CC BY
25
Численные методы расчета конструкций
МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ДИСКРЕТИЗАЦИИ СОЧЛЕНЕННЫХ ОСЕСИММЕТРИЧНЫХ ОБОЛОЧЕК С РАЗЛИЧНЫМИ ЗНАЧЕНИЯМИ ФИЗИКО-МЕХАНИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ 1
Ю.В. КЛОЧКОВ, доктор техн. наук, профессор
А.П. НИКОЛАЕВ, доктор техн. наук, профессор
Т.А. КИСЕЛЕВА, кандидат техн. наук, доцент
А.С. АНДРЕЕВ, аспирант, ассистент
Волгоградский государственный аграрный университет
400002, Волгоград, пр. Университетский, 26, Klotchkov@bk. ru
Изложен алгоритм расчета осесимметричных сочлененных оболочек с различными физико-механическими характеристиками материалов на основе МКЭ с использованием скалярной и векторной интерполяций полей перемещений. В качестве элемента дискретизации используется криволинейный фрагмент меридиана оболочки с узлами i и j. Выполнен анализ НДС тонкостенной конструкции из разнородных материалов в форме цилиндра, сочлененного со сферой и эллипсоидом.
КЛЮЧЕВЫЕ СЛОВА: сочлененные осесимметричные оболочки, скалярная интерполяция, векторная интерполяция, конечный элемент, условия сочленения оболочек.
Конструкции из сочлененных осесимметричных оболочек с различными физико-механическими свойствами материалов, из которых они изготовлены, находят широкое применение в различных отраслях строительства и машиностроения. Анализ напряженно-деформированного состояния (НДС) такого рода конструкций в настоящее время выполняется, в основном, на основе численных методов, в частности метода конечных элементов (МКЭ) [1-8]. Применяемые для этих целей зарубежные вычислительные комплексы типа ANSYS, ABAQUS, NASTRAN и другие используют в криволинейных системах координат неинвариантную интерполяцию отдельных компонент вектора перемещений как скалярных величин, что приводит в ряде случаев [9, 10] к получению некорректных значений расчетных величин. Поэтому актуальной остается задача создания новых вычислительных алгоритмов, основанных на инвариантной интерполяции полей перемещений как векторных величин. В настоящей работе излагается алгоритм конечно-элементного расчета осесимметрично нагруженных сочлененных оболочек с различными значениями физико-механических характеристик материалов на основе инвариантного способа интерполяции полей перемещений как векторных величин.
1. Геометрия оболочки
Срединная поверхность осесимметричной оболочки описывается радиус-вектором:
R0 = xi + r (x) k, (1)
где r (x) - радиус вращения.
Орты локального базиса точки срединной поверхности осесимметричной оболочки определяются по формулам:
-0 3
в1 = R1 = x 1i + r 1 k; en = e x j = -r 1 + x 1 k, (2)
1 Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ ( грант № 16-31-00133 мол_а).
где нижний индекс 1 после запятой обозначает операцию дифференцирования по дуге меридиана 5 .
На основании (2) можно сформировать прямую и обратную матричные зависимости:
£ }=к Ш {')=к №}, (3)
т
где [е0} = {е0 еи0 }; $}=$}
Производные ортонормированного базиса (3) по дуге меридиана 5 могут быть выражены через этот же локальный базис зависимостями:
е0 5 = кеП; еп, 5 ="ке10, (4)
к = Гхх '(х,1^
где к = Гхх ЛХ,Ъ
Положение точки, отстоящей от срединной поверхности на расстоянии д , до и после деформирования определяется радиус-векторами:
= Ё0 + де0; К = К? + V. (5)
Входящий в (5) вектор перемещения точки, отстоящей от срединной поверхности на расстоянии д , с учетом гипотезы прямой нормали определяется выражением:
V=V+с(е„ — е0) (6)
"* 0 , 0 ~ ""' где V = ие1 + wen - вектор перемещения точки срединной поверхности; еп -
орт нормали к срединной поверхности в деформированном состоянии.
