Возбуждение детонации в эмульсионных взрывчатых веществах, сенсибилизированных газовыми порами, скользящей детонационной волной Текст научной статьи по специальности «Химические технологии»

С.А. Горинов В.П. Куприн И.Ю. Маслов

ВОЗБУЖДЕНИЕ ДЕТОНАЦИИ В ЭМУЛЬСИОННЫХ ВЗРЫВЧАТЫХ ВЕЩЕСТВАХ, СЕНСИБИЛИЗИРОВАННЫХ ГАЗОВЫМИ ПОРАМИ, СКОЛЬЗЯЩЕЙ ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛНОЙ

МОСКВА ИЗДАТЕЛЬСТВО «ГОРНАЯ КНИГА»

2013

А

УДК 622.217 Г 69

Книга соответствует «Гигиеническим требованиям к изданиям книжным для взрослых» СанПиН 1.2.1253-03, утвержденным Главным государственным санитарным врачом России 30 марта 2003 г. (ОСТ 29.124—94). Санитарно-эпидемиологическое заключение Федеральной службы по надзору в сфере защиты прав потребителей и благополучия человека № 77.99.60.953.Д.014367.12.12

Горинов С.А., Куприн В.П., Маслов И.Ю.

Г 69 Возбуждение детонации в эмульсионных взрывчатых веществах, сенсибилизированных газовыми порами, скользящей детонационной волной: Горный информационно-аналитический бюллетень (научно-технический журнал). Отдельные статьи (специальный выпуск). — 2013. — № 12. — 20 с.— М.: издательство «Горная книга»

ISSN 0236-1493

Осуществлена оценка условий возбуждения детонации в эмульсионных взрывчатых веществах (ЭВВ), сенсибилизированных газовыми порами, под действием скользящей детонационной волны, вызываемой взрывом линейного промежуточного детонатора.

Ключевые слова: промежуточный детонатор, эмульсионные ВВ.

УДК 622.217

ISSN 0236-1493 © С.А. Горинов, В .П. Куприн,

И.Ю. Маслов, 2013 © Издательство «Горная книга», 2013 © Дизайн книги. Издательство «Горная книга», 2013

АКТУАЛЬНОСТЬ РАБОТЫ. Практика ведения взрывных работ на карьерах с использованием наливных ЭВВ, сенсибилизированных газовыми порами, выявляет тенденцию к применению все более мощных промежуточных детонаторов (ПД). Это объясняется стремлением избежать возникновения режимов низкоскоростного взрывчатого разложения ЭВВ, при которых снижается эффективность и безопасность взрывных работ, повышается выброс ядовитых газов в атмосферу [1—3].

Для снижения массы ПД при инициировании наливных ЭВВ, сенсибилизированных газовыми порами, предлагается использовать удлиненные ПД (УДП) [2, 4, 5].

Методика определения основных геометрических параметров УДП изложена в работе [5]. Однако данная методика не учитывает влияние структуры и химического состава ЭВВ на характер развития детонационных процессов в рассматриваемых ВВ, отмеченные в [6-9], а также не способна объяснить возникновение детонации в безоболочечном заряде ЭВВ, сенсибилизированных газовыми порами, при инициирование его мощным линейным ПД.

В настоящей работе осуществлена оценка условий возбуждения нормальной детонации в эмульсионных взрывчатых веществах (ЭВВ), сенсибилизированных газовыми порами, под действием скользящей детонационной волны, вызываемой взрывом линейного промежуточного детонатора, с учетом структуры, химического состава ЭВВ и кинетики детонационного процесса.

Учет отмеченных параметров позволяет более обоснованно подходить к вопросам проектирования УДП, что делает настоящую работу полезной для горной практики.

МАТЕРИАЛ И РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ. Рассмотрим линейный промежуточный детонатор радиусом г0, помещенный соосно в цилиндрический заряд ЭВВ радиусом Яс.

ВВ боевика характеризуем следующими параметрами: рб, Об , кб - плотность, скорость детонации и коэффициент политропы ВВ ПД соответственно.

