Научная статья на тему 'ПРОЦЕСС ЗАТОПЛЕНИЯ ВОДОЙ АКТИВНОГО СЛОЯ КАТОДА ТОПЛИВНОГО ЭЛЕМЕНТА С ТВЕРДЫМ ПОЛИМЕРНЫМ ЭЛЕКТРОЛИТОМ'

ПРОЦЕСС ЗАТОПЛЕНИЯ ВОДОЙ АКТИВНОГО СЛОЯ КАТОДА ТОПЛИВНОГО ЭЛЕМЕНТА С ТВЕРДЫМ ПОЛИМЕРНЫМ ЭЛЕКТРОЛИТОМ Текст научной статьи по специальности «Нанотехнологии»

CC BY
45
17
Читать
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
Ключевые слова
КАТОД ТОПЛИВНОГО ЭЛЕМЕНТА С ПОЛИМЕРНЫМ ЭЛЕКТРОЛИТОМ / CATHODE OF FUEL CELL WITH POLYMER ELECTROLYTE / АКТИВНЫЙ СЛОЙ / ACTIVE LAYER / КОМПЬЮТЕРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ / COMPUTER SIMULATION / УЧЕТ ОМИЧЕСКИХ И ДИФФУЗИОННЫХ ОГРАНИЧЕНИЙ В ЗЕРНАХ ПОДЛОЖКИ / OHMIC AND DIFFUSION LIMITATIONS IN SUPPORT GRAINS / ПРОЦЕСС ЗАТОПЛЕНИЯ АКТИВНОГО СЛОЯ / FLOODING PROCESS IN ACTIVE LAYER / РАСЧЕТ ГАБАРИТНЫХ ТОКОВ КАТОДА / CALCULATION OF CATHODE OVERALL CURRENTS

Аннотация научной статьи по нанотехнологиям, автор научной работы — Чирков Ю. Г., Ростокин В. И.

Проведено полное компьютерное моделирование активного слоя катода топливного элемента с полимерным электролитом. Моделировались не только транспортная структура активного слоя, но также структура зерен подложки (агломераты углеродных частиц, на поверхность которых нанесена платина). Рассчитаны поляризационные кривые активного слоя с учетом омических и диффузионных ограничений (подача протонов и кислорода), которые неизбежно возникают в зернах подложки. Изучен процесс постепенного затопления водой газовых пор в зернах подложки. Продемонстрировано, что полное затопление газовых пор зерен подложки способно привести к резкому снижению величин габаритных токов.

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Похожие темы научных работ по нанотехнологиям , автор научной работы — Чирков Ю. Г., Ростокин В. И.

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
Предварительный просмотр
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Active layer cathode of fuel cell with polymer electrolyte: the flooding process in support grains

This paper presents a computer simulation the active layer cathode of a fuel cell with polymer electrolyte. We simulate both (1) the transport structure of the active layer and (2) the structure of support grains (that is, agglomerates of carbon particles with supported platinum). Our calculations of the volt-ampere characteristics of the active layer take into account ohmic and diffusion limitations (the transport of protons and oxygen) that inevitably arise in support grains. We study gradual flooding process in pores of support grains. The investigation demonstrates that full flooding gas pores of support grains leads to a sharp decrease of overall current.

Текст научной работы на тему «ПРОЦЕСС ЗАТОПЛЕНИЯ ВОДОЙ АКТИВНОГО СЛОЯ КАТОДА ТОПЛИВНОГО ЭЛЕМЕНТА С ТВЕРДЫМ ПОЛИМЕРНЫМ ЭЛЕКТРОЛИТОМ»

ВОДОРОДНАЯ ЭКОНОМИКА

ri

HYDROGEN ECONOMY

Статья поступила в редакцию 04.07.14. Ред. рег. № 2059 The article has entered in publishing office 04.07.14. Ed. reg. No. 2059

УДК 541.136

ПРОЦЕСС ЗАТОПЛЕНИЯ ВОДОЙ АКТИВНОГО СЛОЯ КАТОДА ТОПЛИВНОГО ЭЛЕМЕНТА С ТВЕРДЫМ ПОЛИМЕРНЫМ

ЭЛЕКТРОЛИТОМ

7 2

Ю. Г. Чирков, В. И. Ростокин

'Институт физической химии и электрохимии им. А.Н. Фрумкина РАН 119071 Москва, Ленинский пр., д. 31, корп. 4 Тел.: +7(495) 955-40-31, факс: 8 (495) 952-08-46, e-mail: olga.nedelina@gmail.com Национальный исследовательский ядерный университет(МИФИ) 115409 Москва, Каширское шоссе, д. 31, e-mail: viktor.rostockin@yandex.ru

Заключение совета рецензентов 09.07.14 Заключение совета экспертов 16.07.14 Принято к публикации 20.07.14

Проведено полное компьютерное моделирование активного слоя катода топливного элемента с полимерным электролитом. Моделировались не только транспортная структура активного слоя, но также структура зерен подложки (агломераты углеродных частиц, на поверхность которых нанесена платина). Рассчитаны поляризационные кривые активного слоя с учетом омических и диффузионных ограничений (подача протонов и кислорода), которые неизбежно возникают в зернах подложки. Изучен процесс постепенного затопления водой газовых пор в зернах подложки. Продемонстрировано, что полное затопление газовых пор зерен подложки способно привести к резкому снижению величин габаритных токов.

Ключевые слова: катод топливного элемента с полимерным электролитом, активный слой, компьютерное моделирование, учет омических и диффузионных ограничений в зернах подложки, процесс затопления активного слоя, расчет габаритных токов катода

ACTIVE LAYER CATHODE OF FUEL CELL WITH POLYMER ELECTROLYTE: THE FLOODING PROCESS IN SUPPORT GRAINS

1 * 2 * Yu.G. Chirkov, V.I. Rostokin

'A.N. Frumkin Institute of Physical Chemistry and Electrochemistry, RAS 31/5 Leninskiy ave., Moscow, 119991, Russia Tel.: 8 (495) 955-40-31, fax: 8 (495) 952-08-46, e-mail: olga.nedelina@gmail.com 2National Research Nuclear University (MEPhY) 31 Kashirskoe sh., Moscow, 115409, Russia, e-mail: viktor.rostockin@yandex.ru

Referred 09.07.14 Expertise 16.07.14 Accepted 20.07.14

This paper presents a computer simulation the active layer cathode of a fuel cell with polymer electrolyte. We simulate both (1) the transport structure of the active layer and (2) the structure of support grains (that is, agglomerates of carbon particles with supported platinum). Our calculations of the volt-ampere characteristics of the active layer take into account ohmic and diffusion limitations (the transport of protons and oxygen) that inevitably arise in support grains. We study gradual flooding process in pores of support grains. The investigation demonstrates that full flooding gas pores of support grains leads to a sharp decrease of overall current.

