CC BY
55
УДК 669.3:539.89:539.25
Аномальный рост зерен в криогенно-деформированной меди
Т.Н. Конькова1, С.Ю. Миронов1,2, А.В. Корзников1
1 Учреждение Российской академии наук Институт проблем сверхпластичности металлов РАН, Уфа, 450001, Россия 2 Университет Тохоку, Департамент обработки материалов, Высшая школа инженеров, Сендай, 980-8579, Япония
В работе изучены структурные изменения в криогенно-деформированной меди в ходе длительной (до 2 лет) выдержки при комнатной температуре. Установлено, что структура, сформировавшаяся в результате больших (е * 8.2) криогенных деформаций, является нестабильной и в ней имеет место аномальный рост зерен. Показано, что данному процессу предшествует длительный (до 1 года) инкубационный период. Обнаружено, что стабильность структуры резко ухудшается с увеличением накопленной криогенной деформации.
Ключевые слова: криогенная деформация, медь, стабильность, микроструктура, измельчение микроструктуры, текстура
Abnormal grain growth in cryogenically deformed copper
T.N. Kon’kova1, S.Yu. Mironov1,2 and A.V. Korznikov1
1 Institute for Metals Superplasticity Problems RAS, Ufa, 450001, Russia
2 Tohoku University, Department of Materials Processing, Graduate School of Engineering, Sendai, 980-8579, Japan
Structural changes in cryogenically deformed copper during long-term (up to two years) static storage at room temperature were investigated. It is found that the structure formed under high (e * 8.2) cryogenic deformation is unstable and is characterized by abnormal grain growth. It is shown that the grain growth is preceded by a long (up to a year) incubation period. It is revealed that the structure rapidly losses stability with an increase in accumulated cryogenic strain.
Keywords: cryogenic deformation, copper, stability, microstructure, microstructure refinement, texture
1. Введение
Деформации при низких абсолютных температурах, так называемые криогенные деформации, вызывают в последнее время повышенный интерес среди исследователей [1-6]. Предполагается, что очень низкие гомологические температуры деформации должны подавить процессы динамического возврата/рекристаллизации, могут способствовать активизации механического двой-никования (причем даже в кубических металлах [4, 5]) и таким образом повысить эффективность обработки при получении субмикро- и нанокристаллических материалов.
Необходимо иметь в виду, однако, что структура криогенно-деформированных материалов может быть весьма нестабильна. Например, в меди были отмечены признаки первичной рекристаллизации при отогреве материала до комнатной температуры после криогенной прокатки [7-9] и экструзии [10]. Предполагается, что
этот феномен обусловлен повышенной концентрацией вакансий в деформированном материале, которая может увеличить подвижность границ зерен и таким образом стимулировать рекристаллизацию [7]. Можно допустить, что этот эффект станет еще более ярко выраженным при увеличении степени накопленной деформации, и в этом случае нестабильность структуры может стать довольно существенной проблемой при криогенных интенсивных пластических деформациях.
Хотя явление рекристаллизации меди при комнатной температуре было открыто несколько десятилетий тому назад [7-10], его природа до сих пор не вполне ясна. Данное обстоятельство отчасти связано с недостатком экспериментальных данных. Например, протекание этого процесса было исследовано лишь в ходе относительно кратковременного пребывания материала при комнатной температуре (до 1 года) [8], и, таким образом, остается не вполне понятным, является ли структура
© Конькова Т.Н., Миронов С.Ю., Корзников А.В., 2011
стабильной при более длительной выдержке на воздухе или нет.
В данной работе анализировались структурные изменения в криогенно-деформированной меди в ходе длительного хранения при комнатной температуре — от 1 года до 2 лет.
2. Материал и методика эксперимента
В качестве материала исследования использовалась технически чистая (99.9 %) медь марки М1. Поставленный горячекатаный пруток был подвергнут предварительной интенсивной пластической аЬс-деформации в интервале температур 500-300 °С [11]. В результате обработки в материале сформировалась приблизительно равноосная зеренная микроструктура со средним размером зерен ~ 1.7 мкм, долей большеугловых границ ~ 59 % и слабой кристаллографической текстурой куба.
