Время и вакуум неразрывная связь Текст научной статьи по специальности «Математика»

Время и вакуум - неразрывная связь Романенко В.А.

Романенко Владимир Алексеевич / Vladimir Alekseevich Romanenko - ведущий инженер-конструктор Нижнесергенский метизно-металлургический завод, г.Ревда

Аннотация: изложены основы теории времени, где время выступает в двух ипостасях, связанных между собой. Изложена теория вакуума. Показано, что вакуум может обладать как гравитационными, так и антигравитационными свойствами. Излагается связь уравнений времени с уравнениями вакуума.

Ключевые слова: время, вакуум, вектор времени, дуальные уравнения, вакуумное ускорение, планкеон. Keywords: time, vacuum. vector time, dual equation, vacuum acceleration plankeon.

В стандартной модели эволюции Метагалактики за начальную точку отсчета времени в нашей Вселенной принимается Большой Взрыв. При этом предполагается, что до него все пространство-время-вещество-поле было сосредоточено в 3-мерном объеме, сравнимом с размерами объема Планка. Объем представляется в виде раскаленного до немыслимых температур шарика. По неизвестной причине он взрывается, и вся субстанция, сосредоточенная в нем, начинает выходить наружу. Закономерности ее выхода принято описывать уравнением Фридмана без космологического члена.

Таков общий сценарий, принятый в стандартной модели в настоящее время. Но верен ли он? Рассмотрим, может ли материя всей Вселенной образоваться из объема Планка. Оказывается, не может. Его просто не хватит для ее размещения. В самом деле, если рассматривать объем как черную дыру с гравитационным радиусом £0 = 2М1 ййО/п2 = пг (/ /Гг . то масса материи равна половине массы Планка

М. йй = да, /2 1-10 77. Дальнейшее применение гравитационного уравнения Эйнштейна предполагает, что масса материи включает в себя все элементарные частицы и является постоянной величиной. Только в этом случае начинает выполняться закон уменьшения плотности вещества обратно пропорционально

квадрату времени, начиная от гигантской плотности Планка р{) □ 1093 а/т 3 до сегодняшнего значения, равного />„. □ 10~30а/т 3 [1,с.218]. Но достижение такой плотности связано с наличием во Вселенной

массы, которая, конечно же, намного больше массы Планка. Сразу же возникает первый вопрос: откуда в Метагалактике взялось столько материи, если она не была сосредоточена в первоначальном объеме?

Кроме того, раз происходит расширение 3 -мерного шарика во времени и пространстве, то, по крайней мере, должно существовать еще одно пространство, в котором происходит этот процесс. Отсюда второй вопрос: раз по определению все пространство-время сосредоточено в черной дыре Планка, то откуда берется дополнительное пространство?

Ответов на эти вопросы современная физика дать не может.

Поиску ответов на них автор посвятил 30 лет исследований. Была создана теория времени, а, затем и теория вакуума. Обе теории оказались связанными друг с другом. На их основе и были получены ответы. В данной работе изложены основы обеих теорий.

Теория базируется на дуальных уравнениях времени. Для их вывода предлагается рассматривать время как вектор t в 2-мерной системе координат (//, Т . Здесь под Ц/ — / / П понимается собственное время

пространства, а под т = 5 / с - собственное время. Координатные оси взаимно перпендикулярны друг другу и образуют прямоугольные проекции вектора времени. Будучи умноженным на скорость света, вектор времени будет определять проекции на пространство и собственное время, образующие непрерывный пространственно-временной континуум. Модуль вектора определяется по теореме Пифагора. В этом случае, мы имеем дело с тангенциальным уравнением темпов при условии выполнения

постулата: сИ / с1т = 1:

Дуальное уравнение получено для положительного направления вектора времени, взятого со знаком плюс и расположенного в первом квадранте. Аналогичное уравнение может быть получено для отрицательного направления времени, взятого со знаком минус. В этом случае темпы являются обратными величинами и возникают одновременно.

