Научная статья на тему 'Новые точные решения обобщенного уравнения Конно Камеямы Сануки'

Новые точные решения обобщенного уравнения Конно Камеямы Сануки Текст научной статьи по специальности «Математика»

CC BY
135
31
Читать
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
Ключевые слова
НЕЛИНЕЙНАЯ ВОЛНОВАЯ ДИНАМИКА / СОЛИТОНОПОДОБНЫЕ РЕШЕНИЯ / ОБОБЩЕННОЕ УРАВНЕНИЕ КОННО КАМЕЯМЫ САНУКИ / NONLINEAR WAVE DYNAMICS / SOLITON-LIKE SOLUTIONS / GENERALIZED KONNO-KAMEYAMA-SANUKI EQUATION

Аннотация научной статьи по математике, автор научной работы — Землянухин А. И., Бочкарев А. В.

Проведен анализ эволюционных уравнений, имеющих точные солитоноподобные решения вида. Получены новые точные решения такого вида для обобщенного уравнения Конно Камеямы Сануки.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
Предварительный просмотр
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

NEW EXACT SOLUTIONS TO THE GENERALIZED KONNO-KAMEYAMA-SANUKI EQUATION

The analysis of evolution equations with exact soliton-like solutions of the form is performed. The new exact solutions of this type for the generalized Konno-Kameyama-Sanuki equation are obtained.

Текст научной работы на тему «Новые точные решения обобщенного уравнения Конно Камеямы Сануки»

МАТЕМАТИКА И МЕХАНИКА

УДК 517.957:517.938

А.И. Землянухин, А.В. Бочкарев

НОВЫЕ ТОЧНЫЕ РЕШЕНИЯ ОБОБЩЕННОГО УРАВНЕНИЯ КОННО - КАМЕЯМЫ - САНУКИ

Проведен анализ эволюционных уравнений, имеющих точные солитонопо-добные решения вида n ■ arctg f (0). Получены новые точные решения такого вида для обобщенного уравнения Конно - Камеямы - Сануки.

Нелинейная волновая динамика, солитоноподобные решения, обобщенное уравнение Конно - Камеямы - Сануки

А.1. Zemlyanukhin, А.У. Bochkarev

NEW EXACT SOLUTIONS TO THE GENERALIZED KONNO-KAMEYAMA-SANUKI EQUATION

The analysis of evolution equations with exact soliton-like solutions of the n ■ arctg f (0) form is performed. The new exact solutions of this type for the generalized Konno-Kameyama-Sanuki equation are obtained.

Nonlinear wave dynamics, soliton-like solutions, generalized Konno-Kameyama-Sanuki equation

Точное солитоноподобное решение вида

u(x, t ) = n arctg f (0), (1)

где n - четное целое число, f (0) - функция бегущей координаты

0 = a(x-Vt), (2)

удовлетворяет широкому классу эволюционных уравнений.

Хорошо известно решение классического уравнения синус-Гордона [1]

utt -ux + sinu = 0 (3)

в форме (1), где n = 4, f (0) = e0, a = (1 - V2 )-V2. Дисперсионное уравнение синус-Гордона

ut - uxx -buxxxx + sin u = 0 (4)

имеет решение в форме солитонного комплекса вида (1), в котором n = 8, f (0) = ee, а константы a и V являются известными функциями дисперсионного параметра b [2].

В [3] показано, что комбинация уравнений синус-Гордона и модифицированного уравнения Буссинеска

utt - uxx -gu1uxx -buxxxx = - sin U, (5)

описывающая движение дислокации (краудиона) в кристалле с нелинейным взаимодействием между соседними атомами, имеет решение вида (1) с n = 4, f (0) = ee, при выполнении условия

g = 3Р/2 (6)

Если (6) не выполняется, уравнение (5) имеет точное решение в форме солитонного комплекса (1), в котором n = 8 [4].

