CC BY
21
ФОРМФАКТОР ГОЛОГРАММ СЛОЖНЫХ ИЗОБРАЖЕНИЙ
С.А. Шойдин', А.В. Трифанов1 'Сибирский государственный университет геосистем и технологий, Новосибирск, Россия
Аннотация
В настоящей работе продолжается изучение влияния формфактора голограмм на их оптимальные характеристики, такие как оптимальная экспозиция при условии известного распределения видности и максимально достижимые значения средней по голограмме дифракционной эффективности. Главное внимание в работе уделено проверке применимости понятия формфактора к вычислениям оптимальных параметров фазовой голограммы. Полученные результаты позволяют утверждать, что для голограмм реальных изображений, сформированных сложными по форме пучками, применима технология вычисления и практического использования формфактора. На примере более чем 30 реальных изображений проанализирован подход к определению формфактора для изображающих голограмм. Обнаружено достаточно хорошее совпадение формфактора голограмм реальных портретных изображений с формфактором голограмм Гауссовых пучков. Показано, что реальные изображения имеют статистику распределения яркости, близкую к Гауссовой, но и для других статистик предложенный метод расчёта и использования формфактора применим.
Ключевые слова: лазер, голограмма, формфактор, дифракционная эффективность, Гауссов пучок, портрет.
Цитирование: Шойдин, С.А. Формфактор голограмм сложных изображений / С.А. Шойдин, А.В. Трифанов // Компьютерная оптика. - 2018. - Т. 42, № 3. - С. 362-368. -БО!: 10.18287/2412-6179-2018-42-3-362-368.
Введение
При разработке новых голографических материалов большое внимание уделяется увеличению динамического диапазона фотоотклика среды [1, 2]. Однако, как было показано в [3 - 5], использование большого динамического диапазона голографической среды для увеличения дифракционной эффективности не всегда возможно, поскольку дифракционная эффективность ограничивается влиянием так называемого формфак-тора голограммы. В [6, 7] для Гауссовых пучков были получены ограничения на максимально достижимую дифракционную эффективность п, а также получен коэффициент увеличения оптимальной экспозиции, требуемой для достижения её максимума, названный формфактором. Там же было отмечено, что влияние формфактора проявляется только при одновременном существовании двух эффектов - нелинейности отклика, в данном случае цт (Е, V), и неравномерности яркости по полю Е(х,у). Несмотря на широкую применимость модели Гауссовых пучков при записи голограмм, часто распределение яркости так называемых объектных пучков по полю голограммы не соответствует форме Гауссовых кривых. Однако, как было отмечено в [7], большинство сложных по форме пучков, имеющих многофакторное (хотя и не Гауссово по полю) распределение яркости, в силу центральной предельной теоремы (ЦПТ) могут приближаться к Гауссовой статистике распределения яркости. Это означает, что для голограмм, записанных такими пучками, тоже можно ожидать подобного проявления формфактора, чему и посвящена настоящая работа.
Численное моделирование и экспериментальные результаты
В [6, 7] показано, что средняя дифракционная эффективность фазовых голограмм пт(Е, V), записанных
неравномерными по яркости пучками, определяется выражением (1).
Пт = (Díí sin2 (P(E)E(x,y)V(x,y)}dxdy , (1)
где цт - средняя по полю голограммы дифракционная эффективность, s - площадь голограммы, Р(£) -голографическая чувствительность фотоматериала, а V - видность интерференционной картины при записи. Здесь полагается, что и видность, и экспозиция могут в общем случае меняться по полю голограммы (x,y), а фотоотклик голографического материала - его чувствительность Р(£) в общем случае может иметь нелинейный вид, например, как в [6].
Можно ли в случае сложных изображений, например, при записи голограммы портрета, воспользоваться, как и для Гауссовых пучков [7], вычислениями оптимальной экспозиции для достижения максимальной пт по формуле (2), предложенной для Гауссовых пучков?
