ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ НАУКИ
ОБ ОДНОМ СЕМЕЙСТВЕ ГОМЕОМОРФИЗМОВ ОКРУЖНОСТИ С ОДНОЙ ТОЧКОЙ ИЗЛОМА Каршибоев Х.К.
я «'
'^чяш
КаршибоевХайрулло Киличович - кандидат физико-математических наук, старший преподаватель, кафедра высшей математики и информационных технологий, Самаркандский институт экономики и сервиса, г. Самарканд, Республика Узбекистан
Аннотация: в данной статья изучено однопараметрическое семейство гомеоморфизмов окружности с одной точкой излома. Доказано, что в случае рационального числа вращения число периодических траекторий не превышает двух.
Ключевые слова: гомеоморфизмов окружности, ренормализация, число вращения.
Рассмотрим однопараметрическое семейство отображений единичной окружности [1]:
Tqх = {f (x, Q)}, x e S1 = [0,1), Qe [0; 1]
где скобка {•}- обозначает дробную часть числа, а
f (х, Q) -удовлетворяет следующим
условиям:
a) при фиксированном Q, f (х; Q) -непрерывная монотонно возрастающая функция;
b) f(0;0) = 0, f (х +1;Q) = f (х;Q) +1, для любого х e R1;
c) f ( х; Q)
c) J K ' ' > const > 0; CQ
d) t0 : [0; 1] ^ [0; 1] непрерывная кривая;
e) при каждом фиксированном Qe[0;1], Cf (х; Q) > const > 0' для
сх
Ух e S1 \ {t0(Q)}, f (х; Q) e C2+s (S1 \ {t0(Q)}), при некотором s > 0 и
f;(t0(Q),Q) = c(Q)* 1. f+(t0(Q),Q)
Обозначим pQ число вращений, отвечающее тг [2]:
fQ
f (n)(х, Q)
Pq = lim ^---L
n ^<x> n
Из условий d) — e) вытекает, что ^х при каждом фиксированном значении параметра имеет только одну точку излома t0 (Q) ■ Число c(Q) называется величиной излома Tq .
-с(п)
Всюду в дальнейшем мы будем обозначать через / — П -ую суперпозицию функции
f . Легко видеть, что ро монотонно (не строго) зависит от параметра О . Заметим, что
каждому рациональному _ Р_ отвечают невырожденный отрезок (значений О таких, что
Ч
р, в том время как иррациональному р отвечает единственно О ). ро = — Ч
Пусть а _ | Р1 Р2 | с (0 1) - интервал Фария П — го уровня [1]:
Я1 Ч2.
1) Р2Ч1 — Р1Ч2 = 1
2) Все рациональные числа внутри интервала А имеют вид Ар1 + /р2 . Рациональное
+ /Ч2
число с минимальным знаменателем равно Р1 + Р2 .
Ч1 + Ч2
Выберем произвольную точку Хр на окружности и отрезок траектории этой точки
{Х1 = Т(ОХ0,0 < У < Ч1 + Ч2}. Обозначим А(1) и Д(02) отрезки [Хд, Хд ] и
[Хд , Хд ] , соответственно. Обозначим также образы этих отрезков под действием То
д(1) д(2) [1] через А у и А j [1]:
А® = Г А®, А(2) = Т Д(02) .
Следующее утверждение было доказано в [1] и в нашей ситуации работает без каких-либо изменений.
Лемма 1. Предположим (^) 61 Р1 Р2 |. Отрезок траектории
I Ч\ Ч2 )
{Ху = Т^Х0,0 < I < Ч1 + Ч2} разбивает окружность на непересекающиеся отрезки
Ау , 0 < У < д2 и а(2), 0 < j < д1
О->
(1) 0< и л(2)
}
Обозначим построенное разбиение А, Х0). Положим
и = шгБ 1 1п /' < да, и = и+11п /'(Х0 — 0) + 1п /'(Х0 + 0) | ,
п = шах(щ, П2), Р = тах(Р1, Р2). Рассмотрим произвольную траекторию УУ = ТОоУ0, У0 е такую, что Уу Ф Х0 = 0, 0 < г < Ч2.
Лемма 2. Предположим р(Т) е Р1 + Р2 Р или р(Т) = Р . Тогда
I Ч1 + П2' Ч )
- п—1 -
е~и< ПГ'(Уг) < еи.
г =0
Пусть a Pi P2 | - интервал Фарея n — го ранга [1], а Am, m < n - некоторой
" I 42 )
интервал Фарея ранга m, содержащий An. Пусть p(T) £ An. Выберем Дn -произвольным элемент разбиения ^(Am, /0), содержащий Дn. Обозначим через | Д |.
Лемма 3. Положим X = (1 + e_u) 2 < 1.
| Д n |< const X -m | Дт |, | Дп |< const I1.