1.Введение

2.Краткая теория времени

(2.1)

ёу/

где Ц/ = —— есть прямой темп времени, изменяющийся во времени т . ёт

Вектор t можно рассматривать в виде радиус-вектора в полярной системе координат t, <р . Связь между координатами декартовой и полярной систем задаем формулами: f = t cos (р. '// = / sin (р , l¡/lT=tg<p.

Из дуального уравнения прямого потока следует и дуальное уравнение для обратного потока. Для доказательства, возводим в квадрат обе части (2.1) и используем тригонометрическую функцию тангенса. В результате приходим к тангенциальному уравнению темпов:

V 2Угд

- = tg(p = --— (2.2)

Г

Оно преобразуется к квадратному уравнению: Víd2+2(ctg(p)víd-\ = 0

После его решения, возникает два выражения для темпов:

Vi 61 = Vl62 = Угаб = -<*g^

(2.3)

Первый корень соответствует прямому темпу, второй - обратному темпу. Связь темпов выражается теоремой Виета для корней квадратного уравнения.

1 • о 2*

Vl6Víá6=-\, Vld+Víá6=-2ctg(P = -— (2.4)

Наряду с тангенциальным уравнением, имеет место и дуальное синусоидальное уравнение темпов. Для этого постулат нужно использовать в виде dv / dt = 1. В результате приходим к нужному результату:

„ , F2-Г ~ dw ~ .

z=±^t -у/ =t-y/— = t-y/y/ió

(2.5)

где ц/ = dцr / сИ есть прямой темп времени, изменяющийся во времени I .

В нем уже автоматически возникает не евклидова, а псевдоевклидова метрика с интервалом собственного времени, применяемом в специальной теории относительности.

Возводя обе части уравнения в квадрат и преобразовывая, приходим к синусоидальному уравнению темпов:

¥

яп <р = - = --—

I 1 + у/1д2

Для того чтобы выявить наличие второго темпа, приводим его к квадратному уравнению:

ц/1й ---+ 1 = 0

После его решения находятся два корня: Гг62 =Ч/1а6=СШ^1

(2.6)

Они удовлетворяют теореме Виета: 2 . .

Гт + ¥гб2 = --; УтУм =1 (2,7)

ЭШ (р

Как видим, первый и второй темпы являются положительными взаимообратными величинами, имеющими одинаковые знаки.

Сам постулат теории времени, в свою очередь, является дифференциальным уравнением. Уравнение,

интегрируемое при начальных условиях / и Т = 0, приводит к решению в виде линейной функции.

Подставленное в левую часть (2.1), оно приводит к появлению прямого темпа Ц/—1{)!ц/ и возникновению параболического решения в виде левой параболы:

(2.8)

При таком решении время описывается функцией:

t =

(2.9)

Его можно изобразить в виде вектора, выходящего из фокуса (см. рис.1). Из полученных уравнений можно выделить еще одну функцию времени в виде:

г =

tn

l0 (2.10)

Ей можно сопоставить новый вектор времени t, выходящий из вершины новой параболы. Он определен в системе координат (т,Ц/ ). В этой системе координата if/ одинакова для обоих векторов, а

координата т Ф т . Вершина параболы совпадает с фокусом левой параболы, и мы имеем выход из одной точки двух различных векторов времени.

Связь между ними устанавливается с помощью полярных систем координат. Для вектора t они приведены выше, а для вектора t имеют вид: г = t COS ОС. ц/ — t sin ОС. Между углами имеет место зависимость (р — loe. После преобразований полученных функций (2.9) и (2.10) оба вектора оказываются связанными формулой: t = 2t cos а (2.11)

Она может быть получена и из теоремы косинусов при условии, что вектор t — оа является

падающим вектором, переходящем в отраженный вектор t = ab , а вектор / = oh. или вектор длительности, соединяет их начало и конец, образуя треугольник времени. Их расположение показано на Рис.1.

