Научная статья на тему 'Зависимость спина основного состояния активного центра Fe 2S 2 ферредоксина от ориентации лигандов'

Зависимость спина основного состояния активного центра Fe 2S 2 ферредоксина от ориентации лигандов Текст научной статьи по специальности «Физика»

CC BY
92
38
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
Область наук
Ключевые слова
ФЕРРЕДОКСИН / НЕАДИАБАТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ / ТЕОРИЯ ФУНКЦИОНАЛА ПЛОТНОСТИ / DENSITY FUNCTIONAL THEORY (DFT) / FERREDOXIN / NON-ADIABATIC PROCESSES

Аннотация научной статьи по физике, автор научной работы — Лыхин А. О., Кузубов А. А., Варганов С. А., Сержантова М. В., Елисеева Н. С.

В рамках теории функционала плотности рассмотрено строение окисленной формы кластера [2Fe-2S-4(SCH 3)] 2-, являющегося аналогом активного центра белка ферредоксина. Показана возможность неадиабатических спин-запрещенных переходов между конформерами кластера, находящимися в синглетном и триплетном спиновых состояниях. Полученные переходные структуры могут быть использованы при изучении механизма реакций кластера с участием вырожденных спиновых состояний.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Похожие темы научных работ по физике , автор научной работы — Лыхин А. О., Кузубов А. А., Варганов С. А., Сержантова М. В., Елисеева Н. С.

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

CONNECTION OF GROUND STATE SPIN OF FERREDOXIN ACTIVE CENTER POINT Fe 2S 2 ON LIGANDS ORIENTATION

The article considers oxidized state of the cluster [2Fe-2S-4(SCH 3)] 2-, which is an analog of active center point in ferredoxin proteins, in the framework of DFT and reveals probability of non-adiabatic spin-inhibited junctions between the cluster conformers in singlet and triplet states. Junction structures obtained can be used for study of reaction mechanism of the cluster with a confluent spin states.

Текст научной работы на тему «Зависимость спина основного состояния активного центра Fe 2S 2 ферредоксина от ориентации лигандов»

УДК 544.18

А. О. Лыхин, А. А. Кузубов, С. А. Варганов, М. В. Сержантова, Н. С. Елисеева

ЗАВИСИМОСТЬ СПИНА ОСНОВНОГО СОСТОЯНИЯ АКТИВНОГО ЦЕНТРА Fe2S2 ФЕРРЕДОКСИНА ОТ ОРИЕНТАЦИИ ЛИГАНДОВ*

В рамках теории функционала плотности рассмотрено строение окисленной формы кластера [2Ев-2Б-4(5СИ3)\2-, являющегося аналогом активного центра белка ферредоксина. Показана возможность неадиабатических спин-запрещенных переходов между конформерами кластера, находящимися в синглетном и три-плетном спиновых состояниях. Полученные переходные структуры могут быть использованы при изучении механизма реакций кластера с участием вырожденных спиновых состояний.

Ключевые слова: ферредоксин, неадиабатические процессы, теория функционала плотности.

Широко используемое в квантовой химии адиабатическое приближение предполагает расчет энергии структуры при фиксированных положениях ядер атомов и нахождении системы в основном электронном состоянии. Однако в ряде случаев разница между основным и возбужденным состоянием может быть достаточно мала, в результате чего становится возможным переход на поверхность потенциальной энергии возбужденного состояния. Изучение таких неадиабатических процессов является одной из наиболее актуальных задач в области динамики химических реакций [1; 2].

Описание спинового состояния системы играет особую роль в элементоорганической и бионеоргани-ческой химии [3]. В частности, давно известно, что изменение спинового состояния напрямую связано с протеканием реакций, в которых участвуют гемопротеины [4]. Все большее значение приобретает контроль спинового состояния в каталитических процессах, например с участием железа [5]. Реализация неадиабатических эффектов в системах с переходными металлами напрямую связана со спин-орбитальным взаимодействиям между электронными состояниями с разными спинами. В этой связи особое внимание уделяется рассмотрению железосодержащих белков, например ферредоксина. В качестве активного центра этого белка чаще всего выступает биядерный кластер [2Бе-28], который связан с четырьмя цистеиновыми остатками, формирующими близкое к тетраэдрическому окружение для каждого атома Бе. Такая модель активного центра характеризуется заменой цистеино-вых остатков на тиометильные группы.

