Процесс образования льда на поверхности криогенных баков Текст научной статьи по специальности «Энергетика и рациональное природопользование»

УДК 536.04

ПРОЦЕСС ОБРАЗОВАНИЯ ЛЬДА НА ПОВЕРХНОСТИ КРИОГЕННЫХ БАКОВ

© 2008 В. В. Бирюк1, А. И. Шепелев2

^шарсгай государственный аэрокосмический университет, 2Государстаенный научно-производственный ракетно-космический центр «ЦСКБ-Прогресс»

Рассмотрен процесс образования льда на стенках криогенных баков ракет-носителей ^Н), построена расчетная модель образования льда из воды, попавшей на холодную стенку бака.

Криогенный бак ракета-носитель, предстартовая подготовка, дождь, намерзание влаги, образование льда,ржщтная модель, экспериментальное исследование

Образование льда на криогенных поверхностях ракеты-носителя (бшсов, трубопроводов) ждется весьма опасным процессом, приводящим не только к увеличению взлетного веса PH, но и способным вызвать аварийную ситуацию.

Так, на космодроме "Б^конур" во время заправки PH над местом старта прошел сильный дождь, резко возросла влажность воздуха. В результате на стенках баков окислителя PH стал образовываться лед. Кроме того, при наборе стартовой готовности прошел отбой, и согласно действующей документации изделие было переведено в режим 24-х часовой стоянки на стартовом комплексе. В процессе стоянки слой льда на "холодных" баках продолжал нарастать и к моменту пуска составил 50... 60 мм.

Во время старта PH отваливающиеся куски льда перебили один из кабелей, то которому передаются управляющие команды от центрального блока на боковой, из-за чего в течение всего полета двигатель бокового блока работал в неуправляемом режиме.

пелена боды

Полет проходил нештатно, и только благодаря высокой надежности PH удалось избежать аварии.

Ещё более остро проблема льдообразования встает при осуществлении пусков PH с космодромов с тропическим климатом, где среднегодовая влажность воздуха составляет 98% и нередки топические ливни. И если в настоящее время процессом льдообразования на криогенных трубопроводах PH можно управлять путем подачи в отсеки воздуха с необходимой влажностью, то на поверхностях криогенных баков этот процесс протекает бесконтрольно.

Очевидно, что наибольший эффект на образование льда будет оказывать дождевая вода, попавшая на холодную стенку бака. Для упрощения расчетов рассмотрим только попадание дождя и не будем учитывать влагу, конденсированную на поверхности бака из воздуха.

Схема образования льда приведена на рис. 1.

обечайка бака

криогенныи компонент

теплойой

поток

Рис. 1. Расчетная схема образования льда

Математическая модель образования

льда на стенке криогенного бака

Рассмотрим процесс образования льда на криогенной стенке бака в результате попадания на ее поверхность воды, Для упрощения построения математической модели примем, что бак имеет цилиндрическую форму, вода движется по поверхности бака в виде равномерно распределенной по периметру пелены, при этом толщина водяной пленки постоянна, скорость даижения пелены равномерна и направлена вертикально вниз, Тогда получим, что при равномерном движении пленки воды сила трения - Fmp уравновешивается весом элементарного

объема - М^. Сила трения = ц ^U. s,

Ли = итах, где итах - максимальное значение скорости пленки - скорость на внешней границе пленки, (5 - толщина пленки воды, X - динамическая вязкость воды, s - площадь элементарного объема пленки воды, соприкасающейся с поверхностью бака. Если предположить, что значение скорости поперек пелены воды меняется линейно, то справедливо

ди

M ■g = /л----------5

или

ди

ро ^ = (1-------5

где р - плотность воды.

Тогда толщина пленки воды будет определяться следующим образом:

2 _ /.і ■ ди

g■P

(1)

Среднемассовая скорость равна и = 0,5- А и, а расход вода по стенке бака:

т = иср- р-8-ж-Б = 0,5 - Аи - р-5 ж Б, (2)

где Б - диаметр бака.

Используя (1) и (2), получим значения толщины пленки воды, движущейся равномерно вдоль вертикальной поверхности, в

зависимости от расхода вода по стенке бака (интенсганости дождя) и диметра бака:

,3 _ 2%цт

<53 =

g■ р ■ ж ■ Б

(3)

Если учесть, что расход воды по стенке бака связан с интенсивностью дождя

т = Б-ЬТ -Н - сова - р 1т,

где Ьт - высота теплых конструкций бака, Н- интенсивность дождя за время т, а - угол наклона дождя к горизонту, то несложно заметить, что при постоянной интенсивности дождя увеличение угла падения дождя приводит к уменьшению расхода воды, стекающей с поверхности бака, а при горизонтальном движении капель дождя расход будет максимальным.

