ISSN 2074-1871 Уфимский математический журнал. Том 11. № 2 (2019). С. 72-82.
УДК 517.95
ПЕРВАЯ КРАЕВАЯ ЗАДАЧА ДЛЯ УРАВНЕНИЯ ВЛАГОПЕРЕНОСА АЛЛЕРА^ЛЫКОВА С ДРОБНОЙ ПО ВРЕМЕНИ ПРОИЗВОДНОЙ
С.Х. ГЕККИЕВА, М.А. КЕРЕФОВ
Аннотация. Вопросы тепловлагопереноса в почвах являются фундаментальными при решении многих задач гидрологии, агрофизики, строительной физики и других областей науки. Исследователи при этом концентрируют свое внимание на возможности отражения в характере исходных уравнений специфических особенностей изучаемых массивов, их структуры, физических свойств, протекающих в них процессов и т.д. В связи с этим возникает качественно новый класс дифференциальных уравнений состояния и переноса с дробной производной, являющихся основой большинства математических моделей, описывающих широкий класс физических и химических процессов в средах с фрактальной структурой и памятью.
В работе исследована первая краевая задача для уравнения влагопереноса Алле-ра-Лыкова с дробной по времени производной Римана-Лиувилля. Рассматриваемое уравнение является обобщением уравнения Аллера-Лыкова, посредством введения понятия фрактальной скорости изменения влажности, которая объясняет наличие потоков против потенциала влажности.
Существование решения первой краевой задачи доказано методом Фурье. С помощью метода энергетических неравенств для решения задачи получена априорная оценка в терминах дробной производной Римана-Лиувилля, из которой следует единственность решения.
Ключевые слова: уравнение влагопереноса Адлера-Лыкова, дробная производная Римана-Лиувилля, метод Фурье, априорная оценка.
Mathematics Subject Classification: 35Е99
Движение влаги в почве можно описать квазилинейным уравнением [1, е. 136]
где т(х, ¿) - влажность почвы в долях единицы на глубине х в момент времени ¿, И (и) -коэффициент диффузии. Это уравнение получено на основе анализа механизма диффузии в пористом массиве, когда учитывается возникновение потоков влаги под действием градиента капиллярного давления. Однако достаточно убедительные и многократные опыты демонстрируют иногда обратный знак потока от слоев с малым к слоям с большим влаго-содержапием. Правильное объяснение движения влаги в прямом и обратном направлении возможно на основе модифицированного уравнения Аллера [1, с. 158]:
S.Kh. Gekkieva, М.А. Kerefov, Dirichlet boundary value problem for Aller-Lykov moisture
transfer equation with time fractional derivative.
©Керефов M.A., Геккиева С.Х. 2019. Поступила 20 февраля 2018 г.
1. Введение
(1)
где дополнительный член A призван объяснить факт движения влаги против градиента влажности, A - варьируемый коэффициент Аллера,
Уравнение Аллера (1) предполагает бесконечную скорость распространения возмущения в почве, уравнение А. В, Лыкова
■w А д2w д / . ^dw\
aw +Aldw = m{D(w) dww) <2>
учитывает конечную его скорость, В (2) вводится дополнительное слагаемое Ai роль которого становится заметной в процессах, предполагающих быстрые колебания влажности на границах исследуемого образца почвы. А, В, Лыков полагает, что Ai = Сх2, где С = const, зависит от коэффициента диффузии, а также пористости тела, его капиллярных свойств и вязкости жидкости [2, с, 197],
Так как коллоидное капиллярно-пористое тело поликапиллярной структуры является примером фрактальной среды или допускает такую интерпретацию, A.M. Нахушевым на основе уравнения (2) в [2, с, 197], было представлено «качественно новое уравнение влагопереноса»
Do> = dX{D(w)дХХ) -AiD"+iw' (3)
где Dq4 - оператор дробного дифференцирования Римана-Лиувилля [2, с, 9], 0 < а < 1.
Уравнение (3) при а =1 совпадает с уравнением влагопереноса Лыкова (2),
При таком подходе в случае уравнения Аллера (1) мы получаем так называемое, модифицированное уравнение влагопереноса с дробной производной, рассмотренное в работах [3, 4].