Применение теории функционала плотности в моделировании структуры активного центра ферредок-сина показало возможность существования окисленной формы кластера [2Ре-28-4(8СИ3)]2- в виде одной из 17 равновесных конформаций, отличающихся величиной двугранного угла, образуемого атомами Бе-Бе-8-С [6]. Однако кристаллографические данные строения белков свидетельствуют об отклонениях рассчитанных значений углов в газовой фазе от экспериментальных, что, по мнению авторов, связано с аминокислотным окружением активного центра фер-редоксина. Вместе с тем геометрические параметры

системы оказывают определяющее влияние на спиновое состояние кластера, его нахождение в устойчивом, возбужденном или переходном состоянии. Установление возможности существования системы в вырожденном спиновом состоянии является важнейшим этапом на пути исследования механизма реакций, протекающих по неадиабатическому спин-запре-щенному механизму [7].

На основании квантово-химических расчетов, приведенных в [6], были рассмотрены пять наиболее энергетически выгодных структур окисленной формы кластера [2Ре-28-4(8СИ3)]2-, отличающихся величинами двугранных углов Ре-Бе-8(Су8)-С, где 8(Су8) -терминальные атомы серы. Моделирование отобранных конформеров выполнялось в рамках теории функционала плотности в квантово-химическом пакете ОЛМЕ88 [8]. При расчетах использовался обменно-корреляционный функционал РВЕ [9] в базисном наборе def2-TZVP [10]. Выбор этого базисного набора был обусловлен высокой точностью приближения, характеризующегося стандартным отклонением в энергии атомизации на атом, равным 0,022 эВ при средней ошибке в длине связи менее 1 пм, и отклонением в величине угла менее 1°.

Оптимизация конформеров проводилась без наложения ограничений по симметрии до достижения стандартного критерия сходимости. Были рассмотрены конформеры в антиферромагнитном состоянии (8 = 0) и триплетном спиновом состоянии. Для наиболее энергетически выгодных конформеров также рассчитывались состояния с более высокой мультиплет-ностью.

Геометрические параметры полученных конфор-меров представлены в табл. 1.

Атомы железа и связанные с ними мостиковые атомы серы 83 и 84 расположены практически в одной плоскости. Выход атома серы из плоскости трех атомов не превышает 4° (рис. 1). Для описания двугранных углов введен фиктивный атом X, такой, что прямая, проходящая через атомы X и Бе2, перпендикулярна прямым Бе1-Ре2 и 83-Бе2. Таким образом, два атома железа и фиктивный атом X вместе образуют плоскость с, перпендикулярную к плоскости Ре1-Бе2-83.

*Работа выполнена при поддержке Министерства образования и науки Российской Федерации (соглашение 14.В37.21.0916).

