CC BY
19
Электронно-колебательное взаимодействие в тиофен-фениленовом соолигомере и его связь со спектром комбинационного рассеяния света
А. Ю. Сосорев1-2-3-а
1 Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова, физический факультет. Россия, 119991, Москва, Ленинские горы, д. 1 с. 2. 2 Московский государственный университет имени М. В. Ломоносова Международный лазерный центр. Россия, 119991, Москва, Ленинские горы, д. 1 с. 62. 3 Институт спектроскопии РАН. Россия, 108840, г. Троицк, ул. Физическая, д. 5.
Поступила в редакцию 31.05.2019, после доработки 28.06.2019, принята к публикации 01.07.2019.
Электронно-колебательное взаимодействие играет ключевую роль в ограничении подвижности зарядов в органических полупроводниках. В настоящей работе теоретически исследовано электронно-колебательное взаимодействие в молекуле 5,5'-дифенил-2,2'-битиофена (РТТР) из класса тиофен-фениленовых соолигомеров, представляющих большой интерес для органической оптоэлектроники благодаря своим электронно-транспортным и люминесцентным свойствам, и сопоставлено с электрон-фононным взаимодействием в модельном органическом полупроводнике — антрацене. Выявлены вклады различных колебаний в энергию реорганизации молекул РТТР и антрацена и показано, что эти вклады коррелируют с интенсивностями соответствующих полос в спектре комбинационного рассеяния света. В частности, установлено, что для молекулы РТТР в обоих спектрах наибольшую интенсивность имеет т.н. я-мода с частотой ^1460 см-1 — коллективное колебание атомов всех звеньев олигомера. Полученные результаты свидетельствуют о перспективности использования спектроскопии комбинационного рассеяния для исследования электронно-колебательного взаимодействия в органических полупроводниках. В заключение оценены и сопоставлены подвижности дырок в РТТР и антрацене в рамках прыжковой модели и проанализированы причины их различия. Полученные результаты позволили предложить способы уменьшения электронно-колебательного взаимодействия в молекулах тиофен-фениленовых соолигомеров, что имеет важное значение для направленного молекулярного дизайна органических полупроводников.
Ключевые слова: органическая электроника, органическая оптоэлектроника, органические полупроводники.
УДК: 539.1, 539.2. РЛСБ: 33.20.-t, 33.15.Mt, 85.65.+Ь.
ВВЕДЕНИЕ
Органическая электроника — быстро развивающаяся высокотехнологичная область, нацеленная на производство электронных устройств нового поколения на основе органических полупроводников (ОП), которые могут превзойти традиционные неорганические устройства во многих областях применения. Одной из наиболее успешно развивающихся областей органической электроники является органическая оптоэлектроника, в частности, создание светоизлуча-ющих устройств на основе органических светодиодов (OLED), которые активно используются в дисплеях мобильных телефонов и телевизоров. Однако управляющими элементами таких устройств по-прежнему являются неорганические транзисторы, что не позволяет в полной мере использовать преимущества органических полупроводниковых материалов. В связи с этим, в последние годы идет интенсивная работа по созданию устройств нового типа, сочетающих светоизлучающие и управляющие свойства, — органических светотранзисторов (OLETs) [1].
Вещества, составляющие рабочий слой светотран-зистора, должны совмещать эффективное светоизлу-чение и относительно высокую подвижность зарядов, что наблюдается достаточно редко. Одним из классов органических полупроводников с подходящими свойствами являются тиофен-фениленовые соолиго-меры (ТФСО) [2], которые показывают квантовый
выход фотолюминесценции до ^80-90% в кристалле [3, 4] и значительные подвижности зарядов — до 0.1 см2В-1с-1 [2, 3]. Благодаря этому на основе ТФСО были созданы многочисленные органические оптоэлектронные устройства: светодиоды [5], полевые транзисторы [2], светоизлучающие транзисторы [3, 4], лазеры с оптической накачкой [6] и солнечные батареи [7]. Вместе с тем, подвижности зарядов в кристаллах и пленках этих соединений значительно уступают таковым в лучших органических полупроводниках (например, кристалле руб-рена, где они достигают 20 см2В-1с-1). В связи с этим, теоретическая оценка подвижности в ТФСО, ее сопоставление со значением для эффективного полупроводника и выявление причин различия крайне полезны для создания эффективных устройств на основе ТФСО.
