ЭЛЕКТРОННАЯ ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ Cu-Ti-Ni и CuTi Текст научной статьи по специальности «Физика»

Известия ТРТУ

Специальный выпуск

Ге

5,7

5,3

49

и.5

41

0,75

0.5

0,25

О

«1

0,75

0,5

0,25

й

Рас А :° ° д О X ; о ° ■ О О ° ДЛ^ Д Х о ' 1 ' Рис 2 *•: дЛд О о | о д , х 14

0 " • * д X V X О • • А Х V О Л *х X X X О -ШС; «-Гкармдки . д-А(ГЬ); х--А(Зиска) хх* о • Д X X* д * ** -о-ШС; о-Гкорлаки ** д- А(.ГВ);*-А(Зиска)

; (!•!■», • _ РмЛ Рис.4 о ° °е с , •• о , *

І! X N м9 ^ * . ° е м3 51 Со Ті Си Ге « 1 1 1 І 1 5гв «V ® 0Ьп Ей 9 о о о ° • 0 о 9 « * * 0 9 0 о

5,9

5,5

5,1

4,?

О

Ре

Ва

?!

6,3

5,9

5,5

5,2

49

и тех же механизмов. В пользу этого говорит и характер распределения отношений обилий элементов легче железа к обилиям Ва и Яг в гало и диске (|#нс. 3). Отношение Ее к 5У, У, Ва—элементам э-процесса и к Ей — элементу г-процесса приблизительно одинаково (рис. 4). Из этого можно сделать вывод о возможности реализации в природе й и г-процессов.

УДК 539.2:541.185.5

О. В. Колначева

ЭЛЕКТРОННАЯ ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ СиТІ-Ш И С1Ш

Методом самосогласованного когерентного потенциала рассчитана электронная энергетическая структура сплавов СиТг и Сщв ТгЫг0.2 и перенос заряда для компонент сплава в сферах Вигнера-Зейтца. Сплавы СиТг и СицагПЫц_2 имеют тетрагональную кристаллическую решетку, параметры решетки взяты из [1]. Атомы Л/г в исследуемом тройном сплаве замещают атомы Си без нарушения симметрии решетки согласно [2]. Расчет потенциала проводился в МТ-приближении с применением кластерной модели. При построении кристаллической плотности заряда учитывались вклады до 16 координационных сфер включительно. Кмт-радиусы для меди и никеля имеют одинаковые значения и равны 0,34 постоянных решетки, для титана Кмт = 0,38 пост, решетки. Обменный член выбирался по Слейтеру с коэффициентом а = 1, учитывались состояния с I = .1, 2, 3. Числа заполнения валентных состояний вычислялись на каждой итерации по схеме Прадта

Секция физики

Пк = 0,8 пь- | + 0,2 пю я, где пк-\,пи,8 — соответственно число заполнения и число электронов в сфере Вигнера-Зейтца для данного валентного состояния. Радиусы сфер Вигнера-Зейтца для каждого компонента выбирались пропорциональными Кмт~радиусам так, чтобы суммарный объем сфер был равен объему ячейки. Самосогласованный расчет дал следующие значения переноса заряда для сплава Сио.вТгЛ/г^г в сферах ВигнераЗейтца: на Си— (-0,48е), на Тг— (—0,31е), на Ш — (+3,45). Перенос на Си в сплаве СиТг— (-1,98с), на Тг— (+0,98е). Перенос заряда,полученный в расчете, характеризует высокую степень ионности связей.

Наиболее характерной чертой энергетической структуры СиТг и Си0.в ТгШо.г является сильная гибридизация й-зоны компонент сплава. Форма (^-полосы Тг в сплаве СиТгШ аналогична форме с£-полосы в сплаве СиТг, с1-полоса меди в СиТгШ оказывается полностью заполненной в отличие от с£-полосы меди в СиТг, причем максимум плотности состояний меди в СиТгШ смещается в низкоэнергетическую область. Рассчитанная энергия Ферми в интерметал-лиде СиТг равна 1,12 Иу , в интерметаллиде CuTi.Ni—1,53 Лу.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Бокий Г. Б. Кристаллохимия, М.: Наука, 1971, 400 с.

2. Воронин В. П., Хачин В. И.//Изв. вузов, Физика, вып.10, 1989, с. 117.

УДК 534.23

В. Г. Сапогин, Д. И. Чередниченко

ДИНАМИКА ВРАЩЕНИЙ ДИПОЛЬНОГО РОТАТОРА В ОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ

Технология конденсации диполей из разреженной среды на заряженную подложку отличается от обычной конденсации изменением распределения центров конденсации и увеличением размеров зародышей. Такие изменения можно объяснить влиянием неоднородного электрического поля на характер движения и конденсации диполей.

Современное состояние исследований модели одномерного движения ди-польной молекулы, совершающей плоское ориентационное колебание или вращение вдоль вектора неоднородного электрического поля, наиболее полно представлено, по-видимому, в [1].

Поскольку классическое движение диполя даже в однородном поле принципиально двухмерно, в докладе обсуждается основанное на интегралах движения решение задачи вращения жесткого дипольного ротатора в однородном электростатическом поле как первого этапа бесстолкновительной конденсации.

Сохраняющиеся величины — проекция полного момента импульса на направление вектора напряженности поля и полная энергия вращения позволяют провести однозначную классификацию возможных состояний движения дипольного ротатора относительно его центра масс, которая включает в себя следующие состояния: плоские колебательные, плоские вращательные, прецессии и нутации. Показано существование зависимости частоты прецессии диполя от угла нутации, принципиально отличающее ее от известных случаев