CC BY
41
УДК 639.2.081.1; 639.3; 536.4
К ТЕОРИИ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОГО ПОДОБИЯ УСТАНОВОК ЗАМКНУТОГО ВОДОСНАБЖЕНИЯ ДЛЯ ВЫРАЩИВАНИЯ ГИДРОБИОНТОВ
А. А. Недоступ, А. О. Ражев, Е. И. Хрусталев, О. М. Бедарева
REVISITING THE THEORY OF THERMODYNAMIC SIMILARITY OF RECIRCULATING AQUACULTURE SYSTEMS FOR GROWING AQUATIC
ORGANISMS
A. A. Nedostup, A. O. Razhev, E. I. Khrustalyov, O. M. Bedareva
Использование установок замкнутого водоснабжения (УЗВ) требует соблюсти в них условия выращивания, приближенные к обстановке в естественном ареале обитания гидробионтов, в том числе и температурный режим. Применение для расчета поля температуры имитационного и физического моделирования позволит оптимизировать технологические процессы, увеличить продуктивность бассейнов УЗВ, повысить производительность и сократить расходы. Основной задачей термодинамического подобия установок замкнутого водоснабжения является определение силовых и объемных параметров элементов их конструкции, имеющих различные технические характеристики, что существенно усложняет теоретический анализ при проектировании УЗВ. Важная составляющая термодинамического подобия заключается в сохранении у модели, выполненной в отличных от натуры размерах, физической природы явлений оригинала. В термодинамических задачах требуется обеспечить совпадение механических и тепловых процессов. Следует привести такие зависимые от размерных признаков объекта термодинамические величины, как температура, теплота, теплоемкость, теплопроводность, температуропроводность, плотность теплового потока и другие, к их независимому безразмерному виду. При проектировании УЗВ масштабов физических характеристик гидродинамических процессов, протекающих в УЗВ при динамическом подобии, недостаточно, так как они не учитывают термодинамические процессы, протекающие в УЗВ. В статье авторами предлагаются дополнительные масштабы подобия для термодинамических характеристик, приводятся методы их вычисления и графики зависимостей от геометрического масштаба Ci. Однако необходимо понимать, что достижение полного подобия принципиально невозможно, сколь бы ни был велик перечень критериев подобия. Зная масштаб Ci, возможно определить масштабный эффект.
термодинамическое подобие, установка замкнутого водоснабжения, УЗВ
The use of recirculating aquaculture systems (RAS) requires that they observe growing conditions close to the natural habitat of hydrobionts, including the temperature regime. The use of simulation and physical modeling for the calculation of the temperature field will allow optimization of technological processes, increase the productivity of RAS basins, increase productivity and reduce costs. The main task of the
thermodynamic similarity of recirculating aquaculture systems is to determine the power and volumetric parameters of their structural elements having different technical characteristics, which significantly complicates theoretical analysis in the design of RAS. An important component of thermodynamic similarity is preservation of the physical nature of the original phenomena in a model, executed in dimensions other than nature. In thermodynamic problems, it is required to ensure the coincidence of mechanical and thermal processes. It is necessary to characterize the interaction of the object and the medium with dimensionless quantities that would not depend on the absolute size of the object, temperature, its speed, density of the medium, viscosity of the liquid and other dimensional quantities. When designing RAS, the scale of the physical characteristics of the hydrodynamic processes occurring in the recirculating aquaculture system with dynamic similarity is not enough, as they do not take into account the thermodynamic processes occurring in the recirculating aquaculture system. In the article, the authors propose additional similarity scales for thermodynamic characteristic, give methods for their calculation and graphs of their dependences on the geometric scale Cl. It should be borne in mind that no matter how complete the list of similarity criteria is, ensuring complete similarity is fundamentally impossible, just as it is impossible to study any phenomena or processes in their entirety. Knowing the scale of Cl, it is possible to determine the scale effect.
