CC BY
26
детеюировалось но увеличению фототока //. на 14 %. Зависимость Д/Д#о) характеризуется насыщением но нолю, возникающим при В0 ~ 0,1 'Гл. При наложении перпендикулярно постоянному МП еще и микроволнового МП {В \ ~ 2 мкТл, V = 9,5 ГГц) обнаружено, что вблизи Нт ~ 0,32 Тл имеются два воспроизводимых максимума фототока Д/у: Было показано, что данный эффект не объясняется локальным разогревом кристаллов. Оценка магнитного момента носителей -заряда \л = И\1Вт дает значение р, близкое к магнетону Бора. Полуширина
ников ДВ ~ 0,01 Тл позволяет оценигь время жизни элекфО! II ю-дыроч! илх пар, как х ~ /;/(Д#р£) ~ КГ4 с. Полученные результаты доказывают спиновую природу фотопроводимости монокристаллов Сь0 в МП.
В работе обнаружено влияние слабого МП с индукцией < 1 Тл на фотопроводимость монокристаллов С60. Резонансное изменение фототока в монокристаллах С60, в условиях ЭПР, свидетельствует о возможном влиянии МП на спиновое состояние промежуточных электронно-дырочных пар.
ИССЛЕДОВАНИЕ КИНЕТИКИ ДЕФОРМИРОВАНИЯ ТОНКИХ ПРИПОВЕРХНОСТНЫХ СЛОЕВ ТВЕРДЫХ ТЕЛ МЕТОДОМ ДИНАМИЧЕСКОГО НАНОИНДЕНТИРОВАНИЯ
© С.В. Потапов, Э.А. Бойцов, А.И. Тюрин
К наиболее широко распространимм неразрушающим способам исследования механических свойств твердых тел относятся методы определения твердости и микротвердости материала. Развитые в последние года методы динамического микро- и наноиндентирования позволили получить достаточно разнообразную информацию о механических свойствах образца и зоны деформирования около индентора (статическую и динамическую микротвердость, модуль Юнга, коэффициент деформационного упрочнения, коэффициент трещиностойкости и др.) и о динамике формирования отпечатка. Выявит!. о тдельные стадии в формировании отпечатка и определить микромеханизмы массопереноса, доминирующие на каждой из них. Однако существующая методика проведения таких исследований включает обязательное предварительное подведение образца к индентору до касания, что исключает возможность получения достаточно малых отпечатков и тем самым невозможно получить адекватную информацию о самых начальных фазах деформирования материала под индентором.
Для получения информации о начальных фазах формирования отпечатка необходимо знать динамику формирования отпечатка (текущие значения глубины отпечатка) и значений сил, действующих со стороны внедряющегося индентора. Это позволяет выявлять характерные динамические закономерности инденти-рования предварительно не деформированного мате-
риала (индентирование без предварительного касания индентором образца), а также выявлять, определять динамические и термоакгивационные характеристики индентирования, по анализу которых судить о микромеханизмах деформирования материала на самых ранних фазах индентирования.
Экспериментальная установка представляла собой вертикально расположенный подвижный шток, на одном конце которого закреплен стандартный индентор, а на другом - подвижная катушка элекгромаг нитного привода. При пропускании тока по катушке шток с индентором удерживается В подвешенном СОСТОЯ! ШИ на высоте порядка 10-50 мкм от поверхности образца. При отключении тока, протекающего через катушку, шток начинает свободно падать на образец Перемещение штока отслеживается с помощью датчика смещения. Момент касания индентором образца и величина нагрузки определяется с помощью пьезодатчика.
Предварительные результаты показали, что данная методика позволяет определить динамические характеристики деформирования материала (кинетику формирования отпечатка и изменение во времени сил, действующих на материал под внедряющимся индентором) на начальном этапе индентирования.
Так, на кристаллах КС1, ЫаСЛ, ЫР определены кинетические зависимости формирования отпечатка и значения действующих сил на первых микронах (1-2 мкм) движения в материале, предварительно не деформированном начальным касанием.