Keywords: cathode of fuel cell with polymer electrolyte, active layer, computer simulation, ohmic and diffusion limitations in support grains, flooding process in active layer, calculation of cathode overall currents

International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 14 (154) 2014

© Scientific Technical Centre «TATA», 2014

Постановка задачи

Низкотемпературные (типичная рабочая температура - 800С) водородно-кислородные (воздушные) топливные элементы с твердым полимерным электролитом (нафионом) и платиной в качестве катализатора (PEMFC) продолжают оставаться среди основных кандидатов на роль автономной и экологически чистой электроэнергии для космических и наземных установок. Наиболее проблемный их узел - активный слой катода, где идет очень вяло текущий процесс восстановления кислорода до воды.

В активном слое катода PEMFC генерация электрического тока (электрохимический процесс восстановления кислорода до воды) совершается в зернах подложки (агломераты углеродных частиц с находящейся на них платиной). В [1, 2] было продемонстрировано, что величины генерируемого габаритного тока в активном слое катода существенным образом зависят от того, насколько газовые поры в зерне подложки оказываются заполненными водой. Проблема отвода образующейся в топливном элементе воды отсутствовала в первых двух поколениях топливных элементов с водными растворами электролитов [3, 4], но стала одной из главных в третьем поколении -в системах с твердым полимерным электролитом.

Организация оптимального влагообмена в мембранно-электродном блоке (МЭБ) - один из важных факторов, влияющих на функционирование и срок службы PEMFC. Вопросы влагообмена в PEMFC подробно анализировались во многих статьях и обзорах [5-13]. К сожалению, детально разбирая процессы влагообмена в МЭБ в целом - в мембранах нафиона, в микропористых слоях, в газодиффузионных слоях, в камерах для подачи газов, - обычно мало внимания уделяется влагообмену в активном слое катода и, главное, в зернах подложки, где, собственно, и происходит важнейшее: генерация тока и образование продукта электрохимической реакции - воды. Цель данной работы - продемонстрировать то, как можно вести расчеты процессов затопления водой как отдельных зерен подложки (тонкие активные слои), так и всего активного слоя катода произвольной толщины PEMFC.

Генерация тока в отдельном зерне подложки (тонкие активные слои)

Процедуры компьютерного моделирования отдельного зерна подложки подробно изложены в

[14-16]. Модель зерна подложки представлена на рис.1. Будем дальше для определенности полагать, что согласно данным работы [16] объемная концентрация (доля) углеродной компоненты в зернах подложки (предполагается, что зерна всех типов в активном слое идентичны) ge = 0.279, концентрация нафиона - gii = 0.420, концентрация пустот - ggg = 0.301 (естественно, в модельном кубе зерна подложки ge + gii + ggg = 1). В модельном кубе размером 10х10х10 было принято, что Ь = 100 нм = 10-5 см - размер ребер зерен подложки (а также зерен нафиона и зерен-пустот), ё = 10 нм = 10-6 см - размер ребер углеродных частиц-кубиков, находящихся в зернах подложки, 5 = 2 нм = 2x10^ см - размер ребер частиц-кубиков нафиона в зернах подложки.

Расчеты показали, что при принятых выше предположениях полная поверхность углеродного кластера в зерне подложки Б0 = 9.72х10-10 см2. Но тут следует отметить, что в зернах подложки генерация тока возможна лишь в тех локусах поверхности углеродного кластера, которые находятся в контакте с протонным кластером. То есть, реально электрохимические процессы идут не на всей поверхности углеродного кластера 5"0 = 9.72х10-10 см2, а лишь на ее части = 5.20х10-10 см2.

«ни/г ф o o4ir, w о.тм

Рис.1. Модельное представление зерна подложки. Кластер из крупных серых кубиков в центре зерна подложки

- канал для транспорта электронов. Кластер из мелких кубиков нафиона (помечены черным цветом) позволяет осуществлять транспорт протонов от границ зерна подложки к поверхности углеродного кластера, на поверхности которого находится катализатор - платина. Остальное пространство модельного куба - поры-пустоты (канал для подачи кислорода и отвода образующихся паров воды).

Fig.1. Model cube of support grain. Cluster from gray cubes

- channel for electrons. Cluster from black cubes - channel for protons. Remaining volume of support grain - gas pores, channel for oxygen molecules.

Также в [16] было показано, что в таком зерне подложки величина эффективного коэффициента

Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» № 14 (154) 2014 © Научно-технический центр «TATA», 2014

кнудсеновской диффузии газа в порах зерна подложки (при условии, что все поры свободны от влаги) Бк„ = 1.50х10-5 см2/с. Оценки также показывают, что если газовые поры в зерне подложки полностью заполнены водой, то эффективный коэффициент диффузии кислорода Б в них значительно уменьшится, достигнув величины Б = 4.1х10-9 см2/с.

В дальнейших расчетах еще будем считать, что рассматриваются тонкие активные слои, такие, что в них все зерна равнодоступны по толщине активного слоя для проведения электрохимического процесса. И в таком случае достаточно изучить процессы затопления водой отдельного зерна подложки. Кроме того, полагаем, что состав активного слоя катода таков: g = 0.5 (это объемная доля активного слоя, приходящаяся на зерна подложки), ggas = 0.5 (объемная доля, приходящаяся на зерна-пустоты) и g1 = 0 (зерна нафиона в активном слое отсутствуют, но нафион конечно же имеется в зернах подложки, так что активный слой в целом обладает протонной проводимостью). В результате выбора подобной структуры активного слоя катода с нафионом практически в каждом зерне подложки имеет место диффузия молекул кислорода вглубь зерна подложки лишь с одной из 6-ти его граней,

сопровождающаяся поглощением кислорода на доступных электрокатализу участках поверхности углеродного кластера. Таким образом, можно вести расчеты одномерного процесса диффузии кислорода в зерне подложки.

