CC BY
15
Б. П. Вейиберг.
1 Езучеэию поведана твердого тем за пределом упругости. 1. Внутреннее трение исландского шпата и каменной сом.
С 1903 я стал работать над изучением поведения твердого тела при действии и после действия сил, превышающих его предел упругости, или, короче, за его пределом упругости и продолжал вместе t рядом соработников вести исследования в этом направлении до 1915, когда мой отъезд на 2 года в Америку, и разруха, вызванная германской и гражданской войнами, приостановили их .Изучаемыми материалами были: свинец, медь, латунь, железо, сталь, каменная соль, исландский шпат, лед, парафин, глина, вар, асфальт, даммарова смола, а также различные смеси последних трех тел, как со значительно менее вязкими жидкостями, так и с нейтральными твердыми тельцами. Опыты производились в физических лабораториях Новороссийского, Петроградского и Геттингенского университетов и Томского Технологического Института и в механических лабораториях Институтов: Путей Сообщении, Электротехнического, Петроградского Политехнического и Томского Технологического, а также в домашней (над Невским льдом) и в экспедиционной (над льдом ледников Гох-йох и Гантереис в Тироле) обстановке.
Напечатаны или—за последние годы—приготовлены к печати описания методов наблюдения и сравнительно небольшая часть полученных результатов относящихся почти исключительно к типичным пластичным телам—льду, вару, асфальту,--для которых предел упругости настолько мал, что о нем можно судить лишь по зависимости коэффициента внутреннего трения т) от быстроты деформации *).
Материал же, относящийся к моим опытам над твердыми телами со значительным пределом упругости, я до недавних пор воздерживался даже обрабатывать ввиду вероятной значительности, по несомненной невыясненности влияния температуры на ход процессов в таких телах при действии сил, превышающих или превысивших предел упругости 3). Хотя соответствующие опыты и ставились, по возможности, в помещениях, где дневные варьяции температуры были незначительны, но годовой ход температуры был всетаки велик, а это при весьма большой длительности многих серий опытов, превысившей в одном случае три года, уменьшало достоверность возможных выводов и заставляло меня стремиться к устройству при нашей физической лаборатории обширного подземного "помещения с регулируемой—хотя бы в небольших пределах,- но возможно постоянной температурой, где бы сначала достаточно длительными опытами выяснилось влияние температуры на эти явления. Невозможность осуществить в ближайшее время это намерение, значительное оживление интереса к вопросам твердого тела в физической литературе (а также недавнее учреждение
Соксок эти\г 37 1работ за недостатком места здесь будет помещен в следующей моей статье о внутреннем трении и релаксации свинца.
Сравн. Б. П. Вейиберг. Ж. Р. Ф. X. О. .38, 189. 1906.
:{) Сводка этих данных—см. Б II. Вейиберг, Зап. Нов. Унив., 105, 157 - 186, 1906; за последующее время опытные данные увеличились сравнительно незначительно (для льда-Б. П. Вейнберг, Ж. Р. Ф. X. О., 88, 270-273, 319-320, 1906; для вара и асфальта-Б. П. Вейнберг, Ж. Р. Ф. X. О., 44, 201—229, 1912; дня каменной соли— В. Д. Кузнецов, следующая статья; для парафина--его же опыты).
при Томском Технологическом Институте Научно-Исследовательского Института прикладной физики с основной задачей изучения поведения тел за пределом упругости) побудили меня обработь и эти наблюдения, вводя в них соответствующие, хотя и не вполне достоверные, поправки на влияние температуры.
