CC BY
61
Sanditov Damba Sangadievich, doctor of physics and mathematics, professor, department of general physics, Buryat State University. Ulan-Ude, Smolin str., 24a.
Munkueva Svetlana Badmaevna, postgraduate student, department of physical problems, Buryat Scientific Center SB RAS. 670047, Ulan-Ude, Sakhyanova str., 8.
Mashanov Alexey Alexeevich, candidate of engineering, senior lecturer, department of general physics, Buryat State University. Ulan-Ude, Smolin str., 24a.
УДК 534.22; 541.64
НОВЫЙ ПАРАМЕТР ТЕОРИИ УПРУГОСТИ
С.Ш. Сангадиев, Д.З. Батлаев, Д.С. Сандитов
Работа выполнена при финансовой поддержке гранта БГУ «Лучшая научная школа».
По аналогии со среднеквадратичной скоростью волн деформации вводится новый параметр, который назван усредненным модулем объемного сжатия. Он может оказаться полезным при анализе ангармонизма колебаний решетки деформируемых тел. Обсуждается природа взаимосвязи между ангармонизмом и поперечной деформацией твердых тел. Ключевые слова: упругие модули, коэффициент Пуассона.
NEW PARAMETER OF THE THEORY OF ELASTICITY S.Sh. Sangadiev, D.Z. Batlaev, D.S. Sanditov
A new parameter, which was denoted as average module of volume compression, is entered analogously to root-mean-square velocity of deformation waves. It may be useful in the analysis of anharmonicity of lattice fluctuations of deformable bodies. The interrelation between anharmonicity and lateral deformation of solids is discussed. Keywords: elastic moduli, Poisson's ratio.
Из теории упругости известно, что отношения упругих модулей для изотропных тел являются однозначными функциями коэффициента Пуассона ц
Е = 2(1 + ц), В = 2 ((1)
G G 3 ^ 1 - 2 ц
и, кроме того, модуль сдвига G выражается через плотность р и квадрат скорости распространения поперечной акустической волны
G = pus2 (2),
где В - изотермический модуль объемного сжатия, Е - модуль упругости при одноосной деформации.
В данном сообщении дается представление о возможности введения усредненного модуля упругости всестороннего сжатия М, который обладает такими же общими признаками типа (1) и (2), что и другие упругие модули. Теоретическая часть
Обратимся к известному понятию о среднеквадратичной скорости волн деформации и, которая не зависит от направления распространения волны [1, 2],
U= i С11 + 2С44 11/2, (3)
3 р
где С11 и С- упругие постоянные.
Из сравнения формулы теории упругости для модуля объемного сжатия
3
с соотношением (3), представленным в виде
g _ Сп + 2С12 (4)
pu
2 _ С11 + 2 С 44 (5),
3
следует, что при выполнении условий Коши С12=С44, когда между однородно деформированными
—2
областями кубической решетки действуют центральные силы, величина ри совпадает с модулем
—2 —2 объемного сжатия ри = В . Во всех других случаях произведение ри отлично от В. Обозначим это
произведение через М
М = ри2 (6)
Таким образом, величина М, во-первых, как и упругий модуль сдвига, выражается через плотность и квадрат скорости звука и, во-вторых, при выполнении условий Коши она совпадает с модулем объемного сжатия В.
Убедимся, что отношение В/М так же, как и в случаях других упругих модулей (1), является однозначной функцией коэффициента Пуассона. С этой целью рассмотрим уравнение Леонтьева [2] для параметра Грюнайзена yD, характеризующего ангармонизм колебаний решетки и нелинейность силы межатомного взаимодействия,
(7)
3
Y - = 7
г
Ba — 2 Р u
где ВА - адиабатический модуль объемного сжатия, и - среднеквадратичная скорость звука (3), которую можно выразить через скорости продольной (иь) и поперечной (и8) звуковых волн [2]
2 , о 2
- 2 = u L + 2 U S
(8)
Преобразовав уравнение Леонтьева (7)
3
Y d = т
(
Ba
ipu sj
3 ( Ba
2 l G J(u L/u s )2 + 2
и используя известные соотношения теории упругости [3]
/ \ f \ 2 / B _ 2 ( 1 + ц | , (u L | _( 2 - 2 ц
G 3 11 - 2 ц J l u S J l 1 - 2 ц в приближении ВА~В, приходим к следующей формуле
Y d = 2 (йц) (9)
которая была получена Беломестных и Теслевой [4] из иных исходных посылок (исходя из уравнения Грюнайзена (11)).