В большинстве органических полупроводников носитель заряда локализуется на одной молекуле за счет электронно-колебательного (электрон-фононного) взаимодействия и движется затем некогерентным образом — прыжками с одной молекулы на другую. В случае такого механизма транспорта скорость переноса заряда между молекулами хорошо описывается с помощью формулы Маркуса [8, 9]:
k = ^
1
h VinXkT
exp
(AE - Л)2 4AkT
(1)
E-mail: sosorev@physics.msu.ru
где Тт — постоянная Планка, 7 — интеграл переноса заряда, характеризующий электронное взаимо-
а
действие между молекулами, Л — энергия реорганизации, характеризующая локальное электрон-колебательное взаимодействие, к — постоянная Больцмана, Т — абсолютная температура, АЕ — разность энергий начального и конечного состояний (АЕ = 0 для идентичных молекул). Подвижность зарядов рассчитывается на основе уравнения (1) с помощью уравнения Эйнштейна—Смолуховского (например, [10]). Таким образом, двумя основными характеристиками ОП, определяющими подвижность зарядов в нем в рамках прыжковой модели, являются J и А [11, 12]. В настоящей работе основное внимание будет уделено электронно-колебательному взаимодействию в ТФСО, которое практически не исследовалось.
Хотя электронно-колебательное взаимодействие теоретически изучено относительно хорошо, его экспериментальные исследования крайне редки. Метод, подходящим для оценки А, — фотоэлектронная спектроскопия в ультрафиолетовом диапазоне [13], однако она не предоставляет информацию о вкладе различных мод в А и является весьма сложным методом, что объясняет его применение только для нескольких ОП [14]. Для выявления вклада различных мод в локальное и нелокальное электронно-колебательные взаимодействи для узкого класса органических полупроводников — комплексов с переносом заряда — использовалась спектроскопия комбинационного рассеяния света (КР) [15, 16]. В частности, было установлено, что для этих соединений предрезонансные интенсивности КР колебательных мод, напрямую связаны с их вкладом в электрон-фононное взаимодействие, А¿:
I /. ~ А.;,^, (2)
где и>г — частота колебательной моды. Однако, поскольку уравнение (2) получено в приближении, что низший оптический переход связан с переносом заряда, неизвестно, выполняется ли оно для одноком-понентных органических полупроводников. В связи с этим представляется целесообразным сопоставить спектры комбинационного рассеяния со спектром А; для различных ОП. Тем не менее, таких исследований не проводилось.
В настоящей работе с помощью метода теории функционала плотности (ОРТ) исследовано локальное электронно-колебательное взаимодействие в модельном ТФСО — 5,5'-дифенил-2,2'-битиофене (РТТР), структура которого представлена на рис. 1,
РТТР
а
Антрацен
б
Рис. I. Химическая структура РТТР (а) и антрацена (б)
и сопоставлено с таковым для модельного ОП антрацена. Получено значение энергии реорганизации для дырочного транспорта, который ожидается в данном ОП в связи с высокими уровнями энергии высшей заполненной молекулярной орбитали (ВЗМО) и низшей вакантной молекулярной орбитали (НВМО) и выявлен вклад в нее различных колебаний, который затем сопоставлен с экспериментальным и теоретическим спектрами КР. Показано, что имеется существенная корреляция между интенсивностью КР колебательных мод и их вкладом в электронно-колебательное взаимодействие. На основании полученных результатов оценена подвижность зарядов в РТТР и предложены способы уменьшения энергии реорганизации ТФСО.