Методика расчета генерируемых в зернах подложки токов изложена в [1]. Было показано, что величину генерируемого в зерне подложки тока 1, А можно рассчитывать по такой формуле:

1 = [пРВ*БАиС0Ь108т]1/2(с/с0)еп/21апЬ[(10 8т/пРБ*БАиС0Ь)1/2еп/2]. (1)

В ней число электронов, участвующих в электрохимическом процессе восстановления кислорода п = 4, число Фарадея Б = 9.65х104 Кл/моль, эффективный кнудсеновский коэффициент диффузии, как отмечалось выше, Б^я = 1.50х10-5, растворимость кислорода в нафионе при давлении р* = 101 кПа с0 = 5х10-6 г-моль/см3, ребро кубика зерна подложки Ь = 10-5 см, ток обмена при температуре / = 800С 10 = 1.01х10-7 А/см2, поверхность, на которой в зерне подложки идет электрохимический процесс 8Ш = 5.20х10-10 см2, а величины приведенной растворимости кислорода в нафионе с/с0, поляризации катода п и приведенного

Таблица 1. Зависимость эффективного коэффициента диффузии кислорода 0х105 dvi2/c от степени затопления пор зерна подложки водой gw

Table 1. Dependence of effective diffusion oxygen coefficient 0х105 cm2/c on degree flooding pores in support grains gw

gw 0.0117 0.0235 0.0578 0.0775 0.1174 0.1761 0.1878 0.1995 0.2347

Dx105 1.50 5.9610-1 3.9010-1 2.0210-1 1.5110-1 7.3910-2 3.4410-2 2.5010-2 1.9010-2 4.1010-4

эффективного коэффициента диффузии Б* зависят от времени (ибо идет процесс заполнения пор зерна подложки водой). При этом приведенный коэффициент диффузии кислорода в зерне подложки

Б* = Б/Бкп (2)

изменяется в пределах от 1.0 (когда в зерне подложки нет воды) до значения Б* = (4/1.5)х10-4 (когда зерно полностью затоплено водой). Зависимость истинного коэффициента диффузии Б от степени затопления пор в зернах подложки водой gw была рассчитана в [1] и приведена в таблице 1 и на рис.2.

Начнем теперь рассматривать процесс постепенного затопления пор зерна подложки водой (для определенности будем считать, что в активном слое катода с/с0 = 1).

Предполагаем далее, что вначале поры зерна подложки полностью свободно от воды. Тут необходимо отметить, что специальные исследования структуры зерен подложки показали, что максимальная возможная степень заполнения пор зерен подложки водой не 0.301, как это следовало ожидать, а величина меньшая - 0.2347.

Коэффициент диффузии в полностью свободном от воды зерне подложки 1.50х10-5 см2/с, в полностью затопленном водой зерне подложки при gw = 0.2347 коэффициент диффузии Б = 4.1х10-9 см2/с (мы полагаем, что коэффициент диффузии кислорода в воде имеет величину 6.25х10-7 см2/с).

International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 14 (154) 2014

© Scientific Technical Centre «TATA», 201 4

Рис.2. Зависимость величины эффективного коэффициента диффузии кислорода в зерне подложки D от степени заполнения пор зерна подложки водой gw.

Fig.2. Dependence of effective diffusion oxygen coefficient D cm2/c on degree flooding pores in support grains gw

С учетом данных рис.2 и таблицы 1 согласно формуле (1) можно рассчитать, как изменяется по мере заполнения зерна подложки водой генерируемый в зерне подложки ток i. Эти данные, рассчитанные для набора потенциалов от 0.8 до 0.4 В, представлены на рис.3. Генерируемые в зернах подложки токи очень малы, ~ 10-10 А. По мере снижения потенциала разброс между начальным (при gw = 0) и конечным (при gw = 0.2347) значениями величины тока i возрастает.

2.x Ю"

1.x К)'10

0.05

0.10

0.15

0-20

gw

Рис.3. Зависимость генерируемого в зерне подложки тока i от степени заполнения пор зерна подложки водой gw для пяти значений потенциала катода Е, В: 1 - 0.4, 2 - 0.5, 3 - 0.6, 4 - 0.7, 5 - 0.8.

Fig.3. Dependence of current i in support grain on degree flooding pores in support grains gw for 5 meanings of cathode potential E, V: 1 - 0.4, 2 - 0.5, 3 - 0.6, 4 - 0.7, 5 - 0.8.

Необходимо отметить, что в формуле (1) величина поляризации п оценивалась в зависимости от величины потенциала Е по следующим формулам:

П = (1.05 - Е)/2.6х10-2, если Est > Е > Е* (3)

где Ел = 1.05 В - стационарный потенциал катода, Е* = 0.825 В - потенциал точки излома на поляризационной кривой. Пример расчета поляризации: если Е = 0.6 , то п = 12.98, е1298 = 4.33х105, е649 = 6.58х102.

Теперь можно поставить вопрос о том, как при генерации тока во времени протекает процесс заполнения пор зерен подложки водой. На рис.4. для ряда значений потенциала катода (кислородный электрод, при температуре 800С и давлении 101 кПа) топливного элемента с нафионом и платиной указан рост gw со временем. Естественно, чем ниже потенциал катода, тем заполнение зерен подложки водой протекает быстрее.

Методика расчетов кривых на рис.4 такова. За время Л/ выделяется I Л/ 2х18/№ = 91 Л1/Р г или, что то же, см3 воды, что эквивалентно заполнению доли объема зерна подложки - Лgw = 91 ЛМЕЬ3. Так как входящий в уравнение (1) параметр Б зависит от gw (данные табл.1 и рис.2), то есть Б = то

получаем уравнение

а gw/d / = 91 (Б = (5)

С начальным условием (зерно полностью свободно от воды)

при / = 0 gw = 0. (6)

Естественно, чем ниже потенциал катода Е, тем за меньшее время зерно подложки оказывается полностью затопленным водой (рис.4).

П = (1.05 - 0.825)/ 2.6x10" если Е < Е*,

+ (0.825 - Е)/5.2хШ"'

(4)

Рис.4. Зависимость степени заполнения пор зерна подложки водой gw от времени t для пяти значений потенциала катода Е, В: . 1 - 0.4, 2 - 0.5, 3 - 0.6, 4 - 0.7, 5 -0.8.

Fig.4. Dependence of degree flooding pores in support grains gw on time t. Potential E, V: 1 - 0.4, 2 - 0.5, 3 - 0.6, 4 -0.7, 5 - 0.8.