thermodynamic similarity, recirculating aquaculture system, RAS
ВВЕДЕНИЕ
Ежегодно рыбоводные фермы по всему миру производят около 50 млн т рыбы. Уменьшение объемов добычи её в открытом море заставляет хозяйства переходить на более технологичные методы разведения, которые должны повысить производительность и сократить расходы [1]. Использование установок замкнутого водоснабжения требует соблюсти в них условия выращивания, приближенные к обстановке в естественном ареале обитания гидробионтов, в том числе и температурный режим. Применение для расчета поля температуры имитационного и физического моделирования позволит оптимизировать технологические процессы, увеличить продуктивность бассейнов УЗВ, повысить производительность и сократить расходы. УЗВ - это механизмы, состоящие из теплообменника, насоса, ультрафиолетовой лампы и других подсистем, которые имеют различные технические характеристики (см. рис. 1) [2]. Данный фактор существенно усложняет теоретический анализ при проектировании установок замкнутого водоснабжения, и их расчет становится невозможным. Применение УЗВ (рециркуляции воды) имеет большое значение для обеспечения продовольственной безопасности Российской Федерации. Установки замкнутого водоснабжения относятся непосредственно к рыбоводству, в том числе к техническим системам аквакультуры, поскольку хорошо приспособлены для выращивания гидробионтов. В процессе кормления в воде падает содержание кислорода, что частично компенсируется пассивным насыщением им из воздуха на поверхности воды, а частично активным процессом - оксигенацией. Выдыхаемый гидробионтами CO2, взаимодействуя с водой, уменьшает показатель pH, увеличивая ее кислотность. Для регулирования показателя рН в УЗВ применяется аэрация, а концентрации азота в воде - частичное ее обновление посредством замкнутой системы циркуляции, которая мо-
жет быть с биологической очисткой воды и без ее биологической очистки. Последняя менее эффективная (до 80 %), но и менее дорогая в эксплуатации. Первая же позволяет достичь 99 %-ной очистки.
Эксплуатация современных установок замкнутого водоснабжения невозможна без энергозатрат. Количество потребляемой УЗВ энергии зависит как от ее производительности, так и вида выращиваемой рыбы, определяющих, в свою очередь, необходимые полезный объем и плотность посадки. В среднем суммарная энергия (тепловая и электрическая) составляет около 7 кВт-ч при плотности посадки 20-60 кг/м3 и полезном объеме 900 м3. На рис. 1 изображены основные подсистемы установки замкнутого водоснабжения для выращивания гидробионтов: бассейн; механические фильтры; оборудование или технология для денитрифика-ции; биофильтры; насосы; обеззараживание; подогрев воды; оксигенератор.
Рис. 1. Установка замкнутого водоснабжения для выращивания гидробионтов Fig. 1. Recirculating aquaculture system for cultivation of aquatic organisms
Все указанные подсистемы крайне важны для нормальной работы УЗВ. Термодинамическое подобие как метод исследования проблем потребления воды, энергии, кислорода позволяет подобрать необходимые параметры установки замкнутого водоснабжения. Условием задачи определения термодинамического подобия применительно к модели УЗВ является сохранение физической природы явлений натурной установки замкнутого водоснабжения для основных ее подсистем, показанных на рис. 1, выполненных в отличных от натурных размерах.
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ Основной задачей термодинамического подобия установок замкнутого водоснабжения для выращивания гидробионтов является определение таких параметров УЗВ, как давление, температура и объем воды, размеры бассейнов, характеристики силовой установки [1]. Теория физического моделирования динамических процессов в данном случае имеет большое значение [3,4]. Необходимо, чтобы параметры модели установки замкнутого водоснабжения были геометрически подобны габаритам натурной УЗВ, применяемой в рыбоводстве. Однако модель обычно имеет отличные от натурного объекта размеры. В табл. 1 приведены основные масштабы физических характеристик гидродинамических процессов, протекающих с орудиями рыболовства при динамическом подобии.
Таблица 1. Основные масштабы физических характеристик гидродинамических процессов, протекающих с орудиями рыболовства при динамическом подобии Table 1. The main scale of the physical characteristics of hydrodynamic processes occurring with fishing gear with dynamic similarity_
Масштабы физических характеристик Преобразование через масштаб C
Физические характеристики Обозначение
Геометрический параметр (длина, высота, ширина и др.) C Ci
Геометрический параметр (площадь) CF C2
Геометрический параметр (объем) cv C3
Масса Cm C3
Время Ct ^ 5/4 Ci
Скорость Cv si -1/4 Ci
Сила cr ^ 3/2 Ci
Ускорение Cw ^ -3/2 Ci
Объемный вес cy ^ -3/2 Ci
Момент cm6 ^ 5/2 Ci
Плотность CP 1
Динамическая вязкость воды Ca г* 3/4 Ci
Кинематическая вязкость воды Cu ^ 3/4 Ci
Давление Cp ^ -1/2 Ci
Частота оборотов Cw6 ^ -5/4 Ci
Касательное напряжение Ca ^ -1/2 Ci
Потенциальная энергия Cun ^ 5/2 Ci
Кинематическая энергия Cjn ^5/2 Ci
Поверхностное натяжение Can n 1/2 Ci
Мощность cn ^ 5/4 Ci
Угол Cap 1
При проектировании установки замкнутого водоснабжения данных масштабов недостаточно, так как они не учитывают тепловые и другие процессы, протекающие в УЗВ. Возникает необходимость получить их.
