CC BY
17
ISSN 1810-0198. Вестник Тамбовского университета. Серия: естественные и технические науки
Том 23, № 123
2018
DOI: 10.20310/1810-0198-2018- 23- 123-44SU455 УДК 517.958
РЕШЕНИЕ ЛИНЕАРИЗОВАННОЙ ПО СКОРОСТИ СИСТЕМЫ УРАВНЕНИЙ НАВЬЕ-СТОКСА С УЧЕТОМ СТЕПЕННОГО ВИДА ЗАВИСИМОСТИ ВЯЗКОСТИ, ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ И ПЛОТНОСТИ ГАЗООБРАЗНОЙ СРЕДЫ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ
< Н. В. Малай, Н. Н. Самойлова
ФГАОУ ВО «Белгородский государственный национальный исследовательский университет» 308015. Российская Федерация, г. Белгород, ул. Победы. 85 Е-таП: malay@bsu.edu.ru, гшгопо\гапadya@mail.ru
Аннотация. Получено решение линеаризованной по скорости системы уравнений Навье-Стокса в сфероидальной системе координат с учетом степенного вида зависимости вязкости, теплопроводности и плотности газообразной среды от температуры с помощью обобщенных степенных рядов. Ключевые слова: система уравнений Навье-Стокса; сфероид
Введение
Уравнения Навье-Стокса являются одними из важнейших в гидродинамике и применяются при математическом моделировании многих природных явлений и технических приложений [1,2]. С чисто математических позиций уравнения Навье-Стокса относятся к классу нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных второго порядка. Одно из наиболее неприятных из их свойств - нелинейность, обусловленная наличием конвективного члена ускорения и О ' и. До сих пор решения этих уравнений найдены лишь для некоторых частных случаев [3,4],
Существует обширный класс гидродинамических течений, в которых можно пренебречь нелинейным членом [1]. В результате получается система уравнений, называемая в научной литературе линеаризованной по скорости системой уравнений Навье-Стокса. Изучение решений линеаризованной по скорости системы уравнений Навье-Стокса представляет большой научный, практический, а также методологический интерес и, позволяет развить математический аппарат, необходимый для исследования уже полной системы уравнений Навье-Стокса.
Использовании современных мощных лазеров в промышленности, медицине, сельском хозяйстве; при описании движения частиц в разнотемпературных каналах; при
оценке скорости осаждения нагретых частиц, разработке методов тонкой очистки газов от аэрозольных примесей и т. д. мы сталкиваемся с ситуацией, когда средняя температура поверхности частиц, находящихся во взвешенном состоянии в газообразной среде, существенно отличается от температуры окружающего их газа. В этом случае система уравнений Навье-Стокса решается уже совместно с уравнениями тепло- и массоперс-носа, газообразная среда называется неизотермической и необходимо уже учитывать зависимость коэффициентов молекулярного переноса (вязкости, теплопроводности) и плотности газообразной среды от температуры. В результате мы получаем довольно сложную краевую задачу.
В ходе исследования авторам удалось при определенном виде поиска решений компонент массовой скорости и допустимых с точки зрения физики упрощениях, линеаризованную по скорости систему уравнений Навье-Стокса свести к однородному обыкновенному дифференциальному уравнению третьего порядка с изолированной особой точкой. Решение полученного дифференциального уравнения находилось в виде обобщенных степенных рядов [5].
Основные результаты.