Для описания процессов испарения и инфильтрации В,Я, Кулик [5] предлагает привлекать гибридное уравнение, совмещая два известных подхода Аллера и Лыкова, Такого рода уравнения рассмотрены в работах [6, 7]. В данной работе исследовано уравнение вида
A^V + D„> = I (Dw % + AD?ltddw) -
где A, Ai = const > 0 0 < а < 1, в случае D(u) = 1, которое является обобщением уравнения Аллера-Лыкова в классической постановке.
Исследование будем проводить методом Фурье и методом априорных оценок. Ранее методом Фурье краевые задачи для уравнений с дробной производной исследовались в работах С.Х, Геккиевой [8], О,P. Agrawal [9], В,А, Нахушевой [10, с, 60], О.Х, Ма-саевой [11] и других авторов, в том числе методом априорных оценок в работах [12], [13],
2. Постановка задачи
В области Q = {(х, t) : 0 < х < 1, t > 0} рассмотрим уравнение
AiD0°thiu + D°tu = ихх + AD°tuxx, 0 <х< 1, t > 0. (4)
Регулярным решением уравнения (4) в области Q назовем функцию и = и(х, t) из класса D0-lu(x, t), DO\и(х, t) g С (Q); DO^u^, t), ихх(х, t), D^Ux^, t) g С (Q), которая удовлетворяет уравнению (4) во всех точках (х, t) g Q.
Сформулируем первую краевую задачу для уравнения (4),
u( х, ) Q
ряющее краевым условиям
u(0, ) = u(1, ) = 0, > 0,
u начальным условиям
lim Df u(x, t) = r(x), lim Dfu(x, t) = v(x), (6)
где r(x), u(x) - заданные функции.
3. Решение задачи для однородного уравнения Адлера-Лыков а
с дробной по времени производной Для решения задачи 1 применим метод разделения переменных.
Для начала найдем класс нетривиальных решений уравнения (4), удовлетворяющих однородным граничным условиям (5), предетавимых в виде
u(x, t) = p(x)y(t). (7)
Подставляя предполагаемую форму решения (7) в уравнение (4), получаем следующие уравнения для определения функций p(x), y(t):
р" + Хр = 0, p(0) = 0, p(1) = 0, (8)
AD+ly + (1 + AX) D0ty + Xy = 0
или
Df±1y + aDfy + by = 0, (9)
где a = 1±^x, b = -j^, X = const.
Как известно, решение спектральной задачи (8) имеет вид
<Pk(x) = sin(nkx), X = Xk = (жк)2, к =1, 2, ... . (10)
Прежде, чем выписывать решение уравнения (9), отметим, что обыкновенные дифференциальные уравнения дробного порядка с постоянными коэффициентами исследовались достаточно интенсивно. Для них найдены явные представления решений начальных и краевых задач в терминах обобщенных функций Миттаг-Леффлера и функций Райта, Подробное изложение этих результатов и библиографию по теме можно найти в работах [14, 15]. Для нашей работы, чтобы избежать технически непростого аппарата теории специальных функций, возникающих при решении этих уравнений, позволим себе решить уравнение (9), редуцируя его к интегральному уравнению Вольтерра 2-го рода со степенным ядром и решить его методом последовательных приближений.
Пусть у к (¿) - решение уравнения (9), соответствующее собственному значению Xk- Подействовав на уравнение (9) оператором дробного интегрирования порядка а + 1 [16, с, 15], получим:
Ук СО + у к (т)
Ьк
ак +
Г(а + 1)(t - т)-
dr = f(t), (11)
где ак = , bk = ^, f(t) = rf+i) (ик + актк) + Г—тк, Df 1 ук (i)|t=0 = тк,
ta-1
м , ик = Ai , J (ь) = Г(а±1) ( 1 ) 1 Г(а) D0t Ук W |t=o
Do,tyk = ик-
Применим к (11) теорию интегральных уравнений Вольтерра, Вводя обозначение
Ki(t, г)
, Ък (t - т)с
ак +
Г(а + 1)
Н(t - т), (12)
где Н(z) = j1 ^ 0, - функция Хевисайда,
t
и определяя далее последовательность ядер {Кп(1, т)}^ посредством рекуррентных соотношений
Кп+1{г, т) = кп (г,и) к (и, т)сиъ
(13)
методом индукции докажем, что
'п+1
Кп+1(1, т) =
п + 1 \ п+1-3 1.3 (I т)П+3а ак к
Цп+О
Г(п + 1 + в а)
Н(I - т),
(14)
где
п + 1
(п+1)!