Рис.1

Такое поведение векторов может быть сопоставлено с определением синхронной системы отсчета, в которой синхронное время определяется по формуле, предложенной Эйнштейном и имеющей вид [З.с.61]:

2

Из нее следует указанное равенство падающего и отраженного отрезков времени:

К

Соединяя их вектором длительности, получаем треугольник I аЬ . Применяя теорему косинусов, приходим к формуле (2.11).

З.Краткая теория вакуума

Полученные дуальные уравнения темпов являются следствиями вакуумных уравнений. Их вывод приведен ниже.

Для установления закономерностей будем характеризовать первичный вакуум его главными параметрами - пространством и предельной скоростью распространения сигнала в пространстве. Т.к. пространство характеризуется протяженностью, то она может быть охарактеризована некоторым

пространственным 3 -интервалом I = о2 + у2 + г2 , который описывает его геометрию в виде 3 -шара. Интервал может быть выражен через собственное пространственное время у/ и предельную скорость в

пространстве вакуума, равную скорости света с .1 = СЦ/. Через собственное время можно выразить переменную массу вакуума и его объем, применив следующие формулы: т О т...С

■ = ц/ или —^— = с2

г 1 i

(3.1)

где G - переменная тяготения вакуумных частиц.

Первая формула описывает связь массы вакуумных частиц с гравитацией и является, по существу, формулой, определяющей переменный гравитационный радиус черной дыры, выраженный через собственное пространственное время. Таким образом, вакуумная область представляет собой область пустоты, скованной внутренними гравитационными силами в 3-хмерном объеме. Эти силы значительно превышают гравитационное взаимодействие, полученное через константу тяготения в длине Планка.

Отличие выражается переменной G , отличной от коэффициента тяготения Ньютона, обозначаемом через G . Из (3.1) находим массу и объем вакуума.

си/ 4,4

Ут=-п1ъ=-п{су)ъ (3.2)

Ст j j

т.е. объем вакуума - это 3-хмерный объем шара.

Массу и объем связываем через постоянную плотность 3-мерного вакуума формулой:

т.,.

pv = аае = const

-п? 3

(3.3)

Подставляя в формулу введенные выражения и, преобразовывая относительно Ц/ , получаем:

(// =

1

^л&Ръш

(3.4)

Как видим, собственное пространственное время в вакууме выражается через постоянную плотность и

переменную тяготения О, которая имеет смысл коэффициента тяготения. В дальнейшем ее будем называть параметром тяготения.

Параметр тяготения свяжем с дополнительной координатой, массой и скоростью, записав его формулу в виде:

в=J—

та

(3.5)

где J есть координата, дополнительного измерения, вдоль которой изменяется коэффициент тяготения;

Мс - постоянная масса частицы нового измерения. Тогда формула (3.1) с учетом (3,5) преобразуется к виду: /

тааё = >11С, -

(3.6)

Из нее видно, что масса вакуума является функцией от двух переменных I и J .

Кроме того, ее можно выразить еще через одно измерение. Вывод следует из формулы плотности вакуума:

__иис __иис __иис

¥ ~ 4 Г ~ 4 Т3 ~ 4 ~ ,

г' Г У' Г'-'-

(3.7)

Г I3 I2 I

где / = —- =---=- есть новое измерение вакуума.

/0 /0 /0 /0

Выразим его из плотности следующим образом:

т0О

7_ тааё _ тааЛ _ _ Ч _ ,3

4 , 2 4 , 3 4 , 3 с2 4 ,3 с2 -лру-'о -яРу-10 -лрг-10 -пРу-к

~ 4 ,3

где т0 = — 7гру10 есть постоянная вакуумная масса, входящая в 3-мерный шаровой объем.

Свяжем все три измерения. Подставляя в (3.6) формулу (3.8), получаем после преобразований геометрическое уравнение гиперболического параболоида:

(3.9)

т(О0

где ./—--— есть постоянный параметр измерения ./ .

