Описание механизма взаимодействия между частицами на основании электромагнитного и пространственно-временного общего континуума Текст научной статьи по специальности «Физика»

PHYSICS AND MATHEMATICS

ОПИСАНИЕ МЕХАНИЗМА ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ МЕЖДУ ЧАСТИЦАМИ НА ОСНОВАНИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО И ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННОГО ОБЩЕГО КОНТИНУУМА

Рысин А.В.,Рысин О.В.

АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, радиоинженеры

Бойкачев В.Н.

АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, директор кандидат технических наук Никифоров И.К. кандидат технических наук, доцент Чувашский государственный университет, г.Чебоксары,

DESCRIPTION OF THE MECHANISM OF INTERACTION BETWEEN PARTICLES ON THE BASIS OF ELECTROMAGNETIC AND SPACE-TIME CONTINUUM OF THE GENERA

Rysin A., Rysin O.

ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, radio engineers

Boykachev V.

ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, director, Candidate of technical sciences Nikiforov I.

Candidate of technical sciences, associate professor Chuvash State University, Cheboksary

АННОТАЦИЯ

В очередной статье обоснован однозначный вид электрических и магнитных силовых линий для электрона и позитрона на основе теории, предложенной и обоснованной авторами в ряде статей этого журнала. Рассмотрены парадоксы, связанные с «линеаризацией» в системе уравнений Дирака, а также вероятностными волновыми функциями. Показана логика вывода уравнений Дирака без «линеаризации» и их связь с усовершенствованными уравнениями Максвелла и формулой энергии Эйнштейна. Рассмотрены парадоксы вывода волнового уравнения в электродинамике без использования усовершенствованных уравнений Максвелла. Показан принцип формирования корпускулярно-волнового дуализма и взаимосвязи любых объектов Мироздания на основе усовершенствованных уравнений Максвелла.

ABSTRACT

In the next article the unambiguous type of electric and magnetic lines of force for the electron and positron is substantiated on the basis of the theory proposed and substantiated by the authors in a number of articles of this journal. Paradoxes associated with "linearization" in the system of Dirac equations and probabilistic wave functions are considered. Shows the logic of a conclusion of equations of Dirac without the "linearization" and their communication with advanced equations of Maxwell, and the formula of energy of Einstein. The paradoxes of the derivation of the wave equation in electrodynamics without the use of improved Maxwell's equations are considered. The principle of formation of wave-particle dualism and interrelation of any objects of the Universe on the basis of the improved Maxwell's equations is shown.

Ключевые слова: усовершенствованные уравнения Максвелла, вектор - потенциалы, система уравнений Дирака, формула энергии Эйнштейна, закон электромагнитной индукции Фарадея, ОТО и СТО Эйнштейна.

Keywords: advanced Maxwell's equations, vector potentials, the system of equations of Dirac formula of energy of Einstein, the law of electromagnetic induction Faraday, GRT and SRT of Einstein.

В представленной нами теории [1] утверждается электромагнитное происхождение электрона (позитрона). Следует вопрос: «Как с помощью нашей теории описать взаимодействие частиц, которые бы соответствовали виду электрических и

магнитных силовых линий»? Электрические силовые линии Е (рис. 1), обозначенные стрелками сплошными линиями, имеют направление от положительного заряда (+) к отрицательному (-), а магнитные силовые линии Н, обозначенные пунктирными линиями, замыкаются на каждую из частиц.

Рис. 1. Силовые линии электрических и магнитных полей электрона и позитрона

Видно, что как электрические, так и магнитные линии связаны и замыкаются на корпускулярное представление объектов в виде пространственно-временного искривления. Иными словами, существует разрыв силовых электрических и магнитных линий. Это является доказательством того, что не бывает полностью замкнутых и однородных объектов в Мироздании, то есть должен быть обмен между противоположностями. С проблемой сингулярности (разрывов) столкнулся и Эйнштейн в своей общей теории относительности (ОТО) при описании пространственно-временного искривления на основе специальной теории относительности (СТО). Отсюда следует вывод, что из-за сингу-лярностей (разрывов), описать процессы в Мироздании за счёт единообразного математического

Здесь 1 = лГГ. Существует также и комплексно-сопряжённая форма записи этих уравнений.

Вспомним, почему требуются усовершенствованные уравнения Максвелла, а не классические уравнения Максвелла. Отличие заключается в том, что классические уравнения Максвелла не обеспечивают замкнутых решений между противоположностями. Спрашивается: «Почему мы делаем такой вывод»? Суть нашего доказательства основывается на том, что мы показали связь усовершенствованных уравнений Максвелла с системой уравнений Дирака, которые выводятся из уравнения энергии Эйнштейна. Это уравнение, в свою очередь, получается из уравнения окружности и характеризует замкнутость, так как между переменными соблюдается закон сохранения количества. Переход же от классических уравнений Максвелла к уравнению энергии Эйнштейна нигде не описан. Более того,

вида, например, в виде волнового электромагнитного вида (классические уравнения Максвелла) или корпускулярного вида за счёт пространственно-временного искривления (преобразования Ло-ренца-Минковского), не привлекая взаимодействие этих противоположностей, невозможно. Замкнутые решения получаются только в случае перехода из одной противоположности в другую, и обратно. Нами в представленной теории доказывается связь электромагнитных сил с пространственно-временным искривлением (наличие необходимости общего пространственно-временного и электромагнитного континуума), и мы должны обосновать указанный вид взаимодействия на основе введенных нами усовершенствованных уравнений Максвелла [1]:

(1)

это бы означало неоднозначность законов физики. Так же отметим, что усовершенствованные уравнения Максвелла не являются чисто нашей «эври-кой», которая не имела под собой многократное практическое доказательство в электродинамике. Просто дифференциальному члену с проекцией на время давалась совершенно фантастическая интерпретация в виде сторонних (фиктивных) токов и зарядов. На связь электромагнитных составляющих с пространством и временем указывало также изменение частоты и направление движения фотона в гравитационном поле, которое по СТО и ОТО Эйнштейна, интерпретируется пространственно-временным искривлением. Понятно, что взаимодействие всегда выражается через обмен, а иначе взаимодействие никак нельзя зафиксировать. Попыткой связать пространственно-временное искривление с электромагнитными составляющими является переход в электродинамике к вектор - потенциалам

- Ц0дНх / + /ц0сдНг / дх = дЕг / ду - дЕу / дг;

- Ц0дН / д? + /ц0сдН{ / ду = дЕх / дг - дЕг / дх;

- ц0дНг / д + /ц0сдН{ / дг = дЕу / дх - дЕх / ду; е0дЕх / д - 1е0сдЕ{ / дх = дН2 / ду - дНу / дг; ъйдЕу / д? - 780сдЕ{ / ду = дНх / дг - дН2 / дх; е0дЕг / д - 1е0сдЕ{ / дг = дН / дх - дНх / ду.

(величинам А и ф). Фейнман вынужден был использовать проекцию вектор - потенциала на время. Однако он не понял всей необходимости использования этого шага и для электромагнитных составляющих, поэтому посчитал, что это не действительно для электромагнитных составляющих, хотя при этом электромагнитные составляющие имели детерминированный закон связи с вектор - потенциалами. Суть вектор - потенциалов (так называемых вспомогательных функций) сводится к тому, что на их основе заряды и токи являются источниками волновых уравнений, выраженных через вектор -потенциалы. А так как электромагнитные составляющие однозначно связаны с вектор - потенциалами, делается вывод, что и источниками электромагнитных волновых процессов также являются токи и заряды. Таким образом, интуитивно, через вспомогательные функции (которые на самом деле отображают противоположность) в физике фактически связали электромагнитные свойства с пространственно-временным искривлением, и тем самым исключили сингулярности, но не до конца поняли это. Вспомним весь процесс получения волновых уравнений для вектор - потенциалов на основе классических уравнений Максвелла. Классические уравнения Максвелла можно записать в виде [2]:

rotB-1/с dE / dt = 4щ / с ; (2)

div Е = 4лр; (3)

rotE +1/сЭВ / ct = 0; (4)

div В = 0; (5)

Эр / ct + div j = 0. (6)

Сравнивая уравнения в (10) и (12) видим, что связь между ф и А можно представить в виде

А = V / сф, сА = V ф. (13)

С учётом СТО и ОТО Эйнштейна v можно

отобразить как V = ^с2 — у^ . Тогда связь между

вектор - потенциалами можно представить через две противоположные системы наблюдения, связанные через скорость движения объекта vп в одной из них относительно другой в виде

А/д/ 1 — уп/ с = ф. Иными словами, в противоположности рассматриваются (в соответствии с СТО) две системы наблюдения ф и А с отражением скорости v через эквивалент скорости в противоположности в виде vп . Тогда время и пространство в них относительно друг друга определяется величиной

дД — V2/ с2 . То есть пространственно-временное искривление, которое, в нашей системе наблюдения выражается через константы е0 и ц0. Для Е и

Чтобы удовлетворить уравнению (5) принимают вспомогательную функцию А с зависимостью В = rot A; div(rotA) = 0. (7)

Тогда уравнение (4) примет вид

rot(E +1/ с dA/dt) = 0, (8)

С очевидным решением:

Е = -Уф-1/с dA/dt. (9)

Здесь ф - некая вспомогательная функция, введённая с условием rot(l ф) = 0.

Иными словами, в формулу для напряжённости электрического поля Е был введён интуитивно добавочный член Lcp, логика наличия которого фактически следует из того, что изменения по времени не могут сопровождаться без изменений по пространству, что и видно по уравнению Умова -Пойтинга (89).

Но самый важный вывод из формирования вспомогательных функций заключается в том, что фактически был узаконен новый физический принцип, по которому изменения величин с законом сохранения количества в одной противоположности (в соответствии с наличием ротора и уравнения непрерывности), которые характеризуются величинами ф и А, формируют наличие составляющих Е и Н в другой противоположности. То есть в физике уже до нас ввели симметричную противоположную систему наблюдения и закон взаимодействия, и даже «не заметили» этого, а мы это указали и ввели в нашу теорию. Подстановка (7), (9) в оставшиеся уравнения (2) и (3) приводит к следующим результатам для вектор - потенциалов ф и А:

(10)

(11) (12)

Н (как это будет видно в дальнейшем) в противоположности для А и ф выражаются через значение vп . В данном случае вектор - потенциалы А и ф представлены в общей системе единиц измерения как время и длина в геометрии Минковского без учёта связи между противоположностями через скорость света. Мы видим, что величина 4пр входит постоянной величиной как в нижнее уравнение в (10), так и в нижнее уравнение (12), и является нормировочным постоянным коэффициентом, не влияющим на динамику изменения величин вектор -потенциалов относительно друг друга. Кроме того, отметим, что заряд не входит в уравнение энергии Эйнштейна и по теории Дирака он равен ± 1. Поэтому нормировкой плотность заряда может быть приведена к единице. Отсюда имеем

1/с2 д2Ан / д?2 — ДАн = V. (14)

Например, решение в этом случае должно представлять собой функцию вида Ано= ехр (±^ с() ехр (±^гг), либо Ан1= ехр (±vt^ ± Vrг) или Ан2= ехр[/'

AA -1/ с2 d2A/dt2 - V(divA +1/ с Эф/ dt) = -4лj / с ; AA -1/с2 d2A/dt2 =-4rcj/с = -4rcpv/с ; div A +1/с сф / dt = 0 ; divE = 1/с dA/dt) = -divVф-1/с d(divA)/dt = 4лр;

Аф-1/с2 d2ф/dt2 = -4лр.

(±vt С ± у, г)]. Причём при подстановке этих функций в уравнение (14), получим

1/с2 д2Ан0/а2 -ААн0 = V,2 + V2 = V, V2 + V2, = 1; (15)

1/с2 д2Аи1/д,2 - ААн1 = V,2 - V2 = V; V2 - V2 = 1.

