдельных атомов металла. Появление фотоэлектрической чувствительности AgN3 в длинноволновой области спектра авторы [1] объясняют повышением концентрации электронов, фото-эммитированных из металла в азид серебра.

Систематические исследования автокаталитического и сенсибилизирующего влияния твердофазных продуктов на фотолиз неорганических азидов [8-11], а также параллельное изучение фотолиза и

электрофизических свойств искусственно сформированных систем «азид - металл» [8, 12, 13] позволили существенно продвинуться в направлении понимания механизма фотолиза неорганических азидов при глубоких степенях превращения. Установлено, что физико-химические свойства (в частности термоэлектронная работа выхода [14]) и, как следствие, кинетические и спектральные закономерности фотолиза в значительной степени зависят от метода синтеза азида свинца [15]. В настоящем сообщении представлены результаты работы, направленной на исследование влияния метода синтеза на кинетические и спектральные закономерности фотолиза до, в процессе и после предварительного разложения образцов азида свинца, идентификацию твердофазного продукта фотолиза РЬ^(б), выяснение энергетической структуры контакта азид свинца - продукт фотолиза и причин, вызывающих изменение продуктом разложения фотохимической и фотоэлектрической чувствительности азида свинца.

Объекты и методы исследования

Азид свинца марки Аб (РЬ^(Аб)) (в отличие от РЬЩАм) [11]) синтезировали методом двухструй-ной кристаллизации, одновременно сливая водные 0,2 н растворы дважды перекристаллизованного технического азида натрия и нитрата свинца (марки х.ч.) при рН 3 и 7=293 К в течение 1...2 с. Образцы для исследований готовили прессованием таблеток

PbN6(A6) массой 150 мг при давлении 1 -10-3 кгсм-2, либо путем нанесения 150 мг навесок PbN6(A6) на кварцевую пластинку в виде спиртовой суспензии с последующей отгонкой спирта в вакууме. Измерения кинетических кривых скорости фотолиза (Уф), фототока (¡ф) и фото-ЭДС (Щ образцов PbN6 проводили при давлении ~Н0-5 Па. В качестве датчика при измерении Уф использовали лампу РМО-4С омегатронного масс-спектрометра ИПДО-1, настроенного на частоту регистрации азота [11]. Измерения ¡ф и Иф проводили на установке, включающей электрометрический вольтметр В7-30, либо электрометр TR-1501 [15]. Спектры диффузного отражения (ДО) до и после облучения образцов измеряли при давлении ~10-4Па, используя устройство [16], на спектрофотометре СФ-4А с приставкой ПДО-1 [17] и при давлении 101,3 кПа на спектрофотометре Specord-M40 с приставкой на отражение 8d. В качестве источников света применяли ртутную (ДРТ-250) и ксеноновую (ДКСШ-1000) лампы. Для выделения требуемого спектрального диапазона излучения использовали монохромато-ры МДР-2 и SPM-2, набор светофильтров. Для актинометрии источников света использовали радиационный термоэлемент РТ-0589. Контактную разность потенциалов (КРП) между РЬ^(Аб) и относительным электродом из платины измеряли, используя модифицированный метод Кельвина [14]. Топографию твердофазных продуктов фотолиза азида свинца изучали методом угольных реплик на электронном микроскопе УЭМВ-1000.

Результаты и обсуждение

В результате сопоставления кинетических закономерностей фотолиза и фототока азида свинца разных методов синтеза в зависимости от интенсивности (/=1013...1016квант-см-2-с-1) и спектрального состава (250... 1000 нм) падающего света было установлено, что азид свинца независимо от метода его приготовления проявляет общие кинетические закономерности. Кинетические кривые Уф, измеренные при освещении образцов РЬЩАб) А=380 нм при 293 К, представлены на рис. 1. Из рисунка следует, что на кинетических кривых Уф РЬЩАб) (как и для РЬЩАм) [11]) можно выделить несколько участков: начальный нестационарный (I), стационарный (II), возрастания Уф (III) и насыщения (IV). Время реализации разных участков кинетических кривых Уф, а также значения Уф зависят от способа синтеза PbN6. В табл. 1 приведены значения квантового выхода фотолиза РЬЩАб) в зависимости от интенсивности падающего света.