МЕТОДЫ
Рассмотрим классификацию термодинамических величин [5] (см. рис. 2) и размерности основных физических характеристик термодинамики (см. табл. 2).
Найдем критерии термодинамического подобия.
Выразим масштаб количества теплоты или энтальпии, или термодинамического потенциала иыт1 через масштаб С1
10 5
Сн — Сд — С1С1С1 4 — С^ . (1)
Это справедливо, так как Сип=Стп=СЭ=Сл=Сд, где СА - масштаб работы; Сд> - масштаб количества теплоты.
Рис. 2. Классификация термодинамических величин Fig. 2. Classification of thermodynamic quantities
Таблица 2. Размерности основных величин термодинамики Table 2. Dimensions of the main quantities of thermodynamics
Наименование величины Размерность
1 2
Количество теплоты (энтальпия), термодинамический потенциал, L2MT2
энергия, теплота фазового превращения, теплота сгорания
топлива
Удельное количество теплоты, удельный термодинамический L2T2
потенциал, удельная теплота химической реакции
Тепловой поток lmt3
Поверхностная плотность теплового потока, излучательная способность MT3
Объемная плотность теплового потока lmt3
Температуропроводность lt
Удельный расход топлива l~2t
Температура k
Температурный коэффициент к1
Температурный градиент L-K
Окончание табл. 2
1 2
Теплоемкость системы, энтропия системы Ь2МТ2К1
Удельная теплоемкость, удельная энтропия, удельная газовая постоянная ь'гК
Объемная теплоемкость иМт2кЛ
Коэффициент лучеиспускания мг'К"4
Коэффициент теплообмена (теплоотдачи), коэффициент теплопередачи МТ6КЛ
Теплопроводность ЬМТ'К'
Молярная внутренняя энергия, молярная энтальпия, химический потенциал, химическое сродство ь2мт2и1
Удельная молярная энтальпия Ь2Т2К1
Молярная теплоемкость, молярная энтропия ь2мт2к1к1
Примечание. К - кельвин; N - количество вещества, моль.
Масштаб удельного количества теплоты
10 1
С—СС 4 — С; 2. (2)
Соответственно, тепловой поток в масштабном виде
15 5
сп — С2СС^ — с;. (3)
Масштаб поверхностной плотности теплового потока
15 3
С, — СС 4 — с; 4. (4)
Выразим масштаб температуропроводности 1?Т1 через масштаб С1:
Са — С'С"4 — С*. (5)
Масштаб объемной плотности теплового потока
15 7
— с^С/С; 4 — С/. (6)
Удельный расход топлива в масштабном виде
10 1
сф — СС 4 — С?. (7)
Рассмотрим формулу расчёта удельной теплоёмкости [6 - 8]:
с —, (8)
шАТ
где с - удельная теплоёмкость; 0 - количество теплоты, полученное веществом при нагреве (или выделившееся при охлаждении); ш - масса нагреваемого (охлаждающегося) вещества; ДТ - разность конечной и начальной температур вещества.
Запишем выражение (8) в масштабном виде
Се 1
С —■
СС
СК , (9)
^ К С2 С
где Сс - масштаб удельной теплоёмкости и энтропии системы; Ск - масштаб разности конечной и начальной температур вещества.
Представим выражение (9) в виде
СсСк=С~\ (10)
Рассмотрим формулу расчёта полной мощности тепловых потерь [6-8]:
Р = -х^, (11)
где Р - полная мощность тепловых потерь; х - коэффициент теплопроводности (удельная теплопроводность); £ - площадь сечения параллелепипеда; ДГ - перепад температур граней; I - длина параллелепипеда, т. е. расстояние между гранями.
Запишем выражение (11) в масштабном виде
Сс^=СхС1Ск. 02)
где Сх - масштаб коэффициентов теплопроводности (удельной теплопроводности), который равен масштабу теплопроводности.
Представим выражение (12) в виде
СХСК=С}. (13)
А из выражения для определения температуропроводности
а=х, (14)
сР
где р - плотность, получим масштаб температуропроводности в соответствии с выражением (9)
С С -
С^ = С4, (15)
и тогда с учетом (13) масштаб плотности Ср=1, что справедливо (см. табл.1).
