Научная статья на тему 'О единственности и итерационном методе решения одной нелинейной нестационарной задачи с нелокальными краевыми условиями типа теплообмена излучением'

О единственности и итерационном методе решения одной нелинейной нестационарной задачи с нелокальными краевыми условиями типа теплообмена излучением Текст научной статьи по специальности «Математика»

CC BY
91
23
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
Ключевые слова
нелокальные краевые условия / теплообмен излучением / итерационные методы / non-local boundary conditions / radiation heat transfer / iterative solution

Аннотация научной статьи по математике, автор научной работы — Голичев Иосиф Иосифович

В работе построен итерационный процесс решения нелинейной начальнокраевой задачи с нелокальными краевыми условиями, сходящийся с любого начального приближения. В частности, такими задачами описывается нестационарный процесс теплообмена излучением. Единственность решения задачи и сходимость итерационного процесса доказывается в условиях существования гладкого решения задачи. На каждом шаге итерации решается линейная начально-краевая задача с краевыми условиями третьего рода. Получена оценка скорости сходимости итерационного процесса и необходимые для его построения априорные оценки.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

The iterative process of solution of non-linear initial boundary problem with non-local boundary conditions is developed. In particular, such problems are widely used for modeling of radiation transfer processes. The constructed iterative process converges from any initial approximation. Uniqueness of the solution and convergence of the iterative process is proved under the conditions of existence of a smooth solution. The linear initial boundary problem with the third boundary condition is solved at each step of the iterative process. The rate of convergence of the iterative process is estimated and a priori estimates necessary for the iterative process are obtained.

Текст научной работы на тему «О единственности и итерационном методе решения одной нелинейной нестационарной задачи с нелокальными краевыми условиями типа теплообмена излучением»

ISSN 2074-1863 Уфимский математический журнал. Том 2. № 4 (2010). С. 27-38.

УДК 519.63

О ЕДИНСТВЕННОСТИ И ИТЕРАЦИОННОМ МЕТОДЕ РЕШЕНИЯ ОДНОЙ НЕЛИНЕЙНОЙ НЕСТАЦИОНАРНОЙ ЗАДАЧИ С НЕЛОКАЛЬНЫМИ КРАЕВЫМИ УСЛОВИЯМИ ТИПА ТЕПЛООБМЕНА ИЗЛУЧЕНИЕМ

И.И. ГОЛИЧЕВ

Аннотация. В работе построен итерационный процесс решения нелинейной начальнокраевой задачи с нелокальными краевыми условиями, сходящийся с любого начального приближения. В частности, такими задачами описывается нестационарный процесс теплообмена излучением.

Единственность решения задачи и сходимость итерационного процесса доказывается в условиях существования гладкого решения задачи.

На каждом шаге итерации решается линейная начально-краевая задача с краевыми условиями третьего рода. Получена оценка скорости сходимости итерационного процесса и необходимые для его построения априорные оценки.

Ключевые слова:нелокальные краевые условия, теплообмен излучением, итерационные методы.

1. Введение

Рассматривается задача:

ди д ( ди \

Р~дї - ~дх I а* Х,и) ~дх) + Ь (х, і и, их) = /, (х, і) Є Q, (1)

ди

а* (і, х, и) —— ооб(П, Хі) + d (х,і,и) и + Н (и (х, і)) = их*

= JН (и (^г)) <р(^ x, г) ^ + g, (х, г) Є Б, (2)

до

и (х, 0) = и°,х Є С. (3)

Здесь Q = QT = С х (0,Т); Б = Бт = дС х (0,Т) ,С — ограниченная область в

Кп (п > 2) , дС — ее граница, знак суммирования по повторяющимся индексам опускается.

Глобальная разрешимость таких задач, когда функции Ь (•) ^ (•) тождественно равны нулю, изучалась в работе [1]. Начало исследований с краевыми условиями вида (2) для уравнения теплопроводности ди = аДи положили работы [2], [3].