1. МЕТОДИКА ИССЛЕДОВАНИЙ
Расчеты методом ЭЕТ были выполнены с использованием программного пакета САМЕББ [17, 18] в приближении ВЗЬУР/6-3^(с1,р), который обеспечивает компромисс между временем расчета и точностью вычислений. Теоретические частоты умножены на корректирующий фактор 0.97, близкий к рекомендованному для приближения ВЗЬУР/6-3^(с1,р) [19]. Энергия реорганизации была рассчитана двумя способами: методом потенциальных поверхностей и методом разложения по нормальным колебаниям. Рис. 2 иллюстрирует идею метода потенциальных поверхностей. Согласно рисунку энергия реорганизации складывается из двух составляющих — потери энергии при релаксации геометрии молекулы, отдавшей заряд и ставшей нейтральной (нижняя кривая), и потери энергии при релаксации молекулы, получившей заряд (верхняя кривая):
А = А! + А2 = (Е2 -ЕХ) + {ЕА- Ез). (3)
Для вычисления энергии реорганизации с помощью уравнения (3) необходимо вычислить энергию
и
о
Рис. 2. Иллюстрация методики расчета энергии реорганизации молекулы при переносе заряда
О
системы в четырех точках, отмеченных кружками на рис. 2 (Е1_4), предварительно проведя оптимизацию геометрии в нейтральном и ионизированном состоянии. В методе разложения по нормальным колебаниям изменение координат атомов при переходе молекулы от нейтрального к заряженному состоянию раскладывалось по базису векторов колебаний [14]. Внешнесферная энергия реорганизации, обусловленная поляризуемостью молекулярного окружения, не учитывалась. Интегралы переноса рассчитывались с помощью метода проекции волновой функции димера на волновые функции мономеров (ИРИО) [20, 21]. Статический и динамический беспорядки в работе не учитывались.
2. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ 2.1. Энергия реорганизации
Энергия реорганизации при переносе заряда, рассчитанная методом потенциальных поверхностей, для РТТР составила 310 мэВ в случае переноса дырки, что согласуется со значением, полученным в работе [12]. Вклады от реорганизации нейтрального и заряженного состояния представлены в табл. 1. Полученное значение А существенно (в 2.3 раза)
Табл. 1. Энергии реорганизации молекул РТТР и антрацена при переносе дырки
РТТР
60-
ОП А[, мэВ Л2, мэВ Л, мэВ
РТТР 155 155 310
Антрацен 66 67 133
больше, чем для модельного ОП антрацена, для которого полученное значение А составляет 133 мэВ. Это значение также больше, чем соответствующее значение для органических полупроводников с высокой подвижностью зарядов — конденсированных углеводородов и их производных: тетрацена (А-114 мэВ [10]), пентацена (А-95 мэВ [22]) и рубрена (А^160 мэВ [22]). В то же время оно сопоставимо со значением А для близких по структуре олигомеров — кватерфенила и кватертиофена [12], которые, в отличие от вышеупомянутых конденсированных углеводородов и их производных, обладают гибкой структурой, позволяющей ароматическим кольцам вращаться относительно друг друга вокруг одинарных связей. Чем жестче молекула и чем более протяженной является ее сопряженная система, тем меньше А [11, 12]. Поскольку сопряженная система РТТР является достаточно протяженной по сравнению с антраценом (рис. 1), наиболее вероятная причина сильного электрон-колебательного взаимодействия в РТТР — гибкая структура молекулы.
2.2. Вклад различных колебаний в энергию
реорганизации и его связь с интенсивностью комбинационного рассеяния света
На рис. 3, а представлен вклад различных колебательных мод в А для молекулы РТТР. Значение А, полученное методом разложения по нормальным колебаниям, составляет 312 мэВ, что совпадает со значением, полученным методом потенциальных поверхностей (310 мэВ, см. выше). Как следует из рис. 3, а,
И
Он"
о ч я®
Щ
к 2
4020
1.1- -I
1.0 0.8 0.6 0.4 0.2
0 200 400 600 800 1000 1200 1400 1600 Частота, см-1
0 200 400 600 800 1000 1200 1400 1600 Частота, см-1
Рис. 3. Вклад различных колебаний в энергию реорганизации (а, в) и интенсивность КР (б, г) для РТТР (а, б) и антрацена (в, г). На нижних графиках каждой из панелей линией показан экспериментальный спектр КР, столбцами — теоретический спектр КР. Спектры КР взяты из работ [23] (РТТР) и [24] (антрацен). Теоретические частоты умножены на корректирующий фактор 0.97, близкий к рекомендованному для приближения В3ЬУР/6-31§(^р) [21]
основной вклад в А вносят колебания в двух диапазонах: 1400-1600 см-1 (высокочастотная область) и 0-200 см-1 (низкочастотная область). В высокочастотной области колебания представляют собой коллективные движения атомов, существенно меняющие длины связей. Среди них наибольший вклад вносит я-мода [25] на частоте 1464 см-1, включающая движение атомов всех колец, составляющих олигомер, и существенным образом изменяющее его длину сопряжения. Смещения атомов, соответствующие этому колебанию, представлены на рис. 4, а. В низкочастотной области присутствуют два колебания, вносящие значительный вклад в А: торсионное колебание фенильных колец относительно тиофеновых с частотой 50 см-1 (рис. 4, в) и сжатие/растяжение молекулы вдоль длинной оси с частотой 170 см-1 (рис. 4, б). Суммарный вклад указанных трех колебаний составляет около 160 мэВ, т.е. более 50% от всей энергии реорганизации.
