Методика расчёта антенн на основе уравнений Ампера и Фарадея Текст научной статьи по специальности «Физика»

УДК 621.396.67

МЕТОДИКА РАСЧЁТА АНТЕНН НА ОСНОВЕ УРАВНЕНИЙ АМПЕРА И ФАРАДЕЯ

© 2016 А.И. Махов, Д.А. Ворох

Самарский национальный исследовательский университет имени академика С.П. Королева

Статья поступила в редакцию 15.11.2016

Представлен анализ уравнений электромагнитного поля, принятых за основу современной теории антенн. Анализ показал, что уравнения Ампера - Фарадея со сторонними силами и уравнения Максвелла для свободного поля соответствуют всем законам теории поля и закону сохранения энергии, и могут быть использованы для решения антенных задач. Рассмотрены свойства и особенности этих уравнений с этой точки зрения, в частности высказано предположение, что токи через активные сопротивления и проводимости не создают волнового поля. Анализ также показал, что уравнения Максвелла со сторонней силой (током) только в одном уравнении применительно к антеннам нарушают законы теории поля и основной закон природы - закон сохранения энергии, и, следовательно, их нельзя использовать для решения антенных задач. Кроме того, при решении этих уравнений интегрирование ведётся не по поверхности, а по объёму, что также противоречит исходным уравнениям. Предложена новая методика, которая строится на основе двух групп уравнений: Ампера - Фарадея и уравнений Максвелла без сторонних сил в интегральной форме. Антенна считается проводным или волновод-ным устройством и представляется не только своим объёмом, но имеет также форму и поверхность излучения. В объёме антенны действуют сторонние силы не только по законам Ампера - Фарадея, но и по законам проводной и волноводной техники. На поверхности излучения и в остальном пространстве действуют законы свободного поля (законы Ампера - Фарадея, закон связи векторов поля через волновое сопротивление) и основанные на них уравнения Максвелла для свободного поля. Задача определения параметров поля по заданным параметрам (ток и напряжение) генератора решается в два этапа. На первом этапе определяется распределение поля на поверхности излучения, а на втором - поле в дальней зоне. На втором этапе антенна представляется элементарным источником электромагнитного поля, заданным либо двумя векторами излучения, либо вектором и циркуляцией вектора. Определение поля таких источников известно. Представлены примеры применения предложенной методики по определению полей и входных параметров антенн простейшей формы - плоских (щелевых) и цилиндрических. Проведены расчёты нерезонансных проводных антенн типа ёмкость, индуктивность и отрезок прямого провода (соединение активного сопротивления и индуктивности). Результаты расчётов показали работоспособность предложенной методики. В частности также показано, что на высоких частотах прямой провод практически является индуктивностью. Ключевые слова: волновое сопротивление, Ампер, Фарадей, Максвелл, напряжение, ток, вектор, методика, расчет, антенна, щелевая, проводная, емкость, индуктивность.

ВВЕДЕНИЕ

Теория антенн основана на законах Ампера, Фарадея, Кулона, уравнениях Максвелла, теории потенциалов и других положениях электродинамики. Особенностью этой теории является то, что она должна осуществлять связь теории поля с теорией общей (проводной) радиотехники. На самом деле этого не происходит. Исторически получилось так, что теория поля появилась раньше на полвека проводной радиотехники и поэтому законы и правила проводной радиотехники не принимались во внимание. Например, в теории поля и антенн совершенно игнорируется основная электродвижущая сила - напряжение. Во всех уравнениях - одни только токи, потенциалы, даже введены фиктивные токи - магнитные (в

Махов Анатолий Иванович, кандидат технических наук, старший научный сотрудник, доцент кафедры радиотехники.

Ворох Дмитрий Александрович, аспирант. E-mail: fallout2s@ yandex.ru

Вольтах). А ведь на антенну с генератора подаётся именно напряжение, а величина тока определяется возможностями антенны. Возникает вопрос: не нарушается ли при этом основной закон природы - закон сохранения энергии? Чтобы разобраться в указанных противоречиях, необходимо провести анализ уравнений теории поля, используемых в теории и практике антенн, на соответствие их законам природы, и при нарушениях этих законов предложить новую методику решения антенных задач. В этом и заключается цель данной работы.

ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ

Исходя из выше сказанного, рассмотрим законы и уравнения теории поля, используемые в теории антенн [1- 4]. По закону Ампера магнитное поле создаётся любым сторонним током (проводимости, смещения), а согласно закону Фарадея электрическое поле создаётся изменением скорости магнитной индукции или как сейчас принято магнитным током.

Эти законы применительно к антеннам для монохроматического поля записываются уравнениями:

МДС

= j> HiW = ja)eECTS + стЕст = ICMCT + ICT ; (1)

ЭДС = £ dE* = - jo^HCTS = - Uc

(2)

В левой части уравнений мы имеем магнитное и электрическое поля, создаваемые антенной в виде циркуляций векторов по произвольному замкнутому контуру C и названные магнитодвижущей силой и электродвижущей силой, а в правой части - сторонние силы, действующие на антенне и выраженные в различной форме. Форма, содержащая Ест, Нст предложена Максвеллом. I - ток проводимости, I - сторонний ток

ст г ^ ' смст г

смещения ( по Максвеллу). Правую часть второго уравнения лучше назвать по аналогии с первым уравнением сторонним напряжением смещения U (сейчас это магнитный ток в Вольтах!). За-

смст

метим, что индекс сторонних сил в правой части уравнений Ампера - Фарадея, даваемых в источниках [1 - 4] отсутствует.

Следует отметить, что эти уравнения позволяют определять параметры поля в разных точках пространства путём сравнения циркуляций векторов в разных его точках.

Уравнения (1),(2) удовлетворяют всем законам, проверены многочисленными опытами и не вызывают сомнения. На основе опытов и уравнений Ампера и Фарадея Максвелл открыл законы свободного электромагнитного поля и предложил соответствующие уравнения (без сторонних сил), названные его именем:

rot Н = )юеЕ + стЕ; (3)

rot Е = - jropH. (4)

Эти уравнения дают описание электромагнитного поля в произвольной точке пространства и показывают связь параметров поля - напря-жённостей Е, Н - с параметрами е, ст, р среды, в которой существует это поле. Сторонние силы отсутствуют. Уравнения легко решаются в любой системе координат, если задано распределение поля на сравнительно простой поверхности (сфера, плоскость, цилиндрическая). В результате получено, что поле имеет волновой характер: Е = E0e";fcr, Н = H0e_7ferc коэффициентом распространения волны k=2n/X и скоростью движения, сравнимой со скоростью света c = 3,108м/с. Установлено также, что векторы электрической Е и магнитной Н напряжённостей поля ортогональны друг другу и направлению движения волны, а их величины связаны между собой

волновым сопротивлением ZB = -^ц/е ; E = 7вИ . Это свойство электромагнитного поля можно назвать законом свободного поля. Согласно этому закону уравнения Ампера (1) и Фарадея (2) связаны между собой таким образом, что, если возникает магнитное поле, то тут же появляет-

ся электрическое поле, влияющее на антенну и требующее соответствующей энергии от источника, и наоборот. Это - реакция среды в образе волнового сопротивления на излучение антенны. Причём, реакция эта - противодействующая первичному полю (знак минус во втором уравнении). Из уравнений также видно, что связь через волновое сопротивление имеется только между сторонними силами смещения: током смещения I и напряжением смещения и (напряжение

смст г ' смст 4 г

проводимости в уравнении (2) отсутствует). Следовательно, можно предположить, что электромагнитное поле с волновым сопротивлением могут создать только антенны, содержащие реактивные элементы. Активные сопротивления, включаемые в антенну, создадут только потери и сдвиг фазы между напряжением и током, поступающими на антенну. Из уравнений (3),(4) также следует, что для определения параметров всего поля достаточно определить левую или правую части уравнений (3),(4).

Рассмотрим далее уравнения Максвелла со сторонним электрическим током плотностью 5ст : гоШ - ]юбБ - стБ = 5 = стБ ; (5)

ст ст

гotE = - )юрИ. (6)

Эти уравнения часто используются в современной теории антенн [1] как общий метод решения антенных задач, причём иногда в уравнении (6) присутствует фиктивный сторонний магнитный ток.