Соответственно для окончательного решения в одном случае величины уг0 и у® , должны быть периодическими функциями синуса и косинуса, а в другом случае величины уг1 и уд , должны представляться гиперболическим синусом и косинусом. Видно, что имеем два противоположных варианта решения одного и того же уравнения с разными закономерностями. Действительно, если уг0 и у® меняются по периодическому закону, то должно быть излучение и поглощение, что связано с волновыми процессами. А как тогда быть с решением в виде уг1 и Уя , которые отражают непериодические функции? Здесь волновых процессов в принципе быть не может, и нет ни излучения, ни поглощения, и тогда смысл перехода к волновым функциям посредством вектор - потенциалов исчезает. Вспомним, что логика перехода к вспомогательным функциям строилась на том, что в зависимости от тока и зарядов возникает периодический колебательный процесс этих функций. А отсюда при однозначной связи вспомогательных функций и электромагнитных составляющих делается вывод о том, что токи и заряды являются причиной образования электромагнитных волн. Однако неоднозначность в решении говорит о том, что вспомогательные функции могут дать и не волновое (апериодическое) решение. А отсюда описание возникновения электромагнитных волн за счёт тока и зарядов будет также не правильным. Как говорится, нет периодических процессов, значит, нет излучения, нет и волны. Проблема оказывается нерешаемой, если конечно не предположить наличие противоположностей в

любом объекте Мироздания (корпускулярно-вол-нового дуализма). При этом сумма в одной противоположности меняется на разность в другой противоположности, что и требует смены закономерностей для выполнения закона сохранения количества. Соответственно, объекты, принадлежащие противоположностям, не могут взаимодействовать друг с другом иначе, чем через обмен, а это неизбежно связано с излучением и поглощением. Отсюда, даже при постоянной скорости движения объекта (а это уже само по себе изменение), и оно всегда существует в силу теории относительности, должно быть излучение и поглощение (а это периодические функции) по замкнутому циклу между противоположностями. И ни один объект Мироздания не может быть вне обмена, так как иначе его обнаружить в этом Мироздании невозможно. В этом случае из-за замкнутого процесса обмена между противоположностями (так как объект при движении не распадается) должно выполняться условие, что при переходе от непериодических функций, которые характеризуют движение по СТО и ОТО Эйнштейна в одной противоположности, к периодическим волновым электромагнитным функциям, которые характеризуют другую противоположность, количественные соотношения аргументов функций должны сохраняться, а иначе будет чудо. Отсюда, выполнение равенства (15) для противоположностей при равенстве аргументов при переходе от непериодических функций к периодическим функциям при сохранении количественного значения аргументов возможно только в виде

v2 + у20 = v2 -v2 = оо^) + 81п2(я) = оь2(5) -8ь2(5) = 1;

ехр(/^)ехр(-/^> = ехр(5) ехр(-5) .

(16)

Здесь s=ig.

Иными словами, мы приходим к необходимости уравнения, связывающего две глобальные противоположности по формуле (16), что нами и показано в [1]. Отсюда следует, что пространственно-временное искривление в одной противоположности, выраженное через гиперболические функции синуса и косинуса, приводит к волновому процессу в другой противоположности на основе функций синуса и косинуса.

Соответственно имеем, что скорость движения объекта, выраженное через пространственно-временное искривление, в одной противоположности переходит в волновое поле в другой противоположности. Собственно, это и было предложено Луи де Бройлем интуитивно в виде формулы:

Н/ = тс2 = т0с2/у1\ - V2/с2 . (17)

Но он не смог понять суть образования самого волнового процесса, и поэтому посчитал его вероятностным, так как не исходил из наличия противоположностей, что, кстати, позволяет решить и парадокс, связанный с сингулярностями, разрывами как в ОТО Эйнштенйа, так и в статической электродинамике.

Таким образом пространственно-временное искривление в одной противоположности, представленное в виде скорости уп , отразиться волновым процессом перемещения со скоростью света в другой противоположности, так как противоположности связаны через скорость света (скорость обмена). А, как известно, перемещаться со скоростью света могут только электромагнитные составляющие. Это означает, что пространственно-временное искривление в одной противоположности выражается через электромагнитные составляющие в другой противоположности. И введение вектор - потенциалов в классической электродинамике как раз

и есть подтверждение необходимости наличия противоположностей с взаимным превращением пространственно временного искривления и электромагнитных процессов друг в друга. Таким образом, разрывы, связанные с наличием противоположностей и необходимостью их замкнутого обмена решаются на основе формулы (16). При этом учтем, что на основании формул (7) и (9), связь между магнитной индукцией и напряжённостью электрического поля запишется в виде

В = ц0 сЕ . (18)

Если формулу (16) можно сравнить с выражением связи длины и времени с учётом пространственно-временного искривления за счёт скорости движения (как это делается в геометрии Минков-ского) то, в соответствии с тем, что любое силовое воздействие выражается через пространство и время, необходимо дать и интерпретацию констант электрической и магнитной проницаемостей, также в параметрах, связанных с пространством и временем (как это делается в нашей теории [1]). Иное означало бы невозможность обнаружения данных величин в пространстве и времени. Соответственно, у нас принято

Цо = 1/(сИо); Во = щ/ с, (19)

где и0 с2 — V2 , а Vп - значение интегральной средней скорости движения объектов в противоположности (то есть это отображение кинетической энергии), которая связана с термодинамическим равновесием (более подробно см. в [3]).

Внимательный читатель увидит аналогию со связью вектор - потенциалов по формуле (13). Попутно отметим, что мы не пользуемся системой измерения СИ или СГС, так как Мироздание оперирует только количеством и закономерностями. Суть такой интерпретации основана на симметрии между противоположностями (иначе не будет замкнутой системы и надо будет признать чудеса), в этом случае СТО и ОТО Эйнштейна действительны и для противоположности. При этом в силу пространственно-временного континуума всегда выполняется условие инвариантности в виде

h = (/Jl-vd2/с2) fo^l-vd2/с2) = шМ

(20)

В = rot A = ц0 сЕ = ц0 с (-Vф- 1/с dA/dt) - rot A = ц0 с (Эф/dr +1

Это тождественно в0ц0 = 1/ с2 = const при фиксированных значениях fc и ть. Здесь разница на скорость света в квадрате с учётом обратно - пропорциональной связи между противоположностями. В случае деления и при (19), имеем

m^f^fib=№0)(21)

Здесь мы учитываем, что 10=ст0, а значение vd=vn при определении пространственно-временного искривления по ОТО можно отнести только к скорости из противоположной системы наблюдения, что в нашей системе аналогично проекции скорости на время в соответствии с СТО и преобразованиями Лоренца - Минковского, так как в нашей системе наблюдения в пространстве, в силу относительности, нет такой системы отсчёта, откуда можно было на основании скорости оценить пространственно-временное искривление, дающую гравитацию.

Таким образом, наша интерпретация констант электрической и магнитной проницаемостей как эквивалента пространственно-временного искривления за счёт кинетической энергии в противоположности, даёт связь уравнений Максвелла с пространственно-временным искривлением и позволяет с использованием принципа Гюйгенса - Френеля получать искривление прохождения электромагнитной волны при гравитации с соблюдением при этом движения со скоростью света. Ещё раз подчеркнём в силу удивительной «забывчивости» многих наших физиков, что данный подход является единственным, который позволяет решить проблему сингулярностей по ОТО Эйнштейна и разрывов в статических напряжённостях электрических и магнитных полей. Это наше напоминание не является лишним, так как сейчас придумываются разные теории струн [4], где пытаются представить постоянные величины (постоянную составляющую) через периодические колебания. Понятно, что если мы описали константы электрической и магнитной проницаемостей как результат пространственно-временного искривления за счёт движения в противоположности, то и уравнения Максвелла должны иметь взаимный переход от уравнений с вектор -потенциалами в силу симметрии между противоположностями для обеспечения закона сохранения количества. Отсюда имеем = ц0с (-Эф/dr - 1/с dA/dt); /с dA/dt).

(22)

В силу того, что в данном случае рассматривается только процесс преобразования компонент ф и А друг в друга, а он происходит со скоростью света, то в (13) надо положить v=c. Отсюда А=ф, и получим вариант равенства при наблюдении как бы из одной системы измерения как в геометрии Минков-ского, где время и длина приведены к измерению в длине (именно так поступил и Фейнман для проекции на время в [5]). Тогда получим

- rot A = ц0 с dA / dr + ц0 dA/dt. (23)

Если вспомнить, что от знака равенства слева и справа стоят противоположности, то из-за ортогональности надо переписать уравнение (23) по координатам, тогда в частном случае будем иметь

дАу / — дАЕ / ду = ц0сдА? / дх + Ц0дАх/д. (24)

При этом учитываем, что для производной по величине х для вектор - потенциала А не остаётся иных компонент, кроме как проекции А на время, то есть А); . Это аналогично тому, как это было сделано в [5]. С учётом применения вектор - потенциалов в квантовой механике [6], значение проекции

на время должны умножить на мнимую единицу i, и тогда имеем:

дАу /дг -дАг /ду = ц0адЛ, /дх + Ц0дАх/д,. (25)

С учётом (18) перепишем:

дАу / дг -дЛ / ду = 1 /(щс) адА / дх + 1 /(щсЩ д (26)

После умножения обеих частей уравнения на скорость света, что по нашей теории эквивалентно переходу в противоположность (так как противоположности связаны через скорость обмена, равной скорости света), будем иметь:

сдА / дг - сдАг / ду = с / и0/'дА / дх+1/ щдАх/д, (27)

Это уравнение будет эквивалентно одному из усовершенствованных уравнений Максвелла (1), если считать Ну=сАу , Н=сАг , £'t=Аt , £Х=Ах , 1/и0=£0п . Отличие константы £0п на скорость света от е0=и</с, да ещё с наличием обратно пропорциональной

связи говорит о том, что константы также представляются противоположностями при смене системы наблюдения. Отсюда мы имеем полную симметрию между двумя глобальными противоположностями. Тогда пространственно-временное искривление в одной противоположности является источником электромагнитных составляющих в другой противоположности. Собственно, это мы и видим на основании (14-16), (18) и (27). Так как движение (изменения через обмен) в нашей системе наблюдения вызывает электромагнитные волновые процессы в противоположности, как это видно из (14-16), то аналогично, изменения в противоположности, связанные с пространственно-временным искривлением, вызывают электромагнитные волновые процессы в нашей системе наблюдения. Именно это и было сделано интуитивно при помощи вектор - потенциалов в классической электродинамике через уравнения в комплексном виде [7]:

У 2Е + к2Е = -Мэ; У 2Н + к2И = -Мм; Мэ = -гюца ]э-ст + 1/(гюе ^аа^у ,р-ст - Ю Г-ст; Мм = -гюеа Г_ст + 1/(гюца)вгааа1у Г_ст - Ю ,р-ст; У2Е + к 2Е = -гюц а ,р-ст + 1/(гюе ^аа^у ,р-ст - Ю У2Н + к 2И = -гюе а Г_ст + 1/(гюца)вгааа1у Г_ст - Ю Г

(28)

Здесь ]э-°т и ]м-°т - так называемые сторонние токи, через которые и получаются электромагнитные составляющие в нашей системе наблюдения.

На основе введенных нами усовершенствованных уравнений Максвелла мы также получили аналогичный вид. По нашей теории [1] формирование волнового электромагнитного поля определяется выражением [8]:

-У2И +1/с д2Н/д?2 = -(се0)г ега<1 \н - (се0)д]н /д(с?) + го1 \е ; - У2Е +1/с2 д2Е/д,2 = -1/(се0)г егаа\Е - И(се0)д\Е / 5(С) - Ю]н .

(29)

Для соблюдения одинаковой размерности, значения \в и \и должны быть связаны через скорость света \в = с \и , также как время и длина, и фактически характеризуют пространственно-временное искривление, но в противоположности.

Разница в результатах в (28) и (29) в том, что при получении членов вида grad divjэ-cm использовалась калибровка Лоренца для комплексных величин вида

а1у ]э-ст = -еа дфэ_ст / д,;

Шу]э-ст = -сеа дфэ_ст / д(с,) ;

1/(гше а)&у ]э-ст = -фэ_ст, которая подставлялось в уравнение:

(30)

Мэ' = - ^ фэ_ст - ца д]э-ст / д, = - ^ дфэ_ст - /юца ^

(31)

При этом дифференцирование по времени убирается за счёт умножения на ю, а дифференцирование по координатам оставляется. Если учесть, однозначные преобразования с равными изменениями приращений по (30), то интегрирование второго уравнения в (30) по длине с учётом г=^ даст соотношение:

1/(еас) Г-ст = -фэ_ст;

Г_ст = -(евс) фэ_ст = -(«0/ с2) фэ

(32)

При этом понятно, что никаких скачков за счёт постоянных интегрирования быть не может, так как равные изменения дают одинаковый прирост величин, и изначальная количественная разница за счёт

постоянных интегрирования соответствовало бы чуду возникновения этой разницы из ничего. Это соотношение (32) аналогично соотношению для вектор - потенциалов в [9] по формуле

у/с2А = Ф, (33)

с той лишь разницей, что вектор - потенциалы рассматриваются как противоположности по аналогии с длиной и временем, или напряжённостями электрического и магнитного поля, которые связанны через скорость света и не приведены как в геометрии Минковского к общей системе измерения. При этом, значение скорости у относится к значению движущегося заряда. Далее, мы связываем образование еа со скоростью у, которая при смене

точки наблюдения отражает не скорость, а пространственно-временное искривление. Напомним, что по нашей теории в вакууме еа=ео=мо/с, где ио связано со средней интегральной скоростью кинетического движения Vп . Таким образом, кинетическая энергия в противоположности переходит в потенциальную энергию в нашей системе наблюдения, и характеризует коэффициент пространственно временного искривления в виде коэффициентов из констант электрической и магнитной проницаемостей. Соответственно, мы можем заменить значение -фэ_ст в (31) на значение jэ-cт, тогда

м3' = 1/(вас)егас1 г-ст - аг-ст/а (34)

Для вакуума еа=£о и Ja= Jo, и они учитывают состояние пространственно-временного искривле-

ния. Теперь учтём, что проекция вектор - потенциалов на время с умножением на мнимую единицу была введена ещё до нас в [5] и [6] в виде

iФ = Л; А = 4; Ау = A2; А2 = A3. (35)

А значения фэ-ст и j3-" - как противоположности имеют точно такую же связь, как и вектор - потенциалы, разница только в названии переменных. Тогда, мы эту зависимость распространяем на полностью эквивалентные значения фэ-ст и jэ-cт. В этом случае, в соответствии с [7], имеем

Мэ' = i /(80с) grad j^ - Ц0 Ср-ст / Ct;

(36)

Мэ =- rotj1*-™; Мэ = Мэ + Мэ .

