ОПЕРАТОРЫ В КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ КАК ОТРАЖЕНИЕ ЗАКОНОВ И ИЕРАРХИИ МИРОЗДАНИЯ С УЧЁТОМ ЗАМКНУТОСТИ НА ДВЕ ГЛОБАЛЬНЫЕ ПРОТИВОПОЛОЖНОСТИ Текст научной статьи по специальности «Физика»

Реальность состоит в том, что таким способом пытаются ввести в модель конкретную физическую величину- контактную разность потенциалов между металлом, контактирующим с эмиттером и полупроводником, которым является эмиттер. Эта разность потенциалов неизбежно возникает вследствие скачка концентрации носителей (электронов для прп) в металле и полупроводнике.

При отсутствии коллекторного тока в замкнутой металлическими контактами цепи база-эмиттер протекает базовый ток, на который практически не влияет контактная разность потенциалов металл-эмиттер. Энергия, затрачиваемая на преодоление этого барьера, возвращается в систему на переходе база-металлический контакт базы. Возникающий же в коллекторе ток безвозвратно поглощает энергию электронов, на движение которых в эмиттере была затрачена полезная энергия.

В результате для формирования базового тока приходится затрачивать дополнительную энергию, что и проявляется в увеличении входного напряжения, необходимого для отпирания транзистора в случае, когда появляется ток коллектора.

Трудность состоит в том, что для описания работы транзистора нужно использовать контактную разность потенциалов, зависящую не только от полупроводникового материала транзистора, но и вида металла, использованного для контактов.

Исходя из вышеизложенного, можно представить пресловутый компонент линейной модели транзистора в виде

и =и —

^вх ите г 'Е

где ите- контактная разность потенциалов, металл - полупроводник эмиттера,

1к - ток коллектора,

1е - ток эмиттера.

Уравнение базируется на законе сохранения энергии. В таком представлении эта компонента линейной модели может быть с успехом использована в расчетах транзисторных схем. Очевидно, что она равна нулю при нулевом токе коллектора, но быстро приходит к контактной разности потенциалов при возрастании тока коллектора. К сожалению, новая трактовка скачка входного напряжения не устраняет, как видно из формулы, проблемы нелинейности модели, но по крайней мере, наполняет это явление физическим смыслом.

Как показал анализ входных характеристик большинства промышленных типов прп транзисторов, величина «скачка» входного напряжения при появлении коллекторного тока составляет величину порядка 0.15В, что очевидно и является контактной разностью потенциалов металл-легированный кремний. Дальнейшее изучение с учетом конкретного построения транзистора и его контактов позволит получить более точное значение для этой величины.

Литература

1. Гусев, В.Г. Электроника и микропроцессорная техника: учеб. для вузов / В.Г. Гусев, [Ю.М. Гусев. - 3-е изд. перераб. и доп. - М.: Высш. шк., 2004. - 790 с.

2. Быстров, Ю.А. Электронные цепи и микросхемотехника: учеб. Ю.А. Быстров, И.Г. Миро-ненко. - М.: Высш. шк., 2002. - 384 с.: ил.

3. Степаненко, И.П. Основы микроэлектроники: учеб. пособие для вузов / И.П.

4. Степаненко. - 2-е изд., перераб. и доп. - М.: Лаборатория Базовых Знаний, 2003. - 488 с.: ил.

5. Хоровиц, П. Искусство схемотехники / П. Хоровиц, У. Хилл: пер. с англ. - 6-е изд. - М.: Мир, 2003. - 704 с., ил.

ОПЕРАТОРЫ В КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ КАК ОТРАЖЕНИЕ ЗАКОНОВ И ИЕРАРХИИ МИРОЗДАНИЯ С УЧЁТОМ ЗАМКНУТОСТИ НА ДВЕ ГЛОБАЛЬНЫЕ ПРОТИВОПОЛОЖНОСТИ

Рысин А.В.

АНО «НТИЦ «Техком» г. Москва, радиоинженер

Никифоров И.К. кандидат технических наук, доцент Чувашский государственный университет, г. Чебоксары,

Бойкачев В.Н. кандидат технических наук АНО «НТИЦ «Техком» г. Москва, директор

Хлебников А.И.

студент 4-го курса факультета «Инженерная механика» РГУ нефти и газа им. И.М. Губкина, г. Москва

OPERATORS IN QUANTUM MECHANICS AS A REFLECTION OF THE LAWS AND HIERARCHY OF THE UNIVERSE TAKING INTO ACCOUNT THE ISOLATION INTO TWO GLOBAL

OPPOSITES

Rysin A.

ANO "NTIC" Techcom"Moscow, radio engineer

Nikiforov I.

candidate of technical Sciences, associate Professor Chuvash state University, Cheboksary, Boikachev V. candidate of technical Sciences ANO "NTIC" Techcom"Moscow, Director

Hlebnikov A.

4th year student of the faculty of Engineering mechanics at the Russian state University of oil and gas. I.M. Gubkina, Moscow

АННОТАЦИЯ

В данной статье показано, что введённые интуитивно в квантовой механике операторы имеют не вероятностный, а детерминированный физический смысл из-за их связи с усовершенствованными уравнениями Максвелла. За счёт взаимодействия операторов моментов количества движения по двум ортогональным направлениям с получением оператора момента количества движения по оставшемуся третьему направлению, но в противоположности (за счёт мнимой единицы), получается доказательство замкнутости Мироздания и иерархия построения корпускулярно-волновых объектов. Показано, что логика Мироздания по делению на две глобальные Противоположности по теории авторов уже практически была введена в электродинамику и квантовую механику (с-числа и д-числа), но сделанные выводы физиками были в сторону чудес вероятностей возникновения и исчезновения из нуля (электромагнитного вакуума).

ABSTRACT

This paper shows that the operators introduced intuitively in quantum mechanics have not probabilistic but deterministic physical meaning because of their connection with the improved Maxwell equations. Due to the interaction of the operators of angular momentum in two orthogonal directions with the receipt of the operator of angular momentum in the remaining third direction, but in the opposite (due to the imaginary unit), so the proof of the closed Universe and the build hierarchy corpuscular-wave objects. It is shown that the logic of the Universe by division into two global Opposites according to the authors ' theory has already been practically introduced into electrodynamics and quantum mechanics (C-numbers and q-numbers), but the conclusions drawn by physicists were in the direction of miracles of probabilities of occurrence and disappearance from zero (electromagnetic vacuum).

Ключевые слова: операторы момента количества движения, с-числа и д-числа, вектор - потенциалы, уравнение непрерывности, классические уравнения Максвелла, формула Луи де Бройля.

Keywords: momentum operators, c-numbers and q-numbers, vector potentials, continuity equation, classical Maxwell equations, Louis de Broglie formula.

В [1] и в статьях [2, 3] дана наша теория на ос- Здесь отметим, что добавочное умножение на

нове элементарной логики, философии и законов й/i = -ih связано с необходимостью выполнения

по взаимодействию объектов в Мироздании. Но не- решений уравнения Шредингера. По нашей теории

которые наши выводы являются непонятными и это означает, что операция дифференцирования

надуманными многим нашим читателям. Напри- связана с переходом в противоположность, о чём

мер, замкнутость Мироздания на две глобальные говорит атрибут, дающий ортогональность в виде

Противоположности: бытие и небытие, которые от-

F ' К. мнимой единицы i =л/-1 . При этом мы учиты-

ражают две противоположные системы наблюде-

л ваем, что 2т = h (постоянная Планка), и у нас

ния; деление объектов на зависимую и независи- v » j

мую части. Постараемся показать, что всё, что мы hc=1 (в противном случае будут независимые °т

представили в виде наших законов философии и ло- Мироздания Ылекты, так как они могут оказаться

гики, уже давно было введено в электродинамику и вне обмена, и более подробно это будет раскрыто

квантовую механику. С этой целью вспомним, что ниже). То есть через операторы отражён переход в

в квантовую механику ввели понятие линейных противоположность, с учётом связи между проти-

операторов энергии и импульса [4] вместо самих воположностями через скорость света (обмена) при

значении энергии и импульса:

E ^ E = (-h / i)d / dt, (1)

p ^ p = (h /г)д/ dr. (2)

rprу = -ihr d\/ dr; prr\\ = -ih d(r\) / dr = -ih (1 + rd / dr)\\i. (3)

соответствующей нормировке. Далее рассматривается не коммутативность операторов импульса pг и г в виде [5]:

Отсюда следует:

(Рг г-гр1)у = -тцг.

(4)

В операторной форме это будет выглядеть:

(Рг г-гРг) = -Л.

(5)

Не коммутативность операторов импульса рг и г связана с тем, что они представлены не обычными величинами (то есть так называемыми с-числами, как, например, длина и импульс в классической механике), а один из них представлен оператором (т.е. д-числом). В варианте уравнений (3-5) имеем так называемое координатное представление (г-пред-ставление), но предполагается также и импульсное представление (^-представление) в виде [6]:

г = -% / ¡д / др. (6)

Здесь импульс будет обычным с-числом, а координата длины - оператором (д-числом). Нетрудно убедиться, что при действии этого оператора на волновую функцию, зависящую теперь от импульсар, должно соблюдаться равенство:

(рг - рг>(р) = ф //) (р(р). (7)

Понятно, что аналогия есть и для операторов энергии и времени. Таким образом, получаем систему из четырёх значений (объектов), которые выступают относительно друг друга как с - числа или как воздействующие операторы д-числа. Отсюда не

[С08(^) + г 8т(^)][со8(^) - г 8т(^)] =

является нашей выдумкой деление Мироздания на две противоположности, которые выступают относительно друг друга двумя составляющими, зависимой частью (с-число, оно определяет количество), и независимой воздействующей частью, в виде оператора (д-число, которое определяет изменение под действием величины). Это разделение было введено интуитивно в квантовую механику. Действительно, без деления Мироздания на две противоположности (в физике это корпускулярно-волновой дуализм) обойтись нельзя. При однородности нет признаков сравнения, и выделить из однородности что-либо невозможно. И соответственно эти две противоположности должны взаимодействовать через обмен. При этом фактор отличия заложен в том, что действие с объектом при наблюдении из каждой противоположности выглядит по-разному, в виде суммы (объединения) в одной, и в виде вычитания (разъединения) в другой противоположности. А так как между противоположностями сохраняется условие закона сохранения количества (иначе чудо возникновения из ничего), то, достичь равенство, при сумме и разности, возможно только за счёт разницы в закономерностях, которые при смене системы наблюдения должны переходить друг в друга. Отсюда общая формула Мироздания должна быть в виде: [сВД + 8И(я)][сИ(я) - вВД]. (8)

Здесь w=ig. При этом обеспечивается закон сохранения количества, а мнимая единица отражает смену системы наблюдения. Соответственно в каждой из противоположностей происходят по замкнутому циклу процессы с объединением и разъединением.