с

Т.о. пространственный интервал I с точки зрения теории вакуума является одним из направлений многомерного вакуума. Аналогично рассматривается связь временной координаты вектора длительности с

координатой J. Подставляя функцию / из (3.7) в (3,9), получаем после преобразования гиперболическую зависимость:

_ /о ' Ьо

о

3 (3.10)

Из нее следует зависимость интервала I от J :

12-1

* Г\ »Л.

2 _ о 'оа

11 =

J

(3.11)

Гравитация вакуума как следствие тангенциального уравнения

Вакуум представляет собой субстанцию, находящуюся в постоянном изменении. Оно может быть исследовано с помощью методов математического анализа, примененных к функции (3.4) .Запишем функцию (3.4) в виде:

4 , 1

з тч' =г

После дифференцирования, приходим к производной: (Ю 8 ~2 8 ~2 тш 2О тш6

-=--7Г1//Ору=--Лу/О --=---(3.12)

йу/ 3 3 4 ^3 3 п I

Т —лпщ

3

Полненное уравнение есть вакуумное уравнение во времени ///. Из него может быть получена формула ускорения, создаваемого вакуумом в этом времени: а... = = ПйС= тшО

ше йцг 2С йу/ I2 (3.13)

где (Ь>¥ — с!(г есть дифференциал пространственной скорости.

Переменную С можно связать с собственным временем Т , являющимся проекцией падающего вектора I . Сначала найдем связь т су/. Преобразуем формулу (3.3) к виду левой параболы (2.8):

~ 00 V 1

т н—— = ■ -

-Я0О РгшЪ

2 2вп 8 3

После дифференцирования, приходим к производной:

^ = --пв(ръ, ,& = = ~2в0 ^

~ 0' Зше ^ 0 /I 0 /3

ат Ъ 3 4 з /

-= ——= (3.14)

I - ^ О'Заае ~ 0 л 0

'я-/3 3

Полненное дифференциальное уравнение есть вакуумное уравнение во времени т . Из него может быть выведена формула гравитационного ускорения, создаваемого вакуумом в этом времени:

с/\> I с/(~1 т.,.О

а...=—- =---=--(3.15)

ше йт 20оО с1т I

где

, / (¡О п (¡О

6/1', =

Здесь: 1 = щ/ = П г (см.(3.4)).

14 ^

\ ^ г аае

Выразим дифференциал V, через дифференциал скорости (3.13):

, I йО I п йО^ I

ау. ---— = — (---—) = — а\ш

1 2б>0 О пв0 2 О пв0 4

(3.16)

Находим зависимость скорости V от О , преобразовав дифференциал к виду:

«ч=■

¿Кг

2<9Г

Интегрируя, получаем:

п гс1С

= ' .)~ =

С2 а

2в„

4

_1

^ ЖРзааё

-0 \\ПРъааР

-ш01 + С

(3.17)

где С есть постоянная интегрирования, О) 0 = в0 есть частота вращения.

Как видно из формулы, при с = о , скорость является линеинои скоростью вращения.

Условие получается при нулевых начальных значениях \'г =

Пусть — <111 с1т . Тогда имеем дифференциальное уравнение: (¡1

V, = — = -сол

Г 7 ~ и

ат

Его можно выразить, через величину обратного темпа . _ Ут _ йцг _ у/

п ат 30

(3.18)

Т.к. правая часть (3.15) гравитационного ускорения во времени т совпадает с правой частью (3.13) гравитационного ускорения во времени у/ , то можно записать следующее дифференциальное равенство:

а... =

аае

с!т ёц/

3

4

V

4

0

Из него следует функция прямого темпа: _ с!у/ _ йуц/

16 (1т (IVI

Подставляя отношение дифференциалов скоростей из (3.16), получаем: 1д (1т ск{ I у/

(3.19)

Т.о. темп является функцией, обратной величине у/ .