Пт =n sin2 (Т f (EV)} . (2)
Здесь величина Q ограничивает максимально достижимую среднюю дифракционную эффективность голограммы, а Т - константа, учитывающая весовую функцию яркости при интегрировании (1). Она отражает эффективную задержку достижения первого максимума цт, приводя сложные вычисления по (1) к простым вычислениям по (2), которые аналогичны известным классическим вычислениям [8]. Использование известной, заранее вычисленной величины формфактора, в практической работе существенно облегчает отработку технологии записи голограмм.
Для численного эксперимента было выбрано типичное портретное изображение с разрешением 200x200, пригодное для размещения на документах,
удостоверяющих личность. Оно было сделано фотоаппаратом Canon EOS 350D в режиме автоматического выбора экспозиции по времени. Затем полученное изображение было преобразовано стандартными методами Photoshop в изображение в серых тонах рис. 1а, распределение яркости которого приведено на рис. 16.
В серых тонах 01-
Рис. 1. Изображение в серых тонах (а),
ЗБ-развёртка динамического диапазона яркостей А1 составляющих его точек (б)
Можно видеть, что распределение яркости (рис. 1б) носит как будто случайный характер. Однако его весовая функция яркости близка к Гауссовому распределению (см. рис. 2).
Типовым оператором Ыб^огРЬОо в среде МаНаЪ были построены гистограммы изображения 1б, приведённые на рис. 2а, б.
На гистограмме (рис. 2а) видно, что в кадре изображения рис. 1а много пустого места, не занятого изображением, где яркость равна нулю. Убирая этот пик из статистического распределения, можно более подробно видеть картину распределения яркостей собственно по полю изображения портрета на рис. 2б. Её среднее отклонение от показанной на том же графике Гауссовой кривой составляет 18 %.
Если внимательно исследовать развёртку динамического диапазона точек изображения на рис. 1б, можно обнаружить, что самые яркие точки не дотягивают до А1 = 1, а остаются ниже уровня 0,65, а самые тёмные образуют как бы общую полочку в районе А1 = 0,2.
Пропорциональное растяжение динамического диапазона всего изображения так, чтобы самые яркие точки приближались к = 1, а «полочка» была удалена (для этого динамический диапазон внутри 0,2 - 0,65 был растянут от 0 до 1,0), не привело к существенному отклонению полученных гистограмм от
Гауссовой кривой. В этом смысле степень похожести гистограммы портрета на Гауссову кривую можно считать некоторым инвариантом относительно указанных изменений динамического диапазона. Поэтому в дальнейшем мы будем обращаться к исходному изображению рис. 1а, б со статистическим распределением яркости рис. 2б.
n2, *104
2,01,81,61,41,21,00,80,6 0,4 0,2 0
Гистограмма изображения 2 в серых тонах
-ГИГИ
□пппППППпп,
||~||-1
а2
а) ' 0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0
n2
3500 3000 2500 200015001000500-
Гистограмма изображения 2 в серых тонах усечённая
h
а2
б)
0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1,0
Рис. 2. Гистограммы распределения яркости: для исходного портрета 1а(1б) (а), для того же портрета с отсечённым нулевым фоном (б)
Вычисленная по формуле (1) средняя дифракционная эффективность цт(Е, V) для портретного изображения рис. 1а, б и средняя дифракционная эффективность пт(Е, V) для Гауссового пучка, аналогичного [6], показаны соответственно на рис. 3 а, б. Здесь и далее мы берём для вычислений по (1) линейный фотоотклик среды (Р = 1), чтобы не усложнять анализ численных расчётов излишним количеством анализируемых параметров. Далее мы приведём некоторые результаты, полученные с учётом нелинейности фотоотклика среды, но это заслуживает отдельного, более подробного изложения.
