ПРЕДСТАВЛЕНИЕ И ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ОБЪЕКТОВ НА ОСНОВЕ СИСТЕМ НАБЛЮДЕНИЯ ОТ ПРОТИВОПОЛОЖНОСТЕЙ МИРОЗДАНИЯ Текст научной статьи по специальности «Физика»

ПРЕДСТАВЛЕНИЕ И ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ОБЪЕКТОВ НА ОСНОВЕ СИСТЕМ НАБЛЮДЕНИЯ ОТ ПРОТИВОПОЛОЖНОСТЕЙ МИРОЗДАНИЯ

Рысин А.В.

АНО «НТИЦ «Техком» г. Москва, радиоинженер Никифоров И.К.

Чувашский государственный университет, г. Чебоксары, кандидат технических наук, доцент Бойкачев В.Н.

кандидат технических наук АНО «НТИЦ «Техком»

г. Москва, директор Хлебников А.И.

студент 5-го курса факультета «Инженерная механика» РГУ нефти и газа им. И.М. Губкина, г. Москва

REPRESENTATION AND INTERACTION OF OBJECTS BASED ON OBSERVATION SYSTEMS

FROM OPPOSITES OF THE UNIVERSE

Rysin A.

ANO "NTIC" Techcom " Moscow, radio engineer

Nikiforov I.

Chuvash state University, Cheboksary, candidate of technical Sciences, associate Professor

Boikachev V. candidate of technical Sciences ANO "NTIC" Techcom " Moscow, Director

Hlebnikov A.

5th year student of the faculty of engineering mechanics at the

Russian state University of oil and gas.I.M. Gubkina, Moscow

АННОТАЦИЯ

Продолжена тема рассмотрения математических моделей для описания взаимодействия и представления объектов на основе систем наблюдения от противоположностей. Вопрос перехода от волновых свойств к корпускулярным свойствам с учётом взаимодействия объектов в динамике давно интересует физиков. В соответствии с этим строились соответствующие математические модели, которые должны были описывать это взаимодействие. При построении таких моделей физиками были использованы парадоксальные решения, что нами было показано не раз в предыдущих статьях данного журнала и показано, что отсюда возникли мифические частицы типа кварков, глюонов, виртуальных фотонов и бозон Хиггса. В данной статье постараемся исключить указанные парадоксы на основании представления объекта в зависимости от системы наблюдения, при этом обоснуем переход от усовершенствованных уравнений Максвелла к описанию взаимодействия объектов и их представления.

ABSTRACT

The topic of consideration of mathematical models for the description of interaction and representation of objects on the basis of systems of observation from opposites is continued. The question of transition from wave properties to corpuscular properties taking into account the interaction of objects in dynamics has long interested physicists. In accordance with this, the corresponding mathematical models were built, which were supposed to describe this interaction. When constructing such models, physicists used paradoxical solutions, which we have shown more than once in previous articles of this journal and showed that mythical particles such as quarks, gluons, virtual photons and the Higgs boson arose from here. In this article, we will try to eliminate these paradoxes on the basis of the representation of the object depending on the observation system, while justifying the transition from the improved Maxwell equations to the description of the interaction of objects and their representation.

Ключевые слова: СТО и ОТО Эйнштейна, система уравнений Дирака, классические уравнения Максвелла, вектор - потенциалы, волновое уравнение, формула Луи де Бройля, уравнение Гамильтона-Якоби, уравнение Даламбера.

Keywords: Einstein SRT and GRT, Dirac equations, classical Maxwell equations, vector potentials, wave equation, Louis de Broglie formula, Hamilton-Jacobi equation, Dalembert equation.

Рассмотрение взаимодействия объектов начнём с указания парадоксальности классических уравнений Максвелла, как уравнений не соответствующих описанию корпускулярно-волновых объектов Мироздания. Как известно вид классических уравнений Максвелла может быть представлен в виде [1]: rotH = CD/Ct + j ; rotE = -SB/Ct; j = ^E ; (1)

32_Sciences of Europe # 56, (2020)

div D = p

. div B = 0. D = ss 0E. B = цц0Н

Однако, по закону сохранения количества, изменения по времени должны сопровождаться изменениями по пространству, что и видно по уравнению Умова -Пойтинга (энергетический эквивалент уравнения непрерывности) [2]:

dW / dt = - div S, (2)

а уравнение вида rotE = -dB / dt говорит о том, что изменения во времени не приводят к изменению в пространстве, так как величина ротора даёт замкнутость. И в этом случае мы имеем неоднозначность законов физики.

Поэтому и встал вопрос об усовершенствовании уравнений Максвелла, тем более, что обойтись описанием электромагнитных волновых процессов только на основе классических уравнений Максвелла при рассмотрении вынужденного излучения не смогли, и были использованы вектор-потенциалы А и Ф. Причём вектор - потенциал А должен был удовлетворять условию div B = 0, что достигалось посредством следующего уравнения [3]:

В = rotA. (3)

Подстановка этого выражения в уравнение rotE = -dB / dt даёт уравнение:

rot(E + dA/dt) = 0. (4)

Чтобы удовлетворить этому уравнению, выражение в скобках приравнивалась к величине градиента потенциальной функции, то есть имеем уравнение:

Е + dA/at = -VO; Е = -VO -dA/dt. (5)

Далее делается подстановка в первое уравнение системы (1) уравнения (3):

rotrotA - ц0в0 dE / dt = ц0 j;

-V2A + graddivA +1/с2 d2A/ dt2 +1/с2 dVO/ dt = ц0j; (6)

-V2A +1/с2 d2A / dt2 + V(divA +1/с2 dO / dt) = ц0j.

С учётом накладываемого условия

div A +1/с2 dO / dt = 0, (7)

получаем векторное уравнение Даламбера для вынужденного излучения:

-V2A +1/c2 d2A/dt2 = ц,0j=^0 pv = = ±ц0v. (8)

Здесь нами принимается, что по теории Дирака [4] p=q=±1.