Весьма похожей на (5) структурой обладает уравнение Конно - Камеямы - Сануки (ККС) [5]:

3

u ,+ —bu 2u +bu - sin u = 0. (7)

xt 2 x xx r xxxx v y

В [6] отмечено, что уравнение ККС описывает явление самоиндуцированной прозрачности при распространении оптического импульса в двухкомпонентной среде из двухуровневых атомов. Тем же автором показано [7], что уравнение вида (7) имеет точное решение в форме (1), с n = 4,

f (е) = е0.

В [8] приводятся точные решения для одинарного (8), двойного (9) и тройного (10) уравнений синус-Гордона:

uxt =a sin u, (8)

uxt = a sin u + b sin 2u, (9)

uxt = a sin u + b sin2u + g sin3u. (10)

Отмечено, что уравнение (9) находит широкое применение в физике ферромагнитных материалов, жидкокристаллических волн, (10) описывает распространение сверхкоротких резонансных оптических импульсов. Показано [8], что (1) будет решением уравнений (8) - (10) в случае n = 2, f (е) = a0 + a1 sn е, где sn - эллиптическая синус-функция Якоби.

Для уравнения (9) также найдено решение вида (1), где n = 2, а функция f (е) равна A tg(Be + C), B0 + C или A th(Be+C) в зависимости от соотношения между величинами a и b [9]. В работе [10] для двойного дисперсионного уравнения синус-Гордона

utt - uxx - buxxxx + sin(u)+ 2h sin(^-2-^ = 0 (11)

получено решение (1) с n = 8, f (е) = e0. При добавлении в (11) дисперсионного слагаемого в виде шестой производной uxxxxxx следует принять в (1) n = 12. Более того, точное решение в такой форме

существует даже для тройного дисперсионного уравнения синус-Гордона, содержащего шестую производную [10].

Наконец, в [11] показано, что уравнение, составленное из левой части (5) и правой части (9)? допускает точное решение в форме (1), если n = 4, f (е) = е°.

Найдем точные солитоноподобные решения вида (1) для обобщения уравнения ККС с правой частью в виде суммы синусов кратных аргументов:

их - + С2Мхххх = X 8Ш ки (12)

к=1

С помощью перехода к новой независимой переменной

е = в(х - о) (13)

уравнение (12) приводится к обыкновенному дифференциальному уравнению

- B2Cuее - c1B4ы^ы00 + c2B4ы0000 = Ъ dk sin ku. (14)

k=1

Будем искать его решение в форме

u = 2arctg е. (15)

Левая часть уравнения (14) принимает вид

i з

1=1^ Ъ Lkе (16)

где Lk - постоянные коэффициенты, зависящие от B, C, c1, c2.

Для правой части (14) после преобразования по формулам синусов кратных углов и подстановки (15) имеем

1 N

где Rk - постоянные коэффициенты, зависящие от d1,... , dN .

Условие Ь = Н дает систему линейных алгебраических уравнений (СЛАУ), связывающих параметры В, С, й1,..., , с1, с2.

Предположим, что только часть коэффициентов di в правой части (14) отлична от нуля. Рассмотрим, каким получается решение при различном выборе этих ненулевых коэффициентов.

Будем искать решение СЛАУ только в случае с1 Ф 0, с2 Ф 0. Для удобства назовем этот случай и соответствующее ему решение нетривиальными.

Оказывается, любой одиночный ненулевой коэффициент di, а также набор {й1, й2} дают тривиальное решение. Добавление к перечисленным наборам любой комбинации коэффициентов, старших й4, то есть й5, й6 и т.д., также приводит к тривиальному решению. Необходимое условие нетривиального решения - наличие в наборе хотя бы одного из коэффициентов й3 или й4. Добавление к набору, дающему нетривиальное решение, любой комбинации с коэффициентами й5, й6 и т.д. не имеет смысла - в ходе решения все коэффициенты, старшие й4, обращаются в ноль. Это происходит по причине появления в (17) слагаемых с более высокими степенями 0, чем в (16).