Для практики имело бы наибольшее значение создание теории поведения металла за пределом упругости, если понимать под этим влияние времени на зависимость деформации от силы. Обычные металлы представляют собой тела квазиизотропные, состоящие из отдельных „кристаллитов" (по терминологии Тамманна), кристаллографические оси которых у практически изотропного металла расположены без какой либо правильности и которые скреплены друг с другом „спайкою", изотропною или, вернее, из зерен значительно меньших размеров,— весьма вероятно, эвтектического строения. Поэтому теория поведения металла за пределом упругости должна будет 4) иметь статистически-геометрический характер и в основу ее для материалов, у которых спайка между кристаллитами более прочна, чем они сами, должно лечь изучение поведения за пределом упругости отдельных кристаллитов или их макромодели—отдельных кристаллов или кусков кристаллического тела. Подходи^ же к теории поведения за пределом упругости тех металлов, у которых спайка между кристаллитами менее прочна, чем они сами, может служить изучение материалов, составленных из типичного пластичного тела с определенною примесью нейтральных твердых телец 5).
Поэтому из обширного еще не опубликованного опытного материала я выбираю для первой статьи опыты над исландским шпатом и каменной солью,—тем более, что успехи рентгеноскопии значительно выяснили структуру кристаллов (в частности, ее изменения при остаточных их деформациях) и выдвинули на видное место вопросы о деформации кристаллов. Шпат и соль по сравнению со льдом являются и типичными твердыхми телами, и типичными кристаллами, так как, хотя исследованные мною цилиндры речного льда и имели оптические оси параллельными их геометрическим осям, но, являлись ли они выделенными из одиночного кристаллита, перпендикулярного к поверхности замерзания, или из нескольких, нельзя было сказать; что же касается ледникового льда, то цилиндры его состояли несомненно из отдельных кристаллитов с разнообразно направленными осями и размерами почти одного порядка с поперечными размерами цилиндров.
Так как при действии сил, превышающих предел упругости, мы можем по произволу удерживать постоянною только либо силу, либо деформацию 6), то вопрос об изучении поведения тел за пределом упругости приводится к изучению отдельных режимов, из которых я лично изучал лишь четыре простейших.
I. Сила = const.
II. Деформация = const, (релаксация).
III. Сила = 0 (упругое последейсгвие).
IY. Быстрота деформирования = const.
IIo I режиму пронаблюдены 180 серий общей длительностью в 3012 дней, по II-—61 серия (188 дней), по III—101 серия (1756 дней) и по IV—45 серий (1499 дней), а всего 387 серий общей длительностью в
4) В. П. Вейнберг, „Вероятные очертания будущей теории деформации твердого тела (на правах предварительного сообщения"), Труды общ. ест. и врач, при Томск. Унив. за 1918, 175-181, 1915.
5) Б. П. Вейнберг, Труды 3-го Съезда Росс. Асс. Физ., 24—25, 1923.
6) В. П. Вейнберг, Дневн. 2-го Менц. Съезда, 3, 24-25, 1911, Ж, Р. Ф. О. 45, II ч., 67-115, 1913.
6455 дней. Обычно наблюдения велись на нескольких „вековых" установках одновременно, при чем благодаря любезности моих соработни-ков они не прерывались и во время моих заболеваний, отъездов и т. п.; в частности, многие наблюдения над пшатом и солью сделаны И. Я, Точи/дловским, К. И. Ивановым, Е. А. Кирилловым, В. И. Занчевским, И. А. Смирновым, а также проф. Н. Кагтап'ом.
Что касается типов деформации, то/имея первоначально 7) в виду только определения коэффициента внутреннего трения^ твердых тел, я выбирал, как при разработке методов, так и при самых определенияхт такие деформации, при которых имеются по возможности, исключительно изменения формы, а не объема8;. В дальнейшем мы имели дело с изменениями объема лишь при изучении сопротивления „твердых44 или весьма вязких тел движению внутри них твердых тел.
