УДК 514
Секованов Валерий Сергеевич
доктор педагогических наук, кандидат физико-математических наук Костромской государственный университет им. Н.А. Некрасова
О МОДИФИЦИРОВАННЫХ ПРЕОБРАЗОВАНИЯХ ЭНО
В статье рассматривается спектр преобразований Эно плоскости; исследуется характер неподвижных точек данных преобразований; рассмотрены их аттракторы при некоторых значениях параметров; указаны методические приемы изучения модифицированного преобразования Эно.
Ключевые слова: нелинейность, аттрактор, неподвижные точки, нелинейное преобразование, преобразование Эно.
Д
двумерно
инамические системы находят в настоящее время многочисленные приложения. Например, аттракторы классического Двумерного нелинейного преобразования Эно, порождающего дискретную нелинейную динамическую систему, могут использоваться в качестве математических моделей объектов и процессов, происходящих в природе и обществе. Исследованию нелинейных преобразований, построению с их помощью математических моделей и методике их изучения посвящены многочисленные работы (см., например, [1-11]). Изучение аттракторов Эно позволяет, на наш взгляд, развивать креативность обучаемых, устанавливает интеграцию между математикой, программированием и компьютерной графикой.
Как известно, классическое преобразование Эно задается формулой:
f 1 - ах2 + y
T
y
bx
,0 < а < 2, b < 1 - и об-
ладает рядом интересных свойств, среди которых:
1) переход к хаосу через удвоение периода Т: (см. рис. 1-3 и [2]).
2) Фрактальная размерность аттрактора равна 1,26 при а = 1,4, Ь = 0,3 .
3) При а = 1,4, Ь = 0,3 в системе Эно наблюдаются признаки хаоса.
В данной статье мы рассмотрим серию отображений, исследование которых в научных статьях и монографиях нам не встречалось. Отметим, что в нашем случае обе переменные изменяются по
Рис. 1. а) Орбита точки
f о 1
V 0 ,
f о 1
при а = 0,25, b = 0,3, Т=1; б) Орбита точки о при а = 0,6, b = 0,3. Т=2
У/ 0.5- ч
-L ° f 2
Рис. 2. Орбита точки
f 01 V 0 ,
при а = 1, b = 0,3, Т=4
Вестник КГУ им. H.A. Некрасова № 4, 2014
© Секованов В.С., 2014
12
------ 1 У Л "'У! 0.5 -».".Г • ч » 1 1 \
1 -0.5 • • • 0 ..... 1 ** *" 1 / г X,
Рис. 3. Признаки хаотичного поведения орбиты точки
Г 0 1
нелинейным законам в отличие от классического случая.
Рассмотрим серию модифицированных отображений Эно:
/ \ ( ^ Г * 1
Г X 1
Ап+1
V Уп+1 у
V 0 у (
при а = 1,4, Ь = 0,3 .
1
1 - ах + уп Ьхп
0 < а < 2, Ь < 1, п е N.
V У У
1 - ах2 + Уп
Ьхп
0 < а < 2, Ь < 1, п е N.
Как известно (см. [2]), элементы матрицы А, задающей линейное отображение, находятся через
' дХ дХ ^ дх ду
при п=1 мы полУчаем классическое отображе- значения частных производных А = ние Эно. Проведем исследование данных отображений в общем виде.
Г 11
1 - ах2 + у
ду дУ
дх ду
Рассмотрим уравнение: Имеем:
Ьхп
Г х 1
У
В нашем случае мы имеем:
Г-2ха п(У)п
А = п
1 - ах2 + Ьпх = х
а-1 >\
1 - ах + Уп = х ^
1
Ьх" = У ах2 + (1 - Ьп) х -1 = 0.
Решая квадратное уравнение, получим:
1 I 7
п ) ±\}(Л и"\2
гЬ( х)п
0
Найдем собственные значения оператора
-2 ха 1 (У)п п
-(1 - Ьп) (1 - Ьп )2 + 4 а *
2а
У*,2 = Ь (х*,2 )п.
А =
(Здесь
чТ-1 ^
гЬ( х)п
0
Таким образом, мы имеем две неподвижные точки при каждом значении п е N.
х = х,„ =
(1) х+ п =-
-ап+4а1 + 4а * , / * \п —2а—; у=у+п = (х+п)
-(1 - Ьп) (1 - Ьп )2 + 4 а *
2а
У+ п = Ь (х+ п )п
х = х „ =
-а-Уа2 + 4а
2а
; у = У- п =Ь (х- п )п
(2) х:,=-(| -Ьп' - ^ -Ьп )2+4 а; Л = (х*,, г
отображения Тп).