Последующая криогенная деформация осуществлялась посредством глубокой осадки и последующей аЬс-деформации. Цилиндрические образцы диаметром 24 мм и высотой 60 мм были вырезаны из центральной части поковок, помещены в стальную оболочку толщиной 8 мм и осажены на 88 % по высоте при начальной скорости деформации ~ 6 • 10-3 с-1. Перед осадкой образцы и бойки предварительно охлаждались в контейнере с жидким азотом в течение 20 мин. Из центральной (наиболее деформированной) части осаженных заготовок были вырезаны призматические образцы размерами 8x6x6 мм и подвергнуты криогенной аЬс-деформации посредством осуществления последовательных операций сжатия примерно на 45 % по высоте вдоль трех ортогональных осей образцов. Начальная скорость деформации составляла ~ 10-3 с-1. Деформация осуществлялась в специально сконструированном штампе в среде жидкого азота. В общей сложности образцы были подвергнуты 10 осадкам; накопленная истинная деформация была оценена как е * 8.2.
После криогенной деформации образцы хранились при комнатной температуре. Изменение микроструктуры в ходе вылеживания образцов на воздухе изучалось в интервале времени от 1 года до 2 лет после криогенной деформации. Микроструктурные исследования осуществлялись при помощи просвечивающей электронной микроскопии и метода автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов.
3. Результаты
3.1. Микроструктура через 1 год после криогенной деформации
Микроструктура и текстура в центральной части образца после годовой выдержки при комнатной температуре показана на рис. 1. На карте, полученной методом автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов, приведенной на рис. 1, а, мало-
угловые границы (с разориентировкой от 2° до 15°) изображены тонкими серыми линиями, а большеугловые границы (с разориентировкой от 15° и выше) — толстыми темными линиями. Микроструктура довольно однородна в масштабах карты, и ее характерной чертой является направленность под углом примерно 45° к оси последней осадки. Данный эффект, возможно, является следствием изменения оси деформирования в ходе аЬс-деформации, которое, как известно, может сопровождаться локализацией деформации в макроскопических полосах сдвига/сброса.
В первом приближении микроструктура может быть описана как совокупность относительно крупных (до нескольких микрометров) зерен, вытянутых в общем направлении, и мелких (<1 мкм) равноосных зерен. Примечательно, что последние расположены преимущественно вдоль границ вытянутых зерен, формируя «структуру ожерелья». Крупные зерна содержат развитую сеть малоугловых границ, в то время как мелкие равноосные зерна, как правило, свободны от субструктуры. Типичная фотография, полученная методом просвечивающей электронной микроскопии (рис. 1, а), свидетельствует о том, что на фоне сильнодеформиро-ванной микроструктуры имеет место образование небольших (~ 1 мкм) рекристаллизованных зерен. Суммируя вышесказанное, можно предположить, что в ходе длительной выдержки при комнатной температуре в криогенно-деформированном материале, по-видимому, действительно идут рекристаллизационные процессы, как и было отмечено в работах [7-10].
Спектр разориентировок (рис. 1, б) характеризуется ярко выраженным малоугловым максимумом, отражающим развитую сеть малоугловых границ в теле крупных зерен (рис. 1, а). В целом, на малоугловые разориента-ции приходится примерно 54 % от общей протяженности границ. Следует отметить также небольшое содержание двойниковых границ 23 (~ 3 %), оси разориен-тировки которых образуют слабый кластер около полюса (111).
Как следует из сопоставления экспериментальной и смоделированной [12] текстур (рис. 1, в), материалу присуща слабая (110) аксиальная текстура, формирование которой и следует ожидать при холодной осадке меди [12].
В целом можно заключить, что после годовой выдержки на воздухе в материале преобладает деформационная структура и текстура, а рекристаллизационные процессы если и имеют место, то развиваются довольно медленно.
