CC BY-NC
7
DOI: 10.24937/2542-2324-2021-4-398-123-128 УДК 621.3.011.3+621.314.225
Г.Н. Цицикян
Филиал «ЦНИИ СЭТ» ФГУП «Крыловский государственный научный центр», Санкт-Петербург, Россия
ОЦЕНКА СТЯГИВАЮЩИХ И РАСТЯГИВАЮЩИХ СИЛ В ТОРОИДАЛЬНЫХ И ЛИНЕЙНЫХ НАКОПИТЕЛЯХ ЭЛЕКТРОЭНЕРГИИ
Объект и цель научной работы. Даны и сопоставлены оценки для электромагнитных сил в тонкостенных катушках тороидального типа и в обычных катушках различного поперечного сечения (круговых, квадратных, дисковых, сферических).
Материалы и методы. Использованы методы теоретической электротехники.
Основные результаты. Установлено различие в характере сил для тороидальных и для обычных катушек. В первых имеет место эффект центростремительного сжатия, во вторых - эффект центробежного растяжения. Заключение. Указанные эффекты необходимо учитывать в конструктивном исполнении катушек, которые не должны деформироваться или разрушаться под воздействием стягивающих или растягивающих сил. Ключевые слова: тороидальные катушки, коэффициенты самоиндукции, стягивающие силы, обычные катушки, растягивающие силы.
Автор заявляет об отсутствии возможных конфликтов интересов.
DOI: 10.24937/2542-2324-2021-4-398-123-128 UDC 621.3.011.3+621.314.225
G. Tsitsikyan
SET Branch of the Krylov State Research Centre, St. Petersburg, Russia
ESTIMATION OF COMPRESSIVE AND TENSIONING FORCES IN LINEAR STORAGES OF ELECTRIC POWER
Object and purpose of research. Electromagnetic forces in thin-walled coils of toroidal type and common type of different cross-sections (circular, rectangular, disk, spherical) are estimated and compared. Materials and methods. Methods of theoretical electric engineering are used.
Main results. It is established that forces for toroidal and common coils have different character. First, there is an effect of centripetal compression, secondly, there is an effect of centripetal tensioning.
Conclusions. These effects should be taken into account in the coil design, which have to withstand deformation or damage under compressive or tensioning forces.
Key words: toroidal coils, self-induction coefficient, compressive forces, common coils, tensioning forces. The author declares no conflicts of interest.
Как известно, тороидальные накопители электроэнергии, несмотря на усложненную конструкцию, не проявляют себя практически через внешнее магнитное поле, что в ряде случаев может оказаться определяющим при их использовании в автономных электроэнергетических системах [1, 2]. В [3] подчеркиваются преимущества интегрированной
бесперебойной системы электроснабжения вместе с накопительной системой электроэнергии (Battery Energy Storage System).
Рассмотрим плотно навитый тонкостенный то-роид кругового сечения с числом витков w (рис. 1).
Запишем круговую компоненту магнитной индукции Вф для области, охваченной тором с равно-
Для цитирования: Цицикян Г.Н. Оценка стягивающих и растягивающих сил в тороидальных и линейных накопителях электроэнергии. Труды Крыловского государственного научного центра. 2021; 4(398): 123-128.
For citations: Tsitsikyan G. Estimation of compressive and tensioning forces in linear storages of electric power. Transactions of the Krylov State Research Centre. 2021; 4(398): 123-128 (in Russian).
мерно и плотно намотанными витками w с током i в витках:
1
B = l°iw B 2п D 2
(1)
+ р cos у
Ф
ф = jBtfds = » J J 2 J ф 2п
D
d/2
l°lw
J Pd PJ D
n P=0 0— + р cos у
J Pdpj-
у=° p=° — + p cos у d у
Используя интеграл с номером 446.00 таблиц [4], с учетом условия, что (0/2)2 > р2, имеем:
п dy 2
0 f D
0+ р cos у
? )2 - р2,
V4 у У
\ 1/2
-X
d >1/2
xarctg
D
+ P
tg у
п
^ ? 1 - р2 У
V4 у У
1/2
Подставляя полученный результат в (2) и используя интеграл с номером 321.01 таблиц [4], найдем:
cU2 d!2 <-х->
A Z d!2 dl2
<-х->
D/2
Y
x
D/2
Рис. 1. Сечение круговой тороидальной катушки плоскостью, проходящей через ось Z с расстоянием между центрами окружностей, равным D, и диаметром окружностей, равным d
Fig. 1. Section of toroidal coil by plane crossing Z-axis at distance between centers of circles equal to D and diameters of circles equal to d
Ф
2
l°lw
Поток вектора магнитной индукции через верхнюю площадь сечения тора (7 > 0) (рис. 1) находится интегрированием по площади сечения.
