CC BY
23Расчёт звукоизоляции воздушного шума двойных лёгких двухслойных ограждений на основе метода сосредоточенных параметров на примере двойного оконного остекления
Захаров Аркадий Васильевич
кандидат технических наук, профессор кафедры «Архитектура», Национальный исследовательский Московский государственный строительный университет (НИУ МГСУ), zakharov.arkady@yandex.ru
Салтыков Иван Петрович
старший преподаватель кафедры «Архитектура», Национальный исследовательский Московский государственный строительный университет (НИУ МГСУ), vincesalt@mail.ru.
В статье рассматривается метод ориентировочного инженерного расчёта звукоизоляции двухслойных тонких перегородок на примере двойного остекления. В качестве расчётного метода используется «метод сосредоточенных (дискретных) параметров». Расчёт двухслойной лёгкой перегородки основан на модели распространения звука через однослойную звукоизолирующую преграду. Приводится модель расчёта звукоизоляции однослойной, лёгкой перегородки с учётом падения звукоизоляции на резонансах в пластине и с учётом демпфирующего действия воздуха. Рассматриваются формулы для нахождения звукоизоляции для двух участков стандартного частотного диапазона: до и после частоты волнового совпадения. Показано, что возможны три пути прохождения звука через конструкцию оконного заполнения: наиболее значимый вклад в распространение звука вносит прямой путь прохождения. Дан график принципиальной частотной характеристики звукоизоляции двойного остекления на пяти условных участках с объяснением расчётной модели на каждом из них. Выявлено, что до частоты волнового совпадения рост звукоизоляции для двойного остекления соответствует аналогичному росту для одинарной перегородки, за исключением частотной области в окрестностях частоты собственных колебаний; в частотном диапазоне после частоты волнового совпадения, вид графика изоляции также соответствует одинарной звукоизолирующей преграде. На основании исследованных закономерностей, предложен инженерный, графоаналитический, метод расчёта. Составлен алгоритм расчёта звукоизоляции двухслойного остекления. Построен график звукоизоляции окна с однокамерным стеклопа-кетом. Проведён анализ полученных результатов, сделаны выводы. В целом, можно отметить, что звукоизоляция двойного остекления зависит от поверхностной плотности каждого слоя и размера воздушного промежутка.
Ключевые слова: «закон (действия) массы», метод дискретных параметров, звукоизоляция тонких перегородок, звукоизоляция от воздушного шума, поверхностная плотность, приведённая масса, сосредоточенная масса, волновое совпадение, двойное остекление, граничная частота.
Введение
Метод сосредоточенных параметров, разработанный на рубеже конца XX - начала XXI веков, даёт достаточно близкие результаты к экспериментальным при расчёте однослойных однородных ограждений, работающих в качестве звукоизоляционных преград [1, 2, 3]. Данный метод основан на представлении объектов, участвующих в передаче звуковых колебаний и сред распространения звука в качестве сосредоточенных параметров: «сосредоточенной» и «приведённой» масс [1, 2, 4, 5]. Использование этих двух объектов позволяет применять к процессам распространения звуковых волн законы сохранения количества движения и кинетической энергии, а также решать задачи прохождения и отражения звуковой энергии на границе раздела различных сред, что, как показано в работах [2, 4, 5, 6], позволяет создавать эффективные расчётные модели звукоизоляции воздушного шума однослойных перегородок. Согласно отечественных нормативных документов, строительные перегородки подразделяют на лёгкие (тонкие) с поверхностной плотностью до 100 кг/м2, и массивные, с поверхностной плотностью до 800 кг/м2 и выше. В контексте данной статьи, представляется интересным рассмотреть теоретические предпосылки и практические методы расчёта тонких лёгких ограждений. Частным случаем применения лёгких ограждений, в силу их сравнительно низких прочностных и звукоизоляционных показателей, является вариант их сдвоенной установки в ограждающих конструкциях гражданских зданий. Наиболее характерным примером таких ограждений являются тонкие силикатные листы стекла в оконных створках или герметично запаянных стекло-пакетах. Данная статья посвящена изучению инженерного метода расчёта звукоизоляции двухслойных стеклянных ограждений и однокамерных стеклопакетов. В настоящее время, в соответствии с СП [7], используется графоаналитический метод для построения частотной кривой изоляции воздушного шума. Несмотря на наглядность и простоту данного метода, его применение основано на статистической обработке экспериментальных результатов и не имеет чётких теоретических оснований. Метод сосредоточенных (дискретных) параметров, используемый для тонких однослойных ограждений [4, 6, 8], будучи распространённым на двухслойные лёгкие перегородки, позволит получить простую и непротиворечивую модель расчёта звукоизоляции воздушного шума.
