CC BY
19
2. Малюшевский П.П., Ющишина А.Н., Малюшевская А.П. и др. Движение жидкости в водно-капиллярной системе при электро-разярдной делигнификации льноволокна в воде с использованием химреагентов // Электронная обработка материалов. 1998. № 4. С. 10 -19.
3. Унифицированные методы анализа вод / Под ред. Ю.Ю.Лурье. М., 1973.
4. МаргулисМ.А. Основы звукохимии (химические реакции в акустических полях). М., 1984.
5. Ющишина А.Н., Малюшевский П.П., Смалько А.А. и др. Йодометрическое определение электроразрядной объемной кавитации // Электронная обработка материалов. 2002. № 3. С. 41 - 44.
Поступила 25.12.02
Summary
Influencing the schemes of a charge - discharge capacitor, members and parameters of the installations on intensity of an electrodigit cavitation is investigated. The application of an electrodischarge cavitation in manufacturing methods is shown.
% % И.А. Акимов , А.И. Акимов , М.А. Фатыхов
АНАЛИЗ ПРОЦЕССА ПОЛИМЕРИЗАЦИИ МНОГОСЛОЙНЫХ КОНСТРУКЦИЙ ИЗ КОМПОЗИЦИОННЫХ МАТЕРИАЛОВ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ МЕТОДОМ ТЕОРИИ ПОДОБИЯ
* Уфимский государственный авиационный технический университет, ул. К. Маркса, 12, Уфа-центр, 450000, Башкортостан, Россия Башкирский государственный педагогический университет, ул. Октябрьской революции, 3, Уфа-центр, 450000, Башкортостан, Россия
В современной промышленности широко используются композиционные материалы, изготавливаемые методом полимеризации. В работе рассмотрены проблемы, которые возникают при изготовлении изделий из многослойных конструкций в установках автоматического ведения технологического процесса (АВТП).
В процессе изготовления многослойных изделий из композиционных материалов тепло- и массообмен нередко связан с изменением агрегатного состояния тела или физико-химической природы материала. Теплофизические коэффициенты при этом изменяются скачкообразно.
Геометрия узла установки для получения композиционных материалов
На рис.1 приведена обобщенная геометрия узла для получения композиционных материалов. Пространство между матрицей-нагревателем (1), выполненной из теплопроводящего материала, и технологическим мешком (2) заполняется многослойной стеклотканью, пропитанной связующими, жидкими материалами (3). Полимеризация компонента осуществляется за счет нагревания его в электрическом поле по заданному температурному режиму, описанному ниже.
Температурный режим в установках автоматического ведения технологического процесса
Температурный процесс полимеризации разделяется на три этапа.
На первом этапе (в течение 1,5 - 2 ч) происходит повышение температуры изделия от начальной температуры среды до температуры 600С, а затем под действием источников тепла с одновременным повышением давления в технологическом мешке до 9 - 10 кГ/см2.
При достижении температуры 11 = 600с скорость изменения температуры понижается до нуля, и в течение 30 минут поддерживается постоянная температура (предварительный разогрев). В этот период происходит размягчение, уплотнение полимеризующейся массы, удаление воздушных пузырей и излишней влаги.
© Акимов И.А., Акимов А.И., Фатыхов М.А., Электронная обработка материалов,2003, № 4, С. 47-51.
Рис.1. Геометрия узла установки для получения композиционных материалов в разрезе
На втором этапе, который продолжается 6 часов, образуется фронт полимеризации, который продвигается внутрь конструкции до технологического мешка.
Процесс полимеризации сопровождается выделением тепла фазового перехода, так что для поддержания заданной температуры необходимы специальные управляющие устройства.
На третьем этапе (3 - 4 ч) происходит охлаждение готового изделия до температуры окружающей среды.
Критерии подобия, описывающие полимеризацию композиционных материалов
В работе [1] приведена математическая модель, описывающая эти процессы в заготовке, имеющей форму полого многослойного цилиндрического тела, состоящего из п — 1 слоев. В результате обработки этой математической модели получаем следующие критерии подобия:
а, т
Критерий тепловой гомохронности Фурье гок =——, характеризирующий связь между скоК
ростью изменения температурных полей, физическими свойствами рассматриваемых тел и радиусом К технологического мешка, где к — номер слоя.
Массообменный релаксационный критерий Фурье ГокЬ =
аьк т
К2
характеризующий связь
между скоростью изменения полей распределения олигомера и физическими свойствами стеклоткани.
Ж т
Критерий гидродинамической гомохронности Н0 = ——, характеризующий скорость изме-
К
нения поля скоростей в потоке воздуха во времени; Ж0 — скорость воздуха у входа в технологический мешок Ум.
а,
Критерий относительной инерционности Лыкова Ьик = —^ полей распределения массы и
а
температур; модифицированный критерий Лыкова Ьик =
Ьик 1 — 8
Критерий Рейнольдса К е = Ж0 ^0К , характеризующий гидродинамический режим движения
потоков воздуха в Ум .