Относительно Ф, исходя из (5) и (7) и четвёртого уравнения в (1), получаем:

div(-dA/dt -VO) = p / s0;

-d(divA)/dt - divVO = p / s0; (9)

1/c2 d2O/dt2 - V2O = p / 80 = ±1/e0 .

Сделаем замену переменных для констант электрической и магнитной проницаемостей с учётом преобразований Лоренца в соответствии с СТО и ОТО Эйнштейна, как это сделано нами в [5]:

= 1/с2; ^ = 1/(с"0) = 1/[с^1 -УПр2/с2]; 80 = ujс = ^ 1 -v^2/с2. (10)

Здесь упр - характеризует интегральную среднюю скорость (кинетическую энергию) в противоположной системе наблюдения.

В силу того, что мы имеем в соответствии с преобразованиями Лоренца замкнутую систему на две глобальные Противоположности, с условием закона сохранения количества, то из этого следует равноправие и симметрия между этими двумя противоположностями с соблюдением одних и тех же законов физики. А иначе было бы чудо возникновения из нуля и исчезновение в ноль. Отсюда имеем:

-v^^a,^^ ±,(?), (ID

-0 = ±1; 80

Здесь учитывается известная формула из электродинамики [6]:

A = v/с2®. (12)

Сделав умножение второго уравнения на член v/с2, имеем совпадение уравнений в (11).

Усовершенствование уравнений Максвелла можно получить через вектор -потенциалы по следующей схеме преобразований:

B = rot A = ц0 cE = ц0 с (-VO - dA/dt) = ц0 с (-dO/dr - dA/dt);

- rot A = ц0 (с dO/dr + с dA/dt). (13)

1/с2 d2O/dt2 -V2O = p/80 =±1/80 =±с/u0.

Далее с учётом (12), и при v=c, имеем сА=Ф, то есть имеем аналогичную связь, как и между электромагнитными составляющими Н=сЕ. Тогда получим:

- rot A = ц0с 8Ф / 8r + |08Ф/<dt. (14)

Так как от знака равенства слева и справа стоят противоположности, то из-за ортогональности надо переписать уравнение (14) по координатам; тогда в частном случае будем иметь

8Ay / 8z -8Az / 8y = |0c 8®t / 8x +10 8Фx / 8t. (15)

То есть мы получили фактически соответствие ротора и уравнения непрерывности на основе вектор -потенциалов!

Таким образом, мы исключили парадокс классических уравнений Максвелла. При этом учитываем, что для производной по величине х для вектор - потенциала Ф не остаётся иных компонент, кроме как проекции Ф на время, то есть Ф1 . Это аналогично тому, как это было сделано Фейнманом в [7]. Далее, с учётом применения вектор - потенциалов в квантовой механике [8], значение проекции на время должны умножить на мнимую единицу i (по сути, переходим к комплексно-сопряжённому виду, то есть выражаем любой объект в виде противоположностей); тогда имеем:

8Ay / 8z -8AZ / 8y = | io 8ф / 8x + |i0 8Ф/8/. (16)

Если сделать замену переменных и считать Н(=Ф( , Нх=Фх , Ey=Ay , Ez=Az, то получим вид, аналогичный усовершенствованным уравнениям Максвелла [9]:

- 108ИХ / 8t + i|c8Ht / 8x = 8EZ / 8y - 8Ey / 8z;

- !08И / 8t + i|c8H / 8y = 8EX / 8z - 8EZ / 8x;

- !08Иг / 8t + i| c8H / 8z = 8Ey / 8x - 8EX / 8y;

s08Ex / 8t - is0 c8Et / 8x = 8HZ / 8y - 8Иу / 8z; (17)

s08Ey / 8t - ie0c8Et / 8y = 8ИХ / 8z - 8Иz / 8x; s08Ez / 8t - is0c8Et / 8z = 8Иу / 8x - 8ИХ / 8y

Здесь i = . Существует также и комплексно-сопряжённая форма записи этих уравнений.

Данная система уравнений соответствует реальным корпускулярно-волновым объектам - электронным или мюонным нейтрино (антинейтрино). В итоге, мы имеем полную симметрию, при которой вектор - потенциалы отражают электромагнитные процессы, но в противоположной системе наблюдения. Усовершенствованные уравнения Максвелла могут быть также выведены сразу из преобразований Лоренца -Минковского [10], что говорит о том, что усовершенствованные уравнения Максвелла подчиняются СТО и ОТО Эйнштейна. А это, по сути дела, означает и наличие общего пространственно-временного и электромагнитного континуума, так как составляющие напряжённости электрического и магнитного поля также связаны через скорость света. Иными словами, можно сделать вывод, что электромагнитные компоненты отображают пространство и время, но в противоположной системе наблюдения, так как для них выполняются аналогичные законы физики. В [11] мы показали, что взаимодействие электронных и мюон-ных нейтрино и антинейтрино на основе усовершенствованных уравнений Максвелла даёт уравнение электромагнитной волны в виде:

-V2H +1/o2 82H/8t2 =-(cso)igrad(^) - (cso)8^ /8(ct) + rot(Je),

т n (18)

-V2E +1/o2 8 E/8t2 =-1/(cs0 ) i gradj ) - 1/(cs0 ) 8jE / 8(ct) - rotj ).

Для соблюдения одинаковой размерности, значения jE и j. (в электродинамике - это сторонние или фиктивные токи) должны быть связаны через скорость света jE=oj. , также как время и длина, и фактически характеризуют пространственно-временное искривление, но в противоположности. И эти уравнения (18) не являются нашей выдумкой, так как соответствуют известным в электродинамике уравнениям [12]:

V^ + к2E = -Мэ; V2H + к2H = -Мм;

М3 = -iro|a j^ + 1/(irosa)graddiv j^ - rot J^;

Мм = -irosa J1*-™ + 1/(iro|a)graddiv J^ - rotj^™; (19)

V2Е + к2E = -iro|a J^ + 1/(irosa)graddiv J^ - rot J1*-™;

V2H + к2H = —irosa J1*-™ + 1/(iro|a)graddiv J^ - rot j^.