Таблица 1

Двугранные углы оптимизированных структур кластера [2Fe-2S-4(SCHз)]2-

№ конформера Атом Фі АЪз Атом Ф2 АЪз Ф3

А1 Б5 Син 23 глетное спиново 23 іе состояние С9 17б 4 0,04

Бб -157 23 С10 -3 3

Б7 23 23 С11 -174 б

Б8 -157 23 С12 3 3

В1 Б5 -24 24 С9 17б 4 0,2

Бб 158 22 С10 0 0

Б7 22 22 С11 177 3

Б8 —15б 24 С12 -2 2

С1 Б5 -27 27 С9 154 2б 2,1

Бб 142 38 С10 118 б2

Б7 21 21 С11 -5 5

Б8 -157 23 С12 -3 3

Б1 Б5 -2 2 С9 -112 б8 0,3

Бб 17б 4 С10 19 19

Б7 -5 5 С11 120 б0

Б8 177 3 С12 120 б0

Е1 Б5 3 3 С9 112 б8 1,0

Бб -175 5 С10 -18 18

Б7 -3 3 С11 124 5б

Б8 17б 4 С12 118 б2

XI Б5 4 4 С9 117 б3 1,7

Бб -174 б С10 125 55

Б7 5 5 С11 25 25

Б8 -174 б С12 30 30

А3 Б5 Три 0 плетное спиново 0 е состояние С9 -109 71 3,5

Бб 177 3 С10 23 23

Б7 -11 11 С11 173 7

Б8 1б5 15 С12 -3 3

В3 Б5 5 5 С9 108 72 3,4

Бб -173 7 С10 -19 19

Б7 17 17 С11 -17б 4

Б8 -159 21 С12 4 4

С3 Б5 5 5 С9 118 б2 1,3

Бб -174 б С10 125 55

Б7 18 18 С11 б б

Б8 -1б2 18 С12 7 7

Б3 Б5 -4 4 С9 -11б б4 0,7

Бб 175 5 С10 2б 2б

Б7 -1б 1б С11 133 47

Б8 1б5 15 С12 134 4б

Е3 Б5 3 3 С9 11б б4 0,3

Бб -17б 4 С10 103 77

Б7 1б 1б С11 135 45

Б8 -1б5 15 С12 131 49

Окончание табл. 1

№ конформера Атом ф1 АЪз Атом ф2 АЪз ф3

I Б5 Пер 5 еходное спиново 5 е состояние С9 118 б2 1,5

Бб -174 б С10 125 55

Б7 14 14 С11 12 12

Б8 -1бб 14 С12 14 14

II Б5 5 5 С9 119 б1 1,4

Бб -173 7 С10 125 55

Б7 15 15 С11 20 20

Б8 -1бб 14 С12 11 11

Примечание. В таблице приняты следующие обозначения: ф! - двугранный угол Х-Ре1-Ре2-8(Су8); ф2 - двугранный угол Ре-Ре-В(Су8)-С; ф3 - двугранный угол Ре-Ре-83-84; АЪ8 - абсолютное значение углов; все величины приведены в градусах.

Таблица 2

Относительные энергии оптимизированных структур

Структура Е, ккал/моль Атомная спиновая плотность Спин

Ре1 Ре2

А1 11,4 -0,3б7 0,3б5 0 2,2бб

А3 5,5 -0,343 0,498 1 4,051

В1 11,0 -0,3б9 0,3б0 0 2,207

В3 5,5 -0,347 0,499 1 4,07б

С1 1 8б5,9 -0,721 0,348 0 2,1б5

С3 3,8 -0,349 0,504 1 4,042

Б1 0 -0,504 0,503 0 4,000

Б3 9,0 -0,320 0,490 1 4,0б5

Е1 0,1 -0,504 0,503 0 4,001

Е3 9,4 -0,324 0,492 1 4,029

Х1 0,9 -0,505 0,504 0 4,007

Двугранные углы ф1 показывают отклонение плоскости Ре1-Ре2-Б(Су8) от с, в свою очередь двугранные углы ф2Ре-Ре-Б(Су8)-С характеризуют выход углерода из плоскости, формируемой атомами железа и терминальным атомом серы, с которым углерод непосредственно связан. При определении углов ф2 первый атом железа выбран как наиболее удаленный от атома углерода. В соответствии с нумерацией атомов в соединении к терминальным атомам серы 8(Сує) относятся атомы Б5 и Бб, связанные с Ре1, а также Б7 и Б8, связанные с Ре2.

Согласно значениям, представленным в табл. 2, наиболее энергетически выгодную конфигурацию в синглетном спиновом состоянии имеют два конформе-ра: Б1 и Е1, в триплетном состоянии - конформер С3.

В случае конформеров в синглетном состоянии распределение спиновой плотности на атомах железа свидетельствует об антиферромагнитном упорядочении спинов, при котором неспаренные электроны с одинаковыми спинами локализованы на разных атомах Ре. Рассчитанные спиновые плотности для Ре1 и Ре2 равны по абсолютным значениям и противоположны по знаку. Отклонение, наблюдаемое в случае конформера С1, обусловливает его высокую неустойчивость по сравнению с другими структурами.

