CC BY
31ISSN 0868-5886 НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ, 2013, том 23, № 4, c. 54-62
= ИССЛЕДОВАНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ЯВЛЕНИЙ
УДК 544.6 + 544.65 + 543.552 + 621.352.6
© А. А. Нечитайлов, Н. В. Глебова, А. А. Томасов, Н. К. Зеленина
ВОЗМОЖНОСТИ МЕТОДА ДИНАМИЧЕСКИХ РАЗРЯДНЫХ КРИВЫХ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ ТОПЛИВНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ ДЛЯ ВОЗДУШНО-ВОДОРОДНОГО ИСТОЧНИКА ТОКА
Исследованы возможности метода динамических разрядных кривых для раздельного исследования активности катализатора и диффузионных свойств каталитических слоев, которые во многом определяют характеристики источника тока на основе воздушно-водородных топливных элементов.
Кл. сл.: метод динамических разрядных кривых, активность катализатора, диффузионные свойства, топливные элементы, источник тока, водородная энергетика
ВВЕДЕНИЕ
Характеристики кислородно-водородных источников тока во многом определяются свойствами твердополимерных топливных элементов (ТПТЭ). Одним из основных методов исследования ТПТЭ, работающих при температурах, близких к комнатной, является метод разрядных кривых. При этом в литературе часто приводят разрядные характеристики, снятые с различной скоростью поляризации — как в динамическом, так и стационарном режимах [1-6]. Принято считать, что при незначительной скорости поляризации (несколько мВ/с) разрядные кривые не сильно отличаются от стационарных. Разрядные кривые, полученные в стационарном режиме (при каждом значении поляризации измеряемую систему выдерживают до стабилизации силы тока) при постоянной обдувке электродных пространств газами заданной влажности, отражают характеристики мембранно-электродного блока (МЭБ) в созданных условиях функционирования. Эти характеристики определяются наиболее медленной стадией общего электрохимического процесса. Для попытки выявления "узкого места" в работе МЭБ интерес представляют динамические разрядные кривые, снятые при различных скоростях поляризации.
В целом известны общие требования, предъявляемые к МЭБ и конструкции топливного элемента (ТЭ). Они предусматривают высокую электрокаталитическую активность катализатора, низкое диффузионное сопротивление каталитических слоев (КС), оптимальную структуру КС с развитой системой нанопор и транспортных пор, обеспечивающую большую концентрацию областей меж-
фазных границ. В части топливных ячеек требования касаются минимизации их электрического сопротивления, улучшения газообмена в КС и оптимизации водного обмена с окружающей средой.
Специфика работы кислородно-водородного топливного элемента с твердополимерной мембраной (ТЭТМ), как известно, состоит в необходимости присутствия в КС воды, обеспечивающей образование двойного электрического слоя (ДЭС), протонную проводимость протонпроводящей компоненты и ионный транспорт между этой компонентой и частицами катализатора. Однако избыток воды в КС резко снижает эффективные коэффициенты диффузии газов, участвующих в электрохимическом процессе, что приводит к падению плотности тока МЭБ. В идеале вода в КС должна постоянно присутствовать в виде тонкой пленки на поверхности катализатора и обеспечивать протекание электрохимического процесса, не создавая большого диффузионного сопротивления газам [7]. Вместе с тем вода является продуктом реакции, т. е. выделяется в процессе функционирования ТЭТМ. Таким образом, для стабильного функционирования МЭБ на высоком уровне плотности мощности необходимо поддерживать точный материальный баланс по воде [8-10] — отводить из сферы реакции строго определенное количество воды.
Для эффективного использования катализатора следует подбирать такую его загрузку, чтобы электрохимический процесс в МЭБ проходил при соизмеримых величинах скоростей реакции на поверхности катализатора и скоростей внешней и внутренней (в КС) диффузий, что реализуется при работе в области смешанной кинетики. Избыточная загрузка катализатора не приводит к суще-
ственному увеличению плотности мощности, т. к. плотность тока будет ограничена диффузионными процессами. В связи с этим возрастает роль структурных и диффузионных свойств КС.
Целью работы явилось исследование возможностей метода динамических разрядных кривых для раздельного исследования активности катализатора и диффузионных свойств КС, которые во многом определяют характеристики источника тока на основе воздушно-водородных топливных элементов.
НЕКОТОРЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СООБРАЖЕНИЯ
Как известно, для кислородно-водородных топливных элементов в силу существенного (на несколько порядков) различия плотностей токов обмена катодного и анодного процессов характер разрядной кривой (вольтамперной характеристики, ВАХ) определяется процессами, происходящими на катоде, поэтому в работе исходили из рассмотрения катодной стороны как лимитирующей.
На рис. 1 приведена характерная разрядная кривая (ВАХ) кислородно-водородного МЭБ и схема энергетических потерь [11-18].
ВАХ имеет четыре четко выраженных участка:
I — необратимые потери напряжения, связанные со смешанным потенциалом в результате паразитных реакций (необратимая поляризация — ^1Г);
II — активационное падение напряжения на аноде и катоде, (активационная поляризация — nacta, nactc); III — область омического падения напряжения (омическая поляризация nohm); IV — область концентрационного падения напряжения (концентрационная поляризация ncon).
Таким образом, напряжение ячейки — Ecen описывается соотношением:
ECell = ETheor Ц1Г ^act ЦоЪт Ца
(1)
Каждое из четырех типов перенапряжения выражения (1) дает вклад во всем диапазоне ВАХ, но основной и определяющий вклад в ВАХ, как правило, эти слагаемые дают на соответствующих участках.
Отклонение от стационарного режима функционирования (при скорости поляризации V больше нуля) — характер ВАХ должен измениться за счет изменения концентрационной поляризации. Согласно [19], в общем случае величину плотности тока без учета необратимых и омических потерь можно описать уравнением (2), основанным на соотношении Батлера—Фольмера:
I = L
У
Л
1--
I ^
lim
■ exp
а -ц-n■F
1--
I ^
lim
\ ( ■ exp
RT
(1 -а}-ц-n ■ F^ RT
(2)
где I и 10 — плотности тока ячейки и тока обмена соответственно; и — плотности предельных диффузионных токов прямой и обратной реакций соответственно; а — коэффициент перехода; п — перенапряжение; п — количество электронов, принимающих участие в реакции; F — постоянная Фарадея; R — универсальная газовая постоянная; Т — абсолютная температура. Пред-экспоненциальные множители могут быть описаны через соответствующие концентрации (3, 4):
Рис. 1. Типичная вольт-амперная (поляризационная) характеристика МЭБ на основе прото-нообменной мембраны [12]
I
1 --
j ^
lim У
со
с,
Ox v
1 --
j ^
lim У
с
Red
s
с
Red
v
(3)
(4)
где С°х и С°х — концентрации окисленной формы вещества (кислорода) у поверхности катализатора и в объеме соответственно; С^еА и — концентрации восстановленной формы вещества (воды, перекиси водорода) у поверхности катализатора и в объеме соответственно.
В стационарном режиме без учета конвекции и миграции концентрация веществ у поверхности катализатора определяется разностью скоростей диффузии (приток реагента из объема к поверхности, уход продуктов в объем) и реакции на поверхности катализатора (расходование реагента, образование продукта). В случае существенного превышения скорости реакции над скоростью диффузии (активный катализатор в достаточном количестве) общую плотность тока лимитирует диффузия, и наоборот.
В динамическом режиме характер зависимости 1(щ) меняется за счет четырех факторов.
Во-первых, при увеличении скорости поляризации происходит все большее отклонение приповерхностной концентрации реагентов от стационарной, т. к. поляризация опережает изменение концентрации.
Во-вторых, появляется дополнительный ток разряда емкости ДЭС, описываемый соотношением (5):
с=dQ=1,
dE v
(5)
где C — электрическая емкость; Q — заряд; E — потенциал; i — сила тока; v — скорость поляризации.
В-третьих, появляется дополнительный ток за счет разряжения псевдоемкости адсорбированных на поверхности катализатора атомов.
В-четвертых, появляется дополнительный ток за счет Red—Ox процесса поверхностных групп атомов на углеродном материале КС, обычно это хинон-гидрохинонное равновесие [22-24].
Таким образом, при переходе в динамический режим с увеличением скорости поляризации вклад диффузионной составляющей ВАХ уменьшается, в то время как вклад реакции на поверхности катализатора (реакционной составляющей) возрастает и появляются дополнительные составляющие — токи, связанные с емкостями.
Оценим плотности тока, связанные с емкостью ДЭС и с псевдоемкостями для скорости поляризации, например, 500 мВ/c.