Параметр Грюнайзена определяется изменением частоты колебаний решетки ю в зависимости от изменения объема системы
Y d =-0^ (10) d д ln V
и обычно вычисляется по уравнению Грюнайзена из экспериментальных данных о коэффициенте объемного теплового расширения ß, модуле объемного сжатия В, молярном объеме V и молярной теплоемкости CV
Y d (»)
C V
Данное соотношение выводится из уравнения состояния, а формула Леонтьева (7) получена непосредственно из определения Yd (10) путем усреднения частоты колебаний решетки и находится в удовлетворительном согласии с уравнением Грюнайзена (11) [2, 4, 5]. При ее выводе использованы известные положения теории упругости, молекулярной акустики и термодинамики [2].
Сравнение выражений (7) и (9) с учетом обозначения (6) приводит к равенству, согласно которому отношение В/М оказывается однозначной функцией коэффициента Пуассона
В = 1 + ц (12)
М 2 - 3 ц
Обсуждение результатов
Как и следовало ожидать, и для кристаллов [6] (рис. 1), и для стекол [7] (рис. 2) зависимость отношения В/Мот (1+ц)/(2-3ц) является линейной, причем в соответствии с равенством (12) прямые проходят через начало координат с наклоном, равным единице. Для кристаллических твердых тел использованы данные из обзора Андерсона [6] о величинах B, р, uL, uS и ц. Модуль объемного сжатия В был вычислен из упругих постоянных C;j, плотности и молярной массы кристаллов. Андерсоном [6] убедительно показано, что применение метода Хилла, основанного на обобщении двух классических
3
3
и
приближений - Фохта и Ройса, приводит к результатам расчета упругих модулей, хорошо согласующимся с экспериментальными данными.
—2
Таким образом, величине М = ри присущи общие признаки (1) и (2), характерные для упругих модулей. Кроме того, при определенном условии она совпадает с модулем объемного сжатия В. Поэтому на основе полученных выше результатов предлагаем ее назвать усредненным модулем объемного сжатия.
Как видно из формулы Леонтьева (7), усредненный модуль объемной упругости М является функцией параметра Грюнайзена и адиабатического модуля объемного сжатия
" =( 177) - ('3)
Для ансамбля частиц с центральными силами взаимодействия выполняется условие Коши М=ВА, откуда параметр Грюнайзена равен yD=1.5. Согласно уравнению Беломестных-Теслевой (9), данному значению yD соответствует коэффициент Пуассона ц=0.25. Эти величины yD=1.5 и ц=0.25 характерны для изотропных веществ с центральными силами взаимодействия частиц (в частности, для ряда квазиизотропных щелочногалоидных кристаллов и стекол).
В таблице 2 приведены данные для кварцевого стекла SiO2 и натриевосиликатных стекол Na2O-SiO2 [7]. При увеличении содержания окиси натрия Na2O от 0 до 35 мол.% в стеклах Na2O-SiO2 коэффициент Пуассона и параметр Грюнайзена возрастают соответственно от цх=0.17 и yD=1.2 до значений ц=0.25 и yD=1.5, присущих структурам с центральными силами взаимодействия частиц. Эти данные не противоречат представлению о том, что при увеличении содержания ионов щелочных металлов R+ (содержания R2O) в щелочносиликатных стеклах R2O-SiO2 возрастает степень ионности межатомных связей и происходит переход от сеточной структуры с направленными силами межатомного взаимодействия к преимущественно ионной изотропной разветвленной структуре с центральными силами взаимодействия ионов [7].
