CC BY
28
-►
ФИЗИЧЕСКОЕ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ
DOI: 10.18721/^.10109 УДК 537.226.33.
А.Ю. Милинский
Благовещенский государственный педагогический университет, г. Благовещенск, Российская федерация,
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КОМПОЗИТОВ НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ ЦЕЛЛЮЛОЗА - ИОДАТ КАЛИЯ
Исследованы линейные и нелинейные диэлектрические свойства композитов на основе К103 и нанокристаллической целлюлозы Асе^Ьа^ег ХуНныт. Обнаружено повышение температуры структурных переходов IV ^ III и III ^ II на 20 и 24 К, соответственно, для иодата калия в порах нанокристаллической целлюлозы относительно соответствующих переходов в объемном КЮ3. обсуждаются возможные причины, приводящие к увеличению температуры переходов.
НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ ЦЕЛЛЮЛОЗА, ИОДАТ КАЛИЯ, ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ, ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД.
Введение
Изучение свойств сегнетоэлектрических материалов, введенных в нанопористые матрицы, является актуальной задачей современной физики. Интерес к сегнетоэлек-трическим нанокомпозитам на основе пористых матриц обусловлен, прежде всего, перспективами их практического применения. В заполненных матрицах формируется ансамбль наночастиц, размер и взаимное расположение которых определяется геометрией сетки пор. В качестве матриц могут использоваться, например, пористые стекла, фотонные кристаллы, молекулярные сита, цеолиты, пористый оксид алюминия [1 — 5]. Имеется несколько работ, в которых для создания сегнетоэлектрических на-нокомпозитов в качестве несущей матрицы использовалась нанокристаллическая целлюлоза Асе^Ьа^ег ХуНныт (НКЦ) [6, 7]. НКЦ содержит большое количество параллельных друг другу наноканалов диаметром 50 — 100 нм, с длиной, превышающей этот диаметр в тысячи раз. Такая матрица обла-
дает большой сорбционной способностью благодаря высокой поверхностной энергии, связанной с расположением на поверхности наноканалов первичных ОН-групп.
Важными факторами, влияющими на свойства НКЦ и, следовательно, композитов на ее основе, является наличие заряда на ее поверхности и электростатическое взаимодействие между сегнетоэлектриче-скими включениями и матрицей.
Иодат калия КЮ3 в ограниченной геометрии исследовался ранее при введении в пористый оксид алюминия [9]. В статье описываются сегнетоэлектрические свойства плотного массива наностержней КЮ3 диаметром 43 нм и длиной 1 мкм, выращенных внутри пористой пленки оксида алюминия А1203. Однако авторами не изучалось влияние ограниченной геометрии на фазовые переходы в иодате калия.
В настоящей работе приводятся результаты исследований линейных и нелинейных диэлектрических свойств нанокомпозитов на основе иодата калия, внедренного в на-нокристаллическую целлюлозу Асе^Ьа^ег
Xylinum, в температурном интервале 100 — 400 K. В качестве сравнения аналогичные исследования проведены для объемного иодата калия.
Образцы и методика эксперимента
Согласно недавним исследованиям [10], иодат калия представляет собой несобственный сегнетоэлектрик, который претерпевает пять фазовых переходов при следующих значениях температуры:
около 485 K (из фазы I в фазу II);
345,5 K (из фазы II в фазу III);
258 K (при охлаждении) / 263 K (при нагреве) (из фазы III в фазу IV);
113 K (из фазы IV в фазу V);
при 33 K (из фазы V в фазу VI).
Кроме того, наблюдается аномалия при температуре (428 ± 2) K [10], соответствующая изменению типа электрической проводимости и не относящаяся к какому-либо фазовому переходу [11].
Кристалл KIO3 в фазе I обладает ромбоэдрической структурой с симметрией R3m, и, таким образом, является сегнетоэлек-триком с полярной исходной фазой [12]. Моноклинная фаза II обладает симметрией Pm, и триклинная фаза III — симметрией
P1 [11].
