ЗАВИСИМОСТЬ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЭЛЕКТРОЛИТИЧЕСКОГО ХРОМА ОТ РЕЖИМОВ ЭЛЕКТРОКРИСТАЛЛИЗАЦИИ Текст научной статьи по специальности «Химические науки»

Водородная энергетика и транспорт

Топливные элементы

Hydrogen energy and transport

Fuel cells

ЗАВИСИМОСТЬ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ ЭЛЕКТРОЛИТИЧЕСКОГО ХРОМА ОТ РЕЖИМОВ ЭЛЕКТРОКРИСТАЛЛИЗАЦИИ

УДК 621.03.05

Э. А. Гранкин , Ю. Н. Шалимов, Е. Н. Островская

Воронежский государственный технический университет Московский пр-т, 14, г. Воронеж, 394026, Россия E-mail: ferrin@icmail.ru

The dependence of peak magnitude of internal friction on conditions of preparation of chromic deposits is fixed. Is shown, that the formation of hydrogen bridgings happens to metal (hydrides) on defects of structure. According to experimental data the shrinking of defects number at the expense of an inverse annealing of a sample has allowed to fix, that the amount of occluded hydrogen is diminished. At a high-temperature annealing, when number of defects practically to aspire to zero, secondary hydrogenation of a sample is not observed.

В процессе электролиза хром поглощает значительное количество водорода в отличие от таких металлов, как железо и никель. По вопросу о форме, в которой водород находится в хроме, имеются различные точки зрения. Многими исследованиями подтверждается образование в процессе электроосаждения гидрида хрома [1, 2]. Рентгенографически установлено, что при температуре электролита до 25 °С выделяется гидрид хрома состава СгН08-1, образуя гексагональную фазу. При соотношении атомов водорода и хрома меньше 0,05 отмечают образование объемоцентрированной решетки хрома, затем появляется двухфазная область а-фазы и гексагонального гидрида [3].

Термин «гидрид» в широком смысле означает то, что в соединении имеется водород, связанный с металлом. В настоящее время суще-

ствуют две различные теории для объяснения строения металлических гидридов. В соответствии с одной из них — протонной — водород отдает свой электрон в зону проводимости металлической структуры, находясь в решетке в виде Н+. Эта теория определяет гидриды переходных металлов как металлические гидриды или сплавы. По другой — гидридной — теории атомы водорода берут электроны из зоны проводимости и находятся в кристаллической решетке в виде ионов Н- [3]. Эти теории объединяет постулат Гиббса, в соответствии с которым Н+ является возбужденным состоянием Н- и в значительной мере он ответственен за подвижность водорода в гидридах [3]. Такое анионное описание особенно удобно, поскольку оно точно объясняет постепенный переход от металлических свойств к полуметалличес-

Энергия активации диффузии водорода

Системы Структура металла Структура гидрида Энергия активации диффузии водорода, эВ Метод определения АН

aFe-H оцк оцк 0,087 Внутреннее трение

Nb-H оцк оцк 0,22 ЯМР

Ta-H оцк оцк 0,26 Внутреннее трение

Ta-H оцк гцт 0,274 ЯМР

La-H гпу кпу 0,87 ЯМР

Zr-H гпу кпу 0,54 ЯМР

Ti-H гпу кпу 0,44 ЯМР

ким свойствам гидридов для левой части рядов переходных элементов [3].

Гидридная теория используется для решения таких «статистических» вопросов, как расчет энергии кристаллических решеток и межионных расстояний, тогда как протонная теория с успехом применяется при рассмотрении подвижности водорода в диффузионных и релаксационных явлениях.

По данным многочисленных исследований (см. табл.) видно, что значения энергии активации (АН) диффузии водорода для ряда металлов значительно отличаются. Они отражают большее содержание водорода в гидридах LaH2, ТШ2 и ZrH2 по сравнению с содержанием водорода в других гидридах (ГеН, ТаН, №Н) состава МеН<:. Более легкая диффузия водорода в металлах с оцк-решеткой (Ге, Та, №) говорит о малой энергии связи Ме-Н и поэтому эти системы можно рассматривать как твердые растворы.

При измерении энергии активации диффузии водорода в электролитическом хроме методом внутреннего трения мы обнаружили, что для хрома, полученного из стандартного электролита, АН ~ 0,8 эВ. Высокая энергия активации диффузии водорода в электролитическом хроме характеризует прочную связь Сг-Н.