Деформации в точке, отстоящей от срединной поверхности на расстоянии д , определяются соотношениями механики сплошной среды [11]:
8аа = (£аа — £аа )/ 2, (7)
где греческие индексы последовательно принимают значения 1, 2.
Входящие в (7) ковариантные компоненты метрического тензора до и после деформирования определяются скалярными произведениями базисных векторов:
0 = 0 О . = " " т
где 7а = Ё?, Та = Ёа.
2. Конечный элемент и интерполяция перемещений
В качестве конечного элемента выбирается криволинейный фрагмент меридиана оболочки, выделенный двумя плоскостями перпендикулярными оси Ох , с узлами i и j . Каждый такой фрагмент для удобства численного интегрирования отображается на отрезок в локальной системе координат — 1 < г} < 1.
Столбец узловых варьируемых параметров в локальной } и глобальной 5 системах координат выбирается в следующем виде:
ил }Т=\к }Т к }Т ъ и; }Т Ак} к }Т \ «»
1x12 i 1x6 1x6 j 1x12 i 1x6 1x6 j
где {ч^} = {чУч,}дХ
Здесь под дт (т = /, ]) понимается меридиональная и или нормальная к
компонента вектора перемещения.
3. Варианты интерполяционной процедуры
В разработанном алгоритме реализованы два варианта интерполяции перемещений. В первом варианте использована общепринятая интерполяция отдельных компонент вектора перемещения как скалярных величин
ч= У}ТЧЛ }= ЫТ ш ¿Г} (10)
где (|/}Т = } - матрица-строка, представленная полиномами Эрмита
пятой степени, \ь\ - матрица перехода от столбца ^^ } к столбцу ^^ }.
Во втором варианте интерполяционное выражение записывается непосредственно для вектора перемещения в следующем виде:
v = yf V4 = W ЫУГ
(il)
где V" ( = VlV]V'VjV1 V
м * y J ( , л , л , л л , л л
^л ) — я/ч/п/п/п/1 vi
1x6
y
1x6
= tywVKyi } - матрицы - стро-
ки векторных узловых неизвестных в локальной и глобальной системах координат; \ь\ - матрица перехода от столбца } к столбцу }.
Представляя входящие в структуру } векторы перемещения узлов и их производные компонентами, отнесенными к узловым локальным базисам:
^т т 0т . т 0т ттт /1т 0т . ш 0т ттт /1т 0т . ш 0т
= и е + ™ е„ ; и = а е1 +11 е„ ; и = 1„ е1 + 1и е„ , (12)
столбец
где
можно представить матричным произведением
Vr }=A К}
(13)
[a:
6x12
eO1 e01 n
e0 j e0 j n
eO1 e01 n
e0 j n
eO1 e01 n
e10 j e0 j n
{ny }Т =U1wtu'wi№ '¡(lliiliilulii}
1x12
Столбец {ny } может быть выражен через столбец узловых неизвестных в глобальной системе координат } с помощью матричной зависимости
П }=[Т Ц } (14)
С учетом (14) интерполяционное выражение (11) может быть представлено в виде:
V = и [a\q ][t Ц} (15)
где матрица [G ]определяется из равенства [l] [a] = [A] [g] .
6x6 6x12 6x12 12x12
Входящие в [л] узловые орты базисов с помощью (3) могут быть выражены через орты базиса внутренней точки элемента дискретизации
}=[d0m \d0 f1^ } (16)
С учетом (16) матрица [л] может быть представлена матричной суммой:
[л]= ¡f[Ai j + фп j. (17)
Принимая во внимание (17) и представляя вектор перемещения внутренней точки элемента дискретизации компонентами, отнесенными к локальному базису этой точки, выражение (15) примет следующий вид:
+w?=мт (?k j+e° л \fzy j, (18)
где Z }=[G J[T jfc }
Сопоставляя левую и правую части (18), можно записать интерполяционные зависимости для компонент векторов перемещения во втором варианте интерполяционной процедуры:
u = Ыт [A fa } w = Ит [л„ JZy } (19)
Сравнивая между собой (10) и (19), можно отметить, что во втором варианте каждая компонента вектора перемещения внутренней точки элемента дискретизации зависит от узловых значений обеих компонент и их производных, в то время как в первом варианте компонента вектора перемещения зависит от узловых значений только этой же компоненты и не зависит от узловых значений другой компоненты. Кроме того, через соотношение (16) в аппроксимирующие выражения входят параметры используемой криволинейной системой координат.