Возбуждаемое ЭВВ характеризуется: ро — плотностью, Яо — радиусом поры, А — размером частицы эмульсии и ударной

адиабатой Ву = А + ВЖу, где А, В — параметры ударной адиабаты инициируемого ВВ. Здесь Ау — скорость ударной волны, Жу - массовая скорость.

Введем линейную систему координат «Оу» с осью у линейного ПД. Начало данной системы координат совместим точкой инициирования ПД.

Так как сжимаемость продуктов детонации ПД ниже, чем сжимаемость пористого вещества ЭВВ, то происходит истечение продуктов детонации ПД в ЭВВ. Начальная скорость смещения границы «продукты взрыва ПД-ЭВВ» Жт в направлении перпендикулярном оси ПД можно найти на основании решений [10] для скользящей детонационной волны:

Ж = 2ке А

К _1

1 _({К + 1)Роо (А + ВЖт) Л21

Рб А2

б

(1)

В соответствии с [11], детонационная волна в ЭВВ имеет двухслойную структуру: 1. зона сжатия, представленная конденсированным веществом, в расширяющихся из-за горения порах которого происходит разложение ВВ; 2. газовая зона, представленная сильно уплотненным газовым телом, в котором происходит догорание ВВ. Поэтому возбуждение процесса детонации в ЭВВ не является мгновенным. Для осуществления данного процесса вещество ЭВВ необходимо сжать, обеспечить его возгорание и прогорание между «горячими» точками [10]. Данный процесс происходит за определенное время т,, которое определяется особенностями инициируемого ЭВВ. За данное время граница раздела «продукты детонации - ЭВВ» смещается в радиальном направлении на расстояние х,, а вглубь продуктов детонации в радиальном направлении проникает возникающая в них волна разряжения на глубину Дг„.

Согласно [11] т, &т0, (2)

где то — время прогорания ЭВВ между сенсибилизирующими порами.

т = -

А

п

6x0

1

м

-1

(3)

где Угор — скорость прогорания межпорового пространства эмульсии.

Величина Угор определяется на основании теории горения

Зельдовича-Беляева [12, 13]. Принимая порядок реакции горения ЭВВ равным двум [11], имеем:

V =

гор

1 2 К

рЛ Qг

( ят,2 >

"А /

3! М

(

(т. - Т)

N,

2 ехр

Л

ят

(4)

где рк — плотность ЭВВ в зоне сжатия в момент прогорания; Еа - энергия активации аммиачной селитры; Ыл — число Аво-гадро; М - средний молекулярный вес продуктов детонации ЭВВ; Кт - коэффициент теплопроводности первичных продуктов детонации ЭВВ (Кт определяется для температуры Т, с уче-

Р ( 1

том поправок Сезерланда); Qг =

1

\

, где р°° —

Рэ Рк,

плотность ЭВВ в момент начала термического разложения [6,7], QV — теплота разложения ЭВВ до первичных продуктов (распад по схеме Баума [10] на Н20 , СО, N0, ^2); 2 — предэкспо-ненциальный множитель [12].

Оценим величину давления в продуктах детонации ПД и скорость смещения в радиальном направлении границы «продукты детонации ПД-ЭВВ» в момент т, в сечении «» у . Принимаем, что время прихода детонационной волны, распространяющейся в ПД, в сечение «у » соответствует моменту времени т = 0 . На основании [10] можно показать, что начальные распределения плотности р( у) и давления Р (у) в продуктах взрыва ПД в момент т, в области, неохваченной радиальной волной разряжения, будут описываться следующими учитывающими действие аксиальной волны разряжения уравнениями:

р(у ) = Рб-

1 _

кк_1 Вт т

б1 *

2

Л к. _1

кб у + ВбТ

б * у

Р (у) = Рн

1 _

К _1 т

б*

Л кб _1

к б у + В.т

(5)

(6)

б * у

Р. =

кБ+1

— давление в т.Чепмена-Жуге в продуктах взрыва

ПД.