Здесь jэ-cт и jм-cт - так называемые сторонние токи, через которые и получаются электромагнитные составляющие в нашей системе наблюдения. Однозначный переход уравнений (18) в (19) нами показан в [13].

Учитывая соблюдение одинаковых законов физики в противоположных системах наблюдения относительно друг друга, а также замкнутость Мироздания на две глобальные Противоположности с соблюдением закона сохранения количества, мы можем, исходя из симметрии между усовершенствованными уравнениями Максвелла и вектор - потенциалами, сделать замену переменных:

j* = CjH = cO; jH = O = cA. (20)

По сути, это переход от так называемых сторонних токов на другой уровень иерархии в противоположную систему наблюдения за счёт скорости света. Отсюда, при замене переменных в верхнем уравнении (18) имеем:

V2H -1/ c2 82H/8t2 = i grad jH +1/ с 8jff / 8t - c2|0 rot jH = = ic grad А + 8А / 8t -1/80 rotO; (21)

80 (V2H -1/ c2 82H/8t2) = 80 (ic grad А +8А / 8t) - rotO.

В нижнем уравнении (18) получаем результат:

V2E -1/ c2 82E/8t2 = ic grad jH + 8j^ / 8t + 80 rot jE =

= ic grad O + 8O / 8t +1/ |0rot А; (22)

| (V2E -1/ c2 82E/8t2 ) = | (ic grad O + 8O / 8t) + rotА.

Таким образом, электромагнитные волновые свойства Е и Н в нашей системе наблюдения выражаются в противоположности через вектор-потенциалы А и O аналогично усовершенствованным уравнениям Максвелла. Иными словами, сочетание и взаимодействие электронного и мюонного нейтрино (или антинейтрино) в противоположной системе наблюдения (или как бы на более низком уровне иерархии) приводит к формированию электромагнитной волны в нашей системе наблюдения. При этом необходимо учесть, что константы электрической и магнитной проницаемостей меняются местами (иначе отличий между противоположностями не будет). Отсюда i\,„ ¡, и □ом=£о, В= ,,„Н. D =£u„ Е: соответственно получим:

10и (V2H -1/ c2 82H/8t2 ) = 80 (ic grad А + 8А / 8t) - rot O;

9 9 9 9 (23)

80m (V2E -1/ c2 8 E/8t2) = | (ic grad O + 8O / 8t) + rotА.

В уравнениях (23) справа от знака равенства мы имеем две противоположные системы наблюдения, которые характеризуют вращательное и поступательное движения. Причём, величины А и O в этих системах наблюдения отражают поступательное и вращательное движения попеременно, что характеризует наличие двух противоположных систем наблюдения. Здесь величины под операторами ротора отображают некоторую абсолютную систему отсчёта.

Слева от знака равенства в уравнениях (23) мы имеем представление в системе наблюдения, где отражён волновой электромагнитный процесс и отличие электромагнитных составляющих только по количественному признаку - величине. Фактически по уравнениям (23) мы получили, что электронное нейтрино в одной системе наблюдения характеризует в противоположной системе наблюдения волновой процесс магнитной составляющей, а мюонное нейтрино - волновой процесс электрической составляющей, а взаимодействие этих электронных и мюонных нейтрино определяет общий волновой электромагнитный процесс.

Данный вид уравнений (23) можно представить и в виде известных уравнений электродинамики, например:

80 (V2H -1/c2 82H/8t2) = 80 ic grad А; 808А / 8t = rotO;

9 9 9 9 (24)

|0(V2E -1/ c2 8 E/8t2) = |0 ic grad O; |0 8O / 8t = - rot А.

При этом первое и третье уравнения в (24), при использовании вектор - потенциалов в квантовой механике [8], с учётом r=ict, могут быть представлены в виде:

(V2H -1/c2 82H/dt2) = wgraAА = i 8А/dt = iv ;

(25)

Ч.

Здесь v^cvty . Аналог данному виду в классической электродинамике мы показали в уравнениях (11).

Отметим, что в электродинамике [1] для описания электромагнитной волны известны и другие уравнения, исходя из наличия тока и заряда:

V2H - (8|' / с2)(82/ 8t 2)H = - rot j; (26)

V2E - (8|д' / с2 )(82 / dt2 )E = (1 / 808) grad p - 8j / 8t. (27)

Понятно, что эти уравнения не применимы для вакуума как, например, уравнения из той же электродинамики (19). Это связано с тем, что искривление прохождения света в пространственно-временном искривлении (гравитационном поле) не получить из-за отсутствия зарядов и токов, то есть нет градиента заряда и движения заряда со скоростью v. Но, главная их суть в том, что уже до нас была сделана попытка описать возникновение волнового процесса на основе любого изменения с неизбежным наличием пространственно-временного искривления по СТО.

Если учесть известную формулу из магнитостатики:

j = qv = ±v = rotH, (28)

то мы видим, что формула (26) по виду аналогична уравнению (11) на основе вектор - потенциалов.

(V2E -1/c2 82E/dt2) = ic grad O = i 8O / dt = v.

Причём ротор магнитного поля заменён на величину плотности тока. Таким образом, получается симметрия в преобразованиях вектор - потенциалов в электромагнитные составляющие, и наоборот. То есть мы видим, что представление объектов зависит от системы наблюдения. Собственно, именно это также отображает известная формула для вектор - потенциала в виде (3), в соответствии с которой получается система наблюдения, где поле B (при представлении А в виде ротора магнитного поля), в случае соблюдения аналогичных законов физики в противоположности, играет роль величины движущегося со скоростью v^ заряда q (по теории Дирака для элементарной частицы q=±1). Иными словами, физики уже без нас ввели симметрию с противоположной системой наблюдения через вспомогательные функции в виде вектор -потенциалов. Отметим вновь, что без наличия противоположностей получается однородность, и выделить что-либо не представляется возможным. Кроме того, закон сохранения количества между противоположностями (иначе чудо) требует и симметрии в законах физики с той лишь разницей, что процесс вычитания в одной противоположности выглядит суммой в другой противоположности, и наоборот. Отсюда формулу (3) можно записать аналогично формуле (28), используя новую переменную v^ , но исходя из того, что скорость движения v^ (в соответствии с исключением парадокса между СТО и ОТО Эйнштейна) связана с противоположной системой наблюдения:

B = ±v„p = rot A. (29)

Иными словами, магнитное поле в нашей системе наблюдения представляется в виде пространственно-временного искривления в противоположной системе наблюдения, а роль электромагнитного поля характеризуют уже вектор - потенциалы. Можно было бы не рассматривать вектор - потенциалы как реальность, но благодаря им были связаны волновые уравнения (11) со скоростью движения объекта в противоположной и нашей системами наблюдения, через значения v и u0 , что, кстати, соответствовало гипотезе Луи де Бройля. Волны Луи де Бройля отражают через вектор - потенциалы формирование электромагнитных волн в противоположности за счёт движения объектов со скоростью v (пространственно-временного искривления) в нашей системе наблюдения с учётом нормировки на движение u0 и в самой противоположности. При соблюдении условия термодинамического равновесия между противоположностями (иное означает чудо) член ±v/u0 в (11) аналогичен аргументу hf / kT в формуле Планка. Действительно:

Et - pr = 0; Et = pr; hft = pr = pct;

hf = pc; h /p = c / f; A, = cT = 2лй / p. (30)

Далее учитываем, что по нашей теории h=mo=1/c, и имеем:

h / p = c / f; mo / p = c / f; ^ /(mo v) = c / f; 1/v = c / f; f = cv; hf = v.

Иными словами, частота и скорость связаны также как длина и время через скорость света, то есть мы имеем выражение через пространственно-временное искривление, но в противоположности, которые в нашей системе наблюдения выражены через скорость и частоту. Понятно, что наш подход противоречит размерности СИ или СГС. Однако эти системы измерения придумали люди, а Мироздание оперирует только количеством и закономерностями. Отметим попутно, что системы СИ и СГС дают парадоксы наличия «чёрных дыр» и «размазанность электрона» [14,15], а отсюда всевозможные чудеса в физике в виде соотношения неопределённостей Гейзенберга, вероятностных волновых функций, телепортации через потенциальный барьер и наличие всяких вакуумов, которые, по сути, аналогичны теплороду. Так же отметим, что в противном случае получить связь частоты волновых реальных процессов (а иначе мы бы не имели подтверждения с практическими опытами) с массой в виде

hf = mo2 = рс (32)

было бы невозможно.

Далее, анализируя уравнения (26, 27) и (28, 29), с учётом (23, 25), в системе наблюдения электромагнитной волны при движении со скоростью света, мы можем представить магнитное и электрическое поле в статике как:

ios0 Н = io2s0 Е = s0 (io grad А + 8А / 8t) - rotФ;

io| Е = io/(w0c) Е = | (iogradФ + 8Ф/8t) + rotА. (33)

Видно, что значения Е и Н в уравнениях (33) - это не величины, характеризующие волновые свойства в динамике изменения со скоростью света, а величины, характеризующие пространственно-временное искривление. Другими словами, здесь осуществлён переход от кинетической энергии к потенциальной по примеру связи в квантовой механике [8], с учётом r=ict. По сути, аналогичное представление сделано и в уравнениях Дирака:

(dh / dt + 1ш0с2 ) Y + с (dh / dx + i8h / dy)Y4 + (с dh / 8z) Y3 = 0; (dh / dt + zm0c2) Y2 + с (dh / dx - i dh / dy) Y3 - (с dh / dz) Y4 = 0;

(34)

(8h / 8t - im0c ) Y3 + с ( 8h / 8x + i8h / dy) Y2 + (с 8h / 8z) Y = 0;

(8h / 8t - im0c2) Y4 + с (8h / 8x - i8h / dy) Y - (с 8h / 8z) Y2 = 0.

Здесь учитываем, что по нашей теории mo=Hc, а отсюда im0c2Y = icY. Переход от уравнений (33) к уравнениям Дирака (34) связан с тем, что значения А и O расписываются по ортогональным координатам. Например, А представляется в виде волновых функций , ¥2 , а O в виде , ¥4 . Более подробно это показано нами в [16]. В нашем случае, мы имеем переход от волновых свойств непосредственно к уравнению Гамильтона-Якоби, а не к уравнениям Паули, как это было сделано у Дирака с наличием парадоксов.

Аналогично уравнениям (24), мы можем представить уравнения в (33) в виде, подобном известным уравнениям электродинамики:

i80c2 E = 80 ic grad А; 808А / 8t = rotO; i|0c E = |0 ic grad O; |0 8O / 8t = - rotA. Суть данных равенств в (35) основана на том, что, например, по (3) значение B однозначно связано с ротором вектор - потенциала А, и мы можем иметь равенство через новую переменную 80dA / dt = va = j = rotO. Далее можно представить и выражение /|0cE = | ic grad O в виде E = grad O = V(cA) = dA / dt, что аналогично закону электромагнитной индукции Фарадея. Иными словами, выражения в (35) имеют практическую интерпретацию. Теперь вспомним равенство (5) и при преобразовании к общим переменным, с учётом r=ct и Ф=cA, имеем:

E = -V(oA) -dA/dt = -2dA/dt. (36)

Аналогично сделаем преобразование и для равенства (7):

divA +1/с2 8O/dt = divA + 8A/dr = 0. (37)

К уравнению (37) можно прийти и на основе уравнения Умова - Пойтинга:

c dW / d(ct) = 8S / dr = divS, (38)

то есть имеем практический аналог. При этом, cW=S при одинаковой размерности переменных дифференцирования, то есть имеем связь противоположностей через скорость света.

Уравнения (36) и (37) нам говорят о том, что изменения по времени и по длине, как противоположных систем наблюдения относительно одной и той же величины, например, вектор - потенциала А, рассматриваются в одном случае как сумма (объединение), а в другом случае - как разность (разъединение). Иными словами, такой закон представления и систем наблюдения объектов через противоположности ввели фактически не мы. Он уже был введён в электродинамику. Соответственно мы имеем равенство составляющих, так как изменения по времени должны равняться изменениям по пространству, что собственно следует из преобразований Лоренца - Минковского, которые выводятся из уравнения окружности (замкнутость противоположностей друг на друга). Иное означает чудо возникновения из нуля и исчезновения в ноль.