4. Условия на границе сочленения n оболочек
Для корректного определения НДС n сочлененных осесимметричных оболочек, столбец узловых неизвестных одной из них на границе сочленения принимается за основной. Узловые неизвестные остальных (n — 1) оболочек в узле сочленения должны быть выражены через столбец узловых неизвестных основной оболочки, исходя из кинематических и силовых условий сочленения.
Первым кинематическим условием сочленения является инвариантность векторов перемещений n оболочек в узле сочленения:
V(1) = V(2) = ... = v(г) = ... = v(n), (20)
где верхний индекс в скобках указывает на номер оболочки.
Для того, чтобы воспользоваться соотношением (20), необходимо векторы локального базиса основной оболочки (например i -ой) последовательно выразить через орты остальных (n — 1) оболочек
}= [d(k) jf^} (21)
2x1 2x2 2x1
где k = 1, 2, ..., (i — 1), (i +1), ..., n;
e^}=} и }=e^e?}
С учетом (21) из (20) могут быть получены выражения
u(k) = u(i)d(f) + w(i)d2k); w(k) = u(1)d(k) + w(i)d22k). (22)
Вторым кинематическим условием сочленения является предположение о том, что угол между нормалями к срединным поверхностям n сочленяемых
оболочек в процессе деформирования остается неизменяемым. Вследствие этого предположения будут справедливы равенства:
-а) -0(о -да -0(к)
V ,1 • е„ = V ,1 • е„ , (23)
где V! = е°(°(и« -к(0 • ) + е°„0)№ + к(!) • и(г)); к(!) = г« "(х«)3.
После выполнения скалярного умножения из (23) можно выразить производную нормальной компоненты вектора перемещения через узловые неизвестные основной (/ -ой) оболочки
w$) = ) + к) • и(г) - к(к) • и(к),
или с учетом (22):
wf) = ) + к(г) • и(г) - к(к) (и(г)) + )d2k)). (24)
В качестве силового условия сочленения п оболочек можно рассмотреть статическое условие равновесия по изгибающим моментам в узле сочленения:
М(1) + М(2) +... + М(0 +... + М(к) +... + М(п) = 0. (25)
Входящие в (23) изгибающие моменты могут быть определены по форму-лам[13]
Е (к) (" (к) )3 , , М(к) = Е 12 ^ (к) +у<кк«) (26)
где Е(к), И(к\ к) - модуль упругости, толщина и коэффициент Пуассона к -ой оболочки; к11, к22 - искривления срединной поверхности.
Из равенства (25) с учетом (26) можно получить следующее выражение
( „(1) (1Л3
к) к) = 12
Е
(к)
("'к 'У3
^ к,))-
V
Е <!) ^ (к»))-^ к „к)-.
КП) (" М
Л 11 1 у /
12 11 22 12
Е(п) ("(п))3 , ^
к)+^(п)к^2п))
(27)
Учитывая, что = -^(1к) - и^) • к(к) - и(к) • к® [13], из соотношения (27) в узле сочленения можно выразить вторую производную нормальной компоненты вектора перемещения к -ой оболочки через узловые неизвестные / -ой оболочки и вторые производные нормальной компоненты векторов перемещений остальных (п - 2) оболочек
^^ = / (<\ ^,(121),..., w(1k1-1), w^lk1+1),..., ^,(11), и(1), и,1), )). (28)
Узловые неизвестные и1 и и11 всех сочлененных оболочек в узле сопряжения остаются свободно варьируемыми.
С учетом (22), (24) и (28) формируются матрицы преобразований \т(к )\ на которые умножаются матрицы жесткости и столбцы узловых усилий конечных элементов непосредственно примыкающих к узлу сочленения (п -1) оболочек
\т(к) \ ^(к) \г(к) \ = \т(к) Т {д(к)} (29)
где \мG(k)\, {я(к)} - матрица жесткости и столбец узловых усилий конечного элемента к -ой оболочки.