$ / з!(п+1-з)!"
Действительно, для п = 0 (14) следует из (12), Предположим, что (14) верпа для любого п
Кг (I, т)
I \ , (I - т)1+за-1 к к Г(1 + 8а)
н(г - т), 1<п.
(15)
Подставляя (15) в (13), после элементарных преобразований получаем, что (14) верна и для любого I = п + 1. Это доказывает справедливость (14) для любых п. Итак, для резольвенты уравнения (11) имеем формулу
те
п(г ,т,\) = ^(-1)пкп+1(г, т) =
п=0
те п+1 /
£ (-!)" £(
п=о с—о V
п + 1
п+1-зьз
(г - т)п+за к Г(п + 1 + в а)
Н( - ).
_п=0 3=0
Таким образом, интегральное уравнение (11) имеет единственное решение, представимое в виде:
Ук(1) = 1(1) - К(1 ,т,\)№(1т
(Ук + акгк)
Г(а + 1)
те п+1 / I 1 \
+а (-1Г1 £(п+1)
п=0 ч=0 V /
+Тк
4-а—1
Г(а)
п=0 «=0
те п+1
п + П дпк+1-3Ь81Лп+за+а+1 в I Г(п + 5 а + а + 2)
+
те "+1 / I 1 \
+ £ (-1Г1 Е(п + М
п=0 «=0 ^ '
дП+1-з^з£П+за+а
п + 1
в ) Г(п + 5 а + а + 1)
Итак, решения уравнения (9), соответствующие собственным значениям имеют вид
те п
Ук СО = (Ук + атк)^2^(-1)
п=0 «=0
О
^п-3^3 £п+3 а+а
в ) Г(п + 5 а + а + 1)
+
те и / \
+п £ £ (-1)'(п,)
п=0 з=0 ^ '
п\ апк-3Ь3кГ+3(х+а-1
$ у Г(п + 5 а + а)
Возвращаясь к задаче (4)—(6), заключаем, что функции
ик (х, г) = (х)ук (^ =
(те п / ч
(Ук + актк) е ££ (-1)4 п
п=0 «=0 ^ '
а%-3Ъ3кГ+за в ) Г(п + в а + а + 1)
+
г
г
а
п
+ nt-1 £¿ (-1)" ( ") rf'+b\) M^x
' ' \ s I l(n + sa + a)
"=0 s=0 v / ^ 1 V
^ у Г(п + в а + а)
являются частными решениями уравнения (4), удовлетворяющими граничным условиям (5), что проверяется непосредственной подстановкой.
Обратимся теперь к решению задачи (4)-(6) в общем случае. Составим ряд
U(X, t) = Ук (t)fk (ж)
те /
ч
к=1 \
к=1
(Л + акТк) Г ¿ i: ^ ) +
^— —' V s ivn + sa + a + 1)
"=0 s=0 V / ^ 1 '
+ ^ Г(„ Ла + а) Вт(*кх)- (И)
"=0 3=0 у 7 ^ ' У
Функция м(ж, ¿) удовлетворяет граничным условиям, так как им удовлетворяют все члены ряда (16), Требуя выполнения начальных условий (6), получаем:
Й Dvt 1u(x, f) = Ji Y1 Ук (t) Рк (x) = (x) Ji Dvt 1 Ук W
к=1 к=1
те те
= (x) Тк = ^2, Тк sin (nkx) = т(х),
к=1 к=1
те
ti D0>tU(x, Ъ) = ^2<Рк (x) Jim D0t:Ук (t) = к=1
тете
= (x) Vк = ^ ук sin (nkx) = u(x).