X X
о
го А с.
X
го т
о
Расчётная модель для лёгкой однослойной звукоизолирующей преграды.
Расчётная модель двойной тонкой звукоизолирующей преграды основывается на положениях расчёта звукоизоляции аналогичной однослойной конструкции.
ю
2 О
м
см
0 см
сч
01
о ш т
X
<
т О X X
Соответственно, необходимо рассмотреть модель расчёта для одинарной перегородки.
Как показано в работах [4, 6, 8], итоговое значение звукоизоляции для однослойного тонкого ограждения находится по формулам (1) и (2) в диапазоне до волнового совпадения (й^,1) и на последующем участке частотного спектра (й£о£.2).
+ ДДа1;/</Гр, дБ; (1) + ДДа2;/>/Гр, дБ; (2) где Дм.а.ь.1, Кма.ь.2 - звукоизоляция, приблизительно соответствующая звукоизоляции, вычисленной по закону массы до и после граничной частоты по формулам (3) и (4), дБ; Дйге5. - поправки к звукоизоляции на действие волновых резонансов в пластине, дБ, (10); Дйя1 и Дйя2 - поправки к звукоизоляции на демпфирующее действие воздуха, дБ, формулы (8) и (9).
В соответствии с методом сосредоточенных параметров, вид частотной кривой, без учёта поправок, соответствует известному закону массы. Частотный диапазон разграничивается граничной частотой, начиная с которой, наблюдается явление волнового совпадения, приводящее к резкому провалу в звукоизоляции.
Одной из теоретических предпосылок [1, 4, 8] для рассматриваемого расчётного метода является подход, согласно которому, и среды распространения и тела-проводники механических колебаний, рассматриваются до, так называемой, предельной частоты, /и;£., как несжимаемые, сосредоточенные объекты, выражаемые в акустических расчётах понятием «сосредоточенная масса» , т, кг/м2. В диапазоне после /и;£. эти же объекты становятся «волноводами» и сами становятся средами распространения упругих колебаний, в этом случае, в расчётах их можно выразить в качестве приведённой массы и, кг/м2. Приведённая масса среды - масса объёма среды, ограниченного 1/2п длины волны и площадью взаимодействия с другим объектом на текущей частоте:
И = рЛ/2тг, кг/м2 (3)
где р - плотность среды, Л - длина волны. В приведённой в работах [1, 4, 5, 6] физической модели распространения звука через однослойную перегородку, до частоты приведённая масса воздуха перед пластиной, ца, совершает одновременный упругий удар по сосредоточенной массе пластины т и приведенной массе среды ца за пластиной: пластина в этом частотном диапазоне является акустически непрозрачным, несжимаемым объектом. Звукоизоляция в этом частотном диапазоне находится по формуле (4):
Яиллл = 101д± = 10ы(1 + ^)2 = 10ы(1 + -^)2, дБ;
(4)
где а - коэффициент прохождения скорости колебаний в пластину; т - поверхностная плотность пластины или перегородки, кг/м2; ро - плотность воздуха, кг/м3; со -скорость звука в воздухе, м/с; Л0 - длина продольной звуковой волны в воздухе, м; |ИЯ - приведённая масса рассматриваемого фрагмента воздуха, кг, вычисляется по формуле (5).
. Ро^я/Дд/Ьд.
Иа ='
■ , кг / кд;
(5)
где Ха - длина волны в воздухе на рассматриваемой частоте, м; аа - толщина фрагмента воздушной среды (луча), м, взаимодействующего с фрагментом пластины,
в данном случае, принимается равной 1 и может не учитываться; Ьа - ширина фрагмента воздушной среды, м, также принимается равной 1 и может не учитываться.