О*

Рис. 1. Строение конформера А1 кластера [2Ре-28-4(8СИ3)]2-

Вместе с тем для конформеров в синглетном спиновом состоянии характерны исчезающе малые величины спиновой плотности на мостиковых атомах 8 -около 1 • 10-4 электрон/атом, которые возрастают в среднем на два порядка при переходе системы в три-плетное состояние. Значительная делокализация спиновой плотности проявляется лишь на мостиковых атомах 8, в то время как у терминальных атомов 8 подобного эффекта не наблюдается. Используя значения квадратов длины вектора спинового момента, можно определить величину суммарного спинового числа, которая для значений 82, равных 4 и 2, округленно составит 3/2 и 1. Поскольку заряды атомов железа равны, то в случае 82 » 2 каждый из электронов локализуется на одном из атомов железа. При этом проекции спина у электронов направлены в противоположные стороны, что дает суммарную проекцию спина, равную 0. В случае 82 » 4 электронное облако третьего электрона делокализовано между атомами железа и мостиковыми атомами серы.

В соответствии с данными об относительной энергии состояний с различной мультиплетностью для структур фиксированной геометрии С3 и Е1, пред-ставлеными на рис. 2, устойчивость состояний иной мультиплетности в сравнении со спиновым состоянием оптимизированной структуры ниже, что свидетельствует о том, что для конформеров С3 и Е1 основными являются соответственно триплетное и синглетное спиновые состояния.

Рис. 3. Относительные энергии оптимизированных структур в сравнении с конформером Е1 в синглетном состоянии: темные столбцы - исходный конформер Е1; светлые столбцы -исходный конформер С3

Геометрические различия между конформерами С3 (8 = 1) и Х1 (8 = 0) состоят в том, что внешние атомы серы одного из атомов железа выходят из плоскости с при сохранении положения метильных групп (рис. 4). Таким образом, триплет-синглетный переход с изменением геометрии осуществляется за счет смещения внешних атомов серы, связанных с одним центром. С другой стороны, переходы между конформерами Б1 или Е1 и С3 зависят от перемещений как атомов 8, так и связанных с ними СН3-групп.

Рис. 2. Относительные энергии основных и высокоспиновых состояний конформеров С3 и Е1 в сравнении с синг-летным спиновым состоянием С3: темные столбцы - исходный конформер Е1; светлые столбцы -исходный конформер С3

Оптимизация геометрии конформеров С3 и Е1 в состояниях с различной мультиплетностью приводит к понижению энергии высокоспиновых состояний. Однако в целом они остаются менее энергетически выгодными по сравнению с состояниями С3 и Е1 (рис. 3). При этом в случае оптимизации синглетного состояния структуры С3 получен конформер Х1, близкий по энергии к конформерам Б1 и Е1 и вместе с тем имеющий геометрию, наиболее сходную со структурой С3 (см. табл. 1).

Рис. 4. Основные и высокоспиновые состояния конформе-ров С3 и Е1 [2Ее-28-4(8СН3)]2- кластера

Переход между конформерами был разделен на 10 промежуточных геометрий. Плавное изменение положений атомов при переходе от одной структуры к другой достигалось путем интерполяции геометрических параметров системы во внутренних координатах [11] (рис. 5, 6).

Перегибы, наблюдаемые в случае С3-Е1-перехода (см. рис. 6), связаны с вращением метильных групп. Геометрия, соответствующая пересечению кривых, использовалась в качестве исходной при поиске минимума энергии на пересечении синглетной и три-плетной поверхностей потенциальной энергии. Поиск

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

минимума проводился при помощи процедуры МЕХ пакета вЛМЕ88 по стандартным критериям. Полученные переходные состояния близки по геометрическим параметрам и отличаются лишь расположением одной метильной группы.