3.2. Микроструктура через 2 года после криогенной деформации
3.2.1. Центральная зона образца
Структура и текстура в центральной части того же самого образца после 2-летнего пребывания при ком-
Экспериментальная текстура Теоретическая текстура
Рис. 1. Микроструктура в центральной части образца через 1 год после криогенной деформации: карта, полученная с помощью метода автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов, и фотография микроструктуры, полученная с помощью просвечивающей электронной микроскопии (в левом нижнем углу рисунка) (а), спектр разориентировок (распределение границ по осям разориенти-ровки показано в правом верхнем углу рисунка) (б), обратные полюсные фигуры для направления осадки, иллюстрирующие текстуру (в). НО и РН — направление осадки и радиальное направление соответственно
натной температуре приведены на рис. 2. Очевидно, что микроструктура принципиально изменилась (рис. 2, а). Размеры некоторых зерен значительно увеличились — до 100 мкм и более. Наряду с ними, однако, в структуре сохранилась также и значительная доля дисперсных зерен величиной порядка нескольких микрометров. Наличие столь большой разницы в размерах индивидуальных зерен позволяет заключить, что в материале имел место аномальный рост зерен.
В структуре отчетливо выявляется макрополоса, ориентированная под углом примерно 55° к оси последней осадки и характеризующаяся особенно крупными размерами зерен (рис. 2, а). Принимая во внимание преимущественную ориентацию зерен в структуре деформации (рис. 1, а), можно предположить, что рост зерен наиболее активно развивался в областях локализованной (максимальной) криогенной деформации.
Анализ методом просвечивающей электронной микроскопии микроструктуры (типичная фотография приведена в левом нижнем углу рис. 2, а) свидетельствует о том, что для материала характерна низкая плотность дислокаций и внутренних напряжений. Примечательной особенностью микроструктуры также является наличие многочисленных двойников отжига. Как известно, миграция большеугловых границ (т.е. рост зерен) в материалах с относительно небольшой энергией дефекта упаковки (включая медь) может сопровождаться образованием двойников [13], и поэтому этот эффект сам по себе не является неожиданным.
Об интенсивном развитии двойникования также свидетельствует спектр разориентировок (рис. 2, б), который примечателен острым пиком около 60° на распределении границ по углам разориентировки, а также ярко выраженным кластером около полюса (111) на рас-
Рис. 2. Микроструктура в центральной части образца через 2 года после криогенной деформации: карта, полученная с помощью метода автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов, и фотография микроструктуры, полученная с помощью просвечивающей электронной микроскопии (в левом нижнем углу рисунка) (а), спектр разориентировок (распределение границ по осям разориентировки показано в правом верхнем углу рисунка) (б), обратная полюсная фигура для направления осадки, иллюстрирующая текстуру (в)
пределении по осям; кластер около полюса (101) также в значительной мере обусловлен двойниковыми раз-ориентациями £9. Общая доля двойниковых границ (£3 + £9) существенно выросла за период пребывания образца при комнатной температуре от 1 года до 2 лет, достигнув ~27 %. С другой стороны, доля малоугловых разориентировок в спектре существенно сократилась до ~25 %, что, скорее всего, связано с заметанием малоугловых границ мигрирующими границами зерен.
Как следует из обратной полюсной фигуры, показанной на рис. 2, в, кристаллографические оси (101) по-прежнему тяготеют к оси последней осадки и, таким образом, складывается впечатление, что текстура не изменилась принципиально за исследованный период. Однако общая интенсивность текстуры возросла более чем в 2 раза, что выглядит не вполне понятным на фоне радикального роста зерен. С целью получения более детальной информации о текстуре, на основе метода автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов были вычислены функции распределения ориентировок, которые представлены на
рис. 3. Как следует из рисунка, функция распределения ориентировок также претерпела существенные изменения в интервале времени от 1 года до 2 лет. В частности, текстурная компонента Госса {110} (100) (которая отмечена белыми ромбиками на функции распределения ориентировок) значительно усилилась за исследованный период и, фактически, является преобладающей в материале после 2-летней выдержки на воздухе (рис. 3, б). При этом следует отметить значительное (~ 15°-20°) угловое рассеяние вокруг этой компоненты (рис. 3, б).
