CC BY
19ПАРАДОКС ДАВЛЕНИЯ СВЕТА В КЛАССИЧЕСКОЙ ЭЛЕКТРОДИНАМИКЕ И СУТЬ ВВЕДЕНИЯ ВЕКТОР ПОТЕНЦИАЛОВ В ЭЛЕКТРОДИНАМИКУ
Рысин А.В.
Рысин О.В.
АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, радиоинженеры
Бойкачев В.Н.
АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, директор кандидат технических наук Никифоров И.К.
Чувашский государственный университет, г. Чебоксары, кандидат технических наук, доцент
THE PARADOX OF THE PRESSURE OF LIGHT IN CLASSICAL ELECTRODYNAMICS AND THE INTRODUCTION OF THE VECTOR POTENTIAL IN ELECTRODYNAMICS
Rysin A. V.
Rysin O. V.
ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, radio engineers
Boykachev V.N.
ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, director, candidate of technical sciences Nikiforov I.K.
Chuvash State University, Cheboksary, candidate of technical sciences, associate professor
АННОТАЦИЯ
В очередной статье мы показываем, почему были введены вектор потенциалы в электродинамику, и почему классические уравнения Максвелла не смогли дать необходимые решения в теории излучения и взаимодействия и описания электромагнитного происхождения электрона.
ABSTRACT
In the next article we show why was introduced the vector potential in electrodynamics, and why the classical Maxwell's equations are unable to provide the necessary solutions in the theory of radiation and the interaction and describe the electromagnetic origin of the electron.
Ключевые слова: вектор потенциалы, уравнения Максвелла, усовершенствованные уравнения Максвелла, давление света, сила Лоренца.
Keywords: vector potentials, Maxwell's equations, advanced equations of Maxwell, light pressure, Lorentz force.
Как мы уже не раз отмечали в своих предыдущих статьях, нынешняя физика страдает рядом алогизмов, которые не видны только на первый взгляд. Вопрос, который может задать любознательный читатель: "А зачем вообще понадобились вектор потенциалы, если обычные уравнения Максвелла должны однозначно описывать электромагнитные поля в любом их проявлении?" Суть ответа, который обычно даётся во всех учебниках, что это, якобы, вспомогательные функции, которые удобны в использовании, и это вроде бы никак не влияет на результат. Отметим, в свою очередь, что метод вспомогательных функций часто используется и в вероятностной квантовой механике, особенно там, где требуется решение в виде "сшивания" на границе раздела сред. Проанализируем, что собственно привело к использованию вспомогательных функций, и чего не было в обычных уравнениях Максвелла. Остановимся, вначале, на
взаимосвязи магнитных полей с вектор потенциалами в виде:
B = Vx A = rot A. (1)
Что по-сути означает это уравнение? А оно означает, что магнитная индукция по координатам пространства может быть вычислена по формулам:
Вх =dAz /ду-дЛу /dz; Ву = дЛх /dz-dAz /дх; (2)
В =дЛу /дх-дЛх /ду .
Казалось бы ничего такого экстраординарного, выходящего за рамки, принятой среди физиков теории поля. Но, если например, дЛг / ду Ф дЛу / дz, то математическая операция ротора не выполняется, так как либо дЛг / ду > дЛу / дz либо
дЛ / ду < дЛу / дz. По другому говоря, мы
должны иметь источник формирования этого неравенства, - а им может быть только вектор магнитной индукции. Тогда из общепринятого представления вектор имеет, в этом случае, начало и конец, - а это логически подразумевает наличие «магнитных зарядов», которые в нынешней физике отвергаются. Таким образом, мы имеем два алогизма: 1) неравенства дЛг / ду > дАу / дг либо
дА2 / ду < дЛу / дг означают отсутствие ротора
как такового;
2) данная запись означает наличие и существование магнитных зарядов, чего также не наблюдается.
Собственно такая форма записи была попыткой уйти от другого алогизма, который виден в обычных уравнениях Максвелла в виде:
дВ2 / дг = дЕ / дх - дЕх / ду. (3)
Парадокс здесь в том, что изменение во времени в левой части уравнения даёт ротор в правой части уравнения, а такая запись сама по себе противоречит уравнению непрерывности и уравнению Умова-Пойтинга вида:
дЖ / дг = Шу £. (4)
Иными словами, изменение магнитной индукции во времени по (3) не должно приводить к изменению в пространстве, или мы должны иметь появление электрических зарядов из за разницы между 5Еу/5х и 5Ех/5у с соответствующей энергией и массой покоя, - а это уже связано с чудесами возникновения из ничего.
