CC BY
48
метричной деформации / Ю. А. Лымаренко, А. Д. Шам-ровский // Вісник Харківського національного університету. Серія «Математика, прикладна математика і механіка». - 2005. - Т. 711. - С.68-79.
6. Потапов А. И. Волны деформации в среде с внутренней структурой / А. И. Потапов // Нелинейные волны. -
Нижний Новгород : ИПФ РАН, 2005. - С. 125-140.
7. Работнов Ю. Н. Механика деформируемого твердого тела: уч. пособие для вузов / Ю. Н. Работнов. - М. : Наука, 1979. - 744 с.
Одержано 14.10.2010
Шамровський О.Д., Лимаренко Ю.О., Безнос О.С., Веселов А.І. Моделювання пружного стержня дискретним ланцюжком з елементами змінної маси
Пропонується вдосконалена дискретна модель пружного стержня у вигляді ланцюжка, маса елементів якого залежить від виду руху (поступальний або коливальний). У якості критерію удосконалення дискретної моделі використовується близькість графіків дисперсійних залежностей дискретної й континуальної моделей.
Ключові слова: стержень, дискретна модель, пружинно-масовий ланцюжок, дисперсійна залежність.
Shamrovskiy A., Lymarenko Yu., Beznos A., Veselov A. Modeling of elastic rod by discrete chain with variable mass elements
An advanced model of elastic rod is offered. The rod is modeled by spring-mass chain, which elements have variable mass that changes depending on type of motion (forward or oscillatory). Dispersion curves of discrete and solid models are used as discrete model improvement criterion.
Key words: rod, discrete model, springy-mass chain, dispersion dependency.
УДК:[62-754.2:62-585.862]:519.711/718
А. В. Куземко1, канд. физ.-мат. наук И. А. Костюшко2
1 Национальный технический университет, 2 Национальный университет;
г. Запорожье
ИССЛЕДОВАНИЕ УСТОЙЧИВОСТИ ДВИЖЕНИЯ И АВТОКОЛЕБАНИЯ ГИРОСКОПА В КАРДАНОВОМ ПОДВЕСЕ
Рассматривается задача о колебаниях гироскопа в кардановом подвесе. Исследуется устойчивость системы под действием нелинейных диссипативных и циркулярных сил. Найдено условие асимптотической устойчивости в критическом случае пары чисто мнимых корней. Рассмотрен так же случай автоколебания системы.
Ключевые слова: гироскоп, кардановый подвес, критический случай, резонанс.
1 Уравнения движения
Рассматривается сбалансированный кардановый подвес гироскопа, размещенный на неподвижной подставке. Ось внешнего кольца карданового подвеса горизонтальна и вращение определяется углом а . Вращение во внутреннем кольце характеризуется углом в .
Кинетическая энергия системы имеет вид:
T _-
A _ C sin2 р)2 + Bp2 + C(cp + а sin р)2
A _ Ao + A1 + A2, B _ Ao + D1, C _ Ao + A1 _ C1, где A2 - момент инерции внешнего кольца по отно-
шению к оси вращения; Al, Bl, С -моменты инерции по отношению к главным осям, связанных с этим кольцом; Ло, Со - экваториальные и полярные моменты инерции гироскопа; Ф - угол отклонения гироскопа; точка означает производную по времени /.
Уравнения движения гироскопа получаем согласно уравнений Лагранжа:
_ Q а
d dT dT dt да За d dT _ 5T _ Q dt dp dp _ QP,
© А. В. Куземко, И. А. Костюшко, 2011
ISSN 1607-6885 Нові матеріали і технології в металургії та машинобудуванні №1, 2011
где обобщенные силы Qа, йр выбираем в следующем виде:
йх = -(В1а + Аа3 + Ер) = -(В2р + ^2р3 - Еа).
Слагаемые Еа, Ер соответствуют циркулярным силам, возникающих в опорах ротора, слагаемые
3 "3
Б1(а + да3, В2р + Др3 - диссипативным силам, Е, В1, В2, Д, £>2 - заданные положительные постоянные.