Итоговая запись формулы (4) схожа с записью формулы закона массы для нормального падения звуковых лучей на пластину. В статьях [1, 2, 5] объясняется правомерность использования такой формулы без учёта наклонного падения волн на звукоизолирующую преграду.
После частоты волнового совпадения, процесс прохождения звука через толщину пластины может быть представлен как совместный упругий удар приведённой массы воздуха перед пластиной, ца, по приведённой массе пластины, цр1,, и приведённой массе воздуха, ца. Пластина становится средой распространения упругих волн. Для диапазона после частоты волнового совпадения, который для лёгких ограждений, как правило, заканчивается за пределами стандартного частотного спектра, а для массивных - на частоте с ординатой 65 дБ [9], звукоизоляция находится по формуле (6):
Дм,А,ь,2 = Wlg±=Шg(l+^)2 = 10^(1+-^)2,дБ;
6)
где ир;, - приведённая масса пластины, кг, определяется по формуле (7); |ИЯ - приведённая масса фрагмента воздушной среды, кг, определяемая после частоты волнового совпадения, по формуле (5), при аа=1 м и barbpl.fi. м.
Ир,. = , кг / кд;
(7)
где Яр;./;., длина изгибной волны в пластине, м; рр;, -плотность материала пластины, кг/м3; Ья, - ширина фрагмента пластины, м, принимается равной 1; - толщина пластины, м.
В работах [4, 6] рассматривается возникновение увеличения звукоизоляции тонких перегородок на низких частотах до волнового совпадения и на частотах, лежащих сразу за частотой волнового совпадения, что вызвано демпфирующими свойствами воздуха с двух сторон пластины. В отличие от массивных перегородок, сосредоточенные и приведённые массы которых значительно превосходят приведённую массу прилегающего с двух сторон воздуха, для тонких лёгких перегородок поправки на амортизирующее действие воздушной среды будут играть определённое значение: формулы (8) и (9).
Дйя1 = 10
^ = -/</, , дБ (8)
= , дБ (9)
На итоговое значение звукоизоляции пластины также оказывают влияние интерференционные явления от взаимного сложения и взаимного вычитания амплитуд вновь возникающих изгибных волн с отражёнными от торцов закрепления пластины [1, 3, 10]. В результате, на некоторых частотах возникают резонансы, снижающие звукоизоляцию по сравнению с законом массы, а на некоторых - анти-резонансы, увеличивающие звукоизоляцию по сравнению с теоретически ожидаемой. Реальный практический учёт этих явлений достаточно сложен и требует полной информации о применяемых материалах в стенах, способах закрепления и габаритных размерах пластины. Для практических инженерных расчётов достаточно учитывать снижение звукоизоляции на резонансах. Оно будет зависеть от
коэффициентов отражения изгибных волн от торцов закрепления. Ориентировочно, при линейной постановке задачи и без учёта диссипативных процессов из-за потерь на внутреннее трение, поправка на резонансы может быть вычислена по формуле (10):
Дйге5. = -201д-±-, дБ; (10)
где р1=р2 - коэффициенты отражения колебательной скорости от двух противоположных концов рассматриваемого ограждения, при двухстороннем закреплении, при линейной постановке задачи, определяются по формуле (11):
(11)
ß _ Цр!.~Цил. V-pl+V-w'
где |р;. - приведённая масса пластины, кг, определяется по формуле (7); IV - приведённая масса пластины, кг, определяется аналогично, по формуле (7).
Теоретические основы для вычисления звукоизоляция двойного остекления.
Задача расчёта звукоизоляции двойных ограждений представляется более сложной по сравнении с нахождением звукоизоляции одинарных ограждений по причине наличия в их конструкции косвенных путей распространения звуковой энергии. На рис. 1 показаны три основные пути прохождения звука через сдвоенную конструкцию оконной створки с двойным остеклением или стеклопакетом. Как показывает практика натурных измерений, наиболее значимым путём распространения звука в оконном заполнении является прямой путь «А», звукоизоляция здесь, как правило, ниже чем на двух других путях [11]. Для практических инженерных расчётов этот путь представляет наибольшее значение.