п Л2 pdpdy
l°lw
D 2
'' D - 2
1/2
d/2
р=° 1/2
Соответственно, для индуктивности тороидальной катушки находим:
L = H°^D(1 - (1 - у2)1/2),
(3)
(2)
где у = d/D в соответствии с формулой (3-6) в [1], а также формулой (9-29) в [5], которую можно получить из (3) умножением и делением на
[1 + (1 - у2)12]. Тогда имеем:
L = H^D
Y
| оw
d2
2 1+ (1 - y2)1/2
D(1 + (1 - y2)1/2)
1°w
2 D W D 2 - d 2
(4)
Формула (3) приведена в [2] с номером 2.123, а также в виде формулы (147) в [6].
В работе [2] дано выражение для нахождения стягивающей силы в направлении, перпендикулярном оси 7, в виде
1 ,2 дL ,2 дL
Л = 2' = ' дБ' 2
где на основании (4) запишем:
Ц0/2м2 дL _ Ц0/2м2d2 д
fr
(d W D2 - d2 ) \ (5)
2 дБ 2 дБк
Преобразовывая выражение под знаком производной в (5), имеем:
дБ\ ) d2 дБI )
и для/г получаем (рис. 1)
fr
|°l2w2 д 2 dD
(D -V D2 - d2 ) =
• 2 2 ii°i w
1 --
\1/2
1 --
D2
• 2 2 i°i w
(1 - Y )
1/2
-1
(6)
У У
где, как и ранее, у = d/D.
2
d
Полученный результат можно прокомментировать следующим образом. Магнитная индукция внутри тора (рис. 1) направлена вдоль окружностей в плоскостях, перпендикулярных оси 2, а результирующая составляющая элементарных сил, действующих на симметрично расположенные элементы верхней и нижней половины границ тора с током вдоль окружности сечения тора, дают компоненты радиальных сил в направлении стрелок (рис. 1). Их геометрическая сумма равна элементарной стягивающей силе, перпендикулярной оси 2 вдоль г = Б /2.
Предположим, что ток / изменяется по закону 2 1 - 008 2ю/
i = Im sinœ/ и i = I„
Тогда средняя во
времени сила по направлению r (рис. 1), будет равна
2 2
Frep =-0,5ц012 w
1
(1 - Y2)1/2
-1
(7)
т |0 2 л D + b
L =— wa ln-
2п
D - b
(8)
Тогда стягивающая сила в направлении, перпендикулярном оси 2, равна
_ 1 ,2 дЬ _ Ц0/2w2а ( 1 1
г _ 2' д ^ Б } _ 2П IБ + Ь Б-Ь
ц0/2 w2 аЬ п(Б2 - Ь2).
(9)
При a = b = d из (9) имеем:
fr =-
.2 2 2 IV2 w2 Y2
п(1 - Y2) где y = d/D.
(9а)
DU
DU
Рис. 2. Тонкостенная тороидальная катушка прямоугольного сечения
Fig. 2. Thin-walled toroidal coil of rectangular section
Теперь сопоставим численные значения соответственно по выражениям (6) и (9а) без учета
При у = ШБ = 0,85 результат для ^гер = = -0,5цо/^2 0,898.
Предположим, w = 250 и / = 20 А. Согласно (7) средняя во времени сила, действующая по направлению, перпендикулярном к оси 2 (рис. 1), равна
^гср _ -0,5 • 400 • 4п • 10-7 • 2502 • 0,898 _
_-14,106 Н = -1,439 кГс.
Тороидальная катушка наряду с каркасом кругового сечения может быть и с каркасом прямоугольного сечения (рис. 2).
Выражение для индуктивности тонкостенной тороидальной катушки прямоугольного сечения известно и дано в [5]:
общего множителя (-^0i2w2), т.е. 1
Y
1
(1 - Y2)
2 \1/2
1
для трех значений у = 0,5, 0,7 и 0,9 п(1 - У2)
и результаты расчетов сведем в таблицу.
Как видно, стягивающие силы для тонкостенного тороида квадратного сечения значительно больше, чем для тонкостенного тороида кругового сечения. Для толстых тороидальных катушек кольцевого сечения выражение для дано в [2].
Стягивающие силы характерны для тороидальных катушек, в отличие от обычных катушек кругового и квадратного сечения, в которых обнаруживается прямо противоположный растягивающий эффект. На рис. 3 показана катушка кругового сечения.
