Научная статья на тему 'ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ МИКАНИТОВОЙ ПЛАСТИНЫ СОГЛАСНО ПОЛЮ'

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ МИКАНИТОВОЙ ПЛАСТИНЫ СОГЛАСНО ПОЛЮ Текст научной статьи по специальности «Математика»

CC BY
4
0
Читать
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.
Журнал
Символ науки
Область наук
Ключевые слова
интерференция при одинаковых углах падения / интерференция тонких слоев / плоскопараллельная пластина / преломление / отражение / разность оптического пути

Аннотация научной статьи по математике, автор научной работы — Рустамов М. Р., Бегенджова Г. М., Оразгелдиев С., Хайиткулиев С.

Монохроматический световой луч падает на плоскопараллельную миканитовую пластину. Световые лучи, отраженные передней поверхностью, а также и задней поверхностью будут интерферировать и образовывать диаграмму концентрических колец. Радиусы колец зависят от конфигурации экспериментальной установки, толщины миканитовой пластины и длины волны света

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Похожие темы научных работ по математике , автор научной работы — Рустамов М. Р., Бегенджова Г. М., Оразгелдиев С., Хайиткулиев С.

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.
Предварительный просмотр
i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.

Текст научной работы на тему «ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ МИКАНИТОВОЙ ПЛАСТИНЫ СОГЛАСНО ПОЛЮ»

структуры автомата, чтобы обеспечить эффективное функционирование игры при росте её сложности и объема взаимодействий с персонажем.

Использование метода конечных автоматов представляет собой эффективный и гибкий способ управления поведением и состояниями объектов в игре. Ранее накопленный опыт показывает, что этот метод является перспективным инструментом для разработки будущих компьютерных игр. Конечные автоматы позволяют легко определять различные состояния объектов и переходы между ними, что упрощает процесс создания сложного игрового поведения. Благодаря структурированному подходу конечные автоматы обеспечивают четкую организацию игрового процесса и управление им, что способствует повышению качества и производительности разрабатываемых игр. В целом, использование конечных автоматов в разработке игр является важным шагом к созданию качественных и интересных проектов, которые могут привлечь внимание широкой аудитории игроков.

В данной статье были представлены простые примеры применения конечного автомата в разработке искусственного интеллекта для компьютерных игр, а также обсуждены его эффективность и целесообразность использования в данной области.

Таким образом, использование конечного автомата в разработке искусственного интеллекта для компьютерных игр является продуктивным и рациональным подходом, который позволяет создавать качественные и увлекательные игровые проекты. Внедрение этого метода в разработку ИИ способствует улучшению игрового опыта игроков и повышению качества компьютерных игр в целом. Список использованной литературы:

1. Карпов, Ю. Г. Теория автоматов: учебник для вузов / Ю. Г. Карпов - СПб.: Питер, 2003.

2. Лихтарников, Л. М. Математическая логика. Курс лекций. Задачник-практикум и решения: учебное пособие / Л. М. Лихтарников, Т. Г. Сукачева. - 4-е изд., стер. - Санкт-Петербург: Лань, 2022.

3. Ковалёв И.В., Кузнецов А.С. Операционные системы и системное программное обеспечение // Федеральное агентство по образованию, Красноярский государственный технический университет. Красноярск, 2005.

©Костин К.Е., 2024

УДК 57

Рустамов М.Р., Бегенджова Г.М., Оразгелдиев С., Хайиткулиев С.

преподаватели

Туркменский государственный университет имени Махтумкули

г. Ашгабад, Туркменистан

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ МИКАНИТОВОЙ ПЛАСТИНЫ СОГЛАСНО ПОЛЮ

Аннотация

Монохроматический световой луч падает на плоскопараллельную миканитовую пластину. Световые лучи, отраженные передней поверхностью, а также и задней поверхностью будут интерферировать и образовывать диаграмму концентрических колец. Радиусы колец зависят от конфигурации экспериментальной установки, толщины миканитовой пластины и длины волны света.

Ключевые слова:

интерференция при одинаковых углах падения, интерференция тонких слоев, плоскопараллельная пластина, преломление, отражение, разность оптического пути.

В данной статье мы будем решать следующие задачи:

1. Определяется толщина миканитовой пластины по радиусу интерференционных колец и длине волны № лампы.

2. Определяются различные длины волн парортутной лампы по радиусу интерференционных колец и толщине миканитовой пластины.

Эксперимент проводится со светом Na лампы и со светом различных длин волн парортутной лампы.

Оборудование

Миканитовая пластина 08558.00 1

Светофильтр, 440 нм 08411.00 1

Светофильтр, 525 нм 08414.00 1

Светофильтр, 580 нм 08415.00 1

Спектральная лампа Hg 100, пико 9 осн. 08120.14 1

Спектральная лампа Na, пико 9 осн. 08120.07 1

Патрон лампы, пико 9, для. спектр. Ламп 08119.00 1

Поворотный кронштейн 08256.00 2

Держатель пласт ин с натяжной пружиной 08288.00 2

Металлический экран, 300x300 мм 08062.00 2

Штатив 02060.00 2

Оптическая скамья 1 = 60 см 08283.00 1

Подставка для оптической скамьи 08284.00 2

Ползунок с креплением для опт. скам. = 80 мм 08286.02 2

Струбцина 02010.00 2

Рулетка, 1 = 2 м 09936.00 1

Блок питания для спектр, ламп 13662.97 1

Подготовка и измерения.

Экспериментальная установка показана на Рис. 1. Используя парортутную лампу, светофильтры, закрепленные на кронштейнах, устанавливаются непосредственно перед лампой.