Для нахождения решения линеаризованной по скорости системы уравнений Навье-Стокса в качестве примера рассмотрим классическую задачу стационарного обтекания аэрозольной частицы сфероидальной формы плоскопараллельным потоком газа со скоростью U^ (U00\Oz) в случае неизотермической газообразной среды. Описание обтекания будем проводить в сплюснутой сфероидальной системе координат (т, ту, ф) [1], которая связана с декартовой соотношениями
х = с ch т sin 7] cos ф, у = с ch т sin г] sin ф, z = с sh т cos 7], (1)
V__
где 0 т < е , С)!«Т7^7Г, 0 ж ф ж 2ít, с = a2 b2 (а > Ь), а и Ь- полуоси сфероида. При этом положение декартовой системы координат фиксировано относительно частицы таким образом, что ось г совпадает с осью симметрии сфероида. Все неизвестные функции зависят только от координат т и r¡. Фиксированное значение т соответствует сфероидальной поверхности с общим центром, совпадающим с началом координат. Поэтому границе области flp с заданными длинами полуосей а и Ь соответствует строго определенное значение координаты т = т0, которое связано с полуосями
а и Ъ соотношением: т0 = - In jf — £[1]. Здесь и далее индексы « д » относится к га-
2 ш b V
зообразной среде, а « р»- частике. ^
Общая система газодинамических уравнений нелинейна, и при ее решении рассмотрим следующие дополнительные условия, оправданные, например, с физической точки зрения, которые реализуются в большинстве прикладных задач.
Условие 1. Все процессы, происходящие в системе частица-газ, рассматриваются в квазистационарном приближении, что возможно в силу малости времени тепловой релаксации частиц. Считается, что характерные значения времен установления распределения полей температуры и скорости течения малы по сравнению с характерным временем нагрева поверхности частицы до максимальной температуры.
Условие 2. Определяющими параметрами задачи являются коэффициенты Poo; Рос, Al3C и сохраняющиеся в процессе движения частицы величины - а, Т^, U^. Здесь а экваториальный радиус сфероида. Из этих параметров можно составить две безразмерные комбинации: число Рейнольдса Re^ = poc^Uoc' /Рос со 1 и тепловое число Пекле - Ре^ = pooCpgUooCi /оо 1, где U^ = |Ul3o | характерная скорость (величина скорости набегающего потока).
Условие 3. При описании свойств газообразной среды и частицы рассматривается степенной вид зависимости динамической вязкости, плотности и теплопроводности
от температуры: рд = рь^
J Т.
Р
_ Зоо , \ Тд
Рд — Poc~jT, Лд — Лос
^00=^(^00), Роо = Рй(Г00), А00 = Лд(Тсю), А* = Лр(Тсю), 0,5;««, pta 1, 1 и ш
и Хр = A*
ъ +
Условие 4. Коэффициент теплопроводности частицы (Ар) по величине много больше коэффициента теплопроводности газа ( Хд), то есть Хд оо Хр. Это условие приводит к тому, что в коэффициенте вязкости можно пренебречь зависимостью по углу 7] в системе «частица — газ» (предполагается слабая угловая асимметрия распределения температуры) и считается, что вязкость связана только с температурой Тд(т) , ТО есть Рд{Тд(т, Г])) -С рд{Тр{т}). При этом Тд(т, 7]) = Тд (т) + 5Тд(т,7]), где 6Тд(г, ?]) оо Тд (т) ; Тд (т), 5Тд (т, ?]) определяются из решения тепловой задачи. Это условие позволяет рассматривать гидродинамическую часть отдельно от тепловой части, а связь между ними осуществляется через граничные условия.
Вязкая неизотермическая газообразная среда занимает неограниченную область Пд = М3 (ж / Од ), где Пр- сфероидальная область с центром в нуле евклидо-
ва пространства Я3. Требуется пайти векторное поле скорости Т_Те (х) и скалярное поле давления Рд ( х), удовлетворяющие системе уравнений
Hi dxi
1
Ж
-з
fc=iJ
1
d
HlH2H3dxk
H2H3Hk
1 d \ Н^Нг
Н,Н2Н3дхЧ Нг
Hk
РяК
PgCpg
Н, dxi
1 д \ ЯХЯ2Я3
НгН2Н3дхЧ щ
X,
= 0, ат,
' дх1
&кк 9Нк Нк дх
1 7
, Pg — ПдкТд,
(2)
(3)
(4)
где через , ста- - обозначены физические компоненты массовой скорости Т_1е и тензора полных напряжений сг^.,
— Ид
1 dUi 1 dU9k
хг
+
1
Нк dxk ' Hi дх1
~3
+2 5*
он,
Н^Нк
~3
_,п dHj ,гл дНк \
п=1
Н;Н„ ОХ-
-6к з * дхп
п=\
д \ Н\Н2Н3
н„
и,
где Hi— коэффициенты Ламэ, к— постоянная Больцмана, Pgi Tg— давление и температура газообразной среды, рд, срд, рд и Хд- плотность, удельная теплоемкость при
постоянном давлении, коэффициенты динамической вязкости и теплопроводности газообразной среды, соответственно, рд = пдтпд, пд— концентрация и шд - масса молекул вязкой среды.