Введем следующие обозначения:

\U\\ — IlUII2 — \\U\\l2(G) ,

I lUl\l — lllUl\2 — HU\l2(Q)

I.I. GOLICHEV, On UNIQUENESS AND ITERATION METHOD OF SOLVING OF ONE NON-LINEAR NON-STATIONARY PROBLEM WITH NON-LOCAL BOUNDARY CONDITIONS OF «RADIATION HEAT TRANSFER» TYPE.

© ГОЛИЧЕВ И.И. 2010.

Поступила 23 сентября 2010 г.

(и, у) , ((и, у)) — скалярные произведения в Ь2(Є),Ь2(Я),

ди

\их\ — ^ ^ , \ихх\ — У,

V(Я) —^(Я) — Ь (0, Т; Щ (Є)) П (0, Т; Ь2(Є)).

д2 и

дхідх^

Через А (и) — А (х, і, и) будем обозначать матрицу (а^ (і, х, &))^=1. Будем далее использовать следующие обозначения:

г ди ду

а (і,и,их,Ух) — (А(и)их,Ух) — І а^ (і,х,и) дх-дх^,

о

Ь (і,и,их,у) — Ь (х,і,и,их) уйх,

о

до

к (1.^ = 1 к (Ф-.ЛП ф.т*.

до

до до

Решением задачи (1) — (3) называется элемент и Е V(Я),к(и) Е Ь\(Б), удовлетворяющий интегральному тождеству

т т

— ! (и.Уг) сИ + J [а (Ь,и,их,ух) + Ь (Ь,и,их,у)] ЛЬ+

0 0 т т

+ с (ь,и,у) а + к (ь,и,у) а =

гТ

к (і,ір,и,у) ¿і + /уйхйі + дуйхйі

Я

при любом у Е W21’1 (Я) , равным нулю при і — Т.

2

0

2. Условия на данные задачи, решение и дополнительные обозначения

Будем предполагать, что решение задачи (1) — (3) и(х, і) почти всюду в Я удовлетворяет неравенствам:

N1 ^ и(х,і) ^ N2. (4)

Обозначим через Р оператор проектирования

(и(х,і), если N1 ^ и(х,і) ^ N,

^, если и(х,і) < ^, N, если и(х,і) > N.

Будем предполагать, что выполнены следующий условия на данные задачи:

I. р Е Ь^(С), 0 < р1 ^ р(х) ^ р2 почти для всех х Е Я.

II. Матрица А(и) для почти всех (х,Ь) Е Я и и,ь Е [N1, N2] удовлетворяет неравенствам

||А (х,Ь,и) — А (х,Ь,у)\\ ^ Ь1 \и — у \, (5)

т \^\2 ^ а, (х, t, и) ^ М \^\2 Е Rn, (6)

где Ь1 > 0,т> 0.

III. Функция Ь (х,Ь,и,С) почти для всех (х,Ь) Е Я удовлетворяет условиям:

|Ь (х,Ь,и1 ,С) — Ь (х,Ь,и2,С) | ^ Ь2 (и1 — и2| \С\ Уи1,и2 Е [^, ^] ,С Е Кп, (7)

|Ь (х, Ь, и, С1) — Ь (х, Ь, и, С2) | ^ Ьз \С — п\ Vu Е [N1, N2], С1, С2 Е Нп, (8)

где Ь2, Ьз > 0.

IV. Функция ¿(х^,и) непрерывна на Б х [^,^] почти всюду на Б, \ё,(х^, 0)\ < с1 и по переменной и удовлетворяет условию Липшица

|^ (х, t, и1) — d (х, t, и2) | ^ Ь4 (и1 — и2| У(х, Ь) Е Б. (9)

V. Функция к(и) удовлетворяет условиям Липшица на ^-]_, N2]

|к (и1) — к (и2) | ^ Ь5 |и1 — и2| . (10)

VI. Функция <р(С,х,Ь) Е Ь1 (дО х дО х [0,Т]), <р (С,х,Ь) = <р (х,С,Ь) и, кроме того,

= !« С2

да

"УЛ. и° Е Ь2(О) , / Е Ь2(Я),д Е Ь2(Б).

