CC BY
11
ИЗВЕСТИЯ
ТОМСКОГО ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ПОЛИТЕХНИЧЕСКОГО
ИНСТИТУТА имени С. М. КИРОВА
Том 128
Э. А. ЗАХАРОВА, Л. Н. ПОПОВА
ВЛИЯНИЕ УСЛОВИЙ КОНЦЕНТРИРОВАНИЯ И ЭЛЕКТРОРАСТВОРЕНИЯ НА ФОРМУ АНОДНОГО ЗУБЦА В МЕТОДЕ АМАЛЬГАМНОЙ ПОЛЯРОГРАФИИ С НАКОПЛЕНИЕМ
(Представлена научным семинаром кафедры физической химии)
Вопросу влияния различных факторов на глубину анодного зубца в методе амальгамной полярографии с накоплением посвящено ряд работ [1, 2, 3, 4, 5]. Однако влияние различных факторов на ширину анодного зубца, площадь под зубцом, на процент выхода металла из капли почти не изучалось. Целью данной работы является изучение зависимости формы анодного зубца свинца (высоты, площади, ширины полузубца) и процента выхода свинца от концентрации его ионов в растворе, времени электролиза, радиуса ртутной капли, скорости изменения потенциала, концентрации и природы фона.
В работе использовался фоторегистрирующий полярограф ЬР—55А (Чехословакия) с максимальной абсолютной чувствительностью 0,26 • 10 ~ 8 а/мм/м. Электролизер со вставными стаканчиками был подобен описанному ранее [1]. Рабочим электродом была капля ртути, полученная электролизом из раствора ^¿(ЫОзЬ на конце платиновой проволочки (й = 0,5—0,3 мм) в течение 15—120 сек при токе 30 ма. Размер капли регулировался временем осаждения ртути. Объем анализируемого раствора 5 мл; скорость изменения потенциала 20, 100, 200, 400 мв/мин. Промежуточные скорости 75, 150, 300 мв/мин получались при наложении на потенциометрический барабан напряжения 3 в.
Методика измерений была следующая. Высота анодного зубца измерялась как разница общего анодного тока в вершине зубца и остаточного. За ширину полузубца принималась ширина зубца в точке половины его высоты в милливольтах. Для расчета процента выхода, тока электролиза, констант электролиза и анодного тока мы вычисляли площадь под анодным зубцом с остановкой потенциала. Прием остановки состоял в следующем: при достижении анодного пика изменение потенциала прекращалось и на вращающемся фотобарабане записывалось изменение предельного тока со временем при постоянном потенциале до тех .пор, пока ток не падал до значения остаточного в точке остановки. Площадь под зубцом с остановкой подсчитывалась методом взвешивания (точность 3,7%). Вычисленная таким образом площадь практически совпадает (для больших концентраций ионов свинца в растворе) с количеством электричества, пошедшего на восстановление металла во время электролиза, найденного как произведение тока электролиза на время электролиза. В табл. 5 приведены для сравнения значения токов электролиза, -полученные расчетом из площади с остановкой 64
и из показаний гальванометра для одних и тех же опытов. В случае, когда концентрация ионов в растворе мала (10^ 7—10 8 М), ток электролиза оказывается меньше остаточного тока и для расчета количества выделенного и растворенного .металла использовался только прием измерения площади под зубцом с остановкой. Для определения процента выхода ¡металла из капли во время анодного растворения рассчитывалось отношение площади под анодным зубцом при непрерывном изменении потенциала в определенном интервале потенциалов (350 мв после начала растворения металла) к площади под зубцом с остановкой.
Принятые обозначения: т — время электролиза; /а — глубина анодного зубца; ц — площадь под зубцом; б — ширина полузубца; Ь— безразмерный параметр в уравнении зависимости глубины анодного зубца от различных факторов [4]; /э — ток электролиза; Кэ =/э /5С1 — константа тока электролиза; 5 — поверхность ртутной капли; С1 — концентрация ионов в растворе; К а = константа анодного тока; г — радиус капли; и — объем .раствора; —скорость изменения потенциала.