В обычном катодном каталитическом слое загрузка углеродного материала на 1 см2 видимой поверхности КС составляет ~2 мг. При удельной площади поверхности ~200 м2/г (удельная площадь поверхности углеродной сажи типа Вулкан XC-72 без учета потери поверхности при формировании КС) площадь поверхности углеродного материала составляет 1000 см2. Учитывая удельную емкость ДЭС углеродной сажи типа Вулкан XC-72, равную 15 мкФ/см2 [20], емкость одного квадратного сантиметра видимой поверхности КС составит 0.015 Ф. Это при скорости поляризации 500 мВ/с соответствует плотности тока 7.5 мА/см2.
Плотность тока, связанного с десорбцией кислорода с поверхности платины, можно оценить исходя из известной величины заряда, необходимого на десорбцию кислорода с 1 см2 поверхности платины. При степени заполнения поверхности кислородом, равной 1, он равен 420 мкКл [13, 21]. Десорбция атомов кислорода происходит в диапазоне электродных потенциалов ~600 мВ. Таким образом, при скорости поляризации 500 мВ/с плотность тока составит 0.35 мА/см2 (электрохимически активной поверхности платины). При обычной загрузке платины 1 см2 видимой поверхности катодного каталитического слоя содержит платину с площадью электрохимически активной поверхности ~100 см2. Таким образом, плотность тока десорбции атомов кислорода составит 35 мА/см2 (видимой поверхности катодного КС).
Добавочная плотность тока, связанная с хинон-гидрохинонным Red—Ox равновесием обычно составляет около 0.1 от тока десорбции атомов с поверхности платины [22-24].
Характерные величины плотности тока реального МЭБ составляют сотни мА/см2. Таким образом, при характерных величинах плотностей тока кислородно-водородных МЭБ, вклад емкостных и псевдоемкостных токов в измеряемую плотность тока при скорости поляризации до 500 мВ/с относительно невелик и составляет в худшем случае ~10 %.
Следует также отметить, что соотношение плотностей тока реакции восстановления молекулярного кислорода на катоде, предельного диффузионного тока и емкостных токов зависит от содержания платины в материале, диффузионного сопротивления КС и концентрации групп атомов, способных принимать участие в электрохимическом процессе. Очевидно, что при уменьшении доли платины в материале возрастает вклад емкостных токов в измеряемую плотность тока.
ЭКСПЕРИМЕНТ
Исследовали образцы МЭБ с каталитическими слоями близкой структуры, но различной толщины и соответственно с разным содержанием катализатора на основе платинированной углеродной сажи типа E-TEK и углеродных нанотрубок (УНТ). В качестве меры количества платины использовали площадь электрохимически активной ее поверхности.
Каталитические слои формировали на протон-проводящей мембране типа Nafion 212. Компонентный состав КС определяли по загрузке. Площадь электрохимически активной поверхности платины в МЭБ определяли по адсорбции-десорбции водорода в системе азот / водород [19]. Электрическое сопротивление МЭБ в ячейке, определяемое по высокочастотной отсечке годографа импеданса, не превышало 0.15 Омсм2 и не являлось лимитирующим фактором при исследуемых величинах плотностей тока и мощности.
МЭБ перед измерениями подвергали стандартной процедуре активизации, заключающейся в многократном циклировании электродных потенциалов в диапазоне от 0 до напряжения разомкнутой цепи со скоростью 10 мВ/с. Циклиро-вание проводили до стабилизации электрических характеристик. Характеристики состава КС типичных МЭБ приведены в табл. 1.
Электрохимические измерения проводили в электрохимических ячейках, схематически показанных на рис. 2, а и б, для случаев реализации режимов закрытого и открытого катода соответственно, при отсутствии в обоих случаях избыточного давления воздуха. Продувку анодного пространства проводили в течение 1 с каждые 100 с (избыточное давление водорода ~ 0.01 бар).
Табл. 1. Характеристики состава КС
исследованных МЭБ
Образец Содержание мо-дифици-рованных УНТ, % Площадь Pt в 1 см2 катодного КС, см2 Толщина катодного слоя, мкм
АТК-11 7.0 42.9 7.1
АТК-10 8.0 105 -
АТК-14 11 127 10.6
АДК-5 5.0 152 33
EHS-025 7.8 - 21
АДК-11 11 162 -
АДК-4 22 190 30
АН-7 0 248 -
РЕЗУЛЬТАТЫ
На рис. 3 изображено семейство характерных поляризационных кривых, снятых при различных скоростях поляризации и температурах.