Система (2)-(4) решается со следующими краевыми условиями в системе координат сплюснутого сфероида (условия обтекания)
lira Ug = С Т cos г] ет t/00-77— sinrj&n, lim Рд = Р^ . (Б)
T^OO fi £ м I т^со
Исходя из вида краевых условий (5), искать выражения для компонент массовой скорости в сфероидальной системе координат будем в виде
ит {т, ff) = —1 00 G (т) cos т/, [/ (т, rj) = ^-д (т) sin tj, (6)
С Cil Tili СП 1
где G(t) и д( т) - подлежащие определению функции. Поиск решения в виде (6) позволяет, во-первых, систему уравнений в частных производных свести к системе обыкновенных дифференциальных уравнений; во-вторых, освободиться от угловой зависимости искомых функций и свести в итоге задачу к обыкновенному однородному дифференциальному уравнению третьего порядка для функции G (т).
Связь между функциями G(t) и д(т) найдем из уравнения непрерывности (3), учитывая условия 3 и 4
(7)
Функция v-g' (Л), входящая в (7), определяется из решения стационарного уравнения теплопроводности (4) методом сращиваемых асимптотических разложений и имеет вид
1
ТТ", (8)
40> (Л) = )1 + 7о arectg А
где 70 постоянная интегрирования, определяемая из граничных условий на поверхности нагретой частицы.
С учетом (8), допущений 3 и 4 зависимость вязкости газообразной среды от температуры принимает вид
Р
= /¿^ 1 + 70агсс^(Л) 1 + а. (9)
Записав линеаризованные по скорости уравнения Навье-Стокса в сфероидальной системе координат, подставив в них выражения для компонент тензора напряжений и выражения для компонент массовой скорости (11), освобождаясь от давления в конечном итоге, с учетом (8)-(9), получаем следующее однородное дифференциальное
уравнение третьего порядка для функции С(^) = С{1 /г/) = С (аЬ т)
+ Ф2{1/)^ + + М")С = (Ш)
где
ф2{у) = V2 5 + 7 г/2 71 иЬ^ ,
„ч:-
= Ч 2 + «^ К ^^
+ 74
1 + и
иЬ и2Ь2 и3Ь3
Фо{у)= 2 75 +7б^2|тг-—^+57з -у8 + (73 Ут)^ ТГ~,—(2Тз 7э)
(1 + 1/2)2' М (1 + !/2)2 ™ (1 + 1,2)2'
2 3,3 1 /? 1 _ 4(1 +а)+/?(/? а 4) _ 4 + /?
71 ~ 2(1 +а)' 72 ~ 73 ~ 74 ~ 2(1 +а)2 ' 75 ~ ТТ^'
Р /3 Рф а 4) Рф 4а 4) 7о
7б = ТТ^:> = ——^21 78 =-——^-, 7э =-———Гз-, Ь-
1 + а (1 + а) (1 + а) 2(1+ а) 1 + 70<Зг^//
Заметим, что точка V =0 для уравнения (10) является регулярной особой точкой [5,6], поэтому решение однородного дифференциального уравнения можно искать с помощью обобщенных степенных рядов, разложив в степенные ряды функции г = 0,1, 2, 3, входящие в уравнение (10).
Решение уравнения (10) ищем в виде обобщенного степенного ряда
"Ъо
в = ир О", Со 1=0. (11)
п=О
Вычисляя производные и, подставляя их в (10), приравнивая коэффициенты при 1>п+р, получаем определяющее уравнение р3 + 2р2 р 2 = 0. корни которого равны соответственно: р\ = 1, р2 = 2, р3 = 1.