Зависимость формы анодного зубца свинца от концентрации его ионов в ¡растворе представлена на рис. 1 и в табл. 1 и 2. С ростом* кон-
Т а б л и ц а 1
Зависимость ширины анодного полузубца и полноты выхода от концентрации
свинца в растворе 0,1 N КОН
1 2 3
С, Л1 о, мв. 9-6 выхода С, м о, Мв % выхода С, М о, мв. % выхода
3.10 7 96 90 4,2.10 6 113 95,5 З.Ю"5 130 92
6.10-7 109 96,4 5,0.10—6 104 96,5 6. кг5 157 94
9.10-7 107 98 6,0.10~6 ы 92 1,5-10—4 223 97
108 93 1,2. Ю-5 118 97,6 |
Т а б л и ц а 2
Зависимость количества выделенного при электролизе металла от концентрации ионов свинца в растворе 1 N КОН. Условия опыта:
V -- 3 мл, тэл = 5 мин, г — 0,024 см
С-107 М. ^•10* кул. q¡C
2,5 85 3,40
5,0 178 3.55
7,5 270 3,60
32,5 1058 3,25
207,5 7350 3,52
центрации РЬ2 н (2,5* 10 ~7 — 2,0\10~3 М) площадь под зубцом с остановкой растет прямо пропорционально (табл. 2), а ширина ,полузубца практически не изменяется (табл. 1, столб. 1,2). Однако с дальнейшим увеличением концентрации РЬ2+ ширина полузубца увеличивается (табл. 1, столб. 3), форма зубца нарушается и .появляются двойные и даже тройные зубцы (рис. 4). Чем меньше концентрация щелочи,
5. Заказ 5131. 65
тем раньше появляются двойные зубцы свинца (рис. 1). Так, в 0,0Ш растворе КОН двойные зубцы проявляются при концентрации РЬ2" ! = 6 ■ 10 М, а в 1 N КОН в тех же условиях даже при концентрации 4 • 10 ~4 М получается один зубец. Работая с фоном 0,1 N КИ(\ подкисленным до рН — 5, мы не наблюдали ни расширения анодных
зубцов РЬ? + , ни появления двойных зубцов. В литературе имеются примеры подобного искажения формы анодного зубца для РЬ2+ в растворах щелочей [6, 7], однако, обоснованного объяснения этому явлению не дано. Мы предположили, что причиной появления двойных зубцов РЬ2* + в растворах КОН может быть образование нерастворимой пленки гидроокиси свинца. Это подтверждается наблюдаемой зависимостью появления двойных зубцов от концентрации КОН (рис, 1) и иедиффузионным характером ниспадающей ветви первого зубца после остановки изменения потенциала (рис. 4, кр. 2). Кроме того, мы получили сравнительно большой катодный пик сразу после остановки потенциала на первом зубце и наблюдали пленку на поверхности ртути визуально при большой концентрации свинца в растворе. Предположение о ступенчатом окислении свинца из амальгамы (0—^1 и 1—^2, соответственно первому и второму пику) не подтвердилось, так как кулонометрические измерения показали, что весь свинец окисляется до двухвалентного. Площади в кулонах под первым и вторым зубцом с остановкой (рис. 4 кр. 2,3) совпали между собой и оказались равными количеству электричества, пошедшего на восстановление РЬ2 + -^РЬ° во время электролиза.