В данной системе на электродах имеет место несколько последовательных процессов: внешний транспорт газов (кислорода и водорода) из объема газа к электроду, внутренняя диффузия газов в КС и реакция на поверхности катализатора, диффузия воды из толщи КС к его поверхности, диффузия воды через мембрану в анодное пространство, транспорт воды во внешнюю среду. Также необходимо учитывать диффузионные ограничения для кислорода, связанные с присутствием около 80 % азота в случае воздушно-водородных ТЭ.
На полярограммах (рис. 3) видны два характерных участка: первый с относительно большой крутизной кривых и второй более пологий. Например, для кривой, соответствующей скорости поляризации в 50 мВ/с (рис. 3, а), первый при Е 580-920 мВ
Рис. 3. Поляризационные кривые образца АДК-4 в системе 02 (влажность ~22 г/м3) / Н2 (влажность ~22 г/м3) с продувкой газов в электродных пространствах (потоки водорода и кислорода 15 и 7 см3/мин соответственно).
а — разные скорости поляризации, б — разные температуры
и второй при 0-580 мВ. При этом при увеличении скорости поляризации плотность тока возрастает. Это свидетельствует о протекании процесса в области смешанной кинетики (при соизмеримых скоростях отдельных — диффузионного и реакционного — процессов). При небольших поляризациях (небольшие отклонения от напряжения разомкнутой цепи — 920 мВ) общий электрохимический процесс лимитируется реакцией на поверхности, тогда как при приближении Е к 0 мВ кинетический ток настолько велик, что лимитирующими являются диффузионные стадии.
Из рисунка видно, что все кривые имеют хорошо выраженную концентрационную поляризацию (насыщение плотности тока при уменьшении напряжения), наступающую для различных скоростей поляризации (рис. 3, а) при различных Е. При этом с увеличением скорости поляризации напряжение концентрационной поляризации сдвигается в область меньших величин, а плотность тока наоборот увеличивается, кривые распрямляются. Такое поведение кривых согласуется с теоретическими соображениями, приведенными выше.
Измерение емкости ДЭС исследованных МЭБ методом электрохимической импедансометрии показало, что она находится для разных образцов в диапазоне (0.01-0.02) Ф/см2 (видимой поверхности КС). При этом плотность емкостного тока смещения при скоростях поляризации до 500 мВ/с не превышает 10 мА/см2 и составляет незначительную часть измеряемой плотности тока.
Плотность тока в результате десорбции кислорода с поверхности платины (190 см ) при скорости поляризации 500 мВ/с составляет около
66 мА/см2 (см. вычисления выше). По данным циклической вольтамперометрии в образце не обнаружено хинон-гидрохинонного Red—Ox равновесия.
Оценка количества, например, кислорода, запасенного в порах КС видимой площадью 1 см2, толщиной 30 мкм, при пористости 70 %, показала, что оно (количество кислорода) обеспечивает перенос заряда в 0.36 Кл. Такой заряд при ДЕ = 300 мВ (рис. 3, а) при скорости поляризации v = 500 мВ/с соответствует плотности тока 600 мА/см2.
Таким образом, дополнительные емкостные токи несущественны по сравнению с токами основного электрохимического процесса. Причиной же такого поведения ВАХ является снятие ограничений по интенсивности массообмена в каталитических слоях. Об этом как раз и свидетельствует исчезновение характерного диффузионного загиба на поляризационных кривых по мере увеличения скорости поляризации (рис. 3, а). Однако предельная плотность тока все еще остается ограниченной некими диффузионными процессами, о чем свидетельствует форма полярограмм.
Причиной появления перенапряжения может быть как недостаточная скорость диффузии кислорода к поверхности катализатора (водород имеет в несколько раз больший коэффициент диффузии), так и отклонения водного массообме-на от оптимального. Как известно, конденсация паров воды в КС приводит к существенному уменьшению эффективных коэффициентов диффузии реагентов. С другой стороны недостаточное количество воды в КС приводит к уменьшению
-500-, -600-
I
<4 ■
о -700-<
М -800-
-э
-900-1000-1-,-.-,-.-,-.-,-.-,-.
0 500 1000 1500 2000 Время, с
Рис. 4. Зависимость плотности тока от времени при Е = 500 мВ для образца АДК-4 при 60 °С в системе 02 (влажность ~22 г/м3) / Н2 (влажность ~22 г/м3) с продувкой газов в электродных пространствах (потоки водорода и кислорода 15 и 7 см /мин соответственно)
эффективности электродных реакций и увеличению ионного сопротивления системы.