Связь прямого и обратного темпа подчиняется формуле суммы темпов (2.4), характерной для тангенциального уравнения. Из него заключаем, что гравитационное притяжение между частицами вакуума подчиняется тангенциальному дуальному уравнению. Если в функцию суммы подставить прямой темп (3.19), то получаем после преобразования левую параболическую функцию (2.8). Она может быть преобразована к тангенциальному дуальному уравнению (2.1). Полученный результат говорит о том, что тангенциальное уравнение является следствием гравитации вакуума.

Антигравитация вакуума как следствие синусоидального уравнения

Кроме гравитационного взаимодействия, вакуум может оказывать антигравитационное отталкивание. Следствием такого поведения является синусоидальное уравнение.

Для доказательства преобразуем дифференциальное уравнение (3.14) к антигравитационному (положительному) ускорению в вакууме во времени Ц/ :

- = = п сМЭ = т^О = с2

** (¡у/ 2(5 йу/ 12 /

(3.20)

п йО

где dv = -

* 2 G

Переменную G можно связать со временем, t . Покажем связь t су/. Для этого преобразуем формулу (3.4) к виду:

~_%=уг _ 1

2 вп 8( 3

После дифференцирования, приходим к производной:

Щг = = (3.21)

ft 3 ° Зше 3 ° 4^3 0 /3

3

Преобразуем ее к ускорению во времени t :

- =f^L =__/ dG _ mmG

m (ft 20OG dt 12 (3.22) где

I dG n dG

Выразим уравнение через формулу дифференциала скорости (3.20). Подставляя, получаем: _ п dG 1 , п dGN п , / , и о-п

=--1. =-1. =-1. dvw=TTdvv ( '

Щ\клРъшс eo\hm^G

о

^ ' iaae " ° "V 3 ' ^^ ~ ° "V 3 "

Находим зависимость скорости от G , преобразовав к виду: п dG

dv= -

Интегрируя, получаем:

- п ¡¿О п п (3.24)

V, =--. • ]—= —. О 2 +С =—. + С = — + С = о0/ + С у 7

Щ^Рше & ЯРшР "

где С есть постоянная интегрирования, со 0 = 6{) 1 есть частота вращения. Из формулы видно, что при С = О, скорость является линейной скоростью вращения. Условие получается при нулевых начальных значениях \'г — 0, / — О _ с11

Пусть V, = . Тогда имеем дифференциальное уравнение:

Л

_ сИ ,

Его можно выразить, через величину обратного темпа: . ут с!у/ (//

Угад = ~= ~~=

П си Л*0

(3.25)

Т.к. правая часть (3.22) антигравитационного ускорения во времени / совпадает с правой частью (3.20) антигравитационного ускорения во времени у/, то можно записать следующее дифференциальное

равенство:

_ _ ^

®ааё /Г т

и! а у/

(3.26)

Из него следует функция прямого временного темпа: _ с/1// _ ¿Ду

Подставляя отношение дифференциалов скоростей из (3.23), получаем:

С1у _ _ пв0 £ I

(3.27)

Как видим, темп является функцией, обратной величине у/ .

Связь прямого и обратного темпа устанавливается на основе синусоидального уравнения темпов (2,7): 2 21

У,д + Уш = -- = — ' У16 ■ УI ад = 1

81П (р ЦТ

На основании чего, заключаем, что антигравитационное отталкивание между частицами вакуума подчиняется синусоидальному дуальному уравнению (2.5).

Если подставить в функцию суммы темпов прямой темп, то получим конкретный вид параболической функции (2.9). Она может быть преобразована к синусоидальному дуальному уравнению (2.1). Полученный результат говорит о том, что синусоидальное уравнение является следствием антигравитации вакуума во времени падающего вектора.