Выражение (15) представим в виде
СХСК=С}. (16)
Если рассмотреть неравновесную термодинамику - раздел термодинамики, изучающий системы вне состояния термодинамического равновесия и необратимые процессы, то термодинамическая сила является разницей температур в скалярном виде Г1-Г2=ДГ (термодинамические силы порождают термодинамические потоки, как градиент температуры порождает поток теплоты). Тогда масштаб температуры представим в виде
3
СК=СЛ=С}. (17)
Масштаб коэффициента теплопроводности (удельной теплопроводности) в соответствии с (16)
1
Сх =С4 с; 2 =С- 4. (18)
Масштаб удельной теплоёмкости из (9)
С = 1 =С
Сс 13 С1
С1С! , (19)
Масштаб температуропроводности из (14)
С 1
с = -с^ = с Г4 с 2 = с,4
с с
'г ^г
с р
(20)
так как Ср=1.
Масштаб температурного коэффициента (см. табл. 2)
1 1
С = — = С 2
ау
' -К
СК . (21)
Масштаб температурного градиента (см. табл. 2)
Г 1 -I
Г — СК _ Г4Г-1 — Г 4
С . (22) На основании размерности (см. табл. 2) теплоемкости системы или энтропии системы получим их масштаб из выражения
с= «
с1Т . (23)
Теплоёмкость - физическая величина, определяемая как отношение количества теплоты ЪQ, поглощаемой/выделяемой термодинамической системой при бесконечно малом изменении её температуры Т, к величине этого изменения dT:
5
с с2
г = с_ = Г
с с} . (24)
Объемная теплоемкость
с
С = с. (25)
V
Масштаб объемной теплоемкости (см. табл. 2)
с, = сс3 = с;2. (26)
Масштаб коэффициента лучеиспускания (см. табл. 2)
_15 _12 _27
са = сзс 4 с * = с^ . (27)
Коэффициент теплообмена (теплоотдачи), коэффициент теплопередачи определяются по выражению [6-8]
са= —, (28)
а ^ ДТ
где ^ - поверхность теплообмена, м2, тогда масштаб коэффициента теплообмена (теплоотдачи) и коэффициента теплопередачи определяется как
с 1 _з _9 сса=7с^ = с с;2 с,'2 = с~\ (29)
На основании размерностей (см. табл. 2) также можно получить масштаб коэффициента теплообмена (теплоотдачи) и коэффициента теплопередачи:
15 1 9
сса = сзс ^ с~* = (зо)
Теплопроводность характеризуется значением коэффициента теплопроводности (удельной теплопроводности) (18), и на основании табл. 2
П — Г* Г*3Г* 4 Г< 2 — (~< 4 ^^ с2с2с2 с2 с2 •
Для определения масштабов молярной внутренней энергии, молярной энтальпии, химического потенциала, химического сродства, а также масштаба дельной молярной энтальпии и масштаба молярной теплоемкости, молярной энтропии найдем соотношения масштабов из уравнения состояния идеального газа Клапейрона и уравнения Клапейрона - Менделеева.
Уравнение состояния идеального газа Клапейрона при постоянстве массы
[6-8]
Р- = = (31)
Т Т2
где р1, р2 - давление; ¥1, —2 - объем; Т1, Т2 - температура. В масштабном виде уравнение (31) представим в виде
с с с 2 с3
срс— _ с2 сг _ г
Ск с? • (32)
Уравнение Клапейрона - Менделеева [9]
р-=^к, (зз)
ТМ
где т - масса; V1, —2 - объем; М - молярная масса; К - универсальная газовая постоянная, зависящая от природы газа; количество вещества т
°=т • (ЗА)
М
В масштабном виде уравнение (33) представим в виде
с с с 2 с3 с3
с с} с , (35)
где сМ - масштаб молярной массы; Ск - масштаб универсальной газовой постоянной, причем С#1 при С#1.
Преобразуем выражение (35) в вид с
с;2 = с- • (36)
см
Уравнение Клапейрона - Менделеева (33) перепишем в виде
Р = РКТ, (37)
тогда в масштабном виде
с, = с;2. (38)
Из (36) и (38) видно, что масштаб молярной массы
см = 1. (39)
Из (34) определим масштаб количество вещества
с, = с/ . (40)
Таким образом, справедлива формула, объединяющая основные расчёты с количеством вещества [6-9]:
3
5
m _ N _V П = M ~ Na ~ Vm
(41)
где N - число частиц вещества; Na - постоянная Авогадро; Vm - молярный
объем.
