ISSN 2074-1871 Уфимский математический журнал. Том 13. № 2 (2021). С. 25-35.
УДК 517.9
ИНТЕГРАЛЫ И ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ КОЛЬЦА ЛИ ПОЛУДИСКРЕТНЫХ СИСТЕМ УРАВНЕНИЙ
А.В. ЖИБЕР, М.Н. КУЗНЕЦОВА
Аннотация. Работа посвящена исследованию систем полудискретных уравнений rn+i,x = h(x,n,rn,fn+1,rn,x) в рамках подхода, основанного на понятии характеристического кольца Ли. Здесь гп = (г1п, г2п,... ), h = (h1, h2,..., hN), n e Z. Среди интегрируемых нелинейных уравнений и систем в частных производных в отдельный широкий класс выделены нелинейные гиперболические уравнения и системы, интегрируемые «по Дарбу». Отличительным свойством таких уравнений является наличие интегралов по каждому характеристическому направлению (так называемых х- и у-интегралов). Последнее позволяет сводить интегрирование уравнения в частных производных к интегрированию системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Уравнения и системы, интегрируемые «по Дарбу» эффективно поддаются исследованию и классификации при помощи характеристических колец Ли. Основополагающими в формировании алгебраического подхода исследования нелинейных гиперболических систем являются работы Лезнова, Смирнова, Шабата, Ямилова [1, 2]. В настоящее время алгебраический подход распространен на полудискретные и дискретные уравнения. В данной работе доказано, что система обладает N ж-интегралами, независимыми в главном, тогда и только тогда, когда характеристическое кольцо Ли, соответствующее непрерывному характеристическому направлению, конечномерно.
Ключевые слова: полудискретная система уравнений, характеристическое кольцо, ж-интеграл, система, интегрируемая по Дарбу.
Mathematics Subject Classification: 37К10, 37К30, 37D99
1. Введение
Работа посвящена исследованию систем полудискретных уравнений
) (1-1)
в рамках подхода, основанного на понятии характеристического кольца Ли. Здесь гп = (ri, rl ,...,r£), h = (h1,h2,...,hN), n e Z.
Прежде всего, дадим точные определения и формулировки утверждений. Первоначально, определим набор независимых переменных. Каждое равенство должно быть выполнено тождественно на любом решении системы (1.1). Поэтому везде гп+1,х заменяется на правую часть h(x, п, rn, rn+i,rn,x), гп+2,х на h(x, п + 1,rn+i,rn+2, h(x, п, rn, rn+i,rn,x)) и т.д. Таким образом, независимые переменные
( 1 О^
• • • 1 ' п—т>•••>' п—1) пу п+11 • • • 1 ' п+к 1 • • • 1 ' n,xi п,хх i ' п,ххх ■,■■■■
A.V. Zhiber, M.N. Kuznetsova, Integrals and characteristic Lie rings of semi-discrete
systems of equations.
© Жибер А.В., Кузнецова М.Н. 2021.
Исследование выполнено за счет гранта Российского научного фонда №21-11-00006, https: / / rscf.ru / project/21-11-00006/. Поступила 15 апреля 2021 г.
Далее мы будем использовать обозначения: Их для оператора полного дифференцирования по переменной х, И для оператора сдвига по п па единицу, т.е
Ог(п, х) = г(п + 1,х), И-1 г(п, х) = г(п — 1,х),
02г(п, х) = г(п + 2,х), И-2г(п, х) = г(п — 2,х).
Для производных вектора гп будем использовать обозначения гп,х = (г\ х,Гп х,..., г^х),... ■
/Я тг1 атгМ\
= (г1,(.т) гК,(т)\ = ° 'п ° 'п \
1п ,...,'п * ^ дхт дхт ) .
Определение 1.1. Функция
^ ( дШ \ 2
№ = Ш (х,п,гп,гп+1,...,гп+3), ) =°,
удовлетворяющая характеристическому уравнению БХШ = называется х-интегралом системы (1.1), а число в - его порядком,.