Гравитация вакуума во времени длительности

К сожалению, современная физика не знакома с разделением на падающее время и время длительности. В науке основным свойством времени является его длительность. Поэтому все физические теории строятся на этом параметре. Рассмотрим теорию вакуума с позиции длительности. Как уже говорилось выше, вектор длительности описывает параболу (2.10) с вершиной находящейся в фокусе левой параболы. Для него характерно наличие собственной временной координаты Т . А также наличие пространственной временной координаты у/ , совпадающей с координатой падающего вектора времени. Относительно этих координат и будем выражать вакуумные уравнения. Начнем с уравнения (3.12), преобразуем его к ускорению во времени у/ :

Л, -С М(~] -

ш а 2&ёу/ I2

(3.28)

Уч='

MG

где duy = G —p- есть дифференциал пространственной скорости.

Параметр G можно связать с собственным временем т, являющимся проекцией вектора длительности t. Сначала найдем связь т с ///. Для этого преобразуем формулу (3.4) к виду параболы (2.10):

1

0

вп 4

3

(3.29)

После дифференцирования приходим к производной:

— = --я0оА .М2 (3.30)

йт 3 оУзт 3 0 4^з 0 /3

Полненное уравнение есть вакуумное уравнение во времени т . Из него может быть выведена формула ускорения, создаваемого вакуумом в этом времени:

™ 1 ^ _ тш°

—-— (_Г" —

аае а

(3.31)

dr 60G2 dr

где du, = (}—есть дифференциал скорости во времени т .

е0о2

Выразим дифференциал и( через формулу дифференциала скорости и,;/ (3.28):

, С1 ёС 21 21 , аи, =--=г— =-(Сг—=г-) = —аи,,

' в0С2 пв0 2С2 £0

(3.32)

Находим зависимость скорости и( от С , преобразовав дифференциал к виду: ^ _ ^ , 21 с1Сг _ 2РКт (1& _ 2я(7 (1& Ы,= ~вп~& = „ /4 = = „ /4

Интегрируя, получаем:

2ПО гсКЭ 2Ю ^ 4Ю ^ 4С , ^ (3.33) и, =-. • I—- =--. (7 2 + С =--. - + С =---I + С

где С есть постоянная интегрирования, 4 есть угловая скорость. Как видно из формулы, при

с = о

, скорость является переменной скоростью вращения. Условие получается при нулевых начальных значениях Кт

= о, / = о

ш

Пусть и( =-. Тогда имеем дифференциальное уравнение:

dт

а п/

и{ - — = -111

dт

(3.34)

Его можно выразить, через величину переменного обратного темпа, существующего во времени т : ., _ ит _ dц/ _ 4С у/ 1ад п йх 3(5 <90

(3.35)

Эта величина темпа переходит в измерение / (см. (3.7)).и принимает простое выражение:

/

_ит _ АС у/ _ 4 С тшО _ 4 тшО _ 41

Я ¿/г 3(5 <90 3(5 >90с3 3/0с2 3/0 '

Т.к. правая часть (3.28) гравитационного ускорения во времени т совпадает с правой частью (3.31) гравитационного ускорения во времени у/ , то можно записать следующее дифференциальное равенство:

ёи, ¿и

м?=

аае

с!т с!у/ Из него следует функция прямого темпа: , _ йу/ _ Лиц, 16 с1т (1и1

Подставляя отношение дифференциалов скоростей из (3.32), получаем: , _ с{ц/ _ йи¥ _ пв0 _ 0О

1д ёт (1и1 21 2 у/ (3.37)

Полученная функция обратного темпа (3.36) во времени т не подчиняется симметрии, присущей темпу, изменяющемуся во времени т . Причиной этого является непропорциональность темпа щ[йд темпу

Ч'гад ■ Прямой темп со штрихом подчиняется симметрии прямого темпа, т.к. может быть представлен в виде:

„ ., с1иг йу/ вп «Г (¡т ц/ 2

Он является гравитационным темпом и отличается от первой зависимости.

Нарушение симметрии в первом случае между темпами из-за разных времен, в которых они определены, приводит к образованию объединения взаимодействий в поле великого объединения.