те
(x) ик = ^^ ик Sin (T Kx) = f(x) к=1 к=1
Таким образом, в силу (10) получаем: разложимость начальных функций в следующие ряды Фурье по синусам
тете
т (x) = ^^ тк sin (тkx) , и (x) = ик sin (тkx), (17)
к=1 к=1 является необходимым условием разрешимости задачи 1 в классе функций, предетавимых в виде ряда (16),
Представления (17) имеют место тогда и только тогда, когда
т(0) = т(1), и(0) = и(1), 1 1 тк = 2 j r(x) sin(T kx)dx, ик = 2 j u(x) sin(T kx)dx. o o
( x)
производные до третьего порядка и удовлетворяет условиям т(0) = т(1) = т"(0) = т"(1) = 0, a v(x) имеет непрерывные производные до второго порядка и v(0) = и(1) = 0, то пред-
U( x, )
которые могут быть вычислены дифференцированием почленно в правой части (16), Для обоснования метода Фурье нам понадобится лемма [18, с, 136] об асимптотических
те к
свойствах функции типа Миттаг-Леффлера Ep(z;^) = +к -1) •
к=0 р '
Лемма 1 .Пусть р > ^ > № ~ вещественная постоянная и а1 - фиксированное число из интервала, ^, тт Тогда справедливы, следующие оценки:
1. Если |а^< а1 и |г| > 0, то
М2
лл. п х оJ__'
1Ер(г-^)1<М1 (1 + 1г1)р(1->1) еЕехР +
1 + | |
2. Если а1 < | аащ <ж и |г| > 0, то
1ЕР(г;»)1 <
Мо
1 + | |
где М1 и М2 - постоянные, не зависящие от г.
Продолжим обоснование метода Фурье,
Покажем, что ряд (16) и ряды производных П^^и, ихх, В0^гихх, которые получа-
ются из него, будут равномерно сходиться.
Для доказательства равномерной сходимости ряда (16) получим следующее соотношение, при этом также будем использовать известные оценки коэффициентов Фурье [17, с, 647] и свойства гамма-функции:
к | <
(^ + актк) ?
те п /к
£ £(-1)" п
п = 0 е-0 V /
апк-3Ь3кЬп+за
+
Тк£
< аа | ик | +сЪаак | тк |
+аа-11 тк | < ас
п=0 в=0 те п / ч
1 £ £ (-1)" (п)
п=0 а=0 V /
^ ) Г(п + 5 а + а + 1)
+
апк-3Ъ3кГ+за
п=0 3=0 те
п=0 оо
^ у Г(п + в а + а)
п \ {а-%Гу =0 ) Г(п + а + 1)
<
+
п=0 оо
«=0
п
а- 1 ькгс
в ) Г (п + а + 1)
+
п=0
в=0
п
а-1 Ма
в ) Г (п + а)
<
к2
X(-)
(1 + а-1 Ък1аУ
к2
п=0 те
Г (п + а + 1) (1 + а-1 ЪкГ)п
п=0 оо
X](-ак1 )Г
Г (п + а + 1) ; (1 + а~к 1 ЪкГ)
+
+
п=0
Г (п + а)
= Г
к2
£
п=0
[- (ак1 + ЬкГ+1)]г
Г (п + а + 1)
Мб
+ Г-1М + к2
[- (ак1 + Ькг+1)]Г
п=0
а
Г (п + а)
ГМ \Е1 [- + ЬкГ+1) ;а + 11 +
+*а~1 ММ7\Е1 [- Ы + ЬкГ+1) .
Здесь мы воспользовались свойством Гамма-функции:
1
<
Г (п + 8а + р) Г(п + р) '
Г1
п
где ^ > 0, с - зависит от а и ^ и не зависит от s и п. Рассмотрим ряд
£ (r[- Ы +ЬкГ+1);« +1 + ta-1 [- К* +ЬкГ+1); а]) • (18) к=1 ^ '
Используя вторую оценку из леммы 1, получим
. . M6M2tа M7M2tа-1
|ик i < ,оГ1 , , , , , 1П +
к2 [1 + М + 1] к2 [1 + Ы + Ь^+Ц]'
откуда следует равномерная сходимость ряда (18),
Из сходимости мажорантного ряда, имеющего порядок р, следует и равномерная сходимость ряда (18), а значит и ряда (16) при Ь0 > 0, где ¿0 - любое число. Равномерная сходимость рядов
те те
Б^и^х, I) - ^^^к, 0(и(х, I) - ^^^к, к=1 к=1 те —2 те
uxx(х, $ - -X;, D(^tиxx{х, ^
к=1 к=1 доказывается аналогично, и отсюда следует возможность почленного дифференцирования ряда (17) и применения обобщенного принципа суперпозиции, т.е. функция и(х, ¿), определяемая рядом (17), удовлетворяет уравнению (4), Таким образом, имеет место следующая теорема.
