CC BY
21
DOI: 10.18721/JPM.11104 УДК 539.16.08
эмиссионные мёссбауэровские спектры дочерних АТОМОВ ОЛОВА, измеренные в условиях подвижного РАДИОАКТИВНОГО РАВНОВЕСИЯ МАТЕРИНСКИХ ИЗОТОПОВ
теллура с дочерними изотопами сурьмы
Н.Н. Жуков, А.В. Марченко, К.Б. Шахович
Российский государственный педагогический университет им. А.И. Герцена, Санкт-Петербург, Российская Федерация
Методом эмиссионной мёссбауэровской спектроскопии с материнским изотопом 119mTe, находящимся в состоянии подвижного радиоактивного равновесия с дочерним изотопом 119Sb, получена информация о валентном и координационном состояниях дочерних атомов 119mSn, образующихся из материнских атомов 119Sb и 119mTe в катионных и анионных узлах кристаллического теллури-да свинца PbTe и в стеклообразном теллуриде мышьяка As2Te3. Установлено, что соотношение различных валентных и координационных состояний атомов олова в кристаллах и стеклах зависит от времени приготовления мёссбауэров-ских источников, а также с помощью расчетов показано смещение части дочерних атомов 119Sb из структурных позиций материнских атомов 119mTe в результате распада последних.
Ключевые слова: подвижное радиоактивное равновесие; эмиссионная мёссбауэровская спектроскопия; изотоп; теллурид; свинец; мышьяк
Ссылка при цитировании: Жуков Н.Н., Марченко А.В., Шахович К.Б. Эмиссионные мёссба-уэровские спектры дочерних атомов олова, измеренные в условиях подвижного радиоактивного равновесия материнских изотопов теллура с дочерними изотопами сурьмы // Научно-технические ведомости СПбГПУ. Физико-математические науки. 2018. Т. 11. № 1. С. 34 - 43. DOI: 10.18721/ JPM.11104
mossbauer emission spectra of stannum daughter isotopes measured under condition of a dynamic
RADIOACTIVE EQuiLIBRiuM OF TELLuRiuM PARENT ISOTOPES AND ANTIMONiuM DAuGHTER ONES
N.N. Zhukov, A.V. Marchenko, K.B. Shakhovich
Herzen State Pedagogical University of Russia, St. Petersburg, Russian Federation
The information on a valence and a coordination states of the 119mSn daughter atoms formed in the cationic and anionic lattice sites of the crystalline lead telluride PbTe and the glassy arsenic telluride As2Te3 from the 119Sb and 119mTe parent isotopes has been obtained using the emission Mossbauer spectroscopy with the 119mTe parent isotopes being in a dynamic radioactive equilibrium with the 119Sb daughter ones. It was found by calculation and experimentally that the proportion of various valent and coordinate states of tin atoms in the crystal and the glass depended on the preparation moment of Mossbauer sources. Moreover, the displacement of a part of the 119Sb daughter atoms from lattice sites of the 119mTe parent isotopes as a result of a radioactive decay was established when bringing into agreement with experimental data.
Key words: dynamic radioactive equilibrium; Mossbauer emission spectroscopy; isotope; telluride; lead; arsenic
Citation: N.N. Zhukov, A.V. Marchenko, K.B. Shakhovich, Mossbauer emission spectra of stannum daughter isotopes measured under condition of a dynamic radioactive equilibrium of tellurium parent isotopes and antimonium daughter ones, St. Petersburg State Polytechnical University Journal. Physics and Mathematics. 11(1) (2018) 34 - 43. DOI: 10.18721/JPM.11104
Введение
Эмиссионная мёссбауэровская спектроскопия на изотопе олова 119т8п с материнскими ядрами сурьмы 1198Ъ и теллура 119тТе широко используется для исследования состояния примесных атомов в кристаллических халькогенидах свинца и стеклообразных халькогенидах мышьяка и германия [1 — 11]. В зависимости от химической природы материнского изотопа, дочерние атомы олова могут стабилизироваться либо в узлах подрешетки халькогена (если используется изотоп 119тТе) [2, 3, 5, 7, 8], либо в позициях, не определенных заранее (если используется изотоп 1198Ъ) [1, 4, 6 — 11].