Отсюда, исходя из того, что представление объекта зависит от системы наблюдения, мы можем сделать запись аналогичную (35) в виде:

ic80 Н = iu0c E = 80 ic grad А; 80 8А / dt = rotO;

(39)

ic|0E = iu0 E = |0 dO / dt; |0 ic grad O = - rot А. Проведём теперь действия с полученными уравнениями аналогичные тем, которые были проведены с уравнениями электродинамики при рассмотрении скин-эффекта [17] для получения корпускулярных свойств. Но при этом исключим парадокс, связанный с тем, что значение плотности заряда р принимается равным нулю divE = 0 . И вместе с тем используется уравнение вида rotH/8t = 4^/caE, ток в которой на прямую связан с наличием заряда. Продифференцируем четвёртое уравнение в (39) по времени:

/80 c E = 80 ic grad А; / dt = rotO;

ic|0 E = |0 dO / dt; |0 ic graddO/dt = - rotdA/dt. (40)

Далее с учётом второго уравнения в (40) и уравнения (20), получим:

80|0 ic grad 8O/dt = - rotrotO;

80|0 ic grad 8O/dt = V2O - grad divO;

i grad 8O/d(ct) + graddiv O = V2O; (41)

grad[i 8O/d(ct) + div O] = V2O; grad[i dA/dt + div O] = V2O.

По сути, величина i 8A/8t + divФ отражает уравнение непрерывности, где величина А отражает плотность вероятности так называемого заряда р, а значение Ф^А имеет значение плотности тока j.

Отсюда, с учетом i Е = 8Ф / 8(ot), и использовании для вектор - потенциалов условия из квантовой механики [8] r=ict, что в принципе соответствует смене системы наблюдения, имеем представление со сложением величин i8Ф/8(Л) + divФ = -E + divФ = -2E. Исходя из (36) и (37), у нас рассмотрение сложения или вычитания зависит от системы наблюдения, как наличие или отсутствие мнимой единицы, характеризующей наличие противоположностей. В итоге получаем:

grad Г/ 8Ф/8(ct) + div Ф] = У2Ф;

2 (42)

- grad[2E] = У2Ф.

Далее, ориентируясь на реальное разложение по координатам, и с учётом, что по нашей теории m0=1/c, а также сменой системы наблюдения (так как от длины опять переходим ко времени), мы можем (42) представить в виде:

- grad[2E] = 2i 8E/8(ot) = У2Ф; i 8E/8t = 1/(2m0) V20. (43)

Если учесть, что рассматриваем замкнутую систему с равным количественным преобразованием противоположностей, то у нас Е=Ф, и тогда получаем уравнение, аналогичное уравнению Шредингера, но без нормировки на постоянную Планка h:

i 8Ф/8t = 1 /(2m0 ) V2Ф. (44)

Иными словами, волновые процессы в одной противоположности означают корпускулярное движение в другой противоположности.

Отметим, что мы можем перейти и к известному уравнению Гамильтона-Якоби с наличием представления кинетического движения в одной противоположности в виде потенциального поля в другой противоположности, если учтём, изменение аргумента функции, аналогично, как это было сделано для уравнения Шредингера [18], например, для функции:

Ф(г, t) = ^exp[(iG(r, t)]. (45)

При этом учитывались равенства:

VO = i (VG)O, V20 = -(VG)2 Ф + i(V2G)0;

8Ф / 8t = i (8G / ЙГ)Ф. (46)

На основании уравнений (46) уравнение (44) преобразовано с учётом сокращения на Ф-функцию и получено уравнение:

- 8G / 8t = 1 /(2m0) (VG)2 - i /(2m0) V2G. (47)

Далее учтём, что (как было показано нами выше) значение i /(2m0) V2G = ic/2 V2G. Фактически мы имеем аналог известному уравнению Пуассона[19], которое получается из нижнего уравнения (11), если нет изменения по времени:

V^ = ±q / s0 =±1/s0. (48)

Если рассматривать величины Ф и G как противоположности, а иное не допустимо в силу того, что все физические величины обязаны быть выражены через пространство и время, так как в противном случае возникает их независимость от всего Мироздания, то имеем аналогичную связь через скорость света Ф=сА=iсG, так как с учётом [8] r=ict. Отсюда имеем:

- 8G/8t - 1/(2m0) (VG)2 = -i /(2m0) V2G = U = ±1/(2s0) = ±c/(2и0). (49)

Если теперь учесть, что в0 = и0 /с = ^ 1 — Упр2 /с2 , то получаем, что силовое воздействие потенциального поля и будет определяться пространственно-временным распределением упр , связанным с интегральной средней кинетической энергией движения в противоположности. И здесь не мы являемся «первооткрывателями» представления члена г /(2т0) У20 в качестве потенциальной энергии, - это было сделано и в квантовой механике в приближённом методе Вентцеля - Крамерса - Бриллюэна (метод ВКБ) [19] в качестве дополнительной потенциальной энергии. Это говорит о том, что никакого свободного движения (изменения) без взаимодействия противоположностей просто быть не может, так как движение в одной противоположности представляется силовым воздействием потенциального поля в другой противоположности. Выше отмечено, что Ф=сА =1сО. Тогда сравнивая уравнения (11) и (49), можем сделать приравнивание в виде:

¿[дЛ/дг + 1/(2т0) (УЛ)2] = 1/2 [1/с2 д2Ф1дг2 — У2Ф] = q/(2е0) = ±с/(2и0). (50) Это означает, что волновые процессы в одной противоположности представляются корпускулярным движением в другой противоположности. То есть это фактически отображение формулы Луи де Бройля, при котором движение в одной противоположности приводит к волновому процессу определённой частоты, и это определяет наличие потенциального поля взаимодействия через излучение или поглощение.