В предположении о стекающей пленке дождевой воды постоянного расхода правомерно рассматривать стадию остывания пленки при ее движении по холодной поверхности криогенного бака до температуры замерзания воды, возможно даже несколько ниже нуля градусов. Для оценки времени остывания дождевой воды, стекающей по поверхности криогенного бака, до температуры замерзания использовались представления и соотношения, сформированные при изучении теплообмена жидкости, движущейся в трубе постоянного сечения.

Поскольку температура воды дождя может достигать 35 °С, то целесообразно рассмотреть изменение температуры воды при ее течении вдоль стенки, имеющей постоянную температуру криогенного бака. Используя уравнение теплового баланса и обозначения 0= / - („, А = а- ж-Б !(т-Ср),

получаем формулу для определения средней разницы температуры пленки и стенки:

& = і-

{і- І-у) о є

-Ах

(4)

где / - средняя температура пленки воды,

^ - постоянна температура стенки бака, во = @ - ^)о - начальный температурный напор между водой и стенкой,

а - коэффициент теплоотдачи жидкости, постоянен по длине, значение определяется выражением а = Л/<5,

пБ - периметр боковой поверхносги равномерной пелены вокруг бака при вертикальном дожде и 0,5 жБ при наклонном дожде, т - расход дождевой воды,

Ср - теплоемкость воды, х - координата, совпадающая по направлению со скоростью движения пленки воды.

Анализ показывает, что время и путь остывания воды до замерзания и до переохлажденного состояния тем больше, чем больше расход воды. Для представляющих интерес значений расхода дождевой воды (т = 0,1235 кг/с) время остывания до температуры замерзания не превышает 0,1... 0,5 с, а длина пути остывания до этой температуры для расхода пелены 0,15 кг/с то превышает 5 мм и достигает 90 мм при увеличении расхода воды до 0,3 кг/с.

Предполагается, что остывшая до температуры замерзания или даже переохлажденная пленка воды становится неподвижной и замерзает.

Для оценки времени замерзания слоя воды использована формула для полного затвердевания пластины толщиной 2, противоположные поверхности которой охлаждаются и поддерживаются при температуре - Т„, меньшей температуры зам ерзания Т3.

Время полного замерзания толщины <5 равно

<52-(г-рв + 0,5(С • РЫ _

Т =--------------------------- . (5)

2•Keд•(T3 $ Тк )

Время замерзания на стенке с температурой до - 25 °С пленки воды размером до

0,4 мм, охлажденной до нуля градусов, не превышает 0,8 с. Эти оценки показывают, что при температуре стенки до - 25°С пленка воды замерзает полностью за время, меньшее 1с.

Таким образом, можно считать, что при движении пленки воды по поверхности криогенного бака при температуре стенки и льда до - 20°С могут реализоваться условия полного замерзания пленки воды толщиной

до 0,38 мм, значения соответствующего максимальному значению пленки при расходе т = 0,1235 кг/с. Режим полного замерзания текущей пленки воды считается режимом образования «с^ого» льда на криогенном баке.

При полном замерзании текущей пленки воды образуется так называемый «с^юй» лед, предельно толщина которого определяется в основном толщиной пленки воды. Для оценки предельной толщины сухого льда и времени его образования на поверхности бака использовано условие квазиста-ционарного теплообмена, которое увязывает тепловой поток от замерзающей пленки воды толщиной - 3 на стенке бака с изменяющимися при увеличении толщины слоя льда условиями теплообмена текущей пленки воды со слоем льда и, в конечном счете, с кислородом ^ ^^^^^^^^ценок предполо-

жим, что температура на внутренней поверхности бака не изменяется и равна -183°С, а температура движущейся воды равна нулю градусов. Определяется предельная толщина «с^ого» льда <5сухлед, которая позволяет пропустить тепловой поток при замерзании пленки толщиной 3 дождевой ВОДЫ.