- (1 - Ь" )2 1
а > —--—. Положим а = 1 - Ьп. Нетрудно
4
Из уравнения
-2ах±п -Р 1 (У± п ) п^ и
Ьп (х±п )п-1 -Р
= 0 име-
видеть, что ап е (0,1). Таким образом.
-ап+4а1+4а. *
ем:
2а
У+ п = Ь ( х+ п )п
(3) х+ п =-
. -а -л/а2 + 4а » / . \п
(4) х-п =-М-=—; у-п =Ь (х-п)
2а
Прежде чем перейти к процессу линеаризации модифицированного преобразования Эно
х ч ( Л
: р2 + 2ах± р - пЬ = 0, поскольку
Ьп (х± п )п-1 х 1 (У± п )1-1 =
п
- 1 1_1 1 = Ьп (х±п )п-1 х-(Ь • х±пп К = Ьп =
VI '
= -ах±п ±-у/а2х±п + Ь
Положим:
-2ах±п 4а2х±п2 + 4Ь
Р±п =
Т
чУ у
1 - ах + уп Ьхп
положим
где /=1, 2.
Будем считать, что
Р+п = -ах+ п + ^а' (х+ п )2 + ^
2.5
ci
Рис. 4. График функции р+ п (а) на отрезке [- 2; 2]
Р+ п = -ах+
Р- п = -ах-п +
Р- п = -ах-
у/а2 (х+ n )2 + # ,
fW+^Tb,
^а2 (х-п )2 + üß .
Р+ п = - а~
-а + 4а
2а
- +
а
Г~2-
-ап + >К + 4а
2а
.
Преобразовав последнее выражение, получим:
( ап -л1а1 + 4а ^
(р1 п (а)) =
2
^a2n - 2ап/а2 + 4а + а2п + 4а + 4tfb
1
а2 + 4а
4^а -2апу]а + 4а + а2п + 4а + 4tfb
4-
4 -а
+ 4а j 4а1 + 4а
_1_
-у/а - 2а^а2п + 4а +а2п + 4а + 4tfb
№ +4а -ап _ _
у1ап + 4а j + 4а
4а1 + 4а-а
-1
< 0.
Исследуем на экстремам каждую из полученных выше функций. Рассмотрим сначала функцию Р1 п (а). Для этой цели найдем производную функции р+ п (а): Имеем:
д/а2 -2ап/а2 + 4а + а2п +4а + 4tfb
Пусть теперь п = 1, а = 1, b = 0,3 . Тогда: lim р+ (1)« 0,20 (см. рис. 4).
Отметим, что р+п (а) не превосходит единицы на отрезке [0 ;2]. Заметим, также, что предел limР+п (а)« 24h « 0,54 < 1.
Далее рассмотрим функцию
Р+2п = -ах+п а (х+ п )2 + ^ :
-а+4а1 + 4а
Р+2п (а) = -а
1
2а
-ап+Уа2 + 4а
2а
а -4а1+4а
-п/ь =
а -2ап^а2п + 4а + а2п + 4а + 44b
i 4
.а -Уа2 + 4а -' 2
^а2п - 2ап/т2 + 4а + а2п + 4а + 4tfb
(Р (а)) =
ап -4а1 + 4а
^а2п - 2апу[а2п + 4а +а2п + 4а + 44b
2
2
2
2
А2 + 4а
Рис. 5. График функции (а) на отрезке [- 2; 2].
Вывод: система Эно устойчива в окрестности точки с координатами
( * x+n
4^¡al - 2апЛ]аП + 4а + а2п + 4а + 4п[Ь
4-
4-а
\Ia2 + 4а J № + 4а 1
^ П—Г" Л
Уап +4а -ап = 1 _
л/а2 +4а J ^аП, +4а
+ 4а -ап
^а2п - 2аиЛ/аи2 + 4а + аи2 + 4а + 4^Ь
+1
2а,
а2 + 4а =(1 + а - -УЬ ) , а =
1 + а --УЬ ) -а
4
находим
.У+
гДе =
-ап Ча'2 + 4а . • = Ь (• Г
2а ' У+п = я>
при 0 < а < ап.