Величина проникновения радиальной волны разряжения вглубь продуктов детонации ПД равна:

Дг* =

I с (у ,

где с (у ) =

А

кб +1

1 , (кб _1) У У + Абт*у

(7)

скорость звука в продуктах де-

тонации ПД в области, неохваченной радиальной волной разряжения, в сечении « у ». Уравнение (7) справедливо при

т1П 115: ;м,

у

(8)

где тоо = 2ооА ■ 2ос — корень уравнения Аб

2 + (кб + 1) 1п (1 + 2 ) = ( кб + 1) оу Л

При выполнении (8) величина Дг* определяется из (7) и равна

Дг* = Обт

(кб +1)_1 [1 + (кб _ 1)у (Ббт*)_11п(1 + Б.т*У-1 )] . (9)

В случае т* > тоо радиальная волна разряжения доходит до оси ПД, поэтому в этом случае принимаем, Дг* = го .

Величину смещения х, границы «продукты детонации ПД-ЭВВ» определим из уравнений:

х* = Жт* и ТС. « 0,5(Ж„ + Жл) , (10)

где Wr1 — радиальная компонента скорости смещения границы «продукты детонации ПД-ЭВВ» в момент времени т,.

Оценим величину Wr1 из закона сохранения энергии. Рассмотрим объем вещества ПД и ЭВВ, ограниченный сечениями у и у + dy . Тогда:

d (АЕи ) = d (Е

к.ПД ) + d ( Ек

.ЭВВ ) + d (А), (11)

где d (АЕ т) — изменение тепловой энергии продуктов взрыва ПД в области (у; у + dy) за промежуток времени т„ с учетом не только радиального расширения, но и потерь энергии вследствие аксиального движения продуктов детонации ПД; d (ЕкПД ) — кинетическая энергия радиального движения продуктов взрыва ПД в области (у; у + dy) в момент времени т = т,; d (ЕкЭВВ) — кинетическая энергия радиального движения вещества ЭВВ, находящегося в области (у; у + dy) в момент т = т,; d (А) — работа на ударное сжатие вещества ЭВВ, находящегося в области (у; у + dy) к моменту т = т,.

При оценке величины Wr1 из уравнения (11) полагаем:

1. d (ЕкЭВВ ) = d (А) — т.к. вещество ЭВВ подвергается ударному сжатию — [10];

2. Радиальная скорость движения материала ЭВВ в зоне сжа-

( Г У,5

тия изменяется по закону = 1 ~ I - [14];

3. Радиальная скорость разлетающихся взрывных газов ПД изменяется линейно с изменением текущего радиуса, а плотность продуктов взрыва ПД внутри области, охваченной радиальной волной разряжения и границей «продукты детонации ПД-ЭВВ», постоянна — [15].

Решение задачи распадается на два случая: а). т„> тоо — к моменту распада зоны сжатия в ЭВВ радиальная волна разгрузки доходит до оси ПД; б). т„< тоа — к моменту распада зоны сжатия в ЭВВ радиальная волна разгрузки охватывает только часть сечения ПД.

Ввиду громоздкости получающихся выражений приведем уравнение, полученное из (11), для определения скорости Жг1 в случае т* > тоо. Тогда получаем:

об

к2 -1

1 -

К -1 БКт

б1 *

кб у + °бт*;

1 --

1

(1 + х *)

2(к6 -1)

2Р (+вж*)т* 1 кбГ

1

4к,

1 -

К - 1 Отт

б*

2

1 кб -1

кб У + Об^

(12)

б * у

Рб Го —б

На основании (6), (10) определяем статическую составляющую давления в продуктах детонации ПД в момент т*:

Р (У, т*) =

(1 + х *)2

' к -1 Б т > кб -1

1 б 1 *

\

к б У + Обт

(13)

б'* у

Кинетическая составляющая давления Р' продуктов взрыва ПД в момент т* найдется из уравнения:

р' = кб

1

2Ь

Ре Wг2

(

1 -

к,6 -1 Бет*

2

X -1

(1 + х *)-2.

(14)

к б У + пбт*)

При распаде зоны сжатия Ру > Р (у,т*) + Рк, где

Рг = ро (А + БЖг1 )Жг1 — давление в зоне сжатия.