Тепловой поток при предельной толщине «с^ого» льда равен:

Т $Т

п =________ 3 1 w02______

Я Я 1

(°СЖлед " АМг " 1 )

К А'ЛМг а02

Количество тепла при замерзании пелены воды толщиной 3 в единицу времени на единицу поверхности бака равно

= Q = т-г = 8 - х-П-р-г =8-р-г П т - F F т- П - х т ’

где 3 - толщина пленки замерзающей воды, х - дойна замерзающей пленки воды,

П - периметр замерзающей пленки воды, р - плотность воды, г - теплота замерзания,

■Ял-^г - теплопроводность льда (средняя по температуре) и АМгб,

Яо2 - коэффициент теплоотдачи к кислороду,

т - время движения пленки на длину х - 1 с,

^ - теплообменная площадь пленки,

F = *Д

Т3 температура замерзания воды,

Ттео2 - темпера^фа внутренней стенки бака, Ту- температура внешней стенки бака, <5сухлєд - предельная толщина « сухого» льда, при которой режим полного замерзания пленки дождевой воды сменяется ее частичным замерзанием, характеризуемым коэффициентом К. При квазистационарных условиях передачи тепла от замерзающей воды внутрь бака значение потока тепла от замерзающей воды равно

Ч =

• рг

Т - т

(сУХлед

Ал

'АМг

АМг

1

а0

(6)

Из выражения (6) получим формулу для расчета толщины сухого льда:

(

Т -Тп Ч

■'АМг

1

\

''АМг

а,

Результаты расчетов позволяют считать, что при значении расхода воды 0,125кг/с самое интенсивное нарастание льда в режиме полного застывания воды происходит за достаточно короткое время -менее одной минуты, толщина сухого льда составляет 9,6мм, длина поверхности бака покрытая льдом не превышает 82мм. Если по каким - либо причинам при заданном расходе воды толщина пленки воды увеличивается (скорость воды падает), то, соответственно, возрастает тепловой поток, отдаваемый водой при замерзании, и укорачивается длина пленки воды, замерзающей в единицу времени.

Таким образом, показано, что режим полного замерзания пленки воды - образования «с^ого» льда, характеризуется длительностью и предельной толщиной «сухого» льда, которые згаисят от расхода воды, набегающей на поверхность криогенного бака, от угла наклона дождя, толщины образующейся пелены воды.

Кроме того, важно отметить, что из-за малых скоростей пленки воды образование «с^ого» льда происходит на поверхности бака, длина которой ограничена длиной пу-

ти, которую проходит пелена до своего замерзания. В принятой схематизации процессов остывания и замерзания длина поверхности образующегося льда определяется средней скоростью пелены дождевой воды.

Дальнейшее нарастание льда над поверхностью «с^ого» льда происходит в режиме частичного замерзания протекающей пленки воды.

После того, как завершится процесс образования сухого льда на поверхности бака на довольно ограниченной поверхности его, определяемой его гидравлическими параметрами и не превышающей длины, равной произведению скорости пелены воды и времени ее движения, начинается процесс частичного образования льда из пленки воды, характеризуемый коэффициентом К.

Особенностью этого процесса является образование льда из части пелены воды, соответствующей непрерывно уменьшающемуся потоку тепла, пропускаемому возрастающим слоем льда. Значение К равно отношению текущего значения прироста слоя льда <5ЛЬда к постоянному значению толщины пленки воды д:

8,

К =

льда

(7)

С увеличением толщины льда на поверхности тепловое сопротивление возрастает и уменьшается значение теплового потока, прорекаемого рассматриваемой тепловой системой внутрь бака.

В предположении о квазистационарности процесса теплопередачи при наращивании толщины льда можно произвести оценки изменения значения коэффициента частичного замерзания пленки воды Кг- при изменении <5г- - текшей толщины льда. Значение коэффициента К определяется как отношение теплового потока, определяемого тепловым сопротивлением рассматриваемой системы (слой льда - стенка АМгб - кислород), в основном нарастающим слоем льда, к значению теплового потока от замерзания всей пленки воды - на режиме образования «с^ого» льда. Следовательно, предполагается, что при толщине льда <5г- из-за ^сличения теплового сопротивления слоя льда замерзнет часть пленки воды толщиной б, равная К;.

)

К

'СУХлед

А.

'АМг

АМг

<5,. <5

АМг

А„

'л ' АМг

следовательно, определяется

к, =т.

(8)

По формуле (8) вычисляются значения Ki от 1 до 0,1 при соответствующих значениях толщины льда. Тепловое сопротивление стенки бака не учитывается для простоты оценок, поскольку при реализуемых значениях тепловых потоков погрешность такого допущения невелика.

Время нарастания льда при частичном намерзании определяется значением коэффициента К, поскольку каждый слой воды толщиной ё, ежесекундно протекающий по поверхности льда, дом которого, равная К, остается на поверхности льда. Поэтому при толщине льда д, превышающей <5сухлед с использованием зависимости (8) определяется время Ах, нарастания толщины льда

ф-ад:

Ат=

(S -S„)

<5-0,5-( К, + K$i)

(9)

Значение 0,5(Kj - K-i) является средним значением коэффициента К на участке льда (д, - д ы). По изменению толщины льда Si определяется масса льда при соответствующей длине поверхности льда L, за время замерзания, при этом

Li UCp't.