Для полного совпадения с записей (28) и (29) мы должны записать

iM3 = Мэ' + Мэ" = i /(80с) grad jэ-ст - ц0 djэ-ст/ Ct - rot j"

Аналогично:

1/(цас) div jм-ст = -Эфм-ст / Ct;

1/(Цас) jM-CT = -фм_ст.

Мм' = i /(i^grad jм-ст - 8а djм-ст / Ct; Мм" = - rot jэ-ст; iMM = Мм' + Мм" = i /(i^grad jм-ст - 80 djм-ст / dt - rot j:5

(37)

(38)

(39)

(40)

Иными словами, мы получаем полную анало- с учётом мнимой единицы по квантовой механике. гию (28) с (29), то есть, усовершенствованные урав- Уравнения (29) можно также выразить через ско-нения Максвелла (1) - это результат интуитивно рость движения в противоположности в виде: выведенных в классической электродинамике вспомогательных функций в виде вектор - потенциалов

-V2H +1/с2 d2H/dt2 = -igrad jH -1/с djff /dt + сц0 rotjE =

= -igradjH -1/с djH/dt +1/w0rotj£;

9 9 , ? (41)

-V2E +1/с2 d2E/dt2 = -i grad jE -1/с dj£ / dt - с80 roj =

= -i grad jE -1/с dj£ / dt - ^roj.

Видно, что с точки зрения наблюдения от си- ввести симметрию через сторонние токи для описа-стемы Н и Е параметр, определяющий скорость от ния принципа Гюйгенса-Френеля, а иначе не было противоположности в этих системах наблюдения, бы эквивалентности в преобразованиях электриче-имеет обратно-пропорциональную зависимость. ского поля в магнитное поле, и, наоборот. При рас-Разница с (11) и (12) в том, что в классических урав- пространении со скоростью света, они были бы нениях Максвелла divB = 0, а это приводит к пол- полностью независимы. Соответственно, из (41) ной независимости магнитной компоненты в силу легко перейти к известным уравнениям волны с вы-замкнутости на себя. Поэтому и были вынуждены нужденными колебаниями и классическим уравнениям Максвелла в виде

- V2H + 1/с2 d2H/dt2 + i grad jH = -1/с djff /dt + 1/щ rot jE;

- V2E + 1/с2 d2E/dt2 + i grad jE =-1/с djE/dt - щ roj;

щ (-V2H + 1/с2 d2H/dt2 + i grad jH ) = -щ/с djff/dt + rotjE;

99 9 9 (42)

1/щ (-V2E + 1/с2 d E/dt + i grad jE ) = -1/(щс) djE/dt - roj;

- V2H + 1/с2 d2H/dt2 = -i grad jH; щ/с djff/dt = rot jE;

- V2E + 1/с2 d2E/dt2 = -i grad jE; 1/(щс) dj£/dt = - rot jH.

Последние четыре уравнения в (42) не следует получим вектор с наличием начала и конца с неиз-

понимать как реальные равенства, как не следует бежным наличием зарядов. Суть данных уравнений

считать реальным равенством уравнение (7), в силу можно понять, если исходить из наличия противо-того, что ротор всегда замкнутая величина. Иначе

положностей, в которых сумма в одной противоположности выглядит как разность в другой противоположности. Иное бы означало отсутствие самих противоположностей. Поэтому смена производных в уравнениях (9) и (11) по длине и времени (а это, по сути, и есть переход в противоположную систему наблюдения) для значений А и ф приводит в одном случае к величине Е, а в другом случае к нулю. Таким образом, в электродинамике уже до нас ввели закон связи противоположностей, когда сумма в одной противоположности выражается разностью в другой противоположности. Отсюда время и длина - это противоположности, так как всегда выполняется уравнение инвариантности с взаимным обменом (20) при любом значении скорости. Данные равенства в четырёх последних уравнений надо воспринимать как эквивалент образования одних величин в одной противоположности за счёт других величин. Такой вид записи возможен в силу того, что как «чистое» уравнение плоской волны, так и уравнения непрерывности и ротора носят замкнутый характер с условием закона сохранения количества. Благодаря тому, что замкнутое движение в одной противоположности даёт прямолинейное движение в другой противоположности, и наоборот, решается проблема, как наличия взаимодействия, так и наличия объектов -как констант. Учитывая, что jг=сjя (по аналогии Н = сЕ), значение jя можно воспринимать как величину Е, а значение jг соответственно переходит в

Н. Далее с учётом замены переменных, а также значений констант из уравнения (19), шестое и восьмое уравнения системы (42) можно представить в виде классических уравнений Максвелла:

еп5Е / д = гоШ :

(43)

ц0дН / с, = - го1Е .

Величины с мнимой единицей вида i gгad(jя) или i gгad(jг), отражают проекцию на время. Поэтому они не наблюдаются в пространстве и определяются косвенным путём на основе соблюдения закона сохранения количества между противоположностями, то есть без этого невозможно получить принцип Гюйгенса-Френеля - принцип вторичного наведения. Сказанное обеспечивает огибание волной препятствия, а также при интерференции должно было бы происходить полное обнуление энергии волны, чего не наблюдается. Поэтому величины i gгad(jя) и i gгad(jг) не нашли отражения в классических уравнениях Максвелла. Сравнивая с (10) и (12), видно, что необходимо преобразовать градиенты тока в заряды. Но как это осуществить? По сути, наличие такого закона в физике говорит о том, что изменение одной противоположности должно формировать величину другой противоположности. И подобное в физике есть - это известный закон электромагнитной индукции Фарадея. Тогда, с учётом преобразования констант электрической и магнитной прони-цаемостей, по нашей теории получаем:

е = -1/с dФ / ш = -ц0 / сан / а, = -ц0 аЕ / а, = -1/(с«0) аЕ / а,;

ф = |05 (бп)а^, н = -1/« аЕ / а,; н = -1/ щ ан / а (с,) = -1/« ан / аг = -1/^1 - VI/ с2 аЕ / аг.

(44)

Здесь Ф - магнитный поток через контур С с площадью и нормалью п.

Основу наличия напряжённости электрического поля составляет изменение во времени напряжённости магнитного поля с учётом пространственно-временного искривления среды, что выражено через константу магнитной проницаемости. Поэтому контур С можно свести к сколь угодно малой величине. В этом случае магнитный поток и магнитная индукция станут эквивалентами, что собственно и было сделано в уравнениях Максвелла. Понятно, что связь между противоположностями не может обойтись без соблюдения СТО и ОТО Эйнштейна в виде члена характеризующего

движение (изменение) в виде 1/^1 - / с2 .

Применительно к случаю перехода в другую глобальную противоположность мы не имеем проводящего контура, который пересекает силовые линии напряжённости магнитного поля, но изменения присутствуют в силу появления составляющих напряжённости электрического и магнитного поля, что и приводит к искривлению пути прохождения и огибания волной препятствия в случае электромагнитной волны. При этом изменения, дающие переход связаны с проекцией на время, так как эта про-

екция как раз и играет роль источника или поглотителя в усовершенствованных уравнениях Максвелла, и заменяет в классических уравнениях Максвелла сторонние или фиктивные токи. Действительно, в обычных уравнениях Максвелла ротор от величины электрического или магнитного поля рассматривает преобразование по замкнутому циклу, а изменение во времени электромагнитных компонент должно приводить к нарушению закона сохранения количества, то есть чуду. Отсюда роль контура и «натянутой» на неё площади отводится самой глобальной противоположности, в которую осуществляется переход. Поэтому, по аналогии с (44) с учётом (1), мы можем записать

с/е0 §гаёЕ = сге0 дЕ{ / дг = -Е

; н = сЕ = -ш0 дЕ / д,.

(45)

В этом случае причиной образования напряжённости магнитного поля (с учётом пространственно-временного искривления) является изменение проекции на время напряжённости электрического поля, а так как Е и Н - противоположности, связанные через скорость света, и имеющие обратно пропорциональную связь, то значение и0 входит в одном случае как делитель, а в другом случае как множитель. Отсюда, оставляя закон физики

неизменным, а меняя только обозначения переменных, мы можем по аналогии записать

то вгаа\н = /щ Бга^Е /с) = iВо Бгаа¡Е = iВо дрп / д = Рп;

гдРп/ дt = Рп/ Во;

/■ / и^гаа ]е = / / и дрп / дt = Рп; (46)

/с / ио дрп / дt = i / во дрп / дt = срп;

/дРп / дt = сво рп •

Второе и четвёртое уравнения в (46) относятся к противоположностям, связанным через скорость света и соответственно здесь противоположные системы наблюдения. Из них мы видим, что помимо отличия на скорость света, константа электрической проницаемости в одном случае выступает как множитель, а в другом случае как делитель. И это даёт разницу между противоположностями с подчинением СТО и ОТО Эйнштейна. Иными словами, представление константы зависит от места наблюдения. Несколько ниже мы покажем, что мы не являемся «первооткрывателями» этих уравнений, нечто подобное было уже сделано в квантовой механике для функций

Так как мы связали значения г gгad(jя) или г gгad(jг) с пространственно-временным искривлением за счёт значения и0 , то это означает, что изменения пространства, а значит и времени (то есть, мы имеем общий пространственно-временной континуум по СТО и ОТО Эйнштейна с выполнением всегда уравнения непрерывности по закону сохранения количества) приводят к формированию электромагнитных волн. Но изменения пространства и времени связаны со значением разницы скорости, при переходе от одного элемента пространственно-временного искривления к другому в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна. Эта разница скоростей может быть определена в противоположности, так как в нашей системе наблюдения скорость распространения электромагнитной волны равна скорости света вне зависимости от системы отсчёта. Отсюда мы имеем обоснование формул (14-16), которые связывают электромагнитные составляющие в виде вектор - потенциалов в противоположности со значением скорости движения объектов в нашей системе наблюдения, и наоборот. Отсюда волны Луи де Бройля по формулам

Х = с// = н/(щу) = к/[щ^1 — у] /с2 ] = 1/д/1 — у] /с2 (47)

приобретают физический смысл как электромагнитные волны в противоположности. Поэтому, важным заключением нашей теории является то, что результатом формирования фонового излучения электромагнитных волн, на основе чего и получается термодинамическое равновесие, является не некий электомагнитный вакуум, дающий и поглощающий виртуальные фотоны, а пространственно-временное искривление.

Весь этот подробный анализ, проделанный нами, нужен для того, чтобы внимательный читатель понял, что наши решения не идут вразрез с уже сделанными выводами в электродинамике на основе опытных данных, а лишь обосновывают сделанные интуитивные частные решения с точки зрения корпускулярно-волнового дуализма, так как иное не позволяет дальше развивать физику. На основании усовершенствованных уравнений Максвелла становится понятна физика взаимодействия противоположностей, но далее надо показать каким образом электрон и позитрон образуют замкнутые решения для электромагнитной волны, что позволяет совместить скорость движения корпускулы и волны. Иначе нам задачу взаимодействия объектов не решить.

Мы не раз уже обосновали в предыдущих статьях, что процессы взаимосвязи пространственно-временного искривления с электромагнитным излучением на основании двух противоположностей и представленных выше уравнений, с образованием общего пространственно-временного континуума, позволяют получить изменение направления движения волны. Это и означает возможность формирования замкнутых решений, необходимых для получения корпускулярных свойств объектов. Но чтобы перейти к корпускулярным свойствам с взаимодействием частиц надо вначале определиться с таким механизмом их взаимодействия, который связан с законом сохранения количества, так как в противном случае будет распад. С этой целью надо вспомнить уравнение энергии Эйнштейна, так как оно определяет закон сохранения энергии для любой частицы, и на основании этого уравнения попытаться показать взаимосвязь корпускулярных и волновых свойств с соблюдением закона сохранения количества. Но как это сделать?

Первую попытку в этом направлении осуществил Дирак. Он взял уравнение энергии Эйнштейна и осуществил «линеаризацию» согласно уравнению [10]:

Е = с (Р2 + т02с2)1/2 = с (^ АкРк). (48)

Здесь Е - энергия; AkPk - матрицы; к изменяется от 0 до 3, при этом Р0=тос; Р\=Рх ; Р2=Ру ; Рз=Рг . Опираясь на соотношение (48), Дирак вычислил матрицы Ak , которые можно представить в следующем виде

А! =

0 0 0 1 0 0 10 0 10 0 10 0 0

Аз =

А2 =

0 0 10 0 0 0 -1 10 0 0 0 -10 0

А4 =

0 0 0 - г

0 0 г 0

0 - г 0 0 г 0 0 0

1 0 0 0 ' 0 -10 0 0 0 10 0 0 0 -1

(49)

Попутно отметим, что сам переход на матрицы уравнений (48), заменив реальные значения опера-у Дирака не имеет доказательств. Далее из системы торами, Дирак получил систему в виде:

(Р - т0с2)% - с (Рх - 1Ру )% - сР2% = 0; (Р - т0с2)^2 - с (Рх + гРу )% + сРг% = 0; (Р + т0с2)^з - с (Рх - ¡Ру )% - сРг% = 0; (Р + т0с2)%4 - с(Рх + !Ру)% + сРг%2 = 0.

