CC BY
42
УДК 537.634.2
Е.Ю. Королева, А.А. Набережное, В.И. Нижанковский, Н.И. Поречная
МАГНИТОСТРИКЦИЯ И НАМАГНИЧЕННОСТЬ ЖЕЛЕЗОСОДЕРЖАЩИХ СТЕКОЛ
E.Yu. Koroleva A.A. Naberezhnov ''2'3, V.I. Nizhankovskii3, N.I. Porechnaya 4
',4 St. Petersburg State Polytechnical University, 29 Politekhnicheskaya St., St. Petersburg, 195251, Russia.
',2 Ioffe Physical Technical Institute, 26 Politekhnicheskaya St., St. Petersburg, 194021, Russia. 2, 3 International Laboratory of High Magnetic Fields and Low Temperatures,
Gajowicka 95, 53-421 Wroclaw, Poland.
MAGNETOSTRiCTiON AND MAGNETiZATiON OF FERRiFEROUS GLASSES
Определены полевые зависимости коэффициентов продольной, поперечной и объемной маг-нитострикции для железосодержащих щелочноборосиликатных стекол, содержащих в порах внедренный сегнетоэлектрик KNO3. Получена полевая зависимость намагниченности исходного магнитного непористого стекла, на базе которого изготавливались образцы, и определена величина коэрцитивного поля.
МАГНИТОСТРИКЦИЯ. НАМАГНИЧЕННОСТЬ. НАНОКОМПОЗИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ.
The field dependencies of transverse, longitudinal and volume magnetostrictions for ferriferous alkali boron silicate glasses with KNO3 ferroelectric embedded into the pores have been determined. The magnetization dependence on applied magnetic field for initial nonporous ferriferous glasses was obtained and the coercive force was determined.
MAGNETOSTRICTION. MAGNETIZATION. NANOCOMPOSITE MATERIALS.
В последние годы пристальное внимание уделяется созданию новых многофункциональных материалов, в первую очередь мультиферроиков, сочетающих в себе сег-нетоэлектрическое и магнитное упорядочения. Такие материалы актуальны, в первую очередь, для спинтроники, и в настоящее время создан ряд двумерных (2Б) и трехмерных (ЗБ) структур на основе либо чередующихся тонких пленок с сегнетоэлек-трическим и магнитным упорядочениями, либо ЗБ-столбчатых структур, в которых переключение поляризации используется для управления спиновым состоянием в магнитной системе [1 — 3]; разработаны
сегнетоэлектрические транзисторы с колоссальным магнитосопротивлением [4]. В работах [5 — 7] описано переключение магнитной системы в модельном мульти-ферроике В1Ре03 под воздействием электрического поля. В подобных структурах взаимодействие между подсистемами осуществляется, в основном, благодаря стрик-ционным явлениям на границе раздела; таким образом, увеличение этого интерфейса становится приоритетной задачей. Один из способов ее решения — создание нанокомпозитных материалов с одновременно существующими, пространственно разделенными сегнетоэлектрической и маг-
нитной подсистемами; их основой служат пористые матрицы, обладающие высокой сквозной пористостью. Средний диаметр пор можно контролировать и варьировать в широких пределах от единиц до сотен нанометров, а само распределение пор по диаметрам оказывается достаточно узким (до 10 — 15 %). Недавно были получены железосодержащие пористые стекла [8], и показано, что внутри каркаса матрицы образуются наночастицы магнетита [9]. Наличие явно выраженных магнитных свойств у этих матриц было установлено в работе [10]. Пустые поры этих матриц предполагается заполнять сегнетоэлектриком, что открывает возможность детально исследовать взаимодействие пространственно разделенных сегнетоэлектрической и магнитной подсистем через упругие деформации самой матрицы при приложении внешнего магнитного и/или электрического полей. Следует отметить, что данные нанокомпо-зиты аналогичны разрабатываемым в настоящее время пленочным (горизонтальным) многослойным гетероструктурам, в которых чередуются слои сегнетоэлек-трика и ферримагнетика, или вертикальных наноструктур из несмешиваемых фаз (например, шпинели и перовскита [11]), в которых колонки (стержни) одной фазы внедряются в матрицу другой. В наноком-позитных материалах на основе пористых стекол обеспечивается большое отношение интерфейса к объему, т. е. именно тот параметр, который необходим для взаимодействия через упругие напряжения, причем на характерном масштабе единиц и десятков нанометров при соответствующем выборе среднего диаметра пор. Для определения величины ожидаемых упругих деформаций каркаса магнитной матрицы при приложении внешнего магнитного поля в данной работе и были проведены измерения магнитострикции для микропористых (со средним диаметром пор 5 ± 2 нм и пористостью около 15 % [9]) стекол, приготовленных одностадийным травлением из исходных стекол, имевших состав 60% 8Ю2 •15%В203'5%Ка20'20%Ре203 [8] и любезно предоставленных для исследования
сотрудниками Института химии силикатов им. И.В. Гребенщикова РАН (ИХС РАН).