Теорема 1. Пусть г Е С3[0,1], и Е С2[0,1] и выполнены условия согласования, т(0) = г(1) = т"(0) = т"(1) = 0 ^(0) = у(1) = 0, тогда, функция, определяемая рядом (16):
и(х,г) = у:\(»к+акгк)о;>;(
+ ^ а + а + 1)
те / те п / ч
£ (П + акгк) ta £ £( П)
к=1 \ п=0 s=0 ^ 7
^ ( п \ (-l)n ank-sbsktn+sa\ \ S ) Г (п + sа + а)
п=0 s=0 v 7 ^ ' /
где
+Tktа-1 Г (а)УУ П (-1/ 4 °kl , ) sm(Trkx), к w 7 ' 7 ' s J Г (п + sа + а) 1 {
i i тк = 2 J т (x) sin (кkx) dx, vk = 2 J v (x) sin (nkx) dx, 00
1 + А(кк )2 (кк )2 ак =-A—-, Ьк = 0 < а < 1,
представляет регулярное решение задачи 1.
4. Единственность решения задачи для неоднородного уравнения Аллера-Лыкова с дробной по времени производной
Задача 2. В области Q рассмотрим, краевую задачу для, неоднородного уравнения
AiDat+ 1и + Datu = ихх + ADatuxx + f(x, t), 0 < x < 1, 0 < t<T, (19)
с краевыми условиям,u, (5) и начальными условиям,и (6).
Обозначим QT = {(x, t) : 0 < x < 1, 0 <t <T} .
Предполагая существование регулярного решения уравнения (19) в области QT, сформулируем следующую теорему.
Теорема 2. Пусть /(х, Ь) е С {(т); "(х) Е С[0,1], т(х) Е С2[0,1] всюду на ( и вы-(0) = (1) = 0
априорпая оценка
\\DZM\l + Пих\^ + \\В&и\\1ъ < М1® {\\Д\22^ + Iт"(х)\\0 + Iи(х)\\2) , (20) где \Н|0 = ¡01и2(х, t)dх, \\и||^ = /0 \\и(х, т)\\0<1т.
( х, )
ьа-1
и(х, Ь) = у(х, Ь) + -—^-т(х) Г( а)
( х, ) и( х, )
Гщт(х). С учетом П^1 Ьа-1 = 0 П^Ь™-1 = 0 [16, с, 15], имеем
АП^ь + П^У - Ухх - АП^Ухх =
/ 82 82 \ / 1а-1 \ Пх о - (АП+ + Ъ - -2 - м) (шг(х))
га-1
!(х,Ъ ) + г" (х). Г( а)
( х,
АП^у + О0> - Ъхх - АП^ухх = Г(х, г), 0 < х < 1, 0 < кт, (21)
е начальными условиями
/ 1 \ ^(х^) = ИтО^ Чи(х,г) - ^щФ) ) =
Г(а)
т(х) - ^^ШО"-1 Г-1 = 0, 1 ; Г(а) ^0 0 '
(22)
/ 1а-1 \ т(т)
ИтБ^у(х, г) = \imD0tA и(х, г) - —— г(х) = и(х) - 1т Б" Г-1 = и(х) ^0 01 ^0 01 \ Г(а) ] Г(а) ^0 01
и граничными условиями
у(0,г) = у(1,г) = 0, 0 <г<т, (23)
где Г(х, г) = г) + Щ-тт"(х).