(50)

В этом варианте «линеаризации» Дирак величины Р и Р выразил в виде дифференциальных операторов вида /• = /7? /I /иР= -Ш , что также сделано бездоказательно. Однако при этом он не представил значение Ш0 в виде дифференциального оператора, то есть оставил т0 неизменной величиной. Мы вправе спросить: «А на основании чего»? Если т0 - это константа, то дифференциал от константы равен нулю. Тогда в уравнении этой величины быть не может. Кроме того, константа - это полностью замкнутая на себя система, и отсюда выявить её в Мироздании невозможно. Неясен также и другой произвольно выбранный шаг - это умножение тос2 на функцию У I Иными словами, хочу

умножаю, а захочу - нет. Сама волновая функция ¥ у Дирака считается вероятностной. Но, вероятность уже изначально противоречит наличию волновой закономерности, то есть вероятность исключает любой детерминированный закон и волновой в том числе. То есть мы имеем уже изначально три парадокса. Кроме того, Дирак принял решение о том, что каждая функция ¥ в системе уравнений (50) вычисляется не на основании трёх других ¥ функций, а на основании двух ¥ функций, и такое представление позволило Дираку обеспечить переход к уравнению энергии Эйнштейна. Действительно, уравнения (50) можно расписать в дифференциальном виде:

(гй д/д, - щс2)%+ с(/й д/дх + г2й д/ду)% + сгЙ д/дг % = 0; (гй д/ д, - т0с2)% + с (гй д/ дх - г2й д/ ду)% - сгй д/ дг % = 0; (гй д / д, + тс2)% + с (гй д / дх + г 2й д / ду)% + сгй д / дг % = 0; (гй д / д, + т0с 2)% + с (гй д / дх - г 2й д / ду)% - сгй д / дг % = 0.

(51)

При росписи по конкретным переменным, с учётом операции дифференцирования по ¥, имеем: (Е - т()с2)% -сРх% + сгРу% -сРг% = 0;

(Е - т0с2)% - сРх%з - сгРу% + сРг% = 0; (Е + т0с2)%з - сРх%2 + с/Ру%2 - сРг% = 0; (Е + т0с2)% - сРх% - сгР % + сРг% = 0.

(52)

С учётом выражения одних функций через другие получаем:

% = (сРх%4 - сгРу %4 + сР%з)/(Е - т0с2);

% = (сРх%з + сгРу % - сР2 %4) / (Е - т0с2); % = (сРх%2 -с/Ру%2 + сРг%1)/(Е + т0с2);

% = (сРх%1 + сгРу % - сРг %)/(Е + т0с2).

(54)

_50_Sciences of Europe # 44, (2019)

Далее, подставляем одни функции вместо других и сокращаем подобные члены:

= C2[PX СТ + iPy% - - iPy (Px^l + - + + Pz(Px^2 -iPy^2 + Pz^i)]/[(^-«qC2)(£ + m0c2)];

= C2[PX+ iPxPy- PP^2 - iPyPx^l + Py+ iPyPz^2 + + PzPx^2 -iPzPy^2 + Pz2^i]/[(E-moC2)(£ + moc2)]; E2% = mo2c 44> + c2[Px2% + Py 4> + Pz 4>]; ^2 = c2 [Px (Px^2 - iPy^2 + Pz) + iPy (Px^2 - iPy^2 + Pz) -- Pz (Px+ iPy- Pz^2)]/[(E - moc2)(E + moc2)]; ^2 = c2 [Px4 - iPxPy^2 + PxPz+ iPyPx^2 + Py 4 + iPyPz-

-PZPX^1 -iPzPy^1 + Pz4]/[(E- moc2)(E + moc2)];

E2^2 = mo2c4^2 + c2 [Px2^2 + Py4 + Pz4].

Сокращая на волновые вероятностные функ- такое изменение знаков, которое дало в итоге урав-

ции, получаем уравнение энергии Эйнштейна для нение (55). На основании чего, одни функции

частицы должны подставляться вместо других, если они

E2 = m 2c4 + c2 (P2 + P2 + P2) (55) имеют все вероятностный характер, а значит, зави-

o x y z симости в виде закономерностей между ними

Однако при таком подходе мы получаем ещё должны отсутствовать? Понятно, что вид системы

один парадокс, связанный с тем, что вероятностные уравнений Дирака, должен соответствовать об-

волновые функции и ^ а также ^э и ^ не щему уравнению Мироздания (16), так как иначе

имеют привязки ни к каким реальным физическим будет чудо в виде разрыва. Поэтому мы попытаемся

процессам. Поэтому никаких дальнейших выводов это показать исходя из следующих соображений.

по взаимосвязи объектов сделать нельзя. Дирак ис- Вспомним, что СТО и ОТО соответствуют геомет-

пользовал также подход представления одних рии Минковского, где по преобразованиями Ло-

функций через другие но при этом в системе урав- ренца вводятся обозначения [11]: нений (52), интуитивно без обоснования, применил

x = ct; x = x; x2 = y; x = z; v / c = p = th(s);

xhq = ch(5)xo - sh(s)x^ x„1 = -sh(s)xq + ch(s)x^ xH2 = x2; xH3 = x3; (56)

ch(s) = y = V 1 -p2; sh(s) = py.

При этом соблюдается правило

xH02 = [ch(s)x0]2 - 2ch(s)x0 sh(s)x + [sh(s)x1]2,

xh12 = [sh(s)x0]2 - 2sh(s)x0 ch(s)x1 + [ch(s)x1]2, (57)

2 2 2 2 . x„0 - x„1 = x0 - x1 = c0nst

При нормировке на константу последнее уравнение, которое характеризует связь времени и длины, должно удовлетворять закономерностям в виде

[ch(s)]2 - [sh(s)]2 = 1. (58)

Кроме того, с учётом is=g, с^л^^О'.^^^), sh(s)= -i sin(is)= -i sin(g), координаты в плоскости X4 и x1 (где x4=ix0) выражены в виде

xH4 = cos(g)x4 - sin(g)x1,x„1 = sin(g)x4 + cos(g)x1; xM42 = [cos(g)x4]2 - 2cos(g)x4sin(g)x + [sin(g)x1]2;

2 2 2 (59)

x„1 = [sin(g)x4] + 2sin(g)x4cos(g)x1 + [cos(g)x] ;

2 2 2 2 . xH4 + xH1 = x4 + x1 = const.

При нормировке существует и противоположная запись для координат длины и времени с выражением через закономерности:

[cos(g )]2 + [sin(g)]2 = 1.

(60)

Иными словами, в физике уже до нас ввели отображение длины и времени через закономерности в соответствии с формулой (16). Так как противоположности, выраженные через закономерности, присутствуют в Мироздании одновременно, то должна быть некоторая физическая интерпретация взаимодействия противоположностей в пространстве и времени, аналогичная закономерностям, и она есть в виде фронта электромагнитной волны [12]:

х2 + у2 + z2 - (ct)2 = 0.

(61)

Однако, мы данное решение рассматриваем не для «нереального» объекта, при котором изменение в пространстве идёт одинаково во все стороны, а для движущегося со скоростью света реального нейтрино (антинейтрино) или фотона. В этом случае, если есть распространение со скоростью света фотона вдоль, например, оси у, то в этом случае по осям х и z имеем замкнутое движение с сохранением размеров, не приводящее к изменению во времени (отсутствие этих величин и превращение их в

Лхг0 = ch(s;); Лхя = sh(s;); Лхг2 = cos

ноль означало бы отсутствие и самого объекта). Соответственно получаем, что правило взаимодействия между противоположностями выражается в том, что изменения во времени и по одной координате длины (уравнение непрерывности) - это прямолинейное движение, и оно даёт правило замкнутого движения (ротора) по двум оставшимся координатам. Это и было показано в физике в [12] и расписано нами выше. Учитывая необходимость двойного представления любого объекта Мироздания в виде воздействующей закономерности (а это отображается в виде изменений через СТО по (56)), и количества, на которое осуществляется воздействие (а это четырёхмерное координатное представление в геометрии Минковского), видим, что для соблюдения последних равенств в (57) и (59) необходимо, чтобы для объектов Мироздания, отображаемых через пространство и время в виде Ах,- (иное отображение не предусматривается в силу того, что тогда такой объект невозможно обнаружить в Мироздании) выполнялись условия, например:

(¿г-); Лхг3 = вШ^ ). (62)

Иными словами, мы представляем объект за счёт взаимодействия по всем четырём составляющим Мироздания с учётом подчинения общему закону Мироздания с условием закона сохранения количества. А теперь представим уравнение (16) в виде

[СВД]2 - [8К*)]2 + [СС8(0]2 + [8Ш(£)]2 = 2. (63)

Коэффициент, равный двум, отражает тот факт, что частице в одной противоположности соответствует частица в другой противоположности, то есть при рассмотрении всего Мироздания имеем удвоение количества объектов. Пример такого подхода - электрон и позитрон. Действительно, ни одна из противоположностей не может быть нулём,

а закон сохранения количества требует одинакового количества в каждой из противоположностей. Соответственно, так как количество в каждой из противоположностей неизменно, то нормировкой это количество может быть приведено к единице. Далее, мы представим перемножаемые составляющие в виде новых переменных с учётом обратно -пропорциональной связи как противоположности. Только в этом случае возможно перемножение и воздействие одной составляющей на другую. Это видно по (56), так как иначе получим ассоциативное независимое сложение или вычитание. Иными словами, в данном случае, одна противоположность выступает как воздействующая закономерность, а другая как количественное поле воздействия. Отсюда имеем:

ch(s)/10 - csin(g)/х0-csh(s')/y0 - ccos(g)/z0 = 1;

4% / to - 1 - c^40 /Xo +/c^40 / Уо - c^30 / Zo = 0.

(64)

Здесь /0=1/[2сИ(5)]; 20=1/[-с 2cos(g)]; Х0=1/[-с 2БШ(я)]; >0=1/[С 28ОД]; ¥Ю=СЬ(«); ¥зo=cos(g); ¥40=8^)= - 81п(/5)= -

Знаки перед слагаемыми могут быть любые - в соответствии с (52), но в соответствии с нашей теорией формула энергии Эйнштейна отражает закон сохранения количества, и при росписи через (52) отражает все возможные комбинации взаимодействия между противоположностями с учётом того,

что сумма в одной противоположности рассматривается как разность в другой противоположности. Таким образом, по знакам и по числу функций, мы будем иметь полное соответствие с любым уравнением из системы (52). Далее перейдём к представлению в виде приращений, так как это не влияет на общее равенство

Л410/Лt0 -1 -cЛ440/Ax0+/cЛ440/Лу0 -cЛ430/Лz0 = 0.

(65)

Видно, что данное представление уже связывает функцию ¥10 через две другие ¥40 и ¥30 . Сле-

дующий этап перехода связан с тем, что необходимо дать частный случай отображения отдельных объектов внутри самого Мироздания. В этом случае

%-функции отражают отдельные независимые взаимодействующие объекты, связанные между собой через систему уравнений. И естественно мы идём на упрощения, так как в Мироздании только в одной из противоположностей ни один объект внутри не может существовать вечно, иначе он был бы полностью замкнут на себя.

В силу того, что имеем систему уравнений из взаимодействующих объектов в виде ^-функций с условием закона сохранения количества, надо отобразить ^-функции в виде величин, не изменяющихся во времени и пространстве, в соответствии с законом сохранения количества (иными словами, промежуток времени существования объекта в данной противоположности мы продляем до бесконечности). Это означает, что изменения сохраняют тот же самый вид функций. Отсюда, вместо функций изменения по функциям %„0 в системе уравнений Дирака взяты более общие функции вида ¥„=ехр(/д), аналогичные волновым функциям Луи де Бройля, которые при дифференцировании и интегрировании сохраняют свой первоначальный вид. То есть здесь функции представлены как объекты Мироздания с двумя составляющими в соответствии с корпускулярно-волновым дуализмом, и нет превращения, например, синуса в косинус при изменениях. При этом имеем отсутствие распада и сохранение первоначального вида. Так как объектом-константой, отображающим неизменную величину,

является функция , то исходя из того, что её изменение по времени (а иначе не было бы и взаимодействия) компенсируется изменениями по пространству (по сути, это уравнение непрерывности), то вместо единицы, как объекта мы можем подставить функцию . В этом случае имеем систему уравнений, где функции как объекты взаимосвязаны через взаимодействие и обмен, и сохраняют при изменениях свой первоначальный вид. Понятно, что сумма всех функций (при соответствующей нормировке) должна обеспечивать уравнение (63). Действительно, единица в (65) не влияет на динамику изменения между функциями но она отображает всё Мироздание как объект. Соответственно при замкнутом цикле обмена все функции сохраняются во времени. Это происходит за счёт того, что, например, изменение по времени функции компенсируется изменением по пространству через функции и В этом случае умножение единицы на функцию (здесь мы учитываем, что величина и её изменение - это противоположности, поэтому имеют связь через скорость света как в (44)) позволяет лишь привести уравнение в иную нормировку, то есть как бы рассматривать процессы относительно объекта внутри Мироздания, имеющего описание через %-функцию. Отсюда, меняя приращения на дифференциалы, имеем:

д% / дг - с % - с д% / сх + ге д% / ду - с д% / дг = 0. (66)

С учётом нашей теории при принятом т0=1/с, получаем вид, аналогичный уравнениям Дирака:

с% / дг - тс2 % - е д% / дх + гед% / ду - ед% / дг = 0.