При (39) и (40) величины в (41) представим в масштабном виде
- (42)
(43)
Тогда масштаб молярной внутренней энергии, молярной энтальпии, хими-
c = c = c3 c = c = c = 1
CM CN. CV„ 1 •
2 2 1
ческого потенциала, химического сродства L MT N'
10
n — С2СЪС 4 Г-3 — С 2 CUm Cl Cl Cl Cl Cl ,
масштаб удельной молярной энтальпии
10
п — С2С 4 Г-3 — Г-4
масштаб молярной теплоемкости, молярной энтропии
10 3
n —Г'2Г'ЪГ1 4 Г* 2П-3 — Г-2 CC„ Cl Cl Cl Cl Cl Cl ■
(44)
(45)
(46)
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ С учетом масштабов термодинамики (1) - (46) отобразим основные масштабы физических характеристик термодинамического подобия в табл. 3.
Таблица 3. Основные масштабы физических характеристик термодинамического подобия
Table 3. The main scale of the physical characteristics of the thermodynamic similarity
Масштабы физических характеристик Преобразование через масштаб Ci
Физические характеристики Обозначение
1 2 3
Количество теплоты Co 5/2 Cl
Удельное количество теплоты Ch si -1/2 Cl
Тепловой поток Cn s-< 5/4 Cl
Поверхностная плотность теплового потока Cq si -3/4 Cl
Температуропроводность Ca 3/4 Cl
Объемная плотность теплового потока Cqv s-< -7/4 Cl
Удельный расход топлива Cqfu si 1/2 Cl
Масштаб разности конечной и начальной температур CK si 3/2 Cl
Удельная теплопроводность Cx ^ -5/4 Cl
Удельная теплоёмкость Cc Ci2
Температурный коэффициент Cay si -3/2 Cl
Температурный градиент CgradK ^-1/4 Cl
Окончание табл. 3
1 2 3
Теплоёмкость cc С
Объемная теплоемкость Cc' С-2
Коэффициент лучеиспускания Cck n -27/4 ci
Коэффициент теплообмена Сса ^ -9/4 ci
Универсальная газовая постоянная Ck Ci2
Молярная масса cm 1
Количество вещества Cv ct3
Молярная внутренняя энергия CUm ^ -1/2 ci
Удельная молярная энтальпия С с4
Молярная теплоемкость CCm Ci2
Рис. 3. График зависимости Cg=f(C/) Fig. 3. Dependence graph Cg=f(C/)
Рис. 4. График зависимости Cn=f(C1) Fig. 4. Dependence graph Cn=f(C1)
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В термодинамических задачах требуется обеспечить совпадение механических и тепловых процессов. Следует привести такие зависимые от размерных признаков объекта термодинамические величины, как температура, теплота, теплоемкость, теплопроводность, температуропроводность, плотность теплового потока и другие, к их независимому безразмерному виду. При проектировании установки замкнутого водоснабжения масштабов физических характеристик гидродинамических, грунтодинамических и трибологических процессов, протекающих с орудиями рыболовства при динамическом подобии, недостаточно, так как они не учитывают термодинамические процессы, протекающие в УЗВ. В статье авторами предлагаются дополнительные масштабы подобия для термодинамических характеристик, приводятся методы их вычисления и графики зависимостей от геометрического масштаба с2.
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ЛИТЕРАТУРНЫХ ИСТОЧНИКОВ
1. Основы индустриальной аквакультуры: учебник / Е. И. Хрусталев, К. Б. Хайновский, О. Е. Гончаренок [и др.]. - 2-е изд., перераб. и доп. - Санкт-Петербург: Лань-Пресс, 2019. - 280 с.
2. Разведение рыбы в УЗВ. [Электронный ресурс]. -URL: http://fish-agro.ru/fish-agro/what_about/337-razvedenie-ryby-v-uzv.html (дата обращения: 02.12.2019).
3. Недоступ, А. А. Физическое моделирование гидродинамических процессов движения орудий рыболовства / А. А. Недоступ // Вестник Томского государственного университета. Сер. Математика и механика. - Томск. - №. 3 (19). -2012. - С. 55-67.
4. Недоступ, А. А. Критерии и масштабы динамического подобия физических процессов рыболовства / А. А. Недоступ // Известия КГТУ. - № 28. - 2013. -С. 227-235.