5. Пример расчета
В качестве примера была рассчитана оболочечная конструкция, состоящая из цилиндра и сочленённых с ним эллипсоида и сферы, радиусы которых описывались уравнениями: г1 = {Ь / а)^ а2 - х12 (0 < х1 < 1,2 м); г2 = т^&^-х^ (0 < х2 < 0,8л/) (рис. 1).
В А
I- I-
4
hr
Рис. 1
Были приняты следующие исходные данные: радиус цилиндра Rz = 0,9м; длина цилиндра lz = 6,0м; параметры эллипсоида a = 1,3м; b = 0,9м; радиус сферы R = 0,9м; толщина всех трех оболочек была принята равной h = 0,02м ; l1 = 1,2м; l2 = 0,8м; коэффициент Пуассона v = 0,3. Первоначально модуль упругости всех оболочек имел одинаковые значения равные Ец = Ес = Еэ =
= 2 -105МПа . Цилиндр был загружен внутренним давлением интенсивности q = 5,0МПа; эллипсоид и сфера - давлением равным 0,5q = 2,5МПа. Правый торец цилиндра был шарнирно закреплён. Левые концевые сечения эллипсоида и сферы оставались свободными. Расчеты выполнялись в двух вариантах: в первом варианте при формировании матрицы жесткости была использована общепринятая интерполяция отдельных компонент вектора перемещения как скалярных величин (10); во втором варианте была использована интерполяционная процедура, основанная на соотношениях (11) - (19). Результаты повари-антного расчета при одинаковых значениях модуля упругости материала цилиндра и сочлененных с ним оболочек представлены в таблице 1, в которой приведены значения меридиональных а м и кольцевых ак напряжений на наружной ан и внутренней ав поверхностях оболочек в опорном сечении (А-А), в узле сочленения (В-В), в концевом сечении сферы (С-С) и в концевом сечении эллипсоида (D-D) при различных значениях пэ - числа элементов дискретизации каждой из оболочек. В правой крайней колонке приведены значения напряжений на срединной поверхности оср, вычисленные исходя из условия равновесия (в опорном сечении) и по формуле Лапласа (в концевых сечениях) [13]:
а а а
м | к _
Rм Rк~h'
где Rм и Rк - радиусы меридиональной и кольцевой кривизны.
Таблица 1
Вариант интерполяции I II Аналитическое решение аср (МПа)
Сечение 16 20 24 16 20 24
А-А аМ аМ 92,36 92,36 92,36 92,36 92,365 92,365 92,40 92,40 92,39 92,39 92,38 92,38 92,37
а а 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0
В-В аМ аМ 109,8 76,18 115,3 70,09 117,8 67,29 109,8 76,22 115,3 70,12 117,8 67,31 -
аВ аН 152,4 142,4 154,0 140,5 154,8 139,6 152,4 142,4 154,0 140,5 154,8 139,6 -
С-С аМ аМ -0,021 -0,009 -0,013 -0,008 -0,009 -0,006 0,004 0,011 0,003 0,007 0,0027 0,0047 0,000
а'к аН 112,2 112,2 112,3 112,3 112,3 112,3 112,9 112,9 112,8 112,8 112,7 112,7 112,5
D-D аМ аМ -0,021 0,061 -0,006 0,035 -0,001 0,022 0,027 0,026 0,016 0,017 0,012 0,013 0,000
аВ аН 84,02 81,81 84,23 82,01 83,37 82,14 85,30 83,04 85,14 82,92 85,04 82,83 83,91
Анализ табличных данных показывает быструю сходимость вычислительного процесса, практическое совпадение параметров НДС в обоих вариантах расчета и соответствие численных значений напряжений значениям, полученным аналитическим путем.
Если модуль упругости материала цилиндра последовательно уменьшать, то цилиндрическая часть оболочечной конструкции будет становиться все более податливой (модули сочлененных оболочек при этом остаются равными первоначальному значению Ес _ Еэ _ 2 • 105МПа), а сочлененные оболочки под действием заданной нагрузки получат возможность смещаться как абсолютно твердые тела.