(67)

Правомочность наших упрощений подтверждается тем, что система уравнений Дирака, с учётом %-функций, даёт в результате уравнение энергии Эйнштейна, а оно соответствует общему уравнению Мироздания (16). При этом нормировка на %-функцию сокращается, как это видно из (54) и

(55). Здесь нет никаких случайных процессов, поэтому логично использовать вместо вероятностных волновых функций Луи де Бройля - реальные электромагнитные функции или вектор - потенциалы. С этой целью мы заменим систему уравнений (42) с учётом (45, 46) на аналогичное эквивалентное уравнение, действительное для волновых функций:

гсРп = -Бгш!\Е -1/с д^ /дг-ц,гоХ\н;

гН = -г Н -1/с дН / дг - ее0 гоХЕ;

гНп = г'сц0Н = сц0(-г Н -1/ с дН / дг) - гоХЕ;

гРп = - §гай \н -1/сд\н / дг +1/и гоХ ]е ;

гЕ = -г gгad Е -1 / с дЕ / дг + сц0 гоХН;

гЕп = гсе0Е = се0 (-г gгad Е -1/ с дЕ / дг) + гоХН.

(68)

Вид дифференциальных уравнений (68) не отличается от вида (51), но надо дать обоснование такого вида. Значения Нп=с 1оН и Еи=сеоЕ можно рассматривать как нормировочные коэффициенты. Они играют ту же роль, что и значение ±т0с2% в уравнениях Дирака. С учётом нашей теории т0с2=с, в этом случае уравнение энергии Эйнштейна может быть приведено к уравнению окружности с радиусом, равным скорости света или единице. Таким образом, выполняется общее уравнение Мироздания

вида (16). При этом, левые части от знака равенства в уравнении (68) не учавствуют в динамике изменения величин, стоящих справа от знака равенства в уравнении (68), а могут играть роль только величины, отображающей количество в противоположности. По нашей теории [3]:

ц0 = 1/(си0) ; е0 = и0 /с ; и0 = д/с2 - . Отсюда

/Ин = г / и0 Н = 1/и0 (-г grad Н -1/с эН / э?) - го1Е; г'Еи = г'м0Е = м0 (-г grad Е -1/ с эЕ / э?) + го1 Н.

(69)

Это говорит о том, что переход от системы наблюдения от Е к системе наблюдения от Н, и обратно, связан с тем, что значение и0 имеет обратно пропорциональную зависимость. И чтобы перейти из одной системы наблюдения в другую (при векторной записи) достаточно значения электрической и магнитной проницаемостей поменять местами при сохранении вида записи. Нечто подобное получил и Дирак при переходе от своих уравнений к уравнению Паули, когда у него функции ¥1 и ¥2 , а также ¥3 и ¥4 , оказались связаны через значение Р/т00с~у/с [13], то есть интуитивно эта связь уже была получена до нас. Однако, чтобы прийти к

уравнениям Дирака (с учётом знаков), мы должны векторную запись (68, 69) представить по проекциям, но при этом должны учесть физику взаимодействия, позволяющую получить на основе усовершенствованных уравнений Максвелла замкнутые решения.

Учитывая, что вид векторной записи (68, 69) не позволяет выявить ортогональность составляющих Е и Н, необходимо расписать составляющие по координатам с учётом подчинения общей системе уравнений уравнению энергии Эйнштейна, то есть с учётом инвариантности в виде:

Н0 [ЭИу0 / Э? + гсЭИ?0 /Эу] - ЭЕг0 /Эх - 8Ех0 /Эг = г^0О ;

Но [ЭИуо / Э?- гс ЭИ? о / ЭУ] + (ЭЕхо / Эг - ЭЕ20 / Эх) = ^;

е0 [ЭЕу0 / Э? + гсЭЕ?0 / Эу] - ЭИ20 / Эх - ЭИх0 / Эг = -ге0^ ; е0 [ЭЕу0 / Э? - гсЭЕ?0 /Эу] + (ЭИх0 /Эг - ЭИг0 /Эх) = -г'80£.

(70)

Иными словами, - это вид, аналогичный системе уравнений Дирака (51). Знаки перед О и которые характеризуют напряжённости магнитных и электрических полей, представлены противоположно, так как сложение в одной противоположности означает вычитание в другой. Видно, что в (70) мы имеем систему взаимосвязанных уравнений, благодаря мнимым членам справа от знака равенства, которые должны при их суммировании давать ноль, что и видно из системы уравнений Дирака (51). При этом, при отсутствии внешнего потенциального поля, невозможно получить переход к уравнению Паули, - а получается инвариантное уравнение энергии Эйнштейна, из которого и была получена система уравнений Дирака. Что в нашей теории [1] отражают 1-е и 2-е уравнение системы (70), и по аналогии 3-е и 4-е уравнения? Первое

уравнение - это вид наблюдения электромагнитных процессов в противоположности из нашей системы. В этом случае мы имеем две разности в противоположности, которые в нашей системе представляются как суммы {ц0[ЭИу0 /Э? + 1сЭИт /Эу]} и

{ЭЕх0 / Эг + ЭЕг0 / Эх}. Такую же связь фактически между противоположностями интуитивно ввели и для вектор - потенциалов, так что и здесь мы не первые. Если быть точными, то система уравнений Дирака (как в прочем и наша система (70), так как вид аналогичный) отражает замкнутое взаимодействие противоположностей по всем четырём системам наблюдения, выраженных через пространство и время.

В соответствии с системой Дирака это будет выглядеть так:

Н0ЭИу0 / Э? - гн0С - (ЭЕг0 / Эх - гц0с ЭИ?0 / Эу) - ЭЕх0 / Эг = 0; Н0ЭИу0 / Э? - г'н0^ - ( ЭЕг 0 / Эх + гц0с ЭИ? 0 / Эу) + ЭЕх0 / Эг = 0; 80ЭЕу0 / Э? + гс80£ - ( ЭИг0 / Эх - гсе0 ЭЕ?0 / Эу) - ЭИх0 / Эг = 0 ; е0ЭЕу0 / Э? + гсе0£ - ( ЭИг 0 / Эх + гсе0 ЭЕ? 0 / Эу) + ЭИх0 / Эг = 0.

(71)

Далее считаем, что G = ¿И , а ^ = sEv, в силу уравнений (68, 69). Отсюда запишем указанные урав-

нения в виде:

ЭИу1/ Э? - /¿Иу1 - [(1/н0)ЭЕг4 /Эх - гсЭИ?4 /Эу] - (1/Ц0)ЭЕх3 /Эг = 0 ; ЭИу2 /Э? - /¿Иу2 - [(1/ Н0)ЭЕг3 /Эх + гсЭИ?3 /Эу] + (1/ Н0 )ЭЕх4 /Эг = 0; ЭЕу3 / Э? + г^Еу3 - [(1/80)ЭЕг2 / Эх - гсЭИ?2 / Эу] - (1 /в0)ЭИх1 / Эг = 0 ; ЭЕу4 / Э? + г8Еу4 - [(1/80)ЭЕг1 / Эх + гсЭИЯ/ Эу] + (1 /в0)ЭИх2 / Эг = 0.

54_Sciences of Europe # 44, (2019)

В итоге имеем: Т = {Hxi,ИуЪH А,Etl) ; Т = [Hx2,Hy2,Hz2,Et2}; % = [Ex3,Ey3,Ez3,Ht3} ;

Т4 = {Ex4, Еу4, Ez4, Ht4} •

Видн0, что для того чтобы привести к единому E = Ц„ (c2/ c)H, то есть - это связь, которая

виду надо поменять значения Et на Ht, и наобо- должна0 быть в противоположности между подвиж-

рот. Это можно сделать, если учесть разницу на ным и неподвижным объектом по СТО. Отсюда

константы электрической и магнитной проницае- верны уравнения: мостей, исходя из равенства Ht = s0 cEt и

(73)

дИу! /дг - igHy1 - [(1/ ц^Е4 /дх - гс\ дЩ4 /ду] - (1/ ^№3 /дг = 0; дНу; /дг - igИy2 - [(1/Ц0)дЕгз /дх + гс2е0 дИгз /ду] + (1/^№4 /дг = 0; дЕу3 / дг + isEy3 - [(1/ е0 )дЕг2 / дх - гс2ц0 дИг2 / ду] - (1/ е0 )дНх1 / дг = 0 ;

дЕу4 / дг + - [(1/ е0 )дЕг1 / сХ + гс2|0 дЩ / ду] + (1 / е0 )дИх2 / дг = 0 .

Соответственно имеем % = {Их1, Иу1, Иг1, Яг1} ; %2 = {Их2 > Иу2' Иг2 > Нг2} ;

%з = {Ех3, Еу3, Ег3, Ег з}; %4 = {Ех4, Еу 4, Ег 4, Еt 4} Иными словами, %-функции имеют аналог в электромагнитных составляющих по всем четырём пространственно-временным координатам. Если учесть, что по нашей теории е0|0 = 1/ с2 , то получим следующий вид уравнений:

5Иу1 / дг - igИyl - [(1/ |Д0)дЕг4 / дх - (г / дЕ{4 / ду] - (1/ / дг = 0;

дИу2 / дг - igИy2 - [(1/ |0)дЕгз / ах + (г /10) дЕ3 / ду] + (1/ ^^ / дг = 0; (74)

дЕу3 / дг + isEy3 - [(1/ е0 )дИг2 / дх - (г / е0 ) дИг2 / ду] - (1 / е0 )дИх1 / дг = 0 ; дЕу4 /дг + 15Еу4 - [(1/е0)дИг1 /сХ + (г/е0)дИг1 /ду] + (1/е0)дИх2 /дг = 0 .

Здесь g и 5 - нормировочные коэффициенты. пропорциональности ,/) будут выглядеть следую-

По аналогии с видом для уравнений Дирака и щим образом: %-функциями, функции от Е и Н в экспоненциальном виде (при соответствующем коэффициенте

% = Лехр{(г/Й)[Ег + РхХ + Руу + Ргг]} ;

% = /2 ехр{(г /Й)[-Ег + РхХ + Руу + Ргг]} ; (75)

% = /3 ехр{(г/Й)[Ег + РхХ + Руу + Ргг]} ;

%4 = /4ехр{(г'/Й)[-Ег + РхХ + Руу + Ргг]} .

Переход от электромагнитных значений к вол- что из функций Дирака у нас убрана дополнитель-

новым функциям уравнений Дирака определяется ная произвольная «вольность» в виде скачков +т0с2

наличием у последних коэффициента пропорцио- и -т0с2, введённых в аргументы %-функций, что со-

нальности в виде постоянной Планка. Это связано с ответствует чуду. Этих скачков нет в аргументе

тем, что мы перешли от частоты к энергии. В прин- функции в уравнении Шредингера, при описании

ципе этого можно и не делать, так как на результат корпускулярных свойств движущейся частицы. По-

это не влияет, и лишь требует дополнительного из- этому, в дальнейших выводах мы используем

менения g и 5 по нормировке на g0 и 50 . Отметим, функции по уравнению Шрёдингера, а не Дирака.

Отсюда следует запись:

Й д% / дг - iЙg0% - [(1 /10 )Й д%4 / дх - (г /10 )Й д%4 / ду] - (1/|0 )Й д%з / дг = 0;

Йд%2 / дг - iЙg0%2 - [(1/10 )Й с%з / сХ + (г /10 )Й с%з / <Су] + (1/10 )Й с%4 / дг = 0 ; (76)

Йд% / дг + г'Й50% - [(1/ е0 )Й д% / дх - (г / е0 )Й д% / ду] - (1/ е0 )Й д% / дг = 0; Йд% / дг + % - [(1/ ^ )Й д% / дх + (г / е0 )Й д% / ду] + (1/ е0 )Й д% / дг = 0.