И теперь я бы определенно высказался—хотя и по несколько иным соображениям—за необходимость для изучения поведения тел за пределами упругости прибегать преимущественно к деформациям, при которых происходят лишь изменения формы или, по крайней мере, при обсуждении результатов изучения других деформаций выделять величину тангенциальных напряжений в деформируемых образцах и вызываемых ими сдвигов. На основании совокупности наших сведений о Твердых телах можно высказать мысль, что для изменений объема не существует при уменьшении объема ни предела упругости, ни предела пластичности, а при увеличении объема эти два предела должны совпадать. Такое утверждение лишь по отношению к пределу упругости расходится с высказанною мною гипотезою 9) о существовании двух пределов пластичности (то же предполагал я и для пределов упругости): одного для изменений формы, другого—для увёличений объема. Замечу, что подтверждение опытными данными „закона сложных напряжений Геста", по которому остаточная деформация или разрушение происходит всегда пб достижении тангенциальным напряжением определенных значений, может быть с этой точки истолковано так, что при всех изученных пока комбинациях различных деформаций раньше в какой нибудь точке образца достигался предел упругости, а затем пластичности на сдвиг, чем где либо отрицательное давление достигало предела пластичности на всестороннее растяжение, которое, вообще говоря, трудно сделать значительным без значительных сдвигов.
Исландский шпат я испытывал только на сдвиг и каменную сольна сдвиг и на кручение. Исследованный кристалл шпата принадлежал физической лаборатории Новороссийского Университета; происхождение его мне неизвестно; довольно прозрачный. Таков же быя исследованный на сдвиг прямоугольный параллелепипед каменной соли, остальная же соль была вывезена мною из Величковеких копей благодаря любезности дирекции, выбравшей для меня особо прозрачный кусок размером около 30X15X15 см А Из него я осторожным раскалыванием по плоскостям спайности получал призмы прямоугольного се-
Б. П. Вейнберг, Ж. Р. Ф. X. О., 36, 47—48, 1903; Ргос, Phys. Soc. bond., 19r 291—292. 472-474, 1905.
8) Из 15 существующих методов определения коэффициента внутреннего трения \ твердых тел (13, если считать продавливанне и протекание через трубки за две, разобраны мною в Ж. Р. Ф. X. О., 38, 192—203, 1и06; кроме того применены метод сдвига двух параллелепипедов-указан мною в Ж. Р. Ф. X. О. 44, 45, 19Г2; разработав1' В. Д. Дудедким. Ж. Р. Ф. О., 45, 519—532, 1913-и метод течения по жолобу—Б. П. Вейнберг, Ж. Р. Ф. X. О., 42, 167—176, 1910; 45, 252—256, 1912) при 9 имеются лишь изменения формы; из них 7 разработаны или улучшены мною и моими сорабох-пиками
Ж. Р. Ф. X, О., 45, II ч., 88-97, 1913.
юнмя (опыты мои в Одессе и Петрограде и В. Д. Кузнецова в Томске) или пластинки (мои опыты в Геттингене); последние шлифовались. Величковская соль отличается ничтожной гигроскопичностью, хотя в подземном помещении Геттингенской лаборатории с весьма постоянной температурой даже пластинки этой соли покрывались на столько росою, что приходилось прибегать к смазыванию их парафиновым маслом или венецианским терпентином и к помещению под крышку прибора больших порций хлористого кальция.
Сдвиг. Идеальной деформацией для изучения явлений за пределом упругости является сдвиг, как деформация однородная и не сопровождаемая изменениями объема, но осуществление чистого сдвига является простым лишь для тел с очень малым пределом упругости. Когда метод сдвига прямоугольных параллелепипедов дал вполне удовлетворительные результаты для вара 10), я попробовал применить его сначала на свинце, а затем на кристаллах, для которых самое констатирование постепенного возрастания деформации стечением времени при действии достоянной силы являлось весьма существенным.
Из свинца был отлит и затем обработан образец в виде двух толстых (10 мм.) параллельных пластин, соединенных перпендекулярной к ним сравнительно узкою (4 мм.) пластиною (высота 45 мм., длина Ш им,). Нижняя пластина укреплялась горизонтально, а за верхнюю тянул параллельно длине узкого вертикального прямоугольного парал-.лепипеда груз посредством веревки (или тонкого проволочного каната), перекинутой через блок, распологавшийся так, чтобы натяжение было параллельно верхней пластине. Замечу, что при таком силовом воздействии на образец задний верхний конец стремится подняться вверх, а передний опуститься вниз, так что сдвиг слоев в горизонтальном направлении несколько осложняется явлениями сдвига по вертикальному направлению.