Формирование текстуры Госса в кубических металлах обычно ассоциируется с первичной рекристаллизацией [13]. Карты, полученные с помощью метода автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов, иллюстрирующие пространственное распределение данной текстурной компоненты в микроструктуре, приведены на рис. 4. Из рис. 4, а видно, что в микроструктуре, сформировавшейся после годового пребывания образца на воздухе, только незначительная часть мелких (рекристаллизованных) зерен ха-
рактеризуется ориентировкой, близкой к текстуре Госса (пример отмечен стрелкой). С другой стороны, ориентация некоторых крупных (деформированных) зерен также близка к {110}( 100). Данный факт, вероятно, объясняется тем, что текстура Госса входит в деформационную аксиальную текстуру (101) (рис. 3, а). Как следует из рис. 4, б, принципиальное усиление текстуры Госса после 2-летнего хранения материала при комнатной температуре было связано с аномальным ростом зерен в полосе локализованной криогенной деформации.
3.2.2. Периферийная зона образца
Как вытекает из рис. 2, а, микроструктура после 2летнего пребывания материала на воздухе является достаточно неоднородной. Изменение микротвердости, измеренное как вдоль оси сжатия (рис. 5, а), так и вдоль радиального направления образца (рис. 5, б), подтверждает вывод о макроскопической неоднородности структуры. Как следует из этих рисунков, в центральной части образца наблюдается резкое разупрочнение (очевидно, связанное с аномальным ростом зерен), в то время как на его периферийных участках микротвердость остает-
ся достаточно высокой. Исходя из этого можно предположить, что микроструктура в этих областях осталась мелкозернистой даже после 2-летнего пребывания образца при комнатной температуре.
Микроструктура и текстура приповерхностного участка образца — зоны застойной деформации при осадке — приведены на рис. 6. Видно, что микроструктура достаточно дисперсна (рис. 6, а) и средний размер зерен составляет ~ 0.5 мкм. В целом, материал в значительной мере подобен таковому в центральной части образца после годовой выдержки на воздухе (см. рис. 1): микроструктура также представляет собой совокупность относительно крупных (деформированных) и мелких (ре-кристаллизованных) зерен (рис. 6, а), доля малоугловых границ достаточно высока (~51 %, рис. 6, б), преобладает слабая (101) аксиальная текстура (рис. 6, б). Есть, однако, и некоторые отличия: например, текстура характеризуется существенной компонентой текстуры куба {100} (100) (обусловливающей максимум около полюса (001) на обратной полюсной фигуре, рис. 6, в). Наличие данной текстурной компоненты в кубических металлах также является признаком рекристаллизации [13].
Рис. 3. Функции распределения ориентировок в центральной части образца через 1 год (а) и через 2 года (б) после криогенной деформации. Для сравнительных целей на функции распределения ориентировок обозначена (белыми ромбиками) текстура Госса {110}(100) (начало)
Рис. 3. Функции распределения ориентировок в центральной части образца через 1 год (а) и через 2 года (б) после криогенной деформации. Для сравнительных целей на функции распределения ориентировок обозначена (белыми ромбиками) текстура Госса {110}(100) (окончание)
Суммируя вышесказанное, можно предположить, что рекристаллизация, по-видимому, также имеет место и в области застойной деформации, однако этот процесс развивается медленнее, чем в центре образца. Иными словами, увеличение накопленной криогенной деформации (от периферии образца к его центру) резко уменьшает стабильность микроструктуры материала.