Далее исследуем на устойчивость си-
/V А
где
стему Эно в окрестности точки
-ап ;y+n=Ь (x+n )n
У-
Имеем:
2а
Pn (а) = -<
-ая -д/а^ + 4а
2а
Л 1
< 0. 1' [
I—2-
а -.д + 4а
2а
-Vb =
Найдем такое значение ап, чтобы выполнялось:
р+2п(ап) = -1. То есть: -1 = -ах+ п ^л/оп^^^+^Ь . Далее имеем: 1 - 2а х* + а 2х2 = а 2х2 + . Проведя несложные преобразования, получим:
-а + л/а2 + 4а <- /—;- /—
1-2ап--'-^¡-^-- = 4Ъ;1 + ап ^а2 + 4^ = п/Ь;
а + 4а
•V
а2 + 2а л/а2 + 4а +а2 + 4а + 4-^Ь
n n у n n *
а + Л/а2 + 4а
. n у n +
" 2
Л/а2 + 2а Л/а2 + 4а +а2 + 4а + 4-^Ь
у n n V n n '
В классическом случае при п = 1, Ь = 0,3, а1 = 0,7
(1 + 0,7 -0,3)2 -0,49
а -----— = 0,3675,
1 4
что согласуется с результатом, приведенным в [2]. При п = 2, Ь = 0,3, а2 и 0,45,
(1 + 0,45 - 0,55)2 - 0,2025 а2 «---и 0,152. На рисунке 5 мы видим, что при а > ап |р+п (а) > 1 (здесь рас-смотренслучай п = 1, Ь = 0,3, а1 = 0,7, а1 = 0,3675).
Заметим, что
^ Р- n(а Н
:+а а+а+а+Ф
■-ап +1п + ^ = 1 -2Ь + -n¡.Ь
= 1 - ф+V1 - + ФИ2 > 1 - Ф+4ъ = 1 (1 - 4Ь + ФИ2 > ф2).
2
2
2,5 a
Функция р-п (а) монотонно возрастает, поскольку возрастает каждое слагаемое. То есть: 0 < а1 < а2 р\ (а1) < рр (а2) ^ ^р-па) > 1 е [0; 2] (рис. 6). Заметим, что при п = 1, b = 0,3 limр- (1)«1,58 .
Исследуем, наконец, функцию р\ (а). Найдем
г
производную (Pin (а)) . Имеем:
/ 0 , чЧ' fа +Л/а2 + 4а (Р-2п (а)) = -
Рис. 6. График функции р1-п (а) на отрезке [- 2; 2]
1
( \ 4-а
4
у]а2п + 4a ) ,]а2п + 4a 1
•v/а2 + 2а Ja2 + 4a +а2 + 4a + 4-^6
у n n у n n *
' /~~2—Г" ^
■\]а11 + 4a +ап = 1
у]а1 + 4a J + 4a yjаI + 4a + ап
1 -
л/а2 + 2а ч/а2 + 4a +а2 + 4a + 4^6
у n n у n n у
4л/а2 + 2а ../а2 + 4a + а2 + 4a + 4
у n n у n n *
л/а2 + 4a
V n
+ 2аnS]а2 + 4a + а\ + 4a + 4 lim p2n (a) « an - Ла^ + 2an2 + а^ + 4 =
= i - 4ь - )2 + 4ъ.
Далее имеем:
> 0.
P-n(a) 0
-0,02 :
Рис. 7. График функции р^п (а) на отрезке [-2; 2].
a
Рис. 8. Устойчивость системы Эно при [0; an ] в окрестности точки
1 - -V1 - 4Ь + ^Ь7 > > 1 - 4ь --у/Т-УЬ+Ж >-4Ь >-1.
Покажем, что график функции р-п (а) не пересекает оси абсцисс Оа. Предположим противное. Тогда
ап + 4а
f * \
У-
■ ГДе x-n =
V У+n У
а -Vanr+4a. .
2a
У-п = b (x-n )П .
Дадим полученным результатам геометрическую интерпретацию. Заметим, что при ап ^ 0, (Зп ^ 0 приращение значений отображения Тп выражается в виде:
2
( * Л x.„ + а
yja2 + 2ап^а2 + 4a + а2 + 4a + 4 ф
У± п + ßn
- T
/ * \ x.
- 0.
(
Из последнего равенства получаем: 4П~Ь = 0, что невозможно. Поскольку функция p-n (a) монотонно возрастает, то -1 < p-n (a)< 0 для каждого a е[0;2]. Следовательно, |p-n (a)| < 1 и Va е[0;2].
Отметим, что при п = 1 b = 0,3 lim p-n (a) и 0,7 - 0,888 - -0,188 (рис. 7).