В настоящей работе применяется метод измерения эмиссионных мёссбауэровских спектров 119т8п для источников на основе кристаллического теллурида свинца РЪТе и
стеклообразного теллурида мышьяка Аз2Те3, содержащих одновременно материнские изотопы 119тТе и 1198Ъ. Спектры позволили получить информацию о состоянии материнских примесных атомов теллура, сурьмы и дочерних примесных атомов олова.
объекты и методика исследования
Как следует из рис. 1, распад материнских атомов 119тТе происходит с образованием дочерних радиоактивных ядер 1198Ъ, и к моменту установления подвижного равновесия (максимальной концентрации изотопа 1198Ъ) образуется смесь радиоактивных атомов теллура (обозначим их 119тТе-1) и сурьмы (обозначим их 1198Ъ-1).
Доля атомов 119тТе-1 в единицах исходного содержания атомов 119тТе составляет 0,575, а доля атомов 1198Ъ-1 — 0,195.
Рис. 1. Схема распада материнских изотопов 119тТе и 119БЪ. Указаны периоды распада и выделяемая при этом энергия. Распад сопровождается
электронным захватом (ЕС)
Эта смесь сплавлялась со стеклообразным теллуридом мышьяка Лз2Те3 или кристаллическим теллуридом свинца РЪТе в вакуу-мированных кварцевых ампулах. При этом оценочная концентрация примесных атомов не превышала 1017 см-3. Закалка расплава Лз2Те3 проводилась на воздухе; критериями стеклообразного состояния служили раковистый излом, отсутствие линий на дебаеграммах, отсутствие включений и неоднородностей при просмотре полированных поверхностей в металломикроско-пе МИМ-7 и инфракрасном микроскопе МИК-1. Исходные образцы РЪТе относились к электронному (с избытком свинца, п « 5^1018 см-3) и дырочному (с избытком теллура, р « 1018 см-3) типам. Количественный состав стекол и кристаллов контролировался методом рентгенофлуоресцентного анализа.
Изотоп 119тТе получали по реакции 1178п(а, 2п)119тТе.
Для выделения безносительного препарата 119тТе использовали процедуру анионного обмена [5].
Мёссбауэровские спектры 119т8п измерялись на спектрометре СМ-2201 при температуре 80 К со станнатом кальция Са8п03 (поверхностная плотность по олову 5 мг/см2) в качестве поглотителя. Далее приведены типичные мёссбауэровские спектры образцов РЪТе : (1198Ъ + 119иТе) и Лз2Те3 : (1198Ъ + 119тТе) и результаты их обработки в виде графических зависимостей.
Для каждого источника регистрировалась серия эмиссионных спектров 119т8п с длительностью набора 9,5 ч во временном интервале с момента окончания сплавления образцов до 190,5 ч. Очевидно, что в начальный период измерения мёссбауэ-ровских спектров образцов РЪТе : (1198Ъ + + 119тТе) и Лз2Те3 : (1198Ъ + 119мТе) основной вклад в спектры 119т8п дают материнские атомы 1198Ъ-1 (постоянная распада
= 5,05-10-6 с-1), тогда как по мере накопления вторичной сурьмы 1198Ъ-2, образующейся при распаде 119иТе-1 (ХТе = 1,70-10-6 с-1), возрастает интенсивность спектра от материнских атомов 1198Ъ-2.
Экспериментальные результаты, их обработка и обсуждение
Теллурид свинца. Экспериментальные мёссбауэровские спектры изотопа 119т8п для образцов п-РЪТе : (1198Ъ + 119мТе) (электронный теллурид свинца) и р-РЪТе : (1198Ъ+119шТе) (дырочный теллурид свинца) представляют собой наложение двух линий (рис. 2).
Одна из них имеет изомерный сдвиг 2,31(2) мм/с; он типичен для изомерных сдвигов мёссбауэровских спектров 1198п интерметаллических соединений олова, и в соответствии с этим указанную линию следует приписать центрам 119т8п0, образовавшимся после цепочки распадов
119тТе-1 ^ 1198Ъ-2 ^ 119т8п
в узлах подрешетки теллура (спектр I).