Заметим, что разность корней равна целому числу, следовательно, согласно общей теории решения дифференциальных уравнений в виде обобщенных степенных рядов методом Фробепиуса, система линейно независимых решений однородного дифференциального уравнения (10) содержит логарифмические члены [5,6] и имеет вид
с1 (и) = и СпЛ»п, С2 (и) = 2 Сп,2ип + ОЛ 1п - С! {и), (12)
п=0 " п=0 Щ
1 ~Ьо
СзИ = - Сп&Г+ььЪ. -«!(!/). (13)
" п=0
Здесь и!1.и!2 сопзЬ.
Подставляя (12)—(13) в уравнение (10), методом неопределенных коэффициентов получаем рекуррентные формулы для нахождения коэффициентов Спг = 1, 2, 3.
Таким образом, общее решение уравнения (10) имеет вид С(^) = ^С?! (г/)+Л2С2 {+)+ Л3(?3 (г/) . Ряды, определяющие функции Gi (г/) , г = 1,2,3 равномерно сходятся при
V / (0, 1).
В результате проведенного исследования доказана следующая теорема.
Теорема 1. Общее решение уравнения (10) имеет вид G(i/) = A1G1 (is) + A2G2 + A3G3 (г/) , где коэффициенты Ai, А2, А3 - произвольные постоянные, функции Gt (у), G2 (г/), G3 (г/) - задаются формулами (12) —(13). Функция G (V) удовлетворяет краевым условиям (5).
Зная общее решение уравнения (10), мы можем найти компоненты векторного поля Ug (ж) и скалярной функции давления Рд (ж) в области 0.д = М3 flp (х / flg), удовлетворяющих системе уравнений (2)—(4) и краевым условиям (5), при степенном виде зависимости коэффициентов вязкости, теплопроводности и плотности газообразной среды от температуры (9).
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Хаппелъ Док,., Бреннер Г. Гидродинамика при малых числах Рейиольдса. М.: Мир. 1960.
2. Котеров В.Н., Шмыглевский Ю.Д., Щепров A.B. Обзор аналитических исследований установившихся течений вязкой несжимаемой жидкости (2000-2004 гг.) // Журнал вычислительной математики и математической физики. 2005. Т. 45. № 5. С. 899-920.
3. Ладыженская O.A. Шестая проблема тысячелетия: уравнения Навье-Стокса. Существование и гладкость // УМН. 2003. Т. 58. Вып. 2 (350). С. 45-78.
4. Малай Н.В., Миронова H.H., Глушак A.B. Решение краевой задачи для уравнения Навье-Стокса при обтекании нагретого сфероида газообразной средой // Дифференциальные уравнения. 2012. Т. 48. № 6. С. 879-883.
5. Коддингтон Э.А., Левинсон H. Теория обыкновенных дифференциальных уравнений. М.: Изд-во иностранной литературы, 1958.
6. Камке Э. Справочник по обыкновенным дифференциальным уравнениям. М.: Государственное издательство технико-теоретической литературы. 1981. 703 с.
Поступила в редакцию 17 апреля 2018 г.
Прошла рецензирование 22 мая 2018 г.
Принята в печать 19 июня 2018 г.
Конфликт интересов отсутствует.
Малай Николай Владимирович, Белгородский государственный национальный исследовательский университет, г. Белгород. Российская Федерация, доктор физико-математических наук, профессор кафедры теоретической и математической физики, e-mail: malay@bsu.edu.ru Самойлова Надежда Николаевна, Белгородский государственный национальный исследовательский университет, г. Белгород, Российская Федерация, старший преподаватель кафедры теоретической и математической физики, e-mail: mironovanadya@mail.ru
Для цитирования: Малай Н.В., Самойлова H.H. Решение линеаризованной по скорости системы уравнений Навье-Стокса с учетом степенного вида зависимости вязкости, теплопроводности и плотности газообразной среды от температуры // Вестник Тамбовского университета. Серия: естественные и технические науки. Тамбов. 2018. Т. 23. № 123. С. 448-455. DOI: 10.20310/1810-0198-2018-23-123-448-455
DOI: 10.20310/1810-0198-2018-23-123-448-455
SOLUTION OF THE SYSTEM OF NAVIER-STOKES EQUATIONS LINEARIZED WITH RESPECT TO THE VELOCITY WITH REGARD OF A POWER-LOW DEPENDENCE OF VISCOSITY, THERMAL CONDUCTIVITY AND THE GASEOUS MEDIUM DENSITY ON THE TEMPERATURE
N. V. Malai, N. N. Samoilova
Belgorod National Research University 85 Pobedy St., Belgorod 308015, Russian Federation E-mail: malay@bsu.edu.ru, mironovanadya@mail.ru
Abstract. We received the solution of the system of Navier-Stokes equations linearized with respect to the velocity in the spheroidal coordinate system with regard of a power-law dependence of viscosity, thermal conductivity and the gaseous medium density on the temperature by means of generalized power series. Keywords: system of Navier-Stokes equations; a spheroid
REFERENCES
1. Happel J., Brenner H. Gidrodinamika pri malykh chislakh Reynol'das [Low Reynolds Number Hydrodynamics]. Moscow, Mir Publ., 1960. (In Russian).