Поскольку усредненный модуль упругости М зависит от параметра Грюнайзена (13), представляет интерес роль ангармонизма в деформации материалов. Прежде всего в связи с формулой Беломест-ных-Теслевой (9) возникает вопрос «Почему коэффициент Пуассона (коэффициент поперечной деформации) оказывается однозначной функцией параметра Грюнайзена, который является сугубо нелинейной ангармонической величиной?». Казалось бы, что коэффициент Пуассона как параметр линейной теории упругости не должен быть связан каким-либо образом с нелинейными неупругими свойствами твердых тел. Тем не менее из экспериментальных данных следуют вполне определенные корреляции между величиной ц и пластической деформацией стекол [8], между ц и температурой их размягчения [9], а также между ц и фрагильностью - характеристикой вязкости вблизи температуры стеклования [10]. Взаимосвязь между yD и ц в виде (9) находится в удовлетворительном согласии с экспериментальными данными [4, 5].
Поскольку коэффициент Пуассона определяется деформациями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, по-видимому, он выражает своеобразную зависимость ц от интенсивности развития процессов неупругости в реальном деформируемом теле [11].
По теории Кузьменко [12] коэффициент Пуассона характеризует долю энергии сдвига WS в общей энергии деформирования W:
W s = 1 - 3 ц 2 - 3 ц 3 (14)
W 1 + ц
Чем больше ц, тем меньше энергия сдвиговых деформаций, тем меньше сопротивление материала сдвигу, тем ближе он в этом отношении к жидкости. Отсюда следует, что коэффициент Пуассона должен быть связан, например, с такой характеристикой неупругости твердого тела, как предел текучести - напряжение су, выше которого наблюдается пластическая деформация.
Материалы с небольшими пределами текучести, т.е. с повышенной мягкостью и пластичностью (золото, серебро, медь), имеют высокие значения ц, приближающиеся к 0.5, а хрупкие твердые тела (бериллий, стекла) характеризуются низкими коэффициентами Пуассона ц. В частности, у кварцевого стекла с высоким пределом текучести имеем ц=0.17 [8].
Таким образом, в рамках теории Кузьменко можно, по крайней мере, качественно попытаться понять наличие определенной связи между коэффициентом Пуассона и пластичностью стекол.
Недавно Пинеда [13] в рамках простейшей модели исследовал влияние структурных изменений на коэффициент Пуассона металлических стекол. С помощью этой модели, на наш взгляд, можно обосновать взаимосвязь между коэффициентом Пуассона и параметром Грюнайзена. Кратко обсудим этот вопрос. Пинеда принимает, что потенциал межатомного взаимодействия состоит из гармонической и ангармонической частей
Щг) = а(г - га)2 - Ь(г - Га)3, (15)
где а - гармонический, а Ь - ангармонический коэффициенты, га - межатомное расстояние, соответствующее минимуму потенциала.
Таблица 1
Усредненный модуль упругости и параметр Грюнайзена натриевоалюмосиликатных стекол _(использованы данные [7])_
№ Состав по синтезу, мол. % р-10-3, кг/м3 vL, м/с vS, м/с Б-108, Па ТБ М-108, Па
Ыа20 Л1203 бЮ2
1 15 а 85 2339 5430 3340 342 0.196 1.28 404
2 15 5 80 2358 5570 3390 370 0.206 1.31 425
3 15 10 75 2410 5697 3510 386 0.194 1.26 459
4 15 15 70 2465 5737 3469 416 0.212 1.34 468
5 15 20 65 2428 5850 3540 425 0.211 1.34 480
6 15 25 60 2472 6000 3568 470 0.226 1.40 506
7 25 0 75 2439 5280 3140 359 0.226 1.40 387
8 25 5 70 2455 5480 3240 394 0.231 1.41 418
9 25 10 65 2461 5610 3330 411 0.228 1.40 440
10 25 15 60 2480 5640 3350 418 0.227 1.39 449
11 25 20 55 2470 5680 3450 405 0.208 1.32 462
12 25 25 50 2499 5790 3490 432 0.215 1.35 482
13 25 30 45 2519 6026 3556 490 0.233 1.43 517
14 35 0 65 2497 5340 3070 398 0.253 1.52 394
15 30 5 65 2486 5500 3200 413 0.244 1.47 420
16 20 15 65 2450 5670 3490 390 0.195 1.28 461
17 17.5 17.5 65 2447 5746 3458 418 0.216 1.35 464
Таблица 2
Характеристики натриевосиликатных стекол (использованы данные [7])
Ыа20 Si02 Тб М-108, Па
0 100 1.20 - 0.170
15 85 1.28 404 0.196
25 75 1.40 387 0.226
35 65 1.52 394 0.253
Модель основана на предположении о Гауссовом распределении расстояний между ближайшими атомами в идеальном однокомпонентном металлическом стекле. Предполагается, что упругие свойства определяются непосредственным окружением атомов - первой координационной сферой.
