CC BY
16ЛОГИКА ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ВОЛНОВЫХ СВОЙСТВ В КОРПУСКУЛЯРНЫЕ НА ОСНОВЕ ПРОТИВОПОЛОЖНОСТЕЙ
Рысин А.В.
Рысин О.В.
АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, радиоинженеры
Бойкачев В.Н.
АНО «НТИЦ «Техком» г.Москва, директор кандидат технических наук Никифоров И.К.
Чувашский государственный университет, г. Чебоксары, кандидат технических наук, доцент
THE LOGIC OF TRANSFORMATION OF WAVE PROPERTIES INTO CORPUSCULAR ON THE BASIS OF OPPOSITES
Rysin A. V.
Rysin O. V.
ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, radio engineers
Boykachev V.N.
ANO "STRC" Technical Committee "Moscow, director, candidate of technical sciences Nikiforov I.K.
Chuvash State University, Cheboksary, candidate of technical sciences, associate professor
АННОТАЦИЯ
В этой статье показана логика перехода от волновых свойств к корпускулярным, и наоборот, на основе наличия противоположностей в Мироздании. Необходимость такой статьи связана с тем, чтобы показать сам механизм перехода, и как он осуществляется, так как не все физики это понимают, а отсюда их критика теории. Даётся ответ, почему волновое представление в одной противоположности должно иметь эквивалент в корпускулярном представлении в другой противоположности, и как этот переход следует физически и математически.
ABSTRACT
This article shows the logic of the transition from wave to corpuscular properties, and Vice versa, based on the presence of opposites in the Universe. The need for such an article is connected with the fact that to show the mechanism of transition, and how it is carried out, since not all physicists understand it, and hence their criticism of the theory. The answer is given as to why the wave representation in one opposite must have an equivalent in the corpuscular representation in the other opposite, and how this transition follows physically and mathematically.
Ключевые слова: принцип Гюйгенса-Френеля, принцип Ферма, СТО, ОТО преобразования Лоренца -Минковского, волновое уравнение, уравнение Гамильтона-Якоби, уравнения Максвелла, усовершенствованные уравнения Максвелла, вектор-потенциалы, система уравнений Дирака.
Keywords: the principle of Huygens-Fresnel principle, Farm, service stations, General relativity, the Lorentz transformations-Minkowski space-time wave equation, equation Hamilton-Jacobi, Maxwell's equations, advanced Maxwell's equations, vector potentials, the system of equations of Dirac.
Математический переход от волновых свойств к корпускулярным свойствам нами описан неоднократно, например, в статье [1]. Физически такой переход связан с взаимодействием противоположностей через обмен, - а это автоматически подразумевает наличие множества источников излучения и поглотителей излучения. И все вместе они образуют принятое ныне понятие пространственно-временного континуума. Скорость обмена между противоположностями равна скорости распространения электромагнитной волны - скорости света. Чтобы получить корпускулярно-волновой дуализм, надо совместить скорость распространения излучаемой электромагнитной волны со скоростью корпускулярного объекта, то есть иметь замкнутый цикл обмена между противоположностями внутри множества корпускулярных объектов. В этом случае за счёт многократного цикла обмена скорость
снижается до скорости отдельных объектов. Идеология источников излучения и поглотителей излучения заложена в наличии противоположных зарядов, принятых в традиционной физике, а так же в принципе Гюйгенса-Френеля. Разница лишь в том, что так называемые фиктивные источники (согласно [2]) принадлежат к окружающей среде, и скорость обмена через них равна скорости света, а противоположные заряды отражают уже отдельные корпускулярные объекты и им требуется замкнутый взаимный обмен с зарядом противоположного знака. При этом скорость взаимного обмена между противоположностями падает. Как мы уже отмечали в [3], параметры окружающей среды определяются константами электрической £о и магнитной цо проницаемостей. Нашей заслугой является то, что мы впервые связали значения этих констант со средней кинетической энергией в противоположно-
сти, которая выражается через среднюю интегральную скорость объектов от противоположности в виде:
ц0 = 1/си; 80 = и / с ;
(1)
4с
, 2 2 и = 41с - V2
где Уп - значение интегральной средней скорости движения объектов в противоположности (то есть - это отображение кинетической энергии), которая связана с термодинамическим равновесием (более подробно см. в [4]). Это позволило не только исправить имеющийся алогизм в нынешней физике, но и показать пути решения проблемы искривления света в гравитационном поле. Указанное связано с тем, что при наличии неизменного произведения е0ц0=1/с2 сами значения констант зависят от значения уп . А в соответствии с [5] (с учётом закона отражения и преломления с применением принципа Гюйгенса-Френеля на границе раздела сред), мы получаем изменение направления электромагнитной волны без изменения скорости, равной скорости света. Отметим, что ранее в теории пространственно-временного искривления по ОТО наблюдался парадокс, так как изменить направление можно было только по принципу Ферма [6]. Это принцип изменения направления движения электромагнитной волны по наикратчайшему расстоянию был рассмотрен в геометрической оптике. Он утверждает, что лучом между двумя точками является такая кривая, соединяющая эти точки, вдоль
которой оптическая длина пути минимальна. При этом длина оптического пути вычисляется по формуле:
2^1 = 4 dl / v . (2)
Здесь пр=с/у; I - длина обычного пути.
Соответственно по (2) видно, что скорость распространения электромагнитной волны у должна быть изменена для смены направления. Собственно связь констант электрической и магнитной проницаемости с пространственно-временным искривлением следует из идентичности законов по связи этих величин. В СТО движущееся тело "сокращается" в направлении своего движения по формуле [7]:
I = 1^1 - V2/с2 . (3)
Аналогично промежуток времени, отмечаемый движущимися часами, оказывается меньшим, то есть ход часов замедляется:
т = т,
0^1 - ^2/с2 .
Отсюда произведение:
Ц 1^1 - # с2 )(тоЛ/1 - V,2/ с2 )
(4)
(5)
По нашей теории это тождественно £оЦо=1/с2=соп8! Отсюда мы имеем аналогичное отношение, связывающее эти величины в виде:
1 / т = (10/ То )(У1 - ^2/ с2) =1 / То )с2и2 = с38о/ Ц.