4. Обсуждение
4.1. Движущая сила аномального роста зерен
Считается, что движущей силой роста зерен (включая аномальный рост) является уменьшение энергии, связанной с границами разориентации. Этим данный процесс отличается от рекристаллизации, основной причиной которой является упругая энергия дислокаций. В связи с этим интересно сравнить разветвленность системы границ в центральной части образца (где про-
шел аномальный рост зерен) и на его периферии (где структура была относительно стабильна). Как следует из табл. 1, средний размер зерен/субзерен, а также удельные площади поверхности границ в обеих областях
Таблица 1
Разветвленность системы границ/субграниц в центральной и периферийной частях образца
Структура Средний размер субзерен/ зерен, мкм Удельная площадь поверхности границ, мкм1
Малоугловых Б ольшеугловых
Центр образца, 1 год на воздухе (рис. 1, а) 0.3/0.6 7.97 6.66
Периферия образца, 2 года на воздухе (рис. 6, а) 0.2/0.5 8.52 8.13
Рис. 4. Пространственное распределение текстуры Госса {110}(100) (выделено серым цветом) в микроструктуре через 1 год (а) и через 2 года (б) после криогенной деформации. Текстура Госса показана в пределах 15° отклонения от идеальной ориентировки
вполне сопоставимы друг с другом. Исходя из этого можно заключить, что вряд ли дисперсность микроструктуры, сама по себе, была основной причиной аномального роста зерен в центре образца. Данный вывод вполне тривиален, т.к. при помощи интенсивной пластической деформации, осуществляемой при комнатной температуре, в меди удавалось сформировать и более дисперсную микроструктуру, но при этом в материале обычно не отмечалось столь катастрофического последующего роста зерен при комнатной температуре. Таким образом, можно предположить, что движущей силой этого процесса в условиях представленного эксперимента была, по всей видимости, упругая энергия дислокаций, т.к. считается, что последняя составляет основу запасенной энергии деформированного материала. С другой стороны, сама возможность реализации процесса роста зерен при очень низкой гомологической температуре (~0.2 Тт) была, по-видимому, связана с
Расстояние, мм
высокой концентрацией вакансий, как и было предположено в работе [7].
4.2. Аномальный рост зерен или рекристаллизация?
Полагается, что аномальный рост зерен в массивных однофазных материалах возможен при условии, если в материале есть небольшая фракция зерен, способных к росту, в то время как миграция подавляющего большинства зеренных границ значительно затруднена (в основном силами поверхностного натяжения в стыках с низкомобильными малоугловыми границами). Иными словами, этот процесс морфологически подобен первичной рекристаллизации (где рост зародышей осуществляется на фоне неподвижных границ исходных зерен), и поэтому аномальный рост зерен иногда даже именуется вторичной рекристаллизацией. Исходя из этого можно допустить, что аномальный рост зерен в условиях представленного эксперимента был обуслов-
Расстояние, мм
Рис. 5. Распределение микротвердости вдоль оси сжатия (а) и радиального направления (б) в образце после 2-летнего пребывания при комнатной температуре
20 ■
16
512-
£ 8
0°
:□ Экспериментальное распределение -- Произвольное распределение
10° 20° 30° 40° 50°
Угол разориентировки
60°
Рис. 6. Микроструктура на периферийной части образца через 2 года после криогенной деформации: карта, полученная с помощью метода автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов (а), спектр разориентировок (распределение границ по осям разориентировки показано в правом верхнем углу рисунка) (б), обратная полюсная фигура для направления осадки, иллюстрирующая текстуру (в)
лен катастрофическим ростом мелких рекристаллизо-ванных зерен, т.к. подвижность их границ не была скована малоугловыми границами. О наличии связи между рекристаллизацией и аномальным ростом зерен говорит также преобладание рекристаллизационной текстуры Госса в регионах катастрофического роста зерен (рис. 4, б). Следует подчеркнуть, что у авторов нет прямых доказательств того, что аномальные зерна на рис. 2, а действительно происходят от мелких рекристаллизо-ванных зерен на рис. 1, а, и, таким образом, эта гипотеза требует дальнейшей проверки.