Заметим, что обмен предполагает изменения, с такой скоростью, при которой обменом охвачены все объекты Мироздания. Отсюда и получается формула

ке = 1. (9)

Здесь максимально возможная скорость (скорость света - с) в Мироздании связана с минимальной величиной объекта мироздания (постоянной Планка - И). Данный подход противоречит известным системам СИ и СГС, которые искусственно ввели люди. Эти системы СИ и СГС дают парадоксы наличия «чёрных дыр», «размазанность электрона» [7, 8] и другие чудеса в физике. Изменения связаны с воздействием, и это подразумевает наличие воздействующей величины (объекта) и величины (объекта) на который осуществляется это воздействие. Изменения математически определяются через наличие производных от начальной величины объекта, и в квантовой механике это оператор (д-число). Сам объект определяется количественно, и в квантвой механике это с-число. Обратим так же внимание на симметрию, например, в координатном и импульсном представлении между объектами, характеризующими противоположности, что связано с замкнутостью Мироздания

и с соблюдением закона сохранения количества для исключения чудес. Учитывая возможные представления по длине, времени, импульсу и энергии, как в виде д-чисел, так и в виде с-чисел, получим две четырёхмерные системы отсчёта относительно д-чисел, так и с-чисел. Четырёх мерность относительно с-чисел выразится в виде пространства -длины, ширины и высоты, и времени, что касается д-чисел, то здесь также имеются аналоги в виде напряжённости электрического Е и магнитного Н поля и вектор - потенциалов (А и Ф).

Понятно, что ввод, таким образом, не коммутативности в квантовой механике должен преследовать определённую цель. Она связана с неопределённостью Гейзенберга, с новым представлением моментов количества движения и обоснованием наличия орбиталей. По предположению Фейнмана [9], момент количества движения определяется по формуле:

Ьху = т( хуу-уух );

Lyz = т(уу2-гуу ); (10)

= т( ).

Насколько верны эти формулы для момента количества движения можно судить, если рассматривать конкретное движение по окружности. Пусть имеется движение объекта по орбите. Тогда в плоскости движения имеем изменения во времени, например: х=зш(ю/); у=со8(ю/); ух=соъ(Ш); Уу=5ш(ю(). Отсюда следует формула для момента количества движения:

Lxy = m(xvy - yvx) = m(sin2(at) - cos2 (at)) = = m[(1/2 - cos(2at)/2-1/2 - cos(2at)/2] = - cos(2at).

Иными словами, имеем изменение момента ко- движения по классической механике в той же плос-личества движения во времени с двойной частотой, кости движения определяется по формуле: а это никак не соответствует тому, что при замкнутом орбитальном движении момент количества

L = [rp] = mr0 ( sin2(at) + cos2(at)) v°(sin2(at) + cos2(at)) = mr0v0. (12)

При этом зависимости от времени L мы не наблюдаем. Кстати, это также оговаривается и в квантовой механике [10], что в случае центральных сил, при отсутствии внешних сил, L=const. Этот результат известен и в классической механике как закон сохранения момента количества движения, и используется, в частности, в проблеме Кеплера как закон сохранения секторальной скорости.

Далее, чтобы обобщить классическое выражение момента количества движения для квантового случая, должны в выражении (12) классический импульс р заменить оператором импульса (2), тогда будем иметь:

Ь = [гр] = П / /[гУ], (13)

или в соответствии с (10) предлагается вид:

Lx =(ypz- zPy); Ly =(zPx- xPz); Lz = (xPy - yPx ).

(14)

Если расписать (10) в частных производных в

виде:

X = т (хду/д - удх/д);

Ьу2 = т(удг/д - гду/д); (15)

= т (гдх/д - хдг/д),

то видим разницу в переменных дифференцирования. Иными словами, в квантовом случае (14) имеем дифференцирование по длине, а в случае формулы (15) - по времени.

0 12 3

х = &; х = х; х = у; х = г;

Фактически это означает смену импульсного квантового волнового представления момента количества движения на временное классическое корпускулярное представление. То есть уже без нас в квантовой механике интуитивно ввели две противоположные системы наблюдения с соблюдением симметрии по виду уравнений, что означает сохранение аналогичных законов в противоположностях. Кроме того, мы знаем, что вид (15) не отражает на самом деле момент количества движения в классическом корпускулярном виде, как в (12). Понятно, что искать взаимосвязь между двумя этими представлениями, исходя из заранее не правильного представления момента количества движения по (15), нельзя. Однако парадокс решается, если момент количества движения в одной противоположности, выраженный в виде ротора, связан с уравнением непрерывности в другой противоположности, то есть с поступательным движением с учётом СТО. Фактически, вид записи моментов количества движения (15) аналогичен по виду преобразованиям Лоренца-Минковского [11], замкнутость (ротор, а значит и момент количества движения) в которых обеспечивается за счёт преобразования длины во время, и наоборот:

xn =ch( g) x°- sh( g)x1;

x„ =ch( g)xl - sh( g) x° При этом вводятся обозначения:

(16)

v/c =р = th( g); ch( g) = y = 1/Vl-p2; sh(g) = py.

(17)

То есть при сравнении (16) с (15), имеем зависимость функций от скорости с учётом СТО и ортогональные координаты; остальное можно отнести к нормировке.

Мы показали физический аналог, предложенных Фейнманом зависимостей (15) на основе СТО

Эйнштейна. При этом момент количества движения здесь рассматривается не в плоскости координат, а в координатно-временной плоскости, и это решает проблему двузначности при определении момента количества движения. Закон сохранения количества движения за счёт замкнутости здесь связан с выражением:

(xn0)2 -(xn1)2 = (ch(g)x0 -sh(g)x1)2 -(ch(g)x1 -sh(g)x0)2 =

= [ch(g)xu]2 -[ch(g)x1]2 + [sh(g)x1]2 -[sh(g)xu]2 =

2 2 2 2 = [ch(g)2 - sh(g)2]x0 - [ch(g)2 -sh(g)2]x* = x0 - x1 = const

(18)

Как и в случае с моментом количества движения, имеем величину, равную константе. Отсюда вместо вращательного движения при периодических функциях синуса Бт(^) и косинуса cos(w) в

этом случае совершается переход к поступательному движению на основе гиперболических функций вида sh(g) и Это означает, что до нас уже ввели связь между периодическими и гиперболическими функциями в соответствии с (8), которую

можно объяснить только на основании наличия противоположной системы наблюдения. При этом переход из одной противоположности в другую происходит через гиперболический поворот, так как ch(g)=cos(/'g) и sh(g)= -/sin(/g) с учётом закона сохранения количества по аргументу, а мнимая единица определяет систему наблюдения и вид закономерностей. Так как Мироздание замкнутая система, а это означает симметрию между противоположностями, которые отражены через корпускулярный и волновой вид, то в силу этой симметрии в Мироздании, мы можем представить вид (15) не в корпускулярном виде, а в волновом виде, используя смену аргументов (это аналогично смене с-чи-сел на q-числа, и наоборот). При этом необходимо учесть, что величины в противоположностях должны быть связаны обратно-пропорциональной связью, и именно это определено в квантовой механике через принцип неопределённости Гейзен-берга, а в классической физике известным уравнением энергии Эйнштейна:

Е / m = c2 = const (19)

Здесь энергия и масса выступают как противоположности.

Действительно, если между противоположностями не существовала бы обратно-пропорциональная связь, то максимальная энергия и величина в одной противоположности оставалась бы такой же и в другой противоположности. А это означало бы невозможность воздействия одной противоположности на другую, и такого бы свойства как усиление (ослабление) не могло бы быть. С учётом обратно-пропорциональной связи и симметрии между противоположностями, запишем:

m/Lxy = (1/x) dt/dy - (1/y) dt/dx;

m/Lyz = (1/y) dt/dz - (1/z) dt/cy; (20)

m/L„ = (1/z) dt/dx - (1/x) dt/dz.

Иными словами, поменяли местами аргументы и функции с соблюдением закона сохранения количества на основании того, что глобальные Противоположности при взаимном обмене выступают по отношению друг к другу и как поле воздействия, и как воздействующая сила, дающая изменение. Отметим, что по правилам математики, с учётом закона сохранения количества, преобразования должны были быть в виде:

(E - Ax2 + Bd2 / dx2) у(x) = 0;

a = b - c; 1/a = 1/(b - c).

(21)

(22)

Однако, здесь имеем дело с противоположными системами наблюдения, а не с одной и той же системой наблюдения, как в случае с выражением (21) по правилам математики. Сам подход такого написания по (20), с учётом симметрии между противоположностями, уже был сделан до нас в квантовой механике в координатном и импульсном представлении в виде уравнений Шредингера для гармонического осциллятора [6]:

' .2 /„2

(E - Ap + Bd2 / dp2) ф( p) = 0.

В нашем случае вместо импульсного представления по ф(^) выступает временное представление. При этом обратно-пропорциональная связь между импульсом и длиной в замкнутом состоянии определено формулой (12) и в квантовой механике в виде L=const. Исходя из логики представления объектов в виде с-чисел и д-чисел, и отсутствия третьих состояний в квантовой механике, оставалось лишь предположить, что объекты могут выступать не только аргументами, по которым осуществляются изменения, но и функциями. Но вот именно этот последний шаг и не был сделан из-за вероятностного представления.

Далее, по геометрии Минковского [11] и СТО, из которой определяются скорости vi пространственно-временного искривления для мельчайших пространственно-временных элементов, для первоначальной абсолютной системы отсчёта имеем условие:

х = y = z = с. (23)

Суть наличия абсолютной системы отсчёта одной противоположности относительно другой противоположности фактически определено на основании связи между противоположностями через скорость света, больше которой и быть не может. Абсолютную систему отсчёта ввёл Эйнштейн на основании ОТО, так как иначе отсчитывать скорости vi пространственно-временного искривления, при относительности невозможно. Собственно такую связь через скорость света ввёл и Минковский, написав связь между противоположностями, которыми являются длина и время в виде (17). Отсюда при условии изотропной абсолютной системы отсчёта можем записать (20) в виде: сШ/Ьху = dt/cy - dt/dx;

ctm/Lyz = dt/dz - dt/cy; (24)

ctm/Lzx = dt/dx - dt/dz.