(6)
Здесь мы учитываем, что 10=ст0 , а значение уд при определении пространственно-временного искривления по ОТО можно отнести только к скорости из противоположной системы наблюдения, что в нашей системе аналогично проекции скорости электромагнитной волны на время в соответствии с СТО и преобразованиями Лоренца-Минковского. Так как в нашей системе наблюдения нет в пространстве такой системы отсчёта, откуда можно было на основании скорости оценить пространственно-временное искривление, дающую гравитацию. Таким образом, наша интерпретация констант электрической и магнитной проницаемости как эквивалента пространственно-временного искривления, обеспечивающего гравитацию, даёт
связь уравнений Максвелла с пространственно-временным искривлением и позволяет с использованием принципа Гюйгенса-Френеля получать искривление прохождения электромагнитной волны в гравитационном поле с соблюдением при этом движения со скоростью света. Ещё одной важной "изюминкой" нашей теории было усовершенствование уравнений Максвелла с учётом добавления дифференциальных членов проекций электрических и магнитных составляющих на время, которые и сыграли роль так называемых фиктивных источников (излучателей и поглотителей) для выполнения принципа Гюйгенса-Френеля:
- цо 8Нх / 8г + /Цос 8Нг / 8х
- ц0 8Ну / Э + гц0с 8НГ /8у
- цо дИ2 / дг + /Цос 8Нг /8z
8о 8Ех / 8г - ¡8ос 8Ег / 8х =
= 8Ez / 8у - 8Еу / 8z ; = 8ЕХ / 8z - 8Е2 / 8х ; = 8Еу / 8х - 8Ех / 8у ; дHz / 8у - 8Ну / дz ; 8о 8Еу / 8 - г'8ос 8Ег / 8у = 8Нх / дz - 8Нz / 8х; 8о дEz / 8 -'8ос 8Ег / дz = 8Ну / 8х - 8Нх / 8у .
(7)
Имеется также и комплексно-сопряжённая форма представления (7). Уравнения (7) имеют физический аналог и отражают, на самом деле, электронные и мюонные нейтрино и антинейтрино, так
как их вид может быть получен из уравнений Дирака при массе покоя т0 , равным нулю. То есть в отличие от классических уравнений Максвелла усовершенствованные уравнения Максвелла отражают реальные корпускулярно-волновые объекты.
Понятно, что решив проблему искривления электромагнитной волны в гравитационном поле на основании отражения и преломления (как это показано в [5]), в соответствии с ОТО мы получили замкнутые решения, и тем самым связали волновые свойства с корпускулярными свойствами. Это позволило представить электрон в электромагнитном волновом представлении. И здесь нами решена проблема замкнутого электромагнитного обмена между так называемыми противоположными зарядами, что позволило совместить скорость распространения электромагнитной волны со скоростью движения частицы за счёт многократного обмена между противоположностями, то есть замкнутого взаимодействия. Одновременно за счёт представления электрона через волновые функции решается проблема дифракционной картины, которую даёт электрон при прохождении тонкой металлической
Ф = 0; ШуЛ = 0; Е = -(1
фольги [8]. Иными словами исчезает "чудо", связанное как бы с прохождением электрона через две щели одновременно, так как волновой вид с учётом замкнутых решений благодаря излучателям и поглотителям, решает задачу огибания волной препятствий с получением дифракционной картины. Надо отметить, что классические уравнения Максвелла замкнутых решений в принципе дать не могут. Отметим, что необходимость появления усовершенствования уравнений Максвелла в той или иной степени практически связана через так называемые фиктивные и сторонние источники. Без этих источников излучения и поглотителей излучения не обошлись и в квантовой механике. С этой целью там был использован вектор-потенциал с получением операторов поглощения и испускания с наложением условий так называемой поперечности распространения электромагнитной волны [9]:
)(dA / dt); H = rot A. (8)
Понятно, что в этом случае grad Ф =0, и в калибровке Лоренца:
Шу Л + (1/с)(дФ / дг) = 0; (1/с)(дФ / дг) = 0.
(9)
Учитывая, что по нашей теории (исходя из необходимости наличия противоположностей) Н= сЕ мы можем записать:
сЕ = -дЛ / д = Н = г^ Л; - дЛ / дг-
■ H = rotA.
(10)
Видно, что вид (10) напоминает вид классического уравнения Максвелла, за исключением того, что здесь полностью игнорирована среда в виде констант электрической и магнитной проницаемо-стей и отсутствует связь между правой и левой частью через скорость света, так как и слева и справа от знака равенства в уравнениях (10) стоит один и тот же вектор А. Отметим, что здесь также сохраняется алогизм указанного уравнения для вектор-потенциала, который присутствовал для классических уравнений Максвелла, и который заключается в том, что изменение во времени величины А даёт замкнутую величину А, что противоречит изменению во времени и уравнению непрерывности вида
д8 / д = Шу1! (11)
Иными словами упрощения, допущенные в квантовой механике для вектор-потенциалов (при получении операторов испускания и поглощения) дают очевидные парадоксы из области чудес. Однако очень важно заметить, что и в квантовой механике не обошлись без обмена, пусть даже на основе виртуальных фотонов с электромагнитным вакуумом через операторы испускания и поглощения, то есть излучателей и поглотителей. Таким образом, отличие нашей теории от квантовой теории в том, что мы рассматриваем излучатели и поглотители применительно к противоположностям, которые описывается пространством и временем и электромагнитными составляющими. Вообще, суть использования вектор-потенциалов в том, что они введены, чтобы связать волновые уравнения с источниками излучения в виде зарядов и токов. С
этой целью вводятся вспомогательные функции вида:
B = rot Л;
E = - grad ф- (1/c)dA / dt;
(12)
<йу Л + (1/ с)дф/ д = 0.
Такая однозначная связь должна говорить о том, что если мы получим волновой вид для А и ф, то из-за детерминированной связи мы будем иметь волновой вид и для электромагнитных составляющих. Здесь также можно обратить внимание на парадокс, связанный с выражением В=го1А. Так как замкнутая величина ротора всегда должна давать ноль, иначе - это не замкнутая величина, то есть имеется начало и конец. Но, если предположить, что величина А является противоположностью к величине В (это так в силу того, что переход в противоположность всегда связан через изменения, в данном случае дифференцирование), то исходя из правила взаимодействия противоположностей, разность в одной противоположности рассматривается как сумма в другой противоположности, и тогда мы имеем удвоение величины в системе наблюдения В. При этом мы видим, что для вектора Е (который, кстати, является противоположностью величины В) величина А является противоположностью в том смысле, что противоположности ф и А (а они как противоположности связаны через скорость света) становятся единой величиной. Иными словами, как для В, так и для Е мы имеем удвоение величин в их системах наблюдения. Отсюда после подстановки этих вспомогательных уравнений в классические уравнения Максвелла имеем:
V2 A - (1/ c2)d2A / dt2 - V(div A + (1/ с)Эф/ dt) = -4л / cj ; V>+ (1/c)(divA/dt) = V2ф + (1/с2)Э2ф/dt2 = -4лр .
(13)
При этом отметим, что учитывая В=ц0Н=ц0сЕ, мы можем с учётом (12) записать:
B = p0cE = rot A ; (1/ M,0c)rot A = E = - grad ф- (1/ c)dA / dt; rot A = -p0[c grad ф+ dA / dt ].