По данным [4], энергия связи хемосорбиро-ванного водорода на поверхности хромового электрода составляет ~3,2 эВ. Поверхностная связь, возникающая между металлом (имеются ввиду переходные металлы) и адсорбированным газом, определяется d-характеристикой по теории Пау-линга [4]. Эта величина составляется из некоторых известных констант металлического кристалла, а высокая доля d-характеристики указывает на большое участие d-электронов в когезии металлов и, следовательно, на незначительную возможность образования связей d-слоев с адсорбированными атомами. Поэтому порядок теплот хемосорбции на различных металлах должен быть обратным порядку d-характеристик. В этом случае можно ожидать следующий порядок теплот: Та, Сг > Ге > Ni > W > Rh > Си, Аи.

Этот порядок хорошо подтверждается экспериментальными данными [4]. Зная теплоту адсорбции водорода на хроме 2 = 45 ккал/моль, можем приблизительно определить энергию миграции Ем водорода по поверхности. Для этого воспользуемся следующей формулой [4] при условии, что процесс хемосорбции водорода был неактивированным:

J7 1

Ем * -

(1)

Как видно, значения энергии активации диффузии водорода по поверхности (1 эВ) и внутри металла (0,6-0,8 эВ) очень близки. Надо полагать, что энергия связи будет минимальной в зоне более совершенного кристалла и максимальной в непосредственной близости от дефекта.

Изучая способность электролитического хрома поглощать водород, выделяющийся на катоде, мы пришли к выводу, что растворимость водорода в электролитическом хроме существенно зависит от совершенства структуры металла. Электролитический хром обладает мелкозернистой структурой (размер зерен ~10-6 см) с большими локальными искажениями решетки [5]. Вследствие высокой диффузионной способности атомарный водород проникает в структуру металла и закрепляется по дефектам кристаллов. Диффузия водорода по дефектам кристаллической решетки оказывает влияние на неупругие эффекты в металле, в частности на внутреннее трение.

Так как объемные механические напряжения, создаваемые примесными атомами (или протонами) водорода в решетке металла, очень малы, то водород, растворенный в электролитическом хроме, не вызывает значительных изменений большинства чувствительных к структуре свойств. Например, взаимозависимость между содержанием водорода и твердость хромовых осадков интересовала многих исследователей, однако экспериментальные результаты свидетельствуют о том, что прямая связь между твердостью и содержанием водорода не обнаружена. Количество включаемого в структуру металла водорода изменяет физико-механические характеристики покрытий. Данные наших исследований не подтверждают сколько-нибудь заметного влияния поглощенного водорода, по крайней мере для хрома, на физико-механические свойства осадков. Простейшие математические расчеты показывают, что процентное содержание водорода, включенного по дефектам структуры, составляет слишком малую

-200 0 200 400 600 800

Т, °С

Рис. 1. Температурная зависимость внутреннего трения электролитического хрома, полученного из стандартного электролита: 1 — хром после осаждения; 2 — хром после отжига при 200 °С в течение часа; 3 — хром после отжига при 400 °С в течение часа; 4 — хром после отжига при 900 °С в течение часа

долю, чтобы оказывать влияние на физические характеристики покрытий.

Всеми исследователями установлено, что содержащийся в электролитическом хроме водород легко выделяется при нагревании и при температуре 400 °С водорода в хроме практически не остается, тогда как микротвердость хрома при этих условиях меняется незначительно. Как показали наши исследования максимум А на температурной зависимости внутреннего трения электролитического хрома полностью исчезает после отжига в вакууме при 150-200 °С (рис. 1, кривая 2). Эта температура как раз соответствует удалению из электролитического хрома до 80 % водорода. Нами установлено, что пик А в отожженном хроме воспроизводится электролитическим наводоражива-нием образцов в растворах серной кислоты или едкого натрия.

На рис. 1 представлены результаты измерения <2-1(Т) электролитического хрома, полученного из стандартного электролита (2,5МСг03; 0,025ЫН2304; г'к = 60 А/дм2 и ¿эл = 60 °С). При температуре —14 °С обнаружен широкий максимум внутреннего трения А, который при увеличении частоты колебаний образца (~100-1000 Гц) смещается в сторону более высоких температур. Энергия активации, рассчитанная по формуле (2), оказалась равной 0,6 эВ:

АН = ^ьД

т2 - T f

(2)

АН = RT ln —,

(3)

где Т — температура максимума; ю — круговая частота колебаний при температуре пика; к — постоянная Больцмана; к — постоянная Планка, к = 1,65 эВ.