Определение 1.2. Функция
N , ^ ч 2
I I (х, П, Гп, Тп,х, Тп,хх, . . . ,г<(г )), ^ ^ ( г,(т) ) = °,
¿=1 \ОТ'п /
удовлетворяющая уравнению = I, называется п-интегралом системы (1.1), а число т - его порядком,.
Система уравнений (1.1) называется интегрируемой по Дарбу, если у нее существует полный набор (М по каждому характеристическому направлению) функционально независимых интегралов.
Пример 1.1. Цепочка,
^"п+1,х + са 2
является, интегрируемой по Дабру, так как допускает х-интеграл,
Ш = е 2 + е 2
и п-интеграл, (см. [3]^)
г2
т _ , 1'п,х
1 Т"П,ХХ 2 .
Уравнения и системы, интегрируемые по Дарбу, эффективно поддаются исследованию и классификации при помощи характеристических колец Ли.
Понятие характериетичекой алгебры Ли было введено в работе [1] для систем гиперболических уравнений вида
игху = Р*(и), г =1,2,...,п. (1.3)
В работах [1, 2] был доказан критерий интегрируемости по Дарбу нелинейных гиперболических систем уравнений. Было показано, что система (1.3) обладает полным набором интегралов тогда и только тогда, когда характеристическая алгебра конечномерна. В работе [4] получен критерий интегрируемости по Дарбу нелинейных гиперболических систем уравнений вида
иху = Р (и, их,иу) (игху = Рг ,г =1, 2,... ,п).
В работах [5, 6] введено понятие характеристического кольца дискретного уравнения и с помощью этого понятия проведена классификация интегрируемых по Дарбу
дифференциально-разностных уравнений вида щ+1х = ¡(щ,щ+1 ,щ,х). В работах [7, 8] исследуется задача построения полного набора интегралов гиперболической системы,
В работе [9] сформулирована гипотеза: система уравнений (1.1) обладает полным набором х— и п— интегралов, тогда и только тогда, когда характеристическое кольцо по каждому характеристическому направлению конечномерно.
В настоящей работе доказано, что система (1.1) обладает N независимыми х—интегралами, тогда и только тогда, когда характеристическое кольцо по этому характеристическому направлению конечномерно.
Статья организована следующим образом. Параграф 2 содержит доказательство основного результата, сформулированного в Теореме 2.1 для системы (1.1) при N = 2. В параграфе 3 приводится схема доказательства основного результата для произвольного N (Теорема 3.1). Заключение содержит обсуждение результатов.
2. Характеристические кольца. Случай N = 2 Исследуем случай N = 2:
гп+1,х = к(х,п, гп, гп+1, гп,х), гп =(г1_, г2п), к = (к1,Ь2), п е Z. (2.1)
х
зависящих от переменных х, гп,х, гп, гп+1,... оператор полного дифференцирования по х имеет вид
оо
В = — + г1 — + г2 — + — + г2 (2 2)
х й^ п,хх О 1 I п,хх О 2 1 / У I п+к,х О 1 I п+к,х <л 2 ' V ■ )
их и' п,х и' п,х к=0 \ и' п+к и' п+к /
Из системы уравнений (2.1) получаем соотношения
Г'п+к,х — кп+к (х1 'Г'п, гТ'п+1, ... , Т'п+к, Гп,х) , к — 1, 12, . . . (2-3)
Представим оператор (2.2) в виде
Вх = Г1п хх¥1 + г-п К + Уз, (2.4)
где
У = У = — У = — + Г1 + Т'2 9 \
11 йг 1 , 12 Яг-2 , 13 9х + \'п+к,хйг 1 + 1 п+к,х 9г2 . 91 п,х й' п,х йх к=0 \ 91 п+к 91 п+к/
Согласно формулам (2.3), векторное поле У3 можно представить в виде:
У = 9 1 9 2 9 ^ / 9 „9
3 = дх + Г'п,хШ + Г'п,х+ ^' ак^
у / 9 ^ 9 \
к^к9 гп+к к9 г2+к)
где к,п+к = (ак ,@к)- Отметим, что
ак = ак (х , П1 r^"^п, Гп+1-, . . . , Тп+к, Тп,х ), = (х,п, Гп, Гп+1, . . ., Гп+к, Гп,х).