Далее рассматривается вопрос о сходимости последовательности {ик}, где ик+1 — решение задачи

дик+1 д2ик+1 д . . дик

р-дГ — -щ- + Ким = 1х (х' ^ Рик) д, —

г=1 -1

— (Ь(х,ь,Рик,икх) — ^2Рик) + ! (х,г), (х,г) е я, (11)

ди

^1 С°^ (п, хг) + ^ = — ^(х, Ь, Рик )Рик + к(Рик) — ,зРик) +

+J к (Puk(£,t)) p(£,x,t)d£ — rij(x,t, Puk)д^г. cos (n,xi) + g(x,t), (x,t) E S, (12)

dG 3

uk+1(x, 0) = u0(x),x E G. (13)

Здесь rj(x, t, u) = aj(x, t, u) — ^1Sij, Sii = 1, Sj = 0, при i = j, ^1,^2,^3 — неотрицательные параметры метода. Далее заметим, что для сходимости рассматриваемого итерационного процесса существенную роль играет выбор параметра ^1. Параметры ^2 и ^3 могут быть произвольными неотрицательными (например, ^2 = ^3 = 0). Однако в некоторых случаях соответствующий выбор этих параметров ускоряет сходимость.

3. Исследование сходимости итерационного процесса

Теорема 1. Пусть задача (1) — (3) имеет решение u (x,t) E C1 (Q), удовлетворяющее условию (4), а данные задачи удовлетворяют условиям (I) — (VII). Пусть

^1 = - (M + т) , ^2,^3 > 0 и n ^ 3, а {uk} — последовательность решения задач

(11) , (13). Тогда при любом u0 E V последовательность {uk} сходится к u(x,t) при k ^ ж и справедлива оценка

\\u(x,t — uk(x,t))\\V ^ C(в1)9. ||u — uo||V , (14)

М — т

где 01 Е (в, 1), в = ---, \и\у = ут\тах\и(х,ь)\ + \и\ь2(о,тт(а))-

М + т гф,т] 2 ’ 2 к "

Доказательство. Поскольку для решения задачи (1) — (3) справедливо равенство

Ри = и, то уравнения (1), (2) можно записать в виде:

du ^ d2u д ( , . du \ . .. . , . _

p~Qt — ^1^дй2 + ^2u = dx- \ ij(x,t,Pu)dx. ) — rb(x,t,Pu,ux) + f (x,t), (x,t) E Q, i=1 i i \ j/

du

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

— cos (П, xi) + ^3u = —rd(x, t, Pu)Pu — k(Pu(x, t)) + dxi

f du

+ к (Pu(£, t)) ip(£, x, t)d£ — rij(x, t, Pu)^— cos (П, xi) + g(x, t), (x, t) E S.

dG 3

Здесь rb(x, t, u, ux) = b(x, t, u, ux) — p,2u, rd(x, t, u) = (d(x, t, u) — ^3)u. Обозначим Au. = u — u., тогда Au.+1 является решением задачи:

dAu.+i d 2Au.+i

i=1

p—^ - —ftp1 + l‘2AuM =

JL

dx,:

. n . du du,

rij(x, t, Pu) — — rij (x,t,Puk)dx

— [rb(x, t, Pu, ux) — rb(x, t, Puk, ux)] , (x, t) E Q, (15)

dAuk+1 4 , A

^i~qx— cos (n, xi) + ^зАщ+1

rij(x,t, Pu)^ — rij(x,t, Puk)dx

cos (П, x:) —

j ’ ’ >dxj ijy

— [rd(x,t, Pu) — rd(x,t, Puk)] — [k(Pu(x,t)) — k(Puk(x,t)) +

+J [к(Pu(І, t)) — k(Puk(^t)] ^(C, x, t)d^(x, t) E S, (16)

dG

Auk+1(x, 0) = 0,x E G. (17)