Таким образом, имеются всего 10 вариантов наборов, дающих различные нетривиальные решения: {й1, й3}, {й2, й3}, {й1, й2, й3}, {й1, й4 }, {й2, й4 }, {й3, й4 }, {й1, й2, й4 }, {й1, й3, й4 },

{й2, й3, й4}, {й1, й2, й3, й4}

В частности, младшему из этих наборов {й1, й3} соответствует решение

9 3

— с2 В4, й3 =--с2 В4, С = 12с2 В2, с, =-6с2, , ч

2 3 2 1 (18)

и = 2аг^(в(х - 12с 2 В2г)),

в котором имеется условие для коэффициентов с1 , с2 левой части уравнения (12) и все величины выражены через два свободных параметра с2 и В.

Набор из 3 коэффициентов {й1, й2, й3} дает

1 5 .^4 , 1 ..о _ „ .^4 , 3

й1 = В2С--с2В4 й2 = —В2С - 6с2В4, й3 = — с2В4, с = -6с2,

1 2 2 2 2 2 3 2 2 1 2 (19)

и = 2arctg(в(x - Сг)).

Набор из 4 коэффициентов {й1, й2, й3, й4 } приводит к решению самого общего вида:

7 17 9

й1 = В2С +-с1В4 + 3с2В4, й2 = -В2С+ -с1В4 + -с2В4,

1 4 1 2 2 2 4 1 2 2

3 1 3

й3 = - с1В4 + 3с2 В4, й4 =1 с1В4 + - с2 В4, (20)

3 4 1 2 8 1 4 2

и = 2 аг^ (В (х - Сг)), не содержащему никаких условий для с1 и с2.

Будем искать теперь решение (14) в форме

и = 4аг^ 0. (21)

При условии N = 2 структуры обеих частей уравнения (14) сохраняют форму (16) и (17). По вышеуказанной причине все коэффициенты йк с номерами к > 3 в ходе решения обращаются в ноль. Любой одиночный ненулевой коэффициент дает тривиальное решение. Поэтому имеется единственный вариант нетривиального решения - для набора {й1, й2}:

й1 = -с2 В4, й2 =1 с2 В4, С = 4с2 В2, с1 =-с2, 1 2 2 2 2 2 1 2 (22)

и = 4аг^(В(х - 4с 2 В 2г)) Рассмотрим решение (14) в форме

и = 2аг^(ее). (23)

При условии N = 4 вид (16) и (17) не меняется, с учетом замены 0 ® вв. Имеются 4 варианта нетривиального решения - для нулевой правой части (12) и трех наборов ненулевых коэффициентов: {d2}, {d4}, {d2, d4 }. Добавление в эти наборы любых других коэффициентов, отличных от d2 и d4, не имеет смысла - все эти коэффициенты в ходе решения обращаются в ноль.

Например, набору {d2} соответствует решение

d2 = 1 c2B4 -1B2C, c1 = -6c2, u = 2arctg(eB(x-Ci'), (24)

а набору {d2 , d4} - решение

d2 = —c B4 -c2B4 -1B2C, d4 =1 cB4 + 3c2B4, u = 2arctg(eB(x-Ci)). (25) 2 4 1 2 2 8 1 4

Поиск решения уравнения (14) в форме

u = 4arctg(e0) (26)

приводит к 4 вариантам нетривиального решения - для нулевой правой части (12) и трех наборов {d1}, {d2}, {d1, d2}. Добавление в эти наборы любых других коэффициентов, отличных от d1 и d2 , лишено смысла - все эти коэффициенты в ходе решения обращаются в ноль.