Необходимо сделать важное замечание. Время полного заполнения отдельного зерна подложки мало, порядка десятых долей секунды. Столь малое время связано не только с малостью заполняемого

Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» № 14 (154) 2014 © Научно-технический центр «TATA», 2014

водой объема - = 10-15х0.2347 см3, но также с

отсутствием противоположного затоплению процесса - испарения находящейся в зерне подложки влаги. Если включить и этот процесс, то, понятно, время затопления пор зерна подложки водой может заметно возрасти (при условии, естественно, что скорость процесса затопления превышает скорость процесса испарения).

Программа расчета процесса затопления толстого активного слоя водой

До сих пор мы рассматривали катоды топливного элемента с полимерным электролитом (нафионом) и тонкими активными слоями. Такими, что в них процесс затопления водой зерен подложки шел единообразно во всех сечениях активного слоя. Поэтому можно было ограничиться изучением процесса затопления водой отдельного зерна подложки.

Теперь же обратимся к общему случаю катодов -с толстыми активными слоями. В этом случае, активный слой перестает быть равнодоступным: потенциал и приведенная концентрация кислорода с/с0 на входах в зерна подложки в разных сечениях активного слоя будут различны. Задача расчета габаритных токов катода становится сложной. Необходимо проанализировать, как наличие в зернах подложки (рис.1) омических (подача протонов к покрытой катализатором поверхности углеродных кластеров) и диффузионных (подача молекул кислорода) ограничений меняет величину габаритных токов в катоде, а также во времени происходит процесс постепенного заполнения пор зерен подложки водой в различных сечениях активного слоя.

Программа подобных расчетов такова:

1. Выбираем величину потенциала катода, пусть, к примеру, Е0 = 0.6 В.

2. Выбираем структуру зерен подложки (все они в активном слое одинаковые и по своим свойствам неизменные): ge = 0.279, gii = 0.420, ggg = 0.301, = 5.20х10-10 см2, £0 = 9.72х10-10 см2.

3. Выбираем толщину активного слоя, пусть А = 10 мкм. При размере зерен Ь = 100 нм на толщине активного слоя укладывается 100 слоев зерен.

4. Выбираем, как это было условлено выше, тот же состав активного слоя: доля зерен подложки: g = 0.5, доля зерен-пустот ggas = 0.5 (нафион присутствует только в зернах подложки). Будем полагать, что эффективная протонная проводимость активного слоя к** = 4.58х10-3 Ом-1

см-1 и

эффективный коэффициент диффузии кислорода в активном слое Б** = 2.18х10-2 см2/с (оценки последних двух параметров проводились в [2]).

5. Начинаем вести расчеты с того начального условия, что все зерна подложки в активном слое свободны от влаги, поэтому эффективный коэффициент диффузии кислорода в выражении для тока I (формула (1)) в зернах подложки в любом

сечении активного слоя катода Б = Бкп = 1.50х10-см2/с.

6. Расчет поляризационных кривых катодов с кислородом будем вести в предположении, что температура топливного элемента / = 800С, давление в газовой камере р* = 101 кПа, растворимость кислорода в нафионе с0 = 5х10-6 г-моль/см3, а значение толщины активного слоя А (в поисках оптимума А*) будет позднее варьироваться.

Далее будем считать, что при восстановлении кислорода на платине в кислых средах наблюдаются два наклона поляризационной кривой - 60 мВ (область высоких потенциалов) и 120 мВ (область малых потенциалов) [17-20]. То, как следует проводить расчет габаритных токов катодов для случаев, когда поляризационная кривая имеет два участка с различными наклонами, было продемонстрировано в [21].

Расчет габаритных токов катода ведем согласно системе двух уравнений второго порядка

а2п/у*2 = (с/с0)Б*1/2еп/21апЬ[(10 8т/пРБ*Бкпс0Ь)1/2еп/2],

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

(7)

d2(c/c0)/y**2 Sm/nFD*DknCoL)1/2en/2],

(c/co)D*1/2en/2tanh[(io (8)

в которых у* = у/ЬоЬт и у** = у/Ьа соответствующие характерные длины. Вместе с выражениями для характерных токов (омическим и диффузионным) 1оЬт и имеем выражения

Ьоьт = [b1к**L3/g(nFDknСoL1oSm)1/2]1/2, (9)

1оЬт = [blK**g(nFDknСoL1oSm)1/2/L3]1/2. (10)

Ьа = [п?с0Б**Ь3^(пРБкпс0Ь108т)1/2]1/2, (11) 1а = [пРс0Б^(пРБкпс0Ь108т)1/2/Ь3]1/2. (12)

В формулах (9)-(12) фигурируют характерная омическая длина Ьо^т и характерный омический ток /оьш , характерная диффузионная длина Ьа и характерный диффузионный ток 1а, взятые в области высоких потенциалов (Ь1 = 2.6х10-2 В).

7. В начальный момент времени (1 = 0) проводим расчет габаритного тока катода I. При выбранных нами условиях I = 2.19 А/см2. Попутно фиксируется начальное распределение по толщине активного слоя потенциала Е (при х = 0, на фронтальной поверхности активного слоя потенциал равен 0.6 В и он должен расти с ростом координаты) и распределение по толщине активного слоя концентраций с/с0. Это отношение на тыльной поверхности активного слоя (х = А) равно 1.0.

8. Следующий шаг - расчет распределения по толщине активного слоя токов 1 в зернах подложки. Зная, как ведут себя по толщине активного слоя потенциала Е и концентраций с/с0, и считая, что начальное значение для эффективного коэффициента диффузии кислорода в зерне подложки всюду равно

International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 14 (154) 2014

© Scientific Technical Centre «TATA», 201 4

значению Б = Д^ = 1.50х10-5 см2/с, можно по формуле (1) рассчитать в зернах подложки токи 1 в любом сечении активного слоя. При оценке величин токов I необходимо переводить потенциалы Е в поляризации ц.

9. Задаем теперь произвольное приращение времени от нуля - Л /. По формулам (5)-(6) оцениваем приращение количества влаги - величины gwn (п меняется от 1 до 100) - в зернах подложки. И сообразно с этим по данным рис.1 и табл.2 меняются в зернах подложки величины эффективных коэффициентов диффузии кислорода Бп. Примечание: если в каких-то зернах подложки Б достиг крайнего значения в табл.2 (зерно полностью заполнилось водой), то дальше Б = Бw = 4.1х10-9 см2/с и уже не меняется со временем.

10. Находим удельный (на единицу поверхности активного слоя) объем количества воды, выделившейся в активном слое толщины Л, по формулам

т = ^3/Ь2) X (п от 1 до Л/Ь) gwn.

(13)

Очевидно, что

ттах = gх Ь0.2347(Л/Ь) = 0.2347gЛ .