Вторая линия имеет изомерный сдвиг
з,42(2) мм/с; она отвечает теллуриду олова
и, следовательно, эту линию можно приписать двухвалентным центрам 119т8п2+, образовавшимся после распада атомов 1198Ъ-1 в узлах подрешетки свинца (спектр II).
Видно, что для дырочного образца интенсивность спектра 119т8п0 в подрешетке теллура возрастает со временем, которое прошло от момента синтеза мёссбауэров-ских источников (в дальнейшем будем называть эту переменную времени возрастом источника), тогда как для электронного образца отношение площадей под двумя линиями изменяется лишь незначительно. Если принять во внимание, что примесные атомы олова в теллуриде свинца электрически неактивны [4, 5], то различное поведение мёссбауэровских спектров 119т8п для дырочных и электронных образцов теллу-рида свинца требует объяснения.
Для количественного описания изменения структуры мёссбауэровских спектров 119т8п в теллуриде свинца были вычислены
экспериментальные отношения Р = Я
Б1 + 511
для различных значений возраста источников (здесь 51, 511 - площади под нормированными мёссбауэровскими спектрами I и II соответственно).
Velocity, mm/s Velocity, mm/s
Рис. 2. Эмиссионные мёссбауэровские спектры 119тБп в и-РЬТе (а) и ^-РЬТе (Ь).
Спектры получены при 80 К в интервалах времен 0 — 9,5 ч (1), 66,7 — 76,2 ч (2) и 152,4—190,5 ч (3) после приготовления мёссбауэровского источника. Показаны линии эмиссии,
отвечающие центрам Бп0 и Бп2+
Площадь 5 под спектром 119тБп пропорциональна концентрации атомов сурьмы Д,Ь и фактору Мессбауэра / в соответствующей подрешетке:
5 ~ / ^Ь-
Атомы сурьмы 119БЬ являются непосредственными радиоактивными предшественниками изотопа 119т8п.
Зависимость концентрации Д,Ь от времени t можно получить из уравнения баланса:
^Sb =
Te NT0e[exp(-XTe/) -
XSb - XTe
- exp(-Xsb^)] + NSb exp(-Xsb^),
(1)
ГДе XTe> XSb
ветствующих материнских изотопов; N0e,
постоянные распада соот-
0
№ — концентрации атомов 119тТе и 119БЬ в начальный момент времени; нижний индекс Те указывает, что берется концентрация 119тТе в той же подрешетке, что и БЬ.
Поскольку концентрацией N°. в подре-шетке свинца можно пренебречь, то вместо выражения (1) получим:
^¡5ЫпРЪ = Л^ЬтРЬ ), (2)
где №Ь 1п РЬ — концентрация атомов БЬ-1 в узлах свинца.
Аналогичным образом для подрешетки теллура имеем:
N,
Sb in Te = ^ NTe[eXp(-XTet) -
- exp(-^Sbt )] + N Sb exp(-^Sbt ),
(3)
при этом общая концентрация БЬ-1 определяется как
= дт0 + дт 0
1У БЬ _ 1У БЬтРЬ + 1У БЫпТе.
Таким образом, отношение площадей под нормированными спектрами может быть записано в следующем виде:
P =
Te
_XSb - XTe
^Te[exp(-^Te^) - exp(-XSbt)] +
(4)
+ NSb in Te exp(-XSbt) \ • /Te
Te
XSb - XTe
NTe [exp(-XTet) - exp(-XSbt)] +
+ NSbinTe exp(-XSb¿) /Te +
+ NSbinPb
exp(-X
Sb^) • /pb
Соотношение (4) позволяет с помощью экстраполяции графиков на рис. 3 получить значения
n:
q =
Sb in Te*/Te
/t
NSb in Te /re + NSbinPb /Pb
равные 0,2 для ^-РЬТе и 0,8 для и-РЬТе.