(14)
Если теперь учесть, что в соответствии с [10] и [11], мы имеем ф=А , то мы получим вид близкий к усовершенствованному уравнения Максвелла:
rot A = -p0[ic grad At + dA / dt] (15 , )
но при этом в уравнении (15) слева и справа стоят не противоположности, связь между которыми осуществляется со скоростью света. Однако эта неточность легко устраняется, если учесть нашу теорию, в которой ц0=1/(си). Тогда, чтобы получить одинаковую размерность слева и справа от знака
равенства, надо осуществить умножение вектора А справа от знака равенства в (15) на скорость света с. Таким образом, наше представление констант электрической и магнитной проницаемостей через величину скорости от противоположности уп имеет обоснование и с точки зрения соблюдения размерности при использовании вектор-потенциалов. При векторной записи следует учитывать, что значения вектора А слева от знака равенства в (15) ортогональны значениям справа от знака равенства, например:
dA /dy - dAy /dz = -ц0 [ic2 dA / dx + c dA / dt]; dA / dy - dA / dz = -(1 / cu) [ic2 dA / dx + c dA / dt]; dAz / dy - dAy / dz = -f 1 /J c2 - v2n 1 [ic dA / dx + dAx / dt ].
(16)
По-сути уравнение (16) говорит нам о том, что изменения, связанные с движением (обменом) в противоположности отражаются аналогично через закон СТО, где один объект, в данном случае, связанный с системой отсчёта в виде проекций вектора А слева от знака равенства в (16), имеет изменения за счёт взаимного обмена (движение) с системой отсчёта другого объекта, который выражен через вектор А справа от знака равенства в (16). И это мы видим в нашей системе наблюдения, через электромагнитные составляющие Е и Н. Таким образом мы показали, что использование вектор-потенциалов соответствует использованию усовершенствованных уравнений Максвелла, но при этом, в нашем случае, токи и заряды заменяются проекцией на время. Иными словами, мы для получения источников излучения и поглотителей излучения (что собственно и характеризует обмен между противоположностями, и даёт необходимую замкнутость) не применяли упрощения для вектор-потенциалов по (10), а указали, что их использование аналогично использованию усовершенствованных уравнений Максвелла. При этом соблюдаются СТО и ОТО
гоШ = 8Б / 8г + ]; го1Е Шуб = р/4л ; (Нув = о;
Эйнштейна с преобразованием электромагнитных компонент в пространство и время, и наоборот. Указанное решает проблему отсутствия исчезновения электромагнитных волн в бесконечности пространства с исчезновением энергии, так как там, где есть пространство и время, всегда есть и электромагнитное излучение. Отсюда попытка представить существование отдельных гравитационных волн является научным обманом, так как это бы нарушило корпускулярно-волновой дуализм и наличие общего пространственно-временного и электромагнитного континуума.
Заметим, что ни вид волновых уравнений (13) с источниками через вектор-потенциалы, ни вид волновых уравнений на основе классических уравнений Максвелла не дают симметрию преобразования, а значит - и правильный результат. Чтобы убедится в этом проведём аналогичные действия по преобразованию в волновые уравнения с учётом применения операции rot, которая характеризует переход в замкнутое состояние, но с уравнениями электродинамики, учитывающими все производные по времени [12]:
= -dB / dt; j = ctE ;
(17)
D = ss0E ; B = H .
В итоге получаются уравнения:
V2H + (sp/c2)(d2 / dt 2)H = - rot j . V2E + (sp/c2)(d2 /dt2)E = (1/ss0)gradф- pp0 dj/dt.
(18) (19)
Теперь рассмотрим какой результат получится виде аналогичных уравнений электродинамики, как на основе использования усовершенствованных в [13]: уравнений Максвелла. Представим уравнения (7) в
гогН = дБ / дг + \Е; гогЕ = -дВ / дг - \н ; Б = 880Е ; В = Н .
(20)
Понятно, что значения jE и jH , в соответствии с нашей теорией, отражают дифференциальные члены с проекциями электрических и магнитных составляющих на время. Аналогично эти величины в теории эквивалентности выражаются также и через использование электродинамических потенциалов А и Ам , например в [14]. Более того, проекция вектор-потенциалов на время с умножением на мнимую единицу была введена ещё до нас в [10] и [11], но не была распространена на электромагнитные составляющие, хотя прямая детерминированная связь вектор-потенциалов и электромагнитных составляющих в принципе не оставляет иных вариантов, так как иное говорило бы о независимости и неоднозначности. А так как в классической электродинамике не рассматривается физический эквивалент, то это и привело к ряду парадоксов, которые мы последовательно и подробно не только отмечаем, но и даем пути их решения в публикуемых статьях этого журнала. У нас эти значения проекций на время связаны с преобразованием длины во время, и времени в длину. Именно не учёт подчинения классических уравнений Максвелла преобразованиям Лоренца-Минковского и привёл к парадоксу, связанному с несоблюдением закона сохранения энергии через так называемые введенные физиками различные типы вакуумов - по-сути, очередной научной глупости. Это требует отдельного рассмотрения как попыток скрыть факт несоблюдения закона сохранения энергии. Вот отсюда и идет якобы безвозвратное рассеяние электромагнитной энергии и постепенное остывание нашей системы наблюдения - Вселенной.
