О задаче определения параметров граничных условий оператора Штурма-Лиувилля по спектру Текст научной статьи по специальности «Математика»

12 Вестник СамГУ — Естественнонаучная серия. 2009. № 6(72)

УДК 517.4+519.71

О ЗАДАЧЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПАРАМЕТРОВ ГРАНИЧНЫХ УСЛОВИЙ ОПЕРАТОРА ШТУРМА-ЛИУВИЛЛЯ ПО СПЕКТРУ

© 2009 Н.Ф. Валеев, С.А. Рабцевич, Э.Р. Нугуманов1

Рассматривается новая постановка обратной спектральной задачи о восстановлении коэффициентов граничных условий оператора Штурма-Лиувилля на отрезке. Доказаны теоремы существования и изолированности решений данной задачи, предложен алгоритм численного решения.

Ключевые слова: идентификация граничных условий динамической системы; обратная спектральная задача; существование, изолированность и устойчивость решения; алгоритмы численного решения.

1. Постановка задачи

Рассмотрим на интервале (0,1) регулярный дифференциальный оператор

£ (А)у = (а(ж)у' )' + (АЬ(ж) + с(ж))у = 0 (1.1)

с граничными условиями

у' (0,А) + (Р1 + Р2А)у(0,А) = 0, (1.2)

-у' (1, А) + (рз + р4А)у(1,А) = 0. (1.3)

Относительно коэффициентов а(ж), Ь(ж), с(ж) будем предполагать, что

а(ж) > 0, а(ж) Є С 1[0; 1], Ь(ж) = 0, с(ж), Ь(ж) Є С [0; 1]. (1.4)

Суть прямой спектральной задачи для оператора £ (А) состоит в нахождении таких значений спектрального параметра А, при которых существуют нетривиальные решения у(А, ж) краевой задачи (1.1)—(1.3). В силу наложенных на коэффициенты а(ж),Ь(ж) и с(ж) условий (1.4) собственные значения А оператора £ (А) образуют дискретное множество точек с единственной точкой сгущения на бесконечности. При этом собственные значения

хВалеев Нурмухамет Фуатович ([email protected]), Рабцевич Сергей Александрович ([email protected]), Нугуманов Эдуард Римович ([email protected]), кафедра дифференциальных уравнений Башкирского государственного университета, 450074, Россия, г. Уфа, ул. З. Валиди, 32.

Хк являются аналитическими функциями от параметров рк, к = 1, 4. Также можно показать, что при вышеперечисленных условиях и, если pj £ Л, собственные значения также вещественны ([1]).

К краевой задаче (1.1)—(1.3) сводятся некоторые модели, описывающие динамику линейных колебаний стержня, струны, линий электропередач с соответствующими граничными условиями. В качестве примера рассмотрим задачу об электрических колебаниях в протяженной линии. Она сводится к нахождению решений телеграфного уравнения

Ш = а2*хх, х £ (0; 1), удовлетворяющих следующим граничным условиям:

С

гх (0, ¿) = СЬогй(0,£) + —- г(0,£),

Со

С

-¿х(М) = СЬо*«(М) + — г(М).

Со

Граничные условия описывают ситуацию, когда левый конец провода длины 1 заземлен через сосредоточенную самоиндукцию ¿о и емкость Со, соединенные последовательно, а правый — через сосредоточенную самоиндукцию Ьо и емкость Со. Далее для определенности будем считать 1 = 1.

Данная динамическая система обладает собственными колебаниями, которые описываются собственными значениями следующей задачи Штурма-Лиувилля:

—у' (х, Х) + д(х)у(х, Х) = Ху(х, Х), (1.5)

у'(0, Х) - (р1 + р2Х)у(0,Х) = 0, (1.6)

У (1, Х) + (рз + р4Х)у(1,Х) = 0, (1.7)

где Р1 = се, Р2 = — , Рз = , Р4 = — 20, С и Ь — коэффициенты емкости

и самоиндукции, рассчитанные на единицу длины провода.

Исходя из физического смысла задачи, коэффициенты Р1,Р2,Рз,Р4 должны быть вещественными, более того, Р1 ^ 0, Рз ^ 0 и Р2 ^ 0, Р4 ^ 0.