Следовательно, при распаде зоны сжатия в ЭВВ возникнет торможение продуктов детонации ПД. Это приводит к возрастанию в них давления до величины Рх . Данная величина определяется из условия: скорости движения продуктов взрыва ПД и продуктов разложения ЭВВ на границе их раздела совпадают. На основании указанного условия получаем уравнение для определения, достигаемого при заданном воздействии, величины детонационного давления Р* в ЭВВ (принимаем, что Рх = Р*):

Р-1

Р

/2Р„

Р

(кб+о

к б -1

2к

о

2к

к! -1

. Км -1

Р Л 2к. р

V * /

1-

Р

-1

Л 2Г

V Р J

(к эм + 1)Р* ' Р

(15)

где kэ — коэффициент политропы ЭВВ; р — плотность продуктов взрыва ПД в момент т = т*:

- кК +1

Р=-

-Рб

1 -

кК -1

Обт*

2

Л кб -1

у-

■DбT*J

(1 + х*У

(16)

Система уравнений (4)-(16) позволяет оценить возбуждение ЭВВ скользящей детонационной волной для безоболочечного или неограниченного зарядов. В случае наличия в ЭВВ твердых включений или твердой оболочки инициирующий эффект скользящей детонационной волны усиливается из-за отражения от них ударных (детонационных) волн. В частности, при Я0/ го < (kэм +1) рХ0^ массовая скорость во фронте ударной

волны будет превосходить массовую скорость в детонационной волне с давлением Р* в области зоны химической реакции. Поэтому основное возбуждение ЭВВ в этом случае будет происходить при взаимодействии опережающей зону реакции ударной волны с преградой.

При значительных давлениях на фронте ударной волны (порядка 109 Па), падающей на жесткую поверхность, определяющее влияние на давления в отраженной волне играют сжимаемости вещества ЭВВ и преграды [10,16].

Положим, что сжимаемость матричной эмульсии ЭВВ опи-

сывается уравнением (закон Тэта) Р =

р

с2 эмэм

/ у Р

Р.з

-1

где

Рэм — плотность матричной эмульсии; сэм - скорость звука в матричной эмульсии (сэм « А); п - показатель, характеризующий сжимаемость матричной эмульсии. В предположении, что изменение энтропии в зоне сжатия незначительны, удается получить выражение для определения коэффициента отражения котр. ударной волны от жесткой стенки при нормальном падении

п

(к = Р /Р где Р и Р

V отр. отр. пад. ' ^ отр. п

-отр. - отр. ' - пад. - отр. " - пад. - давление в ОтраженнОИ и Ш-

дающей волнах, соответственно):

■У*

A

к отр. =

1 + П 1 +

2 + п Р ^ Г1 + в?к

Рм А I а

п—1 Л 2п

— 1

2п п—1

— 1

(17)

Расчеты котр. на основании (17) показывают, что в диапазоне значений п, имеющий наибольший практический интерес 3 < п < 8, колебаниях параметров ро / рэм и В в пределах (0,6<ро /рм <0,95; 1,5<В <2), величина котр. зависит преимущественно только от отношения / А . Величину котр. точностью до 2-3 % можно определять по следующей аппроксимационной зависимости: котр. » 2,5 +1,32^;1 / А. (18)

Обсуждение результатов исследования

На основании выполненных исследований, осуществлена оценка эффективности инициирования двух типов ЭВВ скользящей детонационной волной. Рассматривались следующие типы ЭВВ по химическому составу:

— Тип 1: NN4М03- 46,4 %, Са (М03)2-30 %, Н20 — 16 %,

то-

пливная фаза - 7,6 %. Плотность матричной эмульсии — 1,488 г/см ;

— Тип 2: NH4N03 - 78,5 %, Н20 -15,5 %, топливная фаза -6 %. Плотность матричной эмульсии — 1,33 г/см3.

На основании решений, изложенных в работе [7,11], были найдены представленные ниже аппроксимационные зависимости для определения параметров Л, т* для нормальной детонации (коэффициент пересжатия равен 1 [3]) с учетом структурных особенностей ЭВВ.

