Синтез неоднородной импедансной плоскости Текст научной статьи по специальности «Физика»

УДК 621.396

Юханов А.Ю.

СИНТЕЗ НЕОДНОРОДНОЙ ИМПЕДАНСНОЙ ПЛОСКОСТИ

В докладе рассмотрено решение двумерной задачи синтеза в следующей постановке. Над плоскостью S (у = 0) на высоте h расположена бесконечная нить синфазного магнитного тока. На поверхности S выполняются импедансные граничные условия Леонтовича.

Найден закон распределения пассивного поверхностного импеданса (Re(Z) > 0),

обеспечивающего преобразование цилиндрического фронта волны источника в отраженную плоскую неоднородную волну, распространяющуюся в заданном направлении, исследовать поведение поля в верхнем полупространстве:

Z (х) ={-(1 - H )cos YiT(kR) + H,[sin Yi(1 + T)) - sin^,)]e'z--ctgnH'/x}l (1 + Hz + H, (x) ■ eix) ’

---- /

, dHs (x) . H|2) (kR) , „ . x h

где H = —s-------; T(kR ) = i——— = T + iT ; sin y = —; cos y = —.

s ikdx W H 02) (kR) R 1 R

Полученное решение задачи синтеза отличается от решения в [1] тем, что здесь нет предположения о большой величине расстояния между облучателем и рефлектором.

В общем случае полученное соотношение дает закон распределения импеданса, реальная часть которого может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Рассмотрена задача синтеза чисто реактивного импеданса Re(Z) = 0. В результате полено ограничение на класс реализуемых реактансных рефлекторов:

Re{- (1 -Hz)cos YiT +Hs[sin (1 + T) - sln^>0)]eiX -- ctgnH'/*\1 + Hz + H,e-X) = 0 .

Рассмотрен случай, когда источник поля расположен непосредственно на импеданс-ной поверхности h = 0, обеспечивающей полное (без зеркального отражения Hz = 0) нормальное (под углом д>0 = 900) переотражение падающей волны.

Выражение для искомого реактанса получено в явном виде:

Z = i(T"- T ctgx),

где х = k|x|; R = |x|.

ЛИТЕРАТУРА

1. Юханов А.Ю. Двумерная задача синтеза импедансной плоскости// Радиотехнические цепи, сигналы и устройства. Таганрог, 1998. Вып. 45. С. 92-97.