Соответственно по нашей теории г=сг (это говорит о том, что время и длина - это противоположности, связанные через скорость света, то есть скорость обмена), и можем записать ]Н / с = Шу М = /ц0с дН( / дг = /ц0с дЕг / дг = (1с / си . Аналогично для
]Е / с = Шу Р = /80с дЕ / дг = ш дЕ / дг . При этом наличие мнимой единицы не позволяет нам отнести полученные значения ни к вектору, ни к потенциалу. Собственно нечто аналогичное введено и в электродинамике через вектор-потенциалы (отсюда и название - вектор-потенциалы). Здесь мы учитываем, что по нашей теории Го=1/(си); £о=и/с; u=(c2-vи2)1/2, где Vп - значение интегральной средней скорости движения объектов в противоположности, которая связана с термодинамическим равновесием. Иными словами, мы говорим, что равный взаимный процесс обмена между противоположностями даёт симметрию. А это означает, что изменения, связанные с движением аналогичны в противоположностях, и если в нашей системе движение даёт эффект преобразования длины во время и наоборот, то и в противоположности происходит тоже самое, что и в нашей системе, и выражается через значения электрической и магнитной прони-цаемостей. При использовании одной и той же ве-
личины Ег мы видим, что значения jЕ и jH характеризуют преобразование длины во время и времени в длину в зависимости от интегральной кинетической скорости движения в противоположности. Иными словами кинетическая энергия в противоположности определяет пространственно-временное искривление в нашей системе. В силу того, что Ег -это проекция на время и является потенциальной функцией, то она фактически эквивалентна значению так называемого заряда р (точнее - его плотности). Но тут возникает парадокс, связанный с расхождением между статикой и динамикой в классической электродинамике, и он связан с тем, что заряд воспринимается как некая статическая величина, где перпендикулярно от её поверхности расходятся силовые линии напряжённости электрического поля, которые начинаются на положительных зарядах, а оканчиваются на отрицательных зарядах. Здесь совершенно неясно, как формируются в статике эти силовые линии и за счёт чего, и как они взаимодействуют. Можно предположить движение объектов от одного заряда до другого с возникновением и исчезновением, а как обратно? Понятно, что и здесь мы имеем противоречие даже с классическими уравнениями Максвелла при тщательном рассмотрении (без попыток обойти возникающие нестыковки - алогизмы), по которым переменное магнитное поле наводит переменное электрическое поле и волна движется ортогонально к величинам напряжённости электрического и магнитного поля. При таком рассмотрении наличие зарядов должно давать как бы двузначный способ образования электрического поля. Исходя из неверной предпосылки о существовании статического электрического поля, начинающегося на условном положительном заряде и оканчивающемся на условном отрицательном заряде, была получена )фЕрмдл= Использование усовершенство-
ванных уравнений Максвелла, соответствующих преобразованиям Лоренца-Минковского позволило найти в динамике эквивалент заряду за счёт учёта проекции на время и решить возникающие нестыковки - алогизмы. При этом мы имеем динамику преобразования электрических и магнитных составляющих друг в друга без введения какой-либо статики. Если учесть квантовую механику, то там введены операторы поглощения и излучения в целях обоснования электромагнитного вакуума [9], то есть, всё равно не обошлись без использования источников преобразования электромагнитных составляющих в пространство и время, и наоборот, правда за счёт введения вместо пространства и времени некоего электромагнитного вакуума, который, кстати, не решает проблему интенсивности излучения и поглощения, в силу того, что не имеет привязки ни к чему, из-за, так называемых, виртуальных фотонов. Кроме того, применение равновесного распределения колебаний по значениям энергии с подчинением закону Больцмана к электромагнитному вакууму не имеет никакой логики, так как не ясно от чего зависят характеристики
этого самого электромагнитного вакуума, если он по определению в одном случае ничто (где все исчезает), в другом случае он "сказочный" источник (откуда все чудесным образом появляется). Вот на что надо обратить внимание мировому сообществу физиков - не пора ли отменить принцип в науке, когда желаемое выдают за действительное, и когда фантазии некоторых физиков похлеще любой фантастики. И пора бы уже более обдумано и тщательнее подходить к подобным предлагаемым теориям, которые пачками начали печатать в солидных научных изданиях. Если рассмотреть их глубже, то кроме фантазий и предполагаемых гипотез ав-тора(ов) там ничего нет. Почему все забыли основной принцип науки, что прежде чем какую-то гипотезу выдавать за действительное, она должна быть подтверждена другими, отличными от предлагаемого автором(ми) способами. И эта гипотеза не должна противоречить наблюдаемым фактам и явлениям. А также должен соблюдаться закон сохранения, иначе - это очередное чудо с возникновением из чего-то (не важно как это назовут) и с таким же чудесным исчезновением куда-то. То есть ав-тор(ы) должен(ны) показать откуда идет энергетическое воздействие, за счет чего, куда оно переходит и во что оно переходит, а также показать пути восполнения исходной энергии. Мы все это показываем, и у нас нет алогизмов. На все поставленные вопросы наша теория Мироздания отвечает.
В ряде статей мы показываем, что только наличие и признание двух глобальных противоположностей в нашем Мироздании позволяет решить задачу по обмену между так называемыми зарядами. Так если рассматривать, например, электрон как излучатель электромагнитных волн, а позитрон как поглотитель, то возврат в обратном направлении может осуществляться только через пространство и время. Однако чтобы осуществить взаимный такой возврат, просто необходимо исключить статическое представление подобного обмена и представить пространство и время в электромагнитном исполнении с вектором направленности. И тогда уже позитрон является излучателем, а электрон - поглотителем. Но такой подход подразумевает лишь единственный вариант решения: тот, при котором пространство и время меняются местами с электромагнитным составляющими в противоположности (противоположной системе наблюдения). Таким образом, вектора напряжённости полей от зарядов в статике указывают направление излучения и по-
глощения, при этом сохраняется условие выполнения усовершенствованных уравнений Максвелла и для источников излучения и поглощения. Отсюда, учитывая вывод усовершенствованных уравнений Максвелла из вектор потенциалов, с учётом
- div A = (1/ е^ф / dt, мы можем записать
- i div D = рэ = jE / c = div P = iss0c dEt / dr = isu dEt / dr . Аналогично для
- i div B = рм = jH / c = divM = /цц 0c dHt / dr = (гц / u) dEt / dt . Здесь надо учитывать, что если силовое воздействие электрического "заряда" мы можем фиксировать из-за проекции Et на длину, то воздействие магнитного "заряда" проецируется на время, поэтому его силовое воздействие в пространстве не фиксируется, а определяется косвенно из-за наличия пространственно-временного континуума. То что слово "заряд" мы взяли в кавычки означает, что мы не придерживаемся ныне принятого физике статического определения по отношению к выделенному нами.
Мы не являемся первопроходцами в написании уравнений Максвелла в таком виде. Например, аналогичный вид записи относительно токов (без представления этих токов в дифференциальном виде с учётом проекций на время) можно найти в [15]. Однако необходимость так называемых электрических и магнитных сторонних токов, особенно с позиций выполнения преобразований Лоренца-Минковского для электромагнитных полей, не имела объяснения, и поэтому была речь о наличии так называемых фиктивных магнитных "зарядов" и токов. Мы же раскрыли логику возникновения этих составляющих и невозможность их игнорирования при рассмотрении полного процесса взаимодействия, так как иначе возникала независимость электромагнитных полей от пространства и времени, из-за неподчинения преобразованиям Лоренца-Минковского в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна, а это означало бы невозможность обнаружения их в пространстве и времени. Предложенный нами подход позволяет решить проблему искривления прохождения света в гравитационном поле, что кстати и будет рассмотрено ниже, но в начале определим связь усовершенствованных уравнений Максвелла с волновыми уравнениями, чтобы иметь полный перечень параметров, влияющих на зависимость изменения направления при наличии электромагнитной волны. С этой целью мы пойдём по общепринятому пути и применим к верхним уравнениям (20) операцию rot:
rotrotH = d(rotD)/dt + rot jE ; rotD = ss0 rotE = ss0(-dB/dt - jH); V2H - grad div H = d[ss0 (-dB / dt - jH )]/ dt + rot jE; V2H - graddivH = -(ss0pp0)d2H/dt2 - (ss0)djH /dt + rot jE ; rot rotE = -d(rotB)/dt - rot jH ; rotB = цц0 rotH = цц0(dD/dt + jE); V2E - grad div E = ^[цц,, (dD / dt + jE )]/ dt - rot jH ; V2E - graddivE = -(ss0цц0)d2E/dt2 - (цц0)djE /dt - rot jH .