Цель этих уравнений - получить математическим путём выражение вспомогательной функции ( векторный потенциал) для точечной антенны, на основании которого можно было бы строить сложные антенны. Результат получен только для ёмкостной антенны (диполь Герца), предполагая, что весь ток смещения протекает в узком коротком канале между шарами. Этот результат используют далее для реальных проволочных (уже не ёмкостных) антенн. Он непригоден для реальных ёмкостных и индуктивных (юЬ >> Я) антенн, так как индуктивность и ёмкость не укладываются в уравнения в дифференциальной форме.

Обратимся далее к самим уравнениям (5),(6) и сравним их с уравнениями (1),(2).Предполагается, что уравнения (5),(6), как и уравнения (1),(2), полностью описывают ёмкостную антенну как самостоятельное устройство, на которое подаётся сторонний ток смещения 5ст. Стороннего напряжения смещения нет. Следовательно, на антенну не поступает мощность от генератора и тем самым нарушен закон сохранения энергии. Кроме того, нарушены ещё два закона электродинамики: закон Ампера и закон Фарадея. Действительно, из уравнений (5),(6) следует, что сторонний ток смещения создаёт не только вихревое магнитное поле согласно закону Ампера, но и ещё две векторные составляющие поля, что не подтверждается никакими экспериментами. Уравнение (6) вообще не содержит сторонних сил,

следовательно, не может быть создано электрическое поле и тем самым нарушен и закон Фарадея. Согласно закону связи между напряжённостями стороннего поля в уравнениях (5),(6) должна присутствовать напряжённость Нст, а её нет. Далее эти уравнения решаются для антенны цилиндрической формы. Интегрирование ведётся не по сечению провода, а по всему объёму. При интегрировании по объёму антенны исчезает сечение проводника, то есть форма антенны не учитывается. Это неверно, так как параметры формы антенны должны присутствовать в результате решения уравнений. Согласно изложенному , уравнения (5),(6) к антеннам не имеют отношения, а решают полевую задачу определения влияния стороннего тока смещения на поле, созданное другой сторонней силой, которая остаётся неизвестной.

Таким образом, уравнения Максвелла со сторонним током непригодны для решения антенных задач. Очевидно, что решать эти задачи нужно с помощью уравнений (1) - (4). Необходимо также чётко определить само понятие - Антенна. Это определение следующее.

Антенна - проводное или волноводное устройство, занимающее определённый объём пространства, имеющее форму и поверхность излучения (поверхность, расположенная в непосредственной близости от поверхности антенны). На антенну поступает электрическая энергия, то есть сторонние силы: напряжение и и ток I . В

Г г ст ст

результате в объёме, занимаемом антенной, образуется электромагнитное стороннее поле Ест , Нст в соответствии с правой частью уравнений (1),(2), а на поверхности излучения антенны формируется свободное электромагнитное поле Е , Н в соответствии с левой частью этих же уравнений. Следовательно, внутри антенного объёма действуют сторонние силы по законам проводной и волноводной техники, а на поверхности излучения и в остальном пространстве образуется свободное поле, действующее по своим законам и в соответствии с уравнениями (3),(4) Максвелла. Поверхность излучения является связующим звеном между полем внутри антенны и полем в пространстве вне антенны. Таким образом, задачей антенны является формирование свободного электромагнитного поля на поверхности излучения, а, следовательно, и во внешнем пространстве.

В случае волноводных антенн поле внутри волновода Е , Н (которое считается известным)

ст ст

непосредственно преобразуется во внешнее поле на поверхности излучения (щели), причем один из векторов является общим, то есть Нст= Н (например, щель в боковой стенке, прерывающая ток), или Ест= Е (щель - конец волновода, где действует напряжение), а другой вектор определяется по закону свободного поля Е = Ъ Н. За-

метим, что поле Ест, Нст в волноводе формируется с помощью другой антенны, либо генератором внутри волновода.

