Акустические волны в насыщенной жидкостью пористой среде Текст научной статьи по специальности «Физика»

_МЕЖДУНАРОДНЫЙ НАУЧНЫЙ ЖУРНАЛ «СИМВОЛ НАУКИ» №5/2016 ISSN 2410-700X_

RN = 5.65 * 0.185 * 0.80 * (1 - 0,1 * 1.71) = 0.694 МПа Коэффициент kl, отражающий влияние на прочность усталостных процессов:

k1 = #5? (32)

к1=405тЙш = 0185

4. Этап

Вычислим коэффициент прочности:

Краен = RN/ (4.1)

/

Красч= — = 1,0535

^ 0.658 ' Сопоставим с требуемым коэффициентом прочности:

М J J М,11 IT пплинпрти К

vnp

Требуемый коэффициент прочности КПр = 1.00 (4.2)

1,0535>1.00 - условие прочности выполнено. 5. Вычисляем запас прочности:

Красч - КПР

Запас прочности = —Красч пр * 100% (5.1)

Запас прочности = 1,05 35з1"°° * 100% = +5%

При рассмотрении расчета конструкции на сопротивление монолитных слоев усталостному разрушению от растяжения при изгибе выявлено, что выбранная конструкция удовлетворяет критерию прочности, поэтому данная технология соответствует климату Оренбургской области. При соблюдении всех правил кладки данных дорог, соответствующих исследуемой технологии, дорожное покрытие прослужит гарантийный срок эксплуатации.

Список использованной литературы:

1 Методическим указаниям по конструированию и расчету дорожных одежд нежесткого типа с усовершенствованными покрытиями. М.: Оргтрансстрой, 1965.

2 ОДН 218.046-01 Проектирование нежестких дорожных одежд. - 27-31 с.

3 ГОСТ 50597 - 93. "Автомобильные дороги и улицы. Требования к эксплуатационному состоянию, допустимому по условиям обеспечения безопасности дорожного движения". - М.: Изд-во стандартов, 1994.

4 Сильянов, В.В. Транспортно-эксплуатационные качества автомобильных дорог. - М.: Транспорт, 1984. 5Казарновский В.Д. Задачи совершенствования теории и практики расчета и конструирования дорожных одежд. М.: Автомобильные дороги, №1, 1992.

© Кычкова А.Э., Суяргулова Л.А., 2016

УДК 532.546

Лысенко Дарья Владимировна

студент Стерлитамакского филиала БашГУ, г. Стерлитамак, РФ Дмитриев Владислав Леонидович к.ф.-м.н., доцент Стерлитамакского филиала БашГУ, г. Стерлитамак, РФ E-mail: [email protected]

АКУСТИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ В НАСЫЩЕННОЙ ЖИДКОСТЬЮ ПОРИСТОЙ СРЕДЕ

Аннотация

В работе исследован процесс распространения акустических волн во влажных насыщенных газом пористых средах в двухскоростном приближении. Получено дисперсионное соотношение, учитывающее

_МЕЖДУНАРОДНЫЙ НАУЧНЫЙ ЖУРНАЛ «СИМВОЛ НАУКИ» №5/2016 ISSN 2410-700X_

межфазные силы взаимодействия и теплообмен между скелетом пористой среды, жидкостью и газом

Ключевые слова Динамика акустических волн, насыщенная жидкость, пористая среда.

Рассмотрим пористую среду, материал скелета которой полностью смачивается водой (стенки пор покрыты тонкой водной пленкой) и насыщен газом. Запишем макроскопические линеаризованные уравнения массы для скелета пористой среды, водной пленки и газа в порах в двухскоростном приближении:

др до,

dt 1 0 дг

где р ■ и О ■ - плотность и скорость J -й фазы. Нижний индекс J = S, g будем относить к

параметрам скелета и жидкости в порах. В дальнейшем дополнительным индексом (0) внизу снабжены параметры, соответствующие невозмущенному состоянию, а параметры без этого индекса выражают малые возмущения параметров от равновесного значения; верхний индекс (0) соответствует истинному значению параметра.

Уравнение импульсов для всей системы в целом запишем в виде:

dvi dvs _ das dpi

где pi - давление в жидкой фазе, и аг - объемные содержания твердой и жидкой фаз соответственно, а - напряжение в скелете, тогда имеем:

ds 1 да a ds до

где Е и ^ - модуль упругости, и коэффициент динамической вязкости пористого скелета

s

соответственно.

а)

б)

Рисунок 2.1 - Схематическое изображение пористой среды: а) общая схема пористой среды; б) ячейка

пористой среды.

_МЕЖДУНАРОДНЫЙ НАУЧНЫЙ ЖУРНАЛ «СИМВОЛ НАУКИ» №5/2016 ISSN 2410-700X_

Уравнение импульсов для жидкой фазы имеет следующий вид:

о = -а ^ - F F = F + F + F

0 ^ 0 Qx 1 ' Г Fm + ГЦ+ FB'

Fm =- 1Vmi^^ioasoPi(^i-Os), FM = 9TßaioasoMi(Oi-VS)а-,

FB = 9Тв(1- 0«i o«soflo-1 (о - O

Здесь Fm - сила присоединенных масс, вызванная инерционным взаимодействием фаз, F^ - аналог

силы вязкого трения Стокса, F^ - аналог силы Бассэ, проявляющейся при высоких частотах из-за нестационарности вязкого пограничного слоя около границы с твердой фазой, - динамическая вязкость жидкости, Т]т, Т] ^, 7]в - коэффициенты, зависящие от параметров пористой среды. Нижний индекс

j = S, l будем относить к параметрам скелета и жидкости в порах.

Список использованной литературы:

1. Городецкая НС. Волны на границе пористо-упругого полупространства / / Акустический вестник. 2005. Т. 8. № 1-2. С. 28.

2. Губайдуллин А.А., Кучугурина О.Ю. Распространение слабых возмущений в трещиновато-пористых средах// ПММ. 1999. Т. 63. Вып. 5. С. 816.

© Лысенко Д. В., Дмитриев В.Л., 2016

УДК 517.968

Орозмаматова Жыпар Шермаматовна

старший преподаватель, ОшТУ г. Ош, Кыргызская Республика E-mail: [email protected]

О ЕДИНСТВЕННОСТИ РЕШЕНИЙ ЛИНЕЙНЫХ ИНТЕГРАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ ФРЕДГОЛЬМА ПЕРВОГО РОДА В НЕОГРАНИЧЕННЫХ ОБЛАСТЯХ

Аннотация

В настоящей статье рассмотрена единственности решений линейных интегральных уравнений Фредгольма первого рода в неограниченных областях.

Ключевые слова Линейные интегральные уравнения, первого рода, единственность.

Key words and phrases

Linear integral equations, first kind, uniqueness.

Постановка задач. В настоящей статье на основе метода неотрицательных квадратичных форм доказана теорема единственности решений для линейных интегральных уравнений Фредгольма первого рода в неограниченных областях.

Рассмотрим уравнение вида

да

Ku = j K(t, s)u(s)ds = f (t), t e [a, да), (1)

a