Таблица 1. Квантовый выход фотолиза PbN6(A6)

Интенсивность, кванрсмГЧ-' Квантовый выход, 10-3

7,95.10м 1,23

1,271015 1,56

2,001015 1,96

3,171015 3,10

5,561015 5,47

Рис. 1. Кинетические кривые скорости фотолиза (V) РЬЫ6 (Аб) при Х=380 нм и интенсивности падающего света 2105 квант см-2. с-1 до (1) и после прерывания света на I (2), II (3), IV (4) участках кинетических кривых Vф. Стрелками обозначены моменты выключения света

На рис. 2 приведены кривые спектрального распределения Уф и ¡ф РЬК6(Аб), построенные по стационарным значениям Уф и ¡ф (участок II кинетических кривых Уф и ¡ф). Видно, что длинноволновый край Уф и ¡ф РЬК6(Аб) также, как и для РЬК6(Ам) [11], находится при Ж410 нм. Для выяснения причин, вызывающих наблюдаемые изменения Уф и ¡ф в процессе освещения, были выполнены эксперименты по влиянию предварительной световой обработки на кинетические и спектральные зависимости Уф и ¡ф. Повторное (после прерывания света на I и II участках) освещение образцов не приводит к заметному изменению значений Уф на II, III, IV участках кинетических кривых и кривых спектрального распределения Уф и ¡ф. При этом значения Уф на участке I уменьшаются (рис. 1 кривые 2 и 3). После предварительного освещения образцов РЬЩАб) в течение 60 мин (РЬК6(Ам) в течение 5 мин [11]) вид кинетических кривых (рис. 1 кривая 4) Уф и кривых спектрального распределения РЬК6(Аб) Уф и ¡ф (рис. 2) существенно изменяется. Наряду с увеличением Уф и ¡ф в собственной области поглощения РЬК6(Аб) на кривых спектрального распределения Уф и ¡ф появляются новые области фоточувствительности, длинноволновые пороги которых простираются до 600 и 850 нм для РЬК6(Ам) [11] и РЬЩАб) соответственно. Более продолжительное (в течение 3 ч) воздействие света Я=380 нм и интенсивности 2.1015 квантсм-2.с-1 на образцы РЬК6(Аб), а на образцы РЬК6(Ам) в течение 40 мин [11] приводит к снижению Уф и ¡ф. В результате электронно-микроскопических и спектрофотометрических исследований было установлено, что наблюдаемое понижение фоточувствительности азида свинца связано с затемнением поверхности образца твердофазным продуктом фотолиза и, как следствие, с уменьшением числа поглощенных азидом свинца квантов света.

После прекращения освещения на разных участках кинетических кривых Уф наблюдается уча-

сток постгазовыделения. Установлено, что независимо от времени предварительного экспонирования кривые постгазовыделения спрямляются в координатах 1пСК2=Д0. По тангенсу угла наклона зависимости 1пСК2=Д0 оценили значения констант скорости (к) после прерывания освещения на разных участках кинетических кривых Уф (табл. 1).

Уф ■ 1(Н ', молекул СИП" г1

/., нМ

Рис. 2. Спектральное распределение V® (1,5), ¡Ф (2, 3) и иФ (4) до (1,2) и после (3-5) облучения РЬ\6(Аб) светом 1=380 нм и !=2-1015 квант-см-2-с-1

Таблица 2. Константы скорости процесса, ответственного за постгазовыделение (участок V), после прерывания света на !, !! и IVучастках кинетической кривой VФ

Образец Константа скорости, к, с-1

Участок I Участок II Участок IV

РЫ\16(Аб) (2,2±0,11)10-2 (3,7±0,12)10-2 (3,0±0,15)10-3

Полученные в настоящей работе и ранее [1-14] результаты исследований фотолиза азидов тяжелых металлов свидетельствуют о том, что основной причиной наблюдаемых (в результате световых обработок) изменений кинетических и спектральных кривых Уф и ¡ф является формирование на освещаемой поверхности образцов твердофазного продукта фотолиза азида свинца.

Для идентификации твердофазного продукта фотолиза РЬЩАб) воспользовались подходом, предложенным в [18-20]. Для обнаружения частиц металла в диэлектриках авторы [18-20] предложили сопоставить экспериментально наблюдаемую зависимость фототока от частоты излучения с током фотоэмиссии на границе раздела «металл-диэлектрик». На примере бромида и хлорида серебра авторами [18-20] было получено полное согласие теории и эксперимента.