В случае проводной антенны, являющейся двухполюсником, при формировании поля работают: комплексная проводимость этого двухполюсника У= О + )Б в уравнении (1) и реактивная часть комплексного сопротивления этого же двухполюсника Ъ= Я + )Х в уравнении (2), определяемые типом, конкретными размерами и формой антенны. Таким образом, уравнения (1),(2) применительно к поверхности излучения будут иметь следующий вид:

I = Н 1Н = )юеЕ Б + стЕ Б = (О + ]Б)и ; (1а)

изл ср Н ' ст ст 4 ' ' ст ^ '

и = Е 1Е = - )юиН Б = - и = - )Х1 . (2а)

изл ст Е ' г ст смст ' ст 4 '

Здесь Нср , Еср - средние значения напряжён-ностей поля на поверхности излучения. Левую часть уравнения (1а) на поверхности излучения предложено назвать током излучения 1изл(в Амперах), а левую часть уравнения (2а) на той же поверхности - напряжением излучения иизл (в Вольтах). В настоящее время эти величины называют магнитным током 1м= Н1Н(в Амперах) и электрическим током I = Е1Е (в Вольтах!). Если ещё правую часть уравнения (2а) назвать магнитным током (в Вольтах) то налицо явная путаница.

Таким образом, в правой части уравнений (1а),(2а) имеем входные параметры антенны: сторонние напряжение и и ток I , поступаю-

ст ст

щие с генератора, а в левой части - выходные параметры: напряжение и и ток I излучения

изл изл

на поверхности излучения. Всё ясно и понятно. Работа, например, реактивной антенны происходит следующим образом. При подаче на антенну напряжения ист (назовём его активным) возникает реактивный ток (ток смещения) )Вист , который в соответствии с уравнением (1а) создаёт магнитное поле Н1Н на поверхности излучения. Согласно закону свободного поля Е = ЪвН на поверхности излучения должно быть создано электрическое поле Е1Е. Для этого на антенну поступает активный электрический ток !ст, который в соответствии с уравнением (2а) создаёт реактивное напряжение смещения iXI = и и

ст см

требуемое электрическое поле иизл=Е1Е

В результате решения уравнений (1а),(2а) получаем распределение свободного поля Н и Е на поверхности излучения, сопротивление излучения Я = и /I , мощность излучения Р =

изл изл изл изл

0,5! и , вектор стороннего тока I (если задано

изл изл ст

напряжение ист) и входное сопротивление антенны Ъ = и /I Г

вх ст ст

По известному полю Е,Н на поверхности излучения решается задача определения поля в пространстве (внешняя задача). Обычно пространство делят на дальнюю и ближнюю зоны, и требуется определить параметры полей в этих зонах. Деление пространства на зоны весьма условно, здесь учитываются расстояние г, размер

Ь антенны и длина волны X. Обычно дальней считается зона кг >> 1, если размеры антенны соизмеримы с длиной волны X , а при размерах Ь антенны значительно меньших X дальней зоной считается г >> Ь . Для дальней зоны антенну полагают элементарным источником электромагнитного поля ( размеры антенны << X ) и расчет поля антенны в точке М пространства проводят по уравнениям (1),(2) путём сравнения циркуля -ций векторов поля в этой точке и на поверхности излучения. Элементарные источники известны и рассмотрены, например, в [5]. Их три типа: линейный вектор напряжения излучения иизл (в работах [2 - 5] - это вектор электрического тока 1э в Вольтах!) , линейный вектор тока излучения 1изл (в работах [2 - 5] - это вектор магнитного тока 1м), и элемент Гюйгенса, состоящий из двух названных векторов, находящихся в одной плоскости, ортогональных друг другу, и связанных между собой законом свободного поля Е = 7вИ. Известно, что силовые линии элементарных источников (линии равных напряжённостей) суть окружности, что и позволяет рассчитать поле этих источников. После выполнения амплитудных расчётов в результат добавляют фазовый множитель е->кг в соответствии с теорией свободного поля. Диаграммы направленности первых двух элементарных источников - поверхности тора, а элемент Гюйгенса имеет шаровую диаграмму направленности.

В ближней зоне или при наличии сложной поверхности излучения поле антенны определяется путём интегрирования полей элементарных источников по соответствующим линиям поверхности излучения с учётом фазового множителя. Рассмотрим далее примеры расчета реальных антенн простых форм в дальней зоне.