Пусть разложение p в непрерывную дробь имеет вид p(f (X, Q)) = P = [ki,k2,...kn]kn ^ 2.
q
Обозначим J (P) отрезок значения параметра Q таких, что p(Q) = p. Зафиксируем
q q
некоторой q (P) и обозначим f = f^, Tf = Tf ■ Для рационального числа вращения
q Q
p всегда существует по крайней мере одна периодическая траектория периода q . Пусть
q
{y, 0 < i < q — 1} произвольная периодическая траектория. Обозначим [yi, У2 ]
отрезок, образованный траекторий {y(i), 0 < i < q — 1} и содержащий особую точку to . Перейдем к перенормированным координатам:
X = У2 + (У1 — У2) z
и определим функцию, отвечающую jq в перенормированной системе координат:
f (z) = —^~[Tf (У2 + (У1 — У2 z)) — У2], z £ [0, 1]. У1 — У2 f
Обозначим d перенормированную координату точки to :
d = (t0 — У2)/( У1 — У2)
и определим функцию Fj (z), z £ [0, 1] :
Fd (z) =
zC z £ [0, d]
d (1 — c2) + c2 + z(c — 1) d (1 — c2) + zc2
z £ [d, 1]
d(1 — c ) + c + zc(c — 1) Теорема 1. Существует константа c3 > 0 такая, что
f (z) — Fd (z) 2 < c3Ans. (1)
J\J d\ ) c 2([0,]\{d}) 3 Доказательство. Рассмотрим разбиение окружности, порождённое траекторией (y(i), 0 <i < q — 1). Обозначим Д0 = [y1,У2], Дi = TqД0, 1 < i < q — 1. Очевидно
Tq Д0 =Д0. Не трудно показать [1], что Д < const X ,1 < i < q — 1. Функцию f (z) можно представить как суперпозицию двух функций f и f^, отвечающих отображениям Tq : Д0 ^ Дь TQ—1: Д1 ^ Д = Д0. Определим отнисигспьньк координаты шутри отрезков Д. :
х = Tf У2 + (Т/У1 — Tf У2)z ■
Тогда функции f и f2 можно записать в виде: 1
М Z0) =
(Т^У1 — Тв У2)
[T0 (У2 + (У1 — У2) z0) — ТвУ2]
f2( Z1) =-[Tq —1(Te У2 + (Te у1 — Tq у2 ) z1) — У2]
У1 — У2
При этом
В работе [1] доказано
f (z) = f2(f1(z)). (2)
f2( Z1) —
Мхл
1 + z1(M — 1)
где ln M = £ J TM. dy =
=1L 2 f '(У)
q—1 f( y)
2 J dy
г=0 L 2 f (У)
< const Xns
C 2([0,1]) A
— J д„ 2 f ■ (y)
(3)
f'(У)
Поскольку
J ™ dy
L 2 f' (y)
< const X
n, получаем
fг( Z1)--1--< const Xs
1 + z1(c — 1) C2 ([0,1])
Легко видеть, что функция f (zq ) близка к кусочно-линейной функция fd (Z0 ) , где
dy = ln c — J
i 2 f' (y)
(5)
f (У) dy (4)
fd (z0) =
z0
c 2(1 — d) + d
2 2 d(1 — c ) + zqc
c 2(1 — d) + d
zq e [0, d]
, z0 e[d,1]
(6)
Поскольку |Ло| < const X справедлива оценка: Используя (2)-(6) получаем (1).
Из теоремы 1 вытекает выпуклость f (z) при 0 < c < 1 и вогнутость при c > 1.
Действительно, прямым вычислением легко убедится, что d 2
—Fd (z) > 2c2(1 — c), z * d при 0 < c <1 dz
4Fd(z) <--|(c — 1), z * d при c > 1. dz "
Положим
N =
11 1 2 ln(-|c — 11 min(—,c2))
s ln X V c3
Обозначим интервал j (p) _
q
Q1(E), Q2(E)
q
q
Положим j = [0,1] \ J j(E).
0<E<1 q
Обозначим меру Лебега на [0,1] через X .
Теперь сформулируем основные результате нашей работы.
Ч
Теорема 2. При всех п > N справедливы следующие утверждения:
(Р) = , то Т п п
траекторию периода д
(а) если ) или q_q (Р), то Jq имеет единственную периодическую
(в) при q е I q (P)q (P) I существует равно две периодические траектории периода q .
I 1 q ' 2 q )
Теорема 3. Мера Лебега множества J равно нулю, т.е. X( J) = 0.
Список литературы
1. Khanin K.M. and Vul E.B. Circle Homeomorphisms with weak Discontinuities. Advances in Soviet Mathematics. V. 3, 1991, Р. 57-98.
2. Корнфельд И.П., Синай Я.Г., Фомин С.В. Эргодическая теория. М. Наука, 1980.
3. Каршибоев Х.К. Поведение ренормализаций эргодических отображений окружности с изломом// Узб. матем. журнал. Ташкент, 2009. № 4. С. 82-95.
ПРЕДЕЛЬНАЯ ТЕОРЕМА ДЛЯ ВРЕМЕНИ ПОПАДАНИЯ
Каршибоев Х.К.
КаршибоевХайрулло Киличович - кандидат физико-математических наук, старший преподаватель, кафедра высшей математики и информационных технологий, Самаркандский институт экономики и сервиса, г. Самарканд, Республика Узбекистан
Аннотация: в этой работе доказана предельная теорема для функции распределений фП^) (t) времени k — го попадания в Vn (Хь ) при k > 2.
Ключевые (лова: гомеоморфизмов окружности, времени попадания, число вращения.
Рассмотрим сохраняющий ориентацию гомеоморфизмов окружности Tf с поднятием f
т.е.
Tfx = f (x) (modi), xeS1 = R1 /Z1 = [0,1),
где f (x) - непрерывная, строго возрастающая функция на R , удовлетворяющая условию f (x + 1) = f (x) +1, x e R1. Функция f называется определяющей функцией или поднятием гомеоморфизма Tf . Отметим, что поднятие f определено с точностью до аддитивной целой константы, но эта неоднозначность устраняется начальным условием 0 < f (0) < 1. А. Пуанкаре показал, что для любого x e R1 существует конечный предел lim f ( )(x) _ р , здесь и всюду в дальнейшем f (n)(x) -обозначает П -ую итерацию функции