(14)

11. Следующий шаг - с новыми значениями Бп ведется новый расчет величин габаритного тока, распределений потенциалов и концентраций кислорода по толщине активного слоя, оцениваются величины токов 1 и количество приращения воды в зернах gwn и их новые значения коэффициентов диффузии Б.

12. И далее все эти расчетные процедуры повторяются для все новых и новых приращений времени Л! Конечная цель расчетов - построить зависимость от времени величины габаритного тока I от начального значения (2.19 А/см2 - тут газовые поры в зернах gwn, подложки полностью свободны от воды) до конечного значения (0.52 А/см2 - когда все поры зерен подложки заполнены водой). Представляет интерес и то, как ведет себя во времени степень заполнения водой газовых пор зерен подложки в активном слое катода т (от начального нулевого значения до полного затопления газовых пор в зернах подложки).

Результаты расчета процесса затопления толстого активного слоя водой

Приступим теперь к обсуждению результатов приведенной в предыдущем разделе статьи программы расчетов. На рис.5 показано, как меняется во времени распределение потенциала по приведенной толщине активного слоя. Заполнение пор зерен подложки водой уменьшает генерируемый в активном слое ток, поэтому кривые на рис.5 постепенно понижаются.

z'' ___ .

/ у —

/ •■■ / ' / ' У>

/ ' У / у / V" б ____ — - —

у/У' У'/ у --*

/

0J3 0.4 0.5

v=A Lorn

Рис.5. Распределение потенциала E, В по толщине активного слоя катода А в различные моменты времени. t, с: 1 - 0, 2 - 0.05, 3 - 0.10, 4 - 0.15, 5 - 0.175, 6 - 0.225.

Fig.5. Dependence of potential E, V on active layer thickness А in time t, с: 1 - 0, 2 - 0.05, 3 - 0.10, 4 - 0.15, 5 -0.175, 6 - 0.225.

1

■1

\l

■ \

■ \

Г—- —'—

OJ 0.4

у=Д Lom

Рис.ба. Распределение токов в зернах подложки по толщине активного слоя катода. Кривая 1 отвечает начальному моменту процесса затопления активного слоя водой: t = 0.

Fig.6a. Dependence of current i on active layer thickness А in time t = 0.

На рис.6а показано, как по толщине активного слоя меняется генерируемый в зернах подложки ток i в начальный момент времени (t = 0, кривая 1). После очень быстрого уменьшения величин этих токов разглядеть нижнюю часть рис.ба (распределения токов в более поздние моменты времени) можно с помощью данных рис.6б.

Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» № 14 (154) 2014 © Научно-технический центр «TATA», 2014

Рис.66. Распределение токов i, A/см в зернах подложки по приведенной толщине активного слоя катода в различные моменты времени. t, с: 1 - 0.05, 2 - 0.1, 3 - 0.15, 4 - 0.175, 5 - 0.225.

Fig.6b. Dependence of current i on active layer thickness A in time t, с: 1 - 0.05, 2 - 0.1, 3 - 0.15, 4 - 0.175, 5 - 0.225.

На рис.7 показано, как со временем изменяется профиль распределения по толщине активного слоя эффективного коэффициента диффузии D*. Его значения последовательно стремятся к наименьшему значению D* = (4.1/1.5)х10-4.

0.16 0.14 0.12

0.10

D*

OOS

0.06 0.04 0.02

у у :

У / ___ -

-> ■ 4^_ u _

Рис.8. Распределение по толщине активного слоя катода степени заполнения зерен подложки водой gw в различные моменты времени. t, с: 1 - 0.025, 2 - 0.05, 3 - 0.1, 4 - 0.15, 5 - 0.175, 6 - 0.225.

Fig.8. Dependence of degree flooding pores in support grains gw on active layer thickness A in time t, с: 1 - 0.025, 2 -0.05, 3 - 0.1, 4 - 0.15, 5 - 0.175, 6 - 0.225.

На рис.9 показано, как в активном слое катода вода суммарно захватывает все новые и новые поры в отдельных зернах подложки.

0J 0.4 v=ALom

Рис.7. Распределение по толщине активного слоя катода величины эффективного коэффициента диффузии D* в различные моменты времени. t, с: 1 - 0.05, 2 - 0.1, 3 -0.15, 4 - 0.175, 5 - 0.225.

Fig.7. Dependence of effective diffusion coefficient D* on active layer thickness A in time t, с: 1 - 0.05, 2 - 0.1, 3 - 0.15, 4 - 0.175, 5 - 0.225.

На рис.8 показано, как идет постепенное (со временем) затопление пор зерен подложки водой в различных сечениях активного слоя катода.

Рис.9. Рост степени заполнения водой пор зерен подложки в активном слое катода т со временем.

Fig.9. Dependence of degree flooding pores in active layer т on time t.

International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 14 (154) 2014

© Scientific Technical Centre «TATA», 2014

Рис.10. Изменение величины габаритного тока катода топливного элемента с полимерным электролитом I со временем.

Fig.10. Dependence of overall current I on time t.

На рис.10 показано, как во времени в результате затопления пор зерен подложки водой меняется величина габаритного тока. Наблюдаются два характерных участка: вначале габаритный ток I падает стремительно, затем уменьшение габаритного тока начинает идти более медленно.

Заключение

Многие детали процесса генерации тока в активных слоях катодов топливных элементов с полимерным электролитом (нафионом) до сих пор не ясны. Структура активных слоев катодов с нафионом и платиной на углеродных носителях крайне сложна: характеризуется 8-10 параметрами. Особые экспериментальные трудности доставляет исследование процессов, идущих в отдельных зернах подложки, где и совершается восстановление кислорода до воды.

Изучение механизмов функционирования отдельных зерен подложки существенно облегчает использование приемов компьютерного

моделирования. Но сделать это удалось лишь после того, как был проведен большой комплекс исследований по методикам просвечивающей микроскопии: ТЕМ (transmission electron microscopy) и SEM (scanning electron microscopy). Эти методики дали возможность создать модели уже не только активного слоя (процессы транспорта протонов и молекул кислорода к зернам подложки), но и отдельных зерен подложки (в них-то и совершается электрохимический процесс).

Зерна подложки в катодах с нафионом имеют сложную структуру и состав. Заключенный в них кластер из углеродных частиц (поставщиков электронов), играющих роль подложки для катализатора (платины), требует подпитки как протонами (контактирующий с углеродным кластером кластер из молекул нафиона), так и молекулами кислорода (по кластеру из газовых пор). При этом в зернах подложки могут возникнуть как омические, так и диффузионные ограничения. Их нельзя игнорировать при проведении расчетов габаритных характеристик катодов.