В виду вероятной малости углов сдвига и длительности опыта важно было выработать методологию обнаружения и изменения небольших углов сдвига. Для этого в одной из первых серий по сдвигу свинцового параллепипеда было применено четыре зеркальца, каждое из которых—МММ на рис. 1—прикреплялось к латунной пластинке АВСВ, а эта последняя устанавливалась в определенном положении относительно другой, более длинной пластинки ЕРйН посредством трех стерженьков Т} , Т2 и Т3 с винтовыми нарезками и гаечками на концах, проходивших через 'отверстия в пластинке КРСН, и трех стальных пружинок, окружавших эти стерженьки и отделявших обе пластинки друг от друга. При посредстве гаечек можно было довольно легко направлять даже в отдельную трубу лучи от шкалы и таким образом измерять угол наклона пластинки ЕШН. скреплявшейся, напр. концом вН на шарнире к нижней пластине свинцового параллепипеда, а. серединой опиравшейся о верхнюю или прижимавшейся к ней посредством пружинки или резинки, или же прикреплявшейся неподвижно либо к передней грани сдвигаемого параллелепипеда, либо к „неподвижной" нижней пластине. В последнем случае зеркало являлись „контрольным" и угол сдвига определялся по разности смещений шкалы в контрольном зеркале и в зеркале „подвижном". Благодаря наличности контрольного зеркала можно было не особенно заботиться о неподвижности, как всей системы, так и трубы со шкалой.
В упомянутой только что серии одно из зеркал был контрольным, а остальные три—подвижными, при чеод одно было прекреплено к пластинке АБСЕ) на воске, другое—на менделеевской замазке, а третье
!•) Б. П. Вейнберг и Кп. Ал. Смирнов, Ж. Р. Ф. X. О., 44, 3-35, 1912.
было вделано в металлическую оправку (все зеркальца были просто' специально выбранными кусочками обрезков тонких зеркал). Наблюдения показали одинаковую надежность всех трех способов скрепления даже при очень длительных опытах, вследствие чего я обычно прибегал, как к более простому, к прикреплению на замазке.
Опыт показал также на большую плавность кривых, изображающих зависимость деформации от времени, если отсчеты изображений шкалы в различных зеркальцах (труба помещалась на расстоянии 514 м., так что в поле зрения были видимы все четыре зеркала при одном положении окуляра относительно объектива и изображения шкалы во всех четырех—при другом его положении) производились после легкого по-шевеливания веревки, на которой висел груз, или легкого постукива-, ния по той толстой деревянной доске, на которой в нише стены были установлены подвергавшиеся силовым воздействиям образцы. Этим отчасти компенсировалось неравенство между тягой веревки и весом груза, обусловливавшееся, как изменчивостью натяжения куска веревки между сдвигаемым образцом и блоком от изменений температуры и влажности так и переменностью силы внешнего трения в /блоке и по величине, и по направлению. Что сила трения пред тро^ ганием с места может иметь любую величину до той, прТа которой начинается движение, видно, меяеду прочим, из наблюдений А. В. Вер-ховского, предварительное сообщение о которых имеет появиться в „Сообщ. и научно-техн. раб. в респ."; что же касается направленият то после того, как блок тронется с места и груз, начавший сравнительно свободно падать б^ дет остановлен веревкой и подействует ш блок с силою, превышающею его вес, сила трения может оказаться действующей в ту же сторону, как и тяга веревки. Вследствие всего этого движение зеркальца не может быть плавным, а неизбежно происходит скачками даже при применявшихся мною обычно блоках на остриях,—и величина этих скачков уменьшается от постукиваний пред каждом отсчетом 12). Эти обстоятельства, выяснившиеся постепенно лишь после долгих наблюдений, не играют почти никакой роли для сравнительно больших быстрот сдвигания, получают важное значение для быстрот порядка Ю"11—10~10 радиана в секунду, с какими приходилось иметь дело, и побуждали в дальнейшем стремиться обходиться без* передачи силы блоками, без под/1;ержки кругов кручения подшипниками и т. п.