Для доказательства решим дифференциальное темповое уравнение (3.36), записав его с учетом (3.7) в виде:

_ dy/ _ ^ di _ 41 _ 41

dz ds 3l0 3 /0 Разделяя переменные и интегрируя при I = /0 и .V = Л',,. приходим к решению: 1 1 4 s 4 sn

212 212 2l0 3 /0 3 3 /3 3 l0

При 1 4 s0

212 210 имеем решение в виде

3 13 3 10

1 4 s 1 8 s

- — —- или - = —-

2 /2 3 /3 3 10 /2 з/03

Откуда:

l2s 3 . 2z3 a£q)

= = sin вои -/0 О ссаи

(3.38)

есть квадрат синуса угла Вайнберга для поля великого объединения [2,с.99].

Формула может быть преобразована с учетом найденного решения дифференциального уравнения темпа (3.37). После интегрирования оно приводится к виду:

/2

S = —

k

(3.39)

Т.о. приходим к уравнению параболы, полученному для вектора длительности. Подставляя в (3.38), получаем отношение 4-мерных объемов:

l2s /4 3 а.(д)

/3 7 4 8 аи гу

'о 'о ° GU

Их можно расписать в виде:

ааи _ае(я) _е\д)

/04 /4 Пс14

Откуда: Ьс

аои _ е\ч)

4

Г I

При /0 = £{) имеем плотность энергии планкеона:

2л 1 тпс2 тпс2 е2(а)

тпс £п-—- =—= —= —^ (3.40)

0 0 4л £0 4ТГ2£03 /4

где ОС(]Г =-- есть константа поляв.о.; Л'4 = 4п2£^ поверхность 4-сферы.

4 71

Т.о. в случае гравитационного воздействия вакуума, ограниченного размерами планкеона, внутри него, во времени длительности, возникает равенство плотностей энергий в 4-мерном пространстве.

Антигравитация вакуума во времени длительности

Аналогичный анализ проведем для антигравитационного вакуума. Для этого в уравнении (3,12) изменим знак ускорения во времени Ц/ в правой части:

уй = С(Ш'" = с = 2т^в

ш а &йц/ 12

(3.41)

„ МО

где аи^ = —( г есть дифференциал пространственной скорости.

Далее, переменную О свяжем по аналогии с собственным временем т , преобразовав формулу (3.3) к виду параболы (2.10) и продифференцировав ее. Выделяем производную:

=—явр .о2 =-тгвп 1^о2 = вп%а2 (3.42)

с1т 3 ° Зше 3 "4^3 0 /3

3

Полученное уравнение есть вакуумное уравнение во времени т . Из него может быть выведена формула антигравитационного ускорения, создаваемого вакуумом в этом времени:

- = 1 ^ _2m.fi

ше с!т в0О2 с/т 12

(3.43)

где б/»( = —2(1 —— сЮ есть дифференциал скорости во времени т . в0О

Выразим дифференциал и через формулу дифференциала скорости и (3.28):

,_ 2(1/ с/() 21 , 21 ,_

аи, =---=-(-О ~ ) = —аи,,

1 6>0 О2 пв0 У О2 ; £0

(3.44)

Находим зависимость скорости и{ от О , преобразовав дифференциал к виду:

/ сКЗ 2РК1 ¿/а 2пО с/(1

= =--1„ =--1Л •—

в, О1 „ /4 ~ О2 п 14

Интегрируя, получаем:

0 Ц^яр^О (Г-

- 24ш .|4=з ™ 6Л>+С =_™ +с = ^/+с (З-45)

вА^Рът & -вЛ-жрът ЪвДА-жр^О 0

Как видно из формулы при С = О, скорость является переменной скоростью вращения с направлением вращения, противоположным ранее рассмотренному случаю.