Фактически в (24) учтено, что слева и справа от знака равенства стоят противоположности, в которых длина и время меняются местами. Теперь в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна, выразим массу через пространственно-временное искривление. С этой целью вспомним, что уравнение энергии Эйнштейна, как и преобразования Лоренца-Минковского, отражают замкнутую систему, так как в них всегда при любых преобразованиях соблюдается закон сохранения количества. А отсюда эти уравнения соответствуют уравнению окружности. В соответствии с этим, исходя из эквивалентности членов в уравнениях в нашей теории [1] было получено, что минимальная масса покоя то=1/с (по сути, это минимальный шаг квантования, так как у нас скорость света связана с постоянной Планка обратно-пропорциональной связью (9)); отсюда можем записать:

m = m0/V1 -v2/c2 = 1/c [1/V1 -v2/c2].

(25)

Следовательно, в (24) оказывается, что все величины связаны с пространством и временем за исключением величин Ьху, которые не имеют динамику изменения в пространстве и времени, а отсюда фактически могут являться лишь нормировочными константами, и соответственно могут быть приведены к единице. В итоге, с учётом нормировки и замены значения / на некую функцию имеем:

Ч/л/1 - V2 /с2 = дЧ/ду - дЧ/дх; ЧЛ/ 1 - V2 /с2 = дЧ/дг - дЧ/ду; Ч/л/1 - V2 /с2 = дЧ/дх - дЧ/дг.

(26)

Понятно, что значение V в каждом из трёх уравнений (26) будет зависеть от динамики изменения по координатам в частных производных. Но здесь наблюдается алогизм, связанный с тем, что замкнутая величина (а это ротор, справа от знака равенства в системе (26)) по правилам арифметики всегда должна давать ноль в силу равенства чисел. Проблема решается, если рассматривать вариант, когда слева и справа от знака равенства имеем противоположности, которые связаны через изменения, посредством дифференцирования или интегрирования с выполнением уравнения [12]:

ГС1Р = ИшД8^0[1/^1]. (27)

По сути это означает, что вычитание в одной противоположности соответствует сложению в другой противоположности, так как интегрирование по контуру I соответствует сложению составляющих. Практически этот физический процесс мы видим при формировании электромагнитных стоячих волн, когда сложение составляющих электрического поля означает вычитание составляющих магнитного поля. Понятно, что при интерференции волн (если бы существовало обнуление волн) дальнейшее распространение волны было бы невозможно. Указанное равенство (26) впервые ввели не

г) = Ч0ехр(/ф)

мы, оно было введено в электродинамику в виде формул (40) и (41). При этом отметим, что в уравнениях (26) при арифметическом вычитании не учитывается ортогональность по координатам, а отсюда нуль как таковой, соответствующий правилам арифметики, быть не может. Иными словами, «обнуление» в Мироздании происходит за счёт замкнутости процесса по изменению, то есть что-то исчезает в нашей системе (для нас это и есть обнуление), но тут же появляется в противоположной системе. В противном случае было бы чудо исчезновения в ноль, или возникновения из нуля, и было бы не понятно, что из чего возникает, и что во что преобразуется, - в таком случае все законы можно было бы просто отменить.

Теперь необходимо определиться с видом функции ¥ таким образом, чтобы соблюсти её соответствие двойственному представлению объекта в виде с-чисел и д-чисел. Вспомним, что в соответствии с нашей теорией [1], противоположности связаны через изменения, а сами противоположности могут быть представлены либо в корпускулярном виде, либо в волновом виде, и математически это определяется либо преобразованиями Лоренца-Минковского, либо уравнениями Максвелла. Собственно, эта связь корпускулярного и волнового вида подтверждена гипотезой Луи де Бройля на основе экспериментальных опытов. Де Бройль предположил, что со всякой неподвижной частицей массой т (например, масса электрона) связан некоторый периодический процесс частоты / в виде закономерности [13]:

= тос 2 (28)

Так как частоты без волнового процесса не бывает, то иначе говоря, Луи де Бройль постулировал существование волнового поля:

= Ч0 ехр(/ю0?)

(29)

Однако он не понял, что без противоположной системы наблюдения со сменой пространственно-временного искривления (а оно выражено через значение массы) на электромагнитный волновой процесс, волновое поле будет соответствовать чуду, так как нет его реального воплощения и источника возникновения (именно поэтому учёные и

(г, г) = Ч ехр(/фд ) = Ч ехр[/ш(г - г / и)],

придумали электромагнитный вакуум с виртуальными фотонами, возникающими из ничего). Этот же вопрос касается и волновой функции Луи де Бройля для движущейся частицы со скоростью V в виде:

(30)

где и=сю=Ш0у; у=1/(1^2/с2)1/2. Парадокс здесь связан с тем, что возникает некая фазовая ско-

искривлением оставалось лишь признать сам переход от преобразований Минковского к волновым функциям, полученным в [11], с соблюдением закона сохранения количества в аргументах:

рость и=с /V, которая должна превышать скорость света.

Иными словами, Луи де Бройлю для связи волновых процессов с пространственно-временным

(X г) = Ч0 ехР(/Фд ) = Ч0 (со8фд + г этфд ) = ехр(-Фд0 ) = (сЬфд0 - эЬ фд0 )

(31)

где фд = /фд0 .

В этом случае волновая функция переходит в пространственно-временное искривление, что выражается через гиперболические функции с соблюдением закона сохранения количества изменяемых аргументов. Однако, он этого сделать не смог в силу того, что электромагнитные функции в соответствии с классическими уравнениями Максвелла рассматривались как действительные, а не как комплексные функции (по сути, это означает представление объекта не в виде наличия противоположностей). Кроме того, изменения во времени волновой функции по (29) никак не связывались со статикой пространственно-временного искривления, и эту проблему в своей геометрии Минковский решил через равенство г = с [11]. Фактически Минковский обозначил длину и время как противоположности, связанные через скорость света. Отсюда статика в одной из них будет выглядеть динамикой движения (изменения) в другой. Следующий шаг по связи противоположностей через мнимую единицу сделали в квантовой механике, введя г = ict [14], и тем самым обеспечили переход в противоположную систему наблюдения за счёт гиперболического поворота [11]. Таким образом, физики уже сами фактически интуитивно ввели связь корпускулярных и волновых свойств в виде (31) на основе

гиперболического поворота, а нам оставалось лишь это объяснить логически и дать физическую интерпретацию - это и есть наша заслуга. И суть логики здесь заключается в том, что переход из динамики поступательного движения в статику возможен, если поступательное движение в одной противоположности выглядит замкнутым движением в другой противоположности. А это означает, что длина и время в противоположностях меняются местами, а иначе можно забыть об отличиях между противоположностями и приходим к однородности. При этом, при смене системы наблюдения на противоположную меняются и закономерности. В этом случае, изменение по времени переходит в изменение по пространству в соответствии с СТО Эйнштейна, что отражается в роторе величины, и наоборот, ротор величины по пространству переходит в изменения по времени. Посмотрим, как это может происходить, исходя из поступательного движения на основе уравнения непрерывности, которое описывается в виде:

div] + ф/дг = 0 . (32)

Это уравнение можно переписать в виде:

Шуру = —др/д . (33)

При переходе к одной переменной по пространству, с учётом движения по направлению г, будем иметь:

д(ру)/дг = удр / дг + рду / дг = —др / д.

(34)

При отсутствии внешних сил изменения приращения по длине во времени не наблюдается, то есть, нет ускорения, а отсюда:

ду / дг = д(дг / дг)/дг = д1 / дг = 0. (35)

Это подразумевает замкнутость процессов с соблюдением закона сохранения количества, что

мы как раз и имеем в случае рассмотрения всего Мироздания, тогда можем записать:

уф / дх = дх(др / дх)/дг = —др / дг.

(36)

Изменение плотности заряда по времени и длине количественно должно быть равно, так как иначе следовало бы предположить преобразование зарядов в пространство и время, и, наоборот, с нарушением при этом равенства положительных и отрицательных зарядов. Более того, минимальный заряд по теории Дирака для электрона и позитрона (а не для мифических выдуманных кварков по теории Мюррей гелл Манна) равен д=±1, и не имеет энергетического эквивалента для воздействия, так как в формуле Эйнштейна нет под него энергии. Отсюда, при сокращении одинакового члена с р в (36), имеем:

у = —дх/ дг . (37)

Иными словами, получили известный закон Ньютона для действия и противодействия, но для скорости. Перепишем уравнение (37) с учётом исключения знака минус (он связан с изначальным представлением уравнения непрерывности (32) как суммы, дающей ноль), так как при переносе значения — дхп / дгп справа от знака равенства в левую часть будет сумма, а она дать ноль (равенство) не может. Отсюда:

уд = дхл /дгд = дхп / дгп = уп . (38)

Равенство значений по скорости с учётом наличия замкнутой системы даст равные изменения по длине и времени. При этом время в системе наблюдения уравнения непрерывности выступает общей одинаковой величиной, а значения длин относятся к противоположностям, что выражается через ортогональность величин. Иными словами, мы вновь подчёркиваем тот факт, что действие и противодействие не может идти по одному и тому же пути, так как это означало бы, что мы имеем исчезновение в ноль по арифметике, а отсюда возможны чудеса. В этом случае при переходе в противоположную систему наблюдения с учётом того, что противоположности связаны обратно-пропорциональной связью, делаем замену по схеме (20-26), при которой хд = у; хп = г, а

гд = гп = г = Нг = Ну = Н . Иными словами, в противоположности, изменяемые во времени функции х , хи становятся аргументами, а аргумент г становится функцией. Данные замены являются единственно возможными, так как если бы длина по координате х и время г оставались бы такими и в противоположности, то о существовании

противоположностей можно было бы забыть. В результате имеем:

(гоН)х =дНу / дг -

Здесь имеется в виду арифметическое равенство.

Другими словами, уравнение непрерывности в одной противоположности (с учётом подчинения его СТО и ОТО Эйнштейна) представляется ротором в другой противоположности тоже с соблюдением закона сохранения количества. При этом, из-

4яз / c = / c = ±4

дН2 /ду = 0. (39)

за того что рассматриваются вектора по двум ортогональным направлениям координат, значение нуля приобретает условное значение в физике, и противоположности необходимо связывать по формуле (27). Вот отсюда мы и имеем реальный физический аналог, и это отображено через известную формулу из магнитостатики: лу / c = гоШ. (40)

Здесь рассмотрен частный случай связи движущегося заряда с магнитным полем, или пространственно-временного искривления с магнитным полем, если учесть СТО и ОТО Эйнштейна. Уравнение непрерывности представлено только одним членом в виде плотности тока, то есть закон сохранения количества относительно тока не рассматривается. Ниже мы покажем и общий случай полного взаимодействия на основе известных уравнений физики. Кроме того, в электродинамику был введён векторный потенциал А в виде [15]:

B = rot A , (41)

в соответствии с которым получается система наблюдения, где поле B (при представлении А в виде ротора магнитного поля), в случае соблюдения аналогичных законов физики, играет роль величины заряда q, движущегося со скоростью v^ (по теории Дирака для элементарной частицы q=±1).