ь
Критерий Прандтля Ргк = , характеризующий подобие температурных и скоростных по-
У о ак
лей.
Ж К
Критерий Пекле - теплового подобия Ре = —0—, который является мерой отношений конвек-
а
тивного переноса тепла к кондуктивному в потоках воздуха в Ум.
Критерий Эйлера - подобия полей давления, а следовательно, гидродинамического сопротив-
Е Р й й
ления, Ей =-—, который является мерой отношения сил давления и инерции в потоках воздуха в
Л2
Ум.
м
Чк ( т ) К
Теплообменный критерий Кирпичева К1Ч к =-, где дк(т) - функция источника тепла
на г(ф) =Кк (ф), характеризует отношение потока тепла, отводимого от поверхности г(ф) =Кк (ф), к потоку тепла, подводимого изнутри (к+1) - слоя.
ЧЬкК
Массообменный критерий Кирпичева К1ь к =-:-.
аь,кУьЧ,0
Критерий граничного подобия Био В1к К = акКо(ф) ; В1к П = акП
г, ' к, П А
лк к к
Критерий Поснова РП = —--— , где А/. = tср — /0, /ср, t — температура окружающей
среды и начальная температура материала соответственно.
АО К2
Критерий Померанцева Ро
Критерий фазового превращения Коссовича Ко
Ср А/.
Модифицированный критерий Коссовича Ко = 8 • Ко .
Ж 2
Критерий Эккерта Е = 0
С р А
Безразмерная температура
б к (Р ( V ), V, £ ,Гок ) =
где Щ = -ф, £ = ; р (Р) = Г(ф); К = т1п г (ф ),0< ф < 2п. 2п П К
/к ( Г ( ф ), ф, 2,Т) — / 0 А
Безразмерное влагосодержание
е„ (р (п 8,гок)(г (ф), ф, *т ь
4,0
Безразмерные скорости, давления, плотности и так далее
Ш-Ж . „ Р . • К =У 0 КтА/.
Ж= —; P-P-;у =—; кг=- р Ж Р0 У0 Р0
- и
и = —;
К
где к - 01 0 = Р ( Р )= ^ У - ^к+1,ь ; К(ь) __ ^к+1,ь ;
где к - 0,1; б. = — р1 (, Р0 ) =---; Ук,к+\= —-; Ук,к+\= —-;
А/. К кк,ь кк,ь
K(2,1) _ ab,II . K(у) _ Уk+1 ЛаЪ _ , JV -
ab, I к ,к +1 Y к
U п _ U п ; U0 ; 0кр _ Ate
им U м _ U0; Yb,0 _ Yb,0 ; Y0 '
Kib,I _ ^
ab,I, Ib,0, ^b,0
В вышеуказанных выражениях приняты следующие обозначения: Я - коэффициент теплопроводности, a - коэффициент температуропроводности, q - тепловой поток на границе слоя, а - коэффициент теплоотдачи, r, ф, z - цилиндрические координаты; х- время, ц„ - вязкость, v - коэффициент кинематической вязкости; C - теплоемкость, t - температура стенки, р - плотность вещества, P - давление, I - сила электрического тока, l - толщина стенки, в - коэффициент черноты поверхности; S - площадь поверхности среды, G - весовой расход воздуха, A - тепловой эквивалент механической работы, ве - коэффициент Джоуля—'Томсона, v - скорость, Як - скрытая теплота кристаллизации, Re - газовая постоянная, с — скрытая теплота кристаллизации, аЪк — коэффициент массопроводности
на этапе полимеризации, у0 — плотность материала технологического мешка, P0 — атмосферное давление, Г5 — термоградиентный коэффициент, h — длина установки, S^— площадь затвердевания, U — деформация материала, I, II — жидкая и твердая зоны.
Оценки показывают, что неопределяющими критериями в рассматриваемой задаче являются следующие критерии:
0к, к = 0,1,2,3,...,и ; 0i, 1 = I,II; 0; 0ъ,к , к=1*и; Uk; W,P,у; Pi,Kib,I.
Рассмотрим влияние отдельных критериев на динамику исследуемого процесса.
Режим движения в области Ум,о и относительная толщина пограничного слоя в потоках воздуха определяются критерием Rj. Относительная способность потока воздуха к переносу количества движения по сравнению с переносом тепла определяется критерием Pr; для воздуха оба этих процесса существенны и поэтому можно принять Pr « 1. Если в Ум,о Pr >> 1, то в ней кондуктивный перенос тепла будет пренебрежимо мал по сравнению с конвективным переносом. В этом случае можно пренебречь теплопроводными потоками в Ум,о. Критерий Eu характеризует интенсивность движения воздуха: с уменьшением его значения интенсивность потока возрастает.