Рассмотрим теперь вторую форму записи уже электрического поля через вектор потенциалы в виде:
-E = Уф+5Л/8t.
(5)
И если расписать это уравнение по координа-
там, мы имеем:
- Ех =dAx / 8x -8ЛХ / dt; - Ey =8Лд/ dy + 8Лу / dt; -E =8Лi/8z + 8Лг /dt.
(6)
Здесь учтено, что проекция на время Ап - это ф, то есть А = ф. В данной форме записи мы представили напряжённость электрического поля
как сумму двух вспомогательных функций при дифференцировании их по времени и координате с отрицательным знаком, но при этом на эти вспомогательные функции было наложено условие калибровки Лоренца. Иными словами был введён необратимый процесс, по которому замена переменных дифференцирования приводит к иному результату в виде:
0 = div A + 8ф / 8t. (7)
Таким образом, вспомогательные функции из вектор потенциалов при проекции их на время и на координаты не являются симметричными. В случае (7) для этих функций выполняется уравнение непрерывности с законом сохранения количества при дифференцировании по пространству и времени, а в случае формулы (5) - нет. Иными словами, используя вектор потенциалы, мы получили, уравнения противоречащие закону сохранения количества. Но при этом добавилась новая важная вспомогательная функция, которой не было в обычных уравнениях Максвелла - это проекция на время Лп . Кроме того, добавилось ещё одно условие, отражающее необратимость процессов в виде калибровки Лоренца. Если учесть, что вектор потенциалы - это не реальные, а некие вспомогательные (фиктивные) функции, то на парадоксы с ними можно закрыть глаза. При этом, используя данные вспомогательные функции, можно получить новые очень важные соотношения и выводы, которые позволяют получить добавленные свойства через вектор потенциалы. По-сути вспомогательные функции должны были некоторым образом отразить пространственно -временное искривление по преобразованиям Лоренца-Минковского электромагнитных полей, что собственно и сделано в [1]. Поэтому, используя реальные соотношения между магнитной индукцией и электрическим полем, мы можем записать:
H = 1/ц0 rotA = cE = -сУф-c8A/8t; (8)
Далее учтём, что ц0 = 1/(c2s0) :
c rot A = -1Лв0)[Уф+ 8A / 8t ]. (9)
Если расписать в частных производных, то получим:
c[d4z / 8y -8Лу / 8z] = -1 /(s0 )[8A / 8x + 8ЛХ / 8t]; c[8Ax /8z -8AZ /8x] = -1/(s0)[8Л /8y + 8Лу /8t]; c[8A / 8x -8ЛХ / 8y] = -1 /(s0 )[8Л / 8z + 8Лг / 8t].
(10)
Из (10) видно, что Ап и, например, Ах имеют будем иметь систему уравнений вида: разные размерности в силу того, что дх = с дг, поэтому мы можем записать Ая = сЛ, и в результате
с[дЛ2 / ду - дАу / дг] = -1 /(е0 )[с дЛ / дх + дАх / дг]; с[дАх / дг - дАг / дх] = -1 /(е0 )[с дА, / ду + дАу / дг]; с[дАу / дх -дАх / ду] = -1 /(е0 )[с дД / дг + дА2 / дг].
Таким образом, мы видим, что введение вспо- = ЛА; Л = Л; Л = Л2;
могательных функций неизбежно означает выпол- х у (12)
нение системы уравнений (11). Но и это ещё не всё, Az = Лз.
- из вероятностной квантовой механики с учётом Иными словами, чтобы обеспечить возмож-
подчинения вектор потенциалов системе уравне- ность использования вектор потенциалов в уравнений Дирака (которые выводятся из условия подчи- ниях Дирака, мы должны ввести условие умноже-нения энергетическому соотношению Эйнштейна, ния проекции на время на мнимую единицу i, и то-а это условие закона сохранения количества), сле- гда система уравнений (11) запишется в виде: дует представление вектор потенциалов в виде:
е[дЛ2 / ду -дЛу / dz] = -1 /(е0 )[с дЛ / дх + дЛх / дг];
е[дЛх / dz -дЛг / дх] = -1/(е0 )[с дЛ / ду + дЛу / дг]; (13)
с[дЛу / дх - дЛх / ду] = -1 /(е0 )[с дЛ / dz + дЛ2 / дг].