(21)
Вспомним, что операция ротора возникает не чудом, а связана с взаимодействием объектов, но
учитывая симметрию и равенство противоположностей мы идём на упрощения, которые не влияют в данном случае на результат. Отсюда имеем:
V2H + (ец/c2)82H/ 8t2 = graddivH - (ss0)j / 8t + rot jE; V2E + (ец/c2)82E/ 8t2 = graddivE - (цц0)8j / 8t - rot j. .
(22)
Следует отметить, что е=1 и ц=1, для так называемого вакуума, и с учётом нашей теории следует понимать, что в плотной среде идёт более сложное взаимодействие с учётом принципа Гюйгенса-Френеля и увеличением времени прохождения электромагнитной волны по замкнутому циклу между про-
У2И + (1/с2)д2Н / дг 2 = г grad
тивоположностями многократно. Поэтому при взаимодействии в вакууме е и ц как переменные величины не участвуют. Далее учтём — г div Е = рэ / е0 = / се0 = 1с дЕ( / дг. Аналогично - г divН = рм / ц0 = ]н /сц0 = гсдНг / дг . В результате получим: /(с^0) — е0 д3н / дг + ;
V2E + (1/ c2 )82E / 8t2 = г grad j /(cs0 ) - ц0 8j / 8t - rot j
(23)
Из системы уравнений (23) видно, что мы имеем симметричный вид для электрических и магнитных составляющих, что обеспечивает одинаковые условия и взаимное влияние за счёт составляю-щих¡е и¡н . Видим, что слева от знака равенства в (23) мы имеем вид аналогичный усовершенствованным уравнениям Максвелла. Таким образом видно, что источники излучения и поглощения в виде составляющих ¡е и ¡н при изменении за счёт применения операции ротора заняли место электро-
предположить, что электромагнитные составляющие при изменении и переходе противоположностей только друг в друга занимают место излучателей и поглотителей. Покажем это. Действительно, если учесть, что для вакуума
— I div Б = рэ = / с = div Р = /е0с дЕ1 / дг = ш дЩ / дг и аналогично
— г = рм = ]Н / с = (^М = /ц0с дНг / дг = (г/и) дЕг / дг , то далее с использованием вектор-потенциалов мы можем записать:
магнитных составляющих. Соответственно можно
Е = —gradф — (1/с)дА/ дг; divА + (1/с)дф/ дг = 0; divЕ = уЕ / се0
(24)
Здесь надо отметить одну важную деталь, которая обосновывается только на основе закона противоположностей, когда замена переменных дифференцирования означает смену системы наблюдения. Это приводит к тому, что вычитание в одной противоположности аналогично сложению в другой противоположности, что и подтверждают два первых уравнения в (24). Кроме того, мы видим ещё одну важную деталь в первом и третьем уравнении
div А = —(1/ с)дф/ дг; div[—grad ф — (1/с)дА / дг] = уЕ / се0;
— У2ф — (1 /с)^уА)/ дг = уЕ / се0;
— У2ф + (1/ с2)д2ф/ дг2 = г]Е / се0 .
(24). Суть её заключается в том, что переход в противоположность осуществляется через изменение, которое в данном случае выражено через дифференцирование, то есть изменение в одной противоположности формирует величину другой противоположности. Иными словами, через вспомогательные функции мы устанавливаем закон перехода в противоположность и получение противоположности. Отсюда после подстановки значений имеем:
(25)
Аналогичный вид, в силу симметрии, можем получить и для ¡н. Собственно нижнее уравнение (25) выражает собой отражение корпускулярно-волнового дуализма любого объекта мироздания, где волновое представление имеет аналог корпускулярного представления. Мы видим, что волновой
вид для функции ф в (25) совпадает с волновым видом для функций Е и Н справа от знака равенства в (23). Отсюда, используя тождество, с учётом нормировки, можем сделать замену волновых функций
на
значения составляющих
jh / сцо = m0c2 :
je / CS0 = m0C
V2H + (1/ c2 )82H / 8t2 = ijH /(СЦо ) = i grad 7h /(СЦ ) - So 87h / 8t + rot jE
V2E + (1/c2)82E / 8t2 = ijE /(cso) = i grad jE /(cSo) - Ц 8j'e / 8t - rot jH
ijH /(сЦо> = г grad jH /(сЦо> - So / 8t + rot7e ;
iE /(сео> = г grad 7e /(сео> - Цо 87e / 8t - rot7h . Запишем более компактный вид:
Vh = г grad jH - (1/ c) 87h / 8t + СЦо rot jE ;
ijE =г grad7e - (1/ c) 87e / 8t - СЕо rot7h .
(26)
(27)
Заметим, что делая замену волновых уравнений на значения составляющих ^ / се0 = т0с2 и ^ /сц0 = Ш0с2, мы как бы переходим на другой
уровень иерархии в данной противоположности, где волновые свойства объекта уже выражены через корпускулярные свойства. Следовательно, ис-
и
пользуя усовершенствованные уравнения Максвелла, мы получили вид уравнений, тождественный уравнениям Дирака. Отметим, что через классические уравнения Максвелла невозможно перейти к уравнениям Дирака никоим образом. Ибо там получим разрыв (сингулярность), так как уравнения Дирака выводятся из уравнения энергии Эйнштейна,
которые сами (в соответствии с нашей теорией) выводятся из уравнения окружности [16]. Понятно, что уравнению окружности соответствует замкнутая друг на друга система двух глобальных противоположностей. Более того, в получении вида (26) мы не являемся первопроходцами, нечто аналогичное было получено при помощи вектор-потенциалов и в классической электродинамике [17]:
У2Е + к 2Е = -Мэ; У2И + к 2Н =-Мм; Мэ = -гюцаГ-ст + (1/ гю£а ) Лу Г-ст - го1 Г-ст . Мм =-гюеаГ-ст + (1/гюца)gгaddiv]м-ст -го1 Г-ст . У2Е + к2Е = гюца]э-ст + (1/ гю£а ) gгad div Г-ст - го1 У2Н + к2Н = гю£аГ-ст + (1/гюця)gгaddivГ-ст -го1 Г
(28)
В [16] мы показали, как из уравнения окружности выводится уравнение энергии Эйнштейна. Далее Дирак из этого уравнения энергии получил свою знаменитую систему уравнений. Однако, он не смог понять природу корпускулярно-волнового дуализма и учесть связь электромагнитных составляющих с пространством и временем. Поэтому при решении системы дифференциальных уравнений он приписал волновым функциям вероятностный характер. Мы же исправили эту ошибку и ниже покажем как это делается. Учитывая, что по нашей
теории источники и поглотители в одной противоположности играют роль электромагнитных составляющих в другой противоположности и между противоположностями наблюдается симметрия и соответственно значения е0 и ц0 в противоположностях меняются местами с учётом обратно- пропорциональной связи между противоположностями, то мы можем записать на основе усовершенствованных уравнений Максвелла с учётом замкнутости процессов вид аналогичный (27):
ц0 [8Иу0 / 8г + гс 8Иг0 / 8у] - 8Ег0 / 8х - 8Ех0 / 8г - О = 0 ; ц0 [8Иу0 / 8г - гс8Иг0 / 8у] + (8Ех0 / 8г - 8Ег0 / 8х) - О = 0 ; е0 [8Еу0 / 8г + гс 8Е,0 / 8у] - 8Иг0 / 8х - 8Их0 / 8г + ^ = 0 ; £0 [8Еу0 / 8г - гс8Е,0 / 8у] + (8Их0 / 8г - 8Иг0 / 8х) + ^ = 0 .