Введем обозначения: Яа, А — радиус поры и размер частицы эмульсии, мкм; т* — время химической реакции, мкс; ро — начальная плотность ЭВВ, г/см3. Тогда аппроксимационные зависимости можно записать в следующем виде:

— Тип 1: т = 0,23 А

' Л 1

ЕХР

в* =

(

3486 - 247,7

\ / Л 1

-3,9

Л

А I (1 -0,672Ро)

■6,3

' Л 12

Ро

-9,54

< Л 1

397,3

< Л 1

(

— Тип 2: т = 0,59А

Л

А

ч 0,928

- 737

(19)

ЕХР

(-

£>* =

4911 - 214,2

< Л 1

- 2,8

' Л 1

2,81

' Л 12

чАУ

V /

-4,08

Ро

х! (1 - 0.75Р.)

315,6

Л

Л

чАУ

-1721

. (20)

Выражения (19), (20) позволяют с точностью до 3 % определять значения т* и с точностью до 1,5 % значения В* при следующих характерных для практики диапазонах изменения Яо, А и Ро: 3 <А< 5, 5 < Яо/А< 15 и 0,6< ро / рэм <0,95.

На рис. 1, 2 представлены зависимости т* от начальной пористости обоих типов ЭВВ. Анализ графиков, представленных на данных рисунках, показывает, что химическая реакция в ЭВВ первого типа проходит значительно быстрее, чем в ЭВВ второго типа.

На рис. 3 представлены зависимости массы удлиненных эмульсионных промежуточных детонаторов, имеющих следующие характеристики: Ьпд =1 м; Бб =5200 м/с; рб =1150 кг/м3;

кб =2,8, от структурных особенностей ЭВВ (на рис.3,4 — =А). Рассматривалось возбуждение нормальной детонации только от бокового удара ПД в ЭВВ первого типа, имеющего начальную плотность 1,33 г/см3. Полагали, что ЭВВ размещено в скважинах радиуса Яс =0,125м, пробуренных в железистых кварцитах.

Рис. 1. Зависимость времени химической реакции от пористости ЭВВ (тип 1)

Рис. 2. Зависимость времени химической реакции от пористости ЭВВ (тип 2)

Железистый кварцит является средой с высокой акустической жесткостью [17], поэтому принимали коэффициент снижения давления в отраженной волне по сравнению с отражением от абсолютно жесткой равным 0,8 [18]. Тогда на основании (18), получали: к ф^ « 2 + ТСг1/ А .

Значение параметров ударных адиабат принимались по данным проф. Шведова К.К. [19]: А=2390 м/с, В=1,63 для ЭВВ типа 1; А=1920 м/с, В=1,98 для ЭВВ типа 2.

Значение величины «у » в расчетах принималось равным величине у = Ьпд - (Яс - Го ) - 1дет - Ббт* , где 1деТ - длина капсюля-

детонатора, при которой в сечении «у » не будет наблюдаться влияние «краевого эффекта» конца ПД, а продолжительность активного «набегания» ударной волны на стенку скважины в сечении «у » будет не менее т* ( длина ПД Ьпд назначается так, чтобы выполнялось условие у > Lпд / 2 , во избежание прихода в сечение «у» аксиальной стационарной волны разряжения до момента т*).

Анализ зависимостей, представленных на рис.3 показывает, что возбуждение детонации в ЭВВ первого типа в указанных выше условиях только от бокового удара эмульсионных ПД имеет смысл только, если размеры частиц эмульсии не более 3 мкм, а сенсибилизирующих газовых пор - 15-20мкм, т.е. в случае, если ЭВВ весьма высококачественно.

На рис. 4 представлены зависимости массы удлиненных ПД имеющих следующие характеристики: Lпд =0,4 м; Бб =7000 м/с;

рб=1600 кг/м3; кб =3,4 (материал ПД — конверсионное ВВ), от

структурных особенностей ЭВВ. Рассматривалось возбуждение нормальной детонации только от бокового удара ПД в ЭВВ первого и второго типов, имеющих начальную плотность 1,33 г/см3 и 1,26 г/см3, соответственно. Размер частиц эмульсии для обоих типов ЭВВ принимали равным - 4 мкм. Полагали, что ЭВВ размещено в скважинах радиуса Яс =0,125 м, пробуренных в железистых кварцитах.