Если не учитывать различие в факторах Мёссбауэра в узлах подрешетки теллура /Те и в узлах подрешетки свинца /РЬ (что справедливо при 80 К), то эти величины показывают долю БЬ-1, попавшую при синтезе в структурные позиции теллура. В электронном образце и-РЬТе (избыток атомов свинца и вакансии теллура) атомы БЬ-1 с вероятностью около 0,8 заполняют вакансии теллура, в то время как в дырочном образце. ^-РЬТе большая часть атомов сурьмы оказывается врешеточных узлах свинца.
Временные зависимости отношения площадей Р(^) для электронного и дырочного теллуридов свинца, рассчитанные по формуле (4) с полученным выше распределением БЬ-1 по подрешеткам и с учетом значения
m =
NT
Te = 2 949 N о z'
X
p
I
/
0 50 100 150 200
t, hrs
Рис. 3. Экспериментальные (символы) и расчетные (кривые 1 — 7) зависимости отношения Р от возраста источников для электронных (затушеванные квадраты, кривые 2, 4, 6)
и дырочных (пустые квадраты, кривые 3, 5, 7) образцов PbTe:(119Sb+119mTe); расчетные зависимости получены при различных предположениях, когда варьируется содержание атомов 119Sb в подрешетке свинца (также кривая 1) (см. описание в тексте)
вместе с экспериментальными величинами Р приведены на рис. 3.
Кривая 1, рассчитанная в предположении, что все атомы 1198Ъ-1 находятся в под-решетке свинца, а все атомы 119тТе-1 — в под-решетке теллура, существенно отклоняется от поведения экспериментальных величин как для дырочного теллурида свинца, так и (в особенности) для электронного. Если учесть рассмотренное выше предположение о попадании части 1198Ъ-1 в подрешет-ку теллура, то рассчитанные зависимости Р(^) удовлетворительно описывают экспериментальные данные для малого возраста источников, но дают завышенные значения
^ЙЧ Sn» ^--
1 Ч\/ f \\ /
Т \ 1 \ \ sn 4 \ i /
Ч\ 1 \\ /
\\ / У
2 w у/ V
[ у у »' !" т'-^-чЦе--, • • « оц •г, X !
3 1 1 1 х /7-\ V \ 7-\ /- \1 у 1 1 1
-6
Velocity, mm/s
Рис. 4. Эмиссионные мёссбауэровские спектры 119тБп в стеклообразном образце Ая2Те3: (119БЪ + 119тТе). Условия регистрации спектров и их обозначения идентичны приведенным на рис. 2. Показаны также линии эмиссии, отвечающие центрам Бп0 и Бп2+
для спектров, измеренных через значительное время после приготовления источников (кривые 2 и 3 на рис. 3). Причинами такого расхождения могут быть, во-первых, меньшее значение фактора Мёссбауэра /Те для структурных узлов теллура по сравнению с таковым для узлов свинца (/рЪ), а, во-вторых, смещение части атомов 119БЪ-2 подрешетки теллура в подрешетку свинца. Такое перемещение может происходить за счет энергии отдачи, получаемой дочерними атомами 119БЪ-2 при радиоактивном распаде материнских атомов 119тТе-1 [5].
Кривые 4 и 5 на рис. 3 показывают поведение величины Р(^), рассчитанной для дырочного и электронного теллурида свинца в предположении, что отношение /Те//РЪ = 0,5. Для дырочного образца это предположение заметно улучшает согласие с экспериментом, но практически не меняет вида кривой Р(^) для электронного образца. Следовательно, различие факторов Мёссбауэра не может объяснить пониженные значения Р(/) для спектров источников с большим возрастом. В дальнейших расчетах принималось, что /Те//рь = 0,5.
