CC BY
48
УДК 538.95
МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЛАВЛЕНИЯ НАНОКРИСТАЛЛОВ ДИОКСИДА УРАНА
© 2012 Р.Ю. Махмуд-Ахунов, М.Ю. Тихончев Ульяновский государственный университет Поступила в редакцию 20.11.2012
В работе методом молекулярной динамики проведено моделирование фазовых переходов нанораз-мерных кристаллов диоксида урана. Моделирование проведено на основе парных потенциалов с параметрами, зависящими от температуры. Рассчитаны температуры фазовых переходов для нанок-ристаллов в диапазоне размеров 2,2 - 4,4 нм. Показана существенная зависимость этих температур от линейного размера рассматриваемого кристалла.
Ключевые слова: молекулярная динамика, диоксид урана, плавление нанокристаллов
ВВЕДЕНИЕ
В большинстве современных ядерных ректоров в качестве топлива используется диоксид урана. Из таблеток диоксида урана формируются топливные сердечники тепловыделяющих элементов (твэл) [1]. Во время эксплуатации таблетки подвергаются воздействию высоких температур и давления, облучению, механическим нагрузкам. При номинальной мощности реактора температура на оси твэла может превышать 2000 К, а давление газообразных продуктов деления урана внутри герметичного твэла может достигать 80-100 атм [2]. Поскольку диоксид урана обладает малой теплопроводностью, то в топливном сердечнике возникает высокий температурный градиент [3]. Всё это может привести к изменению микроструктуры топлива, его распуханию, рекристаллизации, спеканию зерен [2].
Детальное экспериментальное исследование свойств ядерного топлива вблизи критических температур не проводилось в виду сложности таких экспериментов. Одним из путей получения информации в этом случае является математическое моделирование. Широко распространённым на сегодняшний день является метод молекулярный динамики, который позволяет получать информацию об энергетических, термодинамических и структурных свойствах различных материалов. В данной работе, с помощью этого метода проведено исследование процессов плавления кристаллов диоксида урана.
1. ОПИСАНИЕ МЕТОДА
Моделирование проводилось с использованием программного комплекса DL_POLY [4].
Махмуд-Ахунов Руслан Юсупович, младший научный сотрудник НИТИ. E-mail: rusmru@yandex.ru Тихончев Михаил Юрьевич, кандидат физико-математических наук, заведующий лабораторией компьютерного моделирования неорганических материалов. E-mail: tikhonchev@sv.ulsu.ru
Транслируемая ячейка была выбрана в виде кубического кристалла со структурой флюорита. Кубические кристаллиты строились путем трансляции элементарной ячейки по трем направлениям. При расчете использовались периодические граничные условия (бесконечный кристалл) и нулевые граничные условия (свободный кристалл в вакууме) В таб. 1 приведены размеры моделируемых кристаллитов и соответствующее число атомов в них.
Потенциал межатомного взаимодействия был выбран в форме Борна-Майера, что обеспечило минимальный набор параметров, некоторые из которых взяты в виде кусочно-линейных медленноменяющихся функций температуры:
Uf(rj ,T
(T) z, (T)
- +
+ f (T )(b+bjexp
Г - rj Л b+b.
cCj
(1)
где первое слагаемое соответствует кулоновско-му взаимодействию, а второе и третье — потенциалу Борна-Майера [5]. Значения независимых от температуры параметров потенциала были взяты из работы [6].
Для восстановления параметров потенциала z(Т) и f(T) были использованы экспериментальные данные по тепловому расширению решётки и02 и изменению энтальпии [7]. Были получены зависимости дробного заряда иона кислорода и параметра f от температуры в виде:
z(T) = z0 f(T) = f
1+a-
T-T
1+/
T
t-To
19,61-10, T < T0 где a=•! 0 , z. =1,193, T0 = 2666Г
1-2,93-10-2,T >T0
,9,3 -10-2, T < T ,
, где/=0 , f = 0,354, T = 2627Г -2,6-10-1,T >T0
r
6
r
Таблица 1. Моделируемы кристаллы
Размер, эл ячеек 4x4x4 5x5x5 6x6x6 7x7x7 8x8x8
Размер, нм 2,188 2,735 3,282 3,829 4,376
Количество атомов 768 1500 2592 4116 6114
Рис. 1. Зависимость параметра / и дробного заряда иона кислорода от температуры и кусочно-линейная аппроксимация с переходом вблизи точки 2670 К
На рис. 1 можно видеть, что найденные по этой методике значения параметров дробного заряда и/(Т) имеют две характерные линейные области с переходом при температуре вблизи 2670 К - температуре перехода в суперионное состояние [7]. Более подробно вопросы обоснования температурной зависимости указанных параметров потенциала рассмотрены в наших предыдущих работах [8, 9].
2. ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТОЧКИ ПЛАВЛЕНИЯ
Для ионного кристалла И02 характерно наличие двух критических температур: первая, при которой плавится кислородная подрешетка (суперионный переход), вторая при которой плавится урановая подрешетка (температура плавление кристалла). Поэтому для полноценного анализа необходимо использовать метод, позволяющий идентифицировать оба перехода.
В молекулярной динамике существует несколько методов идентификации точки плавления. Наиболее распространенные следующие: анализ вида радиальной функции распределения (РФР), метод структурного фактора; анализ изменения энтальпии. Рассмотрим отдельно каждый метод.
2.1 Радиальная функция распределения
Вид этой функции является графическим представлением упорядоченности расположения частиц в кристаллической решетке [10]. Математически РФР описывает вероятность нахождения частиц на расстоянии Я от заданной точки [11]. Вычисляется РФР по формуле:
8 (Я) =
V N(Я, ДЯ)
(3)
N 4пЯ2 ДЯ '
где - N число частиц моделируемого кристалла N (Я, ДЯ) - число частиц находящихся в сферическом слое шириной ДЯ .
Вид РФР позволяет качественно оценить находится ли материал в расплавленном или кристаллическом состоянии. Для упорядоченного состояния кристалла РФР представляет собой последовательность резких четких пиков, положение которых соответствует закономерности расположения атомов.
Следует отметить, что первый пик присутствует всегда, в любом фазовом состоянии. Тогда как второй и последующие пики при высоких температурах становятся более пологими и исчезают вовсе, когда кристалл переходит в расплавленное состояние
3
ч—
О
а 2. а:
-300 к ........ 1200 к ............ 1500 К ------- 1800 К
|
1 \ 1
—^ > ч и А А 1 1 X
23456789
Р А
Рис. 2. Радиальная функция распределения ионов урана для нанокристалла 5х5х5 при различных температурах
10
На рис. 2. показаны РФР для нанокристалла 5х5х5 при различных температурах. Хорошо видно, что при температуре 1500 К второй пик становится едва различим, а при 1800 совсем исчезает, т.к. кристалла находится в жидком состоянии. Отсюда следует, что температура плавления может находиться между двумя этими температурами.
Очевидно, что таким методом очень трудно найти точку начала плавления, поэтому этот метод более подходит для оценки фазового состояния системы при конкретной заданной температуре.
2.2 Метод структурного фактора
Этот метод основан на анализе динамики изменения структурного фактора. С этой целью вычисляется нормированный квадрат модуля структурного фактора отдельно для подрешеток урана и кислорода в направлениях (001), (010) и (100) в соответствии с формулой:
1
/>2
£ /соф Г) I +1 £ / 8т(кг)
(4)
где индекс а - соответствует атомам урана или кислорода, N - количество атомов в системе, f -атомный фактор рассеяния, вектор к - вектор обратной решетки, вектор гп - вектор выбранного направления.
При 0 К кристалл представляет собой идеальную структуру, структурный фактор которой равен единице. Напротив, при высоких температурах для расплавленного состояния квадрат
модуля структурного фактора стремиться к нулю, а его численные оценки колеблются в диапазоне 0,01-0,04. Величина структурного фактора определяет интенсивность отражения при рентгеновской дифракции на кристаллах для определенных направлений. При этом известно, что логарифмическая зависимость интенсивностей дифракционных максимумов представляет собой линейную функцию от температуры. Теоретически эта зависимость получается в приближении Эйнштейна, когда колебания атомов считаются независимыми осцилляторами при температурах выше комнатной [12]. Следовательно, в методе МД при неизменном характере колебаний атомов зависимость логарифма модуля структурного фактора от температуры также должна быть линейной.
На рис. 3 в логарифмическом масштабе показана зависимость квадрата модуля структурного фактора, усредненного по трем независимым направлениям (001), (010) и (100) для бесконечного кристалла. Усреднение проводилось с целью уменьшения амплитуды разброса точек и упрощения анализа результатов.
Видно, что на данной зависимости для ионов кислорода и урана можно выделить несколько характерных областей. До температур 2200К происходит линейное изменение структурного фактора. Далее в области температуры перехода в суперионное состояние 2200-2500К происходит постепенное изменение характера колебаний атомов кислорода, которые в свою очередь меняют амплитуду колебаний атомов урана, и угол накло-
5
4
3
0
2
2
2
п=1
п=1
1 п
СО
А л • Oxygen * Uranium
1» ж • •
• у 'А Л -г-
т m о1 \ (U)- ▲ л. ^ \ А
\ • \» \ » » А'
• * ^—
500
1000
1500
2500
3000
3500
2000 Т, К
Рис. 3. Температурные зависимости квадрата модуля структурного фактора, усредненного по направлениям (001), (010) и (100), отдельно для решеток урана и кислорода с линейной аппроксимацией между точками фазовых переходов в области 2400 К и 3200К.