Рис. 3. Зависимость массы эмульсионного ПД, от структурных особенностей ЭВВ (тип. 1)

Величина ^Мгл

Ф тип 1 — ■— тип 2

Рис. 4. Зависимость массы ПД из конверсионного ВВ, от структурных особенностей ЭВВ различного типа

Анализ зависимостей, представленных на рис. 4 показывает, что ЭВВ первого типа более легко возбуждаемо, чем ЭВВ второго типа. Вместе с тем, масса ПД для возбуждения «боковым ударом» ЭВВ первого типа весьма чувствительна к качеству газификации этого ВВ.

В заключении необходимо отметить, что выполненные при построении представленных на рис. 3, 4 зависимостей расчеты показали, что при назначенных значениях параметров, характеризующих процесс (длина ПД, радиус скважины, плотности ЭВВ и др.):

— при взрыве ПД в ЭВВ первого типа в нем сразу возбуждается недосжатая радиальная детонация, переходящая в нормальную детонацию при отражении от стенки скважины;

— при взрыве ПД в ЭВВ второго типа разложение этого ВВ под действием возникшей в нем ударной волны происходит медленно. Фронт ударной волны удаляется от зоны распада ЭВВ. Нормальная детонация в ЭВВ возникает лишь при отражении этой волны от стенки скважины.

При применении ПД из конверсионного ВВ в случае значительных Lпд и го в ЭВВ обоих типов сразу возникает нормальная

радиальная детонация.

ВЫВОДЫ. В работе осуществлена оценка условий возбуждения детонации в эмульсионных взрывчатых веществах (ЭВВ), сенсибилизированных газовыми порами, под действием скользящей детонационной волны, вызываемой взрывом линейного промежуточного детонатора. Полученные результаты представляют интерес, как при проектировании ЭВВ и ПД, так и при их применении.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Добрынин И.А. Обоснование параметров промежуточных детонаторов в скважинных зарядах для повышения эффективности дробления горных пород: автореф. дисс. на соиск. науч. степени канд. техн. наук: спец. 25.00.20 «Геомеханика, разрушение горных пород и горная теплофизика» — М., 2010. — 20 с.

2. Перспективные взрывчатые материалы для горной промышленности/ Щукин Ю.Г., Чернышов С.Н., Коломинов И.А. и др./ В кн.: Развитие ресурсосберегающих технологий во взрывном деле. - Екатеринбург, 2009, с.108-118.

3. Горинов С.А. Гофрировочная неустойчивость детонационных волн в эмульсионном взрывчатом веществе, сенсибилизированном газовыми порами/ В кн.: Технология и безопасность взрывных работ - Екатеринбург, 2012, с.163-171.

4. Улучшение качества взрывной подготовки горной массы за счет применения промежуточных детонаторов с оптимальными габаритными размерами при инициировании скважинных зарядов эмульсионных ВВ / Маслов И.Ю. Пупков В.В. и др. // Информационный бюллетень Национальной организации инженеров-взрывников, №2(5)/2003, МГГУ, Москва.

5. Фокин В.А. Обоснование геометрических параметров удлиненной шашки-детонатора для обратного инициирования скважинных зарядов газифицированных эмульсионных взрывчатых веществ // Изв. ВУЗов. Горный журнал, 2008, №3, с.49-54.

6. Горинов С.А., Куприн В.П., Коваленко И.Л., Собина Е.П. Влияние химической природы окислителя на детонационные характеристики ЭВВ. // В кн.: Развитие ресурсосберегающих технологий во взрывном деле. III Уральский горно-промышленный форум. Екатеринбург, 2010. С.191-201.

7. Горинов С.А. Теоретическая оценка детонационных параметров гранэмитов. // Горный информационно-аналитический бюллетень, 2010, №8, С.121-130.

8. Колганов Е.В., Соснин В.А. Эмульсионные промышленные взрывчатые вещества. (Составы и свойства). Дзержинск Нижегородской области, изд. ГосНИИ «Кристалл», 2009. 592с.

9. Ксюгуанг В. Эмульсионные взрывчатые вещества. М. — Крас-ноармейск, 2002. — 380 с.