Систему уравнений (13) можно представить как
- ц0ф'с / дх + дЛх / дг] = [dAz / ду - дЛу / dz];
- ц0ф'с дЛ / ду + дЛу / дг] = [дЛх / dz - / дх]; (14)
- ц0ф'с дЛ / dz + / дг] = [дЛу / дх - дЛх / ду].
Надо отметить, что форма записи (14) соответ- Так как значение потенциала в точке можно вычис-ствует случаю рассмотрения движения в простран- лить через вектор потенциалы по формуле [1]: стве и времени в случае непериодических функций.
ф(х,у,2,1) = (д/(4л80))(1/(1 -V2/с2)1/2){1/[(х-V?)2/(1 -V2/с2) + у2 + г2]1'2} . (15)
Здесь q - кулоновский заряд. Так как вектор- в координаты другой противоположности. То есть ный потенциал А отличается от ф только на вели- здесь присутствуют только геометрические величину v / с2, то фактически мы имеем формулу пре- чины претбразованга координат - и шчего более.
образования координат одной противоположности Поэтому, с учетом сказанного, мы имеем дифференциал ф по координате х в следующем виде:
дф( х, у, 2, ?) / дх = (д/(4лв0))(1 /(1 - V2 / с2)1'2) х
x {(х - vг) /(1 - v2 / с2) /[(х - уг)2 /(1 - v2 / с2) + у2 + z 2]3/ 2}.
Аналогично дифференциал от А по t при движении по х вычисляется по формуле:
дА( х, у, z, г) / дг = (q /(4ле0 ))(1 /(1 - v2 / с2 )1/ 2 ) x x {(-v 2)(х - vг) /(1 - v2 / с2) /[(х - vг)2 /(1 - v2 / с2) + у2 + z2 ]3/ 2}.
(16)
(17)
При сложении, соответственно, имеем:
Ех = [(q/(4яе0)) (1/(1 -v2/с2)1/2][(х- vг)/(x- vг)2/(1 - v2/с2) + у2 + z2]3/2 . (18)
Как будет показано далее значение д = ск = 1 , а ^ = и / с, где значение u связано со средней интегральной скоростью в противоположности. Понятно, что значение Ех также отражает действие
силы через пространственно-временное искривление и движение. Если было бы что-то иное, то это никак не могло бы быть выражено в пространственно-временном континууме. Теперь, если учесть связь пространственно-временного искривления с электромагнитным излучением (а они не
существуют по отдельности) в соответствии с идеей Луи де Бройля (mc2=hf), и равенство противоположностей при этом, то есть корпускулярно-волновой дуализм (частоте должен соответствовать реальный волновой процесс, а он может быть только электромагнитным в данном случае), и перейти к реальным волновым функциям напряжён-ностей электрических и магнитных полей, которые в данной форме записи позволяют обходится без дополнительных вспомогательных функций, то получим:
- ц0фс дЕ / дх + дЕх / дг] = [дЕ / ду - дЕ / дг];
- ц0фс дЕг / ду + дЕу / дг] = [дЕх / дг - дЕг / дх];
- ц0ф'с дЕ / дг + дЕ / дг] = [дЕу / дх - дЕх / ду].
- ц0 [гс дНг / дх + дНх / дг] = [дЕг / ду - дЕу / дг]; -ц0[гсдН,/ду + дНу /дг] = [дЕх/дг-дЕ/дх];
- ц0 [гс дНг / дг + дНг / дг] = [дЕу / дх - дЕх / ду].
- [гс д5г / дх + д5х / дг] = [дЕг / ду - дЕу / дг];
- [гс / ду + д5у / дг] = [дЕх / дг - дЕ / дх];
- [гс д£г / дг + дВг / дг] = [дЕу / дх - дЕх / ду].
Понятно, что из правила симметрии между быть аналогичный вид для электрической индук-
противоположностями (как мы уже показали не раз ции, но если использовать ту же систему наблюде-
в предыдущих статьях, электрические и магнитные ния (по-сути, где мы находимся), то можем запи-
составляющие как раз и являются таковыми, так сать: как связаны через скорость света), у нас должен
- [г'с2ц0 с дЕ / дх + с2ц0дЕх / дг] = с[дЕ / ду - дЕу / дг];
- [г'с2ц0 с дЕ / ду + с2ц0дЕу / дг] = с[дЕх / дг - дЕ / дх];
- [г'с2ц0 с дЕ / дг + с2ц0дЕг / дг] = с[дЕу / дх - дЕх / ду].