R-дБ
ЧАСТОТНЫЕ ДИАПАЗОНЫ
1 II III IV V
100 100 800 3000 Г, Гц
Рис. 2. Характерные частотные диапазоны изоляции воздушного шума двойным остеклением.
На первом участке (I), рис. 2, звукоизоляция определяется массой двух листов стекла, воздух в связи со своей небольшой массой не вносит существенного вклада в общую звукоизоляцию. С точки зрения теории метода дискретных параметров, происходит мгновенная передача энергии через слой воздуха и две пластины. Звукоизоляция на этом участке может быть посчитана по формуле (1) для суммарной поверхностной плотности двух перегородок. Воздух, согласно работам [1, 11], выступает на этих частотах как «сосредоточенная упругость»: объект, аналогичный по своим свойствам сосредоточенным массам твёрдых тел, то есть не являющийся «волноводом». Критерием для перехода к рассмотрению воздуха между стёклами в качестве приведённой массы [1, 11] является предельная частота,
fult.:
fult. ~
Гц
(12)
Рис. 1. Основные пути прохождения звука через конструкцию оконного заполнения: А - путь прямого распространения; В и С - пути косвенного распространения шума через элементы стеклопакета и створки.
Частотный диапазон звукоизоляции воздушного шума стеклопакетом или двойным остеклением может быть условно разделён на пять участков, рис. 2, [12]. Звукоизоляция на каждом из участков определяется особенностями физической модели прохождения звука через основные конструкции.
где I - ширина воздушного зазора между стёклами, м; с0 - скорость распространения звука в воздухе, м/с.
Для современных систем остекления и герметичных стеклопакетов, ширина межстекольного зазора у которых невелика, предельная частота лежит за пределами нормируемого частотного диапазона.
Демпфирующим действием воздуха по формулам (8), (9) в инженерном расчёте можно пренебречь из-за небольших значений поправок. После упрощения, с подстановкой значений плотности и скорости звука в воздухе, а также, приняв ориентировочное снижение звукоизоляции на резонансах, равным 6 дБ, можно получить формулу (13).
й£0£.1 =20^((т1+т2)-/)-42-6дБ; (13)
где тъ т2 - поверхностные плотности первого и второго слоёв, кг/м2; / - текущая частота, Гц.
На втором участке стандартного частотного спектра (II) возникает первый, главный, резонанс между колеблющимися под действием звуковой энергии от источника двумя листами остекления. Звукоизоляция на этом участке резко падает и может быть вычислена по формуле (14):
Дп = ДмА1..1+ДДа ^В; (14)
где йм.а.ь.1 - звукоизоляция по закону массы для одного слоя остекления, с учётом поправки на резонансы, по формулам (4) и (10), дБ; Дйя - поправка к звукоизоляции за счёт упругих свойств воздуха межстекольного зазора, дБ, по формуле (15).
ARa =20 lg
-Ш
dB.
(15)
где /0 - частота свободных колебаний системы, Гц, по формуле (16).
60 jm1+m2
fo=:
. dB.
(16)
Va л/ m1^m2 '
где a - ширина воздушного зазора, м. и т2 - поверхностные плотности первого и второго слоёв соответственно.
В самой нижней точки графика, поправка АRa будет стремится к 0, в окрестности этой точки, она может быть вычислена по формуле (15).
На третьем участке (III) демпфирующее действие воздуха в зазоре между стёклами постепенно снижается и звукоизоляция ориентировочно может быть определена по формуле (13). Третий участок заканчивается на частоте, приблизительно, за одну октаву до частоты волнового совпадения (17), для слоя с наибольшей толщиной (при слоях стекла разной толщины).
X X
о го А с.
X
го m
о
ю
2 О
м
h.-Tt
Гц;
(17)
CS
0
CS
CS
01
О Ш
m
X
<
m о x
X
где cpLd iL - скорость распространения звуковых продольных волн в материале пластины (ограждения), м/с; hpi. - толщина пластины (стекла).