на зависимостей существенно меняется. Линейный характер зависимостей сохраняется до температуры плавления кристалла 3200К, дальнейшие изменения связаны с переходом в расплавленное состояние. При температуре 3600К решетка атомов урана разрушается, и структурный фактор скачком меняется от значений 0,5 до 0. Данный
факт никак не может быть связан с процессом плавления, поскольку разрушение решетки происходит за несколько десятков шагов интегрирования. Аппроксимируя линейные участки методом наименьших квадратов и находя соответствующие точки пересечения, были получены значения для температур фазовых переходов 2471±400 К и
Рис. 4. Температурные зависимости квадрата модуля структурного фактора, усредненного по направлениям (001), (010) и (100) для кубического нанокристалла размером 5х5х5 элементарных ячеек
Таблица 2. Температуры фазовых переходов для кубических нанокристаллов
Размер, эл.яч. Температура плавление кислородной подрешетки, К Температура плавления урановой подрешетки, К
Метод структурного фактора Метод энтальпии Метод структурного фактора Метод энтальпии
4x4x4 700±25 700±25 1125±25 1100±25
5x5x5 930±260 1125±25 1500±300 1525±25
6x6x6 1250±25 1200±25 2000±25 2025±25
7x7x7 1500±50 1450±50 2200±50 2300±50
8x8x8 1500±50 1500±50 2400±50 2400±50
3262±280 К, которые согласуются с рекомендациями МАГАТЭ 2670 К и 3120 К соответственно [7]. Указанные погрешности расчетов вычислены на основе оценок точности аппроксимации по методу наименьших квадратов.
Используя описанный подход по оценке изменения структурного фактора с ростом температуры, можно судить о фазовых переходах и для нанокристаллов. Для примера рассмотрим на-нокристалл размером 5х5х5. Результаты изменения структурного фактора представлены на рис.4. Полученная зависимость имеет характерные линейные (в логарифмических координатах) области. Температуры фазовых переходов определяли как точки пересечения аппроксимацион-ных прямых. Полученные значения составили 930±260 К и 1500±300 К для подрешеток кислорода и урана соответственно.
Результаты расчетов для нанокристаллов остальных размеров представлены в табл. 2.
2.3. Зависимости энтальпии системы от температуры
На рис. 5 представлены зависимости приведённой энтальпии для кубических нанокристал-лов различных размеров. Качественно эти зависимости имеют одинаковый характер для кристаллов различных размеров: в начале происходит плавный рост, затем наблюдаются два скачка энтальпии. Первый скачок на величину примерно 0,5 эВ/ат. связан с переходом кристалла в суперионное состояние, второй более резкий на величину примерно 1,5 эВ/ат. - с плавлением кристалла. Поскольку повышение температуры проводилось ступенчатым образом,
а время моделирования на каждой температурной точке было ограниченно, то в качестве критических выбирались точки, которые лежат на середине отрезка резкого роста энтальпии. Рассчитанные таким образом температуры приведены в табл.2. Согласно полученным результатам обе эти температуры существенно снижаются с уменьшением размера кристалла. Так, температура плавления наименьшего из рассмотренных кристаллов (размером 2,2 нм) оказывается почти втрое ниже температуры плавления макрокристалла диоксида урана. С увеличением размера обе температуры быстро возрастают.
В литературе нет экспериментальных данных о температуре плавления наноразмерных кристаллов и02. Однако для металлов известно, что с уменьшением размера кристалла до десятков нанометров его температура плавления резко уменьшается [13]. Таким образом, результаты моделирования показывают, что и для диоксида урана справедливо такое уменьшение.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В настоящей работе путем молекулярно-ди-намического моделирования проведено исследование фазовых превращений диоксида урана. Для определения критических температуры было использовано несколько методов: 1) анализ вида функции радиального распределения; 2) анализ изменения структурного фактора рассеяния; 3) анализ зависимости энтальпии от температуры.
Значения температуры плавления, полученные разными методами, согласуются друг с другом в пределах погрешности. Для нанокристал-
го
-11.6
-12.0
-12.4.