При сравнении рис. 3а и 3б видно, что в первом случае колебания не нарастают при росте экспозиции (и видности) после достижения цт (Е, V) первого максимума, а во втором, для Гауссова пучка - возрастают и значительно. В [6] такое поведение графика Пт (Е, V) было объяснено ростом вклада удалённых от центра частей Гауссова пучка, когда локальные значения аргумента под синусом (1) на периферийных участках голограммы перерастают п.
0,6
в) ГШ и-° 1,о~ О
Рис. 3. Зависимость цт (Е, V) для изображения на рис. 1: исходного портрета (а); Гауссова пучка (б); усечённого по уровню А' Гауссова пучка в диапазоне А2 = (0,2 +1,0) А' (в)
Для реальных изображений (пт на рис. 3а) по изображению, приведённому на рис. 1а, б, такого роста нет. Видно, что на рис. 1б изображение по полю обрывается круто, а не как у Гаусса с бесконечно широкими крыльями внизу. Это и есть причина основных отличий реального изображения от изображения Гауссовых пучков.
На гистограммах рис. 2 также видно, что правая их часть довольно похожа на Гауссову кривую, а левая похожа меньше и даже на каком-то значении обрывается.
Отсюда было сделано предположение о том, что статистика распределения яркостей А1 локальных точек портретного изображения (рис. 1) похожа на Гауссову лишь частично, а в большей степени соответствует статистике распределения Гаусса усечённого, как если бы у Гауссового распределения была отсечена нижняя часть, что не позволяло бы этой части вносить свой вклад с ростом экспозиции. Для подтверждения этого подробнее рассмотрим графики Пт(Е, V), приведённые на рис. 3.
Даже на глаз видно, что двумерный график (рис. 3в) больше похож на рис. 3а, чем на график на рис. 3б. Однако удобнее анализировать двумерные сечения этих графиков. На рис. 4 приведены зависимости пт от Е как сечения графиков из рис. 3 плоскостью, параллельной V для значений видности, близкой единице (V = 0,951). В силу симметричной зави-
симости Пт как от Е, так и от V, для случая линейного фотоотклика, этого будет достаточно для нахождения значений формфактора Y и максимально достижимой дифракционной эффективности Q.
На рис. 4 приведены значения координат первых максимумов графиков цт(Е). Видно, что на рис. 4а дифракционная эффективность голограммы под влиянием формфактора достигает максимального значения Qj = 42,6 % при экспозиции Е в 2,69/1,64 = 1,64 раза большей, чем в идеальной [8] голограмме, что соответствует значению = 1/1,64 = 0,61 для формулы (2). Таким же образом рассчитанные значения для Гауссовых пучков из рис. 46 получаются равными Q2 = 45% Y2 = 0,55. Значения, хоть и близкие к Qj и Yb отличающиеся по Y на 9,8 %, а по Q - на 5,3 %. Л»
(2,69; 0,426)
и но
в) 0 1 23456789Е Рис. 4. Сплошная линия - зависимость цт от экспозиции Е при V = 0,951: для исходного изображения (портрета на рис. 1) (а); для Гауссова пучка (б); для усечённого Гауссова пучка с модифицированным динамическим диапазоном (А2 = А1{0,2 +1,0}) (в). Пунктирная линия -
зависимость от тех же параметров идеальной голограммы, сформированной равномерным по полю сигналом [8], уменьшенная по ординате для удобства представления до значения О-первого максимума цт (Е)
В случае усечённого снизу Гауссова пучка (0,2 ^ 1,0) величина Т3 = 0,62, т. е. становится практически равной Ть а падает до 28,5 %. Уменьшение максимально достижимой дифракционной эффективности Т3 объясняется просто уменьшением эффективной площади, занимаемой усечённым Гауссовым пучком на голограмме. Пропорциональным увеличением диаметра усечённого Гаусса примерно на 15 % было получено увеличение Т2 до 44 %.