Низкотемпературные фазы KIO3 [11] также имеют триклинную структуру, а переходы III ^ IV и IV ^ V связаны лишь с незначительными изменениями в расположении атомов [12, 13].
Для измерения диэлектрических свойств использовался цифровой измеритель импеданса E7-25 с частотным диапазоном 25 Гц — 1 МГц. Измерения проводились в режиме непрерывного нагрева со скоростью 1 K/мин. Температура измерялась с помощью цифрового термометра тС-6621 с точностью около 0,1 K. Погрешность измерения диэлектрической проницаемости исследуемых образцов не превышала 5 %.
Установка для температурных исследований амплитуды высших гармоник включала в себя генератор синусоидальных колебаний с рабочей частотой 2 кГц. Сигнал снимался с резистора, включенного последовательно с образцом, и подавался на цифровой анализатор спектра — компьютер
с 24-разрядным аналого-цифровым преобразователем 2БТ-230 и программным обеспечением 2е1;ЬаЪ.
В сегнетоэлектриках, при приложении электрического поля Е, много меньшего, чем коэрцитивное, не происходит переключения поляризации. В связи с этим, электрическое смещение Б при описании разлагается в степенной ряд по Е:
n _ дР 1 2 д2Р „2 D = Р + s -Е +— s2 —- E +
0 дЕ
1 3 д Р ,-,3 _!_ n
3 Е + ... + —sn
+ — s
2 0 дЕ2 1 n дпР
(1)
n! 0 дЕn
2 z?2 ___2 z?3
En =
6~° дЕ3
= P + s,s Е + s2s2Е2 + s3s2Е3...,
S 1 0 2 0 3 0 7
где — спонтанная поляризация; е1 — линейная диэлектрическая проницаемость; е2, е3 — величины диэлектрической проницаемости второго и третьего порядка.
В сегнетоэлектрических материалах нелинейными членами нельзя пренебрегать даже в относительно низком электрическом поле. При приложении к образцу электрического поля, меняющегося по закону Е = Е08т(юО, в токе через резистор в результате нелинейной зависимости Б(Е) будут присутствовать высшие гармоники на частотах 2ю, 3ю и т. д., амплитуды которых будут определяться значениями г2, е3 и т. д. соответственно.
В настоящей работе исследовалась генерация третьей гармоники. В качестве величины, характеризующей интенсивность ее генерации, использовалось отношение амплитуды напряжения на частоте 3ю к амплитуде подаваемого на образец напряжения — коэффициент третьей гармоники у3ш [14]. Напряженность поля на образцах составляла около 300 В/см.
Перед изготовлением композитов, из гель-пленок НКЦ частично удаляли влагу при помощи фильтровальной бумаги так, чтобы толщина образца уменьшилась в два раза. Внедрение иодата калия проводили из насыщенного водного раствора при температуре около 300 К. После этого образец высушивали при температуре 370 К в течение 10 ч. На полученные образцы наносили электроды с использованием индиево-галлиевой пасты. Ориентация наноканалов
Рис. 1. Микрофотографии поверхности НКЦ (a) и нанокомпозита НКЦ — KIO3 (b) (использован электронный микроскоп Hitachi TM-1000)
НКЦ выбиралась таким образом, чтобы электроды были им параллельны.
На рис. 1 представлены поверхность высушенного образца НКЦ (рис. 1, а) и поверхность нанокомпозита НКЦ — KIO3 (рис. 1, b). На рис. 1, b видно, что на поверхности НКЦ имеется большое количество объемного иодата калия, не вошедшего в поры. Следовательно, диэлектрический отклик полученных образцов должен содержать вклад как объемного, так и нано-структурированного KIO3.