На четвёртом участке (IV) происходит падение звукоизоляции до ординаты с частотой волнового совпадения, величина которой находится по формуле (6) для наибольшего по толщине слоя остекления. После упрощения, с учётом резонансов (~5 дБ), формула (6) будет выглядеть как формула (18):
Rtot.2 =20 lg((m1 + m2) • /)- 58-5 дБ; (18)
После частоты волнового совпадения начинается пятый участок (V), на котором звукоизоляция растёт вплоть до абсциссы с ординатой в 65 дБ, звукоизоляция здесь также находится по формуле (18). Обычно этот участок лежит за пределами нормируемого частотного диапазона от 60 до 4000 Гц, поэтому не представляет реального практического интереса.
Следует отметить, что на условных участках III - V может быть достигнута предельная частота , /ui£., формула (12), при которой воздух в зазоре станет в полной мере проводником воздушных колебаний и звукоизоляция двух стёкол будет определяться как сумма звукоизоляций каждого из стекол, посчитанных по формулам
(13), либо (18). Однако, для большинства применяемых светопрозрачных конструкций в нормируемом по СП диапазоне такой случай нехарактерен.
Алгоритм ориентировочного инженерного расчёта звукоизоляции двойного остекления
Приведённые выше закономерности позволяют разработать алгоритм приблизительного инженерного расчёта звукоизоляции двойного остекления.
1. Начиная с начала стандартного диапазона, рис. 3, из точки A, проводится вспомогательная прямая, с наклоном в 6 дБ на октаву по формуле (13).
2. Находятся собственная частота колебаний, /0, и минимальное значение звукоизоляции по формулам
(14) - (16), обозначается точка C на графике.
3. На прямой, проведённой из точки A, находится точка B на расстоянии одной октавы от точки C. Точки A, B и C соединяются.
4. Из точки C проводится прямая, построенная по формуле (14). На пересечении со вспомогательной кривой из точки A отмечается точка D.
5. Вычисляется граничная частота, Д., по формуле (17). Считается звукоизоляция по формуле (18), находится точка F.
6. Из точки F проводится прямая с наклоном 6 дБ на октаву, по формуле (18), до границы нормируемого диапазона, получается точка G.
7. На вспомогательной прямой, проведённой из точки A, на одну октаву ниже, отмечается точка E. Точки D, E, F соединяются.
Полученная таким образом кривая показывает минимальную звукоизоляцию двойного светопрозрачного ограждения, при этом не учитывая возможного дополнительного повышения звукоизоляции за счёт воздуха в межстекольном промежутке и антирезонансных явлений для стёкол с большей толщиной и большим зазором . Эти вопросы требуют дальнейшего изучения. На рис. 4, в качестве примера, представлен график звукоизоляции поворотно-откидного окна с двухкамерным стеклопаке-том марки 4-12-4 [12].
"X I, Гц
Рис. 3. Построение результирующей кривой звукоизоляции двойного остекления ABCDEFG.
ДБ
50 40 30 20 10
* А ~у
6 3 о
5 о
2J
125 250 500 1000 2000 4000 Г, Гц Рис. 4. Гоафики изоляции воздушного шума полностью открывающимся поворотно-откидным ПВХ-окном, размером 1226х1447 мм с двумя контурами резинового уплотнения по всему периметру, со стеклопакетом 4х12х4:1 - экспериментальная кривая; 2 - прямая, построенная по формуле (13) для одного слоя остекления; 3 - прямая, построенная о формуле (13) для двух стёкол; 4 - прямая по формуле (14); 5 -кривая звукоизоляции, полученная с использованием рассматриваемого метода; 6 - кривая звукоизоляции, полученная по методу СП [7].
Полученная расчётная кривая лежит на графике достаточно близко к кривой натурных измерений. Расхождение вблизи граничной частоты на высоких частотах может быть обусловлено неплотностями и конструктивными особенностями оконного заполнения в целом.
Выводы
Приведённый в статье материал позволяет сформулировать следующие выводы:
1. Расчётный метод звукоизоляции двойного остекления базируется на основных теоретических положениях метода сосредоточенных параметров для лёгких однослойных ограждений.