1. ЩЕЛЕВАЯ ПЛОСКАЯ АНТЕННА, рис. 1

Щель длиной а < Х/2 и шириной Ь < Х/4 прорезана в боковой стенке волновода вдоль его оси (прерваны линии тока). Следовательно, имеем в

щели поля: поперечное Н = Нст и продольное Е = ZвH, с почти равномерным распределением. Строго говоря, поля Н и Нст могут быть неравными. Всё зависит от конфигурации полей в волноводе, и если она известна, то по уравнению Фарадея определяется вектор Е а затем и Н. Поле в волноводе: Н ,Е - считается известным. Зна-

ст ст

чения параметров поля в пространстве определяются уравнениями, следующими из (1а),(2а):

£ £

ЕМ = иизл = Еа.

(7)

(8)

В правой части уравнений имеем два линейных вектора излучения, связанных между собой соотношением Е = ZвH, а силовые линии суть окружности, касательные к этим векторам [5], что для дальней зоны соответствует элементу Гюйгенса. Каждый вектор создаёт своё поле в точке М, поэтому уравнения для поля Н в точке М на нормали к центру поверхности щели запишутся так:

Н ,пгп = НЬ , Н „пгп = На,

м1 0 ' м2 0 '

которые следуют из уравнений (7),(8) применительно к элементарным источникам с учётом связей Е = ZH и Е = ZH. Здесь г„- расстояние

м в м в ^ 0 г

от центра антенны до точки наблюдения М на нормали. Определяя далее Нм1 из первого и Нм2 из второго уравнений и суммируя результаты, получаем Нм0= Н(а+Ь) /пг0, Ем0= ZвHмo. Для поля по любому другому направлению а относительно нормали к поверхности щели и с учётом равенства Н = Н и фазового множителя имеем:

м м0

Нм = Н(а + Ь)со5ае--,'сг/'1гг; Ем = гвНм.

Таким образом, получена шаровая диаграмма направленности, как и следовало ожидать.

Параметры антенны: мощность излучения Р = 0,5 ЕНаЬ , сопротивление излучения Я =

изл ' ' г ' изл

Zвb/a , КПД = 100% , так как потери в среде и вследствие поверхностных токов не учитывались.

Е=гвн

Еа НЬ

Н=Нст

а / /

(

1 1 1 1 Ест Нет ■ Ест=^хНст

ь \ 1 1 1 У 1 /п ^ \ 1 V 1 \

\ \

1 \

НЬ

Рис. 1. Щелевая плоская антенна

Связь с полем в волноводе:

Н = Е/Ъ = Н = Е /Ъ , откуда имеем Е=Е Ъ /Ъ ,

в ст ст х ст в х

где Ъх - характеристическое сопротивление поля в волноводе.

2. ПРОВОДНЫЕ АНТЕННЫ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ФОРМЫ

Рассмотрим далее антенны цилиндрической формы диаметром d и длиной образующей Ь (рис. 2, 3). Поверхность излучения - боковая поверхность цилиндра. Антенна может быть либо ёмкостью в виде двух параллельных пластин, либо индуктивностью (катушка), либо индуктивностью с сопротивлением (отрезок провода). На вход антенны поступает стороннее напряжение ист, а ток 1ст определяется в результате решения задачи.

2.1. Антенна - ёмкость, рис 2, ^ Ь<< X (нерезонансная)

Проводимость антенны У = )юС , сопротивление Ъ = 1/)юС.

С учётом равномерного распределения поля по поверхности антенны имеем следующие уравнения (внутренняя задача):

I = Н^ = )юС и , (9)

изл ст

U = ЕЬ = - I / )юС. (10)

изл ст

Из уравнений (9),(10) имеем параметры поля на поверхности антенны:

Н = )оС и/ Е = ^ / ЬюС.

Поделив уравнение (10) на (9) получим соотношение:

Я = и / I = I / и (юС)2= ЪЬ/^, откуда

изл изл изл ст ст в

имеем:

сторонний ток I = Я ( юС)2и и мощность

ст изл ст

излучения Р = 0,5 Я (юС)2и 2 = 0,5I и .

изл изл ст ст ст

Так как потери не учитывались, имеем КПД=100% .