С ростом температуры отжига (кривые 2, 3, 4) фон <-1 электролитического хрома падает и при 900 °С достигает 5 • 10-5. В области низких температур в отожженных образцах электролитического хрома на кривых <2-1(Т) наблюдается небольшой максимум, который не исчезает при отжиге 1200 °С (кривые 2, 3, 4).

Температурная зависимость относительного модуля упругости представлена на рис. 1. Для неотожженного образца хрома (кривая 1) с рос-

том температуры значение модуля упругости, начиная с температуры -120 °С, резко падает, а внутреннее трение быстро возрастает. При температуре 85 °С значение модуля упругости минимально, затем оно возрастает и достигает максимума при температуре, соответствующей высокотемператур-

где Т1, Т2 и /1, /2 — температуры и частоты, соответствующие максимумам; Я — универсальная газовая постоянная.

После отжига в вакууме при температуре 200 °С в течение часа максимум А исчезает (кривая 2).

На высокотемпературной ветви Q-1(Т) при температуре ~570 °С (кривая 1) наблюдается пик В, который с увеличением температуры отжига уменьшается (кривые 2, 3, 4). Энергия активации этого пика была определена по его положению на оси температур [6]:

T

V РК

1

т

1

T

1

T

k

АН

_k_ АН

ln

2 + л/э

2 -J3

-200 -100 0 100 200

Т, °С

Рис. 2. Температурная зависимость внутреннего трения электролитического хрома, подвергнутого наво-дораживанию в 1 н Н2304 при г'к = 1 А/дм2 в течение различного времени (т): 1 — не наводороженный образец; 2 — т = 8 мин; 3 — т = 14 мин; 4 - т = 20 мин

ному пику внутреннего трения. Дальнейшее повышение температуры приводит к незначительному уменьшению модуля упругости.

Относительное изменение модуля упругости отожженного хрома значительно меньше, чем у хрома, не прошедшего термическую обработку, и минимум смещается в область более низких температур (~37 °С).

На рис. 2 представлена температурная зависимость внутреннего трения наводороженного хрома в 1 н Н^04 при ' = 1 А/дм2. С увеличением времени наводораживания пик растет и смещается в сторону более высоких температур (кривые 2, 3, 4). Энергия активации этого пика, определенная по частотному сдвигу, мало отличается от энергии активации свежеосажденного хрома.

Была определена экспериментальная полуширина пика <2-1 из соотношения

(4)

где Т и Т — абсолютные температуры, соответствующие точкам на полуширине максимума с левой и правой стороны.

Полученные значения сравнивали с расчетными, определенными по формуле простого релаксационного процесса

где АН — энергия активации.

Анализ полученных данных показал, что пик зависимости 2-1(!) электролитического хрома слишком широк (3-4 раза) для данного процесса релаксации. По-видимому, в электролитическом хроме наблюдается наложение процессов восходящей диффузии атомов водорода, хаотично расположенных на дефектах кристаллической решетки. Степень насыщенности валентных связей атомов хрома, находящихся на локальных искажениях решетки, различна, а, следовательно, неодинакова их способность к взаимодействию с атомами водорода. В результате энергия активации АН диффузии водорода имеет не одно значение, а целый ряд сравнительно близких значений. Известно, что время релаксации диффузии зависит от температуры:

тг = т0 exP

RT

(6)

Под действием этой силы атомы примеси, перераспределяясь в результате диффузии, достигают равновесного состояния. Равновесная концентрация С в каждой точке рассматриваемого объема определяется классическим соотношением термодинамики

C

1-C

= exp

W Л 'kT

(8)

Таким образом, диффузия водорода будет характеризоваться определенным спектром фг, что очевидно, и является причиной расширения пика внутреннего трения на кривой 2-1(!) электролитического хрома.

Из теории внутреннего трения известно, что деформирование металлов, содержащих примеси Н, С, О, N приводит к появлению пиков на температурной оси 2-1(7), высота которых зависит от концентрации примеси и степени деформации [6]. Положение деформированных пиков на температурной оси < -1 зависит от степени деформации: с ее повышением пик смещается в сторону низких температур.