На рис. 4, г представлено изменение длин связей при переходе из нейтрального состояния в состояние катиона. Как видно из этого рисунка, длины одинарных связей между ароматическими кольцами
а
б
1464 см-
50 см-
Нейтральное состояние
Рис. 4. а-в — Форма колебаний, вносящих наибольший вклад в энергию реорганизации молекулы PTTP; г — изменение длин связей при переходе от нейтрального состояния к состоянию катиона. Красным цветом обозначены связи, длина которых уменьшается, зеленым — длина которых увеличивается; д — вид ВЗМО
уменьшаются, а длины некоторых связей внутри колец увеличиваются. На рис. 4, д показан вид высшей заполненной молекулярной орбитали (ВЗМО). Из сопоставления рис. 4, г и 4, д следует, что удлиняются именно те связи, на которых находятся пучности ВЗМО, в то время как укорачиваются те связи, на которых находятся узлы ВЗМО. Сопоставление рис. 4, а и 4, г объясняет большой вклад я-моды (1464 см-1) в энергию реорганизации: именно это колебание влияет на длины указанных связей. Колебание с частотой 170 см-1 тоже изменяет длины связей, а также приводит к наклону фенильных колец относительно плоскости тиофеновых. Рис. 4, е поясняет большой вклад колебания на 50 см-1 в Л: в основном состоянии молекула не является плоской, фенильные кольца повернуты относительно тиофе-новых на угол ^25°. В то же время в заряженном состоянии (например, катиона) молекула является практически плоской. Таким образом, колебание с частотой 50 см-1, представляющее собой поворот фенильных колец относительно тиофеновых, вносит большой вклад в переход от геометрии основного состояния в геометрию заряженного.
Все колебания, вносящие существенный вклад в Л, являются КР-активными; ИК-активные моды практически не вносят вклада. Это связано с тем, что геометрия нейтрального и заряженного состояний молекулы PTTP характеризуются одинаковой симметрией, поэтому переход из одного состояния в другое обеспечивается именно полносимметричными (КР-активными) колебаниями. На рис. 3, б показан спектр КР порошка PTTP. Из сопоставления этого рисунка с рис. 3, а видно, что моды, вносящие существенный вклад в энергию реорганиза-
ции, в основном имеют высокую интенсивность КР. В частности, моды на 1464 см-1 и 50 см-1, вносящие наибольший вклад в энергию реорганизации, также имеют наибольшую интенсивность КР. Эти результаты говорят в пользу того, что уравнение (2) выполняется и для однокомпонентных органических полупроводников. В то же время согласие между спектрами КР и Л нельзя назвать полным. В частности, мода на 170 см-1, имеющая третье по величине значение Лi, обладает малой интенсивностью КР. По-видимому, эта мода слабо изменяет поляризуемость молекулы — уменьшение/увеличение длины молекулы компенсируется улучшением/ухудшением сопряжения, однако сильно изменяет положение уровней энергии, которое сильно зависит от качества сопряжения, но слабо зависит от длины молекулы. Малое изменение поляризуемости молекулы данным колебанием обусловливает малую интенсивность КР.