28_Sciences of Europe # 56, (2020)

Учитывая симметрию уравнений между вектор - потенциалами (16) и электромагнитными составляющими по (17), так как иное противоречит закону сохранения количества между противоположностями, можем записать:

i[8A/dt + 1/(2m0) (VA)2] = 1/2(1/c2 82O/dt2 -V2O) = = 1/2 (8E/dt -icVE -1/80 rotH);

i[8A/dt + 1/(2m0) (VA)2] = 1/2 (8E/ dt - icVE -1/80 rotH); i[8O/dt + 1/(2m0) (VO)2] = 1/2(1/c2 d2A/dt2-V2A) = = 1/2 (8H/dt -icVH +1/1 rotE);

(51)

i[8O / dt + 1/(2m0) (VO)2] = 1/2 (8H / dt - icVH +1/1 rotE).

Здесь второе и четвёртое уравнения в (51) показывают на то, что всякое корпускулярное движение так называемых заряженных частиц (а это и есть противоположности выраженные через А и O) приводит к изменению электромагнитных полей. А так как проекцию на время мы не наблюдаем (если конечно не учитывать сторонние или фиктивные токи), то на практике это выразилось через классические уравнения Максвелла, например, в виде rotH = 8D/ dt и rotE = 8B / dt. Понятно, что в данном случае не рассматриваются движущиеся объекты с так называемыми нейтральными зарядами, так как нейтральность обеспечивается на основе взаимодействия (обмен через поглощение или излучение) в динамике движения противоположных зарядов (противоположностей). Из (51) становится ясно, что формирование электромагнитных волн (фотонов) основано на взаимодействии электронных нейтрино (антинейтрино) и мюонных нейтрино (антинейтрино), которые в противоположной системе наблюдения дают корпускулярное движение противоположных частиц (зарядов). Собственно сам принцип взаимодействия, как для определения корпускулярного движения, так и для электромагнитной волны, основан на подстановке одних уравнений в другие, что и определяет характеристики движения объектов. При этом сами объекты, излучаемые для взаимодействия и обмена противоположными частицами (зарядами) представляют собой электронные и мюонные нейтрино (антинейтрино). Это самые простые корпускулярно-волновые объекты, описываемые в двух глобальных Противоположностях с соблюдением закона сохранения количества. Уравнения (51) так же показывают, что представление объекта зависит от системы наблюдения. Поэтому один и тот же объект может интерпретироваться по-разному, в зависимости от системы наблюдения. Соответственно заметим, что между противоположностями (зарядами) всегда есть взаимный обмен через электронные и мюонные нейтрино (антинейтрино), иначе их невозможно обнаружить в Мироздании, из-за полной замкнутости. В этом случае равновесие наблюдается только через динамику обмена. При этом изменение состояния через силовое воздействие может сопровождаться только с добавлением или исключением усовершенствованных уравнений Максвелла, характеризующих электронные и мюонные нейтрино (антинейтрино). Понятно, что при условии равновесия в динамике мы имеем уравнения вида:

i[dA/dt + 1/(2m) (VA)2] = 0,1/2 (dE/dt - icVE -1/80 rotH) = 0;

7 (52)

i [dO / dt +1 /(2m0) (VO)2 ] = 0,1/2 (dH / dt - icVH +1/10 rotE) = 0.

Анализируя преобразование волновых свойств в корпускулярные и наоборот, мы должны признать существование как минимум двух противоположных систем наблюдения, где волновые и корпускулярные свойства меняются местами. Однако, учитывая наличие связей вида r=ct, H=cE, O=cA и f=cv, мы видим, что полная картина взаимодействия выражается как минимум через четыре системы наблюдения, что фактически и отражено в системе уравнений Дирака в соответствии с количеством используемых функций и уравнений с соответствующим сложением и вычитанием. Это означает, что представление объектов зависит от системы наблюдения в иерархии Мироздания, в которой важную роль играет обратно-пропорциональная связь между противоположностями, так как максимальный объект в одной противоположности выглядит минимальным в другой противоположности. Иное бы означало, отсутствие противодействия, и такое свойство как усиление (ослабление) в принципе бы не существовало. Анализируя корпускулярные свойства в (52), мы видим, что А и O выражают корпускулярные свойства в виде уравнения Гамильтона-Якоби. Но если вид аналогичный, то нет отличий, а по нашей теории прямолинейное движение в одной противоположности выглядит замкнутым в другой противоположности. Отсюда следует вывод, что должен быть аналог уравнению Гамильтону-Якоби в в замкнутом виде движения, и он есть через выражение центробежной силы и силы Кориолиса. Как известно, так называемая сила инерции представляет собой сочетание двух сил [20]:

F = -т(ю х[йх r]) - 2от[ю х v]. (53)

В этом уравнении сила инерции не имеет противодействия, что получается при равновесии, то есть она «не разбита» на сочетание двух сил, которые бы противодействовали центробежной силе и силе Ко-риолиса, так как в противном случае объект бы распался (более подробно это описано нами в [21]). При устойчивости объекта, мы имеем равенство всех сил, и тогда можем записать:

- 2[юх v] = (йх[йх r]). (54)

Sciences of Europe # 56, (2020)_39_

Так как нас интересует только количественное соотношение (собственно это и отражается также в уравнении Гамильтона-Якоби, где квадратичный закон исключает векторное представление), то мы векторное перемножение заменим на обычное, и в результате получим:

-®v = 1/2 ш2г. (55)

Далее учтём, что 8ф/ 8t = ю, а v=r/x, отсюда имеем:

- 8ф/8 v = -r/т 8ф/8 = 1/2 (8ф/802r = c2/2 [8q>/8(ct)]2r;

- 8ф/8t = (c2r)/2 [8ф/8(г)]2; (56)

- 8ф^ = 1/(2m) [8ф/8(г)]2.

Здесь учитывается, что зависимость между v и r - прямо пропорциональная при неизменной величине ю, так как - v = 1/2 юг , и тогда величина 1/(c2 т) играет роль массы m. Если считать, что количественно при минимальном объекте минимальное значение т равно шагу дискретизации h, то тогда значение m=m0 , в соответствии с тем, что по нашей теории и m0=1/c. Иными словами, мы имеем аналог корпускулярного представления и для замкнутого движения.