Проведенные нами исследования позволяют заключить, что пик А на 2-1(Т) электролитического хрома имеет много общего с деформационными пиками <-1 металлов с оцк-решеткой, содержащих внедренные атомы водорода, углерода, азота. Это вытекает из следующего:

1) высота пика А увеличивается с ростом внутренних напряжений в осадках хрома;

2) пик смещается в сторону низких температур при увеличении внутренних напряжений осадков хрома;

3) пик полностью исчезает при удалении водорода низкотемпературным отжигом (200 °С).

Особенность пика А — его смещение в сторону высоких температур при повышении концентрации водорода (рис. 2). Изменение энергии активации релаксационного процесса в данном случае является результатом взаимодействия примесных атомов водорода с дислокациями [7].

Свободная энергия взаимодействия атомов примеси с дислокациями в кристалле Ж определяется как работа, которую совершают напряжения, создаваемые дислокациями, при введении атома примеси в кристалл. Результирующая сила, действующая на атом примеси, определяется по формуле

^ = раЛЖ. (7)

Пусть С0 — концентрация атомов примеси в кристалле вдали от дислокаций. Тогда в случае значений С и С0 можно воспользоваться простым выражением Коттрела

С

Ж = кТЫ С0. (9)

С

Таким образом, при перемещении атома примеси из отдельной точки кристалла в точку, расположенную непосредственно у дислокаций, энергия взаимодействия Ж меняется от нуля до минимального (отрицательного) значения Ж . .

Влияние значения Ж заметно на очень малых расстояниях. Если в кристалл с определенной плотностью дислокаций ввести атомы примеси, то на них будет действовать сила, направленная к дислокации. Увеличение концентрации примесных атомов в кристалле с одинаковой плотностью дислокаций будет уменьшать число активных мест вблизи атома примеси за счет насыщения дислокации примесными атомами, что приведет к смещению пика внутреннего трения в область высоких температур. Подобный эффект мы наблюдаем при наводораживании отожженных образцов хрома (рис. 2).

Электролитические осадки хрома находятся в состоянии, подобном состоянию металлов,

Q-4 03 20

200

150 J

100

ш *

к п.

ш о.

I>

I

ш

Т, °С

Рис. 3. Зависимость внутренних напряжений (1) и высоты пика 2-1 (2) электролитического хрома от температуры электролита: 1 — г = 20 А/дм2; 2 — г' = 60 А/дм2

подвергнутых низкотемпературному упрочнению. Внутренние напряжения электролитического хрома могут достигать значительной величины и зависят от режима хромирования.

На рис. 3 представлена зависимость величины низкотемпературного пика и внутренних напряжений от температуры электролита. Как следует из рисунка, с ростом температуры электролита внутреннее трение резко возрастает, достигая максимального значения при температуре 54 °С, затем также резко падает. Аналогичная зависимость наблюдается и для внутренних напряжений. Температурная зависимость внутренних напряжений в электролитическом хроме была определена методом гибкого катода. Измеряли кривизну тонкой стальной ленты при осаждении на нее хрома с одной стороны. Аналогичные опыты были проведены другими исследователями [1]. При этом было установлено, что значение внутреннего напряжения при соответствующем режиме электроосаждения для хромовых покрытий превышает 100 кг/мм2.

Из литературных источников известно, что применение нестационарных режимов при электролизе способствует изменению физико-механических свойств металлических покрытий. В настоящее время проводятся широкие исследования по изучению влияния различных форм периодического тока на электрокристаллизацию многих металлов и сплавов [8].

В работе [8] установлено, что покрытия, полученные при нестационарных условиях хромирования, имеют меньшие внутренние напряжения, большую отражательную способность, практически полное отсутствие сетки трещин и большую износостойкость.

Применение пульсирующего тока с обратным импульсом позволило получить осадки хро-

1200

1100

о о ч

п.

ф

со I-

о

.

1000

900

800

700

0 40

80

120 160

200

240

К,

%

Рис. 4. Влияние коэффициента пульсации на микротвердость осадков хрома, полученных при t = 55 °С и г'к = 80 А/дм2 в электролитах: 1 — универсальный; 2 — сульфатно-кремнефторидный; 3 — сульфатно-кремне-фторидный с добавкой бихромата калия; 4 — сульфатный с добавкой борида титана

ма с различной микротвердостью. Микротвердость хромовых осадков при катодном периоде 6 мин и анодном 5 с составляла 850 кг/мм2, а при увеличении анодного периода до 25 с — 710 кг/мм2. В этой же работе отмечается, что увеличение катодного периода способствует получению хромовых осадков с большей микротвердостью.