Экспериментальные результаты и их обсуждение
Температурная зависимость вещественной части диэлектрической проницаемости е' для поликристаллического образца KIO3, определенная на частоте 1 кГц, показана на рис. 2, а. Видно, что зависимость е'(Т) имеет четыре аномалии в интервале температур 80 — 500 K: наблюдаются выраженные пики диэлектрической проницаемости при значениях температуры 113, 263 и 345 K, а также резкое уменьшение е' (485 K), что характерно для несобственных сегнетоэлек-трических фазовых переходов [15]. Аномалий вблизи температуры 428 K обнаружено не было. Пунктирными линиями на рис. 2, а показаны температурные границы фаз в иодате калия [11].
Согласно результатам измерений, коэффициент третьей гармоники у3ш зависит от температуры и имеет аномалии при фазовых переходах V ^ IV, IV ^ III, III ^ II (рис. 2, b). Аномалий при фазовом переходе
II ^ I не наблюдается. Пунктирными линиями также показаны границы фаз.
Обсудим возможные причины поведения полученной зависимости у3ш(Т). Согласно работе [16], полная спонтанная поляризация Ps в моноклинном иодате калия состоит из двух качественно различных, взаимно перпендикулярных составляющих:
три компоненты, которые не переориентируемы и параллельны полярным осям исходной фазы I;
три компоненты, переключаемые на 120°.
Эти составляющие получили названия как непереориентируемая пироэлектрическая поляризация Pp и переориентируемая сегнетоэлектрическая поляризация Pf. Обе составляющие Pp и Pf. зависят от температуры. Особенностью свойств иодата калия является неравенство P >> P,. Фазовый переход при температуре 485 К сопровождается обнулением сегнетоэлектрической компоненты Psf, и общая поляризация образца равна P . Однако, как известно, в пи-
5р
роэлектрических кристаллах нелинейность диэлектрических свойств отсутствует даже в сильных электрических полях и компонента Psf не может быть причиной столь большого значения коэффициента третьей гармоники у3щ в параэлектрической фазе [17]. Можно предположить, что высокая нелинейность связана с пьезоэлектрическими свойствами кристаллов иодата калия в параэлектрической фазе вследствие его нецентросимметричной структуры [12].
Температурные зависимости емкости C
Рис. 2. Температурные зависимости вещественной части диэлектрической проницаемости (а) и коэффициента третьей гармоники (Ь) поликристаллического иодата калия. Температурные границы фаз показаны пунктиром
и коэффициента третьей гармоники у3ш для НКЦ, заполненной КЮ3, показаны на рис. 3. На кривой С(Т) прослеживаются четыре аномалии при температурах 264 ±1, 283 ±1, 346 ±1 и 370 ±1 К, соответствующие фазовым переходам (рис. 3, а). Других аномалий в температурном интервале 80 — 360 К не наблюдалось. Присутствие объемного иодата калия, не вошедшего в поры, проявляется в наличии небольшого максимума на кривой С(Т и минимума на температурной зависимости у3ш(Т) (рис. 3, Ь) при температуре 264 ±1 К, которые соответствуют фазовому переходу из фазы IV в фазу III.
Острый максимум при температуре 283 ±1 К на кривой С(Т соответствует фазовому переходу из фазы IV в фазу III для нано-структурированного КЮ3, находящегося в каналах нанокристаллической целлюлозы.
Коэффициент третьей гармоники у3ш при фазовом переходе IV ^ III для нано-структурированного (как и для объемного) иодата калия (рис. 3, Ь), принимает минимальное значение и при дальнейшем нагревании возрастает примерно в четыре раза. Таким образом, по данным температурных исследований емкости и коэффициента третьей гармоники, повышение температу-
Рис. 3. Температурные зависимости емкости (а) и коэффициента третьей гармоники (Ь) для нанокомпозита НКЦ — КЮ3 (частота — 2 кГц). На вставке представлен температурный ход емкости в интервале 336 — 386 К (частота — 1 кГц)
ры перехода из фазы IV в фазу III для KIO3 в порах НКЦ, по сравнению с объемным KIO3, составляет около 20 K.