Объекты исследования
и методика измерений
Полученные из ИХС РАН микропористые стекла были заполнены нитратом калия KNO3 из расплава под давлением, заполнение составляло примерно 60 % от общего порового пространства. Ранее было показано [12], что при определенных условиях нитрат калия в условиях ограниченной геометрии находится в сегнетоэлектрической фазе вплоть до самых низких температур, поэтому именно этот материал и был выбран для заполнения. Из приготовленных образцов для исследования магнито-стрикции была выбрана плоскопараллельная пластина размером 4,8 х 4,8 х 0,54 мм. Она была тщательно высушена и очищена от остатков нитрата калия на поверхности. Исследования проводились в Международной лаборатории сильных магнитных полей и низких температур (г. Вроцлав, Польша). Относительные удлинения образцов измерялись на емкостном дилатометре при частоте 1 кГц в специально сконструированной ячейке [13], при температуре 4,2 K, по методике, описанной в статье [13], с применением магнитных полей до 14 Тл, создаваемых сверхпроводящим магнитом Oxford Instruments (скорость изменения поля составляла 0,5 Тл/мин). Измерения намагниченности образца исходного магнитного непористого стекла были проведены на вибрационном магнитометре также при температуре 4,2 K. Стабильность температуры при проведении измерений в обоих случаях была не хуже 0,01 K.
Результаты и их обсуждение
Полученные результаты измерения относительного удлинения образца от величины приложенного магнитного поля для двух его направлений (перпендикулярно плоскости пластины и вдоль нее), а также рассчитанное изменение объема образца представлены на рис. 1. Целесообразно сопоставить эти результаты с полученными данными по намагниченности образца. Хо-
а)
10 ДЫ.
б)
■
-
1
' >
10 ды.
в)
/
.ИГ
ТГ
10 йУЛ/
15 10 5
■
■ >
1
\
—■— —1— —■— —■— —■—
8
10
12 О, Тл
Рис. 1. Экспериментальные величины коэффициента продольной (а) и поперечной (б) маг-нитострикции, а также коэффициент объемной магнитострикции (в), рассчитанный по данным (а, б), как функции от магнитной индукции
приложенного поля для микропористого железосодержащего стекла с нитратом калия, внедренным в поры
рошо видно, что при значениях магнитной индукции до 2 Тл (малые поля), где еще не происходит полной намагниченности образца (рис. 2), наблюдается область нелинейного роста относительного удлинения (см. рис. 1), однако в полях, превышающих 2 Тл, т. е. когда намагниченность практически достигает насыщения, значения коэффициентов продольной, поперечной и объемной магнитострикции растут линейно. Поскольку исходное распределение магнитных частиц в скелете матрицы является случайным и изотропным, то не ожидалось разницы между коэффициентами
поперечной и продольной магнитострик-ции, однако в эксперименте такая разница наблюдалась. Наиболее логично объяснить этот экспериментальный факт появлением некоторой анизотропии в процессе травления. Напомним, что сквозное травление для получения пористых матриц проводилось на тонких плоских пластинах; при этом процесс активно развивался перпендикулярно поверхности, а не вдоль узких торцов образца.