Вывод: Система Эно неустойчива при любом a е[0;2] в окрестности точки с координатами
1
-2xlna - (У±п )
п
nb( x± п )п-1
,У±п
1 Л
-T
x +а
У±п +ßn
0
а
у Vßп у
Линейное отображение:
(
-2x.„ a
1 (У+п) "
•л о
гЬ( x+ п )п
0
ßn
имеет два собственных вектора Р1, Р2. Оно пред-ставимо по данным направлениям в виде (рис. 8):
ßn
-Рп • P
о
ßn
-Р+п • P
*
п
*
Рис. 10. Орбита точки I о I при а=0,2, Ь=0,3
Рис. 11. Орбита точки I о I при а=0,4, Ь=0,3
Заметим, что модуль р+ п (а) не превосходит единицы на отрезке [о ;2]. При 0 < а < ап, Р+п (а) < 1. Таким образом, при а е [0; ап ] система устойчива в окрестности неподвижной точки
(х ^
(оба направления притягивающие, см. рис. 8).
,У+
Линейное отображение:
( ... 1 . . 1 , \( а \
- 2 х „ а
- (У-п )п"
пЬ(х-п )п-1
А
имеет два собственных вектора Р3, Р4. Оно представимо по данным направлениям в виде:
а
Л
,1
Р, А
а
= Р-п - '3
V п у
Заметим, что
в у
Р1 (а)
= Р-
• Р,.
не превосходит единицы на отрезке [0 ;2]. Однако при каждом а е [0 ;2] Р1_п (а) > 1. Следовательно, система Эно неустой-
(х ^
У -
при
чива в окрестности неподвижной точки
каждом а е [0 ;2] (одно направление притягивающее, а другое - отталкивающее, см. рис. 9).
0
п
0
@ Foiml УЙт
if
0 0
.а Ь
1
Action
Масштаб i
| 80 100
п
! 2
0
Рис. 12. Наличие признаков хаоса орбиты точки I I при а=1, Ь=0,3
Компьютерные эксперименты дают результаты, согласующиеся с нашими аналитическими исследованиями при различных значениях параметра а, п = 2, Ь = 0,3 . Суть компьютерного эксперимен-
(0 ^
та - рассматривается точка | ^ | и исследуется ее
орбита. Оказывается, устойчивость системы теря-
(0 ^
ется, поскольку орбита точки | 0 | притягивается к
нескольким центрам (рис. 10: а=0,2, Ь=0,3; рис. 11: а=0,4, Ь=0,3).
На рисунке 12 при а=1, Ь=0,3 у орбиты точки
( 01
I 0 I наблюдаются признаки хаоса.
Библиографический список
1. Белихов А.Б., Леготин Д.Л., Сухов А.К. Современные компьютерные модели распространения загрязняющих веществ в атмосфере // Вестник Костромского государственного университета им. Н.А. Некрасова. - 2013. - № 1. - С. 14-19.
2. Гринченко В.Т., Мацибура В.Т., Снарский А.А. Введение в нелинейную динамику: Хаос и фракталы. Изд. 2-е. - М.: Изд-во ЛКИ, 2007. - 264 с.
3. Кроновер Р.М. Фракталы и хаос в динамических системах. Основы теории. - М.: Постмаркет, 2000. - 352 с.
4. Малинецкий Г.Г. Математические основы синергетики. Хаос, структуры, вычислительный эксперимент. Изд. 4-е, сущ. перераб. и доп. - М.: КомКнига, 2005. - 312 с.
0
5. Мандельброт Б. Фрактальная геометрия природы. - М.; Ижевск: Институт компьютерных исследований, НИЦ «Регулярная и хаотическая динамика», 2010. - 656 с.
6. Секованов В.С., Миронкин Д.П. Изучение преобразования пекаря как средство формирования креативности студентов и школьников с использованием дистанционного обучения // Вестник Костромского государственного университета им. Н.А. Некрасова. - 2013. - № 1. - С. 190-195.
7. Секованов В.С. О множествах Жюлиа некоторых рациональных функций // Вестник Костромского государственного университета им. Н.А. Некрасова. - 2012. - № 2. - С. 23-28.
8. Секованов В.С. Отображение «Кошка Арнольда» и методика его изучения // Вестник Костромского государственного университета им. Н.А. Некрасова. - 2013. - № 2. - С. 143-149.
9. Секованов В.С. Элементы теории фрактальных множеств. Изд. 5-е, перераб. и доп. - М.: Книжный дом «ЛИБРОКОМ», 2013. - 248 с.
10. Секованов В.С. Преодоление стереотипов мышления при рассмотрении понятия «фрактальная размерность множества» / В.С. Секованов, С.Б. Козырев // Вестник Костромского государственного университета им. Н.А. Некрасова. -2006. - Т. 12. - №7.
11. Секованов В.С. Многоэтапное математи-ко-информационное задание «Странные аттракторы» / В.С. Секованов, В.А. Ивков // Вестник Костромского государственного университета им. Н.А. Некрасова. - 2013. - № 5. - С. 155-158.