(29)
Иными словами - это вид аналогичный системе уравнений Дирака, которая рассмотрена в [1]. Здесь знаки перед О и 5", которые характеризуют напряжённости магнитных и электрических полей и представлены противоположно, так как сложение в одной противоположности означает вычитание в другой.
Что по-сути нашей теории отражают первое и второе уравнение, а так же по аналогии третье и четвёртое уравнения? Первое уравнение - это вид наблюдения электромагнитных процессов в противоположности из нашей системы. В этом случае мы имеем две разности в противоположности, которые в нашей системе представляются как суммы {^0 [8Иу0 /8г + гс8И,0 /8у]} и
{8Ег0 / 8х + 8Ех0 / 8г}. Такую связь между противоположностями интуитивно фактически ввели и для вектор-потенциалов, так что и здесь мы не первые. Величина О - это результат суммы, которая в
нашей системе представлена со знаком минус. Второе уравнение - это уже результат наблюдения процессов в нашей системе и здесь разность и сумма как была разностью и суммой, так и остаётся. Иными словами сложение в противоположности выражается через разность в нашей системе. Однако, мы уже говорили, что тут ещё надо учесть взаимозаменяемость Е и Н. Практически это означает, что второе уравнение с отрицательным значением О будет отражать, не первое уравнение, а третье уравнение в системе (29). Вот поэтому знак у О во втором уравнении отрицательный. Если быть точным, то система уравнений Дирака, как в прочем и наша система (29), так как вид аналогичный, отражает замкнутое взаимодействие противоположностей по всем четырём системам наблюдения, то есть по всем четырём ортогональным составляющим пространства и времени. В соответствии с системой Дирака это будет выглядеть так:
ц0 8Иу0 /8г - О - (8Ег0 / 8х - /ц0с 8Иг0 /8у) - 8Ех0 /8г = 0 ; ц0 8Иу0 / 8г - О - (8Ег0 / 8х + гц0с 8Иг0 / 8у) + 8Ех0 / 8г = 0 ; £0 8Еу0 / 8г + £ - (8Иг0 / 8х - г£0с 8Ег0 / 8у) - 8Их0 / 8г = 0 ; £0 8Еу 0 / 8г + ^ - (8Иг0 / 8х + г£0с 8Е,0 / 8у) + 8Их0 / 8г = 0 .
(30)
Здесь значения О и 5 характеризуют источники учитывая двойственность представления любого и поглотители, как бы более высокого уровня объекта мироздания в системе наблюдения, они иерархии помимо окружающей среды. А также,
представляют эквивалент пространственно-временного искривления, то есть массу покоя. В противоположной системе наблюдения значения О и можно представить в виде дифференциальных членов нейтрино или антинейтрино, так как любая масса покоя выражается через пространственно-временное искривление, а в противоположности пространство и время играют роль электромагнитных составляющих. Иное, как мы отмечали, не обеспечит замкнутый процесс обмена. Собственно только такой подход позволяет получить замкнутые решения, так как при однообразном виде нет
возможности воздействия одной величины на другую, и мы бы имели линейное (ассоциативное) сложение величин до бесконечности. Понятно, что данный вид приводит к идентичным функциям по первому, второму и третьему и четвёртому уравнениям за исключением знака в аргументах волновых функций. Однако - это соответствует состояниям, когда волновые функции характеризуют противоположные направления в соответствии с уравнениями Паули. Если считать, что G=gНy , а 5=^Еу , а это возможно в силу того, что О и 5 имеют волновой вид, то можем записать указанные уравнения в виде:
дну1/ дг — (1/^0)8 ну1 — [(1/Ц0)дЕг 4 / дх — гс дН, 4 / ду] — (1// дг = 0; дНу2 / дг — (1 /Ц0)8Ну2 — [(1 / Ц0)дЕгз /дх + гсдН,з / ду] + (1/ ^0№4 /дг = 0; дЕу3 /дг + (1/е0)яЕу3 — [(1/80 )дНг2 /дх — гсдЕг2 /ду] — (1/е0)дНх1 /дг = 0 ; дЕу4 /дг + (1/80)sEyl^ — [(1 /80)дНг1 /дх + гсдЕл /ду] + (1 /80)дНх2 / дг = 0 .