Ток фотоэмиссии на границе РЬМ6(Аб) - РЬ, вызываемый монохроматическим светом частоты ю>ю0, где ю0 - красная граница фотоэффекта, рассчитывали по [18-20]:

1=А(о>-щ)Ш / (г) _} 2(1 - Х)*, =

01 - ехр[ —(ух) 2] _ 1

_ 1 + 8уехр(—у 2) +..., у << 1,

_< 8 2 1 2 -1 1 ' — у2 + — + — у 2 +..., у >> 1 .15 2 9

где А - константа, определяемая свойствами металла и границы раздела; х - переменная интегрирования; у=к(ю-ю0)/ЕА - характеристический параметр; к - постоянная Планка; ЕА=33,5е~2т/т0 -характеристическая энергия; т0 - масса электрона, т - эффективная масса; е - диэлектрическая проницаемость среды.

На рис. 3 сопоставлены расчетные значения тока фотоэмиссии на границе РЬМ6(Аб) - РЬ и зависимость ¡ф от энергии кванта падающего света, измеренного для образцов РЬМ6(Аб), подвергнутых предварительному освещению 1=380 нм и /=2.1015 квангсм-2.с-1 в течение 60 мин. Из рис. 4 следует, что расчетные значения тока фотоэмиссии на границе РЬМ6(Аб) - РЬ и экспериментально наблюдаемые значения фототока практически совпадают. В результате измерений КРП между относительным электродом из платины и РЬМ6(Аб) и свинцом, искусственно нанесенным на поверхность таблеток азида свинца, было установлено, что фотохимическое разложение при воздействии света (1=380 нм, /=2.1015 квангсм-2.с-1) до IV участка кинетических кривых Уф и ¡ф в условиях высокого вакуума приводит к увеличению значений КРП для РЬМ6(Аб) (табл. 3), причем значения КРП для образцов, подвергнутых фотолизу, удовлетворительно совпадают с измеренными для искусственно нанесенного свинца ([14], табл. 3).

1ф> отн. ед.

Л(со-(Оо), эВ

Рис. 3. Сопоставление расчетных (х) значений тока фотоэмиссии и экспериментальных значений фототока (°) на границе РЬ\6(Аб)-РЬ

Таблица 3. Контактная разность потенциалов (В) между РЬ\6(Аб), РЬ и относительным платиновым электродом при 293 К

Образец Давление, Па

1105 110-5 110-5* 110-5**

РЫ\16(Аб) РЬ -0,34 +0,58 -0,21 +0,59 +0,58 +0,59 +0,59

*После предварительной тепловой обработки при 550 К в течение 180 мин.

**После предварительного фотолиза при Х=380 нм, 1=2. !015 квант см-2. с-1 в течение 90 мин.

При исследовании топографии твердофазного продукта фотолиза азида свинца, установлено, что при интенсивностях падающего света /=4-1014...8-1015 квангсм-2-с-1 и временах облучения образцов, соответствующих достижению участков I и II кинетической кривой УФ, формируются частицы преимущественно размером 30...50 А и 90...110 А сферической формы. Количество частиц и их размер увеличиваются по мере роста интенсивности падающего света и времени экспонирования, соответственно.

Длинноволновый край ДО РЬЩАб) (также как и РЬЩАм) [11]) находится при А=410 нм. Обработка образцов светом А=380 нм в интервале ин-тенсивностей 1=4.1014...8.1015 квангсм-2.с-1, наряду с отсутствием заметных эффектов в собственной области поглощения РЬЩАб), приводит к существенному изменению вида спектральных кривых ДО в области Я>410 нм. При временах облучения, соответствующих реализации I и II участков на кинетических кривых Уф, наряду с уменьшением ДО в диапазоне 400...800 нм на спектральных кривых ДО, проявляются максимумы при А«440 нм и А»600 нм. Дальнейшее увеличение времени световой обработки до участка (III) приводит к ушире-нию полос и смещению максимумов в длинноволновую область спектра. На рис. 4 представлены результаты сопоставления зависимости площадей (Я), соответствующих изменению отражательной способности образцов, рассчитанных по спектрам ДО при различных временах и интенсивностях падающего света, с числом атомов фотолитического металла (Я), рассчитанного по кинетическим кривым Уф. Значения констант скорости фотолиза РЬЩАб) приведены в табл. 4.