Для сравнения был исследован вклад различных колебаний в электрон-колебательное взаимодействие и спектр КР относительно жесткой молекулы — антрацена. На рис. 3, в представлен вклад различных колебательных мод в Л для молекулы антрацена. Значение Л, полученное методом разложения по нормальным колебаниям, составляет 132 мэВ, что совпадает со значением, полученным методом потенциальных поверхностей (133 мэВ, см. выше). Как следует из рис. 3, в, в отличие от PTTP в антрацене низкочастотные колебания не вносят вклада в Л, что естественно связать с жесткой структурой молекулы. Это приводит к существенному уменьшению Л по сравнению с PTTP, отмеченному выше. Основной вклад в Л вносят два колебания в высокочастотной области, представляющие собой коллективные
б
д
в
е
1417 см-1
1614 см-1
б
Рис. 5. Форма колебаний, вносящих наибольший вклад в энергию реорганизации молекулы антрацена (а, б); вид ВЗМО (в). Теоретические частоты умножены на корректирующий фактор 0.97
движения атомов, существенно меняющие длины связей: 1417 см-1 и 1614 см-1. Смещения атомов, соответствующие этим колебаниям, представлены на рис. 5, а, б, из которого видно, что эти колебания существенно меняют длины связей, на которых локализована ВЗМО (рис. 5, в).
На рис. 3, г показан спектр КР антрацена. Из сопоставления этого рисунка с рис. 5, в видно, что обе вышеупомянутые моды, вносящие наибольший вклад в энергию реорганизации, имеют наибольшую интенсивность КР. Таким образом, как и для РТТР, результаты для антрацена говорят в пользу того, что уравнение (2) выполняется и для однокомпонентных органических полупроводников.
2.3. Способы уменьшения электронно-колебательного взаимодействия в тиофен-фениленовых соолигомерах
Полученные результаты позволяют выдвинуть предложения по уменьшению электронно-колебательного взаимодействия в тиофен-фениленовых соолигомерах. Поскольку колебания в области 12001600 см-1 неизбежны в сопряженных системах на основе углерода, а их относительный вклад составляет лишь 30% энергии реорганизации молекулы РТТР, представляется целесообразным добиваться уменьшения Л за счет подавления НЧ-колебаний. Данный эффект может быть достигнут путем увеличения жесткости структуры олигомера, например фторирования фенильных колец [26] или замены атома серы на атом кислорода [27]. Другим способом уменьшения энергии реорганизации является увеличение протяженности сопряженной системы за счет добавления ароматических колец, как было показано в работе [12] на примере конденсированных углеводородов. При этом более перспективным представляется добавление тиофеновых колец, поскольку фениленовые кольца хуже вовлечены в сопряжение [28]. Действительно, согласно [12], добавление двух фенильных колец по краям молекулы РТТР уменьшает энергию реорганизации менее чем на 5 %, в то время как в конденсированных углеводородах добавление одного звена приводит к уменьшению энергии реорганизации почти на 20%.
2.4. Оценка подвижности зарядов в PTTP и антрацене
В заключение, были оценены и сопоставлены подвижности зарядов в РТТР и антрацене. Как было отмечено выше, электронно-колебательное взаимодействие является одним из основных факторов,
влияющих на подвижность зарядов и существенно (на 177 мэВ) большее значение Л в РТТР, чем в антрацене, предполагает меньшую подвижность зарядов в первом из этих ОП. Однако, на ^ оказывает решающее влияние и другой фактор — электронное взаимодействие между молекулами, описываемое интегралами переноса заряда J. В связи с этим, для оценки подвижности зарядов в РТТР и антрацене были рассчитаны интегралы переноса заряда (дырки) в этих кристаллах. Полученные значения представлены в табл. 2. Из нее видно, что среди шести возможных направлений транспорта заряда в кристалле РТТР имеется только одно направление, в котором J было бы, по крайней мере, сопоставимо с энергией температурных флуктуаций при комнатной температуре (кТ = 25 мэВ). Столь низкие значения J приводят к низким значениям подвижности зарядов (дырок) в рамках прыжковой модели, основанной на формуле Маркуса для скорости переноса заряда между соседними молекулами (1): составляет ^ всего лишь ^10-2 см2/(В • с).