(20)
- (1 / е0 )[гс дЕ, / дх + дЕх / дг] = [дН2 / ду - дНу / дг];
- (1 / е0 )[гс дЕг / ду + дЕу / дг] = [дНх / дг - дНг / дх];
- (1 / е0 )[гс дЕ / дг + дЕ / дг] = [дНу / дх - дНх / ду].
Иными словами, если использовать ту же си- времени остаются теми же самыми, то мы усовер-стему наблюдения, в которой координаты длины и шенствованных уравнений Максвелла вида
[гс дД / дх + дД / дг] = [дН2 / ду - дНу / дг];
[гс дД / ду + дД / дг] = [дНх / дг - дНг / дх]; (21)
[гс дД / дг + дД / дг] = [дН / дх - дНх / ду]
никоим образом не получим. И это вполне естественно, так как если бы в противоположностях пространство и время были бы одинаковыми, то различий между противоположностями вообще не было бы. Поэтому уравнения системы (20) должны быть подвержены изменениям в части пространственно временного представления. При этом мы учитываем, что сумма меняется в противоположности на разность, а те составляющие, которые давали ротор в предыдущей противоположности, должны давать уравнение непрерывности с учётом проекции на время, и наоборот. Отсюда и получается тогда система уравнений (21). Иными словами в новой системе наблюдения Е и Н меняются местами. При этом, наше представление пространственно-временных координат в противоположности наблюдения Н будет не совпадать с представлением пространственно-временных координат в системе наблюдения Е, то есть другой противоположности.
Таким образом, мы получаем усовершенствованные уравнения Максвелла, которые учитывают также и проекцию электромагнитных полей на время, то есть решается парадокс независимости обычных уравнений Максвелла, которые не могли подчиняться преобразованиям Лоренца в силу отсутствия этой проекции, а значит были независимы от пространственно-временного искривления, что явно противоречило отклонению света в гравитационном поле. Следует также отметить, что вид усовершенствованных уравнений Максвелла позволяет решить и другой парадокс, который присутствовал при введении вспомогательных функций вектор потенциалов, и который был в обычных уравнениях Максвелла. Этот парадокс связан с тем, что не требуется нарушать условие равенства нулю ротора или условие выполнения уравнения непрерывности, так как условия сохранения количества в правых и левых частях уравнений (19) могут поддерживаться независимо, в силу наличия проекции
на время, и здесь не требуется введение «искусственных» разрывов. То есть, выполнение уравнения непрерывности в левой части системы уравнений (19), и характеризующей одну противоположность, соответствует выполнению операции ротора в правой части системы уравнений (19), которая характеризует другую противоположность. Если бы равенство в противоположностях не соблюдалось бы, то это неизбежно приводило бы к переходу только к одной противоположности и о корпуску-лярно-волновом дуализме можно было бы забыть, то есть были бы чудеса однородности, что, кстати, и ввели в бозоне Хиггса лжеучёные. Ещё одной особенностью усовершенствованных уравнений Максвелла является то, что они по виду совпадают с вероятностными волновыми функция в системе уравнений Дирака, а это однозначно означает, что от чудес вероятностей, которые получались из детерминированного энергетического соотношения Эйнштейна необходимо отказываться в пользу реальных электромагнитных функций. В статье [2] мы показали, что использование усовершенствованных уравнений Максвелла аналогично использованию электродинамических потенциалов. Иными словами использование вектор потенциалов было обусловлено несовершенством обычных уравнений
Максвелла, что мы и исправили. Надо также отметить, что усовершенствованные уравнения Максвелла описывают реальные объекты в виде нейтрино и антинейтрино, если вероятностные волновые функции заменить на реальные электромагнитные функции.
Теперь следует обратить внимание на физический смысл добавленного члена с проекцией на время. Его роль проявляется в известном опыте П. Н. Лебедева по измерению давления света. При обычных уравнениях Максвелла, и при распространении со скоростью света, электромагнитная волна не может иметь электромагнитных составляющих направленных вдоль распространения, а значит оказывать давление на объект ей нечем. С целью выхода из этого парадокса было предложено использовать плотность силы Лоренца [3] в виде:
/ = -д^ / д? + div Т, (22)
или в компонентах
/к =-д%к / д? + дг Т'к, (23)
где
Е = [ЕБ]/(4лс) . (24)
Здесь T - тензор напряжений Максвелла, имеющий компоненты
T'k = (1/4%)[E'Ek + B'Bk - 0,5(Е2 + B2)blk].