Рис. 3, б, иллюстрирует влияние температуры и влажности на характер полярограмм и на предельно достигаемые плотности токов при одинаковой скорости поляризации. Интересно отметить, что предельные плотности токов имеют зависимость с максимумом от температуры. Это подтверждает предположение об ограничивающем влиянии водного массообмена. Действительно, при продувке электродных пространств газами с постоянной абсолютной влажностью, но при
разных температурах при температуре, близкой к комнатной имеет место переувлажнение КС. При повышении температуры выше некоторого критического значения и, следовательно, при уменьшении относительной влажности система уже испытывает дефицит воды — осушаются КС и протон-проводящая мембрана.
При работе того же образца в потенциостатиче-ском режиме (рис. 4) он демонстрирует существенно меньшую плотность тока. При этом происходит стабилизация плотности тока на меньшем уровне, чем первоначальное значение, с тенденцией к некоторому уменьшению, что, вероятно, связано с небольшим дефицитом воды (см. выше).
Как отмечено выше, полярограммы, полученные при низких скоростях поляризации, характеризуют в большей степени диффузионные свойства КС МЭБ, в то время как полярограммы, полученные при высоких скоростях поляризации, характеризуют в большей мере электрокаталитическую активность КС МЭБ, возможности МЭБ при правильно организованном массообмене. Чувствительность полярограмм к скорости поляризации характеризует диффузионные свойства КС — чем больше чувствительность, тем больше диффузионное сопротивление.
Сказанное экспериментально подтверждено и проиллюстрировано на рис. П в Приложении, где показаны характерные полярограммы образцов с различными толщинами близких по структуре (морфологии) КС, снятые при разных скоростях поляризации в разных газовых системах. В данном случае толщина КС является мерой его диффузионного сопротивления.
Табл.2. Электрические характеристики различных МЭБ при работе в системе воздух (отн. влажность ~40-60 %) / Н2 (отн. влажность ~5 %); продувка анодного пространства каждые 100 с по 1 с; поток воздуха 7 см3/мин); t = 23-24 °С; Е = 500 мВ; ячейка — по рис. 2, а
Образец Максимальная удельная мощность в потенциодинами-ческом режиме (при 10 мВ/с), мВт/см2 Время измерения, с Удельная мощность в по-тенциостатическом режиме на участке стабилизации, мВт/см2
АТК-11 294 1 000 200
АТК-10 410 1 000 225
АТК-14 440 10 000 200
АДК-5 330 3 600 200
ЕШ-025 300 2 700 143
АДК-11 200 4 700 102
АДК-4 205 2 070 87
АН-7 180 1 500 22
Рис. 5. Зависимость мощности Р1 в потенцио-статическом режиме при Е = 500 мВ от максимальной мощности Р2 при скорости поляризации V = 10 мВ/с.
Система воздух (отн. влажность ~40 %) / Н2 (отн. влажность ~5 %); продувка анодного пространства каждые 100 с по 1 с; поток воздуха 7 см3/мин; t = 23 °С
Из рис. П (Приложение) видно, что МЭБ с КС, относительно меньшей толщины, — АТК-11 и АТК-14 — демонстрируют меньшую зависимость полярограмм от скорости поляризации: по-лярограммы расположены близко между собой, ближе чем МЭБ с КС, большей толщины, — АДК-4 и АДК-5. Вместе с тем МЭБ с КС, большей толщины, а значит, и с большим содержанием платины в 1 см2 видимой поверхности КС, показывают большие величины плотностей тока относительно МЭБ с тонкими КС.
С целью установления возможности использовать динамические ВАХ для характеризации МЭБ было проведено сравнение динамических и стационарных ВАХ МЭБ. В табл. 2 сведены результаты измерений.
Анализ данных табл. 2 показывает наличие корреляционной зависимости между максимальной удельной мощностью в потенциодинамиче-ском режиме (при 10 мВ/с) и удельной мощностью в потенциостатическом режиме (рис. 5). Корреляционное уравнение прямой
Р\ = (0.51 ± 0.04)Р2. (6)
Измерения, проведенные в ячейке по рис. 2, б, показали наличие аналогичной зависимости.