Табл. 2. Расстояния между ближайшими молекулами в различных направлениях (г) и интегралы переноса дырки между ними (3) для кристаллов РТТР и антрацена, а также оцененная с помощью модели Маркуса подвижность зарядов
Направление транспорта РТТР Антрацен
г, А 3, мэВ г, А 3, мэВ
1 4.92 24 6.03 44
2 5.76 8 5.20 28
3 18.00 3 5.20 28
4 4.92 3 9.85 17
5 18.02 2 9.85 16
6 18.00 2 — —
Подвижность, см2/(В-с) 0.012 0.39
Для сравнения в той же таблице приведены значения J для антрацена. В этом кристалле, в отличие от РТТР, имеются три направления, в которых значения J превышают энергию температурных флуктуаций, причем наибольший J в антрацене превышает таковой для РТТР более чем в 1.5 раза. В сочетании с более низкой энергией реорганизации молекул антрацена большие J приводят к значению подвижности ^ = 0.39 см2/(В-с) в этом ОП, что превышает соответствующее значение в РТТР в 30 раз. При этом разница в энергиях реорганизации дает 6-кратное различие в подвижности, в то время как различие в упаковке и интегралах переноса
а
дает 5-кратное различие в Стоит отметить, что относительно низкая подвижность зарядов в PTTP по сравнению с антраценом в то же время является достаточной для работы многих устройств органической оптоэлектроники, в том числе органических светодиодов, светотранзисторов и солнечных фотоэлементов.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В работе проведено сравнительное исследование электронно-колебательного взаимодействия в тиофен-фениленовом соолигомере — 5,5'-дифенил-2,2'-битиофене (PTTP) — и модельном органическом полупроводнике — антрацене. Рассчитана энергия реорганизации для переноса дырки и оценен вклад в нее различных колебаний; выделены колебания, вносящие наибольший вклад. Показано, что вклады колебаний в электронно-колебательное взаимодействие коррелируют с их интенсивностя-ми комбинационного рассеяния света, что свидетельствует о перспективности использования спектроскопии комбинационного рассеяния для исследования электронно-колебательного взаимодействия. Предложены способы уменьшения энергии реорганизации тиофен-фениленовых соолигомеров. Оценены подвижности зарядов в PTTP и антрацене, проанализировано их различие. Полученные результаты важны для направленного дизайна молекулярной структуры органических полупроводников с целью увеличения подвижности зарядов в них и разработки эффективных органических оптоэлектронных устройств.
Автор выражает благодарность проф. Д. Ю. Па-ращуку за обсуждения и полезные рекомендации. Расчеты для PTTP выполнены при поддержке РФФИ (грант № 16-32-60204_мол_а_дк). Расчеты для антрацена выполнены при поддержке РНФ (грант № 18-72-10165).
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Capelli R., Toffanin S., Generali G. et al. // Nat. Mater.
2010. 9. P. 496.
2. Hotta S., Yamao T. // J. Mater. Chem. 2011. 21.
P. 1295.
3. Bisri S.Z., Takenobu T., Yomogida Y. et al. // Adv.
Funct. Mater. 2009. 19. P. 1728.
4. Komori T., Nakanotani H., Yasuda T., Adachi C. // J. Mater. Chem. C. 2014. 2. P. 4918.
5. Dokiya S., Ono Y., Sasaki F. et al. // J. Nanosci. Nanotechnol. 2016. 16. P. 3194.
6. Fang H. H., Ding R, Lu S. Y. et al. // Adv. Funct. Mater. 2012. 22. P. 33.
7. Taniguchi T., Fukui K., Asahi R. et al. // Synth. Met. 2017. 227. P. 156.
8. Köhler A., Bässler H. Electronic Processes in Organic Semiconductors. Wiley, Weinheim, 2015, chapter 3.
9. Marcus R. A., Sutin N. // Biochim. Biophys. Acta. 1985. 811. P. 265.
10. Deng W.-Q., Goddard W.A. // J. Phys. Chem. B. 2004. 108. P. 8614.
11. Coropceanu V., Cornil J., da Silva Filho D.A. et al. // Chem. Rev. 2007. 107. P. 926.
12. Atahan-Evrenk S., Aspuru-Guzik A. Prediction and Calculation of Crystal Structures: Methods and Applications / eds. S. Atahan-Evrenk, A. Aspuru-Guzik. Springer International Publishing, Cham. 2014. P. 95.