Фазовый переход из фазы III в фазу II для композита с иодатом калия также наблюдается в виде двух размытых пиков на зависимости С( Т): первый — около 346 ±1 K (он соответствует объемному KIO3), второй — при температуре 370 ±1 K (соответствует наноструктурированному KIO3, см. вставку на рис. 3, а). Коэффициент гармоник у3ш при данных температурах аномалий не имеет, что связано с малыми изменениями емкости композита около температур 346 и 370 K.
Таким образом, на основании полученной зависимости С(Т) можно заключить, что температура перехода из фазы III в фазу II для наноструктурированного KIO3 повышается примерно на 24 K по сравнению с объемным иодатом калия.
Возрастание температур структурных фазовых переходов IV ^ III и III ^ II для KIO3 в условиях ограниченной геометрии не согласуется с предсказаниями теоретических моделей размерных эффектов в сегнетоэлектриках, основанных на теории Ландау или модели Изинга [18]. Эти модели предсказывают сдвиг сегнетоэлектрическо-го перехода в глубь сегнетоэлектрической фазы, т. е. в сторону низких температур. Ранее для нитрита натрия в порах молекулярных сит MCM-41 и SBA-15 и опалов, а также сегнетовой соли в порах молекулярных сит было получено понижение температуры фазового перехода (см. работы [1, 19] и ссылки в них). С другой стороны, для тех же сегнетоэлектриков в пористом оксиде алюминия наблюдалось расширение области существования сегнетоэлектриче-ской фазы [20, 21]. Повышение фазового
перехода связывалось с взаимодействием сегнетоэлектрических частиц в порах со стенками матриц, с геометрией пор (см. работу [21] и ссылки в ней), а также с диполь-дипольным взаимодействием между отдельными сегнетоэлектрическими частицами композита [22]. Таким образом, для композита на основе KIO3 и НКЦ возрастание температуры переходов может объясняться диполь-дипольным взаимодействием частиц со стенками пор матрицы НКЦ. Это взаимодействие приводит к фиксации полярного состояния в наночастицах KIO3. В пользу такого объяснения говорит наличие на стенках наноканалов НКЦ первичных гидроксильных ОН-групп. Ранее повышение температуры на 9 K наблюдалось для нанокомпозитов триглицинсульфат/НКЦ [6, 7].
Заключение
В настоящей работе получены и исследованы нанокомпозиты на основе иодата калия и нанокристаллической целлюлозы. обнаружено значительное повышение температуры фазовых переходов между сег-нетоэлектрическими фазами нанострукту-рированного иодата калия, находящегося в порах НКЦ. Температуры переходов из фазы IV в фазу III и из фазы III в фазу II повышаются приблизительно на 20 и 24 K соответственно. Существенное повышение температуры переходов для иодата калия не согласуется с теоретическими моделями влияния размерного эффекта на сегне-тоэлектрический фазовый переход в изолированных малых частицах. Наблюдаемый эффект приписывается взаимодействию частиц со стенками каналов матрицы НКЦ, что приводит к фиксации полярного состояния в наночастицах KIO3.
список литературы
[1] Pankova S.V., Poborchii V.V., Solovev V.G.
The giant dielectric constant of opal containing sodium nitrate nanoparticles // J. Phys.: Cond. Matter. 1996. Vol. 8. No. 12. Pp. L203-L206.
[2] Yadlovker D., Berger S. Uniform orientation and size of ferroelectric domains // Phys. Rev. B. 2005. Vol. 71. No. 18. Pp. 184112-1-184112-6.
[3] Барышников С.В., Чарная Е.В., Милин-ский А.Ю., Гойхман А.Ю., Tien C., Lee M.K.,
Chang L.J. Диэлектрические свойства нанопо-ристой матрицы МСМ-41, заполненной сегне-тоэлектриком (NH4)2SO4 // ФТТ. 2013. Т. 55. № 5. С. 987-990.