В окончательные формулы мгновенных модулей объемного сжатия В и сдвига О входят безразмерные параметры
5 а, Ьг ,
-, а =
га
s = —> а = —р = го
(16)
где 5=(г1-га), г1 и а1 - средний радиус и ширина первой координационной сферы. Величины 5 и а характеризуют отклонения межатомного расстояния от его равновесного значения га и среднюю дисперсию вблизи га соответственно. Параметр р характеризует степень ангармоничности потенциала. Он пропорционален параметру Грюнайзена ус=Ьга/6а [14].
Модель была использована Пинеда для объяснения экспериментов по структурной релаксации и по всестороннему сжатию металлических стекол. В обоих процессах плотность стекла увеличивается,
что приводит к возрастанию упругих модулей. Однако коэффициент Пуассона в результате структурной релаксации уменьшается (снижение параметра с оказывается сильнее), но увеличивается при сжатии под давлением (здесь эффект уменьшения 5 является доминирующим). В целом модель правильно описывает изменения упругих характеристик в этих опытах.
Мы привлекли модель Пинеда для проверки зависимости отношения упругих модулей (В/О) и, следовательно, коэффициента Пуассона ц от параметра ангармоничности р. Из модели следует, что такая зависимость существует. В самом деле, в соответствии с формулами упругие модули В и О пропорциональны гармоническому коэффициенту а - параметру межатомного потенциала, а их отношение В/О (следовательно, и коэффициент Пуассона ц) практически не зависит от а и определяется главным образом параметром ангармоничности р. Отсюда следует зависимость коэффициента Пуассона ц от параметра Грюнайзена у0 - меры ангармонизма колебаний решетки.
Рис. 1. Зависимость отношения (В/М) от функции коэффициента Пуассона (1+д)/(2-3д) для кристаллических твердых тел. Использованы данные [6]. 1 - 1п, 2 - 8г804, 3 - Аи, 4 - AgCl, 5 - МаА тартрат, 6 - AgBr, 7 - № тар-трат, 8 - сегнетовая соль, 9 - Р4 10 - Са8, 20 - 2п0, 39 - сбвг, 40 - Ва(Ш3)2, 69 - МаВг, 96 - 8г дигидрат, 100 -Н103, 101 - турмалин, 102 - (СН2)6М4, 103 - Ре203, 104 - 2г8Ю4, 105 - 8Ю2, 106 - алмаз, 107 - Ве. Практически для всех 107 кристаллов [6] данные ложатся на одну прямую
Рис. 2. Зависимость отношения (B/М) от функции коэффициента Пуассона (1+д)/(2-3д) для натриевоалюмоси-ликатных стекол (номера точек соответствуют номерам стекол в табл. 1). Использованы данные [7]
Т.Б. Ким, В.М. Халтанова, Н.Н. Смирнягина. Термодинамическое моделирование образования боридов и карбидов переходных металлов в вакууме
Заключение
Произведение плотности на квадрат среднеквадратичной скорости волн деформации обладает свойствами, характерными для упругих модулей. Есть основания для названия этого произведения усредненным модулем объемного сжатия. У стекол существует определенная взаимосвязь между коэффициентом Пуассона и такой нелинейной величиной, как параметр Грюнайзена, что может быть качественно обосновано в рамках модели Пинеда [13]. Наличие у стекол корреляции между коэффициентом Пуассона и нелинейной неупругой величиной - пластической деформацией - можно качественно объяснить с помощью теории Кузьменко [11, 12].
Литература
1. Киттель Ч. Введение в физику твердого тела. - М.: Физматгиз, 1962. - 270 с.
