БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1, Yurko V. A. Method of Spectral Mappings in the Inverse Problem Theory, Inverse and Ill-posed Problems Series, VSP, Utrecht, 2002, 250 p.
УДК 517.95, 517.984
В. В. Корнев, А. П. Хромов
СХОДИМОСТЬ ФОРМАЛЬНОГО РЕШЕНИЯ ПО МЕТОДУ ФУРЬЕ В СМЕШАННОЙ ЗАДАЧЕ ДЛЯ ПРОСТЕЙШЕГО НЕОДНОРОДНОГО ВОЛНОВОГО УРАВНЕНИЯ
Рассмотрим простейшую смешанную задачу:
= + f É Q = [0,1] X [0,T], T > 0; (1)
п(0, г) = п(1, г) = и(х, 0) = и[(х, 0) = 0, (2)
при минимальном требовании
/(Ж, г) е Ь(Я).
Теорема. Ряд формального решения задачи (1) - (2) по методу Фу-
1 Г
(x,t) = 2^> — an(r) sinnnxsinnn(t — т) dr (3)
nn J
ръе
ТО 1
u(x,t) = 2 У — , ^n ^ nn n=1 0
сходится в любой точке (x,t) G Q и для его суммы справедлива формула
t X+t —Т
u(x,t) = 1У dr j Ф(п,т) dn, (4)
0 x-t+т
1
где ап(т) = f f (£,r) sinnn^d^, Ф(п,т) - 2-периодическая no n на всей 0
оси, нечетная на [-1,1] и Ф(п, т) = f (n, т) при n G [0,1].
Доказательство. (Это доказательство дополняет доказательство, приведенное в [1]).
Зафиксируем произвольную точку (x,t) G Q. Как показано в [1], соотношение (3) можно записать в виде
u(x,t)= lim / 'N(т) dr, (5)
N-^oo /
где
N
(т) = У^ ап(т) ( —— j (cosnn(x + t — т) — cosnn(x — t + т)), (6) ' V nn /
n=1 4 x
причем почти при всех т £ [0, t] Ф(^,т) £ L[0,1] и существует предел
x+t—т
lim (т)= 1ф(П,т) (7)
J 2
x—t+т
Обоснуем, что в (5) можно перейти к пределу под знаком интеграла (тогда на основании (7) теорема будет доказана). Рассмотрим ряд
У^ап(т) (--) cos nnn = Vcos nnn Í if Ф(в,т) ds I cos nn£d£ =
^ 1 1
= YiJ (*>(í,т) - о»)coSnní■ со.+ ) - о») dí,
n=1-1 -1 n 1
где Фо(£, т) = Ц Ф(з, т) ds со = Ц Фо(£, т) d£. о -1
Следовательно, этот ряд есть ряд Фурье функции Ф1(п,т) =
= Фо(£,т) -со по 2-пернодпческой сncTeMejcos nnn, sin ппп}^=о. Если записать его частичные суммы с помощью ядра Дирихле Dn (u) = и учесть (6), то получим
2 sin u
t
п п
'N(т) = 1 ф^U + Ь,т) Dn(u) du-- Ф^U + ®,т) Dn(u) du, (8)
П J \n / П J \n
пп
где b = x + t — т, a = x — t + r
Запишем Фх(п,т) в виде суммы двух монотонных (по rj) функций
Фх(п,т) = Ф+(п, т) + Ф—(п,т),
п п
где Ф+(п,т) = Ф+(в,т ) (в - с0, Ф-(п,т) = Ф_(в,т) (в,
о о
Ф+, Ф_ - соответственно неотрицательная и неположительная части
функции Ф(в,т). (Эти рассуждения надо проводить отдельно для вещественной и мнимой части функции /(х,г)). Оценим первый интеграл в (8) (второй аналогично).
Ф1 (и + Ь,т^ (и) (и
<
Ф+ (п + Ь, т) (и) (и
+
+
Ф_ + Ь,т^ (и) (и
(9)
Применяя вторую теорему о среднем ([2, с. 19]) к первому интегралу в правой части (9), имеем
Ф+ (~ + Ь, т) (и) (и
< |Ф+ (-1 + Ь,т )|
е
(и) (и
+
+ |Ф_ (1 + Ь,т)|
(и) (и
Как известно, (см. [2, с. 108, 114],,
„ , ч Б1П пи Бп(и) =-+ 0(1) и
и
в
Бт пи
и
(и
< 2п
при любых а, в, п. Кроме того,
Ф+ (±1 + Ь,т )| =
±1+х+г_г
Ф+(в, т) (в _ с0
< с1 /(в,т)1 dв,
где с1 не зависит от х,г и т.
Аналогично оценивается второй интеграл в правой части (9). В силу этих оценок из формулы (8) следует, что
п
п
п
п
п
1
1Фм(т)| < с| |/(*,т)| ¿5, (10)
0
где с не зависит от N и т.
Правая часть (10) является суммируемой на [0, *] функцией от т. Поэтому из (5) с учетом (7) по теореме Лебега о предельном переходе получаем формулу (4).
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1, Корпев В. В., Хромов А. П. Об одной смешанной задаче для неоднородного волнового уравнения // Математика, Механика : еб, науч. тр. Саратов : Изд-во Сарат, ун-та, 2016. Вып. 18. С. 27-30.
2. Бари Н. К. Тригонометрические ряды. М. : Физматлит, 1961,
УДК 517.984
O.A. Королева
АНАЛОГ ТЕОРЕМЫ ЖОРДАНА - ДИРИХЛЕ ДЛЯ ИНТЕГРАЛЬНОГО ОПЕРАТОРА С ЯДРОМ, ИМЕЮЩИМ СКАЧКИ НА СТОРОНАХ КВАДРАТА, ВПИСАННОГО В ЕДИНИЧНЫЙ КВАДРАТ
Рассмотрим интегральный оператор:
У = А/ = у А (ж,*) /(*) (1)
0
Обозначим:
А1(ж, *) = А(ж,*), если {0 < * < 1/2 - ж, 0 < ж < 1/2}, А2(ж,*) = а(ж,*), если {1/2 + ж < * < 1, 0 < ж < 1/2}, А3(ж,*) = А(ж,£), если {0 < * < -1/2 + ж, 1/2 < ж < 1}, А4(ж, *) = А(ж,£), если {э/2 - ж < * < 1, 1/2 < ж < 1}, А5(ж, *) = а(ж,*), если {1/2 - ж < * < 1/2 + ж, 0 < ж < 1/2} и {-1/2 + ж < * < 3/2 - ж, 1/2 < ж < 1} .
Будем предполагать, что дХкШ А«(ж,£), (г = 1,..., 5) непрерывны в своих областях, (к + I < 2, причем, если к + I = 2, то к = I = 1).
Аг(ж,£), (г = 1,..., 5) непрерывно дифференцируемы в своих областях, причем
А5(ж, ! - ж + 0) - А1(ж, ! - ж - 0) = а,
1