Решение внешней задачи. Антенна для дальней зоны является элементарным вектором напряжения U с кольцевым током I , и уравнения

Г изл ' изл7 ' Г

для поля в точке М на расстоянии г0 по нормали к центру антенны будут следующие:

Нм2пг0 = Н^, Емпг0 = ЕЬ. Определяя из этих уравнений Нм1= Н^/2пг0 и Нм2= НЬ/пг0 с учётом связей Е = Н Ъ , Е = НЪ , и суммируя их, получим

м м в7 в 7 ' Г ' ' J

параметры поля в точке М на нормали к поверхности цилиндра:

H _ - H , + H „

м0 м1 м2

: H(nd + 2b)/2nro, Емо - ZbHMo

а затем с учётом равенства Hm0= Hm , соотношения r0- r/Cosa и фазового множителя определим и поле в пространстве:

Нм = H(ud + 2b)cosa e~kr/2nr , Е - Z H , от угла ф поле не зависит.

м в м7 J т

Диаграмма направленности антенны - поверхность тора.

2.2. Антенна - индуктивность, рис.3, диаметр d, длина b<< X, для катушки в N витков имеем L = pnd2N2/ 4b , R << roL.

Сопротивление антенны Z - jroL , проводимость Y -1/jroL.

C учётом равномерного распределения поля по поверхности антенны имеем следующие уравнения:

Hb - U / jroL - I ,

ст f изл7

End - - jroL I - U .

ст изл

Поделив второе уравнение на первое, получим сопротивление излучения:

R - (roL)2I JU - Z nd/b, откуда имеем сторон-

изл ^ ' ст ст в 7 Г

ний ток I - U Z nd/b(roL)2 , мощность излучения

ст ст в 4 ' ' J

P - 0,5I U - 0,5I U .

изл изл изл ст ст

КПЛ = 100% . так как потеои не учитывались.

У ь

о

H-rrd

Рис. 2. Антенна - ёмкость

Hcmb Е1rd /

нмтггп

Рис. 3. Антенна -

Решение внешней задачи. Для дальней зоны антенна - элементарный вектор тока I с коль-

г г изл

цевым напряжением иизл и уравнения для точки М дальней зоны на расстоянии г0 по нормали к центру антенны будут следующие: H nr0= Hb,

м 0 '

E 2nr = End.

м0

Из первого уравнения имеем Нм1 = Hb/nr0, из второго Н 2 = Hnd/2nr0. Суммируя эти значения,

получим нм0 = H(2b+nd)/2nr0, Ем0 = ZbHm0.

Поле в направлении а от нормали к центру антенны с учётом равенства Нм0= Нм , соотношения r0 = r cosa и фазового множителя будет следующее:

Нм = H(2b+ TTd)Cosae^'fcr/2nr ; Е = Z Н . От угла ф поле не зависит.

м в м J т

Диаграмма направленности антенны - поверхность тора.

2.3. Антенна - отрезок прямого провода диаметром d и длиной Ь , рис. 2, (пространство между пластинами заполнено металлом)

Для решения задачи определения поля этой антенны необходимо найти её комплексное сопротивление Z = Я + )юЬ . Активное сопротивление известно Я = 1/стБ, а индуктивность, даваемая в справочниках, получена из анализа всего магнитного поля (активного и реактивного), формирующегося при прохождении тока по проводу. Поэтому определим чистую индуктивность указанного отрезка провода. Для этого рассмотрим уравнение Фарадея (2а):

ии

= Ф Ed* = - ja)nHCTS = - UCMCT = - jXICT .(2а)

индуктивность

Из (2а) имеем XI = юиН Б, или юЫ =

\ / ст ' ст ст

юрНст^2/4. Учитывая, что магнитное поле в проводе кольцевое, имеем I ст = Нст^ и индуктивность прямого провода Ь = ^/4 . Как следует из этой формулы чистая индуктивность прямого провода не зависит от его длины. Таким образом, имеем комплексные сопротивление и проводимость прямого провода :

Z = 1/0+ )Х , У = 0(1 - ]0Х)/(1 + 02Х2), где 0 = стБД = ст^2/4£ , X = ю^/4.

Оценим безразмерную величину 0Х для конкретного случая:

d = 1мм , I = 10 мм , { = 1Мгц , ст = 58МСм, и = и0 = 0,4п мкГ/м.