(25)
Далее предлагается усреднить по времени значение дё / д? , которое при этом исчезает, и для средней плотности силы имеем [4]:
/уср = ^ Туср. (26)
Парадокс данного подхода выражается в трёх
^ = дЕу = дЕх + дБ2их /(1 - и2х/с2)1/2
допущениях. Первое допущение касается самого представления плотности силы Лоренца в виде уравнения (22), когда известный его вид с учётом конкретных проекций и преобразований Лоренца может быть представлен в виде:
(27)
Понятно, что если скорость и возрастает, то сила Лоренца также возрастает и соответственно при скорости, равной скорости света, имеем неопределённость, связанную с бесконечностью. Иными словами использовать данную формулу при скорости света нельзя. Второе допущение касается нарушения уравнения непрерывности, когда изменения по времени не приводят к изменению в пространстве, а дают появление некоторой третьей величины. Иными словами динамика изменения нарушена, а с ним и закон сохранения количества при взаимном обмене. Третье допущение касается того, что напряжённости электрических и магнитных полей по пространственным координатам направлены перпендикулярно направлению движения, а значит - дивергенции этих составляющих в направлении движения нет. Тогда какая составляющая даёт дивергенцию? Плотность энергии? Но она должна быть выражена в чём-то конкретном чисто физически через какую-то силу воздействия. Иными словами выражение дивергенции от плотности энергии ничем не отличается от представления данной силы через проекцию напряжённостей электрических и магнитных полей на время, как плотность энергии, так и проекция на время не являются векторной величиной направленной по ко-
ординатам пространства, то есть отражают потенциал типа ф. Однако наше представление более органично вписывается в преобразования Лоренца и без парадоксов через три указанных допущения. Кроме того, давление в направлении движения выражено также через электромагнитные составляющие самой волны, которые также отражают силовое воздействие, как и любые другие компоненты по координатам. То есть усовершенствованные уравнения Максвелла описывают электромагнитную волну как объект во всех её проявлениях.
Рассмотрим ещё один парадокс, связанный с использованием силы Лоренца в качестве источника давления света. Пусть плоская электромагнитная волна имеет электрическую составляющую Еу = Е0 cos(kx-<<?) и магнитную составляющую
Н2 = Н0 со8(кх - ю?) . В соответствии с классикой движения заряженной частицы запишем
ш(дУу / д?) = дЕ0 со8(кх-ю?). (28)
Здесь m - масса электрона; q - заряд; k - волновое число; ю - круговая частота; Eo - амплитуда напряженности электрического поля; Vy - скорость. Соответственно значение скорости вычисляется путем интегрирования по времени. После этого получим
Vy = /(/на)) cos(kx -юг + ф) . (29)
Здесь ф - фаза. стеме МКСА) в некоторой конкретной точке про-
Отсюда можно вычислить силу Лоренца (в си- странства по формуле
Ех = чУуНг = ^2Е0/(mю))cos(kx-юг + ф)H0cos(kx-юг) . (30)
С учетом геометрических преобразований можно записать Ех = qVvHг = (q1Е0H0/(mю))cos(kx-юг + ф)cos(kx-юг) =
2 у (31)
= ^ Е0Н0 /(тю)){0,5[1 + cos(2(kx -юг ))cosф-sin(kx -юг )cos(kx -юг )sin(ф)]}.
Из этой формулы видно, что направление силы Лоренца будет определяться знаками полей Е и Н0 , и чем больше круговая частота ю, тем меньше сила Лоренца. Также известно, что для света, чем больше частота, тем больше величина передаваемого импульса. Иными словами, если опираться на общепринятую силу Лоренца, как на силу давления света, то возникает парадокс: чем выше частота, а значит и энергия света, тем меньше будет передаваемый импульс.
В формуле (22) и (31), есть одна константа в виде электрического заряда q, и понятно, что наши выводы будут неполными, если не дать обоснование и этой величины. Заряду q часто придают значение энергии, отсюда и возник парадокс, который был принят в физике с учётом выдуманных частиц - кварков с электрическими зарядами ±1/3, и ±2/3. Это явно противоречит наличию магнитного спина у этих частиц, который всегда равен 1/2. То есть получается, что электрическая и магнитная составляющая таких частиц независимы друг от друга, и не подчиняются уравнениям Максвелла. Иными словами возникает двойственность образования электрического и магнитного поля, когда для этих целей есть ещё некие статические источники. Поэтому определим значение константы заряда из следующих соображений.
Как известно из электродинамики, значение заряда можно вычислить по известной формуле [5]:
q = д/Е02а . (32)
Здесь q - величина заряда электрона, Ео - собственная энергия электрона, а - радиус электрона.