Теперь сформулируем обратную спектральную задачу для оператора Штурма-Лиувилля(1.5)—(1.7).

Пусть известно, что (Х1,Х2, Хз,Х4) являются собственными значениями задачи (1.5)-(1.7). Требуется найти возможные значения р = = (Р1,Р2,Рз,Р4) коэффициентов граничных условий (1.6) и (1.7).

Нас будут интересовать условия существования решений данной задачи; условия изолированности и устойчивости решений относительно малых возмущений собственных значений и коэффициентов исходного уравнения.

2. Связь с многопараметрическими обратными

спектральными задачами

В работе [2] описан специальный класс обратных спектральных задач — многопараметрические обратные спектральные задачи (МПОСЗ). Эти задачи имеют многочисленные приложения, в частности, в теории идентификации и диагностики линейных объектов по собственным колебаниям. Для исследования МПОСЗ нами разработаны алгебраические методы, основанные на мультиспектральной теории операторов ([3]). В связи с этим покажем, что сформулированную выше обратную спектральную задачу можно свести к МПОСЗ.

Обозначим через и (ж, А) и V (ж, А) линейно независимые решения уравнения (1.1), удовлетворяющие следующим начальным условиям:

Тогда любое решение краевой задачи (1.1)—(1.3) можно представить в виде

Заметим, что и(х, Х) и V(х, Х) от р не зависят. Теперь, подставляя (2.2) в граничные условия (1.2) и (1.3) и учитывая (2.1) для векторов С(Х) = = (С1(Х,р); С2(Х,р)), получим векторно-матричное уравнение:

и(0, А) = 1; и' (0, А) = 0; V(0, А) = 0; V' (0, А) = 1. (2.1)

у(ж, А) = Сі(А,р)и(ж, А) + С2(А,р^(ж, А).

(2.2)

В(А,^С = 0,

(2.3)

где

В(А,р)

Р1 + Ар2

1

и (1, А) + (р3 + Ар4)и(1, А) —V (1, А) + (р3 + Ар4^(1, А)

Обозначим

4

В(р,А)С(А) = Во(А) + Х;РкВк(А) С = 0.

(2.4)

к=1

Очевидно, что теперь решение задачи сводится к решению системы уравнений

В(р,Хк)С(Хк)=0, к = ТТ4. (2.5)

Таким образом, исходная задача сведена к стандартной постановке

В данной системе уравнений, вообще говоря, неизвестными являются величины рк, к = 1, 4 и векторы С(Ак),к = 1, 4, всего восемь неизвестных. Но поскольку нас интересуют только величины рк, то систему (2.5) можно заменить на эквивалентную

Каждое уравнение системы (2.6) является алгебраическим уравнением второй степени относительно коэффициентов рк. Это в свою очередь означает, что для (2.6) возможны следующие случаи: система не имеет решений; система имеет бесконечно много решений (неизолированные решения) и система имеет конечное число изолированных решений [4]. Поскольку данная задача явяется прежде всего прикладной, то решения этой МПОСЗ должны быть устойчивыми к возмущениям коэффициентов матриц Вк (Х) и собственных значений Х1,Х2,Хз,Х4, что возможно только для изолированных решений.

Заметим, что в случае изолированности решений системы нелинейных алгебраических уравнений известна точная оценка количества решений, а именно оно равно т”, где т — порядок уравнения, п — количество неизвестных [4]. Поэтому для рассматриваемой задачи соответствующая система имеет не более 16 изолированнных решений. Для решения сформулированной обратной спектральной задачи можно воспользоваться методом, изложенным в [2]. Несмотря на универсальность, у этого метода имеется недостаток. Он заключается в численной неустойчивости соответствующих методов для некоторых классов МПОСЗ. С другой стороны, задача

(1.5)—(1.7) обладает интересным свойством, а именно Хк монотонно зависят от параметров pj. В связи с этим мы предлагаем новый метод численного построения всех векторов р = (р1,Р2,Рз,Р4) из заданной области.

3. Изолированность решений

В данном пункте сформулированы достаточные условия изолированности решений. Принимая обозначения (2.1) и (2.2), введем в рассмотрение следующие функции:

МПОСЗ.

