Синтез неоднородной импедансной плоскости Текст научной статьи по специальности «Физика»

Секция прикладной электродинамики и радиопередающих устройств

3. Claude Chekroun, D. Herrick. RAD ANT: new method of electronic scanning. Microwave journal. Vol. 24. №24. February. 1981.

4. Wang J.J. H. Analysis of diode-switched microstrip array. International symposium of antennas and propagation. Japan. Vol. III Aug. 22. 1985.

5. Касьянов AX). Кошкидько ВТ. Обуховец BA. Проектирование микрополосковых антенн Таганрог: Изд-во ТРТУ, 1998. - 55 с.

УДК 621.396

А.Ю. Юханов

СИНТЕЗ НЕОДНОРОДНОЙ ИМПЕДАНСНОЙ ПЛОСКОСТИ

В докладе рассмотрено решение двумерной задачи синтеза в следующей постановке. Над плоскостью S (y = 0) на высоте h расположена бесконечная нить

синфазного магнитного тока. На поверхности S выполняются импедансные граничные условия Леонтовича.

Найден закон распределения пассивного поверхностного импеданса (Re(Z) > 0) , обеспечивающего преобразование цилиндрического фронта волны источника в отраженную плоскую неоднородную волну, распространяющуюся в , :

Z(х) = {- (1 - Hz) cos Y T(kRi) +Hs [sin y (1 + T(kRi)) - sin p0 )]ex --ctgp,H',e'x)l(1 + Hz + Hs (x) ■ ex) '

=ш*) T )=iHQm)=T T.;

s ikdx H02)( kR)

x h

sin Y = —; cos Y = — .

Rt Rt

Полученное решение задачи синтеза отличается от решения в [1] тем, что здесь нет предположения о большой величине расстояния между облучателем и рефлектором.

В общем случае полученное соотношение дает закон распределения импеданса, реальная часть которого может принимать как положительные, так и отрица-

.

Re(Z) = 0 . В результате полезно ограничение на класс реализуемых реактансных рефлекторов:

■ (1 - Hz )cos yT +Hs [sin y (1 + T) - sin p0 )]ex ■ctgp, H'sexY1 + Hz + Hse ~x) = 0

Re{-

— d

Рассмотрен случай, когда источник поля расположен непосредственно на им-педансной поверхности h = 0, обеспечивающей полное (без зеркального отражения Hz = 0) нормальное (под углом (р0 = 90°) переотражение падающей волны.

Известия ТРТУ

Специальный выпуск

Выражение для искомого реактанса получено в явном виде:

7 = ЦТ'- ТСъх),

где х = к|х|; ^ = XI •

БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК

1. Юханов А.Ю. Двумерная задача синтеза импедансной плоскости // Радиотехнические цепи, сигналы и устройства. - Таганрог, 1998. Вып. 45. - С. 92-97.

УДК 621.396.67

В.В. Чечётка

АНАЛИЗ ХАРАКТЕРИСТИК НАПРАВЛЕННОСТИ ВИБРАТОРНЫХ АНТЕНН |ВБЛИЗИ КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА

Установка системы вибраторных излучателей вблизи несущей мачтовой конструкции приводит не только к изменению характеристики направленности, но и всех рабочих параметров антенны.

Необходимость учитывать влияние прилегающей к антенне цилиндрической поверхности возникает не только для антенн в режиме приема, но и в режиме из. , цилиндру, приобретает в совокупности с ним направленные свойства, что необходимо учитывать при эксплуатации антенн. Для передающей антенны дополнительно возникает необходимость оценки полей в окрестности её расположения и определения конфигурации области в пространстве с повышенным значением напряжённости электрического поля относительно предельно допустимой санитарной .

Полагается, что симметричный тонкий вибратор с током 1(х)=10^1п к(1 - ^|), где 1: - неизвестная комплексная амплитуда тока в пучности, располагается параллельно круговому идеально проводящему цилиндру.

О 3 6 9 13 15 18 31 34 27 30 33 36 39 43 45 48 51 54 57 60 63 66 69 73 75

M

1:

[1] -

ного элементарного электрического вибратора вблизи кругового цилиндра. Гра-