10. Баум Ф.А., Станюкович К.П., Шехтер Б.И. Физика взрыва. — М.:Физматгиз, 1959. 800с.

11. Кутузов Б.Н., Горинов С.А. Инициирование эмульсионных ВВ и гранэмитов промежуточными детонаторами // Горный информационно-аналитический бюллетень, 2011, №7. — Препринт, С.5-19.

12. Беляев А.Ф. О горении нитрогликоля // В кн.: Теория горения порохов и взрывчатых веществ. М.: Наука, 1982. с.10-34.

13. Зельдович Я.Б. Теория горения порохов и взрывчатых веществ. // В кн.: Теория горения порохов и взрывчатых веществ. М.: Наука, 1982. с.49-86.

14. Медведева Н.С., Шемякин Е.И. Волны нагрузки при подземном взрыве в горных породах // Журнал прикладной механики и технической физики, 1961, №6, с.78-87.

15. Корявов В.П., Виленская Г.Г. Расчет движения в ближней зоне взрыва в твердой среде // Журнал прикладной механики и технической физики, 1968, №6, с.76-85.

16. Зельдович Я.Б., Райзер Ю.П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. М.: Наука, 1966. 688 с.

17. Распределение и корреляция показателей физических свойств горных пород: Справочное пособие/ М.М. Протодьяконов, Р.И. Тедер, Е.И. Ильницкая и др. М., Недра, 1981. 192 с.

18. Орленко Л.П. Физика взрыва и удара. М.: Физматлит, 2008. 304 с.

19. Отчет по теме: «Изучение разложения эмульсии под действием ударных волн» (заключительный) / Рук. К. К. Шведов, Институт проблем химической физики, Черноголовка, 2004. 17 с.

ANNOTATIONS

Gorinov S.A., Kuprin V.P., Maslov I.Y.

EXCITATION DETONATION EMULSION EXPLOSIVES

SENSITIZED BY GAS PORES OF THE DETONATION

WAVE MOVING

The work conducted an appraisal of the excitation conditions detonation of emulsion explosives (EE) sensitized gas pores under the influence of the sliding detonation caused by the explosion of a linear intermediate detonator.

Key words: intermediate detonator, emulsion explosives.

КОРОТКО ОБ АВТОРАХ

Горинов Сергей Александрович — кандидат технических наук, главный научный консультант, ака72006@уаМех.гц,

Маслов Илья Юрьевич — кандидат технических наук, главный инженер, ilmaslov@mail.ru,

ООО «Глобал Майнинг Эксплозив — Раша», Куприн Виталий Павлович — доктор химических наук, ооо-екккот@таП.ги, Украинский государственный химико-технологический университет.

Сергей Александрович Горинов Виталий Павлович Куприн Илья Юрьевич Маслов

ВОЗБУЖДЕНИЕ ДЕТОНАЦИИ В ЭМУЛЬСИОННЫХ ВЗРЫВЧАТЫХ ВЕЩЕСТВАХ, СЕНСИБИЛИЗИРОВАННЫХ ГАЗОВЫМИ ПОРАМИ, СКОЛЬЗЯЩЕЙ ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛНОЙ

Горный информационно-аналитический бюллетень (научно-технический журнал). Отдельные статьи (специальный выпуск)

Режим выпуска «молния»

Выпущено в авторской редакции

Компьютерная верстка и подготовка оригинал-макета И.А. Вершинина Дизайн обложки Е.Б. Капралова Зав. производством Н.Д. Уробушкина Полиграфическое производство Л.Н. Файнгор

Подписано в печать 18.10.13. Формат 60х90/16. Бумага офсетная № 1. Гарнитура «Times». Печать трафаретная на цифровом дупликаторе. Усл. печ. л. 1,25. Тираж 500 экз. Заказ 2708

ИЗДАТЕЛЬСТВО «ГОРНАЯ КНИГА»

Отпечатано в типографии издательства «Горная книга»

G

п

НО

L—J

119049 Москва, ГСП-1, Ленинский проспект, 6, иааательсгво «Горная книга» Телефон (499) 230-27-80; факс (495) 956-90-40;

тел./факс (495) 737-32-65