В результате имеем: 0Х=58406пЧ0 Ч06.0,4 .10 -6/8.10 -2= 8,98 > 1

Следовательно, единицей в формуле для проводимости можно пренебречь, и получаем У = - 1/ Х , то есть отрезок прямого провода на частотах 1 МГц и выше является индуктивной антенной. Эти результаты получены без учёта влияния проводов питания. Если учитывать провода питания, образующих одновитковую катушку, то такая антенна будет индуктивной антенной, рассмотренной в разделе 2.2.

Таким образом, можно сделать вывод, что все проводные антенны являются реактивными, то есть это либо ёмкости, либо индуктивности.

Итак, имеем для проводной антенны проводимость У = 1/)юЬ , сопротивление Х = )юЬ. С учётом равномерного распределения поля по поверхности имеем следующие уравнения (внутренняя задача):

I =Н^ = и /]юЦ11), и = ЕЬ = - I )юЬ (12)

изл ст изл ст

и параметры поля на поверхности

антенны Н = ист/ Е = - ^юЬ/Ь, где Ь = ^/4

Поделив уравнение (12) на (11) получим со-

противление излучения:

R = U / I = I (raL)2/U = Z b/nd, откуда

изл изл изл CTV ' ст в '

имеем:

сторонний ток I = R U /(raL)2 и мощность

ст изл ст

излучения P = 0,5 R U2 /(raL)2.

изл изл

Решение внешней задачи такое же как и для ёмкостной антенны. В точке М имеем следующее поле Нм = H(iid + 2b)cosae_fcr/2ur, Ем = Z H , от угла ф поле не зависит.

вм

3. РЕЗОНАНСНЫЕ АНТЕННЫ

НА ОСНОВЕ ДВУХПРОВОДНЫХ ЛИНИЙ

Как известно, антенну на основе двухпроводной линии можно построить, выбрав определённую длину линии при холостом ходе или коротком замыкании на конце. При этом в линии вследствие резонанса образуется стоячая ТЭМ - волна с синфазным напряжением Uct и полем E,H, аналогичным полю в щелевой антенне. Напряжённость поля в щели таких антенн зависит от точности настройки на заданную частоту и теоретически может быть сколь угодно большой, так как реактивное сопротивление при резонансе стремится к нулю. Практически этого не происходит, так как начинает работать сопротивление излучения, и хорошим результатом считается Е = Uyb, где b ширина щели.

На рис.4 представлена двухпроводная антенна с коротким замыканием на концах - щель длиной а = Я/2 и шириной b< Я/2 в экране, питание подведено к центру щели. Распределение амплитуды поля по длине гармоническое Е = E0coskx. Напряжение и ток излучения находятся путём усреднения по длине щели U =Е b = 2U /п, I =

J г г—у у ИзЛ ср ст ' изл

H а = 2aU /nbZ .

ср ст в

Величина поля в щели таких антенн зависит от точности настроики на заданную частоту и при хорошей настройке можно получить в центре щели Е0= Ест.

На рис. 5 представлена двухпроводная антенна, разомкнутая на концах, в микрополосковом исполнении длиной а = Я/2, шириной b < Я/4, толщиной h << Я, питание U ст подведено к центру одного из концов. Распределение амплитуды поля

по длине антенны в результате резонанса - по закону синуса, поверхности излучения - две поверхности на концах с синфазным и практически равномерным напряжением и полем: иизл = ЕЬ = и , I = НЬ = и Ь/ЬЪ , сопротивление излучения

ст изл ст в

Я = ЪЬ/Ь.

излв

Решение внешней задачи для этих антенн аналогично решению для щелевых антенн, раздел 1, рис. 1.

В заключение сформулируем основные положения и особенности предложенной методики, а также отличия её от известной:

За основу приняты уравнения Ампера и Фа-радея в интегральной форме. В известной методике - уравнения Максвелла со сторонним током в дифференциальной форме.

Антенна является либо проводным устройством (двухполюсник или длинная линия), либо волноводным устройством. Она имеет объём, форму и поверхность излучения. В объёме действуют реальные сторонние силы - напряжение и ток генератора, а на поверхности излучения формируется свободное поле. В объёме антенны в соответствии с уравнениями интегрирование ведётся по линиям векторов и по площадям, а на поверхности излучения и в пространстве - только по линиям векторов. В известной методике антенна - объём пространства произвольной формы, заполненный некими сторонними автономными источниками в виде плотностей токов смещения (заряды в объёме антенны отсутствуют), которые для определения поля в пространстве интегрируются по объёму как заряды, причём форма антенны теряется.