Таблица 4. Константы скорости фотолиза РЬ\6(Аб) рассчитанные по кинетическим кривым скорости фотолиза (к1Ф) и спектрам диффузного отражения (к1ДО)

Интенсивность, квантсм-2^-' М02 кдо'102

7,951014 4,150,24 4,22 0,32

1,271015 4,75.0,48 4,52 0,61

2,001015 4,87 0,27 4,67.0,44

3,17'ТО15 5,93 0,56 5,69 0,61

5,56'1015 3,50 0,23 3,66 0,17

Приведенные в настоящей работе и ранее экспериментальные факты свидетельствуют о том, что твердофазным продуктом фотолиза РЬК6(Аб) (также как и РЬК6(Ам) [11]) является металлический свинец.

Для выяснения механизма влияния свинца (продукта фотолиза) на процесс фотолиза РЬК6(Аб) и, как следствие, на изменение кинетических кривых и кривых спектрального распределения Уф и ¡ф (в результате предварительной обработки образцов А=380 нм, /=2.Ю15 квант. см-2х-1) были измерены вольтамперные характеристики (ВАХ) и характеристики Пф систем РЬК6(Аб) - РЬ (продукт фотолиза).

Из анализа ВАХ и результатов измерений КРП (табл. 2, [14]) было установлено, что в области контакта РЬК6(Аб) - РЬ (из-за несоответствия между работами выхода электронов из контактирующих партнеров) возникает двойной электрический слой. Контакт РЬЩАб) - РЬ проявляет выпрямляющие свойства (прямому направлению соответствует внешнее напряжение, приложенное в направлении, противоположном КРП, т. е. плюс источника подан на РЬК6(Аб)). Контакт РЬК6(Ам) - РЬ не проявляет выпрямляющих свойств [11]. Из рис. 2 видно, что полярность иФ, оставаясь неизменной по всему спектру, соответствует положительному знаку со стороны азида свинца, а кривые спектрального распределения иФ, УФ, ¡Ф коррелируют друг с другом.

Из представленной таблицы видно, что константы скорости фотолиза РЬК6(Аб), рассчитанные по кинетическим кривым скорости фотолиза (£1Ф) и спектрам ДО (£1ДО), удовлетворительно совпадают.

Рис 4. Сопоставление количества фотолитического свинца N (х) и площадей 5 (°), соответствующих изменению диффузного отражения РЬ\6(Аб), в зависимости от интенсивности падающего света: 1) 7,95.1015; 2) 1,271015; 3) 2,00-1015; 4) 3,71015; 5) 5,56■ 1015 квант см-2. с-1

Полученные в настоящей работе и ранее [8, 9, 11, 13, 14] данные свидетельствуют, прежде всего, о том, что основными продуктами фотолиза РЬК6(Аб) при 293 К в условиях высокого вакуума (Р=Н0-5 Па) являются металлический свинец и газообразный азот. Генерация Пф, а также эффекты выпрямления на ВАХ - прямо свидетельствуют о формировании в процессе фотолиза азида свинца

микрогетерогенных систем РЬЩАб) - РЬ, темно-вые и фотопроцессы на границе раздела которых, по-видимому, обеспечивают изменение Уф и iф в собственной области поглощения азида свинца, а также появление новых длинноволновых областей фоточувствительности (рис. 1, 2). Фотохимические проявления фотоэлектрических процессов в таких системах могут быть вызваны перераспределением под действием контактного поля генерированных светом носителей заряда [21]. Эти процессы приведут к существенным изменениям условий протекания фотолиза у предварительно фоторазложен-ных препаратов азида свинца. На рис. 5 приведена диаграмма энергетических зон гетеросистем -РЬЩАб) - РЬ, при построении которой использованы результаты измерений КРП, ВАХ, данные по спектральному распределению Пф, Уф, iф, а также результаты измерений внешнего фотоэффекта.