Особую роль в зернах подложки играют диффузионные ограничения по подаче кислорода. При этом крайне важной оказывается степень заполнения газовых пор зерен подложки выделяющейся при восстановлении кислорода водой. Если эти поры свободны от воды, то ввиду малости их размеров (~ 10 нм) имеет место кнудсеновская диффузия кислорода. Расчеты показывают, что кнудсеновская диффузия способна обеспечить кинетический (отсутствие

диффузионных ограничений) режим генерации тока в зерне.

Иная картина наблюдается в другом предельном случае: если газовые поры зерен подложки полностью затоплены водой. Тогда величина эффективного коэффициента диффузии кислорода в зерне подложки становится очень малой. И реализуется уже не кинетический, а внутридиффузионный режим генерации тока. Поэтому активный слой катода с нафионом становится системой с дважды распределенными параметрами: по толщине активного слоя и по толщине зерен подложки. Как результат, величина габаритных токов заметно снижается.

Процесс заполнения газовых пор зерен подложки водой может быть как полным, так и частичным. И тут имеет смысл проанализировать два случая: тонких и толстых активных слоев. Первая система равнодоступна по толщине активного слоя для проведения электрохимического процесса, вторая -становится системой с распределенными параметрами.

Эти два случая фактически и анализируются в данной работе. Вначале изучается то, как процесс постепенного заполнения зерна подложки водой сказывается на генерируемом в зерне подложки токе и на степени его заполнения водой. Во второй части статьи исследуется то, как вода в толстых активных слоях постепенно проникает на всю толщину активного слоя и как при этом при заданном постоянном потенциале катода изменяется во времени величина габаритного тока катода.

Время полного заполнения как зерна подложки, так и активного слоя оказалось очень малым -порядка десятых долей секунды. Связано это с тем, что в работе игнорировался противоположный затоплению процесс - возможное испарение находящейся в зерне подложки влаги. Если включить и этот процесс, то, понятно, время затопления пор зерна подложки водой может заметно возрасти (при условии, что скорость процесса затопления превышает скорость процесса испарения), ибо количество постепенно заполняющей зерна подложки влаги уменьшится.

Возможен и предельный случай, когда вся выделяющаяся в подложке вода тут же испаряется и уносится за пределы активного слоя. Тогда величина габаритного тока уже не будет меняться.

Список обозначений параметров,

характеризующие топливный элемент с нафионом и платиной, и их принятые при расчетах величины

Параметры активного слоя катода с полимерным электролитом:

/ = 800С - температура топливного элемента р* = 101 кПа - давление в газовой камере с0 = 5х10-6 г-моль/см3 - растворимость кислорода в нафионе при р* = 101 кПа

к = 0.1 Ом-1 см-1 - удельная оптимальная протонная проводимость нафиона

Dg = 0.2 см2/с - коэффициент молекулярной диффузии кислорода в зернах-пустотах

Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» № 14 (154) 2014 © Научно-технический центр «TATA», 2014

L = 100 нм = 10-5 см - размер ребер зерен подложки, зерен нафиона и зерен-пустот

I, А/см2 - габаритный ток активного слоя катода с нафионом и платиной

g = 0.5 - доля зерен подложки в активном слое gi = 0 - доля зерен нафиона в активном слое ggas = 0.5 - доля зерен-пустот в активном слое А = 10 мкм = 10-3 см - толщина активного слоя к** = 1.12х10-3 Ом-1 см-1 - эффективная протонная проводимость активного слоя катода

D** = 2.18х10-2 см2/с - эффективный коэффициент диффузии газа в активном слое катода

Электрохимические параметры: Est = 1.05 В - стационарный потенциал катода E* = 0.825 В - потенциал точки излома на поляризационной кривой E0 - потенциал катода

b1 = 2.6х10-2 В - наклон тафелевской кривой в области высоких потенциалов

b2 = 5.2х10-2 В - наклон тафелевской кривой в области низких потенциалов

n = 4 - число электронов, участвующих в электрохимическом процессе восстановления кислорода

i0 = 1.01х10-7 A/см2 - ток обмена при t = 800С F = 9.65х104 Кл/моль - число Фарадея

Список литературы

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

1. Чирков Ю.Г., Ростокин В.И. «Компьютерное моделирование активного слоя катода топливного элемента с полимерным электролитом: учет процесса диффузии кислорода в зернах подложки» // Альтернативная энергетика и экология. 2014, №6, С.8-15.

2. Чирков Ю.Г., Ростокин В.И. «Компьютерное моделирование активного слоя катода топливного элемента с полимерным электролитом: о факторах, тормозящих полноценное протекание процесса генерации тока» // Альтернативная энергетика и экология. 2014, № 9, С.8-20.

3. Чизмаджев Ю.А., Маркин В.С., Тарасевич М.Р., Чирков Ю.Г. Макрокинетика процессов в пористых средах (Топливные элементы). М.: Наука, 1971. 363 с.

4. Chizmadzhev Yu.A., Chirkov Yu.G. // Comprehensive Treatise of Electrochemistry / Eds. Yeager E., Bockris

J. O'M., Conway B.E., Sarangapani S. N.Y., L.: Plenum Press, 1983. V. 6. P. 356.

5. M.A. Rubio, A. Urquia, S. Dormido. Diagnosis of PEM fuel cells through current interruption // Journal of Power Sources 171 (2007) 670-677.

6. Li H., Tang Y., Wang Z., Shi Z., Wu S., Song D., Zhang J., Fatih K., Zhang J., Wang X., Liu Z., Abouatallah R., Mazza A. A review of water flooding issues in the proton exchange membrane fuel cell // Journal of Power Sources. 2008. V. 178. P. 103.