Известно, что высота анодного зубца зависит от скорости изменения потенциала в процессе анодного растворения металла из амальгамы, причем большинство авторов считают, чго для стационарной капли высота анодного тока зависит от где п= 1/2 подобно катодным пикам. Нами же экспериментально показано, что в изученном интервале радиусов 1 а — кШп* где показатель п есть функция радиуса ртутной капли (рис. 2). Эта зависимость находится в согласии с теоретическими 56
I
иг*
Рис. 1. Зависимость глубины анодного зубца от концентрации свинца в растворах: 1 — 1 N КОН, 2—0,1 N КОН, 3— 0,01 N КОН. Условия опыта: <рэл = — — 1,2 в, т= 10 мин, г = 0,04 см, мл. Стрелкой показано появление двойных
зубцов.
соображениями и опытными данными для пленочного электрода, показывающими, что с уменьшением радиуса ртутной капли показатель п стремится к единице, а с увеличением радиуса — к 0,5 [8].
С увеличением скорости изменения потенциала ширина анодного полузубца растет (рис. 3). Эту зависимость можно выразить эмпирической формулой: б = К где показатель т является функцией радиуса капли. При изменении радиуса ют 0,03 до 0,06 см показатель т меняется от 0,2 до 0,3. Чем больше радиус капли, тем— при одинаковой скорости изменения потенциала — ширина полузубца больше и, следовательно, разрешающая способность меньше*.
Влияние радиуса электрода на форму анодного зубца РЬ2 + показано в табл. 4. Высота зубца
И площадь под зубцом увеличи- 0)73+0,02; 3-0,054 и ' О^+ОДО. Условия ваются соответственно пропорцио- опыта: фон X дг К0Н, СРЬ^- = 7,9.10-6М: нально радиусу и квадрату ра- т = 3 мин, у —5 мл.
диуса, а ширина полузубца растет слабо. Теоретические соображения, однако, показывают, что на маленьких каплях отношение поверхности капли к ее объему увеличи-
ч*
2,2
2,0
1,5 1,9 2,3 2,7 ^ ^
Рис. 3. Зависимость ширины анодного полузубца от скорости изменения потенциала для различных радиусов ртутной капли. Значения радиусов (см) и угловые коэффициенты прямых соответственно равны: 1 — 0,028 и 0,20; 2 — 0,054 и 0,27. Условия опыта: фон 1 N КОН, СРЬ2 + — = 7,9.10-6 М, т —3 мин; и = 5 мл.
* Последующие исследования, проведенные нами, показали, что в более широком интервале значений "\У графики на рис. 2 и 3 изображаются кривыми линиями, что указывает на зависимость показателей пят как от радиуса ртутной капли, так и от скорости изменения потенциала (примеч. при корректуре).
для разных радиусов ртутной капли. Численные значения радиусов (см) и угловых коэффициентов прямых соответственно раины: 1—0,0028 и 0.834-0.02, 2—0,035 и
вается и, следовательно, зубцы должны становиться уже из-за более' быстрого истощения (что и наблюдается на опыте для пленочого электрода). Из табл. 3 видно, что ток электролиза прямо пропорционален поверхности ртутной капли. Поэтому при данных условиях нужно стремиться выбирать оптимальный размер радиуса ртутной капли [4].
Таблица 3
Зависимость тока электролиза от поверхности ртутной капли.
Условия опыта: Срь 5 10~° М, V — 5 мл
5 мм? 1,28 1,70 2,00 2,41 2,66 3,21) 3,56
/э-108 а. 59,9 74 97,5 107 — 134 136,5
/э/Я 46,4 43,5 47,6 44,5 41,2 38,4
Т а б л и ц а 4
Влияние радиуса ртутной капли на форму зубца и процент выхода свинца.
