CC BY
43
Разработка ППО АРМ ТСЖ выполнена в визуальной среде программирования С++ВшШег 6.
1. Правила технической эксплуатации тепловых энергоустановок. Госэнергонадзор Минэнерго России. - М.: ЗАО «Энергосервис», 2003. - 264с.
2. В.А. Литвиненко, В.В. Париносов. Программное обеспечение АРМ ТСЖ / Труды Международных научно-технических конференций «Интеллектуальные системы» (1ЕЕЕ АГБ’ОЗ) и «Интеллектуальные САПР» (САБ-2003). - М.: Изд-во «Физико-математической литературы», 2003, т.2. - С.258-264.
3. - : . 1.
Отопление, водопровод, канализация. - М.: Стройиздат, 1975. - 42%.
4. . :
под редакцией А.М. Тугая. - Киев: Буд1вельник, 1982. - 256с.
УДК 681.3.069
В.Е. Логинов
ВЗАИМНЫЕ ПОВЕРХНОСТИ РАДИАЦИОННОГО ТЕПЛООБМЕНА ДЛЯ КРУГОВЫХ УСЕЧЁННЫХ КОНУСОВ
-
. , зазору между внутренним и внешним конусами течёт нагреваемый воздух. Для уравнений теплового баланса необходимо иметь формулы расчёта взаимных поверхностей теплообмена: Нх г - для излучения полоски стенки на слой газа, Н г ёс - для излучения слоя газа на полоску стенки, Н , Н - для излучения полоски стенки внутреннего конуса на полоску стенки внешнего конуса и наоборот.
Формулы для расчёта величин Н^^,, Н^.^,, Н12 были получены следующим
образом.
При выводе формулы приближённого вычисления Нл. лс за основу принято
выражение из работы [1] для взаимной поверхности обмена между объёмом V и поверхностью ¥:
где кп - коэффициент поглощения, Г - расстояние между текущими точками объёма и поверхности, в - Угол между нормалью к поверхности в её текущей точке и
, .
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
(1)
В нашем случае V = йГ - элементарный слой газа толщиной йх, ¥ = йС -элементарная полоска конической поверхности высотой . В силу малости йх, получаем:
ъта
Раздел
«Моделирование сложных систем»
где R - радиус нижнего основания внутреннего конуса, СС - угол наклона образующей конуса к основанию. В пределах слоя газа Г изменяется, в качестве приближённого значения принимается Гс - расстояние между центром слоя газа и точкой на полоске стенки. Учитывая, что cos Д = sin у, где Y - угол между образующей конуса и направлением на центр слоя газа, получаем приближённую формулу:
И„„с = 2п- exp(-<-„ -r)-К .W<«■-X-ctgaY-(Ri-I-ctga>-dx. (3)
Значение вычисляется по формуле:
k„ = Є (ТЛх))-'7^1 (4)
\тс(Е)
£г (Тг (х)) - степень черноты газа при абсолютной температуре
Тг (х),Тс (£) - абсолютная температура стенки.
Значения Б1П у и Г вычисляются по обычным формулам векторной алгебры. Поскольку На(. м, = Н лг л(., то формула вычисления Нл, Л1, получается из формулы (3) простой перестановкой символов X и £ :
„ , , , , ыпу-(Л, - х-аг8а) -(Л, -£- ^а)2-йх, (5)
Нйсж = 2 п- ехР(-к/, - Г) - к„-----------------2—:------------------- v '
где^ = є (Г^)).!^ (б)
1ГС< х)
H ■2
[■] для площади взаимной поверхности облучения ДЛЯ двух поверхностей F , F , разделённых поглощающей средой:
=!• JdF, Jexp(-k„ -Г)-C°SД .F , (7)
п V F Г
где в - угол между отрезком, соединяющим текущие точки поверхностей F , F и нормалью к поверхности Fl в её текущей точке М; Д, - т0 же Д™ поверх-
F .
В нашем случае F, и F, - элементарные полоски конических поверхностей, расположенных на высоте X на одной поверхности и на высоте £ на другой по. R 3 ,
образующей и основанием через Д, т0 же Д™ внутреннего конуса - через R и (X . COS в1 = sin ух; cos Д, = sin У2 при условии, что рассчитывается излучение внутреннего конуса на внешний. Здесь Д - угол между вектором РМ и образующей внутреннего конуса, Д, - угол между РМ и образующей внешнего конуса. В силу малости полосок конических поверхностей: Fl = dCx - площадь полоски внутреннего конуса, расположенной на высоте X и имеющей размер по вертикали dx, dCl = 2 п - (Rl - х - ctga) / sin a; F, = dC, - площадь части полоски внешнего
2Q3
конуса, видимой из текущей точки М внутреннего конуса; полоска внешнего конуса расположена на высоте £ и имеет размер по вертикали . Расстояние от оси цилиндра до точки М: \ОМ\ = - х • ctga^; расстояние от оси цилиндра до точки Р:
\Ор = Я3 -£• ^0. При - х • ^а(Я3 - £ • получаем:
dC — 2 • arccos
' 2
R. - x • ctga
R3 -$• ctgp,
В результате получаем формулу:
(R3 - £ • ctgP) • d£
sin в
4 • exp(-kn • r) • sin y • sin y2 • (R. - x • ctga) • (R3 -£• ctgP)
H19 —----------------------------:---------------------------------------
r • sin a • sin в (8)
R. - x^ctga • arccos---------------dx
R3 -£• ctge
При R - x • ctgaR3 - £ • ctge получаем:
„ = 4 • ехР(-кл •r) •sin Yi •sin Y2 • (Ri - x • ctga) • (R3 - £ • ctgp)
H 10 —---------------------------------------------------------------------------
12 2 '' П
r • sin a • sin p (9)
• R3 -£ ctgp J
• arcsin------------------dx
R. - x • ctga
Величина к п рассчитывается в дан ном случае по формуле:
(т,\х) + тг(£)\ 1т ,^) + т, (£) (10)
к jj — £,
2
tTa(x) + Г, ,(£)’
где 7 (х),ГС2 (£) - абсолютные температуры внутренней стенки С и наружной стенки С .
^ 2
При расчёте излучения наружной стенки на внутреннюю стенку необходимо знать величину Н . Формулы для расчёта этой величины получаются из формул (8)
и (9) простой перестановкой символов X и £.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК 1. БлохЛ.Г.идр. Теплообмен излучением: Справочник. - М.: Энергоатомиздат, 1991. - 432с.