Кривые 6 и 7 на рис. 3 показывают поведение величины Р(^), рассчитанной для дырочного и электронного теллуридов свинца в предположении, что часть атомов 119БЪ-2 (доля а = 0,1) от их общего числа оказывается смещенной в подрешетку свинца. При этом соотношение (4) можно преобразовать к виду
P = 1 - а - (1 - q - а) :
Х
V1 (5)
m-
Te
XSb XTe
{exp[(Xsb -Хте)*]-1} +1
Для обоих типов образцов наблюдается удовлетворительное согласие с измеренными значениями Р. Этот результат подтверждает и вывод работы [5] о смещении атомов 119БЪ-2 при распаде материнских изотопов
Теллурид мышьяка. Согласно данным работы [12], примесные атомы олова в стеклообразном теллуриде мышьяка Аз2Те3 электрически неактивны (в соответствии с общим правилом «нелегируемости» халько-
генидных стеклообразных полупроводников). Полученные нами экспериментальные мёссбауэровские спектры изотопа 119т8п в сплаве Аз2Те3 : (1198Ъ + 119тТе) представляют собой наложение двух линий (рис. 4).
Менее интенсивная линия при измерении спектра в интервале времени 0 — 19,05 ч имеет изомерный сдвиг 2,61(2) мм/с; он близок к изомерному сдвигу мёссбауэровского спектра 1198п в полуметаллическом соединении арсенида олова 8пАз и, следовательно, эту линию можно приписать примесным центрам олова 119т8п°, образовавшимся после распада атомов 119тТе-1 в узлах подрешетки теллура (спектр I). Относительная интенсивность этой линии увеличивается с возрастом источника, что также говорит о ее происхождении от 119тТе-1 в структурных узлах теллура.
Изомерный сдвиг линии, интенсивность которой спадает с возрастом источника, составляет 3,65(2) мм/с; он близок к изомерному сдвигу мёссбауэровского спектра 1198п для соединения 8пТе и, следовательно, эту линию можно приписать двухвалентным
примесным центрам олова 119т8п2+, образовавшимся после распада атомов 1198Ъ-1 в узлах мышьяка (спектр II). Видно, что относительная интенсивность мёссбауэров-ского спектра 119т8п° в узлах теллура увеличивается с возрастом источника.
Для количественного описания изменения структуры мёссбауэровских спектров 119т8п, представленных на рис. 4, были рассчитаны зависимости отношения
Р =
51
51 + 511
от возраста источника (Аз,1198Ь)2119тТе3.
Рассчитанные зависимости Р(^) вместе с соответствующими экспериментальными значениями Р приведены на рис. 5. Если расчет величины Р выполнить в предположении, что в процессе измерения мёссбауэровских спектров атомы 1198Ъ-1 находятся в узлах подрешетки мышьяка, а атомы 1198Ъ-2 — в узлах подре-шетки теллура, то он дает завышенные значения отношения Р. Для согласования этих данных необходимо предполо-
Рис. 5. Экспериментальные (символы) и расчетные (кривые 1, 2) зависимости отношения Р от возраста источников для образцов стеклообразного Ая2Те3 (119БЪ+119тТе); расчетные зависимости получены при различных предположениях, когда варьируется содержание атомов 1198Ъ в подрешетке мышьяка (см. описание в тексте)
жить, что в процессе измерения спектров происходит перемещение доли атомов (а = 0,15(2)) 119тТе-1 из структурных узлов теллура в узлы подрешетки мышьяка (эта величина получается при экстраполяции экспериментальной зависимости P(t) на t ^ ж) (сплошная линия 1 на рис. 5). Это перемещение может происходить за счет энергии отдачи, получаемой дочерними атомами 1198Ъ-2 при радиоактивном распаде атомов 119тТе-1. Кроме того, за время жизни 1198Ъ (55 ч) возможна перестройка локального окружения образовавшихся атомов 1198Ъ-2.
Заключение
Показано, что из серии эмиссионных мёссбауэровских спектров одного источника 1198Ъ + 119тТе может быть получена информация о месте локализации атомов сурьмы и теллура в кристаллической решетке теллурида свинца (или в узлах структурной сетки стеклообразного теллурида мышьяка) и о валентном состоянии дочерних атомов олова, образующихся из материнских атомов 1198Ъ. Показано также смещение части дочерних атомов 1198Ъ из структурных позиций материнских атомов 119тТе в результате распада последних.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Ambe F., Ambe S., Shoji H., Saito N.