Учтем, что Е0 = тс2 = к/ = к / Т, где к - постоянная Планка, а Т - период собственной частоты электрона. Это вполне допустимо, так как соответствует гипотезе Луи де Бройля. А отсутствие возможности такой подмены означало бы и отсутствие самого корпускулярно-волнового дуализма. Подставив эти значения, получим следующее выражение
q = л/к2а /Т . (33)
В формуле (33) величина радиуса а и периода Т (в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна) связаны с пространственно-временным искривлением и отражают противоположности, которые связаны через скорость света. Отсюда, формулу (33) можно переписать в следующем виде
q = л/2кас/ сТ =л/2кса/Ь . (34)
Таким образом, в зависимости от величины энергии значение величины заряда сводится к изменению соотношения: 2а1Ь. Но дело в том, что эти величины (в зависимости от энергии по СТО и ОТО Эйнштейна) изменяются в одинаковых пропорциях, то есть сжимаются. Поэтому их отношение является константой. Это связано с тем, что преобразование длины координаты во время (и наоборот) происходит в одинаковых пропорциях по закону сохранения энергии. Более того, 2а - это диаметр между двумя точками на сфере радиуса а, то есть ё=2а. Отсюда имеем й!Ь=1. Здесь вместо радиуса а взят диаметр ё, так как именно он определяет размеры частицы и расстояние для вычисления потенциальной энергии между распределенным зарядом по поверхности сферы, и именно эта энергия равняется кинетической энергии, вычисляемой по формуле к/Т. Следовательно q2 = кс. Аналогично данный подход соответствует и постоянной тонкой структуры q2 /(Йс) = 1/274тс , если конечно поменять соответствующим образом единицы измерения между длиной и временем, иными словами использовать нормировочный коэффициент. Следовательно, величина заряда - это есть константа, связанная с константой скорости света и постоянной Планка! При этом мы уже доказали в теоретической части [6], что кс =1 с точки зрения всего мироздания (а не нашей системы наблюдения, чего упорно не хотят признавать нынешние физики, строя свои абсурдные системы связи между частицами), поэтому значение заряда равно единице! Можно также заметить, что наш вывод не расходится с выводом Дирака, так как и он приписал понятию положительного заряда значение равное единицы, а отрицательному - минус единицы. Отсюда, значение заряда равно значению константы мироздания, - и это результат процессов преобразования между противоположностями со скоростью света. Физически это означает, что значение энергии никоим образом не может повлиять на эту скорость преобразования! Именно поэтому нельзя получить дробный заряд для частицы с массой покоя, ибо это означало бы изменение скорости преобразования между противоположностями, а также и шага дискретизации. И это в корне противоречит утверждению наличия кварков с дробными зарядами. Тогда либо нет преобразования, и
нет такого понятия как энергия, - а есть что-то другое, а значит и вся наша физика построена на ложных представлениях, либо верно то, что мы указали. Отсутствие связи значения заряда с энергией в корне меняет наши представления о заряде, как об энергетической величине, так как она никак не связана по СТО и ОТО Эйнштейна с пространственно-временным искривлением. Действительно, константа не изменяется, а значит и не может обеспечивать взаимный обмен и влияние. Таким образом, наличие заряда следует понимать, как наличие процесса излучения с постоянной скоростью, а вот сама величина этого излучения определяется массой объекта, то есть его энергией. В уравнениях Дирака присутствует значение массы покоя, которое в усовершенствованных уравнениях Максвелла выступает как источник излучения. При этом значение заряда отсутствует, оно искусственно вводится потом в уравнения Дирака в качестве добавочного члена для описания взаимодействия с потенциальным электрическим полем. Именно поэтому в квантовой механике и используется метод наложения двух решений по поиску баланса энергий вероятностной волновой функции и энергии взаимодействия внешнего электрического и магнитного поля с величиной этого заряда. Однако в этом случае наблюдаются следующие парадоксы.
Как известно из классической электродинамики, заряд прямо пропорционально связан с напряженностью электрического поля. Но наличие электрического поля, как по нашей теории, так и по нынешней квантовой теории, связано с излучением. Всякое излучение связано с импульсом энергии.
¥х = вУуН2 = ш°с2Е°с/(2ш0ю) = ш0с3ЕО /(2ю) .