^е£(В(7, Ак)) = 0, к = 1,4.

(2.6)

Теорема 1. Пусть Х = (Х1, Х2, Хз, Х4), Хк = Хj• ,при г = к — спектральные данные обратной спектральной задачи, тогда, если

/1 (Хк; Хj; Хг)=0 (3.1)

и

/2(Хк; Хj; Хг) = 0, (3.2)

то все решения обратной спектральной задачи изолированы.

Доказательство.

Предположим, что обратная спектральная задача имеет неизолированные решения. Это означает, что при фиксированном собственном значении рХ хотя бы одна из компонент вектора рр должна принимать значения из некоторого непрерывного интервала. Указанную компоненту вектора р обозначим через г. В этом случае остальные координаты вектора р можно

выразить через г как алгебраические функции. Тогда из системы (2.6)

следует, что существует алгебраическая вектор-функция р(г) такая, что ^е£(В(р(г), Хк)) =0, к = 1, 4 при любых г £ С, за исключением дискретного множества (см.[4]).

Известно, что у алгебраической функции существует хотя бы одна особая точка (учитывая г = то), в окрестности которой она не ограничена, указанную точку обозначим г*. Теперь обозначим р^г) = л/р1 + р2 и р2(г) = = л/р2 + р4 и исследуем пределы при г ^ г* следующей системы, т.е.

р1 и г) -°/ \ 1 В(р(г), Хк) ( С1(Хк, г) ) = 0, к = М,

0 р-1(г) У V С2(Хк,г) ' , , ,

|С1|2 + |С2|2 = 1.

При г ^ г* возможны три случая:

а) р1 (г) ^ то и р2(г) ^ то,

б) р1 (г) ^ то и р2(г) ^ р2 < то,

в) р1 (г) ^ р* и р2(г) ^ то.

При реализации случая а), обозначая

* р1 (г) * ,. р2(г) * рз(г) * р4(г)

р* = 1™* ~^т; р* = 1™* ~^т; рз = 1™ ~^т; р4 = 11т, ~тт,

рцг) рцг) р2(г) р2(г)

мы получим следующую предельную систему:

(р* + Хк р2)С1 + 0 ■ С2 = 0,

(рз + Хкр*)[и(1, Хк)С1 + V(1, Хк)С2] = 0, к = ТТ4.

Откуда вытекает, что найдутся хотя бы 2 собствнных значения Хк и Хj, для которых V(1, Хк) =0 и V(1,Х-) = 0. Последнее невозможно, поскольку в этом случае /1 (Хк; Х-; Х^) = 0 и /2(Хк; Х-; Х^2) = 0 для любых г1 и г2.

В случае б) получим систему следующего вида:

(р1 + Хк р2)С1 + 0 ■ С2 = 0,

[--1 и' (1, Хк) + (рз + Хк р4)и (1, Хк )]С1+ р2

+ [-*(1, Хк) + (рз + Хкр4) V(1, Хк)]С2 = 0 к = 1, 4.

р2

Тогда существует 3 собственных значения, для которых С1 =0, С2 = = 1 и соотвественно (—(1, Хк) + (рз + Хкр4Ж(1, Хк)) =0, что противоречит условию (3.1) теоремы.

Если же окажется, что р^г) ^ р1 < то и р2(г) ^ то, тогда мы можем утверждать, что хотя бы для трех собственных значений — (рз + + Хкр4)^(1,Хк) + и(1,Хк)] =0, что невозможно в силу условия (3.2) настоящей теоремы.

Таким образом, алгебраические функции рк(г) не имеют особых точек, в которых они не ограничены. Полученные противоречия вызваны предположением о существовании неизолированных решений. Теорема доказана.

4. О монотонной зависимости собственных значений от параметров

В данном пункте приведено доказательство существования монотонной зависимости собственных значений Хк от параметров р- для задачи

(1.5)—(1.7). Наличие такой зависимости для данного класса операторов позволяет построить эффективный численный алгоритм для решения поставленной выше задачи.

Теорема 2. Пусть Х(р) — произвольное собственное значение задачи

(1.5)-(1.7). Тогда ^ 0.

Доказательство.