Л' *' I ^

s -<> -г*

\ *.( 1—1* »... %—<♦ , \ Г» * 4 >С СЗ 1

1 >

|г—* •

IN.

О I 23456789 10 И

Геометрии

Рис. 5. Относительные энергии структур, характеризующие триплет-синглетный переход I: геометрия 0 - конформер С3; геометрия 11 - конформер Х1

14

0 1 2 3 4 5 б 7 8 9 10 II

Геометрии

Рис. 6. Относительные энергии структур при триплет-синглетном переходе II: геометрия 0 - конформер С3; геометрия 11 - конформер Е1

В случае перехода II геометрия, отвечающая минимуму энергии на пересечении синглетной и триплетной поверхностей потенциальной энергии, оказалась ниже точки пресечения кривой на рис. 6 на 2,8 ккал/моль.

В результате разница между энергией конформера C3 в триплетном спиновом состоянии и энергией переходного состояния при переходах I и II равна 0,95 и 0,91 ккал/моль соответственно.

Таким образом, незначительные энергетические различия в полученных структурах обусловливают высокую вероятность переходов между устойчивой конформацией С3 в триплетном спиновом состоянии и конформерами E1 и X1 с одновременным понижением мультиплетности системы до синглетного состояния. Подобные переходы являются очень важными в процессах спин-орбитального взаимодействия. При воздействии на геометрические параметры модельного кластера активного центра ферредоксина [2Fe-2S-4(SCH3)]2-, в частности положения лигандов, можно достичь изменения мультиплетности системы. С одной стороны, такие переходы обусловливают возможность существования кластера в различных спиновых состояниях, с другой - открывают широкие возможности по их применению в спин-запрещенном неадиабатическом катализе.

Библиографические ссылки

1. Cui G., Sun Z., Fang W. // J. of Phys. Chemistry. A. 2011. Vol. 115, № 36. P. 10146-10153.

2. Mahapatra S. // Accounts of Chemical Research. 2009. Vol. 45, № 8. P. 1004-1015.

3. Harvey J. N. // Structure and Bonding. 2004. Vol. 112. P. 151-183.

4. Scheidt W. R., Reed C. A. // Chem. Rev. 1981. Vol 81. P. 543-555.

5. Shaver M. P. [et al.] // Angewandte Chem. Inttrn. Ed. 2006. Vol. 45. P. 1241-1244.

6. De Oliveira F. T., Munck E., Bominaar E. L. // Inorganica Chimica Acta. 2008. Vol. 361. P. 1192-1196.

7. Harvey J. N., Poli R. // Coordination Chemistry Rev. 2003. Vol. 238-239. P. 347-361.

8. Schmidt M.W. [et al.] // J. of Computational Chemistry. 1993. Vol. 14. P. 1347-1363.

9. Perdew J. P., Burke J., Ernzerhof M. // Phys. Rev. Letters. 1996. Vol. 77. P. 3865-3868.

10. Weigend F., Ahlrichs R. // Phys. Chemistry Chem. Physics. 2005. Vol. 7. P. 3297-3305.

11. Bode B. M., Gordon M. S. // J. of Molecular Graphics and Modeling. 1998. Vol. 16. P. 133-138.

А. О. Lykhin, А. А. Kuzubov, S. А. Varganov, M. V. Serzhantova, N. S. Eliseeva

CONNECTION OF GROUND STATE SPIN OF FERREDOXIN ACTIVE CENTER POINT Fe2S2 ON LIGANDS ORIENTATION

The article considers oxidized state of the cluster [2Fe-2S-4(SCH3)]2-, which is an analog of active center point in ferredoxin proteins, in the framework of DFT and reveals probability of non-adiabatic spin-inhibited junctions between the cluster conformers in singlet and triplet states. Junction structures obtained can be used for study of reaction mechanism of the cluster with a confluent spin states.

Keywords: ferredoxin, non-adiabatic processes, density functional theory (DFT).

© Лыхин А. О., Кузубов А. А., Варганов С. А., Сержантова М. В., Елисеева Н. С., 2012

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.