По-другому говоря, физики уже без нас ввели симметрию с противоположной системой наблюдения через вспомогательные функции в виде вектор - потенциалов. Попутно отметим, что без наличия противоположностей получается однородность, и выделить что-либо не представляется возможным. Снова напомним, что закон сохранения количества между противоположностями (иначе чудо) требует и симметрии в законах физики с той лишь разницей, что процесс вычитания в одной противоположности выглядит суммой в другой противоположности, и наоборот. Отсюда формулу (41) можно записать аналогично формуле (40), используя новую переменную v^ , но исходя из того, что скорость движения v^ (в соответствии с исключением парадокса между СТО и ОТО Эйнштейна) связана с противоположной системой наблюдения:

(42)

Другими словами, магнитное поле в нашей системе наблюдения было представлено в виде пространственно-временного искривления в противоположной системе наблюдения, а роль электромагнитного поля характеризуют уже вектор -потенциалы. Можно было бы не рассматривать вектор - потенциалы как реальность, но благодаря им были связаны волновые уравнения со скоростью движения объекта, что, кстати, соответствовало гипотезе Луи де Бройля. То есть волны Луи де Бройля отражают через вектор - потенциалы формирование электромагнитных волн в противоположности

B = ±4лупр / с = rot A.

за счёт движения (пространственно-временного искривления) в нашей системе наблюдения.

Теперь сделаем замену переменных в (26) с учётом того, что:

B = -Y/V1 - v2/ с2; A =

(43)

При этом помним, что в данном случае В отражает корпускулярные свойства, а А - волновые свойства. Иными словами, значения В и А относятся к разным системам отсчёта, связанных через скорость движения в противоположной системе наблюдения. По сути, переход противоположностей друг в друга от скорости движения определён на основании СТО Эйнштейна, и выражается как в пространственно-временном континууме, так и в электромагнитном континууме. Соответственно получим с учётом знаков в частных производных по Фейнману [16]:

Bx = 8Az/8y -8Ay/8z; В =8AJ8z - 8A/8x;

(44)

Вг = дЛу/дх - дЛх/ду.

Нетрудно заметить, что эти уравнения аналогичны уравнениям для моментов количества движения по квантовой механике (14) с той лишь разницей, что здесь мы учитываем наличие абсолютной системы отсчёта по (23), а операторы импульсов соответствуют производным от вектор-потенциалов. То есть в данном случае уже имеем воздействие не на случайную вероятностную волновую функцию, а на реальную детерминированную функцию, которая однозначно связана с электромагнитными составляющими. Таким образом, вводить некий случайный волновой процесс нет никакой необходимости, тем более, что волна - это всегда детерминированная закономерность и она противоречит наличию случайности. Отметим, что симметрия между противоположностями на основе закона сохранения количества и наличия замкнутой системы Мироздания (а иначе чудо) требует и симметрии между вектор - потенциалами и классическими уравнениями Максвелла, но её - нет, так как в классических уравнениях Максвелла обходятся без комплексного вида. Отсюда приходим к необходимости усовершенствования уравнений Максвелла, которые должны быть идентичны виду уравнений для вектор - потенциалов при соблюдении

закона сохранения количества между электрическими и магнитными составляющими с учётом выполнения равенств в электродинамике:

B = rot A = ц0 сЕ = ц0 c (-Уф - 1/c 8A/8t) = ц0 c (-8ф/8г - 1/c 8A/8t);

- rot A = ц0 c (8ф/8г + 1/c 8A/8t). (45)

Далее принимаем, что А=ф, и соответственно - rot A = ц0 c 8A / 8r + ц0 8A/8t. (46)

получим вариант равенства при наблюдении как бы Если вспомнить, что от знака равенства слева

из одной системы измерения, как в геометрии Мин- и справа стоят противоположности, то из-за орто-

ковского, где время и длина приведены к измере- гональности надо переписать уравнение (45) по ко-

нию в длине (именно также пос^пил и фейнман ординатам, тогда в частном случае будем иметь для проекции на время в [16]). Тогда получим:

8Ay / 8z - 8AZ / 8y = ц0c8A / 8x + H08AX/8t (47)

То есть мы получили фактически соответствие А на время, то есть At . Это аналогично тому, как это ротора и уравнения непрерывности на основе век- было сделано Фейнманом в [16]. Далее, с учётом тор - потенциалов! При этом учитываем, что для применения вектор - потенциалов в квантовой ме-производной по величине х для вектор - потенциала ханике [14], значение проекции на время должны А не остаётся иных компонент, кроме как проекции умножить на мнимую единицу i, и тогда имеем:

8Ay / 8z - 8Az / 8y = H0ci 8At / 8x + ц0 8Ax/8t. (48)

Сделаем замену переменных, как это сделано нами в [17], в виде:

Н = 1/(с«о); s0 = щ/c. (49)

С учётом (49) перепишем:

8Ay / 8z - 8AZ / 8y = 1 /(u0c) ci8A / 8x +1 /(u0c) 8AX/8t. (50)

После умножения обеих частей уравнения на скорость света, что по нашей теории эквивалентно переходу в противоположность (так как противоположности связаны через скорость обмена, равной скорости света), будем иметь:

c8Ay / 8z - c8Az / 8y = 1/u0 ci8At / 8x +1/u0 8Ax/8t. (51)

Если считать Hy=cAy , Hz=cAz , E=At , Ех=Ах , 1/м0=£0и , то получим вид, эквивалентный усовершенствованным уравнениям Максвелла [1]:

- Н(ЩХ / 8t + c8Ht / 8x = 8EZ / 8y - 8Ey / 8z;

- Hq8Hу / 8t + c8Ht / 8y = 8EX / 8z - 8EZ / 8x;

- Н(Щг / 8t + i>0c8Ht / 8z = 8Ey / 8x - 8EX / 8y;

s08Ex / 8t - iSgc8Et / 8x = 8HZ / 8y -8Hy / 8z; (52)

s08Ey / 8t - is0c8Et / 8y = 8HX / 8z - 8HZ / 8x;

s08Ez / 8t - is0c8Et / 8z = 8Hy / 8x - 8HX / 8y.

Здесь i = yf- \ . Существует также и ком- Ftz = -Ez = 8Az/8t + 8At/8z;

плексно-сопряжённая форма записи этих уравне- = -e = 8A /8t + 8^/8x' (54) ний.

Отметим, что данная система уравнений соот- Fty = -Ey = 8Ay/8t + 8At/8y.

ветствует реальным объектам - электронным или По-другому говоря, он вращение (ротор) в вол-

мюонным нейтрино (антинейтрино), чего нельзя новом виде в одной противоположности представ-

было сказать о классических уравнениях Макс- лял через величины по системе уравнений (53), а в

велла. В итоге мы имеем полную симметрию в про- другой противоположности этот ротор необходимо

тивоположностях. Отсюда становятся понятны было интерпретировать в виде уравнения непре-

действия Фейнмана по релятивистскому преобра- рывности в соответствии с системой уравнений

зованию полей [16], когда он наряду с величинами (54). Отметим, что производные от проекции на

Fzy = Bx = 8Az/8y - 8Ay/8z; время - это не наша выдумка, и они также были введены в квантовую механику в качестве операторов

xz y x z z x; (53) поглощения и испускания [18]. Понятно, что проек-

= В = 8Ay/8x - 8Ax/8y ция на время не наблюдается в пространстве, но её

, _ „ наличие физически выражается в наличии так назы-

использовал величины (Фейнман называл это

ваемых электрических противоположных зарядов,

в которых один из них выступает источником излучения, а другой - поглотителем (в противоположной системе наблюдения всё наоборот, и это обеспечивает замкнутость процесса по обмену). Магнитных зарядов в нашей системе наблюдения не существует, так как электрические и магнитные составляющие в статике пространственно-временного искривления (то есть, не в случае их распространения со скоростью света) не могут иметь один и тот же вид. В противном случае отличий нет, и разомкнутое движение в одной противоположности будет представляться таким же разомкнутым и в другой. Далее, для связи пространственно-временного искривления с электромагнитными составляющими (а иначе поперечного сжатия электрического поля при движении электрона не получить), Фейнман использовал комбинацию векторов для вывода силы Лоренца:

(55)

Ц™ = оА" оА^-

как

Причём, он представлял а как V , а Ь вектор - потенциал А . И в следующем шаге к значениям а и Ь Фейнман применял известные преобразования Лоренца.

Как мы уже отмечали, при выводе уравнений (44) из операторов слева от знака равенства в (44) представлен корпускулярный вид пространственно-временного искривления, а справа от знака равенства представлен электромагнитный волновой вид через вектор - потенциалы в другой противоположности. А отсюда применять преобразова-

ния Лоренца к вектор - потенциалам, как это предложено Фейнманом, нельзя, так как это бы означало исключение скорости распространения волны со скоростью света в любой системе отсчёта. Таким образом убиралась бы абсолютная система отсчёта (связанная с электромагнитной волной) столь необходимая для ОТО Эйнштейна, и законы физики тогда бы не имели относительности. Но проблема решается, если учесть одно замечательное свойство операторов (а при наличии однозначной связи операторов и производных от вектор - потенциалов, это свойство распространяется и на вектор - потенциалы), которое связано с замкнутостью Мироздания на две глобальные Противоположности. В этом случае взаимодействие по двум ортогональным направлениям даёт в противоположности третье ортогональное направление к первым двум (собственно это как раз и есть необходимое условие замкнутости Мироздания, в противном случае - разрыв). Так же отметим, что наличие силы Лоренца как раз и говорит о том, что ортогональные направления, выраженные через воздействия объектов, приводят к наличию воздействия по оставшемуся третьему направлению, что также характеризуется наличием объекта, так как ноль не может давать воздействия. В противном случае ортогональные направления были бы независимы с распространением в бесконечность, и тогда была бы верна геометрия Евклида, а не Лобачевского. Рассмотрим, как это получается на основе уравнений (14) в квантовой механике. С этой целью выразим взаимодействие в виде:

1х1у " 1у1х = (Ж " гРу ) (гРх " ХРг ) " (гРх " ХРг ) (Ж " гРу ) = = уРг2Рх " 2Ру2Рх " уРгХРг + гРуХРг " 2РхУРг + ХРгУРг + 2Рх2Ру " ХРг2Ру •