Покажем теперь наглядно переход к уравнению движения частицы, сократив общий член к. Попытаемся этот переход показать несколько иначе - с переходом непосредственно к уравнению Гамильтона - Якоби, а не к уравнению Паули, так как корпускулярный вид отражает именно уравнение Гамильтона - Якоби. Попутно отметим одну особенность, связанную с тем, что в уравнении Гамильтона - Якоби (а также в уравнении Шрёдингера и Паули) присутствует коэффициент пропорциональности, равный 2 - между энергией и импульсом. В уравнении энергии Эйнштейна, из которого получается система уравнений Дирака, этого коэффициента нет. Поэтому перейти напрямую от уравнения энергии Эйнштейна к уравнению Гамильтона - Якоби не представляется возможным, и все попытки будут иметь парадоксы. Это связано с тем, что в уравнении энергии Эйнштейна все количественные соотношения приведены, как бы к одной

Е = та = та 2s / а?2

общей системе наблюдения с соблюдением замкнутой системы в виде уравнения окружности. Дирак переход к уравнению Паули осуществил это за счёт «чуда» - скачков ±т0с2 в аргументе ¥-функций с добавлением внешних полей. Уравнение Гамильтона - Якоби представляет собой частный случай взаимосвязи противоположностей и не является замкнутой системой, так как сила, воздействующая на объект с массой, является внешней силой. И здесь не рассматривается обратное воздействие на объект, дающий эту силу. В то же время в уравнении Эйнштейна все составляющие относятся к самому объекту без воздействия внешних сил (состояние покоя и равновесия).

Уравнение Гамильтона - Якоби можно рассматривать как прямое следствие известного закона Ньютона:

= тау / а?;

Е = | = | ¥ус1? = | туёу = ту2 /2 = р2 /(2т) .

(77)

Далее по классической физике берётся некая функция действия Б (г, ?) с учётом равенств

У£ = V и ЭБ / Э? = -Е. В результате имеем уравнение Гамильтона -Якоби

- ЭБ(г,?)/Э? = 1/(2т)(УБ(г,?))2 .

(78)

Если учесть, что аг = й(с?) , то есть исходить из того, что длина и время - это противоположности, связанные через скорость света (скорость обмена, а иначе и не было преобразований Лоренца -Минковского), то при переходе к общей изменяемой переменной - времени (а значит единой системе наблюдения) получим:

- ЭБ (г, ?)/Э? = 1/(2тс2)(ЭБ (г, ?)/Э?)2. Приняв

ЭБ(г,?)/Э? = и , подставим - и = 1/(2тс2)и2, и сокращая на и, имеем:

-1 = 1/(2тс )и или

-2с2т(1 - V2/с2)-1/2 = ЭБ(г,?)/Э?.

(79)

Напомним ещё раз, что в [1] показано, как из уравнения окружности выводится уравнение энергии Эйнштейна. При рассмотрении всего Мироздания нами получено и обосновано, что масса покоя электрона должна быть т0 = 1/ с . Что же касается скорости, то оно определяется начальной системой отсчёта, и если наблюдение вести из системы, связанной с самим объектом, то в этом случае скорость движения самого объекта обнаружить невозможно, так как здесь действует принцип относительности.

Поэтому необходима некоторая система отсчёта, к которой были бы привязаны все объекты. Такой системой отсчёта может быть только система отсчёта из противоположности, в силу того, что противоположности связаны через максимальную скорость обмена - скорость света. Отсюда любое движение в противоположности должно вычисляться относительно этой скорости - скорости света. Иного способа определения потенциальной энергии, кроме как через пространственно-временное искривление, без получения парадоксов нет, и отсюда, выражая массу через скорость в противоположности, имеем:

- 2с(1 - V2/ с2)-1/2 = ЭБ (г,?)/ Э?. (80)

При сравнении с последним уравнением в (44), мы видим отличие только на коэффициент равный двойке, что говорит о том, что в (44) рассматривается именно замкнутое движение с действием и противодействием (рассматривается замкнутый контур), а в (80) - нет. И одновременно мы имеем обратно-пропорциональную связь по значению у„ , что говорит о наблюдении из противоположностей. Поэтому, учитывая однозначную связь корпускулярных и волновых свойств, с соблюдением закона сохранения количества, мы найдём эквивалент этого взаимодействия противоположностей в виде аналогичном (45, 46), но с учётом того, что здесь имеем не замкнутую систему, так как иное означало бы отсутствие взаимодействия самих уравнений в системе уравнений Дирака:

г&¥ / Э? = 2с/дД - уп2/ с2

¥ = 2с / еп^ = 2тс2х¥.

(81)

Здесь учитывается, что т0 = 1/ с , а в0 = и0 / с

Г~2 2 > и0 =а/ с - V .

Аналогичный вид (с учётом коэффициента двойки) используется и при описании эффекта сверхпроводимости [14]. Действительно, уравнение (80) мы можем получить из уравнения (81), если взять ¥ = схр[/'5"(г, 1)]:

56_Sciences of Europe # 44, (2019)

idW/dt = 2c/s0T = -dS(r,t)/<W = (2c/Ji-v2/c2 T;

<82)

В уравнении (81) присутствует коэффициент равный двойке в силу того, что уравнение Гамильтона - Якоби рассматривает вариант действия без противодействия, то есть мы наблюдаем изменение кинетической энергии под действием силы, но результат противодействия силе не рассматриваем. Это в замкнутой системе Мироздания невозможно, так как иначе это означало бы чудо и неравенство противоположностей. Замкнутой системе соответствует уравнение энергии Эйнштейна, и здесь мы имеем значение ±т0с2¥=с¥.

А теперь вспомним, что в системе уравнений (76) присутствуют члены вида {5% / дг - %}. Эти члены отражают противоположности, когда изменение одной противоположности формирует другую противоположность. При этом член % , в соответствии с (42, 45, 46) в противоположности представляет собой волновое уравнение, которое соответствует принципу суперпозиции. Ориентируясь на равенство (81), мы приходим к выводу: член в виде 2/£0% в системе (76) появляется в результате взаимодействия электромагнитных составляющих по замкнутому циклу обмена с учётом компенсации изменений по с%/ дг . Таким образом, в результате взаимодействия электромагнитных волн прямого и обратного направления, дающих ноль в противоположности по принципу суперпозиции (и это наблюдается при интерференции электромагнитных волн на практике), в нашей системе наблюдения появляется член, равный

2тс2%, так как иначе (если бы выполнялось условие полного обнуления по математике) было бы

чудо исчезновения в ноль. В этом случае, при полной компенсации, электромагнитные волны не смогли бы далее распространяться. Такой подход полного исчезновения по математике при вычитании противоречит и аннигиляции электрона с позитроном, - здесь получаются фотоны. То есть, при аннигиляции мы видим очевидный переход от корпускулярных свойств к волновым свойствам. Понятно, что в силу замкнутости Мироздания (для выполнения закона сохранения количества, а на этом законе построены все законы физики) должен быть переход от волновых свойств к корпускулярным. Это также наблюдается при столкновении фотона с препятствием с образованием электрона и позитрона, что мы и отобразили через член При этом, производные по времени с%/ дг в (76) вычитаются, так как, если что-то складывается в одной противоположности, то в другой противоположности идёт вычитание. Иными словами, - это результат замкнутого взаимодействия двух первых уравнений друг с другом в (76), по сути прямой и отражённой волны. Соответственно в двух нижних уравнениях системы Дирака (которые отражают противоположность), мы будем иметь нулевое значение %-функции как стационарной величины, и здесь нет взаимодействия прямой и отражённой волны. По-другому говоря, направления движения в одной противоположности не совпадают с направлением движения в другой противоположности, так как время и длина в противоположностях меняются местами. Отсюда система уравнений Дирака при взаимодействии, с образованием электрона и позитрона, может быть представлена в следующем виде:

- 2^ - (Р^ -iPyT + РгТз)/ц = 0;

- 2^2 - (РхТз + iPyT -PТ4)/цо = 0; ET3 - (РТ -iPyT + РTi)/so = 0; -- (PxTi + РуTi -РТ2)/S0 = 0 •

(83)

С учётом выражения одних функций через другие получаем:

Ti = -1/(2g0^0)(PxTt - iPyT + PzT3) = 0 ;

T2 = -i/(2g0^0)(PxT3 + iPyT -PzT4) = 0 •

(84)

Остаётся подставить выражение одних функций и в другие - в и Сразу отметим, что такая подстановка означает взаимодействие с переходом в противоположность. Отсюда и возникают значения величин в квадрате, что по правилам математики (при выражении одной величины через

другую) и приводит к разнице в коэффициент пропорциональности, равный 2, с учётом приведения к одной общей точке наблюдения. Соответственно, при отображении всех членов, например через , имеем:

- 1/(802я0Н0)(Рс^2 + Р4 -Р^1) = 0; -с2/^){-Рх(Рх4 + гРу% -Рг%) + + 1Ру (Рх^з + 'Ру^З - ^4) - Р (Рх4 - + Рг^з)) = = Е4, - (1/2т){-Рх2^з -'РхРу4 + РхР,4 + 'РуРх4 -РУ^з -

- гРуР,4 - РгРх^4 + 'РРу4 - Р^з) = 0; Е + (1/ 2т) (Рх2 + Р2 + Рг2) = 0.

Если считать g0 = тс (а это получаем в соответствии с формулой энергии Эйнштейна, и одновременно здесь мы учитываем релятивистский эффект, чего нет в уравнениях Дирака), а так же убрать при этом волновые свойства объекта, сократив конечное уравнение на член ¥3 , то мы получим известное уравнение Гамильтона - Якоби. Точно такой же результат имеем и для функции ¥4 при уравнении:

- - с2 /(2Я0)СТ - гРу41 + Р¥2) = 0 (86)

При выражении всех членов, например через ¥4 , имеем:

-Е + (1/2т)(Рх2 + Ру + Р2) = 0 . (87)

Понятно, что суть наличия отрицательной или положительной энергии нельзя воспринимать чисто математически, так как это бы означало полную компенсацию и превращения энергии в ноль. В нашей теории энергия характеризует количественный обмен между противоположностями. А отсюда следует, что излучение в одной противоположности компенсируется поглощением в другой противоположности. В результате объект не распадается. Только благодаря многократному циклическому излучению и поглощению можно добиться результата, когда скорость света поглощённой электромагнитной волны может быть совмещена со скоростью движения частицы (это достигается через подстановку функций). Иными словами, электромагнитные функции от противоположности, которые в данном случае выражены через волновые ¥-функции, обеспечивают замкнутый электромагнитный волновой процесс с соблюдением подчинения движения общего корпускулярно-вол-нового объекта в соответствии с уравнением Гамильтона - Якоби. И в этом случае обеспечивается связь волновых и корпускулярных свойств. Иными словами, нами доказано электромагнитное происхождение частиц благодаря усовершенствованию уравнений Максвелла, которые отражают реальные объекты - электронные и мюонные нейтрино (антинейтрино).

Аналогичный результат мы имеем и при отображении системы уравнений через функции ¥1 и

¥2, только в этом случае

В случае

= 8о = тс мы получим аннигиляцию противоположных частиц (этот процесс на практике сопровождается превращением в фотоны, что также подтверждает электромагнитное происхождение корпускул). Противоположность уже заложена в том,

что функции ¥1, ¥2 и ¥3, ¥4 у нас характеризуют электрические и магнитные составляющие. Соответственно возникает вопрос: «А каким образом возникают протон и электрон, которые не аннигилируют?» Это возможно только в том случае, если кинетическая энергия выглядит потенциальной энергией в другой противоположности. Вот поэтому в нашей теории масса электрона в одной противоположности аналогична скорости света в другой противоположности. То есть, кинетическая энергия движения в одной противоположности переходит в массу (пространственно-временное искривление) в другой противоположности. Это, кстати, даёт устойчивость наличия волновых функций, так как неизменность взаимодействия во времени определяется вращением одной частицы вокруг другой (рис. 2).