Характеристическое уравнение
БШ (х, п, Гп, Гп+1,..., Гп+т) = 0, (2.5)
согласно (2.4), эквивалентно системе
У1Ш = 0, У2Ш = 0, УзШ = 0. (2.6)
С уравнениями (2.6) естественным образом связано колько Ли, порожденное векторными полями У1.1 У2 и У3. Это кольцо X будем называть характернотичееким х-кольцом Ли
х
Справедливо следующее утверждение:
Лемма 2.1. Если система уравнений (2,1) обладает двумя х-интегралами, независимыми в главном,, то кольцо X конечномерно.
Доказательство. Пусть система (2,1) обладает парой интегралов одинакового порядка
ш(x, fn,..., fn+m), Ш(х, гп,..., fn+m), независимых в главном, то есть определитель
дш дш
дV1 дт2
^' п+т ^' п+т
дШ дШ
$V1 $Т2
^' п+т ^' п+т
= °.
Тогда имеет место равенство
Г п+т = ап(ш, W, X, П,Гп,..., Гп+т-1). (2,7)
Далее положим шп = ш, Шп = Ш. Теперь из (2,7) получаем соотношения
^п+т+к = А-к (x, п, шn, , . . . , Шп+к, Шп+к, fn, fn+l, . . . , fn+m-l), к = °, 22, .... (2.8) Таким образом, учитывая формулы (2.8), от независимых переменных
Т'п,х, %, гn, гп+1,..., тп+3,... (2,9)
можно перейти к новым переменным
Т'п,х, %, ^п, Т'п+1, ... , Т'п+т— 1, ^п, Шп+к , Жп+к,.... (2.10)
В новых переменных (2.10) оператор У3 запишется в виде
д ^ ( 1 д 2 д
Т1 — + Т'2
/ У \ п+к,х О 1 I п+к,х О 2 / • ¡,-п V и1п+к и'п+к/
^3 ЯТ + [ Гп+к,х
их к=0 \ и1п+к ^'п+к,
При замене переменных справедливо соотношение [X, = ^Х, , здесь черта сверху означает исходный оператор в новых переменных, и кольцо Ли, порожденное операторами 11 У2 и У3 конечномерно. Поэтому и исходное ж-кольцо Ли X конечномерно.
Пусть исходная система уравнений (2,1) имеет пару интегралов разного минимального порядка
ш(х,п,гп ,...,гп+1), W (х,п,гп,...,гп+т), 1<т, (2,11)
независимых в главном. Последнее означает, что интегралы
ш(x, п + т — I, гп+т-1,..., fn+m), Ш(х, fn,..., гп+т) независимы в главном, И тогда, переходя от переменных (2,9) к переменным
'^n,x, %, Г^ Гп+и . . . , Tn+m—l, Шп+т—1, Шп+т-1+1, . . . , ^Уп, ^Уn+1, . . . ,
как и выше получаем, что кольцо X - конечномерно. Лемма доказана, □
Рассмотрим вопрос о зависимости двух интегралов в главном. Пусть интегралы (2,11) зависимы в главном. Последнее означает, что справедливо равенство
№(х,п,гт,.. .,гп+т) = ^(х,п,гп,... ,гп+т-1,ш(х,п + т — 1,гп+т-1,.. .,гп+т)).