Только в нашем случае излучаются реальные кор-пускулярно-волновые объекты, а по квантовой механике - виртуальные фотоны. Процесс излучения связан с энергетическими затратами, а энергия напрямую связана с массой по СТО и ОТО Эйнштейна. Поэтому, если мы хотим рассматривать реальное, а не фиктивное взаимодействие, то мы должны показать связь значения константы заряда с некими реальными объектами, которые обладают некоторой массой. Понятно, что связать заряд, который является константой, с энергией, которая зависит от массы, а значит, и пространственно-временного искривления, никак нельзя, но представить некоторое энергетическое сходство на основе равенства кинетической и потенциальной энергии объекта вполне возможно. Иными словами под зарядом мы при взаимодействии будем понимать импульс объекта, формируемый замкнутым пространственно-временным искривлением в соответствии с системой уравнений Дирака, которые можно заменить на усовершенствованные уравнения Максвелла. Если учесть нашу теорию, по которой уравнение энергии Эйнштейна выводится из формулы окружности, и при этом минимальная масса электрона связана со скоростью света по формуле ш0 = 1/с , то получим д = ш0с = Ьс = 1. Тогда, если учесть, что электрическая и магнитная компоненты связаны через скорость света, то выражение (31) (без учета осцилляций для амплитудных значений за счет частоты) можно переписать в следующем виде
(35)
Далее, это выражение можно преобразовать к виду
Гх / Ео2 = сшос2 / /(1/(4я)) = (1 / 4%)сЕ / / .
(36)
Если учесть, что шс2 / / = Е / / = Ь (а по нашей теории ^ = 1), то, соответственно, остается
прямо пропорциональная зависимость между силой Лоренца и плотностью электромагнитной энергии
Fx / Ео2 = (1/ 4%) .
(37)
Иное бы означало нарушение известного физического закона, выведенного опытным путем. Следовательно, представление заряда по нашей теории как импульса связано с исключением парадокса обратно пропорциональной зависимости силы Лоренца от частоты. Именно это позволяет уйти от неизменной константы заряда и перейти к получению силы Лоренца на основе реальных значений энергии и импульсов для электромагнитной волны. Практически эта формула говорит о том, что сила в направлении х от одной противоположности определяется площадью цикла Карно по осям у и г от другой противоположности. Эта аналогия уместна потому, что любое проявление силы выражается через пространственно-временное искривление, так как иного в пространстве и времени быть не может и означало бы независимость от пространства
и времени. Понятно, что величина ЕО определяет не векторную, а потенциальную величину. Иными словами ротор по осям у и г дал градиент по оси х. То есть фактически мы ещё раз подтвердили правомочность включения проекции на время (потенциальной величины) от электромагнитных составляющих в усовершенствованные уравнения Максвелла, так как исключение такого члена означало бы и отсутствие самой силы Лоренца.
Теперь остановимся на описании правомочности идеи об электромагнитном происхождении массы электрона. Отказ от такой идеи был связан со статической моделью электрона, предложенной Г. Лоренцем и М. Абрагамом [7]. Здесь плотность заряда р= р(г), а плотность токау=0, то есть распределение заряда считается сферически симметричным. И далее считается, что отдельные элементы
такого электрона, будучи одинаково заряженными, должны расталкиваться, и для их сдерживания необходимо вводить какие-то дополнительные силы неэлектромагнитного происхождения (кстати, так и не понятно - какие?). Очевидно, эти сдерживающие силы должны иметь какой-то материальный носитель, то есть кроме электромагнитного поля должно существовать, по крайней мере, ещё одно поле, взаимодействие которого с электромагнитным и приводит к появлению сдерживающих сил. Вот где фантазии ученых действительно не знают границ, и при этом все остальные этому умиляются и «радостно» поддерживают, что мы и наблюдаем в нынешней физике среди таких ученых. Мы уже укажем на то, что суть этой ошибки в том, что плотность так называемого заряда рассматривается аналогично случаю, которое мы наблюдаем для отдельных электронов. И факт этого наблюдения переносим статически на сам электрон, представляя его как объект, состоящий из ещё более мелких электронов. Мы уже отмечали тот факт, что заряд электрона -это некая абстракция и имеет значение равное плюс или минус единице. Основную роль во взаимодействии с притяжением и отталкиванием на самом деле играет представление массы покоя со знаком плюс или минус в системе уравнений Дирака [8]. Причём мы уже говорили, что система уравнений Дирака выводилась из инвариантного соотношения энергии Эйнштейна, и при замене вероятностных волновых функций на реальные электромагнитные функции в соответствии с усовершенствованными уравнениями Максвелла противоречий с антисимметрией нет, как это наблюдается с обычными уравнениями Максвелла. При этом надо понимать, что электрон характеризует наиболее мельчайший возможный объект, так как масса его в соответствии с нашей теорией [6] имеет значение т0 = 1/ с = к, и иное бы