Используя полученные отношения, можно сделать вывод, что за один час непрерывного дождя на баке окислителя длиной 1,65 м и интенсивности дождя 68 мм/ч толщина льда может достигать 111 мм на длине L, = 0,082 м. Масса льда в этом случае составляет 76,0 кг. Масса на 1 погонный метр поверхности льда по смачиваемому периметру бака 926,8 кг/м, общ™ коэффи-

циент замерзания воды на этой длине -

0,171. На всей дойне бака общий коэффициент замерзания равен единице.

Анализ полученных результатов показывает, что масса льда за 1 час непрерывного дождя составляет величину:

M

Li

Li ^льда ^бака Рльда

Li

(10)

Следовательно, поскольку толщина льда за 1 час величина практически постоянная, то значение массы льда на погонный метр в час зависит только от смачиваемого периметра бака.

Общий коэффициент замерзания воды на рассматриваемой длине бака за 1 час определяется выражением

M,

^воды ' 3600

(11)

и зависит только от толщины пелены воды.

Оценки показывают, что общая масса льда на всей поверхности бака практически будет равна массе стекающей за час воды, то есть вся вода может замерзнуть на поверхности бака.

Поскольку при вертикальном падении дождя и при падении наклонного дождя, стекающего с длинной (10,2 м) «теплой» поверхности на довольно короткую «холодную» поверхно сть (1,65 м), образование «сухого» льда происходат на части поверхности, на которую успевает распространиться пелена воды в соответствии с ее гидравликой, расходом вода и поверхностью, на которую падает дождь, то при частичном намерзании льда незамерзшая вода начинает натекать на поверхности бака, расположенные ниже, и замерзать. Режимы ее замерзания будут повторять вышерассмотренные режимы: образование «с^ого» льда и частичное замерзание пелены воды. Данная математическая модель позволяет спрогнозировать толщину и соответственно массу льда, образовавшегося на поверхности криогенного бака в зависимости от интенсивности и продолжительности осадков, геометрических характеристик бака.

Библиографический список

1. Ефимов НА. Теплопередача при низких температурах- М.: Издательство иностранной литературы, 1977.

2. Варгафтик КБ. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей-М.: Наука, 1972.

References

1. Anfimov N.A. Low-temperature Heat Transfer. Moscow: “Foreign Literature Publish-ingHouse”, 1977.

2. Vargaftik N.B. Thermophysical Properties of Liquids and Gases Manual. Moscow: “Nauka”, 1972.

THE PROCESS OF ICE FORMATION ON THE SURFACE OF CRYOGENIC TANKS

© 2008 V. V. Biryuk1, A. I. Shepelev2

1Samara State Aerospace University 2State Research and Production Space Rocket Center «TsSKB-Progress»

The process of ice formation on walls of cryogenic tanks of space rockets is observed, built the computational model of an ice formation from the water which has fallen on a cold wall of a tank.

Cryogenic tank, launchers, start, preparation, rain, education ice, pilotstudy

Информация об авторах

Бирюк Владимир Васильевич, доктор технических наук, профессор кафедры теплотехники и тепловых двигателей Самарского государственного аэрокосмического университета. Тел. (846) 335-18-12. E-mail: teplotex_ssau@bk.ru. Область научных интересов: тепломассообмен, термодинамика.

Шепелев Алексей Иванович, аспирант, заместитель начальника отдела Государственного научно-производстаенного ракетно-космического центра «ЦСКБ-Прогресс». E-mail: uran_74@mail.ru. Область на^ных интересов: тепломассообмен, термодинамика.

Biryuk Vladimir Vasiljevich, Doctor of Engineering Science, professor, of the Heat Engineering department of the Samara State Aerospace University. Phone: (846) 335-18-12. E-mail: tep-lotex ssau@bk.ru Area of research: teplomassoobmen, thermodynamics.

Shepelev Aleksei Ivanovich, deputy head of the State Research and Production Space Rocket Center «TsSKB-Progress» department, postgraduate. E-mail - uran 74@mail.ru. Area of research: teplomassoobmen, thermodynamics.

3. Луканин ВБ. Теплотехника. -М.: Высшая школа, 2006.

4. Ривкин С.Л., Александров А .А. Термодинамические свойства воды и водяного пара. Справочник. - М.: Энергоатомиздат, 1984.

3. Lukanin V.N. Heat Engineering. Moscow: “Visshaya Shkola”, 2006.

4. Rivkin S.L. and Aleksandrov A.A. Water and Water Steam Thermodynamic Properties Manual. Moscow: “Jenergoatomizdat”, 1984.