Откуда получаем, что
те
^ = ^ (х,П,Гп, . . . ,Гп+т-1)(ш — Ш°)к. к=0
В силу того, что ш и W - интегралы минимального порядка получаем, что
Fk = Фк (х,п,ш(х,п, гп,..., rn+i),... ,ш(х,п + т - I, fn+m-i,..., rn+m-i)). Таким образом,
W = Ф(х,п,шп,шп+1,... ,Шп+т-1) х
Рассмотрим обратную задачу. Пусть кольцо ^конечномерно, Ясн о, что dim X ^ 5. Рассмотрим случай dim X = 5. Тогда базнс кольца X задается векторными полями Yi.j Y2, Y3, Y13 = [Xi,Y3L Y23 = [X2,Y3]. Так как
д 1 д 2 д
Y3 =--+ г1--+ г2--+
3 дх + 'п'хдг1п + 'п'хдгI
^ ( < ^ д
+ } ^ ак(х,п, гп, Гп+i,..., гп+к, гп,х)hi--+ (2.12)
к=Л
д \
дг п+к/
то
[Y Y ] = + да^ _+ д$к д
[ 11 ,13] дг-1 + ¿^ I дг 1 дг1 . +
^ \ Яг>1 /"jif1 .qiy>l /"^Т*2
д1 п k=l \UI п,хд1 п+к д1 п,хд1 п+к
[Y Y ] = A + ^f hoL + д
[ Y ,Y3] дг-2 + Z^ l дг-2 дг-1 . +
д1 n k=l \UI n,xul n+k Ul n,xul n+k
Далее векторное поле (2.12) заменим на
Y3 = Y3 - Гп,хY13 - rlxY23.
Итак, имеем следующий базис
Y = Y = Y= д. + jria д +р_д_\
д Гп,х д Гп ,х дх к=1\ д гп+к дгп+к/
Y = — + V ( -д— + 5 —— \ Y = — + V ( + —- \ 13 д Гп ¿1V Ъдгп+к кд Г1+к) , 23 д Г1 ^V д гп+к ^К+к) .
(2.13)
Нетрудно заметить, что коэффициенты ак, /Зк, jк, 8к,рк, qk те зависят от переменных гпх
„2 '
i
п,
и г"'х и есть функции переменных х,п, гп,..., гп+к, инач е dim X > 5. Характеристическое уравнение (2.5) для х-иптеграла W(х,п, rn, fn+i); согласно (2.13), сводится к системе уравнений
( д д ~ д \ V дх c)ri+i д r'+i \ ( д д д \
(щ+* +^ иы \W(2'14)
( д д д \ Т1Г
+ PiJTT- + <Hjr^ W = 0.
Так как число независимых переменных равно пяти: (х, r^, r:2, r^+i, t'+^j а число уравнений трем, то система (2.14) имеет два функционально независимых решения ш(х,п, rn, fn+i) и W(х,п, rn, rn+i) первого порядка.
Далее рассмотрим кольцо X размерности 6, Не ограничивая общности можно считать, что базис порождается векторными полями (2,13) и полем вида
Ул
д
дг 1+к
+ s к
д
дг п+к
те /
+ Е О'
l=k+l V
д
дг п+1
+ di
д
дг п+1
)
1.
l 2 га И тп,х.
(2.15) Иначе раз-
Ясно, что коэффициенты оператора У4 те зависят от переменных г1 мерность кольца будет больше 6.
Аналогично, коэффициенты векторных полей (2.13) не зависят от глпх и х.
Если к ^ 2, то мы приходим к системе (2.14), которая имеет два функционально независимых решения первого порядка.