.в'

Рис. 2. Вращение электрона вокруг протона

Понятно, что при вращении электрона вокруг протона по законам электродинамики должно быть электромагнитное излучение, так как мы имеем изменение электромагнитных составляющих во времени. И тогда имеем парадокс в том, что это неизбежно должно привести к потере энергии электроном. Именно поэтому Бор запретил излучение электронов на дискретных орбитах. Однако на основании нашей теории такой запрет классической электродинамики не требуется, так как в противоположности, из-за симметрии, которая вытекает из закона сохранения количества, происходит точно такое же излучение, но при вращении позитрона вокруг антипротона. При этом, пространственно-временное искривление в одних случаях поглощает электромагнитное излучение, а в других случаях его усиливает, что кстати наблюдается в изменении частоты фотона (его энергии) при удалении или приближении фотона к центру гравитационного поля. Поэтому восполнение энергии электрона при

2

= тс

излучении компенсируется параметрами пространственно-временного искривления, формируемого протоном по условиям термодинамического равновесия. Соответственно встаёт вопрос: «На чём основано различие противоположных частиц, которое даёт их взаимодействие за счёт притяжения?» Здесь мы также «не изобретаем велосипед», а основываемся на том, что уже давно было введено в квантовую механику под названием операторов поглощения и испускания [15]. Это как раз единственный способ обмена и взаимодействия (другого способа не существует). Отличие лишь в том, что мы причиной испускания и излучения считаем наличие разрывов (сингулярностей) от пространственно-временного искривления, а не некий электромагнитный вакуум с наличием виртуальных фотонов. Собственно, именно это и ввёл Луи де Бройль, когда связал массу и скорость с частотой, мы лишь дополнили его подход тем, что показали обратно пропорциональную связь между скоростью в противоположности и массой в нашей системой наблюдения. При этом наличие противоположных частиц уже заложено в понятия длинны и времени как противоположностей, а их взаимодействие и обмен осуществляется согласно СТО и ОТО, что мы и показали выше. Понятно, что отталкивание одноимённых частиц связано с тем, что одноимённые частицы при обмене излучают одинаковые объекты, которые передают лишь кинетическую энергию, а разноимённые объекты излучают и разноимённые объекты, способные образовывать замкнутый обмен, что и обеспечивает притяжение. Как считал Эйнштейн в ОТО пространственно-временное искривление мельчайших элементов определяется разницей в скорости, но эту разницу в скорости надо было привязать к абсолютной системе, а при теории относительности — это сделать было невозможно. Однако, если исходить из наблюдения от противоположности, и рассматривать её как абсолютную систему наблюдения, так как она связана с нашей системой наблюдения через скорость света (выше скорости света ничего быть не может, и если бы она равнялась бесконечности, то на действие тут же было бы противодействие), то эта задача решаема. Отсюда в соответствии с идеей Луи де Бройля на основании значений скоростей можно характеризовать параметры волнового излучения и поглощения, как это мы показали выше. Собственно, эти операторы поглощения и испускания введены нами в усовершенствованные уравнения Максвелла в виде дифференциальных членов с проекцией на время. А так как образование корпускулярных свойств частицы у нас построено на основе системы из усовершенствованных уравнений Максвелла, то между противоположными частицами также существует обмен за счёт поглощения и испускания, другого просто не дано. Отсюда становится понятно, что нет никакой «темной» энергии, как и «темной» материи.

Устойчивый замкнутый цикл обмена происходит на основе системы из четырёх уравнений, ещё два уравнения выражены в корпускулярном виде (как константы) и в противоположности описывают

нейтрино или антинейтрино, то есть задействованы все 6 усовершенствованных уравнений Максвелла, чего нет при обычных уравнениях Максвелла. Причём излучение в одной противоположности выглядит как поглощение в другой противоположности, и наоборот. Понятие противоположных частиц тоже должно быть в соответствии с наличием двух противоположностей, связанных через скорость света. В соответствии с этим, мы можем считать, что электрон принадлежит одной пространственно-временной системе, а позитрон (протон) противоположной пространственно-временной системе, где время и длина меняются местами. И связь между ними осуществляется через обмен со скоростью света. Действительно, так как электрон имеет пространственно-временное искривление, противоположное пространственно-временному искривлению позитрона, то между ними всегда существует градиент пространственно-временного искривления, что и определяет обмен между ними. Так же понятно, что при вращении электрона вокруг протона всегда будет происходить замещение в электроне одних усовершенствованных уравнений Максвелла на другие, что связано с поглощением и испусканием. Этот вывод следует из того, что в [16] показано, что полная сила Лоренца, определяющая воздействие на электрон также эквивалентна усовершенствованному уравнению Максвелла. Поэтому, любая корпускулярная частица -это динамическая система, так как протон тоже в противоположности представляется позитроном, вращающимся вокруг неподвижного антипротона (в нашей системе это электрон). Отсюда ясен принцип обмена, при котором излучение в одной противоположности представляется в другой противоположности пространственно-временным искривлением. Именно этот подход и был сделан в системе уравнений Дирака с заменой разности в одних уравнениях на сумму в других, а это и означает переход от волновых свойств к корпускулярным по уравнению (16). Вот поэтому электрическое поле между электроном и позитроном обозначается стрелкой лишь в одном направлении. Возврат осуществляется за счёт наличия пространственно-временного искривления, которое характеризуется в виде констант электрической и магнитной проницаемостей, и в противоположности выглядит излучением в обратном направлении.

А вот как быть с магнитным полем, замкнутым на ту же частицу? Если для электрического поля мы имеем замкнутость силовых линий на противоположные частицы, которые отражают разные пространственно-временные системы, связанные через скорость света, то, как может быть получена замкнутость при замыкании силовых магнитных линий на одну и ту же частицу? Ответ на этот вопрос так же следует искать в пространственно-временном искривлении за счёт движения (спина), так, как только движение означает наличие изменения, которое даёт необходимую неоднородность, а значит и обмен. Однородность никоим образом не может привести к направлению силы воздействия (нет

градиента изменения, что означает полную изотропность). Отсюда формирование направления магнитных силовых линий с замыканием на один и тот же объект связано с наличием вращения этого объекта - спина. При этом, мы должны помнить, то, что нам кажется единым и малым в одной противоположности (например, в нашей системе наблюдения), не является таковым в противоположности (противоположной системе наблюдения), в силу того, что время и длина в противоположностях меняются местами. И при этом между ними обратно пропорциональная связь. Действительно Е и Н - это противоположности и связаны соотношением Н=сЕ и имеют обратно-пропорциональную связь H/E=c=const, как длина и время. Соответственно, прямолинейное движение в одной противоположности эквивалентно замкнутому движению в другой противоположности. Отсюда интегральная средняя кинетическая энергия, определяющая прямолинейное движение в одной противоположности создаёт вращение первоначальных частиц в противоположности, что и получило название спина. Кроме того, если с точки зрения системы наблюдения от напряжённости электрического поля мы имеем два разных объекта, разъединённых расстоянием, то с точки зрения наблюдения от Н разрыв по пространству переходит в разрыв по времени. И в этом случае вращение электрона (позитрона), что характеризует замкнутый обмен, определяет временной разрыв, который обеспечивает внешнюю замкнутость магнитных силовых линий на один и тот же объект. То есть, если с точки зрения наблюдения от Е-противоположности электрон и позитрон (протон) имеют пространственное разделение, а сами являются отдельными объектами, то с точки зрения наблюдения от Н, электрон и позитрон (протон) образуют единый объект. И здесь вращение электрона вокруг протона вырождается в наличие вращения в виде спина. Соответственно обмен между электроном и позитроном (протоном) от вращения (спина) характеризуется замкнутыми силовыми магнитными линиями. Понятно, что силовые электрические и магнитные поля имеют взаимосвязь, и она обеспечивается через движение в соответствии с формулами (42), то есть в формировании электрических и магнитных полей принимают участие как прямолинейное, так и замкнутое движение объектов. При этом переход от электрических сил к магнитным (и наоборот) также связан преобразованиями Лоренца-Минковского, то есть взаимодействием через обмен между противоположностями, которые характеризуются как длина и время. Это и даёт единый пространственно-временной и электромагнитный континуум. Таким образом, наличие и направление силовых линий Е и Н для электрона и позитрона по рис. 1 находит объяснение только с точки зрения нашей теории.

Теперь остаётся понять, что выступает эквивалентом силовых линий Е и Н по нашей теории. Так как изменения в любом корпускулярно-волновом объекте основываются на замене одних усовершенствованных уравнений Максвелла на другие, а они представляются электронными и мюонными нейтрино (антинейтрино), то соответственно остаётся предположить, что силовые линии Е и Н отражают пути обмена между пространственно-временными элементами этими самыми электронными и мюонными нейтрино и антинейтрино. Собственно, никаких иных объектов и не остаётся, так как при массе покоя равной нулю, система уравнений Дирака вырождается в уравнения для электронных и мюонных нейтрино и антинейтрино. Ничего более мелкого в делении объектов предположить невозможно, так как в усовершенствованных уравнениях Максвелла заложен общий пространственно-временной и электромагнитный континуум, и попытка удалить любой из дифференциальных членов приведёт к разрыву, а значит - к чуду. Таким образом, разницу в силовом воздействии между электрическими и магнитными полями следует отнести к разнице между электронными нейтрино (антинейтрино) и мюонными нейтрино (антинейтрино). Однако, на чём основан принцип излучения электронных и мюонных нейтрино и антинейтрино? Ведь по уравнениям электродинамики в результате изменения кинетической энергии электроном или позитроном (протоном) мы получаем фотоны. А фотоны могут дать при поглощении только кинетическую энергию отталкивания, как для электронов, так и для позитронов, и тогда как быть с притяжением объектов? И вот тут необходимо вспомнить, что представление объекта зависит от системы наблюдения, что связано с разным отображением кинетической и потенциальной энергии в противоположностях, и получение электромагнитной волны следовало из взаимодействия усовершенствованных уравнений Максвелла, что было показано выше, которые и являются электронными и мюонными нейтрино и антинейтрино. Поэтому надо рассмотреть, как смена системы наблюдения может дать из электромагнитной волны уравнения электронных и мюонных нейтрино и антинейтрино.

С этой целью отметим, что вывод уравнений, сделанный в классической электродинамике, не является полным и даёт парадоксы. Поэтому в [17], при выводе волновых уравнений, мы показали, что помимо действительной части, отражающей электромагнитную волну, присутствует и вторая часть с мнимой составляющей, так как корпускулярные и волновые свойства присущи любому объекту. Взяв изначальное четвёртое уравнение в системе (1) и применив к нему операцию ротора в виде Ш/С^ — С/Су (по сути, это означает замкнутое изменение) получим:

е0 (Э2Ех /(dtdz) - Э2Ех l(dtdy) - ic [Э2Et /(cXfe) - Э2Et /(ЭхЭу)]} = = Э2Н /(ЭуЭг) + Э2Н /(&ЭУ) - Э2H l(fefe) - Э2Яг /(ЭуЭу).

В классической электродинамике значения д2Нг/(дуд2)+д2Ну/(д2ду) заменяются методом перестановки переменных дифференцирования на д2Нг/(д2ду)+д2Ну/(дуд2). Далее, в виду отсутствия магнитных зарядов, эти значения обнуляются. Однако наша теория построена на наличии статики за счёт динамики изменения, и в этом случае ноль возникает за счёт компенсации другим противоположным членом по замкнутому циклу за счёт ротора. Именно поэтому мы внесли в классические уравнения Максвелла дифференциальный член с проекцией на время, так как иначе получалось, что замкнутая величина в виде ротора может дать изменение во времени, - а это противоречит уравнению энергии Умова-Пойтинга вида:

дW / д? = Шу8, (89)

так как изменение по времени связано с изменением по пространству, а не с наличием замкнутой величины.

Кроме того, мы учитываем, что даже в квантовой механике были вынуждены ввести операторы испускания и поглощения [15], а это обязательно связано и с наличием составляющих вида дН/д1 и дНу/ду (иначе бы не было принципа Гюйгенса-Фре-

Не стоит думать, что смена переменных (а это соответствует смене системы наблюдения) наше изобретение. Аналогичное изменение интуитивно проделали и в классической электродинамике (без каких-либо обоснований), когда применили операцию ротора (д/д2-д/дх, д/дх-д/ду). Отметим, что применить одновременно ещё и (д/ду-д/д2) нельзя,

Значение напряжённости электрического поля Ех в формуле (92) никак не согласуется со значениями Е2 и Еу , которые действительно соответствуют составляющим ротора для этих частных производных по формуле:

дНх /д? = дЕ /дг - дЕг /ду. (93)

Однако такую замену переменных в классической электродинамике сделали для получения волнового уравнения, и дали результат в виде:

в0ц0 д2Нх / д?2 = -д2Ну / дг2 - д2Нг / ду2. (94)

неля с огибанием волной препятствия). И вид уравнений (45) так же показывает наличие источников. Далее мы считаем, что по нашей теории, в противоположной системе наблюдения, время меняется на длину и наоборот. Поэтому член d2E/(oxdz) переходит в член d2EJ(dxdt), а d2EJ(dxdy) переходит в член d2Ey/(dxdt), так как по СТО и ОТО Эйнштейна все изменения связаны с переходом длины во время, и наоборот, в равных количествах и с соблюдением инвариантной формы. В этом случае, так как мы сменили систему наблюдения слева от знака равенства, то меняется и система наблюдения справа от знака равенства, что эквивалентно переносу мнимой единицы в правую часть равенства на значения, связанные с дивергенцией (это у нас члены с разными переменными дифференцирования, где перестановка из-за смены системы наблюдения приводит к дивергенции), которые ортогональны друг другу и являются противоположностями, что мы и отражаем за счёт мнимой единицы. В противоположных системах наблюдения один и тот же объект не может выглядеть одинаково, так как это бы означало отсутствие различий. Следовательно, из (88) получаем:

(90)

так как получим ноль. Более того, так как значения с (+д/дх) и (-д/йг) вычитаются, то мы имеем применение ротора в виде (д/д2-д/ду), как и в нашем случае, к уравнению вида:

в0 дЕх / 5? = дНг / ду -дНу / &. (91)

В итоге в электродинамике получили:

(92)

Понятно, что и данное уравнение также парадоксально в силу того, что здесь присутствуют одновременно все составляющие по Н, что означало бы наличие источника или поглотителя. Поэтому в классической электродинамике предпочитают рассматривать переход к волновым уравнениям в векторном виде или по методу Фейнмана, где вообще уравнение Максвелла заменяется уравнением непрерывности. Отсюда наш подход замены переменных, обоснованный на основе СТО и ОТО Эйнштейна через взаимодействие противоположностей является более чем логичным.

s0 (a2Ex /(dtdz) - д2Ex f(dtdy) - ic[d2Et /(dxdz) - д2Et /(dxdy)]} = = д 2HZ /(Cydz) + д2 H /(dzdy) - д2 Hy /(dzdz) - д2 Hz /(дуду); s0 (д2 Ex /(dzdt) - д 2Ez /(дxдt) - д2 Ex /(dydt) + д 2Ey /(dxdt)} = = i[д2Hz /(dzdy) + д2Hy /(dydz)] - д2Hy /Cz2 - C2Hz /ду2.

s0 [д 2Ex /(Czdt) - д2 Ex /(Cxdt) + д 2Ex /(Cxdt) - д 2Ex /(dydt)] = = s0 [д2 Ex /(Czdt) - д 2Ex /(Cydt)] = s0 д / dt (CEx / dz - CEx / ду) = = д2Hz /(Cydz) - д2Hy / dz2 - C2HZ /(Cydx) + д2Hy /(Czdx) + д2Hz /(Cydx) -- d2H /(dzdx) - d2Hz / dy2 + d2H /(dzdy) = -d2H / dz2 - d2Hz / dy2.