Результаты повариантных расчетов при последовательном уменьшении модуля упругости материала цилиндра представлены в таблице 2, в которой приведены численные значения напряжений в зависимости от отношения модуля упругости материала цилиндра к модулю сферы (эллипсоида)
Еч / Ес (ЕЦ / Еэ) при пэ _ 16 .
Таблица 2
Вариант интерполяции I II
Е / Е (Е,) г 5 4 1 ' Сечение 1,0 0,1 0,01 0,001 1,0 0,1 0,01 0,001
А-А < < 92,4 92,4 92,4 92,4 92,4 92,4 92,3 92,3 92,4 92,4 92,4 92,4 92,4 92,4 92,4 92,4
< < 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0 225,0
В-В < < 115,3 70,1 337,7 -151,2 430,2 -243,3 442,2 -255,3 115,3 70,12 337,8 -151,2 430,2 -243,2 442,2 -255,2
< < 154,0 140,5 130,2 -16,52 132,6 -69,5 133,0 -76,2 154,0 140,5 130,2 -16,5 132,6 -69,5 133,0 -76,2
С-С < < -0,013 -0,008 -0,2 -0,1 -2,1 -0,8 -21,1 -8,0 0,003 0,007 0,003 0,007 0,003 0,007 0,003 0,007
< < 112,3 112,3 108,4 108,0 69,0 64,9 -324,0 -365,0 112,8 112,9 112.7 112.8 112.7 112.8 112.7 112.8
D-D < < -0,006 0,035 -0,3 0,4 -2,9 3,6 -29,29 35,62 0,016 0,017 0,016 0,017 0,016 0,017 0,016 0,017
< < 84,2 82,0 75,8 73,2 -9,8 -16,2 -863,2 -908,0 85,1 82,9 85,1 82,9 85,1 82,9 85,1 82,9
Как видно из табл. 2, численные значения контролируемых параметров НДС в концевых сечениях сферы и эллипсоида весьма существенно различаются между собой в зависимости от варианта расчета. Так, в первом варианте кольцевые напряжения уменьшаются, а затем изменяют свой знак, что недопустимо. Меридиональные напряжения, наоборот, увеличиваются, хотя по условию незагруженности концевых сечений в меридиональном направлении, они должны быть равными нулю. Во втором варианте можно наблюдать практически абсолютную стабильность результатов вычислительного процесса при любых отношениях модулей упругости материала. Данный факт можно объяснить тем, что при использовании второго варианта интерполяционной процедуры производится автоматический учет смещений элемента дискретизации как жесткого целого в неявной форме за счет изменения как компонент вектора перемещения, так и изменения ортов локального базиса внутренней точки конечного элемента. Применение общепринятого способа интерполяции отдельных компонент вектора перемещения как скалярных величин в этих случаях приводит к неприемлемой погрешности вычислений.
Вывод: при построении КЭ модели дискретизации сочлененных осесим-метричных оболочек с различными значениями физико-механических характеристик материала необходимо использовать процедуру, основанную на интерполяции непосредственно вектора перемещения в сочетании с разработанными кинематическими и статическими условиями сочленения.
Л и т е р а т у р а
1. Каюмов Р.А., Шакирзянов Ф.Р., Гаврюшин С.С. Моделирование процесса деформирования и оценка несущей способности системы грунт - тонкостенная конструкция // Известия высших учебных заведений. Машиностроение, 2014. № 6. С. 20-24.
2. Матвиенко Ю.Г., Чернятин А.С., Разумовский И.А. Численный анализ несингулярных составляющих трехмерного поля напряжений в вершине трещины смешанного типа // Проблемы машиностроения и надежности машин, 2013. № 4. С. 40-48.
3. Скопцов К.А., Шешенин С.В. Асимптотический анализ слоистых пластин и пологих оболочек // Известия Российской академии наук. Механика твердого тела, 2011. № 1. С. 161-171.
4. Баженов В.А., Кривенко О.П., Соловей Н.А. Нелинейное деформирование и устойчивость упругих оболочек неоднородной структуры: модели, методы, алгоритмы, малоизученные и новые задачи. М.: Либроком, 2013. 336 с.