Пусть к = 1. Характеристическое уравнение (2.5) для ж-пнтеграла первого порядка сводится к системе, состоящей из уравнений (2.14) и уравнения (см. (2.15))
д д
и + = °. (2.16)
(
д Г n+l
д Гп+1
)
Так как число независимых переменных равно пяти: (х, глп, г2п, т]п+1, т''2+1); а число уравнений четырем, то система (2.14), (2.16) имеет одно решение ш(х, п, гп, гп+]) первого порядка. Далее рассмотрим уравнение (2.5) для ж-пнтеграла второго порядка
д
д_ _ дх дг1
+ 3
д
д д ГЛп д д Гп
+ ъ
+ Pl
д
д ГЛа+1
+ Si
п+1 д
д Гп+1 д
д Гп+1 д
д Гп+1
+ 012
д
д Гп+2
+
д
д
дгп+1 дгп+2
+ 41
д Гп+1
+ Р2
д
дгп+2
+ 32
+ Si
+ 42
д
д Гп+2
д
д Гп+2
д
дг1+1
+ S 2
д Г"п+2
+ d
д
2д rl+2
)
д Гп+2
W = 0,
W = 0,
W = 0,
(2.17)
W = 0.
Так как число переменных равно 7: (х, fn, гп+1, гп+2), а число уравнений системы (2.17) равно 4, то последняя имеет три функционально независимых решения ш(х, п, гп, гп+1), ш(х, п + 1, гп+1, гп+2) и W(х, п, гп, гп+1, гп+2). Таким образом, х-интегралы ш = ш(х,п, гп, гп+\) и W(х,п, гп, гп+1, гп+2) задают все семейство решений характеристического уравнения (2.5).
Далее рассмотрим случай dim X = 7. Тогда базис кольца Ли X порождается векторными полями, согласно (2.13), (2.15), вида
У =
У2
Уя
У
д
д_ д х
д
д д Г'п
+Е
к=1 те
г+Е
к=1
те
+Е
к=1
4 =
дг1+к
+ S к
д
д
Ок
д ri+k
д
Ik
Рк
д ri+k
+ Рк
+ 5к
д
д Гп+к
д
д Гп+к
дг1+к
+ Чк
д
д г1+к
+
У5
дг1+1
д
д
д rUi
д rl+i
те
Е (-
l=k+1 V те
Е
-rn+]+1 ^
д Гп+к
+ di
д
д Tl+i
д
s=n+l+1
дгп+в
+ х
)
д
д rn+s
Здесь коэффициенты векторных полей У те зависят от переменных г^, х и к. При к ^ 2 система уравнений
У^ = °, 1 = 1, 2, 3, 4,5 (2.18)
имеет два функционально независимых решения первого порядка и любое другое есть функция от их сдвигов, то есть
10 10 10\ Ш = Ш(х,п,ш ,ш ,и-1,и1,... ,ш3 ,ш3),
где
Ш1 = Ш1(х,п, Гп, Т'п+1), Ш2 = Ш2(х,п, Гп, Т'п+1), ш™ = ш™(х,п + г, гп+г, гп+ш), т = 1, 2, г=1, 2,..., в. Рассмотрим далее случай к = 1. Если I ^ 3, то мы приходим к системе (2.17). Таким образом, имеем ж-интеграл первого порядка и ж-интеграл второго порядка. Последние задают все семейство решений системы (2.18).
Пусть I = 2. Тогда нетрудно показать как и выше, что система (2.18) имеет два решения ш1(х,п, гп, гп+1) и ш2(х,п, гп, гп+1, гп+2), которые задают все множество решений характеристического уравнения (2.5). Осталось рассмотреть случай I = 1 (при к = 1). Если определитель
1 1 К1 л1
0,
то оператор У5 заменим па У5 = У5 — К\У4. Последний имеет вид:
У
д
д ri+i
+ Vi
д rl+i
+
те
Е
s=n+1+l
^Ks
д
д r^+s
+ Vs
д
^l+s
)
где I ^ 2. Этот случай был исследован выше. Если
1 1
= 0,
K1 V1
то операторы У4 и У можно заменить на следующие
У
д Гп+1
У
д
5 =
д Гп+1
+ Е
1=2
те
+Е
1=2
д
Si
д ri+1
+ di
д
д Tl+i
д ri+i
+ Vi
д
д Tl+i
Итак, имеем систему уравнений
yW = 0, Y2W = 0, Y3W = 0, YAW = 0, f~5W = 0. (2.19)
Для решений второго порядка W = W(х, п, гп, тп+1, гп+2) система содержит 7 независимых переменных х, гп, тп+1, гп+2, а число уравнений равно 5. Следовательно, существует два независимых интеграла второго порядка.