2. Звукоизоляция двухслойных ограждений имеет разную расчётную модель на пяти условных участках стандартного частотного спектра.
3. Звукоизоляция конструкции с двойным остеклением, в основном, зависит от поверхностной массы и толщины стёкол, а также от размеров воздушного промежутка.
4. С точки зрения инженерного метода расчёта, звукоизоляция на большей части стандартного частотного диапазона подчиняется закону массы для сдвоенного ограждения, а снижение изоляции объясняется резонансом на собственной частоте колебания стёкол и явлением волнового совпадения.
5. Приведённый в статье алгоритм ориентировочного инженерного расчёта позволяет строить кривые минимальной звукоизоляции для оконных заполнений, сравнимые по своей точности с методом СП.
В заключении стоит отметить, что расчётные модели для двух- и многослойных лёгких конструкций продолжают представлять научный интерес и нуждаются в дальнейшем изучении и инженерном усовершенствовании.
Литература
1. Захаров А.В. Дискретные модели прохождения волн при расчетах звукоизоляции в зданиях // Промышленное и гражданское строительство. 2012. № 11. С. 50-54.
2. Захаров А.В. Обеспечение условий неразрывности при косом прохождении звука через массивную пластину // Инновации и инвестиции. 2018. №12. С. 163-166.
3. Захаров А.В. Расчет изоляции звука однородными ограждающими конструкциями // Трета национална конференция за борба с шума. Доклади. Варна: 2729.10.1973. София, 1973. 316 с.
4. Салтыков И.П. Расчет звукоизоляции тонких перегородок на основе модели с сосредоточенными параметрами // Вестник МГСУ. 2020. Т.15. №3. С. 353-367.
5. Saltykov I.P. An engineering estimation method of the sound insulation of massive partitions on the base of design model with lumped parameters. J. IOP Conf. Ser.: Mater. Sci. Eng. 2020. 753 032046. doi:10.1088/1757-899X/753/3/032046
6. Салтыков И.П. Сравнение результатов расчёта звукоизоляции однослойных перегородок на основе модели с сосредоточенными параметрами с результатами традиционных методов расчёта. // Инновации и инвестиции. 2020. №2. С. 173-180.
7. СП 275.1325800.2016. Конструкции ограждающие жилых и общественных зданий. Правила проектирования звукоизоляции. Минстрой России. М., 2016. 65 с.
8. Захаров А.В., Салтыков А.В. Алгоритм расчёта звукоизоляции однослойных перегородок на основе моделей с сосредоточенными параметрами. // Актуальные проблемы строительной отрасли и образования. Сборник докладов Первой Национальной конференции. Москва. 30.09.2020. Изд.: Национальный исследовательский Московский государственный строительный университет.
9. Zakharov A.V. and Saltykov I.P. The third frequency range of the sound insulation plot of the single-layer partitions. J. IOP Conf. Ser.: Mater. Sci. Eng. 2020. 753 032064. doi:10.1088/1757-899X/753/3/032064
10. Разживин В.М. Изоляция воздушного шума легкими ограждающими конструкциями зданий с учетом их закрепления. //Монография. Пенза, 2014, 120 с.
11. Захаров А.В., Салтыков И.П. Постановка задачи расчёта звукоизоляции воздушного шума двухслойными массивными ограждениями на основе моделей с сосредоточенными параметрами. // International Journal for Computational Civil and Structural Engineering, 2020, 16(4). извлечено от https://ijccse.iasv.ru/index.php/ijccse/article/view/326
12. Борискина И.В., Плотников А.А., Захаров А.А. Проектирование современных оконных систем гражданских зданий. К. Изд. Домашевская О.А., 2005. 320 с.
Sound air noise insulation's calculation of the double light
double-layer barriers on the base of the concentrated
parameters method by the example of a double window
glazing
JEL classification: L61, L74, R53_
Zakharov A.V., Saltykov I.P.