Умножая уравнение (15) на Auk+1e-2Xt(\ > 0) и интегрируя по области G х (0,т), где т ^ T, получим обобщенное энергетическое соотношение

т

2 \\pAuk+i(x,T)в-2Хт||2 + ^1 J \\Auk+i,x(x,t)\\2 e-2Xtdt +

o

т т

|2 -2\ti, , Л / /| „А„. / Л|2 -2\t,

+№ J \\Auk+i(x,t)\\ e dt + lpAuk+i(x,t)l e dxdt +

0 0 G

т 5 +p,3 / Auk+1(x,t)e-2Xtdxdt = J(т), (18)

0 G i=1

где

Ji(t

Jï(r

Ji(r

Ja(t

Jb(r

du

r“(Pu) dx:- r»(PUk> dxj dx

ди„\ dAu„+le-^

0 G

T

0 G

T

0 dG

0 dG

T

(rb(Pu) — rbPuk) Auk+ie 2Xtdxdt,

(rd(Pu) — rdPuk) Auk+ie-2Xtdxdt,

(h(Pu) — hPuk) Auk+ie~2Xt dxdt,

/ [h(Pu(£,t)) — hPuk(£,t)] <£(Ç,x,t)Auk+le~2XtdÇdxdt.

0 dG dG

Получим оценки интегралов Jl — J5. Представим интеграл Jl(r) в виде

T

Ji(t ) = Ji,i(r ) + Ji,2 (r )

0G

ч du . du\ dAuk+i _2Xt , ,

rij (Pu) dx — ri: (Puk)^ I —^---e dxdt+

dxj ) dxi

+

r: (Puk )( du — du1 ) ^ e-2X‘dxdt.

0G

K dxj dxj dxi

Учитывая неравенство (5), очевидное неравенство \\Ри — Ру\\ ^ ||и — ^|| и ограниченность градиента решения (\их\ ^ С1), получаем

lJi,i(r )

г': (Pu) Щ — ri:(Puk ] dxj dxi

du\ dAuk+i _

e 2Xtdxdt

<

0G

^ У J (Li + Pi) luxl IPu — Puk I IAuk+i,xl e-2Xtdt ^

0G

т

i (L1 + e-ll dt

0

Далее будем использовать обозначения

uk uke , uk,x uk,xe , Auk Auke , Auk,x Auk,xe .

Тогда полученную выше оценку можно записать в виде

т

IJi,i(T)| i (Li + Pi)Ci ||AUk+i,x|| |AUkII dt.

:i9)

Для оценки интеграла Ji,2 воспользуемся неравенствами (6) и, учитывая, что Vi = 2 (m + M) , получим

Iri:(Puk)jы < dpi Id2 ve G Rn.

В силу симметричности матрицы (r j ) из последнего равенства следует, что

Iri:(Puk)&п:1 < $ (vi|e|2)2 (vi W

T

T

T

Откуда следует, что

\^,2(т)\ ^ в/11 (у ЦАик,х112 ^1 \\Аи(к+1),х\\2 dt ) . (20)

При оценке .]2(г), используя неравенства (7)-(8) и ограниченность градиента их, получаем

Т

\Чт )\

[Ь(х,Ь, Ри,их) — Ь(х,Ь, Рик,ик,х) —

о а

— 12(Ри — Рик)] Аи(к+1)в 2Xtdxdt| ^

Т

^ (Ь2СХ + 12) I I (Ри — Рик) ^и^^| е 2Х(х(Ь+

оа

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

Т

+Ьз$ / \их — ик,х\ ^Щк^ е 2X1 (х(Ь ^

оа

^ (Ь2С +12) у \\АщII ЦАщ^Ц dt + Ь^ ЦАщ^Ц ЦАщ^Ц dt.