,
Г(а)
Получим априорную оценку в терминах дробной производной Римана-Лиувилля, для чего умножим уравнение (21) екалярно на Б^у:
А1 О+Ч, Щр) + №, П^у) - (УХХ, Щр) - А (О*ухх, Щр) = (Г, П&и), (24) 1
где (и, у) = / иvdх, (и, и) = \\и||0, 00
Преобразуем слагаемые тождества (24) с учетом (22), (23):
А (Ба+1у У) =м{_1_— [ у(х,т)(1т_1_- [ у(х,т)(1Т ¿х =
А1(П° у,Пму )=А^ Г(1 -а) 812] (г - Т)а Г(1 -а) 81] (I - т)а бх
0 0 0
1
Ф/ | № = в2
0
(Б^У ) = ПУ\\2
0
(Ухх ,0°У) =
1 ь
1 Г . . - Г у(х, т)(1т
Ьхх(х, Ь)— I —-—ах =
Г(1 - а)
-и (г - т)(
Г(1 - а)
Ух(х, г)- [ ф,т)(т
- ( - )(
1 ь
- „х(х, о - [ Ъх}^ах
0 0
- ( - )( 0
В силу (23)
- [ у(х,т)(т
тогда
(ухх,0(у) = -
- ( - )( 0
1 ь
1 ^ (х г)- [ ух(х,т)(тах
х V ") ) О ' / • 4 •
Г(1 - а)
- ( - )( 0
Аналогично получим
1 ь ь
а оъьх,,^) = л - [ - [ ф!^ах
А
Г(1 -а)-ъ] (г - т)а Г(1 -а)-г] (г - т)(
00
1
1 - х х( х, ) а - ( х, ) а
г2(1 - а) У т] (г - т)а -г] (г - т)а
0 0 0
х
А
1 - х ( х, ) а - ( х, ) а
г2(1 -а) | дъ] (г - т)а дъ] (г - т)(
1
_А [ — [ Ух(х, Т)(Т / Ух(х, Т)(ТИ
А]т У (г - ту (г - тГах
0 0 0
А
1 - х ( х, ) а
г(1 -а)-г] (г - т)(
00
(х = -А р0>х||2 .
Для оценки правой части воспользуемся неравенством Коши-Буняковекого и е-неравенетвом [20, с, 100], которое справедливо для любого числа е > 0:
( ) < 1 ц^ ц;+в ио> ц;.
С учетом полученных неравенств из (24) получим
А1 - 2 2 1
а1 - 1№-ио + №-ио + ^
1 ь
[ьх(х,ь)- [ т)((гах+
о
-ь] (г - т)(
1
+ А ИБОУхГо <77^И2 + е №||о
V*, < _ " ^
4е 0
ь ь 1
А № ио + /№(х, т) и; ¿г
о о о
о
0 2
. . [ Ух (х, Т1)(г1
¿Г I Ух(х, ^ - у {т - Т1)0 о
а х+
1
1
1
0
о
1
о
2
vx(x, т) \ \ IdT < 1 ||F| \ltQt + £ i WD& (x, т)\\20dr + ^ \ № (x, 0)110 .
0 0 Усилим последнее неравенство, учитывая неотрицательность интеграла, стоящего в левой части этого неравенства [2, с, 43], в результате получим
А! i№ 110 + 2А \Оух\На + 2е! \№< -1 ii/Ша + А! iiи(х)\Ц , где \ \ ОО^ \\ = /0 \\О^ь(х, Ь) \\0(Ит, е1 = 1 — е. Откуда следует оценка
i i О0>\ \ 0 + 11 \\ + \\О«У\\ < М(I) (||Г\\ ^ + Мх)\\0)
или, возвращаясь к и (х, I), получим (20), Теорема доказана.
Замечание 1. Из (20)следует единственность решения задачи (20), (5), (6).
Действительно, пусть и - решение однородной задачи, т.е. f = т = V = 0, тогда из (20) имеем
i i вд| 2 + i ^и^а + I\D0MI = 0.
Применяя обобщенную формулу Ньютона - Лейбница [16, с, 15]:
£о— 1
D-t0D0Aх, г) = и(х, г) — -—\imD0—lи(х, г),
1(а) ^0
в частности, получим
£0—1 ^о—1
и(х, $ = 7TГ^limDо-1и(х, г) = Т^т(х) = 0в((Т. Учитывая произвольность Т, получаем что и(х, Ь) = 0 во всех точках (х, Ь) Е
t
t
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Чудновский А.Ф. Теплофизика почв. М.: Наука. 1976. 352 с.