[4] Sieradzki A., Komar J., Rysiakiewicz-Pasek E., Cizman A., Poprawski R. Calorimetric investigations of phase transitions in KNO3 embedded into porous glasses // Ferroelectrics. 2010. Vol. 402. No. 1. Pp. 60-65.
[5] Baryshnikov S.V., Milinskiy A.Yu., Charnaya E.V., Bugaev A.S., Samoylovich M.I. Dielectric studies of ferroelectric NH4HSO4 nanoparticles embedded into porous matrices // Ferroelectrics. 2016. Vol. 493. No. 1. Pp. 85-92.
[6] Нгуен Х.Т., Миловидова С.Д., Сидоркин А.С., Рогазинская о.В. Диэлектрические свойства композитов на основе нанокристалличе-ской целлюлозы с триглицинсульфатом // ФТТ. 2015. Т. 57. № 3. C . 491-494.
[7] Nguyen H.T., Sidorkin A.S., Milovidova S.D., Rogazinskaya o.V. Investigation of dielectric relaxation in ferroelectric composite nanocrystalline cellulose-triglycine sulfate // Ferroelectrics. 2016. Vol. 498. No. 1. Pp. 27-35.
[8] Baklagina Yu.G., Khripunov A.K., Tkachenko A.A., et al. structural parameters of cellulose produced by Acetobacter Xylinum and their variation in the course of drying of gel films // J. Appl. Chem. 2003. Vol. 76. No. 6. Pp. 989-996.
[9] Yasinov R., Nitzani M., Berger S. Ferroelectric properties of KIO3 nanorods grown inside aluminum oxide pores // Ferroelectrics. 2009. Vol. 390. No. 1. Pp. 153-159.
[10] Herlach F. Kernquadrupolresonanzen, Phasenumwandlungen und Ferroelektrizitat der Alkalijodate // Helv. Phys. Acta. 1961. Vol. 34. No. 4. Pp. 305-330.
[11] Maeda M.
Takagi
M., Suzuki I.
Temperature dependences of dielectric, elastic and piezoelectric properties of KIO3 single crystals associated with the successive phase transitions // J. Phys. Soc. Jpn. 2000. Vol. 69. No. 1. Pp. 267-275.
[12] Crane G.R. The relation of physical properties to the symmetry of potassium iodate // J. Appl. Cryst. 1972. Vol. 5. No. 5. Pp. 360-365.
[13] Brooker M.H., Shapter J.G. Raman studies of the phase transition in KClO3 // J. Phys. Chem. Solids. 1989. Vol. 50. No. 11. Pp. 1087-1094.
[14] Барышников С.В., Чарная Е.В., Ми-
линский А.Ю., Шацкая Ю.А., Michel D. Диэлектрические и калориметрические исследования KNO3 в порах наноразмерных силикатных матриц MCM-41 // ФТТ. 2012. Т. 54. № 3. С. 594-599.
[15] Изюмов Ю.А., Сыромятников В.Н. Фазовые переходы и симметрия кристаллов. М.: Наука, 1984. 245 с.
[16] Ivanov N.R., Shuvalov L.A., Chikgladze o.A. KIO3 - The first ferroelectric with non-reorientable and non-180° switchable components of spontaneous polarization // Phys. Lett. 1973. Vol. 45A. No. 6. Pp. 437-438.
[17] Lines M.E., Glass A.M. Principles and applications of ferroelectrics and related materials. Oxford: Clarendon Press, 2001. 696 p.
[18] Wang C.L., Xin Y., Wang X.S., Zhong W.L. Size effects of ferroelectric particles described by the transverse Ising model // Phys. Rev. B. 2000. Vol. 62. No. 17. Pp. 11423-11427.