Обращает на себя внимание тот факт, что образцы с большей загрузкой платины на 1 см2 ви-
димой поверхности КС в целом показывают меньшую плотность мощности. Эффективность использования платины, оцененная как отношение мощности к площади электрохимически активной поверхности платины, увеличивается с уменьшением загрузки платины. Такой характер зависимостей свидетельствует о протекании работы МЭБ в диффузионной области.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
1. По зависимостям 1(п), снятым в динамическом режиме при разных скоростях поляризации, можно судить о каталитической активности и диффузионных свойствах КС. При увеличении скорости поляризации увеличивается вклад каталитической активности КС в ВАХ. Чем больше чувствительность ВАХ к скорости поляризации, тем больше диффузионное сопротивление КС.
2. Плотность мощности МЭБ, измеренная в динамическом режиме, коррелирует с таковой, измеренной в статическом режиме, что позволяет проводить ускоренные испытания МЭБ.
3. При регистрации зависимости 1(п) в динамическом режиме появляются добавочные токи, связанные с емкостным током смещения двойного электрического слоя, десорбцией поверхностных атомов, окислением или восстановлением поверхностных групп атомов углеродной компоненты.
4. Вклад емкостных токов в ВАХ, снятых в динамическом режиме, зависит от состава и диффузионных свойств КС. Соотношение плотностей тока реакции восстановления молекулярного кислорода на катоде, диффузионного тока и емкостных токов зависит от содержания платины в материале, диффузионного сопротивления КС и концентрации групп атомов, способных принимать участие в электрохимическом процессе. При уменьшении доли платины в материале возрастает вклад емкостных токов в измеряемую плотность тока.
5. Показано, что предложенное исследование разрядных кривых позволяет ускорить и упростить выбор оптимальных МЭБ и, следовательно, процесс конструирования источников тока на основе топливных элементов.
Работа выполнена при финансовой поддержке программ: стипендия Президента РФ молодым ученым и аспирантам; грант Президента РФ — НШ-3008.2012.2.
Авторы благодарят А.К. Филиппова за предоставление УНТ для исследования.
ПРИЛОЖЕНИЕ
0-.ATK-14, 24 °C
^ -500-<
s
'000-
-1500-
-2000 ■
1 — 10 мВ/c
2 — 50 мВ/c
3 — 100 мВ/c
4 — 500 мВ/c
0 200 а
400 600 800 1000 U, мВ
Он
о <
s
-1000 -1500 -2000
ATK-11, 24 °C
1 — 10 мВ/c
2 — 50 мВ/c
3 — 100 мВ/c
4 — 250 мВ/c)
0 200 400 600 800 1000 б E, мВ
200
400
600 800 E, мВ
1000
0 г
200
400
600
800 E, мВ
1000
Рис. П. Полярограммы образцов с разными толщинами КС.
а, б — в системе воздух (влажность ~12 г/м3) / Н2 (влажность ~1 г/м3) с принудительной конвекцией воздуха (ячейка на рис. 2, а), продувка анодного пространства каждые 100 с по 1 с, поток воздуха 7 см3/мин, t = 24 °С. в, г — в системе 02 (влажность ~22 г/м3) / Н2 (влажность ~22 г/м3) с продувкой газов в электродных пространствах (потоки водорода и кислорода 15 и 7 см /мин соответственно), t = 33 °С (АДК-4) и 40 °С (АДК-5, АТК-11, АТК-14). Стрелкой указано направление увеличения скорости развертки потенциала. Поляризационные кривые образца АТК-11 практически слились, то же для АТК-14
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Fuel Cell Handbook. EG & G Services & Parsons, Inc. Staff SA/C, U.S. Department of Energy, Morgantown, WV, 2000. 292 p.
2. Blomen L.J.M., Mugerwa M.N. Fuel Cell Systems. N.Y.: Plenum Press, 1993. 614 p.
3. Bokris J.O.M., Srinivasan S. Fuel Cells: Their Electrochemistry. N.Y.: McGraw Hill, 1969. 659 p.
4. Carrette L., Friedrich K.A., Stimming U. Fuel cells: principles, types, fuels and applications // Chemphys-chem. 2000. V. 1, N 4. P. 162-193.
5. Srinivasan S. et al. Fuel cell systems // Overview of
Fuel Cell Technology / Blomen L.J.M.J., Mugerwa M.N. (eds). N.Y.: Plenum Press, 1993. P. 37-72.