Таким образом можно утверждать, что сделанное в [7] предположение о том, что сложные изображения, имеющие в силу ЦПТ статистически Гауссово распределение яркостей, также имеют формфактор, близкий к формфактору Гауссовых пучков, подтвердилось. Уточняя этот результат, можно сказать, что формфактор портретных изображений ближе к формфактору усечённого снизу Гаусса.
Повторяемость полученных результатов
Для проверки репрезентативности полученных результатов были проанализированы по описанной выше методике портреты группы из 31 человека.
Среди них были женщины и мужчины, снимавшиеся в очках и без очков, со вспышкой и без неё. По этой группе были вычислены средние значения формфакто-ра Т = 0,6157 и дисперсии распределения яркости Б = 0,3197. Среднеквадратичное отклонение формфак-тора при этом составляло 6,087 %, а дисперсии -32,867 %. Максимальное отклонение формфактора от среднего значения по группе составило тах Т = 0,11; а тах Б = 0,16. Таким образом, можно сделать вывод о том, что практическое применение формфактора при определении оптимальных условий записи (экспозиции и видности) для сложных многофакторных изображений, имеющих близкое к Гауссовому статистическое распределение яркости, можно проводить по формуле Когельника [7], но с учётом формфактора, вычисленного для (2) по (1), который равен формфак-тору Гауссовых пучков [6, 7]. Поскольку отклонение от Гауссовой статистики было по группе из 31 человека 32 %, а отклонения в формфакторе были 6,1 % (при этом сама средняя величина формфактора на случайной группе из 31 человека была 0,615), то можно сделать вывод, что даже отклонения от Гауссова статистического распределения не дают существенного изменения формфактора. Именно поэтому можно использовать полученное ранее значение формфактора для Гауссовых пучков при записи на голограмму реальных портретных изображений. Самое главное, что это исследование еще раз подтверждает, что формфак-тор устойчив к статистическим отклонениям в силу нелинейности под интегралом (1), таким образом стабилизируя в выражении (2) численное значение форм-фактора вблизи его значения для Гауссовых пучков.
Нелинейность фотоотклика
голографического материала
Учёт нелинейности Р(Е), подобной приведённой в [7], также проводился. Численный анализ подтвер-
ждает, в частности, что нелинейность снижает максимально достижимое значение цт, но не пропорционально снижению значения фотоотклика, а ощутимо меньше. Так, для указанной нелинейности, характерной для фотоматериала «Реоксан» [1], максимальное значение фотоотклика при записи голограммы портрета (рис. 1) в точке первого максимума цт снижается в 1,54 раза по сравнению с линейным фотооткликом. В то же время сама дифракционная эффективность пт уменьшается только в 1,38 раза. Это указывает на то, что нелинейность фотоотклика голографической среды работает в том же направлении, что и появляющаяся за счёт нелинейности дополнительная компонента линейного отклика [8, стр. 381]. Однако более тонкие эффекты связи нелинейности фотоотклика и отличия статистики распределения яркости пучков от Гауссовой формы выходят за рамки настоящей работы и будут рассмотрены в дальнейшем.
Обсуждение
Полученные в настоящей работе результаты говорят о том, что сложные голографические изображения, формирующиеся с помощью пучков, чья неоднородность по полю является следствием наложения влияния многих факторов (отражение, поглощение, дифракция и другие виды рассеяния излучения), создающих реальную картину окружающей среды, обладают статистическим распределением яркости интерференционной картины близким к Гауссовому. Оптимальная экспозиция для таких голограмм, с учётом видности интерференционной картины, может быть рассчитана с помощью формфактора.
Степень точности таких расчётов определяется:
- Во-первых, близостью статистики распределения яркости описанных с помощью формфактора изображений к эталонной статистике, используемой в расчёте. В нашем случае отличие гистограмм изображения и ближайшей к ним Гауссовой кривой составляло 18 %, а отличие в величине формфактора между ними и у2) не превышало 10 %. При правильном подборе описывающей изображение статистики (усечённый на 20 % снизу Гаусс) отличия в формфакторе между и у3 составляли всего 1,6 %. Такой точности вполне достаточно для практического выбора экспозиции при известной величине видности записывающей голограмму интерференционной картины.