NIU MGSU)
The article considers the method of approximate engineering computation of sound insulation of two-layer thin partitions on the example of a double glazing. The "method of concentrated (discrete) parameters" is used as the calculation method. The calculation of a two-layer light partition is based on the model of sound propagation through a single-layer sound barrier. A model for the calculating of the sound insulation of a single-layer, light partition, is given. It takes into account the sound insulation lowering at resonances in the plate and the damping effect of an air. Formulas for the sound insulation calculation for two sections of the standard frequency range are considered in two cases. They are: before and after the frequency of the wave coincidence. It is shown that there are three possible ways for sound to pass through the window filling structure. And the most significant contribution to sound propagation is made by the direct path of the passage. A graph of the principal frequency response of the double-glazed sound insulation on five conditional sections with an explanation of the computational model is given. It is revealed, that to the frequency of the wave coincidence, the growth of the insulation, for double glazing corresponds to a similar increase for a single partition, with the exception of a frequency region in the neighborhood of the limit frequency. The shape of the isolation curve also corresponds to a single sound-insulating barrier at the after coincidence frequency range. An engineering and semi-graphical method of calculation is proposed on the basis of the studied patterns. An algorithm for calculating of the sound insulation of a double-layer glazing is developed. The graph of the sound insulation of a window with a single-chamber double glazing unit is constructed. The analysis of the obtained results is carried out, the conclusions are drawn. In general, it can be noted, that the sound insulation of a double glazing depends on the surface density of each layer and the size of the air gap.
Keywords: "Mass Action Law", the method of discrete parameters, sound insulation of single-layer partitions, air noise isolation, surface density, reduced mass, concentrated (discrete) mass, wave coincidence, double glazing, limit frequency.
References
1. Zakharov A.V. Discrete models of wave propagation in the
calculation of sound insulation in buildings граждан Industrial and civil construction. 2012. No. 11. S. 50-54.
2. Zakharov A.V. Ensuring continuity conditions for oblique sound
passage through a massive plate // Innovations and investments. 2018. No. 12. S. 163-166.
3. Zakharov A.V. Calculation of sound insulation by homogeneous
enclosing structures // Treta National Conference for the fight against noise. Report. Varna: 27-29.10.1973. Sofia, 1973.316 p.
4. Saltykov I.P. Calculation of sound insulation of thin partitions on
the basis of a model with lumped parameters. Vestnik MGSU. 2020.T.15. Number 3. S. 353-367.
5. Saltykov I.P. An engineering estimation method of the sound
insulation of massive partitions on the base of design model with lumped parameters. J. IOP Conf. Ser .: Mater. Sci. Eng. 2020.753 032046.doi: 10.1088 / 1757-899X / 753/3/032046
6. Saltykov I.P. Comparison of the results of calculating the sound
insulation of single-layer partitions based on the model with lumped parameters with the results of traditional calculation methods. // Innovation and investment. 2020. No. 2. S. 173-180.
7.SP 275.1325800.2016. Fencing structures for residential and public buildings. Soundproofing design rules. Ministry of Construction of Russia. M., 2016.65 p.
8. Zakharov A.V., Saltykov A.V. Algorithm for calculating the sound
insulation of single-layer partitions based on models with lumped parameters. // Actual problems of the construction industry and education. Collection of reports of the First National Conference. Moscow. 09/30/2020. Publ .: National Research Moscow State University of Civil Engineering.
9. Zakharov A.V. and Saltykov I.P. The third frequency range of the
sound insulation plot of the single-layer partitions. J. iOp Conf. Ser .: Mater. Sci. Eng. 2020.753 032064.doi: 10.1088 / 1757-899X / 753/3/032064
10. Razzhivin V.M. Isolation of airborne noise with light building envelopes, taking into account their fastening. //Monograph. Penza, 2014, 120 p.
11. Zakharov A.V., Saltykov I.P. Statement of the problem of calculating the sound insulation of airborne noise with two-layer massive barriers based on models with lumped parameters. // International Journal for Computational Civil and Structural Engineering, 2020, 16 (4). Retrieved from https://ijccse.iasv.ru/index.php/ijccse/article/view/326
12. Boriskina I.V., Plotnikov A.A., Zakharov A.A. Design of modern window systems for civil buildings. K. Ed. Domashevskaya O.A., 2005.320 p.
X X
о
го А с.
X
го m
о
ю
2 О
м