4.3. Критерии селективного роста зерен
Микроструктура, сформировавшаяся после годового пребывания материала при комнатной температуре, характеризуется довольно большим числом мелких рекристаллизованных зерен на единицу площади шлифа (рис. 1, а). Их равноправный рост вряд ли мог бы привести к образованию аномально крупных зерен размерами ~ 100 мкм, видимых на рис. 2, а (т.к. площадь карты, полученной методом автоматического анализа картин дифракции обратнорассеянных электронов, на рис. 1, а составляет 30x30 мкм2). Кроме того, не совсем
понятно, почему катастрофическому росту зерен предшествовал столь длительный инкубационный период — до 1 года. Иными словами, можно предположить, что аномальный рост рекристаллизованных зерен (если он действительно имел место) был селективным и существовала какая-то причина, препятствующая этому процессу в течение длительного времени.
Учитывая значительное подобие между первичной рекристаллизацией и аномальным ростом зерен (особенно в условиях представленного эксперимента, как обсуждалось выше), в отношении последнего процесса уместно применить понятие критического размера зерна, способного к катастрофическому росту. По аналогии с рекристаллизацией этот размер должен определяться балансом между зернограничной энергией зародыша (центра роста) и упругой энергией дислокаций в деформированной матрице. Таким образом, критерий аномального роста зерен может быть записан как
— < 0.5рGb2, (1)
R
где у — удельная энергия границ зерен, у ~ 0.6 Дж/м2 [13]; R — искомый критический размер зерна; р —
(($%*('B*)$#*&%*+*)]%
плотность дислокаций, р ~1015 -1016 м-2; G — модуль Юнга, G~4.2• 1010 Н/м2 [13]; Ь — модуль вектора Бюр-герса, Ь ~ 0.26 нм [13].
Отсюда критический размер зерна
Я >—~0.06 - 0.6 мкм. (2)
0.5рGb2
Очевидно, что большинство рекристаллизованных зерен на рис. 1, а имеет размер больше критического. В связи с этим, можно предположить, что ключевым фактором, определяющим аномальный рост зерен (помимо критического размера), была близость его кристаллографической ориентировки к текстуре Госса (100}(100) (рис. 3, б и 4, б). Как следует из рис. 4, а, только весьма ограниченное число рекристаллизован-ных зерен принадлежало данной текстурной компоненте (пример такого зерна обозначен стрелкой), и, таким образом, их селективный рост мог в принципе привести к формированию аномально крупнозернистой микроструктуры. Впрочем остается совершенно непонятным, чем именно объясняется преимущество в росте зерен с подобной ориентировкой.
Суммируя вышесказанное, можно допустить, что наличие длительного инкубационного периода (~ 1 год) было обусловлено низкой вероятностью возникновения зародыша критического размера и необходимой ориентации при комнатной температуре.
5. Выводы
В данной работе исследовались структурные измене-
ния в криогенно-деформированной меди М1 после длительной (от 1 года до 2 лет) выдержки при комнатной температуре. На основе работы сформулированы сле-
дующие выводы.
Структура, сформировавшаяся в результате больших
криогенных деформаций, является нестабильной при
комнатной температуре. В ней имеет место аномаль-
ный рост зерен, который, по-видимому, предваряется
частичной рекристаллизацией. Предположено, что ано-
мальный рост зерен является прямым развитием процесса первичной рекристаллизации, в ходе которого неконтролируемо растут зародыши критического размера, имеющие ориентацию, близкую к текстуре Госса.
Катастрофическому росту зерен предшествует длительный (порядка 1 года) инкубационный период, в ходе которого формируются необходимые зародыши.
Стабильность микроструктуры значительно ухудшается с увеличением накопленной криогенной дефор-
мацнн. Предположено, что данный эффект связан не столько с увеличением зернограничной энергии, сколько с ростом упругой энергии дислокаций.