13. Coropceanu V., Malagoli M., da Silva Filho D. A. et al. // Phys. Rev. Lett. 2002.89. 275503.
14. Sosorev A. Yu., Chernyshov I. Yu., Paraschuk D. Yu., Vener M. V. Molecular Spectroscopy / eds. Y. Ozaki, M.J. Wyjcik, J. Popp. Wiley, Weinheim, 2019, chap. 15.
15. Myers A.B. // Chem. Rev. 1996. 96. P. 911.
16. Pedron D., Speghini A., Mulloni V., Bozio R. // J. Chem. Phys. 1995. 103. P. 2795.
17. Schmidt M. W., Baldridge K.K., Boatz J. A. et al. // J. Comput. Chem. 1993. 14. P. 1347.
18. Gordon M.S., Schmidt M.W. Advances in electronic structure theory: GAMESS a decade later. 2005.
19. Merrick J. P., Moran D., Radom L. // J. Phys. Chem. A. 2007. 111. P. 11683.
20. Baumeier B., Kirkpatrick J., Andrienko D. // Phys. Chem. Chem. Phys. 2010. 12. P. 11103.
21. Kirkpatrick J. // Int. J. Quant. Chem. 2008. 108. P. 51.
22. Ostroverkhova O. // Chem. Rev. 2016. 116. P. 13279.
23. Sosorev A. Y., Nuraliev M. K., Feldman E. V. et al. // Phys. Chem. Chem. Phys. 2019. 21. P. 11578.
24. Kowalska P., Cheeseman J.R., Razmkhah K. et al. // Anal. Chem. 2011. 84. P. 1394.
25. Tian B., Zerbi G. // J. Chem. Phys. 1990. 92. P. 3892.
26. Florus J.-C., Lacour M.-A., Sallenave X. et al. // Chem.: Eur. J. 2013. 19. P. 7532.
27. Koskin I. P., Mostovich E.A., Benassi E., Kazant-sev M. S. // J. Phys. Chem. C. 2017. 121. P. 23359.
28. Lee S. A., Hotta S., Nakanishi F. // J. Phys. Chem. A. 2000. 104. P. 1827.
The Electron-Vibrational Interaction in a Thiophene—Phenylene Cooligomer and Its Relationship to the Raman Spectrum
A. Yu. Sosorev1,2
1 Faculty of Physics and International Laser Center, Lomonosov Moscow State University. Moscow 119991, Russia.
2Institute of Spectroscopy of the RAS. Troitsk 108840, Russia. E-mail: sosorev@physics.msu.ru.
Electron-vibrational interactions play a key role in limiting charge mobility in organic semi-conductors. This paper reports a theoretical study of the electron—phonon interaction in the 5,5'-diphenyl-2,2'-bitiophene (PTTP) molecule, which belongs to the class of thiophene-phenylene cooligomers, which are of great interest for organic optoelectronics due to their electron-transport and luminescent properties; these results are compared with anthracene, which is a model organic semiconductor. The contributions of various vibrational modes
to the reorganization energy of PTTP and the anthracene molecules are revealed and it is shown that these contributions correlate with the intensities of the corresponding bands in the Raman spectrum. In particular, it is found that for the PTTP molecule the so-called I-mode with a frequency of ~ 1460 cm-1, which corresponds to collective vibration of atoms of all oligomer units, has the highest intensity in both spectra. These results indicate the promise of Raman spectroscopy for studying electron-vibrational interactions in organic semiconductors. Finally, the mobility of holes in PTTP and anthracene is estimated in the framework of the jump model and the reasons for their difference are analyzed. Based on these results, we propose some ways to reduce the electron-vibrational interaction in thiophene—phenylene cooligomers, which is important for the directional molecular design of organic semiconductors.
Keywords: organic electronics, organic optoelectronics, organic semiconductors. PACS: 33.20.-t, 33.15.Mt, 85.65.+h. Received 31 May 2019.
English version: Moscow University Physics Bulletin. 2019. 74, No. 6. Pp. 639-645.
Сведения об авторе
Сосорев Андрей Юрьевич — канд. физ.-мат. наук, мл. науч. сотрудник; e-mail: sosorev@physics.msu.ru.