Учитывая, что минимальный объект, который характеризует силовое воздействие, выражается через усовершенствованное уравнение Максвелла, то, нами в [21] был показан вывод полной силы Лоренца на основе усовершенствованного уравнения Максвелла. Действительно, усовершенствованное дифференциальное уравнение Максвелла в проекциях по координатам и времени выглядит так:

-8Bz/8t + ic8Bt /8z = 8Ey /8x-8Ex/8y; i = V-1 . (57)

Далее сведём левую часть к зависимости от дифференциала одной переменной с учётом того, что значение дифференциала 8z в соответствии с [8] можно представить как 8z = ic8t. Другими словами, в

квантовую механику интуитивно ввели закон связи противоположностей в виде 1=i, который исключает появление арифметического нуля в Мироздании, то есть обнуление величин из за того, что изменение одной величины означает автоматический переход в противоположность с присвоением атрибута принадлежности. Иными словами, это означает, что интегрирование и дифференцирование характеризуют переход в противоположность с умножением на мнимую единицу. По-другому говоря, при рассмотрении взаимодействия между противоположностями в математике при интегрировании и дифференцировании необходимо ввести умножение или деление на мнимую единицу (иначе изменение закономерностей не получить). Атрибут мнимой единицы введён потому, что возвратный переход должен противодействовать первичному изменению (закон действия и противодействия), иначе было бы чудо. Отсюда смысл равенства 8z = ic8t в том, что противоположности связаны через скорость света (скорость обмена) и противодействуют друг другу. Значит, и значение проекции на время Bt относится к противоположности. Поэтому значение z надо привести к противоположности, то есть выразить его через временной эквивалент, тогда получим уравнение вида:

- 8Bz / 8t + 8Bt / 8t = 8Ey / 8x - 8Ex / 8y. (58)

Дифференциалы на практике можно заменить приращениями А, так как бесконечно малых величин в Мироздании нет, тогда перепишем:

- ABz / At + ABt / At = AEy / Ax -AEx / Ay. (59)

Далее, по правилам математики, умножим члены уравнения на Ax, и получим

- ABzAx/ At + ABtAx / At = AEy - AExAx / Ay. (60)

Если считать, что Ax / At = vx, а Ax/ Ay = 1, то в случае изотропного пространства и заряда #=±1, будем иметь уравнение полной силы Лоренца:

- qABzvx + qvxABt = qAEy- qAEx. (61)

Здесь противодействие величине изменения движения по координате x под действием силы qAEx

оказывается величиной - qABzvx, и это выражается через наличие силы qAEy, которая в свою очередь

компенсируется наличием силы от величины qvxABt. Отсюда в исходном варианте при прямолинейном равномерном движении объекта мы имеем равенство всех сил для этого объекта. Фактически, это означает, что по уравнениям (52) мы имеем представление объекта, в одной системе наблюдения, как корпускулярного объекта (заряда), в виде, например, [8A / 8t + 1/(2m0) (VA)2] , а в противоположной системе наблюдения, это, например, электронное нейтрино вида 0,1/2 (8E / 8t - ic 8VE -1/ s0 rotH). Как мы уже говорили, взаимодействие противоположных объектов (в рассматриваем случае - зарядов) достигается подстановкой составляющих одних уравнений в другие. При этом, устойчивые объекты получается при равновесии всех сил. Отсюда, аналогично (48)-(50), можем записать для взаимодействующих объектов общий вид системы уравнений:

/е0 [5Л / 5? + 1/(2т) (УЛ)2] = -7с /2 УБ = -7с|а0 /2 УН; 1/2(е0 5Е / - гоШ) = 0;

/ц0[5Ф/5? + 1/(2т0) (УФ)2] = -1С/2 УБ = -7се0 /2 УЕ;

(62)

1/2(|о,05Н / 5? + гогЕ) = 0.

Понятно, что второе и четвёртое уравнения при подстановке друг в друга при замкнутом взаимодействии (что определяется применением операции ротора) дают электромагнитную волну, и это давно показано в классической электродинамике. В первом и третьем уравнениях (62) мы имеем взаимодействие объектов в виде потенциальных полей - /сц0 /2 5УН, и - /се0 /2 5УЕ. Отсюда с учётом нашей теории, первое уравнение в (62) можно представить в виде:

[5Л/5? + 1/(2т0) (УЛ)2] = -с/(2е0) УВ = -сц0 /(2е0) УН;

[5Л/51 + 1/(2т0) (УЛ)2] = -с/(2и02) УН = -1/[с2(1 - V2/с2)]УН;

пр

(63)

[5Л / 5? + 1/(2т0) (УЛ)2] = -т0 /[2(1 - V2 / с2)]УН.

пр

Соответственно для третьего уравнения (62) получаем:

[5Ф/5? + 1/(2т0) (УФ)2] = -с/(2ц0) УБ = -се0 /(2ц0) УЕ = -см02 /2 УЕ;

[5Л/5? + 1/(2т0) (УЛ)2] = -и02 /2 УЕ = -с2(1 -vJ /с2)УЕ;

(64)

[5Л/ 5? + 1/(2т0) (УЛ)2] = -(1 - vпр2 /с2)/(2т0) УН.

Понятно, что в данном случае мы связали в соответствии с формулами (10) величины констант электрической и магнитной проницаемости с длиной и временем с подчинением СТО Эйнштейна, так как через СТО отражается взаимодействие противоположностей по замкнутому циклу с условием закона сохранения количества. При этом имеем также как для длины и времени то же соотношение [22]:

^0 =1Т; х = Т0/[с^1 -%2/с2]; 1 = l0^¡1-V

2 / „2

пр

/ с2

/ / Т = (/0/Т0)(1 - V2/с2) = с(1 - V2/ с2) = (1 - vпp2/ с2)/т,.