Рис. 5. Диаграмма энергетических зон систем РЬЫ6 (Аб)-РЬ. Б/ - уровень потолка валентной зоны, Ес - уровень дна зоныI проводимости, Б1 - уровень Ферми, Б0 -уровень вакуума, - центр рекомбинации

При воздействии света из области собственного поглощения азида свинца имеет место интенсивная генерация электрон-дырочных пар в азиде свинца (рис. 5, переход 1)

Так как квантовый выход фотолиза, оцененный по начальному участку кинетической кривой Уф, составляет 0,002...0,01, то часть фотоиндуцируемых носителей заряда рекомбинирует (рис. 5, переходы 3)

К++е^°+р^К+,

где Я+ - центр рекомбинации, а также перераспределяются в контактном поле с переходом неравновесных электронов из зоны проводимости азида свинца в свинец

РЬп++е^РЬп0

При этом формируется иф положительного знака со стороны азида свинца (рис. 3), что может способствовать дальнейшему увеличению размеров частиц

РЬП+Уа^[РЬПУа]+е^[РЬПУае]+Уа^[РЬП2Уае]+е^РЬп+0, где Уа - анионная вакансия (азид свинца разупоря-дочен по Шоттки [23]).

По мере увеличения размера частиц фотолитиче-ского свинца будет возрастать число дырок в области

пространственного заряда азида свинца. Результирующее увеличение концентрации дырок приведет к возрастанию ф, а также УФ по принимаемым для фотолиза азида свинца реакциям - участок III (рис. 1)

р + VK-^VK0 + P^V/^3 N2 + 2Va+ + V-, где Va+ и V,,- - анионная и катионная вакансии соответственно.

При воздействии на гетеросистемы PbN6(A6) -Pb света из длинноволновой области спектра имеет место фотоэмиссия дырок из свинца в валентную зону азида свинца (рис. 5, переход 2), что приводит к появлению иф, УФ и ф у предварительно фоторазло-женных препаратов в длинноволновой области спектра. Обнаруженные закономерности изменения фо-толитическим свинцом фоточувствительности азида свинца в длинноволновой области спектра согласуются с изложенным. Действительно, формируется иф положительного знака со стороны азида свинца (рис. 2), энергетическое положение длинноволнового порога иф, Уф и ф для систем PbN6(A6) - Pb удовлетворительно совпадает с величиной энергетического барьера для перехода дырок из металла в валентную зону азида свинца (рис. 5, переход 2), а энергия активации фотолиза систем PbN6(A6) - Pb в длинноволновой области спектра (£а=0,51 эВ) удовлетворительно совпадает со значением энергии активации фотолиза в собственной области поглощения PbN6(A5) (£=0,48 эВ), а для систем PbN^) -Pb отличается на величину энергетического порога для перехода электрона из валентной зоны PbN^Ä^ в металл (Еа=0,65 эВ) и составляет £а=1,2 эВ [11].

Для определения лимитирующей стадии процесса роста частиц фотолитического свинца оценили время, в течение которого подвижная анионная вакансия нейтрализует электрон или диффундирует к нейтральному центру. Время релаксации по механизму дрейфа анионных вакансий в куло-новском поле к локализованному электрону равно максвелловскому времени релаксации [24] т;=е/4ист,

где s - диэлектрическая проницаемость (sPbN6=6), о - удельная проводимость при 293 К (oPbN«H0-12 Ом-1.см-1), т=0,4 с. Константа скорости фотолиза составит £'=2,5 с-1.

Среднее время релаксации при диффузионном протекании процесса может быть оценено как [24] тд= e2/akbaT,

где е - заряд электрона; а - постоянная решетки (aPbN6=8.10-10 см); 7=293 K, kb - постоянная Боль-цмана. При 7=293 К тд=80 с. Константа скорости фотолиза (£") при этом составляет £п«1,25.10-2 с-1.

Удовлетворительное совпадение констант скорости фотолиза (табл. 4) и констант скорости процесса, ответственного за постгазовыделение (табл. 2), с £п дает основание полагать, что лимитирующей стадией процесса фотолиза PbN6^) является диффузия анионных вакансий к нейтральному центру.

Работа поддержана грантом Президента РФ для поддержки ведущих научных школ НШ - 20.2003.3.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Янг Д. Кинетика разложения твердых веществ. - М.: Мир, 1969. - 263 с.

2. Савельев Г.Г., Гаврищенко Ю.В., Захаров Ю.А. Фото-ЭДС в азидах свинца и серебра // Известия вузов. Физика. - 1968. -Т. 71. - № 7. - С. 2-4.

3. Deb S.K. Optical absorption spectra of azides // Trans. Farad. Soc.

- 1969. - V. 65. - P. 3187-3194.

4. Evans B.L., Yoffe A.D. Structure and stability of inorganic azides. II. Some physical and optical properties and the fast decomposition of solid monovalent inorganic azides // Proc. Roy. Soc. - 1959. - V. А 250. - Р. 364-366.