[19] Tien C., Charnaya E.V., Lee M.K., Baryshnikov S.V., Michel D., Buhlmann W.J. NMR studies of structure and ferroelectricity for Rochelle salt nanoparticles embedded in mesoporous sieves // Phys.: Cond. Matter. 2008. Vol. 20. No. 21. P. 215205 (6p).
[20] Барышников С.В., Чарная Е.В., Стукова Е.В., Милинский А.Ю., Tien C. Диэлектрические исследования нанопористых пленок оксида алюминия, заполненных сегнетовой солью // ФТТ. 2010. Т. 52. № 7. С. 1347-1350.
[21] Tien C., Charnaya E.V., Lee M.K., Baryshnikov S.V. Ferroelectricity and gradual melting in NaNO2 particles confined within porous alumina // Phys. Stat. Solidi. b. 2009. Vol. 246. No. 10. Pp. 2346-2351.
[22] Charnaya E.V., Pirozerskii A.L., Tien C., Lee M.K. Ferroelectricity in an array of electrically coupled confined small particles // Ferroelectrics. 2007. Vol. 350. No. 1. Pp. 75-80.
сведения об авторе
МИЛИНСКИЙ Алексей Юрьевич — кандидат физико-математических наук, доцент кафедры физики Благовещенского государственного педагогического университета, г. Благовещенск, Российская Федерация.
675000, Российская Федерация, г. Благовещенск, ул. Ленина, 104 [email protected]
Milinskiy A.Yu. DIELECTRIC PROPERTIES OF THE NANOCRYSTALLINE CELLULOSE - POTASSIUM IODIDE COMPOSITES.
The linear and nonlinear dielectric properties of composites based on KIO3 and nanocrystalline Acetobacter Xylinum cellulose have been studied. This cellulose is structured so that it has a large amount of nano-channels with parallel arrangement and with diameters of 50 — 100 nm whose lengths exceed the diametrs by thousands of times. The behavior of the linear dielectric permittivity of bulk KIO3 was found to have four anomalies at the temperatures corresponding to phase transitions. The temperature elevations of 20 and 24 K, respectively, for the IV ^ III and III ^ II structural transitions were revealed for the KIO3
in the pores of nanocrystalline cellulose relative to corresponding transition temperatures in the bulk KIO3. Possible causes for the revealed temperature elevations were discussed.
NANOCRYSTALLINE CELLULOSE, POTASSIUM IODATE, DIELECTRIC CONSTANT, PHASE TRANSITION.
references
[1] S.V. Pankova, V.V. Poborchii, V.G. Solovev,
The giant dielectric constant of opal containing sodium nitrate nanoparticles, J. Phys.: Cond. Matter. 8 (12) (1996) L203-L206.
[2] D. Yadlovker, S. Berger, Uniform orientation and size of ferroelectric domains, Phys. Rev. B. 71 (18) (2005) 184112-1-184112-6.
[3] S.V. Baryshnikov, E.V. Charnaya, A.Yu. Milinskiy, et al., Dielectric properties of the nanoporous MSM-41 matrix filled with the (NH4)2SO4 ferroelectric, Physics of the Solid States. 55 (5) (2013) 1070-1073.
[4] A. Sieradzki, J. Komar, E. Rysiakiewicz-Pasek, et al., Calorimetric investigations of phase transitions in KNO3 embedded into porous glasses, Ferroelectrics. 402 (1) (2010) 60-65.
[5] S.V. Baryshnikov, A.Yu. Milinskiy, E.V. Charnaya, et al., Dielectric studies of ferroelectric NH4HSO4 nanoparticles embedded into porous matrices, Ferroelectrics. 493 (1) (2016) 85-92.
[6] H.T. Nguyen, S.D. Milovidova, A.S. Sidorkin, O.V. Rogazinskaya, Dielectric properties of composite based on nanocrystalline cellulose with triglycine sulfate, Physics of the Solid States. 57 (3)
(2015) 503-506.
