С. Ф. Лукомский
УДК 517.51
РАВЕНСТВО ПАРСЕВАЛЯ ДЛЯ ИНТЕГРАЛА ХЕНСТОКА"
1. Постановка задачи к основные результаты. Если f,g -
1 1
2 л -периодические, / е Ь (0,2 л), g е I, (0,2л), p>l,q>\,— + — = 1, то
Р Ч
=«о(/)«о(а) + (/к + Ьк (т (в), (1)
я о 2 *=1
где (/), Ьд. (/) - коэффициенты Фурье функции /. Мы рассмотрим случай, когда / интегрируема в смысле Хенстока и попытаемся выяснить, какой должна быть функция чтобы равенство (1) выполнялось и в каком смысле надо понимать интеграл в левой части (1). Ответ сформулируем в виде следующей теоремы. ТЕОРЕМА 1. Пусть
( 2л V"
(р(дг) = |1 + 1(^—I (0 <х < 2л,а > 1),/е /?*(0,2л) и 2л-периодична.
Пусть также ^(х) абсолютно непрерывна, 2л-периодична, g\x) принадлежит пространству Марцинкевича М^. Тогда справедливо равенство (1), где интеграл слева есть интеграл Хенстока.
Это утверждение есть непосредственное следствие следующей теоремы.
ТЕОРЕМА 2. Если <р(х), /, g такие же, как в теореме 1, то
11т(Л,)%(х)(/(х)-5п(/,л:))^ = 0, (2)
«->« 0
а интеграл в (2) понимается в смысле Хенстока.
2. Основные понятия и вспомогательные утверждения. Напомним, что интегралом Хенстока функции / на отрезке \а,Ь] называется число /(/) такое, что для любого е > О найдётся функция 8(х) > 0 на \а,Ь]
такая, что для любого отмеченного разбиения Х = со-
стоящего из отрезков и точек Е,к и такого, что
| хк !<§(£*)> выполняется неравенство
*=1
<Е.
' Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (грант 03-01-00390) и гранта Президента РФ на поддержку ведущих научных школ на выполнение научных исследований (проект НШ-1295.2003.1).
61
Интеграл Хенстока будем обозначать символом (R )ff, а совокуп-
а
ность всех функций, интегрируемых в смысле Хенстока, через R(a,b). Вели Ь-а = 2л, то функции f с R (а,Ь) будем считать 2тс-периодическими. Еели / е R'(a,b), g е АС(а,Ь), то известно [1, с. 187], что fg е R (а,Ь) и справедливо равенство
(R')]fg = 8(*)П4а ~ (L)\gXx)F(x)dx, (3)
а а
х
где F(x) = (R )\f{t)dt - неопределенный интеграл Хенстока функции / о
Пусть далее - положительная убывающая на (0,2л) функция
2тг ^
такая, что f-<со, ф(дс) - возрастающая вогнутая на [0,2л) функция,
о МО
ф(0) = 0. Через Av обозначим пространство Лоренца
и через Л/ф - пространство Марцинкевича
= (/ :|| / II«, =sup-^-J/*(i)rfi <+«}. [ v 5>0 ф(5) о J
( 2л V
Если \|/(i) = Ii + log— I (а > 1), то справедлива следующая теорема, доказанная в [2] для системы Уолша, но справедливая и для тригонометрической системы
ТЕОРЕМА 3. Если Fe Av, то
lim ||F -S„(F)||5; = 0, где / 2л ^l™*1
где ф(/) = 11 + log—I , a S„(F) - частичная сумма ряда Фурье функции F.
3. Доказательство основных результатов. Вначале докажем теорему 2. Так как /е/? (a,b), g sAC(a,b), то
(R')\g{f -S„(/)) = S<1 ~(L)]gY, где V(x) = (R)](f(t)-Sn(f,t))dt.
О 0 0
Не ограничивая общности, можно считать, что а0(/) = 0. В этом случае
■*„(/)= Z ak(f)coskx + bk(f)sinkx.
jt =1
Из определения V(x)h условия a0(/) = 0 следует, что V{x) непрерывна, V(0) = 0, V(2it) = 0. Поэтому
(/?')%(/-5n(/)) = -(L)J5V. (4)
о о
Непосредственные вычисления показывают, что
X „ X X
V(x)= jf(t)dt-Y^ak(f)\cosktdt + bk(f) ¡sinktdt = F(x)-0 *=i о 0
_ tc _ Milcosfccj + Cn,
где c„ —= const при фиксированном п. Так как g абсолютно к=\ к
X
непрерывна и g' конечна почти всюду, то для интеграла Jg' справедлива
а
формула Ньютона-Лейбница. Учитывая этот факт, находим
(/.)2jVV =(i.)2jy(V(x) - sin кх - ^p-cosкх
п '
<1х.
Но
к к
(5)
(6)
Соединяя (4)-(6), получаем равенство
о о
Но интеграл справа [3, с. 152] есть линейный функционал в пространстве Л,^. Оценивая его, получаем
2ж
2п
(L) \g\F-Sn(F)) о
3MU -\\F-S,(7)
dt
где функции ф и (¡/ связаны соотношением -= d^p(t).
¿¡/(Г)
Так как ^ непрерывна, то ^еЛ,,, при любой функции VI/, удовлетворяющей условию
27 1 & --<00,
» ЧЧО <
Г 2л 1
в частности, при »¡/(i) = 11 + log—J (сх>1). Но no теореме 3
(
lim К F -£„(/•) Ил- =0, для ф(/)= 1 + log— . Поэтому из (7) и следует
Л-ЮО v \ I J
утверждение теоремы 2, так как ф(х) = (1 + log —
V *
Доказательство теоремы 1. Обозначим
(«*)%(/ -5л(/)) = а„->0.
о
Тогда
(*')* «f = (R')\Ssn(f) + ая -flQ(g): а°(п * 0 0 г
+ tMf)<4c(g) + bk(f)bk(g))-HLn. *= 1
Так как а„ —> 0, то теорема 2 доказана.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Gordon RA. The Integrals of Lcbesgue, Denjoy, Perron and Henstoek. AMS. Providence, 1994.
2. Лукомский С.Ф. О сходимости рядов Уолша в пространствах, близких к I * И Мат. заметки. 2001. Т. 70, выи. 6. С. 882 - 889.
3. Кскim С И., Петунин Ю.И., Семенов Е.М. Интерполяция линейных операторов. М.: Наука, 1978.
УДК 518:517.944
А. Д. Луньков
МНОГОМЕРНЫЕ ОБОБЩЕНИЯ ЗАДАЧИ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ СО СЛУЧАЙНЫМ ТЕПЛОВЫДЕЛЕНИЕМ
В работе [1] была рассмотрена задача расчёта нестационарных температурных полей со случайным тепловыделением в двумерных многосвязных областях. Было задано уравнение теплопроводности 1 56
—г-— = А0 + ц. А - двумерный оператор Лапласа. (1)
а д1
Были заданы начальные значения температуры и граничные условия 3-го рода, функция тепловыделения ц - случайный процесс вида
<7 =Яо + 41 ПО- (2)