- Во-вторых, степень точности расчётов определяется пропорциональной долей сигнала с определённой статистикой в общем кадре. Так, ограничивая Гаусс снизу отсечением его значений, лежащих в диапазоне яркостей от нуля до 20 %, мы тем самым уменьшили вклад бесконечно широких, хотя и низких «крыльев» Гаусса, изменили статистику распределения яркости. Это приблизило величину формфактора для голограммы Гауссова пучка к соответствующей величине форм-фактора голограммы изображения, но одновременно уменьшило его эффективный размер в
площади кадра, что привело к некоторому снижению средней дифракционной эффективности. На рис. 4е видно, что Q снизилась с 44,9 % (рис. 46) до 28,5 % (рис. 4е). Как указывалось выше, увеличение полуширины усечённого снизу Гауссова распределения, используемого для расчётов рис. 3е и рис. 4е, усечённого снизу на 20 %, привело к росту Q до сравнимых с рис. 3а, 4а значений. В целом приведённые результаты помогают понять предельные характеристики голограмм сложных изображений и даже объяснить некоторые эффекты, на которых прежде исследователи не заостряли внимания.
Так, известно, что яркость записанных на голограммах «вынесенных» из плоскости голограммы изображений может быть существенно выше, чем записанных в объёме, близком от поверхности голографи-ческой пластинки [9, 10]. Это можно объяснить тем, что записываемое вблизи голографической пластинки изображение имеет одно статистическое распределение яркости, а при удалении - другое. Так, на распределение яркости, а иногда и видности в плоскости регистрации голограммы оказывает влияние перераспределение амплитуды электромагнитного поля в свободном пространстве. Такое перераспределение описывается, как известно, преобразованием Кирхгофа и выглядит как некоторое «размазывание», похожее на дефокусировку амплитуды светового сигнала по полю голограммы, тем самым приближая к равномерному распределению яркости по полю. В этом случае, как было отмечено в [6], влияние формфактора ослабевает и средняя дифракционная эффективность голограммы приближается к описываемой в (2) с у = 1 и Q = 1.
Заключение
На основе полученных в работе результатов можно сделать вывод о более широкой применимости вычисленных в [7] для Гауссовых пучков значений формфактора. Здесь формфактор - это константа, учитывающая весовую функцию яркости с учётом влияния нелинейности фотоотклика как самого голо-графического материала, так и показанной в [8] синусоидальной зависимости, определяемой самосогласованной дифракцией объектной и опорной волн.
На основе анализа более чем 30 изображений можно сделать вывод, что даже отклонения от Гауссова статистического распределения не дают существенного изменения формфактора.
Следует отметить, что методика использования формфактора годится и для других статистических распределений. Для некоторых видов голографиче-ских сигналов, как нам представляется, могут реалии-
зовываться и другие статистики распределения яркостей, похожие, например, на статистики Бозе -Эйнштейна, Стьюдента, Коши или др. Но оптимальный выбор экспозиции для голографических портретов будет близок к оптимальному выбору экспозиции для Гауссовых пучков в силу близости статистики распределения яркости и, вследствие этого, близости их формфакторов к величине Y = 0,61.
Литература
1. Суханов, В.И. Разработки ГОИ в области объемных регистрирующих сред для голографии / В.И. Суханов, А.В. Вениаминов, А.И. Рыскин, Н.В. Никоноров // В кн.: Юрий Николаевич Денисюк - основоположник отечественной голографии: Сборник трудов Всероссийского семинара / СПб: СПбГУ ИТМО, 2007. - С. 262-276.