[7] H.T. Nguyen, A.S. Sidorkin, S.D. Milovidova, O.V. Rogazinskaya, Investigation of dielectric relaxation in ferroelectric composite nanocrystalline cellulose-triglycine sulfate, Ferroelectrics. 498 (1)
(2016) 27-35.
[8] Yu.G. Baklagina, A.K. Khripunov, A.A. Tkachenko, et al., Structural parameters of cellulose produced by Acetobacter Xylinum and their variation in the course of drying of gel films, J. Appl. Chem. Vol. 76 (6) (2003) 989-996.
[9] R. Yasinov, M. Nitzani, S. Berger, Ferroelectric properties of KIO3 nanorods grown inside aluminum oxide pores, Ferroelectrics. 390 (1) (2009) 153-159.
[10] F. Herlach, Kernquadrupolresonanzen, Phasenumwandlungen und Ferroelektrizität der Alkalijodate, Helv. Phys. Acta. 34 (4) (1961) 305-330.
[11] M. Maeda, M. Takagi, I. Suzuki,
Temperature dependences of dielectric, elastic
and piezoelectric properties of KIO3 single crystals associated with the successive phase transitions , J. Phys. Soc. Jpn. 69 (1) (2000) 267-275.
[12] G.R. Crane, The relation of physical properties to the symmetry of potassium iodate, J. Appl. Cryst. 5 (5) (1972) 360-365.
[13] M.H. Brooker, J.G. Shapter, Raman studies of the phase transition in KClO3, J. Phys. Chem. Solids. 50 (11) (1989) 1087-1094.
[14] S.V. Baryshnikov, E.V. Charnaya, A.Yu. Milinskiy, Dielectric and calorimetric investigations of KNO3 in pores of nanoporous silica matrices MCM-41, Physics of the Solid States. 54 (3) (2012) 636-641.
[15] Yu.A. Izyumov, V.N. Syromyatnikov, Fazovyye perekhody i simmetriya kristallov [Phase transitions and crystal symmetry], Moscow, Nauka, 1984.
[16] N.R. Ivanov, L.A. Shuvalov, O.A. Chikgladze, KIO3 — The first ferroelectric with non-reorientable and non-180° switchable components of spontaneous polarization, Phys. Lett. 1973. 45A (6) (1973) 437-438.
[17] M.E. Lines, A.M. Glass, Principles and applications of ferroelectrics and related materials, Oxford, Clarendon Press, 2001.
[18] C.L. Wang, Y. Xin, X.S. Wang, W.L. Zhong, Size effects of ferroelectric particles described by the transverse Ising model, Phys. Rev. B. 62 (17) (2000) 11423-11427.
[19] C. Tien, E.V. Charnaya, M.K. Lee, et al., NMR studies of structure and ferroelectricity for Rochelle salt nanoparticles embedded in mesoporous sieves, Phys.: Cond. Matter. 20 (21) (2008) 215205.
[20] S.V. Baryshnikov, E.V. Charnaya, E.V. Stukova, et al., Dielectric studies of nanopoous alumina films filled with the Rochelle salt, Physics of the Solid States. 52 (7) (2010) 1444-1447.
[21] C. Tien, E.V. Charnaya, M.K. Lee, S.V. Baryshnikov, Ferroelectricity and gradual melting in NaNO2 particles confined within porous alumina, Phys. Stat. Solidi b. 246 (10) (2009) 2346-2351.
[22] E.V. Charnaya, A.L. Pirozerskii, C. Tien, M.K. Lee, Ferroelectricity in an array of electrically coupled confined small particles, Ferroelectrics. 350 (1) (2007) 75-80.
the author
MILINSKIY Aleksey Yu.
Blagoveshchensk State Pedagogical University
104 Lenina St., Blagoveshchensk, 675000, Russian Federation
© Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого, 2017