Для доказательства, следуя [6], приведем краевую задачу (1.5)—(1.7) на собственные значения к эквивалентному виду.

Обозначим Н = ¿2(0,1) ®С2 — сепарабельное гильбертово пространство элементов вида у = (у(ж),а, Ь), где у(ж) £ ¿2(0,1); а, Ь £ С со скалярным произведением (у, г) = / у(ж)с(ж)Сж + а ■ с + Ь ■ С, где г = (г(ж), с, С) £ Н.

Рассмотрим в Н оператор Со : Н ^ Н, определенный следующим образом:

/ —у" (ж)

Со(Х)у= I у' (0)

V у (1)

с областью определения

ДСо) = ((у(ж) у(0) у(1)) £ Н|у(ж) £ ¿2(0,1), y(0), у(1) £ С).

Введем в рассмотрение оператор ¿(р, Х) : Н ^ Н такой, что ¿(р, Х) = Со — р1 С1 — р2ХС2 + рзСз + р4ХС4 — ХСб,

где

/000\ /000 Сі = С = I 0 1 0 I ; Сэ = С4 = I 0 0 0

\000/ \ 0 0 1

/10 0 С5 = І 0 0 0

000

Оператор Ь замыкаемый. Обозначим через Ь минимальное замыкание Ь. Далее рассмотрим задачу на собственные значения

Ь(і9,Л)у = 0. (4.1)

Приведем уравнение (4.1) к виду

Ьі(р)у = ЛЬ2(э)у. (4.2)

Исследуем методами теории возмущений данное уравнение. Зафиксируем

набор параметров р* = (рі,р2,Рз,Р4), собственное значение Ло = Л(р*) зада-

чи (4.2) и придадим малое возмущение одному из параметров. Не ограничивая общности, будем считать, что малое возмущение придано рэ, т. е. Р* = (Рі,Р2,Рз + е,Р4). Будем считать є независимым параметром задачи и

исследовать выбранное нами собственное значение Л(є). Если положить є =

= 0, то мы получим в точности исходную задачу на собственные значения. Разложим у и Л в ряды по степеням є:

/ у(ж, Л) \ / уо(ж,Л) \ / уі(ж, Л) \

у = І У(0) І = уо + єуі + ... = І Уо(0) І + є І Уі(0) І + ...

V У(1) / V Уо(1) / V Уі(1) /

Л = Ло + єЛі + ...,

подставим их в уравнение (4.2) и рассмотрим прямое разложение теории возмущений линейных операторов.

Далее приравняем коэффициенты при одинаковых степенях є. В результате получим бесконечный набор уравнений

є° : Ьіуо = ЛоЬ2уо, (4.3)

єі : Ьіуі + В3уо = ЛоЬ2уі + ЛіЬ2уо. (4.4)

Так как нас интересует знак Л (0), будем рассматривать лишь первые два уравнения для коэффициентов при є. Не ограничивая общности, положим ||уо|| = 1. Рассмотрим второе из этих уравнений. Умножая уравнение (4.4) скалярно на уо и пользуясь самосопряженностью Ьі, получим

(Уі, Ьіуо) + (Вэуо, уо) = Ло(Ь2уі, у/о) + Лі(Ь2уо, у/о).

Далее, используя первое уравнение для коэффициентов при е°, сократив одинаковые слагаемые и учитывая неотрицательность р2 и р4, получим

Х = дХ(р) = (Взуо,уо) =_____________________________________|у°(1)|2_ > 0

1 дрз (Ь2уо,уо) /о у2(ж, Х)Сж — р2 |уо(0) |2 — р4 |уо(1) |2 >

Учитывая физический смысл коэффициентов р2 и р4, получим, что зависимость Х(р) монотонно возрастает при увеличении р. Теорема доказана.

Монотонная зависимость остальных собственных значений от параметров граничных условий доказывается аналогично.

5. Описание алгоритма численного решения задачи

В данном пункте опишем метод численного решения МПОСЗ, основанный на монотонной зависимости собственных значений от параметров. Обозначим через р1(р), р2(р), рз(р),р4(р) первые четыре собственных значения оператора £(Х) при некотором значении вектора р £ Л4.