5. Maksimyuk V.A., Storozhuk E.A., Chernyshenko I.S. Variational finite-difference methods in linear and nonlinear problems of the deformation of metallic and composite shells (review) // International Applied Mechanics, 2012. V. 48. № 6. Pp. 613-687.
6. Голованов А.И., Тюленева О.Н., Шигабутдинов А.Ф. Метод конечных элементов в статике и динамике тонкостенных конструкций. М.: Физматлит, 2006. 392 с.
7. Бате К.-Ю. Методы конечных элементов. М. Физматлит, 2010. 1022 с.
8. Игнатьев А.В., Игнатьев В.А., Онищенко О.В. Возможность использования метода конечных элементов в форме классического смешанного метода для геометрически нелинейного анализа шарнирно-стержневых систем // Вестник МГСУ, 2015. № 12. С. 47-58.
9. Клочков Ю.В., Николаев А.П., Киселева Т.А., Марченко С.С. Сравнительный анализ результатов конечно-элементных расчетов на примере эллипсоидальной оболочки // Проблемы машиностроения и надежности машин, 2016. № 4. C. 44-53.
10. Клочков Ю.В., Николаев А.П., Марченко С.С., Киселева Т.А. Сопоставительный анализ расчета НДС сочлененных оболочек на основе МКЭ с векторной интерполяцией и комплекса ANSYS // Известия Волгоградского государственного технического университета, 2013. Т. 8. №15 (118). С. 81-84.
11. СедовЛ.И. Механика сплошной среды. М.: Наука, 1976. Т. 1. 536 с.
12. НовожиловВ.В. Теория тонких оболочек. Л.: Судостроение, 1962. 432 с.
13. БеляевН.М. Сопротивление материалов. М.: Наука, 1976. 608 с.
R e f e r e n c e s
1. Kayumov, R.A., Shakirzyanov, F.R., Gavryushin, S.S. (2014) Modelirovanie processa deformirovaniya i ocenka nesushhey sposobnosti sistemi grunt - tonkostennaya konstrukciya, Izvestiya Vishih Uhebnih Zavedeniy. Mashinostroenie. № 6. S. 20-24.
2. Matvienko, Yu.G., Hernyatin, A.S., Razumovskiy, I.A. (2013). Chislenniy analiz nesingulyarnix sostavlyayushih trexmernogo polya napryazheniy v vershine treshhini smeshannogo tipa, Problemi Mashinostroeniya i Nadejnosti Mashin, № 4, p. 40-48.
3. Skopcov, K.A., Sheshenin, S.V. (2011). Asimptoticheskiy analiz sloistih plastin i pologix obolochek, Izvestiya Rossiyskoy Akademii Nauk. Mekhanika tverdogo tela, № 1, p. 161-171.
4. Bazhenov, V.A., Krivenko, O.P., Solovey, N.A. (2013). Nelineynoe deformirovanie i ustoyhivost' uprugih oboloshek neodnorodnoy strukturi: modeli, metodi, algoritmi, maloizuhennie i novie zadahi, M.: Librikom, 336 p.
5. Maksimyuk, V.A., Storozhuk, E.A., Chernyshenko, I.S. (2012). Variational finite-difference methods in linear and nonlinear problems of the deformation of metallic and composite shells (review), International Applied Mechanics, V. 48, № 6, p. 613-687.
6. Golovanov, A.I., Tyuleneva, O.N., Shigabutdinov, A.F. (2006). Metod Konechnih Elementov v Statike i Dinamike Tonkostennih Konstrukciy, M.: Fizmatlit, 392 p.
7. Bate K.-Yu. (2010). Methodi KonechnixElementov, M.: Fizmatlit. 1022 p.
8. Ignat'ev, A.V., Ignat'ev, V.A., Onishhenko, O.V. (2015). Vozmozhnoct' ispol'zovaniya metoda konechnih elementov v forme klassicheskogo smeshannogo method dlya geometricheski nelineynogo analiza sharnirno-sterzhnevix system, VestnikMGSU, № 12, p. 47-58.
