УДК 517.9
Е. И. Галахов1, О. А. Салиева2
1 Российский университет дружбы народов Московский государственный технологический университет «Станкин»
Ситуация blow-up для некоторых нелинейных дифференциальных неравенств
Многие физические явления описываются нелинейными уравнениями и неравенствами с сингулярными коэффициентами, для которых имеет место ситуация blow-up. В настоящей работе мы находим условия возникновения ситуации blow-up для рассматриваемого класса нелинейных дифференциальных неравенств.
Ключевые слова: дифференциальное неравенство; blow-up; разрешимость; необходимые условия.
1. Введение
Ситуацией blow-up называют стремление решения дифференциального уравнения или неравенства к бесконечности в окрестности конечных значений независимых переменных. Теория blow-up решений нелинейных дифференциальных уравнений используется для прогноза многих катастрофических явлений в физике и технике, в частности обрушения строительных конструкций [1] и фазовых переходов в модели Гинзбурга-Ландау-Аллена-Кана [2].
Большая часть известных результатов в теории blow-up относится к процессам, описываемым дифференциальными уравнениями второго порядка. Метод исследования ситуации blow-up для более широкого класса задач на основе использования асимптотических априорных оценок был разработан С.И. Похожаевым и Э. Митидиери [1,3].
В настоящей работе получены достаточные условия возникновения ситуации blow-up для ряда классов уравнений и неравенств, имеющих сингулярные коэффициенты на неограниченных множествах, таких как прямые и плоскости, а также гладкие кривые и поверхности в трехмерном пространстве.
2. Основные результаты
Пусть S С Шп - замкнутое неограниченное множество.
Пусть е > 0 х £ Rn. Обозначим р(х) = dist(#, 5) и S£ = [х £ Мга : р(х) < е]. Предположим, что существуют положительные константы (x,C\,C2,Sq ж Rq такие, что для любых е £ (0, £q) и R> Rq имеют место неравенства
C\£aRn-a < v((S3£ \ S2£) П Br(0)) < v((S4£ \ s£) П Br(0)) < C2£aRn-a, (1)
где BR(0) = [x £ Rra : |ж| < R].
Пример 1. В качестве множества S можно рассматривать гиперплоскость 5 = Пп = [х = (хъ...,хп) £ Мга: = 0].
Для определенности сформулируем результаты в частных случаях, а именно для неравенств
(—A)fcи ^ uqр-13(х) (х £ Rra \ S) (2)
с некоторыми к £ N Q, Р > 0 и
-Apu(x) ^ uq(х)р-13(х) (х £ Rra \ S) (3)
с некоторыми р > 1, q > р — 1 и @ > 0. Здесь мы используем обозначение Apu = div(lDulp-2Du).
Неравенства рассматриваются в классе функций и, удовлетворяющих оценке
и(х) ^ c\x\X(f(x) (х е Мга \ S) (4)
с некоторыми константами с > 0 е М.
Замечание 1. Условие (4) накладывает ограничения на рост решений при |ж| —^ ^о и р(х) — 0, естественно возникающие в приложениях.
Наши основные результаты о задачах (2), (2') можно сформулировать следующим образом.
Теорема 1. Предположим, что S удовлетворяет (1). Пуст ь q > 1 и Р > (ц — X)(q — 1) + 2k. Тогда задача (2) не имеет решений и, удовлетворяющих оценке (4).
Теорема 1'. Предположим, что S удовлетворяет (1). Пусть q > р — 1м Р > (ц — X)(q — 1) + р. Тогда задача, (3) не имеет решений и, удовлетворяющих оценке
(4).
Аналогичный результат имеет место для эволюционного неравенства
ut — (—А)ки ^ uqp-fi(х) (х е Мга \ 5; t е R+) (5)
с начальным условием
и(х, 0) = ио(х) (х е Мга \ S). (6)
Предполагается, что начальная функция ио(х) удовлетворяет оценке
ио(х) ^ с\х\хр^(х) (х е Мга \ S) (7)
с некоторыми константами с > 0 е М.
Типичный результат о задаче (5), (6) можно сформулировать следующим образом. Теорема 2. Предположим, чт,о S удовлетворяет (2). Пусть q > 1 и и0 удовлетворяет (7) с q > max[p > (/л — X)(q — 1) + 2k, 0}. Тогда задача, (5), (6) не имеет решений.