22

22

(65)

пр

пр

пр

Отличие касается только коэффициента, равного двум. Здесь необходимо учесть, что замкнутое движение в динамике в одной противоположности меняется на прямолинейное движение в другой противоположности с условием сохранения количества. Отсюда мы имеем преобразование во время двух ортогональных составляющих по длине, и это выражается через коэффициент, равный двойке. Отметим, что и в математике в замкнутой системе в виде закономерности синуса изменение по х (объединение, суммирование, интегрирование) приводит к противодействию в виде -х2/2 (х=и0). Понятно, что в последних уравнениях (63) и (64) время и длина меняются местами, а это означает смену системы наблюдения с заменой длины на время, и наоборот. Соответственно это сопровождается и сменой кинетической энергии на потенциальную энергию, и наоборот, что выражается через разницу масс, например, в виде протона и электрона с учётом иерархии представления из соответствующей системы наблюдения, где переход связан с интегрированием или дифференцированием с изменением представления о скорости за счёт порядка дифференцирования или интегрирования. Отсюда и иной способ вычисления отношения массы протона к массе электрона, что было нами показано в [23].

Иными словами, мы получаем в одной системе наблюдения взаимодействие протона и электрона, а в противоположной системе наблюдения - это электромагнитная волна - фотон. Отсюда, с учётом

того, что передача кинетической энергии любой заряженной частице происходит посредством электромагнитной энергии фотона, мы можем предположить, что движущийся по орбите электрон (позитрон) в одной системе наблюдения представляет собой антипротон (протон) в противоположной системе наблюдения. Соответственно распад нейтрона на электрон, протон и антинейтрино говорит о том, что в противоположности антинейтрино представляет собой заряженную частицу типа электрона (позитрона), который теряет электромагнитную энергию в виде фотона, а фотон в нашей системе наблюдения представляется в виде взаимодействующих электрона и протона. Мы видим, что через усовершенствованные уравнения Максвелла может выражаться весь состав элементарных частиц Мироздания. Собственно, и распад всех объектов Мироздания, в соответствии с идеей Ломоносова, происходит именно на приведённые выше элементарные объекты. Таким образом, в эту систему никак не вписываются кварки и глюоны, а также бозоны Хиггса.

Литература

1. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. - М.: Наука, 1989. С. 116.

2. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш.шк., 1980. - С. 44

3. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. - М.: Наука, 1989. С. 118.

4. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 350.

5. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Вывод соотношения масс протона и электрона на основе логики мироздания и термодинамического равновесия // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 19 (19), vol 1 - p. 41-47.

6. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике. Т. 6: Электродинамика. С. 165.

7. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнма-новские лекции по физике. Т. 6: Электродинамика. С. 271.

8. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 317.

9. Рысин А.В. Революция в физике на основе исключения парадоксов / А.В. Рысин, О.В.Рысин, В.Н. Бойкачев, И.К. Никифоров. М.: Техносфера, 2016. С. 291.

10. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Уравнения Максвелла, как результат отражения преобразований Лоренца-Минковского в противоположности // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2016/ - № 8 (8), vol 1 - p. 104-113.

11. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадокс закона Снеллиуса и обоснование нового явления в физике // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2018/ -№ 30 (2018), vol. 1, p. 56-65.

12. Марков Г.Т., Петров Б.М., Грудинская Г.П. Электродинамика и распространение радиоволн. -М.: Советское радио, 1979. - С. 40.

13. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы эффекта Комптона с

точки зрения классической электродинамики и квантовой механики // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2019/ - № 36 (2019) vol. 1, p. 19-31.

14. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы чёрной дыры и кварков // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2017/ - № 18 (18), vol 1 - p. 54-61.

15. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадокс электромагнитного вакуума в описании лембовского сдвига уровней // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2019/ - № 41 (2019) vol. 2, p. 54-70.

16. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадокс современной концепции изменения Вселенной и распада элементарных частиц // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2019/ - № 37 (2019) vol. 1, p. 21-39.

17. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш.шк., 1980. - С. 153.

18. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 30.

19. Соколов А.А., Тернов И.М., Жуковский В.Ч. Квантовая механика. - М.: Наука, 1979. - С. 60.

20. Кнойбюль Ф.К. Пособие для повторения физики / пер. нем.- М.: Энергоиздат,1981. С. 42.

21. Рысин А.В, Рысин О.В, Бойкачев В.Н, Никифоров И.К. Парадоксы гипотезы "Большого взрыва" и инфляционных теорий, связь всех сил Мироздания // Науч. журнал " Sciences of Europe" (Praha, Czech Republic) / 2019/ - № 39 (2019) vol. 1, p. 11-27.

22. Терлецкий Я.П., Рыбаков Ю.П. Электродинамика. - М: Высш.шк., 1980. - С. 219.

23. Рысин А.В. Революция в физике на основе исключения парадоксов / А.В. Рысин, О.В.Рысин, В.Н. Бойкачев, И.К. Никифоров. М.: Техносфера, 2016. С. 522.

ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ КУЛОНОВСКОГО ПОЛЯ КАК МЕТРИКУ ГИПЕРБОЛИЧЕСКОГО ПРОСТРАНСТВА

Ямалеев Р.М.

Объединенный Институт Ядернъш Исследований Россия, г. Дубна Московской области

GEOMETRICAL INTERPRETATION OF COULOMB FIELD AS METRICS OF HYPERBOLIC

SPACE

Yamaleev R.

Joint Institute for Nuclear Research

АННОТАЦИЯ

В статье предлагается геометрическое описание кулоновского поля как метрику гиперболического пространства в рамках модели Бельтрами- Пуанкаре. Идентификация определенного интеграла от потенциала как длину геодезической кривой достигается путем введения новой интегральной характеристики Кулоновского поля, называемой энтропией потенциального поля.

ABSTRACT

Representation of the Coulomb field as a metrics of the hyperbolic space within the Beltrami- Poincare model of hyperbolic geometry is done. In order to connect the potential of the electric field with the length of a geodesic line a new characteristics of the Coulomb field, the entropy, is introduced.

Ключевые слова: Закон Кулона, гиперболическое пространство, модель Пуанкаре, энтропия.

Keywords: Coulomb law, hyperbolic space, Poincare model, entropy.