Mossbauer emission spectra of 119Sn after the EC decay of 119Sb in metals, oxides, and chalcogenides of antimony and tellurium // J. Chem. Phys. 1974. Vol. 60. No. 10. Pp. 3773-3778.
2. Ambe F., Ambe S. M ossbauer emission studies of defect 119Sn, 119Sb, and 119™Te atoms after nuclear decays and reactions in SnSb, SnTe, and Sb2Te // J. Chem. Phys. 1980. Vol. 73. No. 5. Pp. 2029-2036.
3. Ambe F., Ambe S. A site distribution study of dilute 119Sb and 119mTe on solidification of SnTe and SnSb by Mossbauer emission spectroscopy of 119Sn // J. Chem. Phys. 1981. Vol. 75. No. 5. Pp. 2463-2465.
4. Мастеров В.Ф., Насрединов Ф.С., Не-мов С.А., Серегин П.П., Троицкая Н.Н., Бон-даревский С.И. Положение примесных атомов сурьмы в решетке PbTe, определенное методом эмиссионной мёссбауэровской спектроскопии // Физика и техника полупроводников. 1997. Т. 31. № 11. С. 1321-1322.
5. Мастеров В.Ф., Бондаревский С.И., На-срединов Ф.С., Серегин Н.П., Серегин П.П. Антиструктурные дефекты в полупроводниках типа PbTe // Физика и техника полупроводников. 1999. Т. 33. № 7. С. 772-773.
6. Мастеров В.Ф., Насрединов Ф.С., Серегин П.П., Серегин Н.П., Ермолаев А.В., Бон-даревский С.И. Положение примесных атомов сурьмы в решетке PbS, определенное методом эмиссионной мёссбауэровской спектроскопии на изотопе 119Sb(119mmSn) // Физика и техника полупроводников. 1999. Т. 33. № 8. С. 913-915.
7. Немов С.А., Серегин П.П., Кожанова Ю.В., Серегин Н.П. Двухэлектронные центры олова, образующиеся в халькогенидах свинца в результате ядерных превращений // Физика и техника полупроводников. 2003. Т. 37. № 12. С. 1414-1419.
8. Seregin N.P., Seregin P.P., Nemov S.A., Yanvareva A.Y. Antistructural defects in lead chalcogenides // J. Phys.: Condensed Matter. 2003. Vol. 15. No. 44. Pp. 7591-7597.
9. Бордовский Г.А., Немов С.А., Марченко А.В., Зайцева А.В., Кожокарь М.Ю., Серегин П.П. Состояния атомов сурьмы и олова в халькогенидах свинца // Физика и техника полупроводников. 2011. Т. 45. № 4. С. 437-440.
10. Бордовский Г.А., Марченко А.В., Аниси-мова Н.И., Зайцева А.В., Серегин П.П. Двух-электронные центры олова с отрицательной корреляционной энергией в сульфиде свинца // Физика и химия стекла. 2013. Т. 39. № 2. С. 297-307.
11. Марченко А.В., Николаева А.В., Серегин П.П., Шалденкова А.В., Бобохужаев К.у. Двух-электронный обмен между U-минус центрами олова в кристаллических и стеклообразных халькогенидных полупроводниках // Физика и химия стекла. 2016. Т. 42. № 2. С. 232-243.
12. Бордовский Г.А., Марченко А.В., Серегин П.П., Ali Н.М., Гладких П.В., Кожокарь М.Ю. Двухэлектронные центры олова, образующиеся в халькогенидных стеклах в результате ядерных превращений // Физика и химия стекла. 2010. Т. 36. № 6. С. 828-834.
Статья поступила в редакцию 19.01.2018, принята к публикации 24.01.2018.
СВЕДЕНИЯ ОБ АВТОРАХ
Жуков Николай Николаевич — ассистент кафедры компьютерного обучения и электронных технологий Российского государственного педагогического университета им. А.И. Герцена, Санкт-Петербург, Российская Федерация.
191186, Российская Федерация, г. Санкт-Петербург, наб. р. Мойки, 48 ^Ьикоу^егееп.зрЪ.га
МАРЧЕНКо Алла Валентиновна — доктор физико-математических наук, профессор кафедры физической электроники Российского государственного педагогического университета им. А.И. Герцена, Санкт-Петербург, Российская Федерация.