(31)
Мы видим, что для того, чтобы привести уравнения к единому виду надо поменять значения Ег на Н1 и наоборот. Это можно сделать, если учесть разницу на константы электрической и магнитной про-ницаемостей, исходя из равенства Нг=е0Ег с, и соответственно Ег=^оНг с21с. То есть это связь, которая
должна быть в противоположности между подвижным и неподвижным объектом по СТО. Поэтому мы в теории принимаем ц0=1/(си); е0=и/с; и=(с2-Уп2)т. Тогда Нг=еоЕ1 с=и/сЕ с=(1-Уп2/с2)1/2Ню , что соответствует формуле (3). Отсюда верны уравнения:
дНу1 / дг — (1 / 8НуХ — [(1 / 4 / ах—/с280 дЕг 4 / ду] — (1 / ^0)дЕхз / дг = 0
дНу2 / дг — (1 / 8 Ну2 — [(1 / ^ )дЕгз / дх + /с280 дЕг 3 / ду] + (1 / ^ )дЕх 4 / дг = 0 дЕ / дг + (1 / е0 > Е — [(1 / 80 )дНг2 / дх—гс 2^0 дНа / ду] — (1 / е0 )дНх1 / дг = 0
(32)
дЕу4 /дг + (1 /£0>Еу4 — [(1 /£0)дНг1 /дх + гс 2ц0 дНг1 /ду] + (1 /£0)днх2 /дг = 0
"0/^ у4
Если учесть, что по нашей теории е0 ц0=1/с2, то получим:
дну1/дг—(1/ц0)8Ну! — [(1/ц0)дЕг4/дх—г(1/ц0) дЕг 4/ду]—(1/ЮдЕхз/дг = 0
дНу2/ дг—(1/^0)8 Ну 2 — [(1/^0)дЕгз/дх+г(1/^ дЕ( 3/ду]+(1/^№4/дг = 0
'у 2
дЕуз / дг + (1/ 80)5 Еуз — [(1/ 80)дНг2 / дх — г(1/ 80) Н2 / ду] — (1/ 8,)^ / дг = 0 )
"0/^ у3
(33
дЕу4 / дг + (1/ 80 > Еу4 — [(1/ 80 )дНг1 / дх + г(1 / 80) дНг 1 / ду] + (1 / 80 )дНх2 / дг = 0
Здесь g и 5 - нормировочные коэффициенты. Следует обратить внимание на то, что величина
типа дНу1 / дг — (1/ Ц0)8Ну1 практически отображает уравнение распада величины Ну1 по экспоненциальной зависимости во времени с коэффициентом скорости распада 1/^0 g. Видно, что производные от величины напряжённости Е по координатам компенсируют этот процесс. Отметим, что при одновременном дифференцировании
этих двух членов мы переходим в противоположность, и распад превращается в уравнение корпускулярного движения по одной из координат. Отсюда понятна однозначная связь движения и распада. В итоге, при сравнении с уравнениями Дирака имеем ¥10={Н*Ь Ну1, Нл, На}, ^20={Нх2, Ну2, Нг2, НС}, ^30={Ех3, Еу3, Ег3, Ей}, ^40={ЕХ4, Еу4, Ег4, Ем}. При этом, по аналогии с видом для уравнений Дирака, в экспоненциальном
60_Sciences of Europe # 32, (2018)
виде электромагнитные функции от Е и Н (при со- пропорциональности J), эти ^-функции будут вы-ответствующем нормировочном коэффициенте глядеть следующим образом:
= ЛехР{(г/K)[E- g/Mo)t + c2Pxx^0 + c2PyyVo + c2Pzz^0]};
= J2exp{(i/K)[E-g/-c2Pxx^0 -c2Pyy^o -c2Pzz^o]}; (34)
Y3 = J3 exp{(i/fc)[E + s/So)? + Pxxso + Py^o + P^]} ;
Y4 = J4exP{(i / Й)[Е + s / Eo)? - PxXSo - PyySo - PzZSo]} •
Переход от электромагнитных значений к вол- ципе мы могли бы это и не делать, так как на ре-новым функциям уравнений Дирака определяется зультат это не влияет и лишь требует дополнитель-наличием у последних коэффициента пропорцио- ного изменения g и s по нормировке. Соответ-нальности в виде постоянной Планка. Это связано с ственно мы видим, что пространственно-временное тем, что мы перешли от частоты к энергии. В прин- изменение определяется значениями коэффициентов с2^о=1/£о и Ео. Отсюда следует запись: hd% / dt - gY1 / m,o - [(1/ m,o )й5*4 / Эх - (i / m,o )£d¥4 / dy ] - (1/ / dz = o;
£d¥2 / dt - g^2 / m,o - [(1 / )ЙЭ¥3 / Эх + (i / m,o / dy ] + (1/ m,o / dz = o ;
/ dt + s¥3 /so - [(1/ so)£dY2 / dx - (i / so)£d¥2 / dy] - (1/ s^ftd^ / dz = o; (35)
/ dt + / so - [(1/ so / cX + (i / so / dy] + (1/ so / dz = o •
Покажем теперь наглядно переход к уравнению движения частицы. Собственно такой переход к уравнениям Паули был сделан и до нас в [18] с учётом внешнего потенциального поля П=дФ. Мы попытаемся этот переход показать несколько иначе - с переходом непосредственно к уравнению Га-мильтона-Якоби для свободно движущейся ча-
стицы. С этой целью перепишем систему уравнений (35) с учётом дифференцирования по функциям При этом мы учитываем тот факт, что в нашей теории сам процесс дифференцирования связан с дополнительным умножением на мнимую единицу помимо той мнимой единицы, что получается в результате самого дифференцирования с мнимым аргументом. Тогда будем иметь вид:
Е^ -(2/^g+ c2Px % -ic2Py % -c2Pz ^3 = o
e ^2 - (2/^ g )^2 + c2Px y3 - ic 2Py y3 - c2Pz y4 = o E ^3 + Px ^2 - iPy ^2 - Pz ^2 = o. E Y4 - Px ^ - iPy ^ - P2 = o ;
(36)
Первые два уравнения, если учесть их эквивалентность к таким же уравнениям Дирака через значение (2/д0)я выражают значение 2ш0С2, то есть случай как бы замкнутого взаимодействия электрона и позитрона перед аннигиляцией, а значение кинетической энергии Е в этих уравнениях отражает вариант уже начального замкнутого по кругу движения частицы вокруг противоположной частицы под влиянием внешнего поля через "заряд" q по формуле U=qФ. И в этом случае мы имеем скорость частицы по формуле Е-qФ=m0v2/2<<2m0c2. Но движение со скоростью V эквивалентно наличию частоты, отличной от частоты для частицы в состоянии покоя, в соответствии с идеей Луи де Бройля. А мы хотим показать свободное движение частицы за счёт поглощения этой частицей электромагнитной волны, которую фактически отражают два нижних уравнения системы (36) от состояния покоя. Поэтому для частицы, находящейся в покое, мы должны производную по времени принять равной нулю. В соответствии с идеей Луи де Бройля в этом случае частота определяется только массой покоя при ю=ю0 . Иными словами в системе (36) в первых двух уравнениях значение энергии Е=0, а постоянство компенсируется удвоением значения массы
покоя, то есть мы как бы ввели независимый источник, который заменил изменение по времени. Отсюда получаем вариант покоящейся частицы. Нечто подобное делается и в системе уравнений Дирака, при переходе к уравнениям Паули где членом (mov2/2)/(2moc2) пренебрегают. Вторые два уравнения в системе (36) с отсутствием массы покоя отражают вариант чистой электромагнитной волны, движущейся со скоростью света, то есть - это усовершенствованные уравнения Максвелла. Таким образом, мы имеем систему уравнений, в которой два первых уравнения при Е=0 отражают вариант чистой частицы в состоянии покоя, а два вторых отображают вариант электромагнитной волны. Соответственно их связь здесь выражается через волновые функции, то есть как бы коэффициенты пропорциональности во взаимном влиянии друг на друга, и соответственно решение позволяет обеспечить скоростные параметры взаимодействия электромагнитной волны и частицы. Необходимо отметить, что это доказательство мы проводили по аналогии с вариантом, предложенным в квантовой механике. Однако по нашей теории Мироздания переход в противоположность связан с дифференцированием (интегрированием), поэтому члены вида
Я^/^о , ^^з/ео в системе уравнений (35) можно представить аналогично первым членам уравнений
(35) в виде И 5^1/5/, И 5¥з/5/. В этом случае обнулять значение Е в первых двух уравнениях системы
(36) не требуется - это получается автоматически. Однако при этом в последних двух уравнениях системы (36) значение энергии Е умножается на 2, но
на практике этот нормировочный коэффициент не влияет на результат перехода к уравнению Гамиль-тона-Якоби и может быть учтён через значения нормировочных коэффициентов £ и 5. На практике он учитывается тем, что нейтрино и антинейтрино имеют спин, равный 1/2. В итоге имеем:
- (2/ц,g)Ч + с2Рх Ч4 - гс2Ру Ч4 - с2Рг Чз = 0
- (2/ц,g)^2 - с2Рх ^з - га2Ру ^ - с2Рг Ч4 = 0
Е Ч, + Рх ^2 - гРу ^2 - Р ^2 = 0 .