7. Yousfi-Steiner N., Mocoteguy Ph., Candusso D., Hissel D., Hernandez A., Aslanides A. A review on PEM voltage degradation associated with water management:

Параметры зерен подложки: ge = 0.279 - объемная концентрация (доля) углеродных микрокубиков в зерне подложки

gii = 0.420 - объемная концентрация (доля) нафиона, входящего в состав протонного кластера в зернах подложки

ggg = 0.301 - пористость, приходящаяся на пустоты в зерне подложки

S0 = 9.72х10-10 см2 - полная поверхность углеродного кластера в зерне подложки

Sin = 5.20х10-10 см2 - активная (для электрохимического процесса) поверхность углеродного кластера внутри зерна подложки

Dkn, см2^ = 1.50х10-5 см2/с- эффективный коэффициент кнудсеновской диффузии газа в порах зерна подложки (зерно полностью свободно от воды) Dw = 4.1х10-9 см2/с - коэффициент диффузии кислорода в порах зерна подложки, полностью заполненных водой

к*** = 0.103 - эффективная приведенная проводимость протонного кластера в зернах подложки

d = 10 нм = 10-6 см - размер ребер углеродных частиц-кубиков в зернах подложки

5 = 2 нм = 2x10-7 см - размер ребер частиц-кубиков в зернах подложки

References

1. Cirkov U.G., Rostokin V.I. «Komputernoe modelirovanie aktivnogo sloa katoda toplivnogo elementa s polimernym elektrolitom: ucet processa diffuzii kisloroda v zernah podlozki» // Alternativnaa energetika i ekologia. 2014, #6, S.8-15.

2. Cirkov U.G., Rostokin V.I. «Komputernoe modelirovanie aktivnogo sloa katoda toplivnogo elementa s polimernym elektrolitom: o faktorah, tormozasih polnocennoe protekanie processa generacii toka» // Alternativnaa energetika i ekologia. 2014, # 9, S.8-20.

3. Cizmadzev U.A., Markin V.S., Tarasevic M.R., Cirkov U.G. Makrokinetika processov v poristyh sredah (Toplivnye elementy). M.: Nauka, 1971. 363 s.

4. Chizmadzhev Yu.A., Chirkov Yu.G. // Comprehensive Treatise of Electrochemistry / Eds. Yeager E., Bockris

J. O'M., Conway B.E., Sarangapani S. N.Y., L.: Plenum Press, 1983. V. 6. P. 356.

5. M.A. Rubio, A. Urquia, S. Dormido. Diagnosis of PEM fuel cells through current interruption // Journal of Power Sources 171 (2007) 670-677.

6. Li H., Tang Y., Wang Z., Shi Z., Wu S., Song D., Zhang J., Fatih K., Zhang J., Wang X., Liu Z., Abouatallah R., Mazza A. A review of water flooding issues in the proton exchange membrane fuel cell // Journal of Power Sources. 2008. V. 178. P. 103.

7. Yousfi-Steiner N., Mocoteguy Ph., Candusso D., Hissel D., Hernandez A., Aslanides A. A review on PEM voltage degradation associated with water management:

International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 14 (154) 2014

© Scientific Technical Centre «TATA», 2014

Impacts, influent factors and characterization// Journal of Power Sources. 2008. V. 183. P. 260.

8. A.Z. Weber, M.A. Hickner. Modeling and high-resolution-imaging studies of water-content profiles in a polymer-electrolyte-fuel-cell membrane-electrode assembly // Electrochimica Acta 53 (2008) 7668-7674.

9. Tushar Swamy, E. C. Kumbur, and M. M. Mench. Characterization of Interfacial Structure in PEFCs: Water Storage and Contact Resistance Model// Journal of The Electrochemical Society 157(1) B77-B85 (2010).

10. Xuhai Wang and Trung Van Nguyen. Modeling the Effects of the Microporous Layer on the Net Water Transport Rate Across the Membrane in a PEM Fuel Cell // Journal of The Electrochemical Society 157(4) B496-B505 (2010).

11. M.A. Rubio, A. Urquia, S. Dormido. Diagnosis of performance degradation phenomena in PEM fuel cells // International Journal of Hydrogen Energy 35 (2010) 2586-2590.

12. Jiao K., Li X. Water transport in polymer electrolyte membrane fuel cells // Progress in Energy and Combustion Science. 2011. V. 37. P. 221.

13. Li Chen, Hui-Bao Luan, Ya-Ling He, Wen-Quan Tao. Pore-scale flow and mass transport in gas diffusion layer of proton exchange membrane fuel cell with interdigitated flowfields // International Journal of Thermal Sciences 51 (2012) 132-144.

14. Чирков Ю.Г., Ростокин В.И. «Компьютерное моделирование активного слоя катода топливного элемента с полимерным электролитом: формирование полноценных зерен углеродной подложки, расчет габаритных характеристик» // Альтернативная энергетика и экология. 2012, №2, С.132-145.

15. Чирков Ю.Г., Ростокин В.И. «Активный слой катода топливного элемента с полимерным электролитом: моделирование структуры зерен углеродной подложки» // Электрохимия. 2013. Т.49 (2). С.165-177. [Chirkov Yu.G., Rostokin V.I. // Russ. J. Electrochem. 2013. V. 49. P. 149-160]

16. Чирков Ю.Г., Ростокин В.И. «Катод топливного элемента с твердым полимерным электролитом: конструирование оптимальной структуры активного слоя» // Электрохимия, 2014. V.50. №9.

17. Damjanovic A., Genshaw M.A., Bockris J.O'M. Distinction between Intermediates Produced in Main and Side Electrodic Reactions // J. Phys. Chem. 1966. V. 45. P. 4057.

18. Sepa D.B., Vojnovic V., Damjanovic A. Reaction intermediates as a controlling factor in the kinetics and mechanism of oxygen reduction at platinum electrodes // Electrochim. Acta. 1981. V. 26. P. 781.

19. Parthasarathy A., Srinivasan S., Appleby J. Temperature dependence of the electrode kinetics of oxygen reduction at the platinum/Nafion interface - a microelectrode investigation // Electrochem. Soc. 1992. V. 139. P. 2530.

20. Antoine O., Bultel Y., Durand R. Oxygen reduction reaction kinetics and mechanism on platinum nanoparticles inside Nafion // J. Electroanalyt. Chem. 2001. V. 499. P. 85.

Impacts, influent factors and characterization// Journal of Power Sources. 2008. V. 183. P. 260.

8. A.Z. Weber, M.A. Hickner. Modeling and high-resolution-imaging studies of water-content profiles in a polymer-electrolyte-fuel-cell membrane-electrode assembly // Electrochimica Acta 53 (2008) 7668-7674.

9. Tushar Swamy, E. C. Kumbur, and M. M. Mench. Characterization of Interfacial Structure in PEFCs: Water Storage and Contact Resistance Model// Journal of The Electrochemical Society 157(1) B77-B85 (2010).

10. Xuhai Wang and Trung Van Nguyen. Modeling the Effects of the Microporous Layer on the Net Water Transport Rate Across the Membrane in a PEM Fuel Cell // Journal of The Electrochemical Society 157(4) B496-B505 (2010).