Для сдвига кристалла шпата (а затем—каменной соли) к толстой латунной горизонтальной пластинке были припаяны две таких же вертикальных стенки, в которых были сделаны бороздки для движения па пиле верхней пластинки. К верхней и нижней припаивались латунные же полоски, пригнанные так, чтобы в них только-только входили нижняя и верхняя части кристалла. Шпат был закреплен так, чтобы на него силы действовали параллельно одной из естественных граней в плоскости главного сечения по направлению к вершине, образуемой тремя тупыми углами; на соль—параллельно одной из плоскостек спайности.
Шпат, с которым я экспериментировал с 24,7,04 по 28,4,05, подвергался все более и более значительным напряжением (и последующим разгрузкам), но ничтожность изменений разностей показаний шкал ё подвижном и контрольном зеркальцах изо дня в день позволяет считать устанавливающими феноменологически факт постепенной дефор-
и) В частности, на плавности кривой сказываются открывание окон и мытье пола, которые приходилось хотя изредка производить в помещении, где была эта установка-
'-) Подообнее об этом—см Ж Р. Ф. X. О., 38, 300, 1906 и 44, 14-15, 1912.
.мадии исландского шпата при действии силы, близкой к постоянству,* лишь две последние серии при воздействии силы в 21 кгр. первый раз втечение 34 дней, второй раз—втечение 91 дня.
Эти серии обнаружили отчетливо то, что можно было заметить и при меньших нагрузках, а именно, что при приложении силы получается довольно значительная „упругая" деформация, которая постепенно увеличивается—сначала довольно быстро, а затем все медленнее и медленнее. Констатирование и определение окончательной конечной, а не безконечно малой быстроты деформации весьма затрудняется, как погрешностями самого наблюдения (речь идет о десятых миллиметра шкалы при расстоянии в 51/4 метров), так и теми случайными смещениями зеркал, которые несомненно иногда происходили на протяжении таких продолжительных опытов. Иногда эти смещения были настолько значительны, что приходилось вновь устанавливать то или другое зеркальце.
Рис. 2 изображает разности отсчетов (в мм.) шкалы в подвижном и неподвижном зеркалах для второй серии с нагрузкой в 21 кгр. В соответствии с описанными ниже опытами В. Д. Кузнецова над каменной солью все быстроты деформации приведены к 20° в предположении их изменения на 0*06 своей величины на каждый градус температуры, которая держалась около 18° с крайними отклонениями 140#5 и 200,6. Каждая точка диаграммы представляет в случае нескольких отсчетов в день средне из них, причем, как эти средние, так и одиночные отсчеты приводились простой интерполяцией к 12 ч, д. Достоверные наблюдения помечены крестиками, недостоверные—кружками (в частности, совершенно откинуты наблюдения второй половины января, относительно сомнительности которых есть пометка в тетради наблюдений); случаи., вероятного или несомненного смещения зеркала в промежутки отмечены перерывами в ломаной, проведенной1 через отдельные точки диаграммы.
Если взять наиболее достоверные периоды от 26,11,04 до 18,12.04 и от 29,1,05 до 21,3,05 и провести прямые, относительно которых отдельные точки были бы расположены возможно равномерно по обе стороны, получаются тангенсы угла наклона в 0*135 и в 0 059 мм. шкалы в сутки, откуда для средних угловых скоростей сдвигания ?-
Г5 и 07. Ю~10 радиана в сутки получаются значения г|, равные 0*7 и 1*5.1016 Указание делается в виду зависимости тп от об-
ом« сек. 1 ^ »а/
наруживаемой телами с конечным пределом упругости, хотя в данном «случае первое значение ъ' далеко от окончательной конечной быстроты, как, вероятно, и второе.