оо Используя неравенство (9), получим оценку интеграла .]з(г)

\Чт )\ =

(х, Ь, Ри)Ри — d(x, Ь, Рик)Рик—

да

получаем, что

\Ыт ^ ^ (2Ь^ + (+ 1з) ( (с || Аик,х \ + С (с) \\Аик \ ) (ь) х

о

Т \ 2

2)

(21)

о да |

—¡лз(Ри — Рик)] Ащк+1)е~2ХЬ(х(^ =

Т

= || [((х, Ь, Ри) — ((х, Ь, Рик)Ри+

о да

+ (((х,Ь,Рик) — 1з)(Ри — Рик)] Аu(k+1)e~2Хtdxdt| ^ (22)

Т

^ (2Ь4N + (+ 1з) ! || Аик||да 11Аик+1Цда (Ь ^ о 1

^ (2Ь4N + (+ 1з) ||АикЦ2да ЦАи^Ц^а (Ь

Здесь 11V|да = \у(х)\2 (х. Используя известное неравенство (см. [4])

М1да ^ с 1Ы|2 + се ||и||2 , (23)

х ( / (с ЦАик+1,хМ + С (с) || Аик+11 ) (Ь) . (24)

Т

т

Для оценки интеграла .]4(т) достаточно воспользоваться неравенствами (10),(23). В результате получим

Щт )| ^ Ь5 \ (є \\Аик,х\\2 + С (є) \\Аик ||2) (і\ х

х (с ЦАик^х! + С (с) || Аик+112) (Ь! . (25)

Оценим, наконец, интеграл 35(т). В силу ограничений, наложенных на функции к(и), <р(С,х,Ь), легко убедиться в справедливости следующих соотношений

j [к(Ри(£,г)) - к(Рик(І,ЩАик+1е 2Хі^(І,х,г)(І(х эа да

^ Ь5 '] ] 1Ри(^,1) - Рик(£,1)1 І^(^,Х,І)І Є (^(х\ х

эа да

X I j у 1р(£,х,г)11Аик+1(х,г)12 е 2Хі(£(х эа да

ь5 1 І ІРи(С,і) - Рик(С,і)\2 Р(£,і)е 2ХІ(С І І / Ііи(х,і)ІІАик+і(х,і)І‘2 е 2ХІ(І І ^ ю _ / ^а

^ р5С2 \Аик 11 да \\Аик+і\\да '

Вновь, используя неравенство (23), получаем

і

\Ыт )\ ^ р5С12 1 І (є \\Аикх\\2 + С (є)||Аик||2) (і\ х

2

2)

х 1 (є \\Аик+1,х \| + С (є) \\Аик+і II) (і\ . (26)

,0

Введем вспомогательную норму в (О)

| д — рі || ^X

Тогда очевидно, что

У\Л = 1і \\vxW2 + (А + ¡12) |М|2, Л > 0.

і

і

1Н| ^ (Л +12) 21М|Л, ц^х\ ^ і і 2 |М|А.

Учитывая последние неравенства, оценки (19)—(21) и обозначая ||Н||ДГ = I ІМІД (і, полу-

12 =

0

чим

< Кі(Л + 12У2 ^Пк |||дт |||Аик+1|||лг (27)

и1,2 (т)| ^ 1 |||Дт |||Аик+іШ , (28)

1Ыт )| ^ К2(Л)(Л + І2У1 ^ик |||Дт ^ик+іШ , (29)

т

2

где К1 = (Ь1 + Цl)ClHl 2 , К2(А) = (Ь2С1 + 12)(А + 12) 2 + Ьз1\ 2 .

Обозначим д = 1 — в и выберем с настолько малым, что

(2Ь4М' + 1з + Ь5(1 + С2))с к ^д. (30)

Далее, выбирая А > С(с)11с~1 и учитывая оценки (24)-(26), получаем оценку

51

£\Мт)\ К -л !!\Аик.\\\Лт\\\Аик+1\\\Лт . (31)

г=з

В случае необходимости, увеличивая А, можно считать выполненным неравенство

(К1 + К2(А))(А + 12) 2 К ^ д. (32)

Тогда получаем, что

5

^ Щт )\ К в1 \\\Аик \\\хт \\\Аик+1 \\\хт , (33)

г=з

где 0 < в1 = в + 2 д < -.