(56)

Далее используются перестановочные соотношения между импульсом и соответствующей координатой в соответствии с (5), находим:

1х1у " 1у1х = (УРг " гРу ) (гРх-ХРг ) " (гРх " ХРг ) (УРг " гРу ) = = УРггРХ + гРуХРг-гРХУРг " ХРг2Ру = УРхР^ " УРх2Рг + ХРу2Рг " ХРуРгг = = (уРХ-ХРу )Ргг " (уРх " ХРу )гРг = (Ргг " Ж )(уРх " ХРу ) = гЙ4 •

(57)

При этом

ХРгуРг " уРЖ + гРхгРу " гРугРх = 0, так как

операторы в данном случае воздействуют только на функцию и координаты ортогональны, а значит независимы; отсюда возможна перестановка. Аналогично это относится и к перестановке длин по координатам для членов уРггРХ = уРХР2г;

гРуХРг = ХРугРг. Можно также показать, что:

ЬуЬ2 - ь2ьу = тьх,цьх - = ¡Щ • (58)

Внимательному читателю надо представить не только математику, но и логику физики процесса. Суть логики здесь в том, что не бывает либо полностью корпускулярных, либо полностью волновых объектов в Мироздании, так как иное означало бы однородность. Наличие корпускулярно-волнового дуализма позволяет объекту воздействовать и получать воздействие в силу того, что при взаимодей-

ствии волновая или корпускулярная часть выступают как воздействующая величина или как величина воздействия, что и дало в квантовой механике представление величин в виде с-чисел и д-чисел. Соответственно взаимодействие означает обмен, и это связано с действием и противодействием. Если использовать третий закон Ньютона, то тело 1 действует на тело 2 с силой Г2\ , а тело 2 в свою очередь действует на тело 1 с силой , тогда имеем:

Рц + Рц = ° (59)

Этот математический закон означает обнуление величин, по принципу, например, 5-5=0, - а это равносильно чуду возникновения из ничего и исчезновения в ничто. Как мы отмечали неоднократно, в Мироздании обнуление связано с переходом в противоположность, так как ни один объект не может исчезнуть в ноль или появиться из нуля. Иное означало бы нарушение закона сохранения количества с выполнением при этом детерминиро-

ванных известных законов физики. Но как выполняется противодействие и «обнуление»? А суть его заключается в том, что противодействие выполняется за счёт изменения направления с переходом от прямолинейного движения (изменения) в замкнутое движение (изменение) в одной противоположности (пример, сила Лоренца), при этом в другой противоположности получаем прямолинейное движение. Это и выражается через частные законы физики (40) и (41) и усовершенствованные уравнения Максвелла (52), где уравнение непрерывности в одной противоположности означает ротор в другой противоположности. Отсюда, взаимодействие двух объектов по замкнутому циклу преобразования друг в друга, с «обнулением» в виде ротора

Ь^Ь2 — Ь^Ьу в одной противоположности, приводит к появлению «нового» объекта гЬЬх в другой противоположности. Учёные ошибочно посчитали, что полученный момент количества движения ЛЬХ по одной координате, в результате перемножения и разности в виде ЬуЬг — ЬгЬу по двум другим координатам, относится к той же системе наблюдения. Это и есть та кардинальная ошибка, приводящая к множеству парадоксов!

В итоге получается парадокс, по которому для определения общего момента количества движения не требуется знать моменты количества движения по каждой ортогональной координате, а достаточно знать только моменты количества движения по двум координатам, так как получается:

L = Lx 2 + Ly 2 + Lz 2 = Lx2 + Ly 2

-1/Й2 (LxLy -LyLx)2.

(60)

То есть из трёхмерного пространства мы переходим в двумерное пространство.

Соответственно, на основе коммутативности и не коммутативности операторов, что собственно отражает рассмотрение взаимодействия объектов как вариант ротора (обнуления) или как вариант суммирования-объединения, мы понимаем иерархию Мироздания, когда взаимодействие двух объектов по замкнутому циклу в одной противоположности формирует третий объект в другой противоположности. Это собственно отражает иерархию распада и синтеза в Мироздании. Иными словами, получается, что введённые в квантовую механику операторы по определению момента количества движения, отражают уравнения для вектор - потенциалов, которые в свою очередь однозначно связаны с усовершенствованными уравнениями Максвелла, и связывают прямолинейное и замкнутое движение в противоположностях. При этом надо отметить, что взаимодействие противоположностей здесь отражено через принадлежность операторов к ортогональным координатам с их взаимным

rotH = 8D / 8t + j . rotE = div D = p/4я. div B = 0. D В итоге получаются уравнения:

влиянием друг на друга с условием закона сохранения количества по замкнутому циклу.

Учитывая показанную нами однозначную связь операторов с вектор - потенциалами и усовершенствованными уравнениями Максвелла, которые отражают реальные корпускулярно-волновые объекты в виде электронных и мюонных нейтрино (антинейтрино), мы должны иметь также замкнутый цикл преобразования ортогональных компонент по пространству и для усовершенствованных уравнений Максвелла, так как они составляют наипростейшие объекты Мироздания в корпуску-лярно-волновом виде. Напомним, что замкнутый цикл преобразования между временем и пространством введён на основе СТО и ОТО Эйнштейна по преобразованиям Лоренца. Снова напомним, что, что преобразование простейших объектов на основе уравнений Максвелла было сделано в электродинамике ещё до нас, например, в [19], где для описания замкнутого обмена с получением нового объекта в виде электромагнитной волны используется известный способ - через применение математической операции rot к уравнениям электродинамики: -8B / 8t; j = ^E;

= s0sE. B = ц0цН (61)

V2H + (s^ / c2)(82/ 8t2

)H = - rot j.

V2E + (s^ / c2 )(82 / 8t2 )E = (1/ s0s) grad p - ц0ц. 8j / 8t

(62) (63)

Но такой вид уравнений (62) и (63) на основе классических уравнений Максвелла не применим, хотя бы потому, что заряженных частиц в так называемом вакууме нет. Кроме того, мы видим отсутствие симметрии в правых частях уравнений (62) и (63), а это не состыкуется с принципом взаимодействия электрических и магнитных составляющих, так как переменное электрическое поле должно

наводить переменное магнитное поле, а здесь присутствует совершенно разный характер образования электромагнитных составляющих.

В той же классической электродинамике для так называемого вакуума при помощи вектор - потенциалов был получен иной результат в комплексном виде [20]:

У2Е + к 2E = —Мэ; V2H + к 2H = —MM; М3 = —/шц a j^CT +1 /(ifflg a) grad div j^ — rot jM_CT;

Мм = —/йбa jM CT + 1/(/шцa) grad div jM CT — rot j^CT; (64)

V2Е + к2E = — /шца j^CT +1 /(/шеа) grad div j^CT — rot jM CT; V2H + к2H = —/шеa jM CT +1 /(/шцa) grad div jM CT — rot j^CT.

Здесь jэ-cт и jM_CT - так называемые сторонние ков j^" и jM_CT. Ранее в [21] Mbi показали, что взаи-

токи, через которые и получаются электромагнит- модействие электронных и мюонных нейтрино и

ные составляющие в нашей системе наблюдения. антинейтрино на основе усовершенствованных

Этот вариант имеет симметрию и взаимосвязь уравнений Максвелла даёт уравнение электромаг-

между составляющими Е и Н за счёт сторонних то- нитной волны в виде:

— V2H +1/с2 82H/8t2 =— (ce0)/ grad jH — (cs0) 8 jH / 8(ct) + rot jE;

i i i -> (65)

— V2E +1/с2 8 E/8t2 = —1/(ce0)/grad jE — 1/(ce0)8 jE /8(ct) — rot jH.

Для соблюдения одинаковой размерности, зна- jE = cjH = сФ; jH = Ф = с A. (66)

чения jE и jH должны быть связаны через скорость Здесь учитывается известная формула из элек-

света jE=cjH, также как время и длина, фактически трод^а^ки [21]:

характеризуют пространственно-временное ис- д _ у/с2ф ^^

кривление, но в противоположности. И уравнения .

¡¿-as. При этом v=c, то есть Mbi имеем аналогичную

(65) соответствуют уравнениям (64). F ' J

^ ™ " связь, как и между электромагнитными составляю-

Учитывая симметричный вид противополож- ' ^ F

с- ™ ™ щими Н=сЕ. То есть, по сути, это переход от так

ных систем наблюдения относительно друг друга, а J ' F „

л, .. называемых сторонних токов на другой уровень

также замкнутость Мироздания на две глобальные v _ J *

т-r .. иерархии в противоположную систему наблюдения

Противоположности с соблюдением закона сохра- г г г j j «

за счёт скорости света.

Отсюда, при замене переменных в верхнем

нения количества, можем исходя из симметрии

между вектор - потенциалами и усовершенствован-

А,т .. уравнении (65) имеем:

ными уравнениями Максвелла предположить с учё- ^ v '

tom (40-42):

V2H — 1/с2 82H/8t2 = / grad jH +1/c 8jH / 8t — с2ц0 rot jH = = /с gradА + 8А/8t — 1/s0 rotФ; (68)

s0 (V2H — 1 / с2 82H/8t2) = s0 (/с grad А + 8А / 8t) — 1^Ф.

В нижнем уравнении (65) получаем результат:

V2E — 1 / с2 82E/8t2 = /с grad jH + 8jн / 8t + е0 rotj =

= /с grad Ф + 8Ф / 8t +1/ M,0rot А; (69)

ц0 (V2E — 1/ с2 82E/8t2) = ц (/с grad Ф + 8Ф / 8t) + rot А.

Таким образом, электромагнитные волновые уровне иерархии) приводит к формированию элек-

свойства Е и Н в нашей системе наблюдения выфа- тромагнитной волны в нашей системе наблюдения.

жаются через усовершенствованные уравнения При этом необходимо учесть, что константы элек-

Максвелла, а в противоположности через вектор- трической и магнитной проницаемости меняются

потенциалы АиФ. Иными словами, сочетание и местами (иначе отличий между противоположно-

взаимодействие электронного и мюонного стями не будет). Отсюда г,,„ 10и1 (,„=£(,. В= 0мН,

нейтрино (или антинейтрино) в противоположной D=e0мЕ; тогда получим: системе наблюдения (или как бы на более низком

(V2B — 1 / с2 82B/8t2 ) = е0 (/с grad А + 8А / 8t) — rot Ф;

9 9 9 (70)

(V2D — 1 / с2 8 D/8t2 ) = ц0 (/с grad Ф + 8Ф / 8t) + rot А.