Авторы признательны проф. Салищеву Г.А. за идею проекта по исследованию криогенных деформаций меди, в рамках которого была выполнена данная работа. Они также хотели бы выразить свою благодарность к.т.н. Галееву P.M. и к.т.н. Валиахметову О.Р. за предоставление исходного материала для криогенной деформации, а также к.ф.-м.н. Даминову P.P. за помощь в проведении экспериментов.
Литература
1. Huang Y, Prangnell P.B. The effect of cryogenic temperature and change in deformation mode on the limiting grain size in a severely deformed dilute aluminium alloy // Acta Mater. - 2008. - V. 56. -No. 7. - P. 1619-1632.
2. Zahid G.H., Huang Y., Prangnell P.B. Microstructure and texture evolution during annealing a cryogenic-SPD processed Al-alloy with a nanoscale lamellar HAGB grain structure // Acta Mater. - 2009. -V. 57. - No. 12. - P. 3509-3521.
3. Panigrahi S.K., Jayaganathan R. A study on the mechanical properties of cryorolled Al-Mg-Si alloy // Mater. Sci. Eng. A. - 2008. -V. 480. - No. 1-2. - P. 299-305.
4. Li Y.S., Tao N.R., Lu K. Microstructural evolution and nanostructure formation in copper during dynamic plastic deformation at cryogenic temperatures // Acta Mater. - 2008. - V. 56. - No. 2. - P. 230-241.
5. Zhang Y, Tao N.R., Lu K. Mechanical properties and rolling behaviors of nano-grained copper with embedded nano-twin bundles // Acta Mater. - 2008. - V 56. - No. 11. - P. 2429-2440.
6. Estrin Y, Isaev N.V., Lubenets S.V., Malykhin S.V., Pugachov A.T., Pustovalov V.V., Reshetnyak E.N., Fomenko VS., Fomenko L.S., Shumi-lin S.E., Janecek M., Hellmig R.J. Effect of microstructure on plastic deformation of Cu at low homologous temperatures // Acta Mater. -2006. - V. 54. - No. 20. - P. 5581-5590.
7. Meungelberg H.D., Meixner M., Lucke K. The kinetics of the recrystallization of copper deformed at low temperatures // Acta Metall. -1965. - V 13. - No. 7. - P. 835-844.
8. Гиндин Н.А., Аксенов В.К., Борисова Н.Ф., Стародубов ЯД. Особенности низкотемпературной рекристаллизации меди // ФММ. -1975. - T 39. - № 1. - C. 88-93.
9. Гиндин Н.А., Лазарев Б.Г., Стародубов Я.Д., Лазарева М.Б. О низкотемпературной рекристаллизации меди, прокатанной при 77 и 20 K // ДАН СССР. - 1966. - T. 171. - C. 552-554.
10. Гиндин Н.А., Стародубов Я.Д., Старолат М.П., Хаймович П.А. Особенности дефектной структуры меди, экструдированной при низких температурах // ФММ. - 1979. - T. 48. - № 5. - C. 10041009.
11. Dobatkin S.V., Salishchev G.A., Kuznetsov A.A., Kon’kova T.N. Submicrocrystalline structure in copper after different severe plastic deformation schemes // Mater. Sci. Forum. - 2007. - V. 558-559. -P. 189-194.
12. Ahzi S., M’Guil S. A new intermediate model for polycrystalline viscoplastic deformation and texture evolution // Acta Mater. - 2008. -V. 56. - No. 19. - P. 5359-5369.
13. Humphreys F.J., Hatherly M. Recrystallization and Related Phenomena. - UK: Elsevier, 2004. - 574 p.
Поступила в редакцию
_________________________ 22.02.2011 г.
Сведения об авторах
Конькова Татьяна Николаевна, стаж.-иссл. ИПСМ УрО РАН, konkova_05@mail.ru
Миронов Сергей Юрьевич, к.ф.-м.н., нс ИПСМ УрО РАН, s-72@mail.ru
Корзников Александр Вениаминович, д.т.н., снс ИПСМ УрО РАН, korznikov@imsp.da.ru