2. Koterov V.N., Shmyglevskiy Yu.D., Shcheprov A.V. Obzor analiticheskikh issledovaniy us-tanovivshikhsya techeniy vyazkoy neszhimaemoy zhidkosti (2000-2004 gg.) [A survey of analytical studies of steady viscous incompressible flows (2000-2004)]. Zhurnal vychislitel'noy matematiki i matematicheskoy fiziki - Computational Mathematics and Mathematical Physics, 2005, vol. 45, no. 5, pp. 899-920. (In Russian).
3. Ladyzhenskaya O.A. Shestaya problema tysyacheletiya: uravneniya Nav'e-Stoksa. Sushchest-vovanie i gladkost' [Sixth problem of the millennium: Navier-Stokes equations, existence and smoothness]. Uspekhi matematicheskikh nauk - Russian Mathematical Surveys, 2003, vol. 58, no. 2 (350), pp. 45-78. (In Russian).
4. Malay N.V., Mironova N.N., Glushak A.V. Reshenie kraevoy zadachi dlya uravneniya Nav'e-Stoksa pri obtekanii nagretogo sferoida gazoobraznoy sredoy [Solution of the boundary value problem for the Navier-Stokes equation for the flow of a gaseous medium past a heated spheroid]. Differentsial'nye uravneniya - Differential Equations, 2012, vol. 48, no. 6, pp. 879-883. (In Russian).
5. Koddington E.A., Levinson N. Teoriya obyknovennykh differentsial'nykh uravneniy [Theory of Ordinary Differential Equations]. Moscow, Foreign Languages Publishing House, 1958. (In Russian).
6. Kamke E. Spravochnik po obyknovennym differentsial'nym uravneniyam [Typical Differential Equations Guide]. Moscow, State Publ. of Technical and Theoretical Literature, 1981, 703 p. (In Russian).
Received 17 April 2018 Reviewed 22 May 2018 Accepted for press 19 June 2018 There is no conflict of interests.
Malai Nikolai Vladimirovich, Belgorod National Research University, Belgorod, the Russian Federation, Doctor of Physics and Mathematics, Professor of Theoretical and Mathematical Physics Department, e-mail: malay@bsu.edu.ru.
Samoilova Nadezhda Nikolaevna, Belgorod National Research University, Belgorod, the Russian Federation, Lecturer of Theoretical and Mathematical Physics Department, e-mail: mironovanadya@mail.ru
For citation: Malai N.V., Samoilova N.N. Reshenie linearizovannoy po skorosti sistemy uravneniy Nav'e—Stoksa s uchetom stepennogo vida zavisimosti vyazkosti, teploprovodnosti i plotnosti gazoobraznoy sredy ot temperatury [Solution of the system of Navier—Stokes equations linearized with respect to the velocity with regard of a power-law dependence of viscosity, thermal conductivity and the gaseous medium density on the temperature]. Vestnik Tambovskogo universiteta. Seriya: estestvennye i tekhnicheskie nauki - Tambov University Reports. Series: Natural and Technical Sciences, 2018, vol. 23, no. 123, pp. 448-455. DOI: 10.20310/1810-0198-2018-23-123-448-455 (In Russian, Abstr. in Engl.).
