Эволюция сверхтяжелых элементов в нашей Галактике Текст научной статьи по специальности «Физика»

Секция физики

серии эхоимпульсов отличается от экспоненты и меньше число эхоимпульсов в серии многократных отражений, В таблице приведены расчетные значения Сти для монокристаллического галий-гадолиниевого граната, при которых амплитуда эхоимпульса с номером п становится равной нулю. Расчеты выполнены при и0 = 3568 м с-1, к = 17,6х103 м”1, Ь - 73х1(Г3 м, а■= 7x10 3 м, а = 2x10~3 дБ/мкс.

10 9 8 7 6 5 4

-1 | 47 58 73 96 130 СО со 293 521 | 1171

J.

468,'

Поскольку число эхоимпульсов в серии отражений соответствует числу двойных прохождений УЗ-пучка через образец, при котором перемещение пучка д 1п = 2а, то из (2) находим

Gv

V 0 а

lV

(4)

Отсюда следует, что, определив экспериментально число эхоимпульсов п в серии отражений и зная параметры образца и преобразователя, можно определить Gv■ Учитывая,' что Си является постоянным на расстоянии хі — т-1, можно найти в образце участки с наибольшим изменением скорости, получлть распределение скорости и механических напряжений в монокрис-таллическом образце.

Полученные результаты дают возможность определить границы напряженных участков [2] и позволяют сократить потери дорогостоящего материала и себестоимость готовой продукции в условиях производства.

• СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Сташкевич А. П. Акустика моря. Л.: Судостроение. 1966.

2. А.С. 1486917 (СССР). Способ ультразвукового контроля качества протяженных изделий/М. И. Сластен, В. М. Меркулова, И. Н. Каневский, В. П. Казимиров, М. Д. Донитов. Опубл. в Б.И. 1989. №22.

УДК 523.8

А.Ю. Глухов

ЭВОЛЮЦИЯ СВЕРХТЯЖЕЛЫХ ЭЛЕМЕНТОВ В НАШЕЙ ГАЛАКТИКЕ

Образование элементов за Fe-пиком объясняется процессами захвата нейтронов зародышевыми ядрами в звездах: медленный (s) и быстрый (г) процессы. Исследовано содержание сверхтяжелых элементов в более чем 50 нормальных, непекулярных звездах различного возраста и разных спектральных классов, принадлежащих разным подсистемам нашей Галактики.

Из рис. 1, 2 следует, что процесс обогащение Галактики сверхтяжелыми элементами происходил на протяжении всей ее эволюции. Существует слабая тенденция к уменьшению отношения Fe к элементам за Fe-пиком в молодых

(Fe\ (Fe\

звездах. Для различных групп звезд дисперсия log ^ и log ^ и 0,07, что

значительно больше наблюдаемой дисперсии. Следовательно можно предположить, что обогащение Галактики все время происходило вледствие одних

Ге

5,7

5,3

49

и.5

41

0,75

0.5

0,25

О

«1

0,75

0,5

0,25

й

Рас А :° ° д О X ; о ° ■ О О ° ДЛ^ Д Х о ' 1 ' Рис 2 *•: дЛд О о | о д , х 14

0 " • * д X V X О • • А Х V О Л *х X X X О -ШС; «-Гкармдки . д-А(ГЬ); х--А(Зиска) хх* о • Д X X* д * ** -о-ШС; о-Гкорлаки ** д- А(.ГВ);*-А(Зиска) х. хх.

; (!•!■», • _ РмЛ Рис.4 о ° °е с , •• о , *

І! X N м9 ^ * . ° е м3 51 Со Ті Си Ге « 1 1 1 І 1 5гв «V ® 0Ьп Ей 9 о о о ° • 0 о 9 « * * 0 9 0 о

5,9

5,5

5,1

4,?

О

Ре

Ва

?!

6,3

5,9

5,5

5,2

49

и тех же механизмов. В пользу этого говорит и характер распределения отношений обилий элементов легче железа к обилиям Ва и Яг в гало и диске (|#цс. 3). Отношение Ее к 5У, У, Ва—элементам э-процесса и к Ей — элементу г-процесса приблизительно одинаково (рис. 4). Из этого можно сделать вывод о возможности реализации в природе й и г-процессов.

УДК 539.2:541.135.5

О. В. Колначева

ЭЛЕКТРОННАЯ ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ СиТІ-Ш И С1Ш

Методом самосогласованного когерентного потенциала рассчитана электронная энергетическая структура сплавов СиТг и Сщв ТгЫг0.2 и перенос заряда для компонент сплава в сферах Вигнера-Зейтца. Сплавы СиТг и СицагПЫц_2 имеют тетрагональную кристаллическую решетку, параметры решетки взяты из [1]. Атомы Л/г в исследуемом тройном сплаве замещают атомы Си без нарушения симметрии решетки согласно [2]. Расчет потенциала проводился в МТ-приближении с применением кластерной модели. При построении кристаллической плотности заряда учитывались вклады до 16 координационных сфер включительно. Кмт-радиусы для меди и никеля имеют одинаковые значения и равны 0,34 постоянных решетки, для титана Кмт = 0,38 пост, решетки. Обменный член выбирался по Слейтеру с коэффициентом а = 1, учитывались состояния с I = .1, 2, 3. Числа заполнения валентных состояний вычислялись на каждой итерации по схеме Прадта