11. M.A. Rubio, A. Urquia, S. Dormido. Diagnosis of performance degradation phenomena in PEM fuel cells // International Journal of Hydrogen Energy 35 (2010) 2586-2590.

12. Jiao K., Li X. Water transport in polymer electrolyte membrane fuel cells // Progress in Energy and Combustion Science. 2011. V. 37. P. 221.

13. Li Chen, Hui-Bao Luan, Ya-Ling He, Wen-Quan Tao. Pore-scale flow and mass transport in gas diffusion layer of proton exchange membrane fuel cell with interdigitated flowfields // International Journal of Thermal Sciences 51 (2012) 132-144.

14. Cirkov U.G., Rostokin V.I. «Komputernoe modelirovanie aktivnogo sloa katoda toplivnogo elementa s polimernym elektrolitom: formirovanie polnocennyh zeren uglerodnoj podlozki, rascet gabaritnyh harakteristik» // Alternativnaa energetika i ekologia. 2012, #2, S.132-145.

15. Cirkov U.G., Rostokin V.I. «Aktivnyj sloj katoda toplivnogo elementa s polimernym elektrolitom: modelirovanie struktury zeren uglerodnoj podlozki» // Elektrohimia. 2013. T.49 (2). S.165-177. [Chirkov Yu.G., Rostokin V.I. // Russ. J. Electrochem. 2013. V. 49. P. 149-160]

16. Cirkov U.G., Rostokin V.I. «Katod toplivnogo elementa s tverdym polimernym elektrolitom: konstruirovanie optimalnoj struktury aktivnogo sloa» // Elektrohimia, 2014. V.50. #9.

17. Damjanovic A., Genshaw M.A., Bockris J.O'M. Distinction between Intermediates Produced in Main and Side Electrodic Reactions // J. Phys. Chem. 1966. V. 45. P. 4057.

18. Sepa D.B., Vojnovic V., Damjanovic A. Reaction intermediates as a controlling factor in the kinetics and mechanism of oxygen reduction at platinum electrodes // Electrochim. Acta. 1981. V. 26. P. 781.

19. Parthasarathy A., Srinivasan S., Appleby J. Temperature dependence of the electrode kinetics of oxygen reduction at the platinum/Nafion interface - a microelectrode investigation // Electrochem. Soc. 1992. V. 139. P. 2530.

20. Antoine O., Bultel Y., Durand R. Oxygen reduction reaction kinetics and mechanism on platinum nanoparticles inside Nafion // J. Electroanalyt. Chem.

Международный научный журнал «Альтернативная энергетика и экология» № 14 (154) 2014 © Научно-технический центр «TATA», 2014

21. Чирков Ю.Г., Ростокин В.И. «Теория пористых электродов: расчет габаритных характеристик катода для случая, когда поляризационная кривая имеет участки с различными наклонами» // Электрохимия. 2006. Т.42. С.806 [Chirkov Yu.G., Rostokin V.I. // Russ. J. Electrochem. 2006. V. 42. P. 722]

2001. V. 499. P. 85.

21. Cirkov U.G., Rostokin V.I. «Teoriä poristyh elektrodov: rascet gabaritnyh harakteristik katoda dlä slucaä, kogda polärizacionnaä krivaä imeet ucastki s razlicnymi naklonami» // Elektrohimiä. 2006. T.42. S.806 [Chirkov Yu.G., Rostokin V.I. // Russ. J. Electrochem. 2006. V. 42. P. 722]

Транслитерация по ISO 9:1995

Научно-практический семинар «ПОДГОТОВКА РОССИЙСКИХ НАУЧНЫХ ПЕРИОДИЧЕСКИХ ИЗДАНИЙ ПО ТРЕБОВАНИЯМ ЗАРУБЕЖНЫХ ИНДЕКСОВ ЦИТИРОВАНИЯ»

Дата проведения:

25 февраля - 27 февраля 2014 г.

Уважаемые коллеги, приглашаем вас принять участие в обучающем научно-практическом семинаре: «Подготовка российских научных периодических изданий по требованиям международных стандартов».

Место проведения: ФГБУК «Российская государственная детская библиотека», г. Москва, Калужская пл., д.1 (Станция метро «Октябрьская»)

Основной организатор семинара:

Учебно-консультационный центр «Школа НЭИКОН» URL: http://shkola.neicon.ru

Целевая аудитория: Представители редакций и издающих организаций научных журналов Продолжительность: 24 часа, 8 часов в день, 3 дня.

Основные задачи обучающего семинара: ознакомить слушателей с общими понятиями, принципами построения и функциями индексов цитирования на примере БД Scopus, основными требованиями индексов цитирования и международных стандартов к содержанию и форматам журналов, основными критериями оценки журналов в экспертной системе Scopus и способами продвижения журналов на международный уровень. Слушатели получат полную информацию и основные навыки подготовки своих журналов по требованиям международных стандартов и индексов цитирования. В конце курса - индивидуальная работа с каждым слушателем, анализ цитируемости журнала и членов редсовета, аудит журнала и основные рекомендации по его совершенствованию в соответствии с требованиями Scopus.

План семинара соответствует содержанию курса «Подготовка российских научных периодических изданий по требованиям зарубежных индексов цитирования», размещенного на сайте УКЦ «Школа НЭИКОН» по направлению обучения УКЦ «Редакционная подготовка научной периодики по требованиям международных стандартов и глобальных индексов цитирования»

По окончании курса участники получают Сертификат об участии в обучающем семинаре. Условия участия в обучающем семинаре:

Участие в семинаре платное. Стоимость участия одного человека - 14000 (Четырнадцать тысяч) рублей, вкл. НДС 18%. В стоимость семинара входят: организация семинара, проведение семинара (услуги преподавателей), информационная и техническая поддержка, дополнительные консультативные услуги и методические материалы, кофе-брейки. В стоимость участия в семинаре не входят проживание и питание (обеды). Оплата участия в семинаре производится только по счетам организаторов семинара.

В связи с ограниченностью числа участников семинара, убедительная просьба к организациям отправлять на семинар не более 2-х представителей.

Регистрация на семинар открыта на сайте shkola.neicon.ru.

С уважением,

Учебно-консультационный центр «Школа НЭИКОН» Наши координаты: Тел. +7-495-6281637 Email: ermak@neicon. ru

International Scientific Journal for Alternative Energy and Ecology № 14 (154) 2014

© Scientific Technical Centre «TATA», 201 4

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.