_ Л

Пусть и( —-. Тогда имеем дифференциальное уравнение:

йт

- Ш о/ и{ - — = Ш

йт

(3.46)

Его можно выразить, через величину переменного обратного темпа, существующего во времени т . Эта величина темпа переходит в измерение / и принимает простое выражение:

п с1т 3О 30 3/0 3/03 (3'47)

Т.к. правая часть (3.43) антигравитационного ускорения во времени т совпадает с правой частью (3.41) антигравитационного ускорения во времени Ц/, то можно записать следующее дифференциальное равенство:

_ _ (Шу

^ аае т т

ат ац/ Из него следует функция прямого темпа:

ф, _ с/1// _ сШу/

16 с!т сШ1

Подставляя отношение дифференциалов скоростей из (3.44), получаем: ф, _ йу/ _ (Шу, _ пв0 _ в0 16 ёт сШ{ 21 2у/

(3.48)

Как и в предыдущем случае, полученная функция обратного темпа во времени т не подчиняется симметрии, присущей темпу, изменяющемуся во времени т . Причина та же. Нарушение симметрии в первом случае между темпами из-за разных времен, в которых они определены, приводит к образованию объединения взаимодействий в поле великого объединения

Для доказательства решим дифференциальное темповое уравнение (3.47),

Разделяя переменные и интегрируя при I — /0, .V = Лп. получаем:

__1 | 1 _ 4 д 4

^^ 3 ^ 3 /д

мт ¿¡у/ 4О у/ 41 413

Сокращая постоянные члены, получаем решение в виде:

-103=-12з 8

Или

— _ - _ 81П иои --

V 8

(3.49)

есть квадрат синуса угла Вайнберга для поля в.о.

Формула может быть преобразована с учетом найденного решения темпа (3.48), которое имеет параболический вид (3.39), как и в предыдущем случае. Подставляя в (3.49), получаем отношение 4-мерных объемов:

/4_з_чш2, _«.(?)

1о 1о ° аи

Их можно представить в виде:

Псаои _ е\ч) I 4 /4

'о 1

При 10 — £0 имеем отрицательную плотность энергии планкеона: 0 0 4ж 10 54 /4

Т.о., в случае антигравитационного воздействия вакуума, ограниченного размерами планкеона, внутри него, во времени длительности, возникает равенство отрицательной плотности энергии планкеона, положительной плотности электромагнитной энергии в 4-мерном пространстве. Этот результат используется в теории горячей Вселенной для ее обоснования. В таком состоянии она представляется в виде раскаленного сгустка, который имеет гигантскую температуру. Решая уравнение Фридмана, исследователи делают вывод о том, что этот сгусток и явился началом расширения Метагалактики. Но из уравнения видно, что массы Планка совершенно недостаточно для образования всей материи Вселенной.

Заключение

На этом автор заканчивает краткое изложение теорий времени и вакуума, оказавшихся тесно переплетенными друг с другом. На их основе была предпринята попытка заглянуть в Великую Пустоту и рассмотреть вопросы взаимодействия хроночастиц. Изучение их поведения привело к формулировке условий возникновения времени и пространства. Выяснилось, что развитие хроночастиц происходит как во времени падающего вектора, так и во времени вектора длительности. Оба вектора описывают параболические кривые. Хроночастицы есть фундамент вселенной, состоящий из пространства и конусов времен. Манипулируя направлениями времен, можно объяснить появление из пустоты видимой материи в двух формах: поля и вещества в пределах конусов времен, а также невидимой материи, находящееся за их пределами и проявляющего себя через гравитацию. Другими словами, можно объяснить мир, основываясь на одной математике, заложенной в рассмотренных теориях. Их характерной особенностью является то, что константы взаимодействий логически вытекают из расчетов, а не вводятся извне, как это принято в современных теориях.

Обо всем этом, автор планирует рассказывать в других статьях.

Литература:

1. КлимишинИА. Релятивистская астрономия. М.: Наука, Гл. ред. физ.-мат. лит.1989.288с.

2. Окунь Л.Б. Элементарное введение в физику элементарных частиц. М.:, 2006.128с.

3. ЯворскийБ.М., ДетлафАА. Справочник по физике. М.: Наука, Гл. ред. физ.мат.лит. 1990.624с.