Мы продолжим рассмотрение нашего уравнения (89). Далее в классической электродинамике

В итоге, с учётом того, что закон сохранения количества выполняется в обеих противоположностях, мы получаем два уравнения для мнимой и действительной части:

Таким образом, в образовании магнитной составляющей напряжённости электромагнитной

Аналогично можно показать, что для образования электрической составляющей напряжённости электромагнитной волны задействованы три оставшихся усовершенствованных уравнения Максвелла из системы (1). Иными словами, в формировании электромагнитной волны участвуют электронные и мюонные нейтрино по всем трём направлениям. Это в корне не согласуется с вариантом получения плоских электромагнитных волн в классической электродинамике. Надо отметить, что первое уравнение в (96) - это волновое уравнение. Но здесь нет варианта распространения только по одной координате длины, как это было в классической электродинамике, что отменяло огибание волной препятствия. Второе уравнение с мнимыми составляющими, по сути, отражает корпускулярные свойства среды распространения, так как здесь присутствуют члены, дающие дивергенцию ЭНг/Эг и Э Ну/Эу и градиент Отметим, что без такого

подхода не обошлись и в классической электродинамике, так как были вынуждены ввести сторонние (фиктивные) токи. В [17] мы показали, что нижнее уравнение в (95) в противоположности может выражать электромагнитную волну по третьему оставшемуся направлению. Но система Мироздания имеет иерархию, что даёт представление од-

делают перестановку переменных по времени и координате. С учётом подстановки второго и третьего уравнений из системы (1) имеем:

(95)

(96)

волны участвуют три усовершенствованных уравнения Максвелла

(97)

ного и того же объекта в различном виде в зависимости от системы наблюдения и соответственно уровня иерархии, который вытекает из наличия обратно пропорциональной связи между противоположностями.

С этой целью вспомним (44) и (45). В этом случае формирование объектов в противоположности связано с проекцией на время, так как именно её мы не наблюдаем, но присутствие этой проекции определяется через появление составляющих напряжённости электрического и магнитного поля, дающих искривление пути прохождения и огибания волной препятствия. Собственно выбор проекции на время для описания перехода в противоположность связан с тем, что эта проекция как раз играет роль источника или поглотителя в усовершенствованных уравнениях Максвелла, и заменяет в классических уравнениях Максвелла сторонние или фиктивные токи. Тогда форма записи (45) решает проблему сингулярностей (скачков, разрывов) в СТО и ОТО Эйнштейна, и сам процесс изменения в одной противоположности рассматривается в виде объекта в другой противоположности. При этом, переход в противоположность связан с заменой проекции на время на реальную проекцию по соответствующей координате длины, так как длина и время в противоположностях меняются местами. Отсюда имеем:

80 [Э2 Е /(ЭтЭ?) - Э 2Е /(ЭхЭ?) - Э2 Е /(ЭуЭ?) + Э 2Е /(ЭхЭ?)] = = Ц080 {-Э2Ну / Э?2 - Э2Нг / Э?2 + /с[Э2Н /(ЭуЭ?) + Э2Н /(ЭгЭ?)]} = = г [Э2н, /(ЭгЭу) + э2н /(ЭуЭ,)] - э2н / Эг2 - э2Нг / Эу2.

1/с2{Э2 Ну / Э?2 + Э 2Н, / Э?2 = Э 2Ну / Эг2 + Э2Нг / Эу2, г / с[Э2 Н{ /(ЭуЭ?) + Э2Н? /(ЭгЭ?)]} = г[Э2 Нг /(ЭгЭу) + э2 Ну /(8у&)], г [Э2е /(Э?Эу) + э2е /(Э?8г)]}=г[Э2н /(эгэу) + Э2н /(8уэг)].

- ц0 ЭН / Э? + /ц0 с ЭН / Эу = ЭЕХ / Эг - ЭЕ / Эх;

- ц0 ЭН / Э?+г ц0 с ЭН / Эг = ЭЕу / Эх - ЭЕХ / Эу; 80 ЭЕХ / Э? - 780с ЭЕ / Эх = ЭН / Эу - ЭН / Эг.

г [Э2Е /(Э?Эг) + Э2Е /(Э?Эу)]} = ЭН / Эг - ЭНг / Эу.

(98)

Таким образом получается, что изменения во времени в одной противоположности реализуются в замкнутое движение в другой противоположности (по сути, - это и есть отображение корпускулярных свойств). Иными словами, в противоположности слева от знака равенства в последнем уравнении в (96) мы получаем ротор напряжённо-

сти магнитного поля, а иначе необходимо иметь заряды, на которых бы силовая линия начиналась и оканчивалась. Учитывая однозначные связи в законах физики, правая часть от знака равенства в (95) также должна иметь преобразование в вид, соответствующий усовершенствованному уравнению Максвелла в соответствии с (1), то есть

i[д2Н /(дгду) + д2Ну /(дудг)] = 80(дЕх /д? + ¡одЕ( /дх); 80 (дЕх / д? + ¡одр / дх) = дЯ / дг - дНг / ду.

(99)

В этом случае справедливо / д2Нг /дхду = 80 дЕх/д/, а / д2Ну/дудх = ге0 дЕг /д/ = ге0 сдЕг /дх. Это означает, что дивергенция в одной противоположности определяется динамикой изменения противоположной величины во времени в другой противоположной системе наблюдения с учётом коэффициента пересчёта 80 , который определяет величину пространственно-временного искривления за счёт выполнения СТО и ОТО в противоположности. Тогда выполняются условия ду=дх=сдг=дх, 80=и/с, и дНх /дх=иЕх , а дНу /ду=иЕг . Иными словами, преобразование по координатам от одной противоположности в другую противоположность должно учитывать не только изменение ориентации по ортогональным составляющим, но и среду распространения. Следует отметить, что Нх /дх и дНу /ду характеризуют наличие электрических зарядов в противоположности, так как электрические и магнитные составляющие при переходе в противоположную систему наблюдения меняются местами из-за связи через скорость света. Вот поэтому в формуле (92) у нас нет обнуления этих значений как это имеет место в классической электродинамике. Известно, что магнитных зарядов в нашей системе наблюдения нет. Это потому, что электрические и магнитные силы отражают противоположности, и разомкнутость в одной противоположности означает замкнутость в другой. Мы видим, что ротор по напряжённости магнитного поля в нижнем уравнении (99) поменял знак по сравнению с уравнением в (97), то есть действие в одной противоположности означает противодействие в другой. Или нейтрино в одной противоположности даёт антинейтрино в другой противоположности. А так как по нашей теории электромагнитные составляющие в одной противоположности выражают пространственно-временное искривление в другой противоположности, то мы имеем причину, дающую ротор вида (д/дх-д/ду) для верхнего уравнения (97). Отметим, что значению дНх /дх можно придать в противоположности и другой аналог в виде дНх /дх=1/с дНг/д/=Ег . Тогда дНу /ду= -Еу (с учётом смены суммы на разность в другой противоположности). И это связано с тем, что в противоположности также имеются две системы наблюдения, и в них электронные и мюонные нейтрино (антинейтрино) меняются местами.

Из сказанного следует, что корпускулярные свойства в одной системе наблюдения (а они у нас представлены в (96) в виде членов с мнимой единицей) выражаются в виде уравнения электронного

или мюонного нейтрино (антинейтрино) в другой противоположной системе наблюдения на соответствующем уровне иерархии. Фактически мы получили, что взаимодействие усовершенствованных уравнений Максвелла, которое выражается в виде уравнений электромагнитной волны по направлениям х и у, в нашей системе наблюдения (96) даёт в противоположности усовершенствованное уравнение Максвелла по третьему направлению х в (99). Это соответствует уравнениям (29). Только в нашем случае мы имеем замкнутость преобразования по координатам, то есть получим более полный вид. Внимательный читатель видит сходимость всех уравнений по виду, только в классической электродинамике и квантовой механике была сделана подгонка под результат, а в нашем случае мы смогли дать обоснование переходам объектов друг в друга на основе СТО и ОТО Эйнштейна и корпус-кулярно-волнового дуализма. Действительно, все шесть усовершенствованных уравнений Максвелла при взаимодействии не могут представляться в одинаковом виде. Это связано с тем, что получается ассоциативное независимое сложение и вычитание (принцип суперпозиции). В этом случае объяснить эффект превращения электрона и позитрона при аннигиляции в фотоны, а также превращение фотона при столкновении с препятствием в электрон и позитрон, будет невозможно. Кроме того, при ассоциативном сложении было бы обнуление энергии при интерференции из-за вычитания, и дальнейшее распространение волн было бы невозможно. Это говорит о том, что происходит не вычитание, а замкнутое взаимодействие электромагнитных составляющих, что и обеспечивает переход к корпускулярным свойствам. Учитывая, что при аннигиляции электрона и позитрона возникают как минимум два фотона противоположного направления, то отсюда следует вывод, что в образовании электрона и позитрона участвуют не менее 12 усовершенствованных уравнений Максвелла. Задача лишь в определении правильного распределения компонент по частицам.

Таким образом, мы объяснили характер силовых электрических и магнитных силовых линий, отображающих взаимодействие между частицами на основе усовершенствованных уравнений Максвелла и их преобразования как в электромагнитную волну, так и в корпускулу с учётом их разного отображения в Мироздании, в зависимости от системы наблюдения и иерархии по замкнутому циклу, что исключает чудеса в виде разрывов. Отметим, что

современная электродинамика на основе классических уравнений Максвелла, и квантовая механика, объясняет взаимодействие между противоположными частицами-зарядами на основе неких виртуальных фотонов, которые якобы извлекаются из некоего электромагнитного вакуума, где нет даже обоснования взаимосвязи между электронными и мюонными нейтрино (антинейтрино) и фотонами. При этом, спин электрона не имеет никакого классического обоснования. Кроме того, исключается электромагнитное происхождение корпускулярных свойств, а также наличие электрических и магнитных силовых линий у частиц не имеет никакого объяснения. Это привело к тому, что у кварков при одном и том же магнитном спине равном 1/2 электрические заряды равны ±2/3 и ±1/3, то есть, по сути, задекларировано отделение электрических и магнитных составляющих друг от друга.

Мы же фактически объяснили принцип образования статических электрических и магнитных полей, а также волновых электромагнитных полей на основе усовершенствованных уравнений Максвелла. Это означает неотделимость электрических и магнитных свойств от пространства и времени, и друг от друга. То есть мы имеем полный общий пространственно-временной и электромагнитный континуум, в котором описывается любой объект Мироздания.

Литература

1. Рысин А.В. Революция в физике на основе исключения парадоксов / А.В. Рысин, О.В. Рысин, В.Н. Бойкачев, И.К. Никифоров. М.: Техносфера, 2016. 875 с.

2. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш. шк., 1980. С. 118.

3. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Вывод соотношения масс протона и электрона на основе логики мироздания и термодинамического равновесия // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 19 (19), vol 1 - p. 41-47.

4. Морозов А.Ю. Теория струн - что это такое? // УФН. - 1992. - Т. 162, № 8. - С. 83-175.

5. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике. Т. 6. Электродинамика. С. 271.

6. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 317.

7. Марков Г.Т., Петров Б.М., Грудинская Г.П. Электродинамика и распространение радиоволн. -М.: Советское радио, 1979. С. 40.

8. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадокс закона Снеллиуса и обоснование нового явления в физике // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2018/ -№ 30 (2018), vol. 1, p. 56-65.

9. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике. Т. 6. Электродинамика. С. 165.

10. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 295.

11. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш. шк., 1980. С. 226.

12. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш. шк., 1980. С. 207.

13. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 311.

14. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 495.

15. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 154.

16. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадокс связи электромагнитного поля с преобразованиями Лоренца и вывод силы Лоренца из уравнений Максвелла // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 22 (22), vol 1 - p. 52-61.

17. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадоксы перехода от уравнений Максвелла к волновому уравнению // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2016/ - № 9 (9), vol 4 - p. 3-11.