Исследования осадков хрома, полученных в различных электролитах, показывают, что их микротвердость в значительной степени зависит от характера тока, применяемого в процессе хромирования (коэффициента пульсации, формы тока и др.). В работе [9] были проведены исследования влияния коэффициента пульсации тока Кп на микротвердость хромовых осадков, полученных из различных электролитов. С увеличением К микротвердость осадков снижалась (рис. 4):

Кп 100 %,

п L

(10)

где I — амплитуда переменной составляющей тока; I — постоянное или среднее значение выпрямленного тока.

Одним из важнейших свойств электролитических хромовых покрытий является их блеск, который косвенно может характеризовать внутреннюю структуру, а, следовательно, и физико-механические свойства. Качество полученного осадка с точки зрения его отражательной способности определяется, в основном, рельефом поверхности, который, в свою очередь, зависит от формы кристаллов, их ориентации, плотности упаковки и степени текстурированности. Блеск электролитических осадков увеличивается с плотностью упаковки. Максимум коэффициента отражения соответствует осадкам, в которых кристаллографическое направление каждого зерна приблизительно параллельно общему направлению оси текстуры. Установлено, что электрокристаллизация хрома импульсным током позволяет увеличить отражательную способность осадков хрома и значительно расширить область получения качественных осадков (по диапазону тока, времени электролиза и рН электролита) без сетки трещин. Было отмечено, что увеличение продолжительности электролиза приводит к ухудшению качества покрытий и образованию сетки трещин.

Влияние посторонних добавок на физико-механические свойства электролитических осадков при нестационарных режимах электролиза исследовано в работе [8, 9]. Авторы отмечают, что изменение только электрического режима питания электролитической ячейки (применение различных форм тока и параметров периодического тока) при прочих одинаковых условиях представляет возможность изменить состав, структуру и физико-механические свойства сплавов. Этому вопросу посвящено мало исследований, что, по-видимому, связано с трудностью

Q-1103

-200 -100

T, °C

Рис. 5. Температурная зависимость внутреннего трения электролитического хрома, полученного из стандартного электролита: 1 — г'к = 55 А/дм2, г = 30 °С; 2 — г = 55 А/дм2, г = 65 °С

Q-1103 10,0

7,5

5,0

2,5

0

-200 -100 0 100

Т, °С

Рис. 6. Температурная зависимость внутреннего трения электролитического хрома в зависимости от температуры отжига, т = 2 ч: 1 — неотожженный хром; 2 — отожженный при 70 °С; 3 — отожженный при 120 °С; 4 — отожженный при 150 °С

изучения переходных процессов в приэлектрод-ном пространстве при нестационарных режимах электролиза.

На рис. 5 представлены температурные зависимости 2-1 электролитического хрома, полученного при г = 55 А/дм2 и температурах электролита 35 °С (кривая 1), 65 °С (кривая 2). С ростом температуры электролита пик 2-1 возрастает и смещается влево по оси температур. В результате анализа экспериментальных данных установлено, что пик А электролитического хрома, полученного при режимах блестящего хромирования, расположен выше и левее по оси температур, чем для хрома, полученного при режимах матового хромирования.

С целью выяснения влияния термообработки на положение и высоту пика А были проведены измерения на образцах, полученных при г'к = 50 А/дм2 и температуре электролита 30 °С. Результаты представлены на рис. 6. Высота и положение пика по оси температур сильно зависят от температуры отжига, но ширина его остается примерно постоянной (рис. 6, кривые 1, 2, 3). Пик полностью исчезает при температуре отжига 150 °С в вакууме в течение двух часов. Повышение температуры отжига приводит к уменьшению относительного изменения модуля упругости.

Абсолютное значение модуля упругости при изгибных колебаниях определяется выражением

/4

Е = 38,34 • 10-5 Р-у/2, (11)

ё ь

где р — плотность; g — ускорение силы тяжести; I — длина образца; к — толщина образца; / — собственная частота образца.