Полученные значения коэффициентов линейной (8,8^10-6 и 5,6-10-6) и объемной (2Д10-5) магнитострикций сравнимы с коэффициентами линейной магнитострикции для большинства материалов (они находятся в пределах (2 — 9) •Ю-5). Полученная информация о величинах коэффициентов магнитострикции и об их полевой зависимости позволяет провести оценку диапазона необходимых магнитных полей для изучения влияния магнитного поля на сег-нетоэлектрическую подсистему в подобных магнитных нанокомпозитных материалах. Ранее в работе [9] было показано, что в подобных стеклах существуют частицы магнетита с характерным размером 15 — 17 нм. Если учесть, что сферические частицы магнетита размером около 130 нм уже являются однодоменными (см. работу [14]), а методом компьютерного моделирования [15] было показано, что наночастицы
:/; г.ч
В, Тл
Рис. 2. Зависимость намагниченности от индукции приложенного магнитного поля для исходного непористого стекла
магнетита размером меньше 24 нм обладают суперпарамагнитными свойствами, то полевая зависимость намагниченности (см. рис. 2) не вызывает удивления, так как она характерна для ансамбля «независимых» суперпарамагнитных частиц. Из приведенных кривых было получено значение коэрцитивного поля (Ис = 69,25 кА/м = 870 Э), которое хорошо совпадает с величиной, полученной ранее из исследования магнитного отклика методом магнитно-силовой микроскопии [10].
Итак, в работе впервые получены полевые зависимости коэффициентов магнито-стрикции при 4,2 К в магнитных полях с индукцией до 14 Тл для нанокомпозитно-
го материала на основе железосодержащего пористого стекла, содержащего в порах сегнетоэлектрик — нитрат калия.
Полученная разница для коэффициентов продольной и поперечной (относительно направления приложенного поля) магнито-стрикции связана, скорее всего, с появлением анизотропии магнитных свойств в процессе приготовления пористых стекол.
Исследована полевая зависимость намагниченности исходного непористого магнитного стекла в магнитных полях с индукцией до 14 Тл при температуре 4,2 К и определено значение коэрцитивного поля.
Работа выполнена при финансовой поддержке Министерства образования и науки РФ и РФФИ (грант 12-02-00230).
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Garcia, V. Ferroelectric control of spin polarization [Text] / V. Garcia, M. Bibes, L. Bocher [et al.] // Science. - 2010. - Vol. 357. - P. 1106-1110.
2. Niranjan, M.K. Magnetoelectric effect at the Fe3O4/BaTiO3 (001) interface: a first-principles study [Text] / M.K. Niranjan, J.P. Velev, C.-G. Duan [et al.] // Phys. Rev. B. - 2008. - Vol. 78.
- P. 104405 (8 p.).
3. Duan, C.-G. Predicted magnetoelectric effect in Fe/BaTiO3 multilayers: Ferroelectric control of magnetism [Text] / C.-G. Duan, S.S. Jaswal, E.Y. Tsymbal // Phys. Rev. Lett. - 2006. - Vol. 97. -P. 047201 (4 p.).
4. Zhao, T. Colossal magnetoresistive mangan-ite-based ferroelectric field-effect transistor on Si [Text] / T. Zhao, S.B. Ogale, S.R. Shinde [et al.] // Appl. Phys. Lett. - 2004. - Vol. 84. - № 5. - P. 750-752.
5. Benatmane, п. Voltage-dependent ferromagnetic resonance in epitaxial multiferroic nanocom-posites [Text] / N. Benatmane, S.P. Crane, F. Za-valiche [et al.] // Appl. Phys. Lett. - 2010. - Vol. 96.
- P. 082503 (3 p.).
6. He, Q. Electrically controllable spontaneous magnetism in nanoscale mixed phase multiferroics [Text] / Q. He, Y.-H. Chu, J.T. Heron [et al.] // Nature Commun. - 2011. - Vol. 2. - P. 225 (4 p.).