Параллелепипед каменной соли подвергался сдвигающим усилиям и последующим разгрузкам с 2,5,05, по 1,7,06,—и я ограничусь приведением диаграммы (рис. 3) изображающей самую продолжительную серию (193 дня) при нагрузке в 30 кгр. и крайних пределах температуры 140,3 и 23°*5. Из этих серий, если исключить первые три недели, получаются для остального периода, разделенного на три равных части, значения т{ порядка 5*7, 5*7 и 6*2.1010 (при равном 3*3— —3*0.10-11). Довольно длительная предыдущая серия при нагрузке в 10 кгр. (109 дней, которой предшествовала серия при той же нагрузке в 86 дней), дала значение т| в 3'8Д016 при <р' = Г6.10-*11.
Кручение. Кручение имеет перед сдвигом преимущество значительно большей величины угла кручения по сравнению с углом сдвига даже внешних сДОев закручиваемого тела, но за то является деформацией неоднородной, интерпретация результатов которой может предоставлять большие затруднения хотя бы вследствие того, что для более
внешних слоев может быть превзойден предел упругости, когда для более внутренних деформация будет еще оставаться упругой. Закручивать же тонкостенные трубки, для которых разности углов сдвига различных коаксиальных слоев, для кристаллов почти недостижимо, почему пришлось ограничиться кручением призм и пластинок. Постановка опыта, по кручению их весьма напоминала постановку опытов над кручением ледяных цилиндров 13). Заслуживают упоминания лишь устройство зажимов для зеркалец, которое ясно из рис. 4, и способ закрепления концов призм каменной соли в углублениях для них в неподвижной стойки и на оси, скрепленной с кругом кручения. Эти концы либо заливались расплавленными квасцами, либо загипсовывались. Последнее было предпочтительнее, так как квасцы при продолжительном стоянии выветривались.
Коэффициент внутреннего трения вычислялся по формуле
12 PgRL
6 PgRL
а1 а'
v ab(a2-f Ь2)а ~
где PgR (дин.-см.) закручивающий момент, L—длина образца, а и Ь— стороны сечения, а'—угловая скорость кручения; вторая часть форму-лы относится к призмам квадратного сечения (опыты В. Д. Кузнецова).
Наиболее длительные серии моих наблюдений—следующие:
I. Прйзма (L — 20 см., а 2-0, b = 1*2), расположенная горизонтально, под действием закручивающего момента в 25 кгр.-см. (176* дней—зима 1905—6 и весна 1906, в Одессе);
II. Та же призма в приборе I для кручения ледникового льда при действии момента в 11 кгр.-см. (116 дней —зима 1905—6. Одесса);
III. Та же призма, несколько укороченная, в приборе II при 80—82^ (25 дней в начале лета 1907, Петроград); PR—12 кгр.-см.;
IV. Та же призма осталась в приборе под тем же грузом; чрез 714 дней был сделан еще отсчет по шкале; температура не отмечалась;
V. Полоска (L = 15 мм., а = 5*8. b = 1*0): PR 250 гр.-см.; 12 дней (лето 1907, Гёттинген).
За недостатком места ограничусь приведением для I серии в ниже помещенной таблице отсчетов (в десятых миллиметра по шкале, отстоявшей на 525 см.), считаемых от отсчета при отсутствии нагрузки чрез t, 4 t2 дней после начала опыта; все отчеты исправлены на перемещение неподвижного зеркала и на случайные или нарочитые смещения одного из зеркал и приведены к 20°, и значений г( для серий I—V. Значения эти получены из окончательных скоростей для серии I—ш наблюдений последних 128 дней, для II—из 84. для III—из 7, для IV—из всех 714 и для У—из последних 5> Для I, II, IV и V получаются значения (при порядка 5, 3 и 4.10~12)
а для серии III (при
\о — 2*3.1018; 1*8.1018; (1*2.1018); 4*101в
2.10"11)
Tisi = 2'6.1017.