Из условия I следует, что

ЦрАик+1(х,т)|| > Р1 ЦАик+1(х,т)||.

Принимая во внимание последнее неравенство и соотношение (18), получаем

2 Р1 ||Аllk+1(x,т)||2 + \\\Аик+1\\\Хт к в1 \\\Аик \\\хт \\\ Аик+1 \\\хт . (34)

Откуда следует, что

К вк+ \\\Аио\\\хт Ут Е (0,Т],

и

1р1

— \\Аик+1(х,т )\\ К вк+1 \\\ Аи0 \\\ Хт Ут Е (0,Т ].

Из последних неравенств следует, что

2 к

угатах II Аик(Ь)|| К \ —в\\ Аи0\\ Хт ьф,т\ \р1

поэтому

уга1шах ЦАи (Ь)|| + \\\ Аи\\\Хт К (- + \/—\ в\_ \\Аио\\Хт . (35)

гф,т] \ у Р1 / Хт

Можно считать, что А + 12 > 11, тогда 11V|Хт > 11 2(а) и

т

\\М\\хт > 11 Нж^а) = 11 ||v||L2(о,т-^2(а)).

о

Учитывая неравенства

угатах ||и(Ь)|| > е Хтугатах |\у

гф,т ] гф,т ]

> е~хти2 Н?;11 1

хт > е 11 \\u\\L2(о,т№1(а)) ,

\М\хт К \1М1\хт К (А + 12) 2 |М|у ,

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

получаем

1

УГа^шах II Аик(Ь)|| + \|| Айк||\хт > е Хт шт[1,12 ]ЦАщ ||у, Н1 Аио IIIхт К (А + 12~) 12 II Аио ! у .

Далее фиксируем параметр А, удовлетворяющий условиям (31), (32) и условию А+12 > 11. Учитывая два последних неравенства и неравенство (35), получим доказываемое неравенство (14) .

Докажем единственность решения задачи (1), (3) при условии, что существует решение и Е О1(Я). Предположим, что кроме решения и существует решение у(х,Ь) Е V, удовлетворяющее ограничению (4). Тогда и и V удовлетворяют соотношениям вида (15), (16), в которых ик+1 = ик = V. В этом случае неравенство (34) для Ай = и — V примет вид

—Р1 ||Аu(x, Ь) Ц + ||| Аи1|\Хт к в1 \|| Аи11\Хт , Ут Е (0, Т ].

Откуда следует, что Аи = (и — v)e~Хt = 0 почти всюду в Ц.

4. Априорная оценка классического решения

Для применения итерационного процесса 11-13 необходимо задать ограничения сверху и снизу для решения задачи 1-3. В работе [1] получена оценка слабого решения в Ь(Ц) задачи вида (1) — (3), где Ьо(х,Ь,и,их) = 0, ((х,Ь,и) = 0. Однако эти оценки содержат неявно заданные константы, что не позволяет использовать их в предлагаемом итерационном методе.

Для классического решения, то есть решения непрерывного в Ят, имеющего непрерывные ди д2и ди

производные —, ——-— в Цт и —— в Цт и Бт, можно найти явную и более точную оценку. дЬ дхгдх, дхг

Далее будем предполагать, что выполнены следующие условия:

1о. а,(х,Ь,и)СгСз > 0 У(х,Ь) Е Цт,и Е R1,С Е Rn; да,(х,Ь,и) да,(х,Ь,и)

производные --------------,------------ непрерыны и ограничены в любом ограничен-

дхг ди

ном цилиндре ZN = Цт х [—N,

2о. Функцию Ь(х,Ь,и,их) можно представить в виде

ди

Ь(х, Ь, и, их) = Ьг(х, Ь, и, их)—----+ Ьо(х, Ь, и)и,

дхг

где _ _

Ьо(х, Ь, и) > Сь + Сь \и\а2 У(х, Ь) Е Цт, и Е R1, (36)

где Сь Е R1,Cь и а1 > 0;

3о. _ _

((х, Ь, и) > Са + С а \и\а2 У(х, Ь) Е Б т, и Е R1, (37)

где Са и С а > 0;

4о. Функция (р(С,х,Ь) удовлетворяет условиям VI, где С2 < 1;

5о. Функция к(и) задана на R1, непрерывна, не убывает и удовлетворяет условию

\к(и)\ > Сн \и\аз Уи Е R1, (38)

где Сь_> 0;

6о. Са + С а + Сн > 0.