7. Baek, s.H. Ferroelastic switching for nano-scale non-volatile magneto-electric devices [Text] / S.H. Baek, H.W. Jang, C.M. Folkman [et al.] // Natur. Mater. - 2010. - Vol. 9. - P. 309-314.
8. Столяр, С.В. Новые двухфазные железосодержащие натриевоборо-силикатные стекла для получения нанопористых материалов с магнитными свойствами [Текст] / С.В. Столяр,
И.Н. Анфимова, И.А. Дроздова, Т.В. Антропова // Наносистемы, наноматериалы, нанотехноло-гии. - 2011. - Т. 9. - № 2. - C. 433-440.
9. Antropova, T.V. Structure of magnetic nano-clusters in ferriferous alkali borosilicate glasses [Text] / T.V. Antropova, I.N. Anfimova, I.V. Golo-sovsky [et al.] // Physics of the Solid State. - 2012.
- Vol. 54. - № 10. - P. 2106-2111.
10. Поречная, Н.И. Топография и магнитный отклик железосодержащего стекла по данным магнитно-силовой микроскопии [Текст] / Н.И. Поречная, C.A. Плясцов, А.А. Набереж-нов, А.В. Филимонов // Научно-технические ведомости СПбГПУ. Физико-математические науки. - 2010. - № 4 (109). - С. 113-117.
11. Zheng, H. Multiferroic BaTiO3-CoFe2O4 nanostructures [Text] / H. Zheng, J. Wang, S.E. Lofland [et al.] // Science. - 2004. - Vol. 303.
- P. 661-663.
12. Naberezhnov, A. Dielectric response and crystal structure of nanocomposites KNO3-porous glasses [Text]/ A. Naberezhnov, E. Koroleva, A. Sysoeva, S. Vakhrushev [et al.] // Abstracts of 6th International Conference on Broadband Dielectric Spectroscopy and its Applications. - 2010. - Spain, Madrid, September, 7 - 10. - 126 p.
13. №zhankovskii, V.I. Magnetostriction of terbium molybdate in high magnetic field [Text] / V.I. Nizhankovskii // Europ. Phys. J. -B. - 2009.
- Vol. 71. - P. 55-57.
14. Brown, W.F. Magnetic interactions of superparamagnetic particles [Text] / W.F. Brown // J. Appl. Phys. - 1967. - Vol. 38. - № 3.
- P. 1017-1018.
15. Лютоев, А.А. Моделирование магнитных
свойств наночастиц оксидов железа для систем очистки [Электронный ресурс] / А.А. Лютоев, Ю.Г. Смирнов // VI Междунар. сем. «Компьютерное моделирование электромагнитных
процессов в физических, химических и технических системах». — Воронеж, 30.06—01.07. 2012. — Режим доступа: http://www.vorstu.ru/ conferences/82/89/557/
КОРОЛЕВА Екатерина Юрьевна — кандидат физико-математических наук, доцент Санкт-Петербургского государственного политехнического университета, старший научный сотрудник Физико-технического института им. А.Ф. Иоффе РАН. 195251, г. Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29 [email protected]
НАБЕРЕЖНОВ Александр Алексеевич — кандидат физико-математических наук, доцент Санкт-Петербургского государственного политехнического университета, старший научный сотрудник Физико-технического института им. А.Ф. Иоффе РАН. 195251, г. Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29 [email protected]
НИЖАНКОВСКИЙ Виктор Игнатьевич — доктор физико-математических наук, профессор Международной лаборатории сильных магнитных полей и низких температур. 53-421, г. Вроцлав, Польша, Гайовицка ул., 95 [email protected]
ПОРЕЧНАЯ Надежда Ивановна — аспирантка кафедры физической электроники Санкт-Петербургского государственного политехнического университета. 195251, г. Санкт-Петербург, Политехническая ул., д. 29 [email protected]
© Санкт-Петербургский государственный политехнический университет, 2013