Ясно, что система (2.19) не имеет интегралов первого порядка в этом случае. Аналогично рассматривается случай, когда dim X > 7. Итак, доказано утверждение:
Лемма 2.2. Если кольцо X конечномерно, то существует два независимых интеграла, минимального порядка. Любой другой интеграл, есть функция от их сдвигов.
Таким образом, из Лемм 2.1, 2.2 следует утверждение:
х
ми в главном,, тогда, и только тогда, когда, кольцо X конечномерно.
3. Характеристические кольца
Определим характеристическое кольцо по направлению х для системы (1.1). На множестве локально-аналитических функций, зависящих от переменных х, гп,х, гп, гп+1,... опе-
х
д N ^ те N
°х = дХ + ^ Гп,хх дгПХ +
г=1 п,х к=0 г=
1 ("п+к,хдгд+J .
Из системы уравнений (1.1) получаем соотношения
Тп+к, х кп+к (х, П, Гп, Гп+1-, . . . , 1"п+к, 1"п,х') ,
Представим оператор (3.1) в виде
к =1, 2,
N
Т.'
г=1
п, х х
Гг + Г1
N+Ъ
(3.1)
(3.2)
(3.3)
где
У
д
д
д
те
^+1 = дх +
к=0
{г},
д
п+к,х д^ 1
+ ••• + Г,
п+ к
N д
п+к,х о N
д п+ к
)
Согласно формулам (3.2) векторное поле 1!+1 можно представить в виде:
д 1 д
+ ---+Г.
N
д
1 д к=1\ °Гп+к
+ •••
д
дг Ц+к
)
(3.4)
дх ' 'п,хдгк ' ' ' п,хд где Ъп+к = (ак,..., ). Отметим, что
Са"к = Са"к(х, П, Гъ Гп+1, . . . , Гп+к, ^п,х).
Характеристическое уравнение
ИхШ(х, П, Гп, Гп+1,. . . , Гп+ш) = 0,
согласно (3.3), эквивалентно системе
У^ = 0, г=1,2,...,М,М +1. (3.5)
С уравнениями (3.5) естественным образом связано кольцо Ли X, порожденное векторными полями Уг, г = 1, 2,...,М,М + Это коль цо X будем называть характериети-
х
х
Лемма 3.1. Если система уравнений (1.1) обладает N х-интегралами, независимыми в главном,, то кольцо X конечномерно.
Доказательство. Пусть система (1.1) допускает N интегралов одинакового порядка шг(х, п, гп,..., гп+ш), независимых в главном. То есть определитель
дш1 дш1 дш1
= 0.
дт1 дг2
^' п+ш ^1 п+ш
дг N
п+ ш
(3.6)
Далее положим = ш1,..., ш1^ = шм. Тогда из (3,6) получаем еооотношения
Гп+ш+к = Ак (х,п,ш1, ,.. .,ш1п+к,.. .,Шп+к, гп, гп+г,..., гп+т-г), (3.7)
к = 0,1, 2,.... Таким образом, учитывая формулы (3,7), от независимых переменных
Т п,х, х, Гп гп+1,..., тп+3,... (3,8)
можно перейти к новым переменным
Tn,x,х, fn, Гп+и . . . , Тп+т— 1, ^п, . . . , Шп , . . . , Шп+к, . . . , Шп+к. (3-9)
В новых переменных (3,9) оператор У^+1 запишется в виде
1 / г\ г\
( л о м а
— + ••• + rN
/ у \ п+к,х о i I I п+к,х ам / •
¡,-п V д1 п+к д1 п+к/
Yn +1 = дх + ( Гп+к,хВг 1
дх к=0 \ д1 п+к д1 п+к,
При замене переменных справедливо соотношение [X, Z] = \Х, Z], черта сверху означает исходный оператор в новых переменных, и характеристическое кольцо, порожденное операторами Y1,Y2,...,Yn,Yn+1 конечномерно. Поэтому и исходное характеристическое кольцо X конечномерно.