Запишем уравнение (1) в виде

ди д2и ди

р— — а, (Ь, х, и) —— --------+ Вг(х,Ь,и,их:)--+ Ь (х, Ь, и,) и = ; (х,Ь),

дЬ дхгдх, дхг

где

Вг(х,^,и,их) Ъг(х,^,и,их)

да,(х,Ь,и) да, ди

дх, ди дх,

Перейдем от функции и(х,Ь) к функции v(x,t) = и(х,Ь)е Хь. Функция v(x,t) удовлетворяет уравнению

dv ,, s д2v „ , . , dv

tidxj

p^- - üij (t,x,u) ^77--------+ Bi(x, t, u, Ux)^— + (b (x,t,u,) + X)v = f (x,t)e xt,

dt dxidxj dxi

и условиям

dv

aij (t, x, u) ——- cos(n, xi) + d (x,t,u) v + h (u (x, t)) e xt-

j

,-Xt / 7 / it „„-xt

-е j К {и (£,г)) <р (£,х,г) = де-

да

Пусть неотрицательный максимум функции V в области Qt = О х [0, достигается в точке (хо^о) £ О х [0, ¿1], тогда, учитывая условие (36), получаем

{Сь + \^{хо,и) + Сь 1и{хоМ)Г1 v{xо,tо) ^ /{хо,^)е-Х\ (39)

Далее будем считать, что Л > — Сь, и условимся обозначать символом д+{у) {д~{у)) функцию равную g{y), если д{у) > 0 {д{у) ^ 0) и д+{у) = 0 {д-{у) = 0), если д{у) < 0 {д{у) > 0). Введем обозначение

/+{х,^) ( /+{х,^) \1/(“1+1)

l+(x, t, X) = min

40)

Сь + Л у С ь

если Сь = 0, то 1+ = /+/{Сь + Л). Учитывая неравенство (39), получаем

v{xо,tо) ^ 1+{хо,Ь,Л)е-хг.

Пусть неотрицательный максимум достигается в точке (х0^0) £ , тогда в этой точке

вектор vx имеет направление внешней нормали, поэтому в силу положительной определенности матрицы А

^ ч

ац- СО$,(и,хг) > 0. ' дхз

Заметим еще, что из неравенства v{x0,t0) > v{$l,t0) £ О следует неравенство

и{х0, ¿0) > и{£, ¿0) £ О.

Учитывая краевое условие (2), получаем, что

^хо,и,и{хо,и)^{хо,и) + е х | к{и{хо,и)) — J к{и{£,и))<р{£,хо,и)с1£ | ^

да

^ д{хо,^)е-х\ (41)

Принимая во внимание условия 40,50, получаем

к{и{хо,и)) — / к{и{£^о))<р{£,хо,Ь)с1£ = / [К{и{хо,Ь)) — к{и{£,и))] х да да

хр{£,хо,и)С£ + к{и{хо,и)) — / >{>а,хо,и М > {1 — С12)к{и{хо,Ь)).

да

Воспользовавшись неравенствами (37), (38), получаем

С + Саеа2Моva2(хо,Ь)) v{xо,tо) + {1 — С2)е-Х1СнеазХ1°vaз{хоМ) ^ де-Х1°.

Cdv(xo,to) + Cdea2Xt0v(a2+l)(xo,to) + (1 - C2)e-xtChe(a3-l)xt0va3(xo,to) ^ ge-xt0. (42)

Откуда получаем

aXt0v'~21 ^'(xo,to) + (1 - C2)e '"'Che'"3 */'"'°v

Полагаем

m±(x, t) = min

g± (g±\ Cd \Cd)

l/(a2 + l)/ \ l/a3

Ch(1 - C2)

(43)

Тогда из (44) следует оценка

v{xо,tо) ^ т+{хо^о)е-хь°.