Из формулы видно, что основную погрешность при подсчете абсолютного значения модуля упругости внесет точность определения линейных размеров образца. С целью уменьшения погрешности измерения линейных размеров производили с помощью микроскопа МИМ-7. Так как плотность электролитического хрома меньше, чем металлургического хрома, и зависит от условий электролиза, то значение р для расчетов брали с учетом режима электролиза и дальнейшей термообработки образцов. Это позволило снизить абсолютную ошибку при определении значения динамического модуля упругости.

Т, °с

Рис. 7. Влияние температуры отжига на относительное изменение модуля упругости электролитического хрома, полученного из стандартного электролита: 1 — гк = 100 А/дм2, г = 35 °С; 2 — г = 100 А/дм2, г = 65 °С

На рис. 7 показано влияние температуры отжига на относительное изменение модуля упругости электролитического хрома, полученного при г'к = 100 А/дм2, температуре электролита 35 °С и 65 °С. С повышением температуры отжига модуль упругости возрастает, его абсолютное значение составляет ~13800 кг/мм2 при 35 °С и ~17500 кг/мм2 при 65 °С. После отжига в течение часа при температуре 900 °С значения модулей упругости для обоих режимов электролиза сравнялись — 26900 кг/мм2.

Таким образом, с помощью метода внутреннего трения удалось установить:

■ взаимосвязь количества поглощенного водорода с режимами получения осадков хрома;

■ природу водородного пика, а также величину его смещения по оси температур, связанную с концентрацией поглощенного водорода;

■ взаимодействие водорода с металлом происходит по дефектам структуры электролитического хрома и при удалении этих дефектов в результате отжига водородный пик на кривой внутреннего трения не реализуется;

■ ширину водородного пика характеризует механизм взаимодействия водорода с различными дефектами структуры;

■ значение энергии активации методом резонансных измерений.

Поэтому мы считаем, что использование метода внутреннего трения для изучения свойств электролитических покрытий дает возможность получить дополнительную информацию не толь-

ко о механизме взаимодействия водорода с металлом, но и позволяет интерпретировать экспериментальные результаты в зависимости от технологических параметров процесса.

Список литературы

£

1. Шлугер М. А. Ускорение и усовершенство- £ вание хромирования деталей. М.: Машгиз, 1961. £

2. Шлугер М. А., Ионычева Н. С. Катодный и процесс при электролитическом осаждении спла- | вов хрома с селеном и теллуром и свойства по- а лучаемых покрытий / / Получение чистого хро- £ ма и его сплавов и применение их в современ- | ной технике: Всесоюзное совещание. Киев: ^ Наукова думка, 1969. С. 42-43.

3. Маккей К. Водородные соединения метал- 0 лов. М.: Мир, 1968.

4. Трепнел Б. Хемосорбция. М.: Иностранная литература, 1958.

5. Салли А. Хром. М.: Металлургия, 1971.

6. Криштал М. А., Пигузов Ю. В., Головин С. А. Внутреннее трение в металлах и сплавах. М.: Металлургия, 1964.

7. Фридель Ж. Дислокации. М.: Мир, 1967.

8. Озеров А. М., Кривцов А. К., Хамаев В. А., Фомичев В. Т., Саманов В. В., Свердлин И. А. Нестационарный электролиз. Волгоград, 1972.

9. Молчанов В. Ф. Хромирование в саморегулирующих электролитах. Киев: Техника, 1972.

НОВОСТИ НА

ТЕХНИКИ

V WW ш

ПОРТАТИВНЫМ ВОДОРОДНЫЙ ЭЛЕКТРОГЕНЕРАТОР AIRGEN

После каскадного отключения электричества в США в августе 2003 года миллионы американцев выяснили две вещи: оказывается, можно провести весь вечер дома без телевизора, а запасные батарейки для сотовых телефонов могут вдруг оказаться предметом первой необходимости.

Для тех, кто хочет чувствовать себя уверенно в любой чрезвычайно ситуации, компания Coleman создала электрогенератор AirGen. AirGen способен обеспечивать 1 кВт электроэнергии на протяжении 8 часов за счет одного бака водорода.

AirGen — экологически чистый электрогенератор. В процессе работы он выделяет лишь пар и тепло, что позволяет использовать его в жилых помещениях, а маленькие габариты позволяют уместить AirGen под офисным столом. Купить можно уже сейчас за 5995 долларов.

Источник: mignews.com.ua