-12.8
75 -13-2
ш -13.6
-14.0
-14.4
-- 1 1 1 — ■—4x4x4 —а— 5x5x5 х 6x6x6 -▼- 7x7x7 ^ OwOwO \ / / <xxx fl-O-i
AAAi / X /
/ X -V-, r
/ ■v J Г i, / X / о /
/ / J /
■ / 1 \ 7 / \ ; J
■ / / X /
■ / A* / / X 1
■■ / ■ A^ i /
i A7 / А
■ / А J 1 J о
* > /X \ Л О
А l Я
л tAA4i kAA v> XXx> 'X r ▼ л r-<c
хх> У rv Г w o'
- -
400
800
1200 1600 2000 2400
Temperature, К
2800
Рис. 5. Зависимость приведённой на атом энтальпии от температуры для кубических нанокристаллов различных размеров. Размеры указаны в элементарных ячейках
лов в диапазоне размеров 2,2 - 4,4 нм установлено снижение температур суперионного перехода и плавления с уменьшение размера.
БЛАГОДАРНОСТИ
Работа выполнена при поддержке Минобрна-уки в рамках государственного задания на 20122014 гг., федеральной целевой программы "Научные и научно-педагогические кадры инновационной России на 2009-2013 годы" и "Исследования и разработки по приоритетным направлениям развития научно-технологического комплекса России на 2007-2012 годы", а также при частичной поддержке гранта РФФИ: проект № "12-08-97076-р_поволжье_а"
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Кесслер Г. Ядерная энергетика: Пер. с англ. М.: Энер-гоиздат, 1986. 264 с.
2. Дементьев Б.А. Ядерные энергетические реакторы: Учебник для вузов. М.: Энергоатомиздат, 1990. 352 с.
3. Конструирование ядерных ректоров: Учеб. пособие для вузов / И.Я. Емельянов, В.И. Михан, В.И. Солонин. М.: Энергоиздат, 1982. - 400 с.
4. The DL POLY 4 User Manual [Электронный ресурс]. URL: ftp://ftp.dl.ac.uk/ccp5/DL_POLY/DL_POLY_ 4.0/DOCUMENTS/USRMAN4.03.pdf (дата обращения: 21.03.1012)
5. Born M., Mayer J.E. // Z. Phys. 1932. Bd 75. S. 1-18.
6. Evalution of Thermal Conductivity Hyperstoihiometric UO2+x by Molecular Dynamics Simulation / S. Yamasaki, T. Arima, K. Idemitsu and others // International Journal of Thermophysics. 2007. V.28. №2. P. 661-673.
7. Thermophysical Properties Database of Materials for Light Water Reactors and Heavy Water Reactors. IAEA (2006) [Электронный ресурс]. URL: http:// www.pub.iaea.org/MTCD/publications/PDF/ te_1496_web.pdf (дата обращения: 01.03.1012)
8. Построение температурно-зависимого потенциала межчастичного взаимодействия для диоксида урана/ Нагорное, Р.Ю. Махмуд-Ахунов, Ю.М. Тихночев и др./ Известия высших учебных заведений. Поволжский регион. Физико-математические науки// 2010. №3. С.156-164.
9. О температурной зависимости межатомного при молекулярно-динамическом моделировании свойств диоксида урана/ Ю.С. Нагорное, Р.Ю. Махмуд-Аху-нов, В.В. Сеетухин и др. // Вопросы атомной науки и техники. Серия: Математическое моделирование физических процессов. 2010. Вып.10. C. 27-34.
10. MD simulations of melting in 2D LJ systems. [Электронный ресурс]. URL: http://fliiby.com/file/65867/ j9jh9eokml.html (дата обращения: 10.06.1012)
11. Radial distribution function - Wikipedia. [Электронный ресурс]. URL: http://en.wikipedia.org/wiki/ Radial_distribution_function (дата обращения: 12.05.1012)
12. Киттель Ч. Введение в физику твердого тела. М.: Наука, 1978, 791 с.
13. Гусев А.И. Нанокристаллические материала: получение и свойства. Екатеринбург: УрО РАН, 1998. 198 с.
SIMULATION OF MELTIG NANOCRYSTALS URANIUM DIOXIDE
© 2012 R.Y. Makhmud-Akhunov, M.Y. Tihonchev
Ulyanovsk State University
In this paper simulated with molecular dynamics the phase transitions of nanoscale crystals of uranium dioxide. Simulation is carried out on the basis of pair potentials with parameters depending on the temperature. For nanocrystals in size range 2.2 - 4.4 nm was calculated the phase transition temperature. It was shown a strong dependence of the temperature of the linear size of the studied crystal. Key words: molecular dynamics, uranium dioxide, melting point of nanocrystalls.
Ruslan Makhmud-Akhunov, Associate Research Fellow at the Technological Research Institute. E-mail: rusmru@yandex.ru Mikhail Tihonchev, Candidate of Physics and Mathematics, Head at the Computer Modeling Laboratory. E-mail: tikhonchev@sv.ulsu.ru