2. Шелковников, В.В. Получение и свойства голографи-ческого фотополимерного материала в гибридной золь-гель матрице / В.В. Шелковников, В.В. Русских, Е.В. Васильев, Е.Ф. Пен, В.И. Ковалевский, И.А. Кучин // Оптический журнал. - 2006. - Т. 73, № 7. - С. 65-69.
3. Шойдин, С.А. Дифракционная эффективность голограмм, записанных гауссовыми пучками / С. А. Шойдин. - В кн.: Интерэкспо Гео-Сибирь-2015. Сиб0птика-2015: сборник материалов. - Новосибирск: СГУГиТ, 2015. -Т. 1. - С. 71-76.
4. Shoydin, S.A. Requirements to lasers and formfactor of holograms / S.A. Shoydin // Optical Memory and Neural Networks (Information Optics). - 2016. - Vol. 25, Issue 2. -P. 287-294. - DOI: 10.3103/S1060992X16020053.
5. Шойдин, С.А. О требованиях к параметрам источника излучения для голографии / С.А. Шойдин. - В кн.: Лазеры. Измерения. Информация - 2013: сборник докладов. - СПб.: Изд-во СПб. Политехнич. ун-та, 2013. -Т. 1. - С. 94-107.
6. Шойдин, С.А. Требования к лазерному излучению и формфактор голограмм / С.А. Шойдин // Оптический журнал. - 2016. - Т. 83, № 5. - С. 65-75.
7. Шойдин, С.А. Метод достижения максимальной дифракционной эффективности голограмм на основе оптимизации формфактора / С.А. Шойдин // Компьютерная оптика. - 2016. - Т. 40, № 4. - С. 501-507. - DOI: 10.18287/2412-6179-2016-40-4-501-507.
8. Кольер, Р. Оптическая голография / Р. Кольер, К. Берк-харт, Л. Лин; пер. с. англ. - М.: Мир, 1973. - C. 291.
9. Shoydin, S.A. Application of Denisuk's hologras in advertising / S.A. Shoydin // Optical Memory and Neural Networks (Information Optics). - 2013. - Vol. 22, Issue 4. -P. 272-274. - DOI: 10.3103/S1060992X13040127.
10. Шойдин, С.А. Парадоксальные изображения и парадоксальные технические решения в голографии на примере гражданских разработок / С.А. Шойдин // Известия Высших учебных заведений. Физика. - 2015. - Т. 58, № 11-3. - С. 140-143.
Сведения об авторах
Шойдин Сергей Александрович, 1952 года рождения, в 1974 году окончил Новосибирский государственный университет по специальности 03.03.02 (011200.62) «Физика», имеет диплом того же университета по специальности 01.03.04 (231300.62) «Прикладная математика», к.ф.-м.н., работает доцентом Сибирского государственного университета геосистем и технологий. Область научных интересов: голография, оптическая обработка информации, техническое зрение. E-mail: [email protected] .
Трифанов Александр Владимирович, 1992 года рождения, в 2014 года окончил Сибирский государственный университет геосистем и технологий по специальности 090103 «Организация и технология защиты информации», аспирант Сибирского государственного университета геосистем и технологий. Область научных интересов: разработка прикладного программного обеспечения. E-mail: [email protected] .
ГРНТИ: 47.37.29
Поступила в редакцию 21 июня 2017 г. Окончательный вариант - 11 мая 2018 г.
FORM-FACTOR OF THE HOLOGRAMS OF COMPOSITE IMAGES
S.A. Shoydin1, A.V. Trifanov1
1Siberian State University of Geosystems and Technologies, Novosibirsk, Russia
Abstract
This article is a follow-on study of the influence of the form-factor of holograms on their optimal characteristics, such as the optimal exposure, subject to a known visibility distribution, and the maximum achievable values of the average diffraction efficiency in a hologram. The main attention is paid to the verification of the applicability of the form-factor concept to calculating the optimal parameters of a phase hologram. The results obtained suggest that the technique of calculation and practical use of the form-factor is suitable for holograms of real images formed by complex beams. Using 30-plus real images, the approach to determining the form factor for visual holograms is analyzed. A fairly good agreement between the form factors of the holograms of real portrait images and those of Gaussian beams has been found. The real images have been shown to have near-Gaussian brightness distribution statistics. Note that for non-Gaussian distributions, the proposed method of calculating and using the form-factor is also suitable.