Замечание 2. Отсутствие решений задачи (5), (6) называют ситуацией мгновенного разрушения решений (instantaneous blow-up).
3. Доказательство теоремы 1
Введем семейство пробных функций <р _ е С(Мга \ S; [0,1]) вида
= а (хж (х),
R
с к > 2kq', £i е Cf (Мга \ S; [0,1]) такими, что
м_ f 0 (х е S1/R и (М» \ S4/R)), *i(ж)_\1 (х е S3/R \ S2/R),
и фп е С2к(Мга; [0,1]) такими, что
j 1 (Ixl < R), ЫЖ)_\0 (1Х\ > 2R).
Структура этих пробных функций позволяет избавиться от особенностей на S и на бесконечности. Будем считать, что существует константа с > 0 такая, что
\Dai г (х)\ < cRlal (х е Мга), (8)
\ОафК(х)\ < cR-lal (х е Мга) (9)
и
для всех мультииндексов а с 0 < |а| < 2к.
В примере 1 можно выбрать £ 1 (х) = (хп) и фк(х) = фк(\х'|), где |ж'| = \1 х2 и
х , \ ( 0 (|жп| < 1/Е или |жп| ^ 4/К), (Хп) -
/п-1
с1 = \/191 х<
{
х М) / 1 (х' < К), Ых ^^ & > 2К).
1 (2/К < |жп| < 3/К), 1 (х' < Д),
Теперь предположим, что решение и задачи (3), удовлетворяющее (4), существует. Умножая обе части (3) на ук и интегрируя по частям, получаем
J и9р-3фи йх < J и(-А)к<рв йх < J ь]Акйх <
БИрр рд БИрр рд БИрр рд
< ( I и9р-Р <^к ■ I I Р^ Ау к | ^П-9' Лх
рирр рд / \ирр рд
откуда
< I п^Г\Актг,\9 ,п1-9'
У и9р-33у к Ах < I р^Т |АкVR|9р1-9' йх.
БИрррд БИрррд
В силу выбора у к мы можем уменьшить области интегрирования в обеих частях неравенства:
I и9р-13у к йх < I р^ АкУК|^К-9' йх.
(33/д\32/Д)п вд(0) (5:4/ д\51/ д )П в2 д(0)
Заметим, что ук = 1 во всей области интегрирования в левой части неравенства. Используя условия (2), (8) и (9), получим
^д(\-ц)-33+п-2а < ^+2кд' +п-2а
что приводит к противоречию при @ > (X — — 1) + 2к ш К ^ ж.
Замечание 3. Можно обобщить этот результат на более широкий класс стационарных дифференциальных операторов высокого порядка с постоянными или переменными коэффициентами, в том числе на системы вида
( (—А)ки ^ У9р-а(х) (х е Мп \ 5), \ (—А)1 V ^ ирр-3 (х) (х е Мп \ 5)
с соответствующими параметрами к,1 е N Р,Я > 1 а, Р е М.
4. Доказательство теоремы 1'
Здесь мы умножаем обе части неравенства (3) на и1 у к с 1 — р < 7 < 0. Интегрируя по частям, получаем
уУ+1 /Лгь,1Р-2
! и9+1 р-33 УК йх <у (^и^-2 Ои, 0(и> у к)) йх =
К" Мп
= ^ и^Ои^фк йх + У ^^(Ви^ук) йх <
М" М"
< ^ и^Пи^фк йх + ! йх,
М
М
и в силу неравенства Юнга
J uq+1 p-li ¡pR dx + |7 lj u'-1 lDulPtpR dx <
I" I"
< hlf v?-1lDu\ppR dx + c(-y) J v?+p-1lDif\ pf1-pdx,
и' ах + и
К" К"
т. е.
К" К"
Повторно применяя неравенство Юнга, приходим к
J vq+р-13<pR dx < с(-у) f u7+p-1lD(plP(p1-pdx.
1 Г —R,-. i | p(<?+7) "(7+P-1) i_ P(<?+7)
2 uq+ 'p P^R dx ^ c(j) p 4-v+1 у q-p+1 dx
К" К"
Сужая область интегрирования, получим в левой части этого неравенства
2 J ия+1 р~@ dx — 1 J ия+1 р~@ йх,
(Я3/п\Я2/л)ПБд(0) (Я3/п\Я2/л)ПБд(0)
а в правой части -
/р(<г+7) "(7+Р-1) Р()+7)
|^^>|)-Р+1 р )-Р+1 ф Ч-Р+1
(Я4/^\Я1/Л)ПБ2 д(0)
Используя условия (2), (8) и (9), аналогично предыдущему пункту, получим ф+1)(\-»)+ГЗ+г-2а ^ сКр(ч+7;)-рр+71+Р-1) +п-2«,
что при предположениях теоремы приводит к противоречию при К ^ то.