Соответственно, в уравнениях (70) справа от попеременно. Здесь величины под операторами ро-

знака равенства мы имеем две противоположные тора отображают некоторую абсолютную систему

системы наблюдения, которые характеризуют вра- отсчёта. При этом, эти системы наблюдения свя-

щательное и поступательное движения. Причём ве- занны через преобразования Лоренца, в соответ-

личины А и Ф в этих системах наблюдения отра- ствии с представлением констант электрической и

жают поступательное и вращательное движения магнитной проницаемости в виде:

ц0е0 = 1/с2; ц0 = 1/(си0) = 1/[с^1 — v2/ c2 ]; е0 = u0/ c W1 — v2/c2. (71)

Здесь значение скорости V определяет кинетическую энергию в противоположной системе наблюдения относительно констант электрической и магнитной проницаемостей. Слева от знака равенства в уравнениях (70) имеем представление в общей системе наблюдения, где отражён волновой электромагнитный процесс.

Далее, анализируя уравнения (62, 63) и (4042), с учётом (66), в системе наблюдения электромагнитной волны при движении со скоростью света, можем представить магнитное и электрическое поле в статике как:

B = s0 (ic grad А + 8А / 8t) - rotФ; D = ц0 (ic grad Ф + 8Ф / 8t) + rot А.

(72)

Исходя из того, что константы электрической поступательным движением в противоположности.

и магнитной проницаемостей связаны со скоростью Нетрудно увидеть аналогию с некоторыми част-

движения в противоположности, мы приходим к ными решениями в электродинамике, например, в

выводу, что наличие статических электрических и виде: магнитных полей определяется вращательным и

B = - rotO; s0 (ic grad А + 8А / 8t) = 0;

0 (73)

D = ц0 ic grad Ф; ц08Ф / 8t = rot А.

В данном случае В выступает как плотность тока, а значение Б - как плотность заряда. Учитывая, что значение заряда по Дираку равно д=±1, приходим к выводу, что в этом случае В и Б определяют пространственно-временное искривление в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна. Иными словами, представление значений В и Б зависит от системы наблюдения по иерархии Мироздания.

Такие данные преобразования были сделаны в векторном виде без разложения по конкретным координатным составляющим, и из этих преобразований нельзя установить замкнутость пространственных преобразований на основе взаимных переходов при иерархии. Суть иерархии заключается в возможности воздействия одной противоположности на другую противоположность. Это в квантовой механике представлено операторами в виде с-чисел и д-чисел, и здесь объекты выступают как величины воздействия и как воздействующие величины. Но, одним из условий иерархии является обратно-пропорциональная связь, а это означает, что максимальный объект в одной противоположности должен выглядеть минимальным в другой противоположности. Иначе, при отсутствии обратно пропорциональной связи, взаимные воздействия исключается, так как большая величина в одной противоположности будет оставаться таковой и в другой противоположности. А раз меняется величина, то меняется и представление самого объекта. Отсюда следует вывод, что объекты в одной противоположности должны иметь в противоположности в зависимости от иерархии наблюдения различный вид, что собственно мы и показали выше.

Соответственно, встаёт вопросы: «А как тогда получить взаимодействие противоположных вели-

чин по двум ортогональным направлениям с преобразованием в третье ортогональное направление, но в противоположной системе наблюдения? Как это следует по преобразованиям операторов моментов количества движения?» Мы показали выше, что взаимодействие электронных и мюонных нейтрино в противоположности (на основе усовершенствованных уравнений Максвелла) формирует электромагнитную волну в нашей системе наблюдения, то есть мы имеем новый объект по иерархии Мироздания. Но, иерархия наблюдается в обеих противоположных системах наблюдения, где существует синтез и распад. При этом иерархия подразумевает, что с каждого уровня иерархии наблюдаемые процессы будут выглядеть различно в соответствии с обратно-пропорциональной связью, иначе отличий не было бы. Отсюда встаёт вопрос о преобразовании этого самого вида электромагнитной волны в противоположной системе наблюдения в соответствии с другим уровнем по иерархии Мироздания.

С этой целью надо рассмотреть, как смена системы наблюдения может дать из электромагнитной волны уравнения электронных и мюонных нейтрино (антинейтрино). Отметим, что вывод уравнений, сделанный в классической электродинамике, не является полным и даёт парадоксы. Поэтому в [22] при выводе волновых уравнений мы показали, что помимо действительной части, отражающей электромагнитную волну, присутствует и вторая часть с мнимой составляющей, так как корпускулярные и волновые свойства присущи любому объекту. Действительно, взяв изначальное четвёртое уравнение в системе (52) и применив к нему операцию ротора в виде I /I г—\ /I >' (по сути. это означает замкнутое изменение), получим:

s0 {82Ex /(8t8z) - 8 Ex /(8t8y) - ic[82Et /(8x8z) - 82Et /(8x8y)]} = = 82Hz /(8y8z) + 82H /(8z8y) - 82H /(8z8z) - 82HZ /(8y8y).

(74)

Далее считаем, что по нашей теории, в противоположной системе наблюдения время меняется на длину (и наоборот). Поэтому, для дифференциальных членов, стоящих с мнимой единицей, член

дЕ/(дхд2~) переходит в член д2Ег /(дхдг), а член дЕ /(дхду) переходит в член д2Еу/(дхд), так как по СТО и ОТО Эйнштейна все изменения связаны с перехо-

дом длины во время, и наоборот, в равных количествах и с соблюдением инвариантной формы. Соответственно для дифференциальных членов без мнимой единицы слева от знака равенства в (74), будем иметь перестановку переменных от времени и длины. Так как за счёт дифференцирования, мы сменили систему наблюдения слева от знака равенства, то соответственно у нас меняется и система наблюдения и справа от знака равенства. Это эквивалентно переносу мнимой единицы в правую

часть равенства на значения, связанные с дивергенцией (это у нас члены с разными переменными дифференцирования, где перестановка из-за смены системы наблюдения приводит к дивергенции), которые ортогональны друг другу и являются противоположностями, что мы и отражаем за счёт мнимой единицы. Действительно, в противоположных системах наблюдения один и тот же объект не может выглядеть одинаково, так как это бы означало отсутствие различий. Следовательно, из (74) получаем:

в0 {д2Ех /(д?дх) — д2Ех /(длду) — /с[д2Ел/(дхдх) — д2Ел/(дхду)]} = = д2Нх / (дудх) + д2Н /(д^ду) — д2Иу /(дгдг) — д2НХ /(дуду); в0 {д2Ех /(дхд?) — д2Ех /(дхдл) — д2Ех /(дуд?) + д2Еу /(дхдл)} = = 1[д2Нх /(дхду) + д2Ну /(дуд,)] — д2Ну / дх2 — д2Н2 / ду2.

(75)

Вспомним, что в классической электродинамике значения д2Нх /(дyдz)+д2Hy /(дхду) заменяются методом перестановки переменных дифференцирования на д2Нх /(дхду)+д)2Ну /(дyдz). Далее, в виду отсутствия магнитных зарядов, эти значения обнуляются. Однако наша теория построена на наличии статики за счёт динамики изменения, и в этом случае ноль возникает за счёт компенсации другим противоположным членом по замкнутому циклу -за счёт ротора. Именно поэтому мы внесли в классические уравнения Максвелла дифференциальный член с проекцией на время, так как иначе получалось, что замкнутая величина в виде ротора может дать изменение во времени, а это противоречит уравнению энергии Умова-Пойтинга вида

дW / дл = div 8, (76)

так как изменение по времени связано с изменением по пространству, а не с наличием замкнутой величины. Кроме того, мы учитываем, что даже в квантовой механике были вынуждены ввести операторы испускания и поглощения [18], а это обязательно связано и с наличием составляющих вида дНх /да и дHy /ду (иначе бы не было принципа Гюйгенса-Френеля с огибанием волной препятствия).

Понятно, что многие скажут, что источников и поглотителей магнитных зарядов нет, и будут правы, так как электрические и магнитные силы -это противоположности, и противоположности в принципе не могут иметь одинаковый вид. Как мы показали выше, замкнутый вид в одной противоположности выглядит разомкнутым в другой противоположности, то есть сумма и разность меняются местами. В противном случае не было бы отличий, но при электромагнитной волне, и электрическая и магнитная составляющие движутся со скоростью света по отношению к нашей системе наблюдения,

то есть и электрическая и магнитная составляющие являются противоположностями к нашей системе наблюдения. Отсюда их одинаковое представление по уравнениям (52) с наличием проекций на время в виде источников и поглотителей. Что касается принадлежности электрических и магнитных составляющих к разным системам отсчёта (наблюдения), то это выражается в виде констант электрической и магнитной проницаемостей по формуле (71), и оно проявится при наблюдении из системы отсчёта по Е (или по Н). В этом случае замкнутый вид для составляющей по Н будет эквивалентен разомкнутой составляющей по Е, что мы и наблюдаем. При этом мы уже отмечали, что нуля как такового в Мироздании нет, а обнуление происходит за счёт замкнутого движения. Соответственно дифференцирование или интегрирование, как в (27), означает смену системы наблюдения на противоположную систему, с отображением замкнутой величины в разомкнутом виде. Не следует думать, что перестановка ортогональных переменных (а это соответствует смене системы наблюдения) - это наше изобретение (как это делается для квантовых операторов, мы показали выше). Аналогичное интуитивно проделали и в классической электродинамике (но, без каких-либо обоснований), когда применили операцию ротора: д/дх-д/дх и д/дх-д/ду. Здесь применить одновременно ещё и д/ду-д/дх нельзя, так как получим ноль, более того, так как значения с (+д/дх) и (-д/дх) вычитаются, то имеем применение ротора в виде (д/дх-д/ду), как и в нашем случае. Отсюда приходим к уравнению вида:

в0 дЕх / дл = дНг / ду — дНу / дх.

В итоге в электродинамике получили:

(77)

в0 [д2 Ех /(дхдл) — д2 Ех /(дхдл) + д2 Ех /(дхдл) — д2 Ех /(дудл)] =

= г0 [д2 Ех /(дхдл) — д2 Ех /(дудл)] = г0 д / дЛ(дЕх / дх — дЕх / ду) =

= д2Нх /(дудх) — д2Ну / дх2 — д2Нх /(дудх) + д2Ну /(дхдх) + д2Нг /(дудх) —

— д2Ну /(дхдх) — д2Нх /ду2 + д2Ну /(дхду) = —д2Ну / дх2 — д2Нх /ду2.