5. Verneker V.R.P., Forsylg A.C. // J. Phys. Chem. - 1967. - V. 72. -№ 12. - P. 3736.

6. Jacnhs R.W.M., Tompkings F.C., Verneker V.R.P. // J. Phys. Chem.

- 1962. - V. 66. - P. 1113.

7. Verneker V.R.P. Photodecomposition of Solid Metal Azides // J. Phys. Chem. - 1968. - V. 72. - № 5. - P. 1733-1736.

8. Суровой Э.П., Сирик С.М., Бугерко Л.Н. Катализ фоторазложения азида серебра продуктами реакции // Химическая физика. - 1999. - Т. 18. - № 2. - С. 44-46.

9. Суровой Э.П., Захаров Ю.А., Бугерко Л.Н., Шурыгина Л.И. Автокатализ фотолиза азида таллия // Химия высоких энергий. - 1999. - Т. 33. - № 5. - С. 387-390.

10. Суровой Э.П., Шурыгина Л.И., Бугерко Л.Н. Закономерности формирования микрогетерогенных систем при фотолизе азида таллия // Химическая физика. - 2003. - Т. 22. - № 9. - С. 24-28.

11. Суровой Э.П., Бугерко Л.Н., Расматова С.В. Исследование кинетических закономерностей образования продуктов в процессе фотолиза азида свинца // Известия Томского политехнического университета. - 2005. - Т. 308. - № 1. - С. 93-97.

12. Суровой Э.П., Шурыгина Л.И., Бугерко Л.Н. Фотолиз гетеро-систем азид таллия - металл // Химическая физика. - 2001. -Т. 20. - № 12. - С. 15-22.

13. Суровой Э.П., Бугерко Л.Н., Расматова С.В. Фотолиз гетеро-систем «азид свинца - кадмий» // Известия Томского политехнического университета. - 2004. - Т. 307. - № 2. - С. 95-99.

14. Суровой Э.П., Титов И.В., Бугерко Л.Н. Контактная разность потенциалов для азидов свинца, серебра и таллия // Известия Томского политехнического университета. - 2005. - Т. 308. -№ 2. - С. 79-83.

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

15. Суровой Э.П., Бугерко Л.Н., Захаров Ю.А., Расматова С.В. Закономерности формирования твердофазного продукта фотолиза гетеросистем азид свинца - металл // Материаловедение. - 2002. - № 9. - С. 27-33.

16. А.с. 1325332 СССР. МКИ G01N 21/55. Устройство для измерения спектров отражения в вакууме / А.И. Турова, Г.П. Адушев, Э.П. Суровой и др. Заявлено 10.11.1985; Опубл. 24.07.1987, Бюл. № 27. - 5 с.: ил.

17. Суровой Э.П., Сирик С.М., Захаров Ю.А., Бугерко Л.Н. Фотолиз гетеросистем азид серебра - оксид меди (I) // Журн. науч. и прикл. фотографии. - 2002. - Т. 47. - № 5. - С. 19-27.

18. Барщевский Б.У., Гуревич Ю.Я. Частицы металла в диэлектриках // Физика твердого тела. - 1970. - Т. 12. - № 11. -С. 3380-3382.

19. Барщевский Б.У., Гуревич Ю.Я. Связь эффекта Гершеля с электронной фотоэмиссией // Доклады АН СССР. - 1970. - Т. 191. - № 1. - С. 115-118.

20. Бродский А.М., Гуревич Ю.Я. Теория электронной эмиссии из металлов. - М.: Наука, 1973. - 256 с.

21. Милнс А., Фойхт Д. Гетеропереходы и переходы металл - полупроводник. - М.: Мир, 1975. - 432 с.

22. Колесников Л.В. Спектры энергетических состояний и некоторые особенности реакции разложения азидов тяжелых металлов: Автореф. дис. ... канд. хим. наук. - Минск, 1978. - 21 с.

23. Захаров Ю.А., Савельев Г.Г., Шечков Г.Т. Влияние добавок Cu2+ и Ag+ на термическое разложение, электропроводность и фотопроводимость азида свинца // Известия вузов. Химия и хим. технология. - 1967. - № 11. - С. 1191-1194.

24. Мейкляр П.В. Физические процессы при образовании скрытого фотографического изображения. - М.: Наука, 1972. - 399 с.

Поступила 08.12.2006 г.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.