Таблица.
о ю 20 30 40 50
308 348 360 418
/299 311 839 363 417
422 415
295 323 339
4R0
292,
339 366 431
422
292
335
371 420 424
294 353 350 387 421
296 356 361
441 427
330 342 351
391
425
829 309 ¡1
333 ! 338 I
— 357 413 413 428 | 434 г
— ! 426 •
13) Б. П. Вейнберг. Ж. Р. Ф. X. О., 38, 250 -281, 289-328, 1906.
Продол, таблицы.
}|\ ц- ! о 1 1 • 2 < В 4 5 6 7 8 9
60 488 429 444 440 441 1 440 , 436 430 436 _
70 — 440 429 437 427 443 - 458 483 474
80 — 457 — — 490 485 481 483 486 488
90 48В 482 482 472 480 — — 493 499
100 | 494 494 — 511 530 535 541 531 526 526
110 514 507 512 514 568 565 565 — —
120 1 553 553 543 558 558 563 551 538 533 534
130 , 579 579 577 — 567 569 567 562 — 575
140 580 590 601 606 597 602 604 604 605 607
150 599 597 597 577 597 597 — 642 632 6*7
160 617 633 — — 618 618 — 6*^7 624 629
170 644 — 650 651 651 * . 671 ') 316
; Разгружено. !
Отмечу то обстоятельство, что значения т{ из кручения (если откинуть мало достоверное значение г{ из кратковременных Геттингенских опытов, где оправка могла скользить по растворившейся в атмосферной влаге соли; значительно больше из значений т{ из сдвига.
Заключение. Описанные опыты вполне устанавливают феноменологически факт весьма^длительного возрастания деформацйи кристалла при действии практически постоянной силы, превосходящей предел упругости, и делают весьма вероятным, что быстрота деформации стрз-митея при этом асимптотически к некоторой конечной величине. Последнее нельзя утверждать с полною достоверностью, так как длительность даже в 5—6 месяцев далеко недостаточна.
Гораздо труднее дать какую нибудь механическую модель сил внутреннего трения в кристалле, подобную модели переноса избытка количества движения частицами газа. Единственная картина, какая рисуется мне лично, есть перескок—при сдвиге—целых слоев кристалла из одного положения элементов кристаллической решетки в другое, аналогичное, но сдвинутое относительно первого на повторенное целое число раз расстояние между этими элементами. При кручении же подобный перескок не возможен и при остаточных деформациях должны происходить своего рода внутренние разрушения. Доводами в пользу такого толкования являются явления простого и двойникового скольжения, доказанное А. Ф. Иоффе. Сохранение кристаллической структуры при иных остаточных деформациях и те внутренние разрушения, которые обнаружили и эти опыты, и ниже описанные наблюдения В. Д. Кузнецова, а также то, что ^ из кручения получилось для каменной соли больше, чем т{ из сдвига. Но, как именно в явление перескока слои входит элемент времени и как то же самое тангенциальное напряжение, которое вызвало один перескок, может быть Оказываем тем жэ слоем в его новом положении, мне далеко не ясно. Вероятнее всего, что и в кристалле; как и в газе, следует говорить не о силе внутреннего трения, а только о работе, потребной для сдвига (или мощности потребной для сдвигания; одного слоя относительно другого, как в газах можно говорить лишь о количестве движения, перенесенном при анологичном сдвиге. Такой конечный сдвиг может происходить поочередно у различных слоев сдвигаемого кристалла в зависимости от случайного расположения элементов кристаллической решетки друт относительно друга при их движении относительно вершин решетки, обусловливающем возможность такого конечного сдвига. Доводом в пользу такого предположения может быть громадное влияние температуры на внутреннее трение твердых тел вообще и кристаллов в частности.