2. Леонтьев К.Л. О связи упругих и тепловых свойств веществ // Акуст. журн. - 1981. - Т.27, Вып.4. - С. 554-561.
3. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория упругости. 3-е изд. - М.: Наука, 1965. - 204 с.
4. Беломестных В.Н., Теслева Е.П. Взаимосвязь ангармонизма и поперечной деформации квазиизотропных поликристаллических тел // ЖТФ. - 2004. - Т.74, Вып.8. - С. 140-142.
5. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д. Ангармонизм колебаний решетки и поперечная деформация кристаллических и стеклообразных твердых тел // ФТТ. - 2009. - Т.51, Вып.5. - С. 947-951.
6. Anderson O. Determination and certain application isotropic elastic permanent polycrystalline systems, wich obtained from data for monocrystals // Ed. W.P. Mason. Physical Acoustics. V.III. Part B. Lattice Dynamics. - NY-L: Academic. - 1965. - P. 62121.
7. Лившиц В.Я., Теннисон Д.Г., Гукасян С.Б., Костанян А.К. Акустические и упругие свойства стекол системы Na2O-Al2O3-SiO2 // Физика и химия стекла. - 1982. - Т.8, №6. - С. 688-696.
8. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д. Коэффициент Пуассона и пластичность стекол // ЖТФ. - 2009. - Т.79, Вып.4. - С.150-152.
9. Сандитов Б.Д., Дармаев М.В., Сандитов Д.С., Мантатов В.В. Поперечная деформация и температура размягчения стеклообразных материалов // Деформация и разрушение материалов. - 2008. - №4. - С. 18-23.
10. Сандитов Д.С., Машанов А.А., Сандитов Б. Д., Мантатов В.В. Коэффициент поперечной деформации и фрагильность стеклообразных материалов // Деформация и разрушение материалов. - 2008. - №6. - С. 8-11.
11. Кузьменко В.А. Новые схемы деформирования твердых тел. - Киев: Наукова думка, 1973. - 200 с.
12. Кузьменко В.А. Развитие представлений о процессе деформирования материалов. - Киев: Укр. НИИТИ, 1968. - 50 с.
13. Pineda E. Theoretical approach to Poisson ratio behavior during structural changes in metallic glasses // Phys. Rev. - 2006. -V.B73. - P. 104109-1-104109-6.
14. Сандитов Д.С., Козлов Г.В. Ангармонизм межатомных и межмолекулярных связей и физико-механические свойства полимерных стекол // Физика и химия стекла. - 1995. - Т.21, №6. - С. 547-576.
Сангадиев Сергей Шойжинимаевич, кандидат физико-математических наук, доцент, Бурятский государственный университет, 670000, Улан-Удэ, ул. Смолина, 24а, e-mail: [email protected]
Сандитов Дамба Сангадиевич, доктор физико-математических наук, профессор, кафедра общей физики, Бурятский государственный университет, 670000, Улан-Удэ, ул. Смолина, 24а, e-mail: [email protected]
Батлаев Данзан, аспирант, Бурятский государственный университет, 670000, Улан-Удэ, ул. Смолина, 24а
Sangadiev Sergey Shoizhinimaevich, candidate of physics and mathematics, associate professor, department of general physics, Buryat State University. Ulan-Ude, Smolin str., 24a.
Sanditov Damba Sangadievich, doctor of physics and mathematics, professor, department of general physics, Buryat State University. Ulan-Ude, Smolin str., 24a.
Batlaev Danzan, postgraduate student, Buryat State University. Ulan-Ude, Smolin str., 24a.
УДК 621.9.048.7:669.15'74
ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ОБРАЗОВАНИЯ БОРИДОВ И КАРБИДОВ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ В ВАКУУМЕ
Т.Б. Ким, В.М. Халтанова, Н.Н. Смирнягина
Рассмотрены особенности образования карбидов хрома и вольфрама при высоких температурах и низком давлении. Термодинамически смоделированы фазовые равновесия, протекающие при восстановлении оксидов переходных металлов углеродом в вакууме.
Ключевые слова: карбиды хрома, синтез в вакууме, термодинамическое моделирование.