После исключения циклической координаты Ф [1] уравнения движения гироскопа принимают вид
( - С sin2 р) - Cd р sin 2 р + Яр cos р + Bjd + Djd3 + Ep _ 0,
& + Ca2 sinPcos P - Яаcos P + B2 P + D2 &3 - Ex _ 0. (1)
где Н - циклическая постоянная.
Очевидно, что уравнения (1) допускают решение
а_р_ 0, а _ р _ 0,
(2)
устойчивость которого мы в дальнейшем будем исследовать.
tH
Вводя безразмерное время т = —j==; получаем уравнения движения (1) в безразмерной форме
( - a sin2 р )''- Са'Р ' sin 2р + hр' cosp + by а' + dya'3 + eр = 0;
h2 Р'' + ad'2 sin РcosР _ hd' cosP + b2 P' + d2 P'3 _ ed_ 0,
(2)
где
B2 B
a _ A, h _ J—, bi_—tJ—, b2_-^- J—
B1 B
d1 _
EB
ДЯ , D2 Я
^=, d2 _ , 2 ,e _ — 2
3 I .3 „ и 2
Я \A
штрих означает
‘ тЛб л^В н
производную по т.
2 Исследование устойчивости по первому приближению
Раскладывая нелинейные слагаемые уравнений системы (3) в окрестности решения (2) в ряды Тейлора, запишем систему первого приближения
Га'' + bld' + h р ' + e р _ 0,
h2 р'' + b2Р' _ hd' _ ea _ 0.
(4)
Согласно критерия Рауса-Гурвица соответствующее характеристическое уравнение
h 2A.4 + (ьтЛ2 + b2 )i3
+ (b 1 b2 + h 2 )
+
2 + 2ehX+ e2 _0 (5)
при e < e , e _
2h(b1h2 + b2 )(b1b2 + h2) 4h4 +(b1h2 + b2 )
имеет корни с
отрицательными действительными частями, т.е. решение (2) асимптотически устойчиво. При е > ~ корни уравнения (5) имеют положительные действительные части, т.е. решение (2) неустойчиво.
При е = ~ характеристическое уравнение (5) имеет два корня с отрицательными действительными частями и пару чисто мнимых корней
Я-12 _ ±ii, і _ 2h
ЬтЬ2 + h2
4h4 + (b1h2 + b2 )
Присутствие пары чисто мнимых корней подразумевает критический случай устойчивости. Следовательно, проблему устойчивости следует решать, учитывая нелинейные слагаемые системы (3).
3 Исследование устойчивости в критическом случае
Введем обозначения: 21 = а, 22 = р , 23 = а', 24 = р '. Раскладывая нелинейные слагаемые системы (3) в окрестности решения (2) в ряды, ограничиваясь членами до третьего порядка включительно, запишем систему (3) в нормальной форме при е = ~~ :
zl _ z3; z2 _ z4;
z3 _ _~z2 _ b1Z3 _ hz4 + Z3(z1, z2, ^ z4) +...;
z4 _ ~2 Z1 + Tz3 2z4 + Z4(zbz2, z3, z4) +...,
h2 h h2
где многоточие означает совокупность членов не ниже пятого порядка;
Z3 (z1, z2, ^, z4 )_
2 I 1 I 2 3 ~ 3
_ 2^z4 - h-.2-.t\a - - I - 4blz2z3 - - ~a--2;
a 2 1 2 d2 3
Z4lz1,z2,z3,z4)_ 2z2z3 _TTZ3Z2 2z4.