Диссипация энергии движения воздуха в Ум,о, происходящая путем перехода ее в теплоту, убывает по мере уменьшения скорости движения. При этом изменение плотности потока становится незначительным. Поэтому при малой скорости движения воздуха диссипативными членами в уравнениях теплообмена и движения в Уш,о можно пренебречь и считать, что у « const. На этом основании можно принять, что и W« const.
При малых значениях Fok в « 0. Это вызывает уменьшение миграции массы вещества к поверхности S и тем самым интенсифицирует процесс затвердевания объекта.
Критерий Pn влияет на поле распределения массы вещества. С ростом его значений уменьшается потенциал переноса массы вещества, а следовательно, интенсифицируется процесс затвердевания объекта. В таких случаях затвердевание объекта нужно проводить при низких температурах.
Критерий Ьик характеризует интенсивность изменения полей распределения массы вещества в области Уц,о (то есть внутри многослойной заготовки) относительно изменения полей температур в этой области. При малых значениях Ьик теплообмен происходит значительно быстрее, чем перенос массы вещества. Поэтому затвердевание области Уц,о происходит с высокой скоростью. Такой процесс затвердевания имеет место в начальный период второго этапа или при повышении температуры теплового источника. Уменьшение значения критерия Ьик достигается ускорением процесса затвердевания области Уц,о.
Массообменный критерий Кирпичева Юьд характеризует отношение потока массы вещества, подводимого из зон застывания к поверхности S, к потоку массы вещества, отводимого от этой поверхности в зону затвердевания. Из анализа содержания исследуемого процесса следует, что K1bI > 0.
С увеличением значения Kife>/ возрастает миграция массы вещества к поверхности S, а следовательно, снижается темп затвердевания области Кц,о. Роль этой миграции может быть доведена до минимума при быстром затвердевании изделия, то есть с увеличением скорости продвижения поверхности S.
ЛИТЕРАТУРА
1. Акимов И.А., Акимов А.И., Тюков Н.И. Математическая модель процесса изготовления изделий из композиционных материалов в результате полимеризации // Труды Стерлитамакского филиала Академии наук Республики Башкортостан, 2001, Вып. 2. Уфа: Гилем. С. 6 - 9.
Поступила 15.01.03
Summary
Criteria of similarity have been obtained which describe the polymerization process in multi-layer structures made of composite materials in an electric field. The paper has determined the effect of individual criteria upon the process dynamics.
О.Н. Сизоненко, Г. А. Барбашова, О.В. Хвощан
К ВОПРОСУ О РАСПРОСТРАНЕНИИ ВОЛНЫ НАПРЯЖЕНИЙ В ПЛАСТЕ ПРИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ РАЗРЯДЕ В СКВАЖИНЕ
Институт импульсных процессов и технологий НАН Украины, пр. Октябрьский, 43 А, г. Николаев, 54018, Украина
Теоретическими и экспериментальными исследованиями, проведенными в различных странах в последние годы, установлено, что наиболее эффективные технологии разработки трудноизвлекае-мых запасов нефти основываются на использовании различных физических полей. Накопленный нами опыт использования высоковольтного электрического разряда в скважине для воздействия на продуктивные пласты показывает, что при оптимальном выборе объектов обработки и применяемых технологических приемах можно заметно интенсифицировать фильтрационные процессы в пластах и повысить их нефтеотдачу [1 - 3].
Согласно существующим представлениям о механизме электроразрядного воздействия на пласт, превалирующее действие на изменение фильтрационных характеристик в пористой насыщенной среде нефтяного коллектора оказывают волны сжатия, создающие и развивающие радиальные и цилиндрические трещины [4]. В условиях скважины картина распространения волн сжатия из скважины в пласт усложняется ввиду наличия обсадных труб и цементного кольца между трубой и породой продуктивного коллектора. Поэтому значительный интерес представляет исследование воздействия волн сжатия при высоковольтном электрическом разряде в скважине на призабойную зону скважин, представленное в данной работе.
Для решения поставленной задачи использовались методы физического и математического моделирования. Характеристики электрического разряда получены в камере высокого давления, которая является частью экспериментального стенда для физического моделирования скважинных условий. Схема разрядной камеры электроразрядного устройства (ЭРУ) приведена на рис. 1.
При построении математической модели распространения волн сжатия в скважине приняты следующие допущения: стенки электроразрядного устройства и скважины абсолютно жесткие; канал разряда, образованный в жидкости при ее пробое [5], в начальный момент времени имеет форму прямого кругового цилиндра, высота которого равна длине межэлектродного промежутка, а ось симметрии совпадает с осью симметрии скважины и ЭРУ; стенка канала непроницаема; скважина заполнена идеальной сжимаемой жидкостью, а канал разряда - идеальной плазмой.
© Сизоненко О.Н., Барбашова Г.А., Хвощан О.В., Электронная обработка материалов, 2003, № 4, С. 51-56.