Рассмотрим обратную спектральную задачу в следующей постановке. Требуется найти такое значение р* из заданного 4-х мерного прямоугольного параллелепипеда П, чтобы р1(р*), р2(р*),рз(р*),р4(р*) были соответственно равны наперед заданным числам Х^,Х2,Хз,Х4 — спектральным данным обратной спектральной задачи. Далее будем обозначать р (р) = = (^(р), р2(р), рз(р), р4(р)) и соответственно Х* = (Х1, Х2, Хз, Х4).

Областью несуществования решений МПОСЗ для заданных спектральных данных Х* будем называть область, в которой нет вектора р такого, что р(р) = Х*. Прямой параллелепипед с наименьшими координатами в точке ртто и наибольшими координатами в точке ртах будем обозначать П(ртг„, ртаж). Обозначим через [а, Ь] конусный отрезок, т.е. [а, Ь] = = {ж £ Ега|а^ ^ ж^ ^ Ьг} (см.[7]). Справедливо следующее утверждение:

Теорема 3. Если Х* £ [р(а), р(Ь)], тогда конусный отрезок [а; Ь] является областью несуществования для МПОСЗ со спектральными данными Х*.

Доказательство данного утверждения вытекает из теоремы предыдущего пункта, а именно из монотонности зависимости р(р) от р при всех р £ П(ртг„,ртаж) следует, что р(р) £ П(р(ртг„),р(ртаж)). С помощью данного условия можно построить алгоритм численного решения данной задачи, заключающийся в разбиении заданной области поиска (конусного отрезка) на множество мелких подобластей (конусных отрезков) и последовательном выявлении среди них областей несуществования. Применяя описанную выше процедуру, получим локализацию областей существования решения с любой необходимой точностью. Далее, применяя метод градиентного спуска для каждой локализованной области существования, можно уточнить решения поставленной задачи до требуемой точности.

Описанный выше алгоритм реализован в пакете МЛТЬЛБ.

Литература

[1] Рид M., Саймон Б.М. Методы современной математической физики: в 4 т. М.: Мир, 1982.

[2] Садовничий В.А., Валеев Н.Ф., Султанаев Я.Т. Многопараметрические обратные спектральные задачи и их приложения. ДАН. 2009. Т. 426. № 4. С. 457-460.

[3] Atkinson F.V. Multiparameter Eigenvalue Problem: Matrices and Compact Operators. New York: Academic, 1972. V. 1.

[4] Вайнберг М.М., Треногин В.А. Теория ветвления решений нелинейных уравнений. М., 1969. 528 с.

[5] Валеев Н.Ф. Об одной модели управления собственными колебаниями динамических систем // Вестник УГАТУ. 2008. Т. 2. С. 45-55.

[6] Шкаликов А.А. Краевые задачи для обыкновенных дифференциальных уравнений с параметром в граничных условиях // Труды семинара им. И.Г. Петровского. 1983. № 9. С. 190-229.

[7] Красносельский М.А., Забрейко П.П. Геометрические методы нелинейного анализа. М., 1975. С. 255-269.

Поступила в редакцию 9/VT/2009; в окончательном варианте — 9/W/2009.

ABOUT THE PROBLEM OF CHARACTERIZATION OF THE SHTURM-LOIUVILLE OPERATOR’S BOUNDARY CONDITIONS BY THE SPECTRUM

© 2009 N.F. Valeev, S.A. Rabtsevich, E.R. Nugumanov2

A new formulation of the inverse spectral problem about the restoration of the boundary conditions’ coefficients of the Shturm-Loiuville operator on a segment is considered. The theorems of existence and isolation of the solutions of the given task are proved, and the algorithm of numerical solution of the given problem is suggested.

Key words: the identification of boundary conditions of a dynamic system; inverse spectral problem; existence, isolation and stability of the solution; algorithm of numerical solution.

Paper received 9/V7/2009.

Paper accepted 9/W/2009.

2Valeev Nurmuhamet Fuatovich ([email protected]), Rabtsevich Sergey

Alexsandrovich ([email protected]), Nugumanov Edward Rimovich

([email protected]), Dept. of Differential Equations, Bashkir State University, Ufa, 450074, Russia.