9. Klochkov, Yu.V., Nikolaev, A.P., Kiseleva, T.A., Marchenko, S.S. (2016). Comparative analysis of the results of finite element calculations based on an ellipsoidal shell, Journal of Machinery Manufacture and Reliability. Vol. 45, No. 4, pp. 328-336.
10. Klochkov, Yu.V., Nikolaev, A.P., Marchenko, S.S., Kiseleva, T.A. (2013). Sopostavitel'niy analiz rascheta NDS sochlenennih obolochek na osnove MKE s vektornoy interpolyaciey i kompleksa ANSYS, Izvestiya Volgogradskogo Gosudarstvennogo Texnicheskogo Universiteta, Vol. 8, №15 (118), p. 81-84.
11. Sedov, L.I. (1976). Mekhanika Sploshnoy Sredi, M.: Nauka, Vol. 1, 536 p.
12. Novozhilov, V.V. (1962). Teoriya Tonkih Obolochek, L.: Sudostroenie, 432 p.
13. Belyaev, N.M. (1976). SoprotivlenieMaterialov, M.: Nauka, 608 p.
A MATHEMATICAL MODEL OF DISCRETIZATION OF ARTICULATED AXISYMMETRIC SHELLS WITH DIFFERENT VALUES OF PHYSICAL-MECHANICAL CHARACTERISTICS OF MATERIALS
KLOCHKOV Yu.V., NIKOLAEV A.P., KISELEVA T.A., ANDREEV A.S.
Volgograd State Agricultural University, Volgograd, Russia
It is described an algorithm for calculating axisymmetric articulated shells with different physical and mechanical characteristics of materials based on the FEM using scalar and vector interpolations of displacement fields. As part of the sampling, a curved fragment of the meridian of the shell with nodes i and j is used. The analysis of VAT thin-walled structures made of heterogeneous materials in the form of a cylinder, articulated to the sphere and ellipsoid is
KEY WORDS: articulated axisymmetric shell, scalar interpolation, vector interpolation, finite element, the conditions of articulation of the shells.
ОСОБЕННОСТИ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ КОНЕЧНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ С ВОЗМОЖНОСТЬЮ УЧЕТА ПОВЕРХНОСТНЫХ ГРАВИТАЦИОННЫХ ВОЛН ПРИ ДИНАМИЧЕСКОМ РАСЧЕТЕ СВЯЗАННЫХ СИСТЕМ «ГИДРОТЕХНИЧЕСКОЕ СООРУЖЕНИЕ-ЖИДКОСТЬ»
Д.С. ДМИТРИЕВ, ведущий инженер-расчетчик ЗАО НИЦ СтаДиО,
125040, Москва, ул. 3-я Ямского Поля, д.18, E-mail: stadyo@,stadyo. ru
В статье подробно описаны и продемонстрированы на тестовом примере некоторые специфические особенности моделирования жидкости конечными элементами с возможностью учета поверхностных гравитационных волн при расчете связанных систем «гидротехническое сооружение-жидкость» в программном комплексе ANSYS Mechanical. Кратко описаны все имеющиеся в ПК ANSYS Mechanical конечные элементы, используемые для моделирования жидкости. Сформулированы выводы о применимости рассматриваемых элементов для задач гидротехнического класса.
КЛЮЧЕВЫЕ СЛОВА: математическое моделирование, численные методы, метод конечных элементов, связанная постановка, поверхностные гравитационные волны, акустические элементы, динамический анализ, FLUID80, FLUID30, ANSYS Mechanical.
Особенности расчета гидротехнических сооружений на сейсмостойкость (по сравненною с промышленными и гражданскими сооружениями) связаны с необходимостью учета влияния водной среды. Имеющиеся упрощенные инженерные методы расчета таких задач не позволяют учесть целый ряд значимых факторов, поэтому, одним из основных и, по сути, безальтернативных сегодня подходов для решения связанных систем «гидротехническое сооружение - жидкость» является численное моделирование. В данной статье будет рассматриваться только конечноэлементное моделирование.
fulfilled.