Условия опыта: фон- -0,1 N С 1 10 Г) М РЬ2~; т - 3 мин, Ш 400 Мв;ЛШН
1 2 3 4 5 6 7
г см /я. Юс а ¡а! г-105 <у • 105 кул <7/гМ0= о мв % выхода
0,032 1,59 5,95 1,49 1,42 75 94,5
0,040 1,95 4,81 2,49 1,30 80 93
0,046 2,36 5,10 2,74 1,28 85 93
0,051 2,48 4,86 3,36 1,29 87 91,9
Изучалось влияние времени электролиза на форму анодного зубца РЬ2+ на разных фонах (табл. 5). В 0,1ЛГКМО;1 (рН==5) глубина зубца и площадь под зубцом росли пропорционально времени, как и следовало из теоретических выводов [4], когда безразмерный параметр Ь <[0,1. Ширина полузубца на этом фоне зависит от времени, что также следует из независимости ее от концентрации. Однако зависимость
о
Т а б л и ц а 5
Зависимость формы анодного зубца от времени электролиза для 3,8-10 0 М раствора свинца в 0,1 N КМОя-!-НТО3 (рН 5)
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
^ мин /Л-108 а ?-108 кул УЮ8 а! мин -7-108 кул ¡мин о мв Ь /э.ю8- —остат. ток а1) /э 1С3 а-*) ¿л 'О ^ : о
1 22,1 368 22,1 368 74,0 0,0008 5,2 6,13 807
2 41,6 720 20,8 360 74,0 — 5,2 6,0 790
10 176,8 3346 17,7 335 69,6 — 5,2 5,1 670
20 369,0 7240 18,4 362 78,3 — 5,2 5,6 740
40 738,0 14250 18,45 357 78,3 5,2 5,85 770
60 1170 22050 19,5 368 78,3 0,0476 5,2 6,13 807
!) /э — ток электролиза по показаниям гальванометра (амперы).
-) /э — ток электролиза, вычисленный из площади под зубцом с остановкой.
1а— х в 0,ШКОН отклоняется от линейной, когда Ъ еще <0,1, одновременно с расширением зубца (табл. 6, столб. 7, 8). Такой характер
Таблицз 6
Константы анодного тока для свинца. Условия опыта: г =0,40 см, С-=5 10"6М , \У = 400 мв\мин
ФОН 7, мин /, -10«, а д • 108, кул 1 а) Ч <г а.см/моль 1аЬ о, мв.
1 23,2 498 0,046 119 23,2 78,3
5 113 2360 0,048 123 22,6 104
0,1 //кон 10 201 4980 0,040 103 20,1 113
20 350 8680 0,040 103 17,5 136
40 626 15700 0,040 103 15,6 139
60 793 17110 0,046 119 13,2 139
0,1 Л^ККОз (рН - 5)
2 41,6 720 0,058 149
5 89,2 1575 0,057 147
10 176,8 3346 0,058 150
20 369 7240 0,051 132
40 738 14250 0,052 134
60 1170 22050 0,053 137
зависимостей высоты и ширины можно объяснить образованием капли, затрудняющей диффузию металла из амальгамы.
Метод подсчета площади под зубцом с остановкой позволяет легко вычислять константы тока электролиза и анодного зубца, что обычно затруднительно сделать для малых концентрации ионов в растворе, замеряя токи электролиза по гальванометру. В табл. 5 и 6 представлены рассчитанные константы на фоне. 0,Ш КОН и 0КШл. Знание константы анодного ток?! важно для расчетного метода амальгамной полярографии, так как эта константа зависит только от коэффициента диффузии атомов металла в амальгаме степени необратимости электродного процесса и скорости изменения потенциала.
полузубца от времени на фоне щелочи нерастворимой пленки на поверхности
3 -Со
-- 10
1
Л1
а г _
Рис 4. Двойной зубец свинца (СрЬ2 =1.10 - * М) на фоне 0,1 .V КОН (1); 2 — то же, снято с остановкой изменения потенциала после получения первого зубца (остановка показана стрелкой); 3 — то же, снято с остановкой изменения потенциала на втором зубце. Условия опыта: т — — Ю мин, г = 0,04 см, V = 5 лм, чувствительность гальванометра 1/100.