Уравнения Ампера и Фарадея (как и уравнения Максвелла) связаны между собой волновым сопротивлением свободного поля, и эта связь используется в расчётах. В известной методике эта связь используется в конце расчётов, когда получен один из векторов поля в пространстве.

ВЫВОДЫ

Проведён анализ уравнений теории электромагнитного поля применительно к решению

2Un

Hi p=Ecp/ZB Ecp=E02/ir- jj.fr

Рис. 4. Двухпроводная антенна с коротким замыканием на концах

Рис. 5. Двухпроводная антенна, разомкнутая на концах

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

антенных задач. Показано, что уравнения Максвелла со сторонним током смещения для этих целей не пригодны. 1.

Предложена методика расчёта антенн с использованием уравнений Ампера - Фарадея в два 2. этапа: внутри объёма, занимаемого антенной, где действуют сторонние силы, и во внешнем 3. пространстве с использованием теории элементарных антенн. 4.

Представлены примеры расчёта ряда антенн по предложенной методике, доказывающие её 5. работоспособность.

Неганов В.А и др. Современная теория и практические применения антенн. М.: Радиотехника, 2009. 720 с. Семенов Н.А. Техническая электродинамика. Учебное пособие для вузов. М.: Связь. 480 с. Никольский В.В.Теория электромагнитного поля. М.: Высшая школа, 1961. 384 с. Марков Г.Т., Сазонов Д.М., Антенны. М.: Энергия, 1975. 528 с.

Кубанов В.П. Элементарные излучатели электромагнитных волн. Самара: ПГУТИ, 2010. 40 с.

METHOD OF CALCULATING THE ANTENNA ON THE BASIS OF EQUATION AMPERE AND FARADAY

© 2016 A.I. Mahov, D.A. Vorokh

Samara National Research University named after Academician S.P. Korolyov

The analysis of the electromagnetic field equations, taken as a basis for the modern theory of antennas. The analysis showed that the equations of Ampere - Faraday with outside forces and Maxwell's equations for free-field correspond to the laws of field theory and the law of conservation of energy, and can be used to solve antenna problems. The properties and characteristics of these equations, from this point of view, in particular suggested that the currents through the conductivity resistances and do not generate wavefield. The analysis also showed that Maxwell's equations with an external force (shock) in only one equation with respect to the antennas violate the laws of field theory and the basic law of nature - the law of conservation of energy, and therefore, they can not be used to solve antenna problems. Furthermore, when solving these equations, the integration is not on the surface and in volume, which is also contrary to the original equation. The new technique, which is based on two groups of equations: Ampere - Faraday and Maxwell's equations without external forces in the integral form. The antenna is considered to be wired or waveguide device and is represented not only by its volume, but also the shape and the surface radiation. The volume of the antenna are outside forces, not only by the laws of Ampere - Faraday, but also by the laws of wired and waveguide techniques. On the surface, the radiation and the rest of the space of the laws of the free field (Ampere's law - Faraday's law of communication field vectors through the characteristic impedance), and based on them, Maxwell's equations for a free

field. The problem of determining the parameters of the field on the set parameters (current and voltage) of the generator is achieved in two stages. The first stage is defined by the distribution of the radiation field on the surface, while the second - the far field. In the second phase the antenna seems elementary source of the electromagnetic field, or specify two vectors radiation or vector and the vector loop. Field Definition sources such known. The applications of the proposed method to determine the fields and input parameters of the simplest forms of antennas - flat (slotted) and cylindrical. Calculations were carried out non-resonant type antenna wire capacitance, inductance and length of straight wire (connection resistance and inductance). The calculation results show performance of the proposed method. In particular, also it shows that the high-frequency straight wire is practically inductance.

Keywords: wave resistance, Ampere, Faraday, Maxwell, voltage, current vector method, calculation, antenna, slotted, wire, capacitance, inductance.

Anatoly Makhov, Candidate of Technics, Senior Research Fellow at the Radio Engineering Department. Dmitry Vorokh, Graduate Student. E-mail: fallout2s @ yandex.ru