h2 2h h2
В системе (6) вводим новые переменные
X _ C1Z1 + C2Z2 + C3Z3 + C4Z4;
y _ X _ C1Z1 + C2Z2 + C3 Z3 + C4Z4;
XI _ z1, x2 _ z2,
e L . bl | + i~h)
’ ~ _ Ph ’
(7)
где Cl _ h і1 _г Г1,C2 _
C3 — 1 — т—, C4 — h
3 ih
(i~ + bl);
черта означает сопряжение величин. В результате система (6) примет вид:
X _ iXx +Yi (x, y, Xi, X2 )
y' _ _iiy +Y2(x,y,xi,X2),
Xi _ mix + m2y + m3 Xi + m4X2, X2 _ niX + П2y + П3Xi + П4X2,
(8)
где
С4 С4 ^1^4 — С4С1 С2С4 — С4С2
т1 = —, т2 =----------, т3 = ^^--------2-^-, т4 = ;
1 А 2 А 3 А 4 А
п сз п сз п С3с1 — С1с3
П1 = —Т П2 = Т П3 = А ,
^3^2 —^2^3 . — —
п4 =--------А------, С4С3 — С3С4;
( . (Хь ^ т1х + т2У + т3х1 + т4х2
71\x, У, x1, х2 )= с323|
I П1Х + П2У + П3 Х1 + П4Х2
ГХ1, Х2, т1Х + т2У + т3 Х1 + т4Х2,
+ с4 г 41
1 П1Х + П2 у + П3 Х1 + П4 Х2
( . _ (ХЬ x2, т1Х + т2У + т3Х1 +
72 (х У, xl, Х2 ) = 6373] | +
1 + т4Х2, П1Х + П2у + П3 Х1 + П4Х2
_ (Х1, Х2, т1Х + т2У + т3 Х1 + т4Х2
+с4 г 41
1 П1Х + П2 у + П3 Х1 + П4 Х2
Согласно основной теоремы о критических случаях [2] систему (8) можно записать в «укороченном» виде
1 x _ iXx + Yi(x,x, ui(x, y) U2 (x, y ))=
[y' _ _iXy + Y2 (x,x, Ui (x,y) U2 (x,y)
где Ui(x, y)_ AiX + Biy, U2 (x, y)_ A2x + B2y;
(9)
1m
A ~ mi(n4 _ iX)+ Пт i
1 (з _ iX)(п4 _ iX)_ ПзП4
4
A2 _
^ (пз _ їх) (з _ Іг ] (4 _ ix)
+ ПзПі
_ іхі_ mm
3П14
+ n2m
B , _ m2 («4 + iX)+ ^ і 1 (з + ii)Z^4 + iX)_ ПзП4
24
B2 _
_ (пз + їх) (з + Іг ] (4 + їх)
+ ПзП2
'3"'4
Используя метод нормальной формы, можно найти такое полиномиальное преобразование
х = V + Qз(v,V), у = V + Я3(у,w), где Qз, Л3 - одно-
родные формы третьего порядка, что в правых частях системы (9) останутся лишь резонансные слагаемые. Таким образом, система (9) приводится к виду
|v'_ iXv + K3v w +..., [w' _ _iXw + K3w2v +.
(10)
Причем коэффициент K3 равен коэффициенту при X2у в разложении функции Yy (x, (, Uy (x, y), U2 (x, y)).
В системе (10) делаем подстановку v = r(cos 9 + i sin 9), w = r(cos 9 - i sin 9). Приравнивая действительные и мнимые части, приходим к новой системе
|r' _ ReК3 • r3 +...
І0' _ X + ImК3 • r3 +...
(11)
Таким образом, задача устойчивости для системы (6) эквивалентна той же задаче для системы (11). Последняя определяется знаком величины Яе К3 . Если Яе К3 < 0, то нулевое положение равновесия асимптотически устойчиво, в противном случае - неустойчиво.
Задавая значения параметров
Вт
Я
1 Б
^ = 0,25, уА = ^ (что соответствует значениям
реальных приборов [3]), dl = й?2 = d построена поверхность Яе К3(а, ^2, d) = 0 (рис. 1). Для значений параметров а, й2, d , лежащих выше указанной поверхности Яе К3 < 0 (имеет место асимптотическая устойчивость), а ниже - ЯеК3 > 0 (неустойчивость).
Приведенные аналитические результаты подтверждаются численными. На рис. 2, 3 приводится численное решение системы дифференциальных уравнений (3) при начальных условиях
а(0) = а'(0) = Р(0) = Р'(0) = 0,01. Согласование численных и аналитических результатов свидетельствуют о достоверности последних.
4 Автоколебания
При переходе величины е через критическое значение ~ может возникнуть автоколебательный режим гироскопа. Для этого достаточно, что бы два корня характеристического уравнения (5) пересекали мнимую ось с ненулевой скоростью и решение (2) при е = ~ было асимптотически устойчивым или неустойчивым [19].