5. Термодинамика // Википедия. [Электронный ресурс]. -URL:https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A2%D0%B5%D1%80%D0%BC%D0%BE% D0%B4%D0%B8%D0%BD%D0%B0%D0%BC%D0%B8%D0%BA%D0%B0 (дата обращения: 02.12.2019).
6. Кириченко, П. А. Термодинамика, статистическая и молекулярная физика: учеб. пособие / П. А. Кириченко. - 3-е изд. - Москва: Физматкнига, 2005. - 176 с.
7. Основные принципы и понятия термодинамики. [Электронный ресурс]. -URL: https://www.hvac-school.ru/upload/files/folder_48/physical-units.htm (дата обращения: 02.12.2019).
8. Базаров, И. П. Термодинамика: учебник / И. П. Базаров. - 5-е изд., стер. -Санкт-Петербург: Лань, 2010. - 384 с.
9. Haynie, Donald, T. (2001). Biological Thermodynamics. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-79549-4. OCLC 43993556.
REFERENCES
1. Khrustalev E. I., KHaynovskiy K. B., Goncharenok O. E., Molchanova K. A. Osnovy industrial'noy akvakul'tury: uchebnik [Fundamentals of industrial aquaculture: textbook]. SPb, Lan'-Press, 2019, vol. 2, 280 p.
2. Razvedenie ryby v UZV [Fish breeding in RAS], available at: http://fish-agro.ru/fish-agro/what_about/337-razvedenie-ryby-v-uzv.html (Accessed 03 December 2019).
3. Nedostup A. A. Fizicheskoe modelirovanie gidrodinamicheskikh protsessov dvizheniya orudiy rybolovstva [Physical modeling of the hydrodynamic processes of the movement of fishing tools]. Vestnik Tomskogo gosudarstvennogo universiteta. Ma-tematika i mekhanika. 2012, no. 3 (19), pp. 55-67.
4. Nedostup A. A. Kriterii i masshtaby dinamicheskogo podobiya fizicheskikh protsessov rybolovstva [Criteria and extent of dynamic similarity of the physical processes of fishing]. IzvestiyaKGTU, 2013, no. 28, pp. 227-235.
5. Termodinamika [Thermodynamics]. Vikipediya, available at: https://ru.wikipedia.org (Accessed 03 December 2019).
6. Kirichenko P. A. Termodinamika, statisticheskaya i molekulyarnaya fizika: uchebnoe posobie [Thermodynamics, statistical and molecular physics: textbook]. Moscow, Fizmatkniga, 2005, vol. 3, 176 p.
7. Osnovnye printsipy iponyatiya termodinamiki [Basic principles and concepts of thermodynamics], available at:
https://www.hvac-school.ru/upload/files/folder_48/physical-units.htm (Accessed 03 December 2019).
8. Bazarov I. P. Termodinamika: uchebnik [Thermodynamics: textbook]. Saint-Petersburg, Lan', 2010, vol. 5, 384 p.
9. Haynie, Donald, T. (2001). Biological Thermodynamics. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-79549-4. OCLC 43993556.
ИНФОРМАЦИЯ ОБ АВТОРАХ
Недоступ Александр Алексеевич - Калининградский государственный технический университет; кандидат технических наук, доцент; зав. кафедрой промышленного рыболовства; E-mail: nedostup@klgtu.ru
Nedostup Alexandr Alexeevich - Kaliningrad State Technical University;
PhD in Engineering, Associate Professor; Head of the Department of Commercial Fishery; E-mail: nedostup@klgtu.ru
Ражев Алексей Олегович - Калининградский государственный технический
университет; младший научный сотрудник; E-mail: progacpp@live.ru
Razhev Alexey Olegovich - Kaliningrad State Technical University; Junior Researcher;
E-mail: progacpp@live.ru
Хрусталев Евгений Иванович - Калининградский государственный технический университет; кандидат биологических наук, доцент; E-mail: chrustaqua@rambler.ru
Khrustalyov Evgeniy Ivanovich - Kaliningrad State Technical University; PhD in Biological Sciences, Associate Professor; E-mail: chrustaqua@rambler.ru
Бедарева Ольга Михайловна - Калининградский государственный технический университет; доктор биологических наук, профессор; зав. кафедрой агропочвоведения и агроэкологии; E-mail: olgabedareva@mail.ru
Bedareva Olga Mikhaylovna - Kaliningrad State Technical University; Doctor of Biological Sciences, Professor; Head of the Department of Agropedology and Agroecology; E-mail: olgabedareva@mail.ru
