CC BY
32
Секция микроволновых и квантовых приборов и устройств
8. Малышев В.А. Сверхвысокочастотная и термоядерная гипотезы о природе шаровой молнии / Труды Таганрогского радиотехнического института. Вып.27. - Таганрог, 1974. - С. 237-243*
9. Арцимович Л.А. Управляемые термоядерные реакции. - М.: Физматгиз, 1961.
10. Малышев В.А. Феноменологическая теория однокомпонентной термодиффузии // Известия вузов. Физика. 1965. № 2. - С. 70-72.
11. Заметка «НЛО над Джакартой?» // Комсомольская правда/ 1989. 28 января.
12. Павлов А. «НЛО помогли создать американцам супероружие» // Газета Комсомольская
. 2002. 21 .
УДК 621.382
С.В. Караваев, ЕЛ. Осадчий
МЕТОД АНАЛИЗА ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕЙ ЧАСТОТЫ НА СЛОЖНЫХ
НЕГАТРОНАХ
Вольт-амперная характеристика сложных негатронов обычно имеет вид ко, -проксимировать функцией 1= Д(И)=аИ- Ьи3+си5, где постоянные а, Ь, с могут быть определены из системы трех уравнений 1) = Д(И0); ^Ш=0 при и=и0; 1 =0 =Д(кИ0), где ¡о и и0 - соответствует максимуму функции Д(И), а при и=ки0 кривая пересекает ось и. Определенные таким образом параметры а, Ь, с позволяют найти функ-
• / • гг • тг • у
ции ШМИ=1 =^(И); 1 =f2(И); =1 =fз(И); 1 =4(И); 1 =5(И), которые по анало-
гии с методами, описанными в [1], дают возможность рассчитать те зависящие от амплитуд А1; А2; А3 переменных полей частот юь ю2 и (ю^ ш2) проводимости Уь У2, У3, в соответствии со способом, изложенном в [1], после приравнивания их проводимостям нагрузок в эквивалентных схемах по этим частотам У1=У1; У2=У 2; У3=У 3 1 2
сигналов амплитуды А3 напряжения промежуточной (либо суммарной) частоты и, подбирая элементы схем и рабочую точку на характеристике 1= Д(И), дают возможность оптимизировать параметры негатронного преобразователя частоты.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК 1. Мал ышев В.А.,Червяков Г.Г.,Ганзий Д.Д. Нелинейные микроволновые полупроводниковые устройства. - Таганрог: ТРТУ, 2001. - 354 с.
УДК 621.373
. . , . .
АНАЛИЗ ВЛИЯНИЯ ШУМА СПОНТАННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА ПАРАМЕТРЫ АМПЛИТУДНОЙ МОДУЛЯЦИИ ИНЖЕКЦИОННЫХ ЛАЗЕРОВ НАКАЧКОЙ
Скоростные уравнения (уравнения Статца де Марса), полученные на основе представлений, развитых в работе [1], с учетом влияния доли (Ь) шума, ограниченного спонтанного излучения, попадающей в рабочую моду резонатора, имеют вид
d6/dt = N-«-[(0+K)/2)]2; ёФ/ёт = ж(в- 1)Ф + Ъ[(в + K)/2]2, (1)
где безразмерные параметры N (параметр накачки), 0 (степень возбуждения лазера относительно стационарного автоколебательного режима), Ф (параметр интенсивности излучения), т (время), К (параметр заполнения уровней структуры), ж (параметр потерь) определяются соотношениями:
Т = 2q21(An0)t; q21 = °р2^2;Ф = Io21/hvq21(An0); N = D1 q21(An0) ;
(2)
в = An/An0; К = n0/(An0); ж = Щ¥/q21(An0); n0 = n1 + n2,
n20 - n10 = An0 = [2a1L + ln(1 / Г1Г2)/a21L = 2a1/<r21, (3)
где ap2 и V2 - поперечное сечение спонтанной рекомбинации электронов и дырок и их взаимная средняя скорость; I - интенсивность излучения; D - скорость прихода
( ); 21 - -ванного взаимодействия одного кванта с энергией hv и эле ктрона; а1 - постоянная затухания амплитуды поля излучения; L-даина резонатора; Г1 и Г2 - коэффициенты отражения поля от зеркал резонатора; a1 - усредненная с учетом прохождения
зеркал постоянная затухания поля; V - скорость квантов; An= n2-n1 -инверсная разность населенностей рабочих уровней. Вначале, полагая b = 0, получим 0 = 1 и из первого уравнения (1) найдем Ф= Ф01 = N- R2; R= (1+K)/2. Подставляя это во
второе уравнение (1) и считая 0 =00=1-0ь получим вх ~ bR2/N - R2 ; Ф= Ф0 = =N-R2[1- bR2(1+R/(N- R2))]. Полагая, что при модуляции параметры N, 0 и Ф меняются в соответствии с выражениями:
N=N0+N1eJYT; 9 = 00+ 02^; Ф=Ф0+Ф1еКтт+ф), (4)
И, подставляя (5) в (1) с учетом значений 00 и Ф0, получим соотношения
Ф1/N1 = 1 -d/4(1 - х)2 + px; D = 2bR3/Ф0(N -R2);x = (г/^)2; (5) Y = ^{N0 - R2 + bR[1 + r(1 + (2R/(N - R2)))}; <p = -arctg(JPX\/(1 - x)); p = {N0 - r[r -1 - bR[1 + (R + ж - 0,5)I(N - R2)]]}, (6)
b ( 1/N1).
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК 1. Малышев BA. Квазилинейная теория инверсной населенности полупроводниковых лазеров // Изв. вузов. Радиоэлектроника. 1999. № 5. С. 3-10.