Keywords: laser, hologram, formfactor, diffraction efficiency, Gaussian beam, holoportrait.
Citation: Shoydin SA, Trifanov AV. Form-faсtor of the holograms of composite images. Computer Optics 2018; 42(3): 362-368. DOI: 10.18287/2412-6179-2018-42-3-362-368.
References
[1] Sukhanov VI, Veniaminov AV, Ryskin AI, Nikonorov NV. Developments GOI in the field of bulk recording media for holography [In Russian]. In Book: Yurii Ni-kolaevich Denisyuk - the founder of domestic holography: Collection of works of the all-russian seminar [In Russian]. Saint-Peterburg: "SPbGU ITMO" Publisher; 2007: 262276.
[2] Shelkovnikov VV, Russkikh VV, Vasil'ev EV, Pen EF, Kovalevskiï VI, Kuchin IA. Production and properties of holographic photopolymeric material in a hybrid sol-gel matrix. J Opt Technol 2006; 73(7): 480-483. DOI: 10.1364/JOT.73.000480.
[3] Shoydin SA. Diffraction efficiency of holograms, written down by Gaussian wawes [In Russian]. In Book: Interexpo Geo-Siberia-2015. SibOptics-2015: Collection of materials. Novosibirsk: Publishing house of Siberian University of Geosystems and Technologies; 2015; 5: 71-76.
[4] Shoydin SA. Requirements to lasers and formfactor of holograms. Optical Memory and Neural Networks 2016; 25(2): 95-101. DOI: 10.3103/S1060992X16020053.
[5] Shoydin SA. On the requirements to the parameters of the radiation source for holography [In Russian]. In Book: Proc "Lasers. Measurements. Information - 2013." Saint-Petersburg: Publishing House of Saint-Petersburg Polytechnic University; 2013; 1: 94-107.
[6] Shoïdin SA. Holographic laser radiation requirements and hologram form factors. J Opt Technol 2016; 83(5): 318326. DOI: 10.1364/JOT.83.000318.
[7] Shoydin SA. A method of achieving the maximum diffraction efficiency of holograms based on optimizing the form factor. Computer Optics 2016; 40(4): 501-507. DOI: 10.18287/2412-6179-2016-40-4-501-507.
[8] Collier RJ, Burckhardt ChB, Lin LH. Optical holography. New York, London: Academic Press; 1971: 291. ISBN: 978-0-12-181050-4.
[9] Shoydin SA. Application of Denisuk's hologras in advertising. Optical Memory and Neural Networks 2013; 22(4): 272-274. DOI: 10.3103/S1060992X13040127.
[10] Shoydin S.A. Paradoxical images and paradoxical technical solutions in holography on the example of civil development [In Russian]. Izvestiya Vuz: Fizika 2015; 58(11-3): 140-143.
Author's information
Sergey A. Shoydin, born in 1952, graduated from Novosibirsk State University in 1974, major - Physics 03.03.02 (011200.62), has a diploma of the same university in Applied Mathematics 01.03.04 (231300.62). In 1985, S. A. Shoydin got PhD in Physics and Mathematics and currently works as an associate professor in Siberian State University of Geosystems and Technologies. Research interests: holography, optical data processing, technical vision. E-mail: [email protected].
Aleksandr V. Trifanov, born in 1992, graduated from Siberian State University of Geosystems and Technologies in 2014, currently is post-graduate student in Siberian State University of Geosystems and Technologies. Research interests: application software development. E-mail: [email protected] .
Received June 21, 2017. The final version - May 11, 2018.