С учетом [5] выражение для индуктивности такой катушки может быть записано в виде (формула (6-25) в обозначениях рис. 3)
L = НО- w2 D
+12
4 Y2
ln—-1,75 +
6
Y1
(10)
где y1 = d/2D и yj < 0,5.
Результаты сопоставления численных значений для Y = 0,5, 0,7 и 0,9
Results of numerical value comparison for y = 0.5, 0.7 and 0.9
y = d/D 0,5 0,7 0,9
-(ti-T2) '2-0 0,0774 0,2001 0,6471
n-1(1 - Y2)-1y2 0,1061 0,3058 1,357
f = I 2 dL = 2 dL
/pacr. ^ ' дфу
В итоге имеем
-/расг.
2-2 I
YÎ
In— 0,75 + ^-Yi 3
(11)
Рассмотрим численный пример для f,acT.. Пусть Yi = 0,2, тогда
V^lln—-0,75 + ^
2 J Yi 3
(12)
Тогда при у! = 0,2, I = 20 А и w = 250: F^ = 15,708 Н = 1,602 кГс.
Заметим, что величина тока и число витков выбраны только с целью сопоставления.
Теперь перейдем к катушке квадратного сечения со стороной квадрата, равной d, и расстоянием между центрами сечений, равным D (рис. 4). При этом воспользуемся выражением для индуктивности этой катушки, записанным в виде (6-13) с учетом (6-14) в [5]. В обозначениях рис. 4 имеем
Рис. 3. Катушка кругового сечения с диаметром сечения d и с расстоянием между центрами D
Fig. 3. Coils of circular section with the section diameter d and distance between circle centers D
Силу растяжения в радиальном направлении находим по выражению
L = — w D 4
•♦каш ш
1,6967 +
+0,4082
(13)
Дифференцирование выражения (13) по D дает
Средняя во времени растягивающая сила в радиальном направлении при действующем значении синусоидального тока I, соответственно, равна
Сила растяжения при этом будет определяться выражением
Рис. 4. Катушка квадратного сечения Fig. 4. Coil of square section
Теперь, если D/d = 3 (катушка Брукса), то результат оказывается равным
/раст. _ НеW2/2 1,1235.
Заметим, что для катушки кругового сечения при Б/с1 = 2,5 было получено
/раст. _ НеW2/2 1,0996.
При С/2Б = у! = 1/6 сила растяжения для катушки кругового сечения равна
/раст. = I0w2i 2 *
= |0 w2i21,1966.
1 - -1 ! in^.
72 ) 1
0,75 +
Остановимся на индуктивности сферической катушки [5]. Как сказано в [2], в сферическом накопителе витки охватывают общую ось и размещаются на поверхности сферы так, что максимальный ток оказывается в диаметральной плоскости (рис. 5).
Индуктивность сферической катушки в [5]
4ф = 9 Ноw D.
(15)
Сила растяжения в сферической катушке равна
/раст.сф. = 9 Но w2i 2 = Но''2 w20,3491
(16)
L = 10 w2 Dy 8п
(17)
можно оценить в соответствии с формулой у = 4п
'1 + £2+...
24
4 43 2
in— 0,5 +-р2 +...
р 288
D/\
Рис. 5. Сферическая катушка с максимальным током в диаметральной плоскости, перпендикулярной оси Z с радиусом D/2 и с нулевым током на пересечении с этой осью
Fig. 5. Spherical coil with maximum current and centerline plane normal to Z-axis with the radius D/2 and zero current at intersection with this axis
При р < 0,2 индуктивность Ь может быть записана в упрощенном виде [7], известной как аппроксимирующая формула Уилера:
Ь _ *0w2Б4П(]П4Б-0,5) _ ^Г-0,4 (18) 8п ^ С ) 2 ^ С )
Растягивающая сила для дисковой катушки в простейшем случае с учетом (18) определяется выражением
/ = 1-2
jr 2 J D
I0w2i2 f^ + 0,5 |.
и оказывается меньшей, чем по оценкам, данным для случая Б/С = 3, т.е. для катушки Брукса, и для катушки кругового сечения при Б/С = 2,5.
Рассмотрим теперь дисковую катушку (рис. 6).