Пусть исходная система уравнений (1.1) имеет N интегралов
ш1(х,п,гп,... ,rn+h), ..., шм (х,п,гп,... ,rn+iN), (3.10)
разных минимальных порядков ^ ^ I2 ^ ... ^ In, независимых в главном. Последнее означает, что интегралы (обозначим I^ = М)
ш1(х,п + М - h, fn+M-h,..., fn+M), шг(х,п + М - k, rn+M-ii,..., fn+м), г = 1, 2,..., N - 1, шм(х,п, гп,..., гп+м) независимы в главном. И тогда, переходя от переменных (3.8) к переменным
--- - 1 1 N N
1"п,х, х, гп, Т'п+1, ... , Т'п+т-1, Шп+т—1\ , Шп+т-11+1, ... , Шп , Шп+1
как и выше получаем, что характеристическое кольцо X конечномерно. Лемма доказана.
" □
Теперь рассмотрим обратную задачу. Справедливо следующее утверждение: Лемма 3.2. Если кольцо X конечномерно, 'то существует N независимых
х
гов.
Схема доказательства. Пусть кольцо ^конечномерно, Ясп о, что dim X ^ 2 N + 1. Рассмотрим случай dim X = 2 N + 1. Тогда базис кольца X задается векторными полями
Y1,Y2,...,Yn ,Yn+1,
Y1 ,N+1 = [Y1,YN+1] , Y2,N+1 = \Y2, YN +1] , . . . , YN,N+1 = [YN ,YN +1] .
Так как
д N ■ д ( д YN+1 = дТ + <>х Q- + (х,п ^ ^Ь..- fn+k, гп,х) дТГ~ + •••
i=1 п k=1 ^ п+к
- \ д \ • • • + ак \х,п, Гъ Гп+и . . . , fn+k, Тп,х) дгN у ,
то
д д ГЛа (( + £1 к=1 ( дак д 1 \ у' п.х д дг к+к + • • + даN д 1 у' п.х д дг N+к
д дг п ( + £( к=1 Г дак к дгл \ у' п.х д дг к+к + + даN дгл у' п.х д дг N+к
[YI,YN+,]
[y,yn+1]
Далее векторное поле Yn+1 заменим на
1, 2,
Yn +1 — YN+1 — r^,xY1,N +1 — ,х Y2,N+1 — • • • — r'N,xYN,N +1.
Итак, имеем следующий базис
"y, 9
дг1
у' п,х
Yo
д г°
п, x
Yn
д
Y = 9 + YN+1 — ---г
дх
(f~i д к=,\ д'п+
-N
к а„1 + •• • + ап+к п+к
N
) •
дг N '
п, x
Y = д + W П1 д + + ^ д
Yi,N+i — дт + Iр1,к+ ••• + Pi,kдт^т-
д' п к=1 \ д' п+к д' п+к
Yo,n+1 — ддО + (Ак + ••• + Р^,к
д' п к=1 \ д' п+к д' п+к
N.
(3.11)
Yn
д
N,N+1
+
дг N п к=1
( / {р]ч.к
1—л V
д
д Гп+к
N
+ ••• + Pn.
д
кдг N+к
Нетрудно заметить, что коэффициенты р^к, г — 1, 2,..., N, j — 1, 2,... ,N не зависят от переменных х,п,гп,..., гп+к, иначе размерность dim X > 2N +1.