Понятно, что значение напряжённости электрического поля Ех в формуле (78) никак не согласуется со значениями Е2 и Еу , которые действительно соответствуют составляющим ротора для этих частных производных по формуле:

в0ц0 д2Их /8?2 = -82Иу /822 - 8ЛИ2 /ду2.

8И / дг = 8Е / 82 - 8Е / 8у.

■у— (79)

Такую замену переменных в классической электродинамике сделали для получения волнового уравнения, и отразили результат в виде:

2 /Л..2 (80)

И уравнение (80) также парадоксально в силу того, что здесь присутствуют одновременно все составляющие по Н, что означало бы одновременное наличие источника или поглотителя. Поэтому в классической электродинамике предпочитают рассматривать переход к волновым уравнениям в векторном виде или по методу Фейнмана, где уравнение Максвелла заменяется уравнением непрерывности. Таким образом, в классической электродинамике пытаются скрыть парадокс, отме-

не понимая этого, пользуются таким переходом на практике. Поэтому наш подход замены переменных, обоснованный на основе СТО и ОТО Эйнштейна через взаимодействие противоположностей, является более логичным и оправданным.

Продолжим рассмотрение нашего уравнения (74). Далее в классической электродинамике делают перестановку переменных по времени и координате, и с учётом подстановки второго и третьего уравнений из системы (52), имеем:

ченный в отношении уравнения (80), а остальные,

Б0 [82 Е /(8г8г) - 82 Е /(8х8г) - 82 Е /(8у8г) + 82 Е /(8х8г)] = = ц0в0 {-8 2Иу / 8г2 - 8 2И / 8г2 + ¡е[82 И /(8у8г) + 82Иt /(8г8г)]} = = г [82И /(8гбу) + 82И /(8у8г)] - 82И /822 - 82Иг / 8у2.

(81)

В итоге, с учётом того, что закон сохранения количества выполняется в обеих противоположностях, получаем два уравнения для мнимой и действительной части:

1 / с2 {82И / 8г2 + 82 И / 8г2 = 82 И / 822 + 82И / 8у2,

г / с [82Иг /(8у8г) + 82Иг /(8г8г)]} = г [82И2 /(&бу) + 82Иу /(дy8z)], (82)

г [82Е /(8г8у) + 82Е /(&&)]} = г[82Иг /(&бу) + 82И /(8у8г)].

Показано, что в образовании магнитной составляющей напряжённости электромагнитной волны участвуют три усовершенствованных уравнения Максвелла:

- / 8г + г'ц0 с8Щ / 8у = 8-Е / 82 - 8Ег / 8х;

- ц08Иг / 8г + с8И, / 82 = 8Е / 8х - 8ЕХ / 8у; (83) 808ЕХ / 8г - ге0 с8Е / 8х = 8Иг / 8у - 8И / 82.

Аналогично можно показать, что для образования электрической составляющей напряжённости электромагнитной волны задействованы три оставшихся усовершенствованных уравнения Максвелла из системы (52). Иными словами, в формировании электромагнитной волны участвуют электронные и мюонные нейтрино по всем трём направлениям. Это е корне не согласуется с вариантом получения плоских электромагнитных волн в классической электродинамике. Надо отметить, что первое уравнение в (82) - это волновое уравнение. Здесь нет варианта распространения только по одной координате длины, как это было в классической электродинамике, что, по сути, отменяло огибание волной препятствия. Второе уравнение с мнимыми составляющими по сути отражает корпускулярные свойства среды распространения, так как здесь присутствуют члены, дающие дивергенцию по пространству 8Н2 /82, 8НУ /8у и времени - градиент lдt от противоположной системы наблюдения. Отметим,

что без такого подхода не обошлись и в классической электродинамике, так как были вынуждены ввести сторонние (фиктивные) токи, а в квантовой механике ввели операторы испускания и поглощения. В [23] мы показали, что нижнее уравнение в (77) в противоположности может выражать электромагнитную волну по третьему оставшемуся направлению. Но система Мироздания имеет иерархию, что даёт представление одного и того же объекта в различном виде в зависимости от системы наблюдения и соответственно уровня иерархии, который вытекает из наличия обратно-пропорциональной связи между противоположностями. По сути, наличие такого закона в физике говорит о том, что изменение одной противоположности формирует величину другой противоположности. И подобное в физике есть - это известный закон электромагнитной индукции Фарадея. Тогда, с учётом преобразования констант электрической и магнитной проницаемостей, по нашей теории в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна [1] и формулой (71), получаем:

Е = -1 / сdФ / dt = -(ц0 / c)dH / dt = -ц0 dE / dt = -1 /(ш0 )dE / dt; Ф = J05 (Bn)dS; H = -1/w0 dE/dt;

H = -1/w0 dH / d(ct) = -1/w0 dH / dr = -(1/^1 - v„2/ c2) dE/ dr.

(84)

Здесь Ф - магнитный поток, через контур С с площадью S и нормалью n, а основу наличия напряжённости электрического поля составляет изменение во времени напряжённости магнитного поля с учётом пространственно-временного искривления среды, что выражено через константу магнитной проницаемости. Поэтому контур С можно свести к сколь угодно малой величине. И в этом случае магнитный поток и магнитная индукция станут эквивалентами, что собственно и было сделано в уравнениях Максвелла. Как не раз уже писали, связь между противоположностями не может обойтись без соблюдения СТО и ОТО Эйнштейна в виде члена характеризующего движение (изменение) в

виде - vn / c . Другими словами, закон электромагнитной индукции Фарадея представляет в виде противоположностей величину объекта и изменение объекта. При этом одна из этих противоположностей представляется в виде абсолютной системы отсчёта со связью с другой противоположностью через скорость движения в соответствии с

ciE0 gradEt = cis0dEt / dr = -E.

СТО и ОТО Эйнштейна. Кроме того, не надо забывать, что величина и изменение величины являются ортогональными значениями.

Применительно к случаю перехода в другую глобальную Противоположность мы не имеем контура, который пересекают силовые линии напряжённости магнитного поля, но изменения присутствуют в силу появления составляющих напряжённости электрического и магнитного поля, что и приводит к искривлению пути прохождения и огибания волной препятствия в случае электромагнитной волны. При этом, изменения, дающее переход, связаны с проекцией на время, так как эта проекция играет роль источника или поглотителя в усовершенствованных уравнениях Максвелла. Напомним, что проекция на время заменяет в классических уравнениях Максвелла сторонние или фиктивные токи. Отсюда роль контура и «натянутой» на неё площади отводится самой глобальной Противоположности, в которую осуществляется переход. Отсюда, по аналогии с (84) и с учётом (52), можем записать:

Н = сЕ = —гщдЕг / дг. (85)

В этом случае причиной образования напряжённости магнитного поля с учётом пространственно-временного искривления является изменение проекции на время напряжённости электрического поля, а так как Е и Н - противоположности, связанные через скорость света, и имеющие обратно пропорциональную связь, то значение и0 входит в одном случае как делитель, а в другом случае как множитель. Так как изменение проекции на время во времени переходит в проекцию по координате, то стоит вопрос: «По какой из координат это изменение идет?» А этот вопрос решается на основе учета значения и0 по координатам, которая связана со скоростью в противоположности Vп в соответствии с её разложением по координатам.

Форма записи (85) решает проблему сингуляр-ностей (скачков, разрывов) в СТО и ОТО Эйнштейна. И сам процесс изменения в одной противоположности рассматривается в виде объекта в другой противоположности. При этом, переход в противоположность связан с заменой проекции на время на реальную проекцию по соответствующей координате длины, так как длина и время в противоположностях меняются местами. Учитывая (85), можем записать:

Н /(г0с) = — г дЕ( / дг. (86)

На основе (86) и с учётом того, что сумма в одной противоположности эквивалентна разности в виде ротора в другой противоположности, имеем:

i [d2Et /(dtdz) + d2Et /(dtdy)]} = 1/(e0c) [dHy / dz - dHz / dy].

(87)

Таким образом получается, что изменения во времени Ег в одной противоположности реализуются в замкнутое движение в другой противоположности (по сути, это и есть отображение корпускулярных свойств). Иными словами, в противоположности слева от знака равенства в последнем уравнении в (82), мы получаем ротор напряжённо-

сти магнитного поля, а иначе необходимо иметь заряды, на которых бы силовая линия начиналась и оканчивалась. Учитывая однозначные связи в законах физики, правая часть от знака равенства в (81) с мнимой единицей также должна иметь преобразование в вид, соответствующий усовершенствованному уравнению Максвелла в соответствии с (52). То есть мы должны иметь равенство:

г [д2Н2 /(дхду) + д2Ну /(дудх)] = 1 / с (дЕх / дг + гсдЕг / дх). А иначе не будет выполняться усовершенствованное уравнение Максвелла:

(дЕх / дг + гс дЕг / дх) = 1 / г0 (дНу / дх — дНг / ду).

В этом случае:

(88)

г 82Иг / 8г8у = 1/ с 8ЕХ / 8?; г 8 2Иу / 8у82 = г / с 8Ег / 8х.

(90)

Это означает, что дивергенция в одной противоположности даёт динамику изменения противоположной величины во времени в другой противоположной системе наблюдения. Это и выражено через известную формулу Луи де Бройля (28), когда пространственно-временное искривление в виде массы даёт значение частоты колебательного процесса волновой функции. При этом, по нашей теории т0=1/с. Собственно такой переход в противоположность придумали не мы, а Минковский, на основании своего уравнения х°=С [11]. Тогда, в случае наличия изотропной начальной абсолютной системы отсчёта, какой выступает одна противоположность по отношению к другой на основании ОТО Эйнштейна, выполняются условия дy=дz=дх=сдt. Далее учтём, что ортогональность значений дН /д2 и дНу /ду определяет необходимость ортогональности к ним их производных и к друг к другу, с учётом (79). Так как иначе возможно их обнуление с получением чудес вместо замкнутости по ротору. Отсюда, исходя из оставшихся двух ортогональных направлений, нам остаётся предположить, что дН /д2=(1/с) Ех, а дНу /ду=(1/с) Ег . Следует отметить, что Н2 /д% и дНУ /ду характеризуют наличие электрических зарядов в противоположности, так как электрические и магнитные составляющие при переходе в противоположную систему наблюдения меняются местами из-за связи через скорость света. Поэтому у нас нет обнуления этих значений, как в классической электродинамике, в формуле (78). Магнитных зарядов в нашей системе наблюдения нет именно потому, что электрические и магнитные силы отражают противоположности, и разомкнутость в одной противоположности означает замкнутость в другой. Мы видим, что ротор по напряжённости магнитного поля в нижнем уравнении (89) поменял знак по сравнению с уравнением в (83), то есть действие в одной противоположности означает противодействие в другой. По-другому говоря, нейтрино в одной противоположности даёт антинейтрино в другой противоположности. А так как, по нашей теории электромагнитные составляющие в одной противоположности выражают пространственно-временное искривление в другой противоположности, то мы имеем причину, дающую ротор вида (8/82—8/8у) для нижнего уравнения (83).