Е Ч4 - Рх Ч - гРу Ч - Р2 ^2 = 0 '
(37)
И с учётом выражения одних функций через
другие
2
получаем:
Ч = cz(Цо/2g)(Px Ч4 - г Ру Ч4 - Р2 Чз)
Ч2 = c2{^/2g )(-Рх Чз - г Ру Чз - Р2 Ч4)
Те-
перь только остаётся подставить выражение одних функций через другие. Причём подстановка
Е Чз + (ц, / 2g)[с2 (Рх2 Чз + г Ру Рх Чз + Р2
должна быть с учётом знаков как до дифференцирования в (35), в силу того, что происходит переход в противоположность при подстановке. Иными словами функция ¥2 меняет в третьем уравнении и четвёртом уравнении знак с плюса на минус. Это соответствует смене направления движения, так как одно и то же движение в противоположностях видится с разными знаками. Отсюда имеем:
Рх Ч4) +
+ с2(-гРуРх Чз + Ру Чз + РуРг Ч4) + с 2(-РгРх Ч4 + гРгРу Ч4 + Р2 Чз)] = 0;
г1 у 1 4
ЕЧ4 + (ц,/2£)[с2(-Рх2 Ч4 + гРР Ч4 + РХР2 Чз) +
+ с2 (-г Ру Рх Ч4 - Ру Ч4 + гРуРг Чз) + с2(-РгРх Чз - гР2Ру Чз - Р2 Ч4)] = 0
г х з г у з г 4)
(38)
Сократим подобные члены:
ЕЧз + (ц,^) с2(Р2 Чз + Ру Чз + Р/ Чз) = 0;
х з у з г з
ЕЧ4 + (ц, / 2g) с2(-Рх2Ч4 - Ру2Ч4 - РУЧ,) = 0
(39)
и
Если теперь сократить на подобный член движения в соответствии с уравнением Гамиль-считая, что ./3=./4, то получим два уравнения движе- тона-Якоби: ния частицы с противоположным направлением
Е + (1 / 28,g) (РУ + Ру + РУ ) = 0 ; Е - (1 / 28,£) (РУ + Р2у + РУ ) = 0 . (40)
Иными словами, электромагнитные функции, которые в данном случае выражены через волновые ^-функции обеспечивают замкнутый электромагнитный волновой процесс с соблюдением подчинения движения общего корпускулярно-волнового объекта в соответствии с уравнением Гамильтона-Якоби. Далее мы отметим, в случае более сложного движения с ускорением, что происходит при вращении электрона вокруг протона, при представлении электрона через электромагнитные волновые функции способ восполнения электроном энергии при излучении основан на замещении электромагнитных компонент по принципу, который был нами рассмотрен в [3] с учётом принципа Гюйгена-Фре-неля. Таким образом получение замкнутых решений на основе усовершенствованных уравнений Максвелла позволило решить проблему взаимного перехода и механизма взаимодействия волновых и корпускулярных свойств. При этом требовалось обоснование сторонних источников излучения и
поглощения, что собственно и решается за счёт проекций электромагнитных составляющих на время. Мы отметим, что без этих источников излучения и поглощения не обошлись и в квантовой механике, применив операторы испускания и поглощения.
Следует также отметить, что необходимость перехода к усовершенствованным уравнениям Максвелла у нас имеет троекратное подтверждение. Первое связано с тем, что проекция на время была введена и в вектор-потенциалах, и практически в этом случае вид усовершенствованных уравнений Максвелла совпадает с уравнениями через вектор-потенциалы. Второе подтверждение связано с тем, что преобразования Лоренца-Минков-ского также имеют проекцию на время и связать их без проекции на время с электромагнитными составляющими не представляется возможным. Третье подтверждение касается того, что вид усовершенствованных уравнений Максвелла совпадает с
уравнениями Дирака, которые выводились из подчинения уравнению энергии Эйнштейна, то есть закону сохранения количества между противоположностями. При этом усовершенствованные уравнения Максвелла имеют физическое обоснование, так как отражают электронные и мюонные нейтрино и антинейтрино.
Литература
1. Рысин А.В., Рысин О.В., Бойкачев В.Н., Никифоров И.К. Переход от усовершенствованных уравнений Максвелла к уравнению движения частицы // Ежемесячный науч. журнал: Национальная ассоциация ученых. ч. 2. - 2014. - № 5. - С. 99-107.
2. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь, 1978. С. 125.
3. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы в теории, интерференции, отражения и преломления на границе раздела сред // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 12 (12), vol 1 - p. 24-30.
4. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Вывод соотношения масс протона и электрона на основе логики мироздания и термодинамического равновесия // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 19 (19), vol 1 - p. 41-47.
5. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика - М: Высш. шк., 1980. С. 115.
6. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь, 1978. С. 179.
7. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика - М: Высш. шк., 1980. С. 219.
8. Савельев И.В. Курс общей физики, т. 3. - М.: Наука, 1979. С. 64.
9. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 149.
10. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике т. 6: Электродинамика. С. 271.
11. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 317.
12. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. - М.: Наука, 1989. С. 116.
13. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы вывода уравнений в теории излучения в электродинамике // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ -№ 16 (16), vol 1 - p. 42-48.
14. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь, 1978. С. 125.
15. Фальковский О.И. Техническая электродинамика. - М.: Связь, 1978. С. 117.
16. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы чёрной дыры и кварков // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 18 (18), vol 1 - p. 54-61.
17. Марков Г.Т., Петров Б.М., Грудинская Г.П. Электродинамика и распространение радиоволн. -М.: Советское радио, 1979. С 40.
18. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. С. 311.