Для оценки растягивающей электродинамической силы в этом случае воспользуемся выражением для индуктивности, данным в [5], где при малых значениях р = С/Б (р < 0,5) величину у, входящую в выражение для индуктивности, в виде
(19)
Полагая теперь С/Б = р = 0,2, будем иметь следующую оценку:
2 -2
/ _ (1п20 + 0,5) = ц0w2i21,748.
d Z г d
D/2 4-► DU <->■
Рис. 6. Дисковая катушка Fig. 6. Disk coils
2
Вывод
Conclusion
Целесообразность применения тороидальных катушек кругового и квадратного сечений обусловлена слабым проявлением внешнего магнитного поля. Даны выражения для стягивающих сил в тороидальных катушках кругового и прямоугольного сечений и проведено сопоставление их численных значений. Для тороидальной катушки кругового сечения получена оценка для средних во времени стягивающих сил при синусоидальном процессе с действующим значением тока 20 А и числом витков 250. Рассмотрен растягивающий эффект для катушек кругового сечения и даны численные оценки. Сопоставлены растягивающие силы в катушке Брукса и в сферической катушке. Эффекты центростремительного сжатия и центробежного растяжения должны быть учтены в конструктивном исполнении катушек.
Список использованной литературы
1. Том Р., Тарр Дж. Магнитные системы МГД-генера-торов и термоядерных установок. Основы расчета магнитных полей и сил. Москва: Энергоатомиздат, 1985. 268 с.
2. Накопители энергии / Бут ДА., Алиевский Б.Л., Мизюрин С.Р., Васюкевич П.В. Москва: Энергоатомиздат, 1991. 398, [1] с.
3. A Naval Integrated Power System with a Battery Energy Storage System: Fuel efficiency, reliability, and quality of power / S.-Y. Kim, S. Choe, S. Ko, S.-K. Sul // IEEE Electrification Magazine. 2015. Vol. 3, № 2. Р. 22-33. DOI: 10.1109/MELE.2015.2413435.
4. Двайт Г.Б. Таблицы интегралов и другие математические формулы. Изд. 9-е, стер. Санкт-Петербург [и др.]: Лань, 2005. 228 с.
5. Калантаров П.Л, Цейтлин Л.А. Расчет индуктив-ностей: справочная книга. 3-е изд., перераб. и доп. Ленинград: Энергоатомиздат, 1986. 487, [1] с.
6. GroverF.W. Inductance calculations: working formulas and tables. New York: Nostrand, 1947. XIV, 236 p.
7. Цицикян Г.Н., Антипов М.Ю. Сопоставительный анализ выражений по расчету индуктивностей катушек с симметрией вращения // Известия Российской академии наук. Энергетика. 2019. № 4. С. 58-66. DOI: 10.1134/S0002331019040150.
References
1. R. Tom, J. Tarr. Magnetic Systems of MHD-generators and Thermonuclear Installations (Russian translation). Moscow: Energoatomizdat, 1985. 268 p.
2. D. But, B. Alievsky, S. Mizyurin, P. Vasyukevich. Power accumulators. Moscow: Energoatomizdat, 1991. 398 [1] p. (in Russian).
3. A Naval Integrated Power System with a Battery Energy Storage System: Fuel efficiency, reliability, and quality of power / S.Y. Kim, S. Choe, S. Ko, S.K. Sul // IEEE Electrification Magazine, 2015. Vol. 3, № 2. P. 22-33. DOI: 10.1109/MELE.2015.2413435.
4. H.B. Dwight. Tables of Integrals and Other Mathematical Data (Russian translation). St. Petersburg: Lan', 2005. 228 p.
5. P. Kalantarov, L. Tseitlin. Calculation of inductances. Reference book. 3rd ed., rev. and enl. Leningrad, Energoatomizdat, 1986. 487 p. (in Russian).
6. Grover F.W. Inductance calculations: working formulas and tables. New York: Nostrand, 1947. XIV. 236 p.
7. G. Tsitsikyan, M. Antipov. Comparative analysis of inductance calculation expressions for coils with rotation symmetry // Izvestiya of the Russian Academy of Sciences. Power Engineering, 2019. No. 4. P. 58-66 (in Russian). DOI: 10.1134/ S0002331019040150.
Сведения об авторе
Цицикян Георгий Николаевич, д.т.н., профессор, начальник сектора - заместитель начальника отдела филиала «ЦНИИ СЭТ» ФГУП «Крыловский государственный научный центр». Адрес: 196128, Россия, Санкт-Петербург, ул. Благодатная, д. 6. Тел.: +7 (812) 748-52-39. E-mail: George20021940@mail.ru. https://orcid.org/0000-0002-8813-6003.
About the author
Georgy N. Tsitsikyan, Dr. Sci. (Eng.), Prof., Head of Sector -Deputy Head of Department, SET branch of Krylov State Research Centre. Address: 6, Blagodatnaya st. St. Petersburg, Russia, post code 196128. Tel.: +7 (812) 748-52-39. E-mail: George.20021940@mail.ru. https://orcid.org/0000-0002-8813-6003.
Поступила / Received: 29.07.21 Принята в печать / Accepted: 26.10.21 © Цицикян Г.Н., 2021