191186, Российская Федерация, г. Санкт-Петербург, наб. р. Мойки, 48 а17140@гатЫег.ги
ШАХоВИЧ Кирилл Борисович - аспирант кафедры физической электроники Российского государственного педагогического университета им. А.И. Герцена, Санкт-Петербург, Российская Федерация.
191186, Российская Федерация, г. Санкт-Петербург, наб. р. Мойки, 48 [email protected]
REFERENCES
[1] F. Ambe, S. Ambe, H. Shoji, N. Saito,
Mössbauer emission spectra of 119Sn after the EC decay of 119Sb in metals, oxides, and chalcogenides of antimony and tellurium, J. Chem. Phys. 60 (10) (1974) 3773-3778.
[2] F. Ambe, S. Ambe, Mössbauer emission studies of defect 119Sn, 119Sb, and 119™Te atoms after nuclear decays and reactions in SnSb, SnTe, and Sb2Te, J. Chem. Phys. 73(5) (1980) 2029-2036.
[3] F. Ambe, S. Ambe, A site distribution study of dilute 119Sb and 119mTe on solidification of SnTe and SnSb by Mössbauer emission spectroscopy of 119Sn, J. Chem. Phys. 75 (5) (1981) 2463-2465.
[4] v.F. Masterov, F.S. Nasredinov, S.A. Nemov, et al., Position of antimony impurity atoms in PbTe lattice determined by emission Mössbauer spectroscopy, Semiconductors. 31 (11) (1997) 1138-1139.
[5] v.F. Masterov, S.I. Bondarevskii, F.S. Nasredinov, et al., Antistructural defects in PbTe-type semiconductors, Semiconductors. 33 (7) (1999) 710-711.
[6] v.F. Masterov, F.S. Nasredinov, P.P. Seregin, et al., Determining the position of antimony impurity atoms in PbS by 119Sb(119mmSn) emission Mössbauer spectroscopy, Semiconductors. 33 (8) (1999) 836-837.
Received 19.01.2018, accepted 24.01.2018.
[7] S.A. Nemov, P.P. Seregin, Yu.v. Kozhanova, N.P. Seregin, Two-electron tin centers formed in lead chalcogenides as a result of nuclear transmutations, Semiconductors. 37 (12) (2003) 1367-1372.
[8] N.P. Seregin, P.P. Seregin, S.A. Nemov, A.Y. Yanvareva, Antistructural defects in lead chalcogenides, J. Phys.: Condensed Matter. 15 (44) (2003) 7591-7597.
[9] G.A. Bordovsky, A.v. Marchenko, A.v. Zaiceva, et al., States of antimony and tin atoms in lead chalcogenides, Semiconductors. 45 (4) (2011) 427-430.
[10] G.A. bordovsky, A.v. Marchenko, N.I. Anisimova, et al., Two- electron tin centers with a negative correlation energy in lead sulfide, Glass Physics and Chemistry. 39 (2) (2013). 201-207.
[11] A.v. Marchenko, A.v. Nikolayeva, P.P. Seregin, et al., The two- electron exchange between U- tin centers in crystal and glass-like chalcogenide semiconductors, Glass Physics and Chemistry. 42 (2) (2016) 164-171.
[12] G.A. bordovsky, A.v. Marchenko, P.P. Seregin, et al., Two-electron tin centers formed in chalcogenide glasses as a result of nuclear transformations, Glass Physics and Chemistry. 36 (6) (2010) 652-656.
THE AuTHORS
ZHukov Nikolay N.
Herzen State Pedagogical University of Russia
48 Moyka Emb., St. Petersburg, 191186, Russian Federation
MARCHENKo Alla v.
Herzen State Pedagogical University of Russia
48 Moyka Emb., St. Petersburg, 191186, Russian Federation
SHAKHovICH Kirill B.
Herzen State Pedagogical University of Russia
48 Moyka Emb., St. Petersburg, 191186, Russian Federation
© Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого, 2018