Проведенные нами расчеты процента выхода металла из ртутной капли во время анодного цикла показали, что во всех изученных случаях (1^=20—400 мв/мин; г=0,028—0,054 см\ т - 1—60 мин, С = 6 * 10 8 — 6 * 10 —1 М) ■ выход свинца оказался практически рав-
ным 100% (см. табл. 1 и 4). Полученные в [9] данные о 50- и менее процентном выходе металла примерно в тех же условиях сами авторы подвергают сомнению, так как расчет выделенного во время электролиза металла велся по току электролиза, в который включаются неконтролируемые токи восстановления кислорода и ионов водорода, всегда присутствующих в растворе. Мы исключили влияние этих неконтролируемых факторов подсчетом выделенного электролизом металла по площади под анодным зубцом с остановкой.
Выводы
1. Изучено влияние на глубину и форму анодного зубца свинца различных факторов: концентрации ионов свинца в растворе, времени электролиза, радиуса ртутной капли, скорости изменения потенциала, природы и концентрации фона.
2. Показано, что глубина анодного зубца и площадь под зубцом (количество анодно растворенного металла) меняются пропорционально времени электролиза и концентрации ионов свинца, а ширина полузубца не меняется.
3. Показано, что глубина анодного зубца в зависимости от скорости изменения потенциала дается эмпирическим выражением I==KWn, где 0,5 <Г п 1. Показатель степени п зависит от радиуса ртутной капли; с ростом радиуса показатель п уменьшается от 0,83 до 0,67 в изученном интервале радиусов ртутной капли (от 0,028 до 0,051 см) в соответствии с требованиями теории.
4. Показано, что с увеличением скорости изменения 'потенциала от 20 до 400 мв/мин ширина полузубца увеличивается, причем эта зависимость может быть выражена эмпирическим уравнением: h---KWm , где показатель степени т с ростом радиуса ртутной капли увеличивается от 0,20 до 0,27 в изученном интервале радиусов.
5. Установлено, что процент выхода свинца во время анодного растворения во всех изученных случаях близок к 100%.
6. Показано, что с увеличением концентрации свинца на фоне КОН на полярограмме появляются двойные зубцы. Получен ряд опыт-пых данных, подтверждающих предположение об образовании труд-порастворимой пленки как причине возникновения двойных зубцов.
ЛИТЕРАТУРА
1. А. Г. С т р о м б е р г. М. С. Захаров. О повышении чувствительности метода амальгамной полярографии с накоплением. Методы анализа хим. реактивов и препаратов, вып. 5—6, ИРЕА, М., 1963, стр. 16.
2. G N i к с I 1 V, W. С о о к е. Полярография с анодным растворением Anal. Chem. 29. 933, 1957.
3. С. И. С и и 5i к о в а. Шень Ю й-ч и. Влияние различных факторов на высоту анодных пиков. ДАН СССР. 31, 101, 1960.
4. А. Г. С т р о м б е р г. К вопросу влияния времени электролиза, объема раствора и радиуса ртутной капли на глубину анодного зубца в амальгамной полярографии. Ичв. СО АН СССР, Лз 5, 76, 1962.
5. JI. Н. В а с и л ь е в а, Е. Й. В и н о г р а д о в а. Зависимость концентрации металла в капле ртути от времени обогащения с учетом истощения раствора. Заво i. лабор., 28, 1427, 1962.
6. А. Г. С т р о м б е р г, В. Е. Г о р о д о в ы х. Полярографическое определение 10 " М свинца. Завод, лабор., 26, 46, 1960.
7. С. И. С и н я к о в а, Н. В. Маркова. Определение примесей цинка, свинца, меди в кислотах и щелочах. Завод, лабор., 27, 521, 1961.
8. В. А. И г о л и II с к и й. Изучение влияния скорости изменения потенциала на глубину анодного зубца в методе амальгамной полярографии на пленочном электроде. Изв. 'ГПИ (в печати).
9. К. W. Gardiner, L. В. Roger s. Кулопометрическое определение микроколичеств кадмия и цинка. Anal. Chem, 25, 1393, 1953.