Очевидно, что если положительный максимум достигается в точке {х0,0), то v{x0, 0) = и{х0, 0) = и0{х0). Таким образом, во всех случаях справедлива оценка

max v(x, t) ^ max Откуда следует оценка сверху

max u+(x), max m+(x, t)e , max l+(x, t)e

-xt

u(x, t\) ^ extl max

max u+(x), max m+(x, t)e , max l+(x, t, A)e

xt

а ''' яч Яь1 j

Аналогичным образом получаем оценку снизу неположительного минимума

u(x, t\) > extl min

min u (x), min m_ (x,t)e , min l_ (x,t,A)e

g J’ St1 v ’ ' ’ Qt1 v ’ ’ '

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

xt

где

m-(x, t) = max

l-(x, t, A) = max g-(x,t)

f-(x,t)

Cd

Cb + A’ |g- (x,t)l ^1/(а2+"

C h

lg-(x,t)l Ch(l — C2)

1/аз

(44)

(45)

(46)

Таким образом установлено следующее утверждение

Теорема 2. Пусть и{х,Ь) есть классическое решение задачи {1) — {3) и пусть выполнены условия 10 — 60. Тогда для решения и{х,Ь) при любом t1 £ [0,Т] справедливы оценки

вир вХІ1 тіп х>оь

min u (x), min m_ (x,t)e , min l_ (x,t,A)e

g -w St1 v ’ 7 Qt1 v 7

xt

^ u(x,t\) ^ inf e max

x>cb

max u+ (x), max m+(x,t)e xt, max l+(x,t,A)e xt

G

St1

Qt1

где 1±{х,і,А),т±{х,ї) определяется формулами (40), (4-5), (43), (46)-

Замечание. В модели теплообмена излучением по закону Стефана-Больцмана без учета конвективного переноса тепла

Ъг{х, t, и, их) = 0 {г = 0,и), С{х, t, и) = 0, к{и) = к |и| и.

Функция и имеет физический смысл абсолютной температуры. При естественных предположениях, что / > 0, д > 0, ио > 0 получим соотношения

f (x t)

l-(x,t,A) = 0, m-(x,t) = 0, u°_ = 0, l+(x,t,A) = —^—, m+(x,t)

A

g

[x(l — C2)\

1/4

Тогда при любом А > 0

max u°(x), max G St1

g

f

¡л nw e-xt, max{ e-xt k(1 — C2)) Qt1 A

Полагая в последнем неравенстве A = 1, получим

о / g

max u , max —-----------

G St1 \x(\ — C2)

, t\ max f Qt1

(47)

(48)

Если нет внутренних источников тепла, то есть f = 0,то, устремляя Л к нулю в неравенстве (47), получим оценку

max u , max g St1

9

k(1 - C2)

(49)

4

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Амосов А.А. Глобальная разрешимость одной нелинейной нестационарной задачи с нелокальными краевыми условиями типа теплообмена излучением // Дифференциальные уравнения. Т. 41. 2005. №1. С. 93-104.

2. Тихонов А.Н. О функциональных уравнениях типа Volterra и их применениях к некоторым задачам математической физики // Бюллетень МГУ (А). Т. 1. 1938. №8. С. 1-25.

3. Тихонов А.Н. Об уравнении теплопроводности для нескольких переменных // Бюллетень МГУ. Сер. А. Т. 1. №9. 1938. С. 1-45.

4. Ладыженская О.А., Солонников В.А., Уральцева Н.Н. Линейные и квазилинейные уравнения параболического типа. М: Наука, 1967. 736 с.

Иосиф Иосифович Голичев,

Институт математики с ВЦ УНЦ РАН, ул. Чернышевского, 112,

450008, г. Уфа, Россия E-mail: shaig@anrb.ru

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.