Таким образом, наша теория даёт причину искривления прохождения света на основе взаимодействия нейтрино и антинейтрино, и наличия корпускулярных объектов. Так как искривление даёт и замкнутость, что определяет электромагнитное происхождение таких частиц как электрон и позитрон. Отметим, что значению дН2 /д2, можно придать в противоположности и другой аналог в виде дНг /й2=(1/с) дНг /д/=Е2 , тогда дНу /ду= —Еу (с учётом смены суммы на разность в другой противополож-

ности). И это связано с тем, что в противоположности также имеются две системы наблюдения, и в них электронные и мюонные нейтрино (антинейтрино) меняются местами.

Из сказанного следует, что корпускулярные свойства в одной системе наблюдения (а они у нас представлены в (82) в виде членов с мнимой единицей) выражаются в виде уравнения электронного или мюонного нейтрино (антинейтрино) в другой противоположной системе наблюдения на соответствующем уровне иерархии. Фактически мы получили, что взаимодействие усовершенствованных уравнений Максвелла (которые математически описывают элементарные объекты), выражаемые в виде уравнений электромагнитной волны по направлениям 2 и у в нашей системе наблюдения (82), даёт в противоположности усовершенствованное уравнение Максвелла по третьему направлению х, что видно по (90) - это соответствует уравнениям (77). Только в нашем случае мы имеем замкнутость преобразования по координатам, то есть получили более полный вид. Заметим, что указанный вывод следовал также и из того, что операторы момента количества движения по (14) однозначно соответствуют уравнениям вектор - потенциалов по Фейнману (53) с учётом нормировки, а значит, преобразования аналогичны и взаимодействие двух ортогональных направлений дают в противоположности третье ортогональное направление. Далее, так как части ротора вектор - потенциалов связаны с уравнением непрерывности по (48), и дают в итоге усовершенствованные уравнения Максвелла, то левая часть должна соответствовать правой части. Соответственно, мы имеем, что два ортогональных направления усовершенствованных уравнений Максвелла дают в противоположности третье направление и по условиям взаимодействия операторов моментов количества движения в квантовой механике. То есть мы по-другому показали сходимость с выводами квантовой механики, но при этом у нас нет противоречий и парадоксов.

Внимательный читатель видит сходимость всех уравнений по виду, только в классической электродинамике и квантовой механике была сделана подгонка под результат, а в нашем случае мы смогли дать обоснование переходам объектов друг в друга на основе СТО и ОТО Эйнштейна и корпус-кулярно-волнового дуализма.

Действительно, все шесть усовершенствованных уравнений Максвелла при взаимодействии не могут представляться в одинаковом виде. Это связано с тем, что получается ассоциативное независимое сложение и вычитание (принцип суперпозиции). В этом случае объяснить эффект превращения электрона и позитрона при аннигиляции в фотоны, а также превращение фотона при столкновении с препятствием в электрон и позитрон, будет невозможно. Кроме того, при ассоциативном сложении

было бы обнуление энергии при интерференции из-за вычитания, и дальнейшее распространение волн было бы невозможно. Это говорит о том, что происходит не вычитание, а замкнутое взаимодействие электромагнитных составляющих, что и обеспечивает переход к корпускулярным свойствам. Учитывая, что при аннигиляции электрона и позитрона возникают как минимум два фотона противоположного направления, то отсюда следует вывод, что в образовании электрона и позитрона участвуют не менее 12 усовершенствованных уравнений Максвелла. Задача лишь в определении правильного распределения компонент по частицам.

Таким образом, мы объяснили характер силовых электрических и магнитных силовых линий, отображающих взаимодействие между частицами на основе усовершенствованных уравнений Максвелла и их преобразования, как в электромагнитную волну, так и в корпускулу, с учётом их разного отображения в Мироздании в зависимости от системы наблюдения и иерархии по замкнутому циклу, что исключает чудеса в виде разрывов. Иными словами, замкнутое взаимодействие операторов моментов количества движения с учётом противоположности имеет аналог на основе усовершенствованных уравнений Максвелла, чего получить на основе классических уравнений Максвелла невозможно. Кроме того, следует отметить, что современная электродинамика на основе классических уравнений Максвелла, и квантовая механика, объясняет взаимодействие между противоположными частицами-зарядами на основе неких виртуальных фотонов, которые якобы извлекаются из некоего электромагнитного вакуума. При этом, нет также взаимосвязи между электронными и мюон-ными нейтрино (антинейтрино) и фотонами. В этом случае спин электрона не имеет никакого классического обоснования. Помимо этого, исключается электромагнитное происхождение корпускулярных свойств, а также наличие электрических и магнитных силовых линий у частиц не имеет никакого объяснения. Это привело к тому, что у кварков при одном и том же магнитном спине равном 1/2 электрические заряды равны ±2/3 и ±1/3, то есть, по сути, задекларировано отделение электрических и магнитных составляющих друг от друга. Мы же фактически объяснили принцип образования статических электрических и магнитных полей, а также волновых электромагнитных полей на основе усовершенствованных уравнений Максвелла. Это означает неотделимость электрических и магнитных свойств от пространства и времени и друг от друга. То есть мы имеем полный общий пространственно-временной и электромагнитный континуум, в котором описывается любой объект Мироздания.

Литература

1. Рысин А.В. Революция в физике на основе исключения парадоксов / А.В. Рысин, О.В.Рысин, В.Н. Бойкачев, И.К. Никифоров. М.: Техносфера, 2016. 875 с.

2. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадоксы в физике на основе философских законов // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/- № 13 (13), vol 2 - p. 28-37.

3. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Математическое обоснование философских законов теории мироздания // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017 - № 14 (14), vol 1 - p. 99-108.

4. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 34.

5. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 95.

6. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 117.

7. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадоксы чёрной дыры и кварков // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 18 (18), vol 1 - p. 54-61.

8. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадокс электромагнитного вакуума в описании лембовского сдвига уровней // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2019/ - № 41 (2019) vol. 2, p. 54-70.

9. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике. Т. 6: Электродинамика. С. 273.

10. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 190.

11. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш.шк., 1980. - С. 226.

12. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. - М.: Наука, 1989. С. 18.

13. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш.шк., 1980. - С. 216.

14. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский

B.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 317.

15. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш.шк., 1980. - С. 118.

16. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике. Т. 6: Электродинамика.

C. 271.

17. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Вывод соотношения масс протона и электрона на основе логики мироздания и термодинамического равновесия // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ -№ 19 (19), vol 1 - p. 41-47.

18. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 154.

19. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. - М.: Наука, 1989. С. 116.

20. Марков Г.Т., Петров Б.М., Грудинская Г.П. Электродинамика и распространение радиоволн. -М.: Советское радио, 1979. - С. 40.

21. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике. Т. 6: Электродинамика. С. 165.

22. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадокс закона Снеллиуса и обоснование нового явления в физике // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2018/ - № 30 (2018), vol. 1, p. 56-65.

23. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Парадоксы перехода от уравнений Максвелла к волновому уравнению // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2016/ - № 9 (9), vol 4 - p. 3-11.

МНОГОМЕТОДНЫЕ АЛГОРИТМЫ ОПТИМИЗАЦИИ УПРАВЛЕНИЯ В СЛОЖНЫХ

ПРИКЛАДНЫХ ЗАДАЧАХ

Тятюшкин А.И.

доктор техн. наук, профессор Институт динамики систем и теории управления СО РАН), г. Иркутск

MULTI-METHOD CONTROL OPTIMIZATION ALGORITHMS IN COMPLEX APPLIED

PROBLEMS

Tyatyushkin A.

doctor tech. sciences, professor Institute of System Dynamics and Control Theory SB RAS), Irkutsk

АННОТАЦИЯ

Для получения численного решения краевой задачи с достаточно высокой точностью конструируется алгоритм, состоящий из итераций градиентного метода и итераций метода квазилинеаризации. Для нахождения «идеального» решения многокритериальной задачи оптимального управления предлагаются прямой и двойственный алгоритмы, которые обеспечивают эффективный поиск как коэффициентов свертки, так и оптимального управления. Эффективность предложенных многометодных алгоритмов показана на решении прикладных задач.

ABSTRACT

To obtain a numerical solution of the boundary value problem with sufficiently high accuracy, an algorithm is constructed consisting of iterations of the gradient method and iterations of the quasilinearization method. To find the "ideal" solution to the multicriteria optimal control problem, direct and dual algorithms are proposed that provide an efficient search for both convolution coefficients and optimal control. The effectiveness of the proposed multi-method algorithms is shown in solving applied problems.

Ключевые слова: многометодная оптимизация, оптимальное управление, краевая задача, многокритериальная задача, градиентный метод, принцип максимума, метод квазилинеаризации.

Keywords: multi-method optimization, optimal control, boundary value problem, multicriteria problem, gradient method, maximum principle, quasilinearization method.

1. ВВЕДЕНИЕ

В процессе решения сложной задачи оптимального управления обычно последовательно реализуются различные алгоритмы, одни из которых имеют достаточно широкую область сходимости и, следовательно, допускают задание грубого начального приближения, а другие начинают с хорошего приближения и позволяют получать решение задачи с требуемой точностью. Так как большинство численных методов решения нелинейных задач сходится к управлениям, удовлетворяющим только необходимым условиям оптимальности, то такая многометодная технология оптимизации [1] дает возможность избежать попадания в локальный экстремум и повышает надежность расчета оптимального управления для нелинейной системы.

Для поиска численного решения краевой задачи, возникающей после применения принципа максимума [2], в статье предлагается многометодная схема, которая состоит из итераций градиентного метода, приводящего решение в окрестность сходимости метода квазилинеаризации [3], и непосредственно итераций метода квазилинеаризации, обеспечивающего вычисление оптимального управления с заданной точностью.

Далее рассматривается многокритериальная задача оптимального управления и для поиска ее численного решения также предлагается многометодная схема, состоящая из итераций прямого и двойственного методов, обеспечивающая получение «идеального» управления.

Современные информационные технологии и многопроцессорная вычислительная техника позволяют создать программное обеспечение, реализующее многометодную технологию с параллельными вычислениями [4] для оптимизации сложных систем управления.

1. Многометодный алгоритм для решения задачи перевода нелинейного объекта