2. Нахушев A.M. Дробное исчисление и его применение. М.: Физматлит. 2003. 272 с.
3. Керефов М.А. Об одной краевой задаче для модифицированного уравнения влагопереноса с дробной по времени производной // Докл. Адыг. (Черкес.) Междунар. акад. наук. Т. 4, № 1. 1999. С. 12-14.
4. Керефов М.А., Геккиева С.Х. Краевые задачи для, модифицированного уравнения влагопереноса с дробной по времени производной в многомерной области // Научные ведомости Белгородского государственного университета. Серия: Математика. Физика. Вып. 41, № 23 (220). 2015. С. 17-23.'
5. Кулик В.Я. Исследование движения почвенной влаги с точки зрения, инвариантности относительно непрерывных групп преобразований // В сб. «Исследование процессов обмена энергией и веществом в системе почва-растение-воздух». Л.: Наука. 1972.
6. Лафишева М.М., Керефов М.А., Дышекова Р.В. Разностные схемы для, уравнения влагопереноса Алл,ера,-Лыкова, с нелокальным условием // Владикавказский математический журнал. Т. 19, вып. 1. 2017. С. 50-58.
7. Геккиева С.Х. Первая краевая задач, для, уравнения влагопереноса Аллера,-Лыкова, с дробной по времени производной // Материалы Всероссийской конференции с международным участием «Устойчивое развитие: проблемы, концепции, модели». Нальчик. 2017. С. 99-102.
8. Геккиева С.Х. Краевая задач, для, обобщенного уравнения переноса с дробной производной по времени // Докл. Адыг. (Черкес.) Междунар. акад. наук. 1994. Т. 1, № 1. С. 17-18.
9. O.P. Agrawal Solution for a fractional diffusion-wave equation defined in a bounded domain // Nonlinear Dynamics. 2002. Vol. 29. P. 145-155.
10. Нахушева В.А. Дифференциальные уравнения математических моделей нелокальных процессов. М.: Наука. 2006. 173 с.
11. O.Kh. Masaeva, Uniqueness of solutions to Dirichlet problème for generalized Lavrent'ev - Bitsadze équations with a fractional derivative // Electron. J. Differential Eq. 2017. Vol. 2017. P. 1-8.
12. Шогенов B.X., Кумыкова С.К., Шхануков-Лафишев М.Х. Обобщенное уравнение переноса и дробные производные // Докл. НАН Украины. № 12. 1997. С. 47-54.
13. Керефов М.А. Краевые задачи для модифицированного уравнения влагопереноса с дробной по времени производной Дис. ... канд. физ.-мат. наук. Нальчик, 2000. 75 с.
14. A.A. Kilbas, H.M. Srivastava, J.J. Trujillo Theory and applications of fractional differential équations. North-Holland Math. Stud., 204, Elsevier, Amsterdam, 2006.
15. Псху А.В. Начальная задача для, линейного обыкновенного дифференциального уравнения дробного порядка, // Матем. сб. Т. 202, № 4. 2011. С. 111-122.
16. Псху А.В. Уравнения в частных производных дробного порядка. М.: Наука. 2005. 199 с.
17. Смирнов В.И. Курс высшей математики. Т. 2, СПб.: БХВ-Петербург. 2008. 848 с.
18. Джрбашян М.М. Интегральные преобразования и представления, функций в комплексной области. М.: Наука. 1966. 672 с.
19. Керефов М.А., Геккиева С.Х. Первая краевая задача, для, неоднородного нелокального волнового уравнения // Вестник Бурятского государственного университета. Математика, информатика. № 4. 2016. С. 76-86. *
20. Самарский А.А. Теория разностных схем. М.: Наука. 1989. 616 с.
Сакинат Хасановна Геккиева,
Институт прикладной математики и автоматизации КБНЦ РАН, ул. Шортанова, 89 А, 360000, г. Нальчик, Россия E-mail: gekkieva_s@mail.ru
Марат Асланбиевич Керефов,
Кабардино-Балкарский государственный университет им. Х.М. Бербекова, ул. Чернышевского, 173, 360004, г. Нальчик, Россия E-mail: kerefov@mail.ru