Металлические экраны устанавливаются рядом друг с другом и закрепляются на краю стола. Оптическая скамья устанавливается перпендикулярно металлическим экранам.

Спектральным лампам требуется примерно одна минута для разогрева и достижения полной яркости после включения питания. На экране мы наблюдаем интерференционные кольца и в центре них тень от корпуса лампы. Затем оптическая скамья сдвигается в сторону до тех пор, пока большинство интерференционных колец не смогут наблюдаться с одной стороны от корпуса лампы. Тем не менее, несколько колец все еще заметны с другой стороны от корпуса лампы, что позволяет нам определить центр кольцевой диаграммы.

■' 11 11 -

Рисунок 1 - Экспериментальная установка для наблюдения явления интерференции

на миканитовой пластине

Рисунок 2 - Возникновения интерференционных колец на плоскопараллельной пластине.

Радиусы гт светлых и темным интерференционных колец были измерены для желтого, зеленого и синего света пароргутной лампы.

Теория и вычисления

Световой луч, падающий под углом падения а на поверхность плоскопараллельной пластины толщиной ^ и с показателем преломления п, частично отражается передней поверхностью (луч а) и частично преломляется па пластине (угол преломления Р). Преломленный луч частично отражается на нижней (задней) поверхности, и таким образом снова достигает передней поверхности, где часть его выходит из пластины как луч Ь параллельно лучу а. Многие параллельные лучи будут сталкиваться друг с другом в отраженном свете так же, как и в преломленном свете. Источник света £ может быть отодвинут при желании. Все лучи с одинаковым углом падения будут сталкиваться друг с другом. Контрастность интерференционных колец отраженной диаграммы выше, чем контрастность интерференционных колец пропущенного света. Соотношение силы света двух соседних лучей примерно равно 10:9 на диаграмме отражения, т.е. амплитуды воли примерно равны.

Из Рис.2 мы получаем значение угла Л, при котором наблюдается ослабляющая или усиливающая интерференция соответственно. Разность оптического пути между лучами а и Ь равна:

2

А = 2 nS2 + - - S

1

при

S7 =

cos Р

(1) (2)

= 2dtanp зта (3)

Скачок фазы Л/2 обусловлен тем, что луч а отражается от вещества, которое является оптически «плотным».

Используя основной закон преломления:

п =

sin Р

(4)

и подставляя (2) и (3) в (1) получаем

соответственно

2 nd sinß А

А = ---2nd--sinß + -

cosß cosß 2

А = 2nd cosß + —

А = 2dvn2—sin2a +—

(5)

d

и

sm а

и

Светлые интерференционные кольца наблюдаются при

Д = mÄ m = целое число (6)

Темные интерференционные кольца наблюдаются при

Д = mÄ + ^ m = целое число (7)

Квадратный корень из уравнения (5) имеет следующий вид после разложения на множители n2:

2 dn ■

sin а

п

1 sin2 а

2 п2

при

2

sin2 а

п2

■<< 1

Членами высшего порядка можно пренебречь.

Таким образом, мы получаем приближенное значение для темных интерференционных колец, используя уравнение(7)и (5)

m! = 2nd--sin2 а

п

(8)

Интерференционный порядок т колец построенный на графике в зависимости от sin2 а дает прямую линию с угловым коэффициентом d/n* А.

Интерференционный порядок возрастает с уменьшением радиуса (Д возрастает при уменьшении значений а!). Поскольку абсолютное значение т для конкретного кольца неизвестно, изначальное значение т0 условно приписывается наиболее близкому к центру темному кольцу в соответствии с уравнением (8). Таким образом, последующие темные кольца будут иметь порядок интерференции то -1, то - 2, и т.д.

Рисунок 3 - Геометрия экспериментальной установки

Рисунок 4 - Порядок интерференции т, как функция от sin2 а для светового луча Na

iНе можете найти то, что вам нужно? Попробуйте сервис подбора литературы.

2

1

Следовательно, все светлые интерференционные кольца, которые находятся между темными кольцами, будут иметь нечетный порядок интерференции.

1 3

™.о- - , то - - , etc

Угол а может быть рассчитан по радиусу rm рассматриваемого кольца и светового пути l (расстояние: спектральная лампа, миканитовая пластина, экран, см. Рис.3)

sin а =

1. На Рис.4 показан порядок интерференции т интерференционного кольца, как функция от

sin2 а для Na света. По углу наклона линии регрессии мы получаем:

d

^ = 55,5 пл

при п =1,6 и А = 589 нм, мы получаем толщину миканитовой пластины

Рисунок 5 - Порядок интерференции in. как функция от sin2 а для синих, зеленых и желтых спектральных линий ртутной лампы.

2. На Рис.5 показан порядок интерференции, как функция от sin2 а для синих, зеленых и желтых спектральных линий ртутной лампы. По угловому коэффициенту линии регрессии мы получаем:

Синяя: 73,1

Зеленая: 58,9

Желтая 56,4

при n=1,6 и d=0,052 мм мы получаем длины волн спектральных линий Hg

Справочные значения

синий: зеленый: желтый: Л = 445 нм Л = 552 нм Л = 576 нм (436 нм) (546 нм) (578 нм)

Список использованной литературы:

1. Чарыев А. Основные законы физики. Учебное пособие для учителей средних и старших классов. -Ашхабад . Туркменская государственная издательская служба, 2004.

2. www.phywe.com.

3. info@phywe.com

© Рустамов М.Р., Бегенджова Г.М., Оразгелдиев С., Хайиткулиев С., 2024

i Надоели баннеры? Вы всегда можете отключить рекламу.