Характеристическое уравнение (3.4) для х-интеграла W(х,п,гп,гп+1), согласно (3.11), сводится к системе уравнений
1
д
дх + 1д гп,+1
+ ••• + а
д
N_
1 дг N
п+1
)
W — 0,
(JL , д
[дг! + р,,1дгп+1
д +-+ ^^ — °
)
(3.12)
(
д д +pNi]^ + • • • + pNi^r-1 w — °.
OrN
п+1
дг N
п+1
)
Так как число независимых переменных равно 2N +1 х, гП,..., гN , гП+1,..., а число уравнений равно N + 1, то система (3.12) имеет N функционально независимых решений
и1(х,п, Гп, Гп+1),.. . (х,п, Гп, Гп+1)
первого порядка.
Аналогично доказательству Леммы 2.2 рассматриваются случаи, когда размерность &\тХ > 2N + 1.
Таким образом, из Лемм 3.1, 3.2 следует утверждение:
Теорема 3.1. Система уравнений (1.1) обладает N х-интегралами, независимыми в главном,, тогда, и только тогда, когда, кольцо X конечномерно.
4. Заключение
В настоящее время аппарат характеристических колец Ли является эффективным инструментом исследования интегрируемости нелинейных моделей, как непрерывных (уравнений и систем) [1, 2, 4, 7, 8], так и полудискретных уравнений (см, [5, 6]), По-видимому критерий интегрируемости полудискретных систем, рассмотренных в данной работе, состоит в следующем: система уравнений (1.1) обладает полным набором (N по каждому характеристическому направлению) интегралов, тогда и только тогда, когда характеристическое кольцо по каждому направлению конечномерно. В данной работе доказана часть этого критерия, касающаяся непрерывного характеристического направления.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. А.Н. Лезнов, В.Г. Смирнов, А.Б. Шабат. Группа внутренних симметрии и условия интегрируем,ост,и двумерных динам,ичексих систем // ТМФ. 51:1, 10-21 (1982).
2. А.Б. Шабат, Р.И. Ямилов. Экспоненциальные системы типа I и матрицы Картана. Препринт. Уфа: БФАН СССР. 1981.
3. I. Habibullin, N. Zheltukhina, A. Sakieva. Discretization of hyperbolic type Darboux integrable equations preserving integrability // J. Math. Phvs., 52:9, 093507 (2011).
4. A.B. Жибер, О.С. Костригина. Точно интегрируемые модели волновых процессов // Вестник УГАТУ. 7:25, 83-89 (2007).
5. I. Habibullin, N. Zheltukhina, A. Pekcan. Оп the classificatión of Darboux integrable chains // J. Math. Phvs. 49:10, 102702 (2008).
6. I. Habibullin, N. Zheltukhina, A. Pekcan. Complete list of Darboux integrable chains of the form ti,x = tx + d(t,ti) // J. Math. Phvs. 50:10, 102710 (2009).
7. A.B. Жибер, A.M. Гурьева. О характеристическом уравнении квазилинейной гиперболической системы уравнений // Вестник УГАТУ. 6:2, 26-34 (2005).
8. А.В. Жибер, О.С. Костригина. Характеристические алгебры нелинейных гиперболических систем уравнений // Журн. СФУ. Сер. Матем. и физ. 3:2, 173—184 (2010).
9. I.T. Habibullin, A.R. Khakimova. Characteristic Lie Algebras of Integrable Differential-Difference Equations in 3D // J. Phvs. A: Math. Theor. (accepted), Preprint: arXiv:2102.07352 (2021).
Анатолий Васильевич Жибер, Институт математики с ВЦ УФ! III РАН, ул.Чернышевского, 112, 450077, г. Уфа, Россия E-mail: zhiber@mail. ru
Мария Николаевна Кузнецова,
Институт математики с ВЦ УФ! III РАН,
ул.Чернышевского, 112,
450077, г. Уфа, Россия
E-mail: mariya .11 .kuznetsova@gmail. сот