Учитывая, что два корня уравнения (5) пересекают мнимую ось с положительной скоростью, полагаем, что параметры системы таковы, что при е = ~
Яе К3 < 0.
0.1-
1
Рис. 2. Неустойчивость в критическом случае при а = —50, Ь = 5, ^2 = ^ dl = d2 = —4
атт
0.05-
-о. і-
t
Рис. Э. Устойчивость в критическом случае при a _ 0,1,bi_ ^,_ 5,di _ ^2 _ 0,1,h _ 0,8
В системе (6) полагаем е = ~ + е , где е - малый положительный параметр. Проведя выкладки, аналогичные рассмотренным ранее, приходим к системе
y' _ -iXy +є
Aic4
_ A2C3 1 x +
Bic4
_ C3B2 1 y
+R( x, y);
Al24 _ A2C3 Ix + ( Bl24 _ C3B2 1 y
(12)
+ R ( x , y ) ,
где Я(Х, у) = Е1хъ + ^2 X2 у + Д ху2 + Ду3, здесь (/' = 1,4) - известные комплексно-значные функции, зависящие от параметров задачи.
В системе (12) делаем замену переменных
х = гегф, у = х = ге_гф , выделяя действительные и мнимые части, находим выражения для производных г',ф'. Отношение полученных выражений определяет зна-
ёг
чение —, которое с точностью до є можно предста-
ёф
вить в виде:
3 3
ёф = ^г • Е1(Ф) + у Е2 (ф) + “5Г2_ Е3 (Ф)+ ..., (13)
ёф X X X2
где Ei (i = 1,3) - вполне определенные действительные
функции аргумента Ф , имеющие следующую структуру:
Ei = E1 + E2 cos 2ф + E3 sin 2ф + Ef cos 4ф +
+ E5 sin 4ф + Ef cos6ф + E7sin 6ф,
где Ef - известные действительные величины, являющиеся комбинацией параметров задачи.
Периодическое решение уравнения (13), отвечающее автоколебательному режиму, ищем в виде
r _є12
і к + єpl cos 2ф + єp2 sin 2ф + + єql cos 4ф + єq2 sin 4ф
+...
(14)
Здесь многоточие означает члены порядка е . Постоянные к, рI, (/ = 1,2) определяются путем подстановки выражения (14) в (13).
На рис. 4 приведено графическое решение задачи, отвечающие автоколебательному режиму.
2
2
h
h
Рис. 4. Автоколебательный режим при значении параметров: dT _ 0,1, d2 _ 0,1, h _ 0,8, bi _ 0,2, b2 _ 5, a _ 0,1, є _ 0,00007, e _ 0,482
Перечень ссылок
1. Маркеев А. П. Теоретическая механика / Маркеев А. П. -М. : ЧеРо, 1999. - 572 с.
2. Малкин И. Г. Теория устойчивости движения / Малкин И. Г. - М. : Едиториал УРСС, 2004. - 432 с.
2. Меркин Д. Р. Гироскоптческие системы / Меркин Д. Р. -М. : Наука, 1974. - 244 с.
Одержано 24.11.2010
Куземко А.В., Костюшко І. А. Дослідження стійкості руху і автоколивання гіроскопа в кардановому підвісі
Розглядається задача про коливання гіроскопа в кардановому підвісі. Досліджується стійкість системи під дією нелінійних дисипативних і циркулярних сил. Знайдено умову асимптотичної стійкості в критичному випадку пари чисто уявних коренів. Розглянутий також випадок автоколивання системи. Ключові слова: гіроскоп, кардановий підвіс, критичний випадок, резонанс.
Kuzemko A., Kostyushko I. Research of gimbal suspension gyro stability and self-excited oscillations
A task about the vibrations of gyroscope in a gimbal is examined. System stability is probed under the action of nonlinear dissipative and circular forces. The condition of asymptotic stability is found in critical case of cleanly imaginary roots pair. The auto-oscillation case of system is considered similarl Key words: gyroscope, gimbal, critical case, resonance.