Замечание 4. Этот результат можно обобщить на более широкий класс существенно нелинейных стационарных операторов, в частности, на системы вида
( -Ари ^ ь8р~а (х) (х е Мга \ 5), \ -АдV ^ их р~Р (х) (х е Мга \ 5)
с соответствующими параметрами р,д > 1, в, г,а, @ е К.
5. Доказательство теоремы 2
Для задачи Коши (5), (6) введем два семейства пробных функций, а именно фв.(х) по пространственным переменным и Тт(Ь) по времени. 3десь фя(х) определяется аналогично предыдущему пункту, аТт е С ^^т]; [0,1]) с т > 0 таковы, что
Т т- ! 1 (0 < * < т/2), 1т ( ) { 0 (3т/4 < í < г)
и, кроме того,
3т/4
/ ^ст (10)
-I
т/2
с некоторой константой с > 0.
Умножая обе части (5) на <-Pr(х)Тт(t) и интегрируя по частям, получим
J Ттdt J uqp-¡3ifndx + J uo^udx ^
R+ R™ R™
< J Trdt j u(-A)k<pRdx - j T!rdt j wpRdx <
R+ R™ R+ R™
< J Trdt j u\AkLpR\dx + j \Т!Г\dt J u<pRdx.
Tv
R ™
Применяя к обоим слагаемым в правой части неравенства параметрическое неравенство Юнга, получим
1 J Тт dt J uq р Р ifndx + J uo^r dx ^
R+ R ™ R ™
< Cl[ Tr dt Í\Ak pR\q' p-ifl~q' dx + cj \T\q' Tl-q' dt Í p~ ^ vl-q' dx
R+ R ™ R+ R ™
с некоторыми константами C\,C2 > 0.
В силу выбора (х) и Тт (t) мы можем уменьшить области интегрирования в обеих частях неравенства:
2т
1 J TTdt J uqp-l3<^Rdx + J u0^Rdx ^
0 (S3/R\S2/л)ПБд(0) (S3/R\S2/л)ПБд(0)
2т
^cijTrdt J \AkfR\q'p-^Tf1- dx+
0 (S4/ R\SV R)nS2R(0)
2t
+C2J №\q'T*-q'dt J p~dx.
T (S4/ R\SV R)nS2R(0)
Заметим, что первое слагаемое в левой части неравенства неотрицательно и ^r(x) = 1 во всей области интегрирования. Используя условия (2) и (7)—(10), получим
Rn-2a+X-v ^ cRn-2»-т (V- 1- + Rj . (11)
Легко видеть, что правая часть (11) достигает минимума при
г = cR-2k. (12)
Подставляя (12) в (11) и устремляя R ^ то, приходим к противоречию.
6. Вывод
Мы доказали основные результаты, сформулированные в разделе 2, об условиях возникновения ситуации blow-up для стационарных и эволюционных полулинейных дифференциальных неравенств высоких порядков по пространственным переменным, а также для квазилинейных эллиптических дифференциальных неравенств второго порядка.
Аналогично можно получить условия разрушения решений для других классов дифференциальных неравенств, таких как:
• полулинейные и квазилинейные эллиптические системы,
• эллиптические неравенства с градиентными слагаемыми,
• более общие эволюционные дифференциальные неравенства и т.д.
R
R
R
™
+
+
Литература
1. Pohozaev S. I. Critical nonlinearities in partial differential equations // Milan J. Math. — 2009. — N 1. — P. 127-150.
2. Savin V. O., Sciunzi В., Valdinoci E. Flat level set regularity of p-Laplace phase transition 11 Memoirs AMS. - 2006. - V. 182. - P. 1 1 i i.
3. Mumuduepu Э., Похожаев С.И. Априорные оценки и отсутствие решений нелинейных уравнений и неравенств в частных производных // Труды МИЛИ. — 2001. — Т. 234. — С. 1-383.
Поступила в редакцию 19.08.2013.