означало отсутствие констант мироздания с получением мгновенного ответа противодействия на действие, что исключило бы возможность самого движения и обмена. Иными словами делить массу электрона на более мелкие составляющие нельзя. Знак плюс или минус при величине массы покоя в уравнениях Дирака означает вариант излучения или поглощения при обмене между частицами в соответствии с усовершенствованными уравнениями Максвелла, так как масса покоя в уравнениях Дирака умножается на волновую функцию. Поэтому, притяжение существует в частицах имеющих разные знаки для массы покоя, а отталкивание для частиц с массой одинакового знака. Кроме того надо отметить, что система уравнений Дирака имеет четыре уравнения, а в полностью замкнутой системе обмена должно быть шесть уравнений. Понятно, что пятое и шестое уравнения характеризуют источники излучения противоположных частиц электрона и позитрона через массу покоя. Вот поэтому при их аннигиляции образуются электромагнитные волны в виде фотонов, а не что-то иное! При этом надо отметить, что в соответствии с нашей теорией
электромагнитное излучение одной частицы характеризует пространственно-временное искривление для противоположной частицы. Отсюда попытка отобразить электромагнитные составляющие через вектор потенциалы, отражающие пространственно-временное искривление за счёт движения является оправданной, это мы также показали в [2], [9] и [10] с усовершенствованными уравнениями Максвелла. Заметим также, что обойтись без источников излучения и поглощения нельзя в силу того, что тогда обмена между противоположностями не будет, и тогда противоположности не могли бы существовать друг для друга, что также исключает и корпус-кулярно-волновой дуализм. Вот поэтому по идее Луи де Бройля каждой частице противопоставляется волна с определённой частотой
E0 = mc2 = hf = h / T. Однако в отличие от Луи де
Бройля мы этот процесс рассматриваем с точки зрения реального излучения и поглощения электромагнитных волн на основе усовершенствованных уравнений Максвелла, представляющих из себя электронные и мюонные нейтрино и антинейтрино.
Подведём итоги сказанному:
1. Вспомогательные функции в виде векторных потенциалов были введены в электродинамику в силу того, что обычные уравнения Максвелла не позволяли описать полного взаимодействия электромагнитных сил на объекты мироздания и давали ряд парадоксов, такие например, как изменение во времени не приводило к изменению в пространстве и нарушалось уравнение непрерывности, а также получалась не инвариантная, а ковариантная запись.
2. Отсутствие проекции на время в обычных уравнениях Максвелла не давало возможности описания такого известного физического принципа как давление света, и попытки сделать это иным путём приводили к парадоксам описанным выше.
3. Усовершенствованные уравнения Максвелла имеют физический аналог в таких частицах как электронные и мюонные нейтрино и антинейтрино.
4. Усовершенствованные уравнения Максвелла позволяют решить проблему электромагнитного происхождения электрона или позитрона, как единственно возможного без чудес вероятностей с источниками излучения и поглощения по идее Луи де Бройля.
5. Обычные уравнения Максвелла не дают замкнутого характера взаимодействия, что не позволяет их использовать в системе уравнений Дирака.
Литература
1. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике т. 6: Электродинамика. С. 165.
2. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы вывода уравнений в теории излучения в электродинамике // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ -№ 16 (16), vol 1 - p. 42-48.
3. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика - М: Высш. шк., 1980. С. 41.
4. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика - М: Высш. шк., 1980. С. 113.
5. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика - М: Высш. шк., 1980. С. 276.
6. Рысин А.В. Революция в физике на основе исключения парадоксов / А.В. Рысин, О.В.Рысин, В.Н. Бойкачев, И.К. Никифоров. М.: Техносфера, 2016. 875 с.
7. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика - М: Высш. шк., 1980. С. 271.
8. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Переход от усовершенствованных
уравнений Максвелла к уравнению движения частицы // Ежемесячный науч. журнал: Национальная ассоциация ученых. ч. 2. - 2014. - № 5. - С. 99-107.
9. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Уравнения Максвелла, как результат отражения преобразований Лоренца-Минковского в противоположности // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2016/ - № 8 (8), vol 1 - p. 104-113.
10. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Иерархия мироздания и математическое получение константы в усовершенствованных уравнениях Максвелла // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2016/ - № 10 (10), vol 2 - p. 73-85.