В частности, набор {d1} дает решение

d1 = c2B4 -B2C, c = -3c2, u = 4arctg(eB(x-Ct)), (27)

а набор {d1, d2 } - решение

d1 = -2c1 B4 - 2c2B4 - B2C, d2 = c1B4 + 3 c2B4, u = 4arctg(eB(x-Ct)). (28)

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

Наконец, подстановка

u = 8arctg(ee) (29)

приводит к единственному варианту нетривиального решения для набора {d1}:

d1 = 8c1B4 + 3c2 B4 C = -2B2 (4c1 + c2), u = 8arctg(eB (x+2B2 (4c1+c2 )t ^ (30)

Заметим, что более высокие значения n не позволяют получить новые нетривиальные решения (14).

Таким образом, для обобщенного уравнения Конно - Камеямы - Сануки (12) найдены все варианты точных солитоноподобных решений вида n arctg (0) и n arctg(e0), для которых коэффициенты левой части этого уравнения отличны от нуля.

ЛИТЕРАТУРА

1. Абловиц С. Солитоны и метод обратной задачи / С. Абловиц, Х. Сигур. М.: Мир, 1987. 480 с.

2. Bogdan M.M. Radiationless motion of one-dimensional solitons in dispersive medium / M.M. Bogdan, A.M. Kosevich // Nonlinear Coherent Structures in Physics and Biology, NATO ASI Series: Physics. 1994. V.329. P. 373-376.

3. Kosevich A.M. The supersonic motion of a crowdion. The one-dimensional model with nonlinear interaction between the nearest neighbours / A.M. Kosevich, A.S. Kovalev // Sol. State Comm. 1973. V. 12. №8. P. 763-765.

4. Charkina O. Internal modes of solitons and near-integrable highly-dispersive nonlinear systems / O. Charkina, M. Bogdan // Symmetry, integrability and geometry: methods and applications. 2006. V. 2. Paper 047.

5. Konno K. Effect of weak dislocation potential on nonlinear wave propagation in anharmonic crystal / K. Konno, W. Kameyama, H. Sanuki // J. Phys. Soc. Japan. 1974. V. 37. № 1. P. 171-176.

6. Сазонов С.В. Эффект самоиндуцированной прозрачности в системе изотопов / С.В. Сазонов // Изв. РАН. Серия физическая. 2007. Т. 71. № 1. С. 121-126.

7. Сазонов С.В. Оптические солитоны в средах из двухуровневых атомов / С.В. Сазонов // Науч.-техн. вестник инф. технологий, механики и оптики. 2013. Вып. 5(87). С. 1-22.

8. Liu S. Exact solutions to sine-Gordon-type equations / S. Liu, Z. Fu, S. Liu // Physics Letters A. 2006. V. 351. P. 59-63.

8

9. Wang M. Exact solutions to the double Sine-Gordon equation / M. Wang, X. Li // Chaos, Solitons and Fractals. 2006. V. 27. P. 477-486.

10. Bogdan M.M. Soliton complex dynamics in strongly dispersive medium / M.M. Bogdan, A.M. Kosevich, G.A. Maugin // Wave Motion. 2001. V. 34. P. 1-26.

11. Гендельман О.В. Точные солитоноподобные решения в обобщенных динамических моделях квазиодномерного кристалла / О.В. Гендельман, Л.И. Маневич // ЖЭТФ. 1997. Т. 112. Вып. 4(10). С. 1510-1515.

Землянухин Александр Исаевич -

доктор физико-математических наук, профессор, заведующий кафедрой «Прикладная математика и системный анализ» Саратовского государственного технического университета имени. Гагарина Ю.А.

Бочкарев Андрей Владимирович -

кандидат технических наук, доцент кафедры «Прикладная математика и системный анализ» Саратовского государственного технического университета имени Гагарина Ю.А.

Статья

Aleksandr I. Zemlyanukhin -

Dr. Sc., Professor,

Head: Department of Applied Mathematics and System Analysis

Yuri Gagarin Technical University of Saratov

Andrey V. Bochkarev -

Ph.D., Associate Professor Department of Applied Mathematics and System Analysis,

Yuri Gagarin Technical University of Saratov

пила в редакцию 15.02.15, принята к опубликованию 11.05.15

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.