6. Weber A.Z., Newman J. Modeling transport in polymer-electrolyte fuel cells // Chem. Rev. 2004. V. 104, N 10. P. 4679-4726.
7. Лидоренко Н.С., Мучник Г.Ф. Электрохимические генераторы. М.: Энергоиздат, 1982. 448 с.
8. Buie C.R., Posner J.D., Tibor Fabian et al. Water management in proton exchange membrane fuel cells using integrated electroosmotic pumping // J. Power Sources. 2006. V. 161. P. 191-202.
9. Colinart T., Chenu A., Didierjean S., Lottin O., Besse S. Experimental study on water transport coeffi-
в
cient in proton exchange membrane fuel cell // J. Power Sources. 2009. V. 190. P. 230-240.
10. Астрова Е.В., Андроников Д.А., Горохов М.В. и др. Портативные влагонезависимые воздушно-водородные топливные элементы с газораспределительной пластиной на основе щелевого кремния // Письма в ЖТФ. 2010. Т 36, вып. 11. C. 1-9.
11. Babir F. PEM fuel cell: theory and practice. N.Y.: Elsivier Academic Press, 2005. 456 p.
12. Cooper K.R., Ramani F., Fenton J.M., Kunz H.R. Ex-peremental methods and date analyses for polymer electrolyte fuel cells. Scribner Associates, 2005. 119 p.
13. Дамаскин Б.Б., Петрий О.Ф. Введение в электрохимическую кинетику. М.: Высшая школа, 1975. 416 с.
14. Дамаскин Б.Б., Петрий О.А., Цирлина Г.А. Электрохимия, 2-е изд., испр. и перераб. М.: КолосС, 2006. 672 c.
15. Багоцкий В.С. Основы электрохимии. М.: Химия, 1988. 400 с.
16. Батенков В.А. Электрохимия полупроводников. Барнаул: Изд-во Алт. ун-та, 2002. 162 с.
17. Wu J., Yuan X.Z., Wang H. et al. Diagnostic tools in PEM fuel cell research: Part I. Electrochemical techniques // International journal of hydrogen energy. 2008. V. 33. P. 1735-1746.
18. Lazarou S., Pyrgioti E., Alexandridis A.T. A simple electric circuit model for proton exchange membrane fuel cells // Journal of Power Sources. 2009. V. 190. P. 380-386.
19. Zhang J. PEM fuel cell electrocatalysts and catalyst layers. Vancouver: Springer, 2008. 1137 p.
20. Хрущева Е.И., Тарасевич М.Р. Развитие электро-
химического метода определения площади поверхности металлов // Успехи химии. 1978. T. 47, вып. 5. С. 804-818.
21. Trassati S., Petrii O. Real surface area measurements in electrochemistry // J. Electroanal. Chem. 1992. V. 327. P. 353-37б.
22. Mathias M.F., Makharia R., Gasteiger H.A. et al. Two fuel cell cars in every garage? // Electrochem. Soc. Interface. 2005. V. 14. P. 24-35.
23. Садов C.B., Соцкая Н.В., Кравченко T.A. Кинетические закономерности сорбции молекулярного кислорода катодно-активированным углем // Журн. физич. химии. 1993. Т. б7, № 10. С. 2027-2029.
24. Глебова Н.В., Нечитайлов A.A., Гурин В.Н. Особенности электровосстановления кислорода на на-нокомпозите платинированная углеродная сажа— функционализированные углеродные нанотрубки // ПЖТФ. 2011. Т. 37, вып. 14. С. 32-38.
Физико-технический институт им. А. Ф. Иоффе, РАН, г. Санкт-Петербург
Контакты: Нечитайлов Aндрей Aлексеевич, aan. shuv@mail. ioffe.ru
Maтериaл поступил в редакцию 19.03.2013
THE POSSIBILITIES OF THE DYNAMIC DISCHARGING CURVES METHOD IN THE STUDY OF FUEL CELLS FOR AIR-HYDROGEN
POWER SOURCE
A. A. Nechitailov, N. V. Glebova, A. A. Thomasov, N. K. Zelenina
Ioffe Institute, RAS, Saint-Petersburg
The possibilities of the method of dynamic discharging curves for the separate study of the activity of the catalyst and the diffusion properties of the catalytic layer, which largely determine the characteristics of the power source based on the air-hydrogen fuel cells.
Keywords: method of dynamic discharging curves, activity of the catalyst, diffusion properties, fuel cells, current source, hydrogen energy
